авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:   || 2 | 3 | 4 |
-- [ Страница 1 ] --

Уральское отделение РАН

Институт физики металлов УрО РАН

Уральский государственный университет

VII Молодёжный семинар по проблемам

физики

конденсированного состояния вещества

ноября — декабря г.

Тезисы докладов

Екатеринбург

Уральское отделение РАН

Институт физики металлов УрО РАН Уральский государственный университет VII Молодёжный семинар по проблемам физики конденсированного состояния вещества ноября — декабря г.

Тезисы докладов Екатеринбург Финансовая поддержка Российский Фонд Фундаментальных Исследований Фонд некоммерческих программ «Династия»

Уральское отделение Российской Академии Наук Институт физики металлов УрО РАН Министерство образования и науки Российской Федерации Оргкомитет Гудин С.А. — к.ф.-м.н., Институт физики металлов УрО РАН (председатель) Арапова И.Ю.— к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН (председатель локального комитета) Бакулина Н.Б. — ИФМ УрО РАН (ответственный секретарь) Гапонцев А.В. — к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН (председатель программного комитета) Кобелев Я.Л. — к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН (учёный секретарь) Арапов А.Г. — АСФ России Блинова Ю.В. — ИФМ УрО РАН Валиуллин А.И. — ИФМ УрО РАН Гапонцев В.В. — ИФМ УрО РАН Гапонцева Т.М. — ИФМ УрО РАН Гинс М.А. — Уральский госуниверситет им. А.М. Горького Гудина С.В. — к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН Исупова Н.Н. — ИФМ УрО РАН Карсканов И.В. — ИФМ УрО РАН Кругликов Н.А. — к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН Пронин А.А. — к.ф.-м.н., Институт общей физики РАН Телегин А.В. — ИФМ УрО РАН Ширинкина И.Г. — ИФМ УрО РАН Научные труды –– будущим поколениям физиков.

Содержание Вступительная статья Исследование сверхтонких взаимодействий на ядре иона La в чистом манганите, Аг замова П.А., Лескова Ю.В., Никифоров А.Е..................... Поверхностное натяжение и адсорбция растворов аргон – гелий и аргон – неон в ин тервале температур 108 140 K, Андбаева В.Н., Каверин А.М........... Переход от гетерогенного к гомогенному механизму зародышеобразования в перегре тых криогенных жидкостях, Андбаева В.Н., Турчанинова Е.А., Каверин А.М... Релаксация квазипоперечных мод в ангармонических процессах рассеяния для ку бических кристаллов c положительной и отрицательной анизотропией модулей упругости второго порядка, Кулеев И.Г., Кулеев И.И., Арапова И.Ю........ Структура и свойства сплава АМГ, полученного методом динамического канально углового прессования, Астафьев В.В., Яблонских Т.И., Бродова И.Г........ Диаграмма магнитных состояний пленок Fe/Cr/Fe, обусловленных специфическим антиферромагнитным упорядочением в хроме, Гудин С.А., Куркин М.И., Гапон цев А.В., Бакулина Н.Б., Устинов В.В......................... Магнитоэлектрическое взаимодействие, как часть магнитоупругого Куркин М.И., Меньшенин В.В., Николаев В.В., Туров Е.А., Бакулина Н.Б............. Исследование структуры и магнитных свойств нанокристаллических пленок Co, Бли нов И.В., Криницина Т.П., Попов В.В......................... Тонкая структура и механизм низкотемпературного распада монокристалла YBa2Cu3O7, легированного Ce, Сударева С.В., Криницина Т.П., Блинова Ю.В., Романов Е.П., Бобылев И.Б., Зюзева Н.А....................... Феноменологическое описание уплотнения гранулярной среды в квазистатическом приближении, Болтачев Г.Ш., Волков Н.Б., Иванов В.В., Паранин С.Н...... Об особенностях геометро-динамического подхода к построению модели ферромаг нитной жидкости, Борисенко О.В........................... О роли диполь-дипольных взаимодействий в механизме агрегатизации крупных и мел ких частиц магнитной жидкости, Борисенко О.В................... Построение С-образных диаграмм распада мартенситных сплавов Ni65Al35 и Ni56Al34Co10 с высокотемпературным эффектом памяти формы, Валиуллин А.И., Татауров Д.В............................. Описание перехода жидкость-стекло методами критической динамики, Васин М.Г... Импульсная катодолюминесценция экситонов, локализованных около димеров при меси в кристаллах KCl : I и KCl : Br, Вильчинская С.С., Корепанов В.И., Лиси цын В.М......................................... Наноструктуры CdF2/CaF2/Si, допированные ионом Eu3+, Володин В.П., Абросимов А.В., Никифоров А.Е., Чернышев В.А.................. Метод импульсного нагрева для сопоставления термоустойчивости полимерных по крытий и жидких сред, Волосников Д.В., Смотрицкий А.А., Шишкин А.В..... Уточнение фазовой диаграммы системы FexTiSe2, Галиева Е.Г., Селезнева Н.В., Ти тов А.Н......................................... Системы CuC и CuC60, полученные механоактивацией порошков под давлением, Гапонцева Т.М., Пилюгин В.П., Марченков В.В., Антонова О.В........... Переход плато – плато в режиме квантового эффекта Холла в гетероструктурах p Ge/Ge1xSix, Арапов Ю.Г., Гинс М.А., Карсканов И.В., Неверов В.Н., Харус Г.И., Шелушинина Н.Г., Якунин М.В............................ i Экспериментальное определение спина примесей кобальта в селениде ртути, Говорко ва Т.Е., Окулов В.И., Королев А.В........................... Исследование влияния исходного состава карбонитридов и распределения частиц по размерам на их эволюцию при термической обработке, Горбачёв И.И., Попов В.В........................................ Изменение температуры Кюри в соединениях R2Fe17 (R – редкая земля) при внедрении немагнитных атомов C, H, N, Гудин С.А., Исупова Н.Н............... Многоэлектронные мультиплетные эффекты в спектре Co3+ в кристаллах, Ефремов А.В., Ларин А.В., Никифоров А.Е., Попов С.Э............... Метод квадратного корня в вычислении эффективных кинетических и механических характеристик текстурированных и композиционных материалов, Ефремов Н.С., Митюшов Е.А., Берестова С.А............................ Выделение подрешеток в кристаллических соединениях тетрагональной сингонии, Ерукаева Е.В., Силинин А.В.............................. Непертурбативное описание влияния объемного заряда на эмиссию с конического ост рия, Болтачев Г.Ш., Зубарев Н.М........................... Бездисперсионные волны конечной амплитуды на поверхности жидкости в тангенци альном электрическом поле, Зубарева О.В., Зубарев Н.М.............. Аномалии намагниченности ферромагнитных мартенситов Ni Mn Ga, Загород нюк С.П., Львов В.А................................... 1/N разложение для антиферромагнетика с треугольной решеткой, Игнатенко А.Н., Катанин А.А., Ирхин В.Ю............................... Формирование ферромагнетизма в двумерных системах с сингулярностями Ван-Хова, Игошев П.А., Катанин А.А., Ирхин В.Ю....................... Биметаллические соединения титанового сплава с орторомбическим алюминидом ти тана, Гринберг Б.А., Иноземцев А.В., Пацелов А.М., Антонова О.В., Рыбин В.В., Семенов В.А....................................... Влияние легирования железом на электрические и магнитные свойства титаната каль ция и стронция, Надольский А.Л., Казанцева А.С., Дежнев А.А., Дунюшкина А.А..................................... Исследование электрофизических свойств селенида кадмия при высоких давлениях методом импедансной спектроскопии, Кандрина Ю.А................ Переход плато – плато в режиме квантового эффекта Холла в двойной квантовой яме In0.2Ga0.8As/GaAs, Карсканов И.В., Неверов В.Н................. Влияние дефектов на структурное состояние микрокластеров, Карькин И.Н., Гоpно стырев Ю.Н....................................... Электронные свойства сферических Ih-фуллеренов в полевой модели, Колесников Д.В., Осипов В.А.............................. О влиянии внутренних напряжений на диффузию вблизи неравновесных границ в на ноструктурных материалах, Кесарев А.Г., Кондратьев В.В............. Расчёт динамического критического индекса для однородных и неупорядоченных си стем методами суммирования асимптотических рядов, Криницын А.С., Прудни ков В.В., Прудников П.В................................ Компьютерное моделирование критического поведения трёхмерной неупорядоченной модели Изинга с учётом конечномерных эффектов, Криницын А.С., Вакилов А.Н., Прудников В.В...................................... Автоблокировка дислокаций в сплаве TiAl, Гринберг Б.А., Волков А.Ю., Антонова О.В., Кругликов Н.А., Кадникова Ю.П.................. ii Температурно-временные зависимости A1 B2 фазового превращения в сплаве Cu 47Pd, Волков А.Ю., Кругликов Н.А.......................... Особенности анизотропии магнитных свойств в базисной плоскости монокристалла NdCo5, Куликов Ю.А., Ермоленко А.С., Мушников Н.В............... Влияние сильных электронных корреляций на спектральные свойства Ca1XSrXRuO3, Лукоянов А.В., Анисимов В.И...............

.............. Фазовые переходы в анизотропных антиферромагнетиках во внешнем магнитном по ле, Магомедов М.А., Муртазаев А.К......................... Нестационарные процессы направленного затвердевания растворов. Кристаллизация морской воды, Малыгин А.П., Александров Д.В., Низовцева И.Г.......... Нестационарные процессы направленного затвердевания растворов. Приближенное аналитическое решение проблемы, Малыгин А.П., Александров Д.В., Низовце ва И.Г........................................... Обменное взаимодействие в LaTiO3, Можегоров А.А., Ефремов А.В., Никифоров А.Е..................................... Интерметаллические соединения Sm2Fe17 и Tm2Fe17: сходство электронной струк туры и оптических свойств, Некрасов И.А., Лукоянов А.В., Князев Ю.В., Кузь мин Ю.И., Кучин А.Г.................................. Детекторы элементарных частиц — ключ к пониманию микромира, Орлов И.О..... Двумерная электронная система со спин-орбитальным взаимодействием в перемен ном электромагнитном поле, Патраков А.Е., Ляпилин И.И............. Моделирование процессов и структурные превращения при интенсивной пластиче ской деформации, Пириева Э.З., Пилюгин В.П., Гапонцева Т.М........... ЯМР исследование квазиодномерных купратов Sr14xCaxCu24O41 под высоким гид ростатическим давлением, Пискунов Ю.В., Оглобличев В.В., Жером Д., Обан Сензье П., Зьетек П.................................. Структура и гальваномагнитные свойства углеродных наноматериалов, Пронин А.А., Демишев С.В., Ляпин А.Г., Кондрин М.В....................... Изучение степени локализации функций Ванье, построенных различными способами, Соловьев И.В., Пчёлкина З.В., Анисимов В.И..................... Термоэдс металлов при высоких давлениях: формирование метастабильных состоя ний, Савина О.В., Бабушкин А.Н., Суханов И.В................... Поведение «мягкой» моды в спектрах комбинационного рассеяния света молекуляр ных кристаллов при фазовых переходах, Фадеев Ю.А., Салтанова Е.В...... Ядерные квадрупольные взаимодействия в нестехиометрических полупроводниковых соединениях Cu2xS, Сафонов А.Н., Шульгин Д.А.................. Расчет электронной структуры соединений легких элементов для анализа резонанс ных спектров рассеяния рентгеновских лучей, Скориков Н.А............ ТЭДС платины при давлениях до 45 ГПа, Старцева Г.В., Суханов И.В., Бабушкин А.Н...................................... Связанные с необратимым перемагничиванием параметры магнитной структуроско пии ферромагнитных материалов, Сташков А.Н., Костин В.Н........... Изменение электронной структуры и магнитного состояния металлического кюрия под давлением, Сурин М.А., Лукоянов А.В., Анисимов В.И............. Изучение термоЭДС карбонильного железа при давлении до 45 ГПа, Суханов И.В., Старцева Г.В., Бабушкин А.Н............................. Проявление магнитных неоднородностей в эффекте магнитопропускания в пленках манганитов с КМС, Телегин А.В., Сухоруков Ю.П., Мельников О.В........ iii Свойства фуллеренов при высоких давлениях, Тихомирова Г.В.............. Ультразвуковая кавитация в перегретом аргоне, Турчанинова Е.А., Андбаева В.Н., Ка верин А.М........................................ Прыжковая поляронная проводимость в монокристаллическом манганите Eu0.6Sr0.4MnO3 в парамагнитной фазе, Нейфельд Э.А., Архипов В.Е., Угрюмо ва Н.А., Королев А.В., Муковский Я.М........................ Годографы импеданса AgGeAsS3xSe3(1x) (x = 0.1, 0.2), Филиппов А.Л., Чернецов Е.М., Шабашова О.А., Хейфец О.Л..................... К теории неупорядоченных систем, Бузиелло Г., Газеева Е.В., Сабурова Р.В., Хайбут динова И.Р........................................ Микроскопические особенности деформация перлита в ударных волнах, Зельдович В.И., Хейфец А.Э., Фролова Н.Ю..................... Исследование температурных зависимостей сопротивления AgGeSbS3 при высоких давлениях, Хейфец О.Л., Бабушкин А.Н....................... Моделирование критического поведения в модели магнитной сверхрешетки, Хизри ев К.Ш., Муртазаев А.К................................ Особенности малоуглового рассеяния нейтронов в разупорядоченных квантовых маг нитных системах в окрестности квантовой критической точки, Чукин А.В.... Взаимосвязь условий получения полиакрилонитрильной нити со структурой и свой ствами углеродного волокна, Чуриков В.В...................... Кинетические свойства диселенида титана, интеркалированного диспрозием, Мартья нова И.А., Шерокалова Е.М.............................. Получение, структура и свойства наноструктурных композитов из сплавов Al Fe, Ширинкина И.Г., Бродова И.Г., Яблонских Т.И.................... Структура и магнитные свойства быстрозакаленного сплава Nd2Fe14B, подверженно го интенсивной пластической деформации с последующим отжигом, Попов А.Г., Гавико В.С., Щеголева Н.Н., Шредер Л.А., Гундеров Д.В., Столяров В.В., Жан Х.Ю......................................... Исследование электрических свойств и релаксационных процессов в (ZrO2 + Y2O3) + Al2O3 под действием высоких давлений, Шумина Ю.Н., Бабушкин А.Н., Корио нов И.В., Корионова И.Г................................ Топологические солитоны в модели однородной ДНК, Юлмухаметов К.Р........ Влияние ближнего порядка аморфных соединений на ионную проводимость, Ячмене ва Н.А., Шабашова О.А., Хейфец О.Л......................... Авторский указатель iv Вступительная статья Дорогие друзья! Вот и наступила пора пи- ности и препятствия. Как казус упомяну лишь сать очередную статью. А это значит, прошел то, что до РФФИ не дошла по почте наша заяв ещё один год и скоро начнется VII Молодёж- ка на финансирование семинара, когда же мы ный семинар по проблемам физики конденси- отправили её по экспресс-почте DHL повтор рованного состояния вещества (VII СПФКС). но, то заявка потерялась уже где-то в дебрях Страшно подумать, но это уже седьмой еже- РФФИ. Как такое может быть, никто из нас не годный семинар, проводимый силами Совета может предположить, но факт есть факт.

молодых учёных ИФМ. Среди участников I Цели, поставленные перед молодёжным Молодежного семинара был только один кан- семинаром:

дидат наук и много незащищённых учёных, ас ) Обучение, расширение научного кругозора, пирантов и студентов. За прошедшее время поднятие профессионального уровня. Этому многие из этих студентов успели не только за способствуют и лекции известных, признанных кончить ВУЗы, но и стать кандидатами наук.

специалистов, и разнообразие тематик моло Есть среди постоянных участников семинара дежных докладов;

и такие, кто успел стать молодыми докторами ) Создание определенного психологического наук (надеюсь, что наш семинар хоть немного климата, помогающего молодым участникам помог им в этом :-)).

лучше раскрыть свою личность и талант, по За семь лет семинар оброс своими традици чувствовать свою социальную значимость;

ями и обычаями, у него появилась своя исто ) Объединение молодёжи, создание круга обще рия, свой дружелюбно-творческо-рабочий ми ния, установления научных связей;

кроклимат, появились свои постоянные участ ники и лектора. Но Семинар не застыл как ) Приобретение опыта, как научного общения, сформировавшийся конгломерат, он транс- так и организации и проведения конференций;

формируется и развивается. Появляются как ) Создание условий, помогающих молодым новые лектора, новые члены оргкомитета, так участникам войти в научное сообщество, найти и (что должно быть обязательно!) новые участ- в нем своё место, что решает проблему оттока ники. Расширяется и «география» участников. молодежи из науки.

В этом году получены заявки на участие из Семь –– счастливая цифра и я уверен, что Украины, Дагестана, Москвы, Дубны, Томска, всё на семинаре сложится хорошо. Будут пре Уфы, Кемерова, Челябинска, Ижевска и Каза красные лекции и доклады, будут пытливые ни.

и каверзные вопросы, талантливые и остроум У меня каждый раз при написании вступи ные ответы на них, будет много общения, за тельной статьи возникает вопрос «О чём пи вяжутся новые знакомства и появятся новые сать?». Вроде бы про всё уже не раз написано друзья. Будут «весёлые старты» и весёлый (но и переписано, но так как семинар живет и раз не пьяный) банкет. И конечно, будет костёр с вивается, то появляются новые мысли, облека подведением итогов и предложениями на буду емые в слова, и рождается новый, не похожий щее.

на прежний, текст.

Оргкомитетом проделана огромная работа Все вы получили значки участника VII СП по организации VII СПФКС. Некоторые из нас ФКС. Как символ того, что семинар нужен потратили на организацию несколько месяцев и востребован, а также для его пропаганды своего времени. На трудовом пути у организа- прошу носить значок хотя бы с.. по торов появлялись большие и не очень :-) труд-.., а лучше до следующего VIII СПФКС.

Председатель семинара, председатель СМУ ИФМ УрО РАН, к.ф.-м.н. С.А. Гудин Исследование сверхтонких взаимодействий на ядре иона La в чистом манганите Агзамова П.А., Лескова Ю.В., Никифоров А.Е.

Уральский государственный университет,, Екатеринбург, пр. Ленина E-mail: polina.agzamova@usu.ru Интерес к исследованию манганитов –– магнитных оксидных материалов на основе марган ца –– не уменьшается с течением времени, что обусловлено наличием в этих соединениях связи разнообразных свойств металлов и диэлектриков, ионных и ковалентных кристаллов, систем с орбитальным и зарядовым упорядочениями.

Более того, в манганитах возможно образование нескольких типов неоднородных состояний:

решеточные и магнитные поляроны, капельные и страйповые структуры и т.д.

Перспективным методом исследования таких неоднородных состояний является метод ядер ного магнитного резонанса (ЯМР). Измерения ЯМР позволяют обнаружить наличие больших эффективных сверхтонких магнитных полей на ядрах веществ. В манганитах исследования по ядерному магнитному резонансу осуществляются как на ядрах магнитных ионов Mn, так и на ядрах немагнитных ионов La. ЯМР, наблюдаемый на немагнитных ионах лантана, позволяет сделать заключение о характеристиках магнитной структуры в целом. Для объяснения спек тров ЯМР [–] необходимо построить модель, позволяющую описать связь между локальной структурой и резонансным спектром.

Родительское соединение LaMnO3 с точки зрения построения модели является самым удоб ным объектом.

В работе построена модель, позволяющая описать механизм образования сверхтонкого поля на ядре лантана, индуцированного магнитными моментами ближайших ионов марганца. Кон станта сверхтонкого взаимодействия содержит два вклада связанных с поляризацией s и p электронных оболочек лантана. Показано, что изотропный и анизотропный вклады в сверхтон кое поле сравнимы по величине, следовательно, можно предположить, что орбитальная струк тура кристалла влияет на величину константы сверхтонкого взаимодействия, связанной с поля ризацией pоболочки лантана.

Исследования проводились для поликристалла, как при нулевом магнитном поле, так и во внешнем магнитном поле. Показано, что наличие локального магнитного поля, обусловленно го сверхтонким взаимодействием с ближайшими ионами марганца, приводит к видоизменению спектра кристалла с температурой: при низких температурах в модели поликристаллическо го образца получается линия асимметричной формы, при повышении температуры происходит сужение линии. Кроме того, показано, что температурная зависимость целиком определяется поведением магнитных подрешеток.

Исследовалась температурная зависимость спектра монокристалла помещенного во внеш нее магнитное поле при различных ориентациях последнего. Показано, что поведение спектра зависит от направления приложенного внешнего поля.

Работа выполнена при финансовой поддержке CRDF (REC-), РФФИ --, -, и Министерства образования UR....

. G.Allodi, R.De Renzi, G.Guidi et al. Phys. Rev. B., ().

. К.Н.Михалев, и др. ФММ.,, ().

. К.Н.Михалев, С.А. Лекомцев и др. Письма в ЖЭТФ,, ().

Поверхностное натяжение и адсорбция растворов аргон – гелий и аргон – неон в интервале температур 108 140 K Андбаева В.Н., Каверин А.М.

Институт теплофизики УрО РАН,, Екатеринбург, ул. Амундсена, E-mail: andbaeva@mail.ru В данной работе измеряется поверхностное натяжение растворов аргон – гелий и аргон – неон в интервале температур 108 140K и давлениях до 4МПа. Так же был проведен расчет адсорбции компонентов в межфазном слое. Измерения проведены дифференциальным вари антом метода капиллярного. Опыты проводились на экспериментальной установке, подробное описание которой даётся в работе [].

Поверхностное натяжение рассчитывалось по уравнению = ga2 (l v), () где g = 9.8162 м/с2 – ускорение свободного падения, a2 – капиллярная постоянная определён ная по разности высот поднятия менисков в капиллярах, l и v – ортобарические плотности жидкости и пара. Расчет ортобарической плотности жидкости проводился методом, описанным в работе []. Плотность паровой фазы вычислялась по вириальному уравнению состояния [] с сохранением в ряду разложения первых двух членов. Итоговая погрешность определения оценивается в 1 2 %.

Обнаружено, что добавление гелия и неона в раствор приводит к понижению. Зависимость от концентрации низкокипящего компонента является линейной функцией, что позволяет записать () = 0 + B (T ) x.

Индекс относится к чистому аргону, 0 взято из работы [], B (T ) = (/x)T. Функ ция B (T ) аппроксимирована полиномом b0 + b1 (T/TcO) + b2 (T/TcO)2, коэффициенты которого найдены методом наименьших квадратов.

В приближении идеального раствора адсорбция низкокипящего компонента в межфазном слое определяется выражением µ x (1 x) () =.

RT x T Здесь R – универсальная газовая постоянная. Линейность изотерм поверхностного натяжения и малая величина x по сравнению с единицей приводят к практической линейности концентра ционной зависимости адсорбции.

Работа выполнена при финансовой поддержке проекта Отделения ЭММПУ РАН.

. Байдаков В.Г., Межфазная граница простых классических и квантовых жидкостей, Наука ().

. Благой Ю.П., Исследование термодинамических свойств ожиженных газов и их растворов ().

. Уэйлес С., Фазовые равновесия в химической технологии, Мир ().

Переход от гетерогенного к гомогенному механизму зародышеобразования в перегретых криогенных жидкостях Андбаева В.Н., Турчанинова Е.А., Каверин А.М.

Институт теплофизики УрО РАН,, Екатеринбург, ул. Амундсена, E-mail: andbaeva@mail.ru Представленная работа посвящается исследованию кинетики вскипания перегретых крио генных жидкостей. Объектами исследования служили чистый аргон и газонасыщенные раство ры аргон – гелий и аргон – неон.

Для получения воспроизводимых результатов по измерению времени жизни требуется опре деленная «приработка» поверхности измерительной ячейки. Процесс «приработки» поверхно сти заключается в постепенном изменении состояния поверхности в результате многократных циклов вскипания на ней жидкости [,]. Мы попытались найти характеристику этой «прира ботки». В ходе «приработки» поверхности вскипание происходит под действием готовых или легкоактивируемых центрах кипения. Интенсивность действия этих центров крайне непостоян на и различна, что приводит к сильному изменению частоты зародышеобразования (несколько порядков).

В опытах использовалась экспериментальная установка, созданная на основе чистой пу зырьковой камеры, аналогично описанной в работе []. Статический перегрев жидкости осуще ствлялся резким сбросом давления на термостатируемую жидкость. Скорость изменения давле ния составляла от 0.01 до 0.1 МПа/с. В опытах с помощью частотомера-хронометра регистри ровалось время от момента сброса давления до вскипания. Погрешность измерения давления ±0.01 МПа, температуры ±0.03 K. Измерения проведены на изобаре p = 1.5 МПа в интерва ле температур T = 132 136 K (чистый аргон), T = 132 135 K (раствор аргон – гелий) и T = 131 135 K (раствор аргон – неон) и частот зародышеобразования J = 105 108 м3с1.

Концентрация неона в растворе определялась по данным о фазовом равновесии и составляла 0.6 моль%, гелия – 0.2 моль%.

Сначала опыты проводились с чистым аргоном, а затем с газонасыщенными растворами.

Общая продолжительность «приработки» составила около суток.

Было получено, что переход от гетерогенного к гомогенному механизму зародышеобра зования происходит после длительной «приработки» поверхности экспериментальной ячейки.

Выход на гомогенный механизм зародышеобразования сначала проявляется на более высоких температурах, что соответствует более высоким давлениям вскипания. Подтверждением о вы ходе на гомогенный механизм зародышеобразования служит воспроизводимость полученных результатов и резкая температурная зависимость частоты зародышеобразования (или времени жизни) от температуры.

Работа выполнена в рамках интеграционного проекта фундаментальных исследований УрО – ДВО РАН «Акустическая кавитация в метастабильных жидкостях.

. Падерин И.М., Ермаков Г.В. Метастабильные состояния и фазовые переходы: Вып., - ().

. Каверин А.М., Байдаков В.Г., Скрипов В.П., Катьянов А.Н. ЖФТ,, - ().

. Байдаков В.Г. Перегрев криогенных жидкостей. Екатеринбург: УрО РАН ().

Релаксация квазипоперечных мод в ангармонических процессах рассеяния для кубических кристаллов c положительной и отрицательной анизотропией модулей упругости второго порядка Кулеев И.Г., Кулеев И.И., Арапова И.Ю.

Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: kuleev@imp.uran.ru Исследована релаксация длинноволновых квазипоперечных мод в ангармонических процес сах рассеяния для кубических кристаллов c положительной (Ge, Si алмаз и InSb) и отрицатель ной (KCl, NaCl, GaAs) анизотропией модулей упругости второго порядка. в модели анизо тропного континуума проанализированы зависимости скоростей релаксации квазипоперечных фононов в кубических кристаллах от направления волнового вектора поперечных фононов для механизма Ландау-Румера [], как в квазиизотропном приближении, так и при точном учете кубической анизотропии в законе сохранения энергии. Рассмотрены два наиболее актуальных случая, когда волновые вектора фононов лежат в плоскостях граней куба или в диагональных плоскостях. Установлено, что квазиизотропное приближение не является адекватным для ко личественного описания анизотропии скоростей релаксации квазипоперечных фононов. Пока зано, что в кубических кристаллах c положительной и отрицательной анизотропией модулей упругости второго порядка не только спектр и вектора поляризации фононов, но и угловые зависимости скоростей релаксации квазипоперечных колебательных ветвей качественно отли чаются. Они имеют обратный характер: для кристаллов первого типа (Ge, Si алмаз и InSb) максимальные значения скоростей релаксации достигаются в кристаллографических направ лениях типа [100], а минимальные значения в направлениях типа [011], тогда как для второго типа кристаллов (KCl, NaCl) – наоборот. Отношение максимальные значений скоростей ре лаксации квазипоперечных мод к минимальным значениям составляет приближенно 5, 5, 3, 8 и 10, 6 для кристаллов Ge, Si и алмаза, соответственно. Для второго типа кристаллов это отно шение составляет 180, 45 и 3 для соединений KCl, NaCl и GaAs, соответственно. В отличие от ранее выполненных расчетов скоростей релаксации поперечных фононов в данном иссле довании точно учтено влияние кубической анизотропии, как на спектр колебательных ветвей, входящих в закон сохранения энергии, так и на вектора поляризации фононов. Даны оценки вкладов продольных компонент квазипоперечных колебаний в скорость релаксации фононов для рассмотренных кристаллов.

. Landau L., Rumer J. Sov. Phys.,, () Структура и свойства сплава АМГ, полученного методом динамического канально-углового прессования Астафьев В.В., Яблонских Т.И., Бродова И.Г.

Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: vxv@narod.ru В работе описывается новый метод получения интенсивной пластической деформацией (ИПД) объемных материалов с дисперсной структурой. Реализуется он то схеме, близкой к РКУ прессованию, но вместо пресса, в качестве рабочего тела используется энергия продуктов взры ва, или пороховых газов –– ДКУП [].

Отработка технологии получения массивных образцов включает изучение влияния скорости движения образца по матрице с пересекающимися каналами на структуру и свойства матери ала. Деформация образцов осуществлялась при комнатной температуре, а скорость, с которой образец разгонялся с помощью пушки, изменялась от до м/с.

На начальных стадиях эксперимента методами металлографии была исследованы макро- и микроструктуры образцов после прохождения двух каналов, радиус пересечения которых равен диаметра канала. Кроме того, построены и сравнены зависимости изменения микротвердости по длине образцов, полученных при разных условиях эксперимента.

В качестве объекта исследования был выбран алюминиевый сплав АМГ.

Проведённые исследования показали, что даже при одном проходе ДКУП наблюдаются су щественные структурные изменения и упрочнение материала. Установлено, что увеличение ско рости движения образцов незначительно влияет на величину максимальной твердости, которая в результате ИПД возрастает с до МПа. С ростом скорости наблюдается некоторая тенденция к снижению упрочнения. Областям повышенной твёрдости соответствует только на чальные участки образцов, причём такая твёрдость по сечению обусловлена спецификой ме тода и должна устраняться увеличением числа проходов. Кроме того, обнаружена некоторая цикличность в изменении данного параметра, которая связана с циклическим характером про давливания образца через каналы.

Металлографические исследования показали, что независимо от V, основным типом струк туры является полосовая структура, толщина волокон в которой меняется по длине образцов.

Сами полосы являются искажёнными областями с повышенной энергией и результатом разли чия ориентировок отдельных участков образца. Кроме того, чёткая полосчатость обусловлена наличием в металле включений, которые «выстраиваются» вдоль направления внешней нагруз ки. Внутри некоторых полос видны линии скольжения и элементы субструктуры. Исследования тонкой структуры будут продолжены методом ПЭМ.

Работа выполнена по программе Президиума РАН на г. «Исследования вещества в экс тремальных условиях» (проект «Деформационное поведение металлических материалов и теп ловые эффектов при мощном сферическом и квазисферическом взрывном нагружении») и при частичной финансовой поддержке научной школы НШ-..

. Патент РФ по заявке № / от.. г. Шорохов Е.Г., Жигалёв И.Н., Валиев Р.З.

«способ динамической обработки материалов».

Диаграмма магнитных состояний пленок Fe/Cr/Fe, обусловленных специфическим антиферромагнитным упорядочением в хроме Гудин С.А., Куркин М.И., Гапонцев А.В., Бакулина Н.Б., Устинов В.В.

Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург, ул. С. Ковалевской, E-mail: bakulina@imp.uran.ru Аналитически исследовано влияние различных параметров линейно поляризованной вол ны спиновой плотности (лВСП) в хроме на ориентацию магнитных моментов слоев железа в трехслойных пленках Fe/Cr/Fe. Обменное взаимодействие между спинами электронов желе за и хрома считалось:. слабым по сравнению с обменным взаимодействием Fe Fe (VFeFe) и обменным взаимодействием Cr Cr (VCrCr);

. действующим только на границах раздела Fe/Cr. В этих приближениях показано, что в исследуемых пленках возможны три типа магнит ных структур: ферромагнитная, антиферромагнитная и неколлинеарная. Для описания неколли неарных структур привлечение биквадратичного обменного взаимодействия не потребовалось.

Найдены границы устойчивости структур, определявшиеся из минимума полной энергии, со стоящей из энергии однонаправленной Hun и наведенной анизотропий Hin, энергии косвенного взаимодействия и энергии лВСП, которая в пленке конечной толщины зависит от фазы волны лВСП. Эти границы оказались линиями в двумерном пространстве, одно измерение которого определяется отношением A/2B = Hun/Hun, а второе –– толщиной прослойки Cr (l) в едини цах длинны лВСП () l/ = lq. Найденные линии образуют фазовую диаграмму, приведенную на рис..

Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (проект --), Президиума РАН (направление «Квантовая макроизика»), Фонда содействия отечественной науке.

+ 2 + 1. 1.0 cos 0. 0. 0. A/ A/ 2B 2B = 0. = A/2B |co |sin s( (q l 0. ql / /2) 2)| | 0. 0. 0. sin 0. 0 2 ql Рис.. Фазовая диаграмма магнитных структур пленки Fe/Cr/Fe.

Магнитоэлектрическое взаимодействие, как часть магнитоупругого Куркин М.И., Меньшенин В.В., Николаев В.В., Туров Е.А., Бакулина Н.Б.

Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург, ул. С. Ковалевской, E-mail: bakulina@imp.uran.ru Предложен магнитоупругий механизм магнитоэлектрического взаимодействия mu. Для его описания использовалось разложение магнитной энергии m по степеням компонент векто ров смещений узлов кристаллической решетки от положения равновесия ~ j, а не их градиентов u ~ j, которые определяют магнитострикционную часть магнитоупругой энергии ms. Еще одно u различие между mu и ms появляется в том, что mu описывает взаимодействие магнитных возбуждений с оптическими фононами, а ms –– только с акустическими.

Анализ проведен на примере четырех подрешеточного трирутила Fe2TeO6. В решетке три рутилов с ионами на элементарную ячейку, спектр оптических фононов содержит ветвь.

Это делает полный симметрийный анализ магнитоупругого взаимодействия с оптическими фо нонами очень громоздкой задачей. Предложен способ упрощения, основанный на том, что для магнитоэлектричества важны только электроактивные (взаимодействующие с электрическим полем) оптические фононы, обычно составляющие малую часть от полного числа оптических ветвей фононного спектра. Такое описание mu, автоматически исключающее из рассмотре ния все неэлектроактивные ветви оптических фононов, строится на понятии–– электрическая подрешетка, в которую объединяются все химически одинаковые, равновалентные ионы.

Из предложенного подхода следует резонансное усиление МЭ эффектов вблизи собствен ных частот магнонов M и оптических фононов. Наибольшее усиление ожидается вблизи частоты магнитоупругого резонанса M =. Отмечается, что при этом условии магнито электрическая среда может обладать свойствами сред с отрицательными электрической и маг нитными проницаемостями (сред Веселаго).

Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (проект --), Президиума РАН (направление «Квантовая макроизика»), Фонда содействия отечественной науке.

Исследование структуры и магнитных свойств нанокристаллических пленок Co Блинов И.В., Криницина Т.П., Попов В.В.

Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург ул. С.Ковалевской, E-mail: blinoviv@mail.ru, vpopov@imp.uran.ru Исследовано влияние температуры подложки и структуру и магнитные свойства нанокри сталлических пленок Co. Тонкие нанокристаллические пленки Co были получены методом ион но-плазменного напыления на монокристаллические подложки Al2O3 (110) при температурах подложек 300, 500 и 6000C. Толщина пленок Co контролировалась с помощью интерферомет ра и на основании данных магнитных измерений. Она составляла 6 нм. Структура пленок исследовалась методом просвечивающей электронной микроскопии на электронном микроско пе JEM–200CX. Исследование рельефа поверхности осуществлялось с помощью сканирующего мульти-микроскопа СММ2000, работающего в режиме атомно-силового и туннельного микро скопа.

Проведенное исследование показало, что структура пленок представляет собой мелкие, рав ноосные в плоскости пленки кристаллиты, разделенные тонкими границами. Сложный дифрак ционный контраст отражает присутствие высоких внутренних напряжений в исследуемых струк турах. Электронограммы от пленок Co представляют собой кольца, состоящие из отдельных ре флексов, что свидетельствует о том, что структура пленки поликристаллическая и кристаллиты имеют большеугловые границы. Обнаружено, что с ростом температуры подложки происходит увеличение размеров кристаллитов от 15 нм для 3000C до 35 нм для 6000C.

При низких температурах подложки исследуемые пленки характеризуются большим зна чением шероховатости. Для пленок, напыленных на подложку при температуре 3000C, сред неквадратичное значение шероховатости составляет 3 нм, что составляет половину толщи ны пленки. С повышением температуры подложки происходит уменьшение шероховатости в несколько раз, и для пленки, полученной при температуре подложки 6000C, она составляет 1 нм. Это согласуется с результатами ранее проведенных исследований пленок, полученных методом молекулярно-лучевой эпитаксии [].

С повышением температуры нанесения пленки также наблюдается возрастание коэрцитив ной силы, которое, по-видимому, объясняется возрастанием внутренних упругих напряжений, возникающих в пленке при охлаждении от температуры напыления вследствие различия коэф фициентов термического расширения пленки и подложки.

Работа выполнена при поддержке президиума РАН (проект по программе «Влияние атомно кристаллической и электронной структуры на свойства конденсированных сред»).

Рис.. Поверхность плёнки Co, t = 3000 C. Шероховатость 3, 7 нм а) 2d-изображение б) 3d-изображение.

. Ustinov V.V., Romashev L.N.. Krinitsina T.P. et al., Journal of Magnetism and Magnetic Materials,, () Тонкая структура и механизм низкотемпературного распада монокристалла YBa2Cu3O7, легированного Ce Сударева С.В., Криницина Т.П., Блинова Ю.В., Романов Е.П., Бобылев И.Б., Зюзева Н.А.

Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, E-mail: jmll@imp.uran.ru В работе [] было предсказано, что в нестехиометрическом соединении YBa2Cu3O7 ( 0, 2) при отжиге ( 200C) должно происходить расслоение по кислороду на две фазы, причем распад должен идти по спинодальному механизму. Ранее нами были выполнены электронно-ми кроскопическое (на монокристаллах размером 210, 1 мм) [] и рентгенографическое (на по рошке) [] исследования соединения 123. Было показало, что распад соединения YBa2Cu3O6, происходит в соответствии с теорией Хачатуряна [].

Однако существует работа Амелинкса с соавторами [], в которой высказано предположе ние, что разупорядочение кислородных атомов может сопровождаться разупорядочением тя желых атомов, которое выражается в появлении дефектов упаковки по плоскостям (001). Эти дефекты в виде вставленных полуплоскостей наблюдались в микроскопе высокого разрешения []. Если предположение Амелинкса верно, то низкотемпературный распад должен протекать по более сложному механизму, чем следует из теории Хачатуряна.

В данной работе был исследован крупный монокристалл YBa2Cu3O6,93, легированный цери ем ( 1, 5 ат.%), размером 333 см. Этот монокристалл был нам предоставлен ВНИИНМ им.

ак. Бочвара. При его исследовании мы смогли получить электронно-микроскопические изобра жения структуры в плоскостях, содержащих ось c – (100), (010), или близких к ним;

в этих случаях можно увидеть образование дефектов упаковки по (001). Монокристалл был исследо ван в исходном состоянии и после придания ему кислородного индекса,. Для этого исходный монокристалл был подвергнут отжигу 500C, 24 ч на воздухе. Затем образец с y = 6, 8 был ото жжен при 200C, 100 ч в атмосфере аргона.

Исследование выполнено с помощью четырех методов: а) рентгенографически на монокри сталлах и порошках монокристаллов в излучениях Cu, Cr;

б) электронно-микроскопически на сколах монокристаллов;

в) в сканирующем микроскопе-микроанализаторе Superprobe-733;

д) в оптическом микроскопе Neophot в поляризованном свете.

В результате проведенного исследования обнаружено, что низкотемпературный распад не стехиометрического соединения 123 происходит сложнее, чем это следует из теории Хачату ряна. Наряду с расслоением по кислороду (на две фазы –– богатую и бедную кислородом) про исходит разупорядочение и тяжелых атомов Y, Ba, Cu, что выражается в появлении большого количества дефектов упаковки по плоскостям (001), а также фаз, которые образуются на основе соединения 123 с помощью дефектов упаковки.

Работа поддержана РФФИ (грант --).

. Khachaturyan A.G., Morris J.W. Phys.Rev.Lett.,, ().

. Кузнецова Е. И., Криницина Т. П., Сударева С. В., Бобылев И. Б., Романов Е. П., ФММ,, ().

. Кузнецова Е.И., Блинова Ю.В., Сударева С.В., Бобылев И.Б., Романов Е.П., Криницина Т.П. ФММ,, ().

. Zandbergen H.W., Van Tendeloo G., Okabe T., Amelinckx S. Phys. Stat. Sol. (a),, ().

Феноменологическое описание уплотнения гранулярной среды в квазистатическом приближении Болтачев Г.Ш., Волков Н.Б., Иванов В.В., Паранин С.Н.

Институт электрофизики УрО РАН, Екатеринбург, Амундсена E-mail: grey@iep.uran.ru Существенный прогресс в теоретическом описании процессов уплотнения структурно-неод нородных тел достигнут в рамках теории пластичности. В частности, в работах [] установлено, что наряду с геометрическим фактором (уменьшение объема пор), определяющим сопротивле ние деформированию при уплотнении пористого тела, существенную роль играет так называе мый физический фактор, т.е. деформационное упрочнение вещества. Несмотря на достигнутые успехи, в настоящее время строгие и самодостаточные теоретические построения не могут пре тендовать не только на количественное согласие с экспериментом, но и на качественное описа ние всей совокупности наблюдаемых явлений.

В связи с этим, в настоящей работе развивается континуальный полуэмпирический подход [], в рамках которого свободные параметры теории (кривая упрочнения) определяются по экс периментальным данным об импульсном одноосном сжатии гранулярной среды –– т.н. адиаба там сжатия. В работе теоретически моделируются процессы радиального магнитно-импульсно го прессования нанопорошков, в которых состояние гранулярной среды практически недоступ но для экспериментального наблюдения. Результаты расчетов сравниваются с экспериментом по конечному состоянию спрессованных порошковых образцов. Проанализированы режимы од нородного и равновесного уплотнения в условиях радиального цилиндрически симметричного прессования на жестком стержне, и показано, что в общем случае даже в отсутствие эффекта упрочнения материала основы (гранул) модель однородного уплотнения не совместна с усло вием квазистатического равновесия. Для режима равновесного прессования рассчитаны ради альные распределения всех характерных параметров уплотняемой среды: пористость, тензор напряжений, мера накопленных деформаций формоизменения, предел текучести и т.п. Уста новлено, что неоднородность радиального распределения плотности связана не только с воз можностью возникновения ударно-волнового режима уплотнения при быстром динамическом прессовании, но может также являться атрибутом квазистатического процесса. Последнее поз воляет объяснить наблюдаемые в экспериментах [-] различия в характере прессования нано порошков - наличие или отсутствие неоднородного распределения плотности вблизи внутрен него жесткого стержня.

Работа выполнена при частичной финансовой поддержке РФФИ (проект № --).

. Мартынова И.Ф., Скороход В.В., Порошковая металлургия,, ();

Мартынова И.Ф., Скоро ход В.В., Порошковая металлургия,, ();

Скороход В.В., Мартынова И.Ф., Шкляренко В.П., Порошковая металлургия,, ().

. Болтачев Г.Ш., Волков Н.Б., Добров С.В., Иванов В.В., Ноздрин А.А., Паранин С.Н., Журнал техни ческой физики, в печати ().

. Иванов В.В., Паранин С.Н., Вихрев А.Н., Ноздрин А.А., Материаловедение,, ().

. Иванов В.В., Паранин С.Н., Никонов А.В., Хрустов В.Р., Ивин С.Ю., Котов Ю.А., Саматов О.М., До бров С.В., Медведев А.И., Сборник научных трудов конференции «Проблемы нанокристаллических материалов» Екатеринбург,. С..

Об особенностях геометро-динамического подхода к построению модели ферромагнитной жидкости Борисенко О.В.

Ставропольский государственный университет,, г. Ставрополь, ул. Пушкина, E-mail: bormail@list.ru Настоящая работа посвящена исследованию процессов агрегатизации магнитной жидкости (МЖ) с позиций геометро-динамического подхода [], в соответствии с которым любая, случай но выбранная частица должна иметь среднее значение координационного числа hJi соседних с ней частиц, а их геометрическая концентрация (коэффициент упаковки) связанна с объём ной концентрацией магнитной фазы соотношением / = [hri / (hri + )]3, где – толщина оболочек поверхностно-активного вещества (ПАВ) в предположении их целостности.

В работе показано, что в целом статистическое поведение частиц МЖ должно считаться немарковским [, ] процессом, а траектории частиц МЖ нельзя сопоставлять с марковскими цепями. Это означает, что не только во внешних полях, но и при полном их отсутствии движе ние частиц МЖ должно существенно отличаться от классического броуновского движения [,] частиц. Обсуждаемая проблема оказалась связанной не только с агрегатизацией и седимента цией частиц, но и с вопросом о структуре ближнего порядка в МЖ и, в частности, с вопросом о предельно допустимой объёмной концентрации max твёрдой фазы частиц.

Показано, что первый тип механизма превышения этой концентрации обусловлен, очевид но, возможностью добавления в исходную МЖ некоторого количества суспензии мелких частиц с олеиновой кислотой. Таким способом удаётся существенно увеличить max. Также установле но, что возможен и существенно иной тип механизма превышения предельной концентрации, связанный с контролируемым испарением части жидкой основы МЖ, при котором можно пола гать целостность оболочек ПАВ части МЖ. При этом критическое значение k можно оценить, p 3/2 + 1 исходя из геометро-динамической модели МЖ. Так, согласно [], при 3/ 6 3/16 упаковка в среднем одинаковых сферических частиц должна иметь конфигура ционный многогранник в форме тетраэдра ( J = 4), который будет правильным тетраэдром p при = 3/16 0, 34, а = 3/4 3/2 + 1 0, 12354 конфигурационный много гранник будет тетраэдром с правильным треугольным основанием и равнобедренными гранями.

При дальнейшем увеличении будет возрастать hJi. Конфигурация при 0, 12354, окажется нестабильной, однако следует считать, что при 0, 12354 среднее значение hJi уже может считаться равным и каждая частица будет удерживаться соседними частицами.

Таким образом, скачок магнитной восприимчивости МЖ при 0, 03 0, 05 [] получает своё естественное объяснение в рамках геометро-динамической модели МЖ, причём становит ся также очевидным роль агрегатов частиц в существовании этого явления.

. Резибуа П., Классическая киеетическая теория жидкостей и газов, Мир (). Гильберт Д., Кон-Фоссен С., Наглядная геометрия, Наука. (). Борисенко О. В., Исследование процессов межчастичного взаимодействия в магнитных жидкостях предельных концентраций магнитной фазы. Материалы Всероссийской научной конференции сту дентов, аспирантов и молодых учёных. Т. - Нальчик. Сентябрь,. Ито К., Маккин Г., Диффузионные процессы и их траектории, Мир () О роли диполь-дипольных взаимодействий в механизме агрегатизации крупных и мелких частиц магнитной жидкости Борисенко О.В.

Ставропольский государственный университет,, г. Ставрополь, ул. Пушкина, E-mail: bormail@list.ru Работа посвящена вопросу о возможности агрегатизации крупных и мелких частиц магнит ной жидкости (МЖ) в предположении о целостности оболочек поверхностно-активного веще ства (ПАВ) этих частиц. Считая, что агрегатизация возможна только за счёт диполь-дипольных взаимодействий, а процессу агрегатизации противодействует энергия тепловых движений ча стиц, в работе не учитываются эффекты, связанные со стерическим отталкиванием и межмоле кулярным взаимодействием оболочек ПАВ.


Анализ отношения энергии E диполь-дипольных взаимодействий двух частиц с радиусами rk к энергии E диполь-дипольных взаимодействий двух частиц с радиусами rk и rm (rk rm) E/E = [rk(rk + rm = 2)/rm(rk + )]3 /8 показал, что уменьшение размеров частиц в 2, 5 раза приводит к увеличению отношения E/E в 8, 7 раза. При этом отношение вероятности p агрега тизации двух одинаковых частиц с радиусами rk к вероятности p агрегатизации двух частиц с и с учётом того, что масса частицы пропор радиусами rm с учётом полученной оценки для E/E циональна объёму твёрдой фазы, имеем приближённо p/ = [(rk + rm + 2)/(rk + )]3 r6/8r p m k и для rk = 8 нм, rm = 5 нм получаем p/ 10, 3, а для rk = 8 нм и rm = 2 нм уже p/ 1405.

p p Таким образом, вероятность агрегатизации за счёт диполь-дипольных взаимодействий круп ных частиц с мелкими частицами должна быть во много раз меньше вероятности агрегатизации крупных частиц со средними и крупными частицами.

Также показано, что агрегатизация за счёт диполь-дипольных взаимодействий между мелки ми частицами с множественными дефектами оболочек ПАВ и крупными частицами без такого рода дефектов, почти также маловероятна как в случае целостности оболочек ПАВ мелких ча стиц.

Так как E r3r3 / (rk + rm + )3 и p/ = [(rk + rm + 2)/(rk + )]3 r6/8r6 где E – энер p km m k гия диполь-дипольных взаимодействий между мелкой частицей радиуса rm, имеющей множе ственные дефекты оболочки ПАВ, и крупной частицей радиуса rk, не имеющей такого рода дефектов;

p - вероятность агрегатизации за счёт диполь-дипольных взаимодействий двух та ких частиц, то, с учётом выше изложенного, при rk = 8 нм и rm = 2 нм имеем p/ 885, что p не намного меньше значения p/ для тех же значений rk и rm.

p Таким образом, очевидно, что даже при полном отсутствии оболочек ПАВ мелких частиц, вероятность их агрегатизации за счёт диполь-дипольных взаимодействий с крупными частица ми, имеющими целостные оболочки ПАВ, весьма маловероятна. Однако, только агрегатизацией крупных частиц МЖ с мелкими частицами суспензии можно адекватно объяснить эксперимен тально подтверждаемый факт увеличения плотности такой МЖ. По-видимому, это противоре чие можно снять, только предположив, что механизм агрегатизации частиц суспензии с частица ми МЖ обусловлен не только существованием диполь-дипольных взаимодействий, но и иными эффектами, связанными как с коагуляцией мелких частиц суспензии, так и с образованием в ходе такой агрегатизации многодоменной структуры.

Построение С-образных диаграмм распада мартенситных сплавов Ni65Al35 и Ni56Al34Co10 с высокотемпературным эффектом памяти формы Валиуллин А.И.1, Татауров Д.В. 1)Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: a_valiullin@mail.ru 2)Уральский государственный технический университет УГТУ – УПИ, г. Екатеринбург Сплавы на основе Ni Al рассматривают как в качестве высокотемпературных сплавов с эффектом памяти формы (ВТЭПФ). Сдерживающим фактором в создании сплавов с ВТЭПФ яв ляется их низкая пластичность в крупнокристаллическом состоянии, и появления сверхструк тур типа Ni5Al3 и Ni2Al в температурном интервале мартенситного превращения. Природную хрупкость этих сплавов можно уменьшить двумя основными путями: измельчением зерна, что позволяет несколько пластифицировать сплавы Ni Al. Одним из методов приводящих к полу чению микрокристаллического состояния, является метод спиннингования;

и легирование мар тенситных сплавов Ni Al третьим элементом, что влияет на пластичность и на температурно концентрационную область существования фаз Ni5Al3 и Ni2Al.

Целью настоящей работы является построение диаграмм начала процессов распада быстро закристализованных из расплава (БЗР) мартенситных сплавов Ni65Al35 и Ni56Al34Co10 и опре деление влияния этого распада на обратимость, и критические температуры термоупругого мар тенситного превращения.

Рис.. Диаграммы начала изотермического распада БЗР сплавов Ni56 Al34 Co10 и Ni65 Al35.

В работе с привлечением резистометрии и электронной микроскопии построены диаграммы начала изотермического распада быстрозакристаллизованных из расплава сплавов Ni56Al34Co10 и Ni65Al35 (рис.), позволяющие обоснованно выбирать температурно-временные режимы стабилизирующего отжига функциональных микрокристаллических мартенситных сплавов на основе системы Ni-Al, а также регулировать в широких пределах рабочие темпе ратуры подобных материалов.

С помощью изотермической резистометрии ленточных образцов из БЗР сплавов Ni65Al и Ni56Al34Co10 выявлены четыре температурно-временных ступени диффузионного распада пересыщенного никелем -твёрдого раствора.

Показано, что БЗР сплав Ni56Al34Co10 намного более устойчив к диффузионному распаду, как в мартенситном, так и в аустенитном состоянии, чем БЗР сплав Ni65Al35.

Описание перехода жидкость-стекло методами критической динамики Васин М.Г.

Физико-технический институт УрО РАН,, Ижевск, ул. Кирова, E-mail: vasin@udm.net В работе развивается дисклинационная модель топологически неупорядоченных молеку лярных систем для теоретического описания жидкостей. Согласно этому подходу предполага ется, что для структуры жидкости характерно наличие наиболее выгодной (минимизирующей локальную энергию) упаковки ближайших атомов. Конфликт топологических свойств энергети чески выгодной локальной атомной упаковки с топологией евклидова пространства, проявляю щийся в невозможности замощения элементарными ячейками данной геометрии всего объёма, является причиной фрустрирования структуры и, как следствие, её неоднородности. Фрустри рование структуры проявляется в возникновении в ней топологических дефектов –– дисклина ционных (вихревых) линий. В рамках такого подхода, теоретическое описание системы с неупо рядоченной структурой сводится к универсальной модели системы устойчивых топологических дефектов в упругой среде. Впервые такой подход для описания неупорядоченных систем был предложен в работах Д. Нельсона [], где в качестве элементарной локальной атомной упаков ки рассматривалась тетраэдрическая упаковка. Однако он применим и к более сложным систе мам с ковалентными связями, поскольку особенности химических связей, влияющие на гео метрию элементарной локальной упаковки, определяют параметры дисклинационной модели, но не влияют на её общий вид. Данный подход интересен тем, что позволяет свести теорети ческое описание жидкости к моделям, изучаемым в теории сильнокоррелированных систем, и воспользоваться для её исследования математическим аппаратом квантовой теории поля.

Анализ поведения полученной модели вблизи предполагаемой точки перехода жидкость стекло проводился с использованием аналитических методов критической динамики []. При этом полагалось, что масштабная инвариантность модели в координатном пространстве обу славливается иерархической структурой системы дисклинаций (вихрей). Было показано, что учёт ультраметрической топологии временного пространства позволяет, используя методы кри тической динамики, описывать в данной модели переход жидкость-стекло. В частности, в рам ках предложенного подхода было получено соотношение Фогеля-Фулчера для времени релакса ции системы. Кроме того, было показано, что в данной модели флуктуационно-диссипативная теорема выполняется при условии отсутствия иерархии времен релаксации.

Работа выполнена при поддержке гранта РФФИ (---rural).

. D.R. Nelson Phys. Rev. Lett.,, v., p.

. А.Н. Васильев, Квантовополевая ренормгруппа в теории критического поведения и стохастической динамике, Издательство ПИЯФ, Санкт-Петербург,. – с. ISBN -- Импульсная катодолюминесценция экситонов, локализованных около димеров примеси в кристаллах KCl : I и KCl : Br Вильчинская С.С., Корепанов В.И., Лисицын В.М.

Томский Политехнический Университет,, Томск, пр. Ленина, E-mail: svetvil@tpu.ru Исследована импульсная катодолюминесценция кристаллов KCl : I и KCl : Br при темпе ратурах 27 – 300 K методом импульсной спектрометрии с наносекундным временным разреше нием. Обнаружены и исследованы околодимерные экситоны. Помимо изученных ранее полос в кристаллах KCl : I нами обнаружена интенсивная полоса с максимумом при 3.8 эВ. Кине тика затухания свечения в максимуме полосы 3.8 эВ в KCl : I содержит два компонента с характеристическими временами при 27 K: 1 = 1 мкс и 2 = 8 мкс. Для выяснения природы полос в области 3 – 4 эВ были исследованы спектры люминесценции с разной концентрацией йода. Из полученных результатов вытекает квадратичный характер зависимости светосумм лю минесценции полос 3.8 эВ и 3.4 эВ от концентрации примеси йода в кристалле KCl. Поэтому, логично полосы 3.4 эВ и 3.8 эВ приписать свечению экситонов, локализованных димерами йода.

Нами исследованы температурные зависимости i, интенсивностей свечения Ii и светосумм Si компонентов затухания полос 3.4 и 3.8 эВ. Совпадение температур начала уменьшения i и ро ста амплитудных значений интенсивностей свечения компонентов затухания свечения (150 K) указывает на то, что уменьшение всех, скорее всего, связано с повышением вероятностей теплового заброса электрона с метастабильного на разрешенные правилами отбора излучатель ные уровни. Поэтому вычисленные энергии активации 0.12 эВ и 0.15 эВ соответствуют энергии тепловой активации электронов на излучательные уровни. Уменьшение Si обоих компонентов свечения полосы 3.8 эВ происходит при T 170 K, очевидно, в результате увеличения веро ятности безызлучательных переходов, то есть имеет место тушение люминесценции. Совпаде ние температуры начала тушения с температурой реориентации Vk-центров в KCl (173 K) дает основание для предположения о связи процессов тушения и реориентации Vk-центров. Такая связь может существовать только в том случае, когда ядром ответственного за эту полосу эк ситона является собственный молекулярный ион Cl. Совокупность приведенных результатов исследований свидетельствует о том, что обнаруженная нами полоса 3.8 эВ обусловлена из лучательным распадом экситоноподобного центра, находящегося в триплетном излучательном состоянии и локализованного примесью йода.


Под действием единичного импульса радиации в кристалле KCl : Br при 27 K возбуждается свечение локализованных экситонов, связанных с примесью брома, в спектре которого преоб ладают полосы 4.8 эВ, 3.6 эВ, 2.5 эВ. Затухание свечения происходит в нано- и микросекунд ных временных интервалах. Нами проведены исследования природы полос свечения на 3.6 эВ и 4.8 эВ в кристалле KCl : Br методом импульсной люминесценции спектрометрии с двойным возбуждением кристалла. Воздействие импульса лазерного излучения приводило к резкому спа ду индуцированного импульсом сильноточного электронного пучка свечения в области 3.6 эВ и короткой вспышке свечения на 4.8 эВ. Это показывает, что центры, ответственные за эти два типа свечения имеют разную природу. Но в то же время оба центра связаны с наличием димера Br в KCl. Мы полагаем, что один из этих центров представляет собою димерное состояние при месного экситона с ядром в виде Br, другой –– околопримесный экситон с ядром в виде Cl.

2 Скорее всего последнему экситону принадлежит свечение на 3.6 эВ, его возбуждение приводит к реориентации ядра, образованию примесного димерного экситона с малым временем жизни.

Наноструктуры CdF2/CaF2/Si, допированные ионом Eu3+ Володин В.П., Абросимов А.В., Никифоров А.Е., Чернышев В.А.

УpГУ,, Екатеринбург, пр. Ленина, E-mail: wolands@bk.ru, vladimir.chernyshev@usu.ru В течение ряда лет большой научный и прикладной интерес представляет исследование ред коземельных ионов в различных матрицах [–]. Эти материалы используются в качестве кри сталлофосфоров в запоминающих рентгеновских экранах, для создания детекторов ионизиру ющего излучения. Эффект каскадной эмиссии фотонов, наблюдаемой, например, в примесных центрах Pr3+, позволяет рассматривать эти материалы как энергосберегающие [].

Особый интерес представляет ион Eu3+. Флюоробромид бария BaFBr с примесью Eu ис пользуется в качестве кристаллофосфора в запоминающих рентгеновских экранах. Его при менение позволяет существенно снизить дозу рентгеновского облучения []. В последнее де сятилетие в России и за рубежом исследуются эпитаксиальные гетероструктуры фторидов на кремниевой подложке CdF2/CaF2/Si, допированные редкими землями Eu и Sm []. Редкозе мельный ион находится в слое CaF2 и представляет собой «люминесцентный зонд». На данный момент для этого особенно успешно применяется Eu3+. Такие гетероструктуры имеют потен циальное применение в опто- и нано- электронике.

При использовании иона Eu3+ в качестве «люминесцентного зонда» в гетероструктурах рас сматриваются переходы между энергетическими уровнями f оболочки. В данной работе иссле довалось штарковское расщепление f-уровней Eu3+ в наноструктуре CdF2/CaF2/Si. Структу ра уровней была рассчитана в модели обменных зарядов, развитой Б.З. Малкиным. Параметры модели определялись по экспериментальным данным [,] в примесных центрах Eu3+ в объем ных кристаллах SrF2 и CaF2.

. Ларионов А.Л., Малкин Б.З., Оптика и спектроскопия, Наука (). Богомолова Г.А., Бумагина Л.А., Каминский А.А., Малкин Б.З., ФТТ, Наука (). Архипов С.М., Малкин Б.З., ФТТ. Структура и спектр тетрагональных центров в кристалле CaF:Ce+ в электрическом поле., Наука (). Чернышев В.А, Абросимов А.В., Проблемы спектроскопии и спектрометрии: Межвузовский сборник научных трудов,,, (). Shalaev A., Radzhabov E.A., Проблемы спектроскопии и спектрометрии: Межвузовский сборник на учных трудов,,, (). Izumi A., Hirai Y., Tsutsui K., Sokolov N.S., Appl. Phys. Lett.,, -, (). Jouart J.P., Bouffard M., Klein G., Mary G., Journal of Luminescence,,, (). Jouart J.P., Bissieux C., Mary G. and Egee M., Phys.C: Solid State Phys.,,, () Метод импульсного нагрева для сопоставления термоустойчивости полимерных покрытий и жидких сред Волосников Д.В., Смотрицкий А.А., Шишкин А.В.

Институт теплофизики УрО РАН,, Екатеринбург, ул. Комсомольская, E-mail: dima_volosnikov@mail.ru Развитие современных методов экспресс-контроля для тестирования новых материалов теп лозащиты требует развития быстродействующих методов измерения и сопоставления харак теристик теплообмена в веществе. В последнее время вызывают интерес данные по тепловым свойствам полимерных покрытий и жидких сред при их импульсном нагреве. Данные по тер моустойчивости для высокомолекулярных соединений, полученных полимеризацией мономера или химическим отверждением реакционноспособных составов, а также для углеводородов и продуктов их переработки (масла для трансформаторных подстанций и турбоагрегатов элек тростанций), свойства которых невозможно достаточно надежно спрогнозировать.

Исследование свойств полимерных покрытий и текучих сред в условиях мгновенно изме няющихся параметров теплообмена, возможно с использованием метода импульсного нагрева зонда. В общем случае малоинерционный проволочный зонд является одновременно нагрева телем и термометром сопротивления, что позволяет организовать произвольную функцию на грева исследуемого образца. В эксперименте используется цифровая и компьютерная техники, что делает возможным нагрев зонда с записью функции воздействия и регистрации отклика. Это позволяет определить температуру вещества и тепловой поток в интересующие моменты вре мени. Использование метода позволяет получить комплексную информацию о переносе тепла импульсно перегретыми полимерными покрытиями и жидкими средами в широком диапазоне температур и давлений.

В докладе уделяется внимание практически важным приложениям развиваемого нами ме тода управляемого импульсного нагрева зонда. Рассмотрены методики сопоставления термо устойчивости полимерных материалов в условиях ударного нагрева и термостабилизации им пульсно перегретого зонда. Практическое приложение включает в себя экспресс-индикацию опасных примесей в маслах (следы влаги в маслах энергетического оборудования).

Работа выполнена при поддержке гранта Президента РФ, МК-..).

Уточнение фазовой диаграммы системы FexTiSe Галиева Е.Г.1, Селезнева Н.В.1, Титов А.Н.1, 1)Уральский государственный университет им. А.М. Горького,, Екатеринбург, пр. Ленина,.

2)Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, E-mail: physicsmet@yandex.ru Ранее было показано, что физические свойства системы FexTiSe2 зависят от термической предыстории образцов. В частности, после закалки от высоких температур (600, 800 образцы C) демонстрируют переход к металлическому типу проводимости []. Этот процесс сопровожда ется тепловым эффектом. В связи с этим представляется интересным выяснить особенности кристаллической структуры данных соединений.

Методом закалок была уточнена фазовая диаграмма системы FexTiSe2. Исследовались об разцы с концентрацией интеркаланта 0, 1 x 0, 50. Все материалы приготовлялись стан дартным методом ампульного синтеза и последующей закалки от 800 В дальнейшем эти же C.

образцы выдерживались при 300, 400, 450, 500, 800, 1200 в течение недели и закалялись.

C Выявлено, что при низких температурах образцы всех исследуемых составов имеют струк турный тип CdI2. В случае закалки от 400, 500 при малых концентрациях интеркаланта (x C 0, 25) образцы неоднофазны. При температуре закалки 1200 все исследуемые образцы име C ют структурный тип CdI2 исходной матрицы. В образцах, закаленных от меньших температур, наблюдались различные типы упорядочения.

Рис.. Дифрактограмма Fex TiSe2, рассчитанная методом полнопрофильного анализа с использованием пакета GSAS. Верхние риски относятся к FeSe2 (Pnnm), нижние — к TiSe2 (P 3m1).

Можно предположить, что выделение нескольких фаз при температуре закалки ниже C обусловлено либо термодинамическим распадом исходной фазы, либо выделением металличе ского железа на границах образца и взаимодействием его с парами селена.

Настоящая работа была выполнена при поддержке Программы Минобрнауки РФ «Развитие научного потенциала высшей школы» (РНП....) и гранта РФФИ № --.

. А.Н.Титов, В.В.Щенников, Л.С.Красавин, С.Г.Титова «Исследование динамики диссоциации поляро нов в интеркалатном соединении FexTiSe2» // Известия АН. Серия Физическая № () с.

Системы Cu C и Cu C60, полученные механоактивацией порошков под давлением Гапонцева Т.М., Пилюгин В.П., Марченков В.В., Антонова О.В.

Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, E-mail: TatianaT@imp.uran.ru Система Cu C имеет практически нулевую растворимость и не образует сплавов и карби дов. После ряда обработок, таких как сдвиговая пластическая деформация, применение удар ных волн –– компоненты меди и углерода образуют неравновесную систему, нестабильную во времени. Представляет интерес изучить поведение системы медь – фуллерены. Образует ли она равновесные твердые растворы, и какие должны быть для этого концентрации компонент и условия обработки? В настоящее время эта система интересна еще и своими особенностями электросопротивления и возможной сверхпроводимостью [–].

Методом механоактивации под давлением компактировали смеси порошков меди и углеро да, и меди и фуллеренов. Cu C–(- ) ат.%, Cu C60 (весовое соотношение : и :).

Установили температурную зависимость электросопроотивления композитаCu C60. Структу ру исследовали методом ПЭМ. Провели серию отжигов и построили зависимость твердости от температуры и длительности отжига.

. В.И. Иванов-Омский, Э.А. Сморгонская. ФТТ,, (), -.

. Л.В. Луцев, С.В. Яковлев, В.И. Сиклицкий. ФТТ,, (), -.

. В.И. Березкин. Письма в ЖЭТФ,, (), -.

Переход плато – плато в режиме квантового эффекта Холла в гетероструктурах p Ge/Ge1xSix Арапов Ю.Г.1, Гинс М.А.2, Карсканов И.В.1, Неверов В.Н.1, Харус Г.И.1, Шелушинина Н.Г.1, Якунин М.В. 1)Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, 2)Уральский государственный университет им. А.М. Горького, Екатеринбург, Россия E-mail: neverov@imp.uran.ru Квантовый эффект Холла можно рассматривать как серию квантовых фазовых переходов изолятор–металл–изолятор. При изменении магнитного поля энергия Ферми перемещается от носительно системы уровней Ландау, пересекая делокализованные состояния в центре уровня Ландау и локализованные в хвостах уширенных беспорядком уровней Ландау. В соответствии с данными представлениями переходная область между соседними плато КЭХ, и связанные с ни ми пики xx(B), должны уменьшаться при понижении температуры. В рамках теории скейлинга ширина области перехода должна стремиться к 0 как Bi(i+1) T, () где k = z, = 7 – критический индекс длины локализации, а z = 1 – динамический критиче ский индекс.

Мы провели измерения гальваномагнитных эффектов в гетероструктурах pGe/Ge1xSix в магнитных полях до 12Тл и T = (0.1 10)K и анализировали данные в области перехода между первым и вторым плато КЭХ. Зависимость xy(B) описывалась в терминах, так называемого, параметра экранирования s = exp( () ).

0(T ) Для перехода плато–плато параметр экранирования был выделен как [, ] s () xy = 2.

1 + s Наши данные достаточно хорошо ложатся на линейную зависимость () 0(T ) = T + В теоретической работе [] и экспериментальной [] делается особый акцент на то, что для наблюдения скейлинговых зависимостей необходимо, чтобы в системе был короткодействую щий потенциал рассеяния. Наличие крупномасштабных флуктуаций потенциала катастрофи чески скажется на наблюдении скейлинговых зависимостей и, по мнению авторов этих работ, приведет к линейной зависимости 0(T ) = T +.

Другой, наиболее очевидной, причиной наблюдения линейной зависимости 0(T ) являет ся термическое уширение квантовых фазовых переходов. Мы полагаем, что конечная шири на перехода плато–плато КЭХ при T 0 связана с влиянием кулоновского взаимодействия на экранирование крупномасштабного потенциала. Данные теории включают экранирование в приближении Томаса-Ферми для крупномасштабного потенциала.

Работа поддержана РФФИ грант № --, программа президиума РАН «Низко-раз мерные квантовые гетероструктуры», грант УрО РАН для молодых ученых.

. Pruisken A.M.M., cori B., Baranov M.A., Phys. Rev. B, (). van Schaijk R.T.F., de Visser A., Olsthoorn S., Wei H.P., Pruisken A.M.M., Phys. Rev. Lett., ();

http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/ Экспериментальное определение спина примесей кобальта в селениде ртути Говоркова Т.Е., Окулов В.И., Королев А.В.

Институт физики металлов УрО РАН,,Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: Govorkova@imp.uran.ru Известно, что примеси переходных элементов в бесщелевых полупроводниках образуют ре зонансные донорные уровни в полосе проводимости кристалла-матрицы. При этом электронные состояния на примесных атомах гибридизируются, т.е. электронная плотность включает в себя вклад от электронов проводимости и электронов, локализованных на примеси. Существование гибридизированных состояний проявляется в концентрационных аномалиях магнитной воспри имчивости. Теоретическое описание подобных эффектов представлено в работах [,].

В настоящей работе представлены экспериментальные данные по температурным зависимо стям магнитной восприимчивости (T ) кристаллов селенида ртути с примесями кобальта. Из мерения проведены на серии образцов с концентрацией примеси в интервале 1018 1020cm3.

На всех изученных образцах наблюдались хорошо выделяемые вклады в магнитную восприим чивость от ионов кобальта, температурные зависимости которых подчиняются закону Кюри.

В работе проведен анализ концентрационной зависимости константы Кюри на основе тео ретического описания [,] с целью определения величин спина примесного иона кобальта Se и предельной концентрации донорных электронов n0(значение концентрации, при котором про исходит стабилизация энергии Ферми). Детальная обработка экспериментальных данных про водилась по формуле:

C = a (S) nd + [a (Se) a (S)] · (nd n0), где nd – концентрация примесей кобальта, n0 – предельнаяконцентрация донорных электро нов, S – спин полностью ионизованной примеси, Se – спин примеси с полностью заполненным резонансным состоянием.

В данной формуле использованы три параметра: a (S), [a (Se) a (S)] и n0, зависимость обработана с учетом того, что n0 находится в интервале (0.5 1.8) · 1018cm3 (значения n определены из эксперимента по эффекту Холла). Данная величина включает в себя как вклад от собственных электронов проводимости, так и вклад от донорных электронов. Расчеты пока зали, что значение предельной концентрации n0 2.2·1018cm3 при однократной ионизации не входит в известный интервал. Поэтому принято, что примеси кобальта ионизируются двукрат но, и спин полностью ионизованной примеси S = 5/2. В итоге получены значения предельной концентрации донорных электронов n0 = 0.49 · 1018cm3 и эффективного спина Se = 1.52.

Полученные результаты отвечают существованию резонансного донорного уровня примесей кобальта, близкого по положению к уровню примесей железа с двукратным заполнением.

Работа выполнена при поддержке Российского фонда фундаментальных исследований, грант № --.

. Окулов В.И., Альшанский Г.А., Константинов В.Л., Королев А.В., Памятных Е.А., Паранчич С.Ю., ФНТ,, (). Окулов В.И., Памятных Е.А., Гергерт А.В., ФММ,, № () Исследование влияния исходного состава карбонитридов и распределения частиц по размерам на их эволюцию при термической обработке Горбачёв И.И., Попов В.В.

Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург ул. С.Ковалевской, E-mail: gorbachev@imp.uran.ru, vpopov@imp.uran.ru Ранее нами было создано два алгоритма для моделирования эволюции ансамбля карбонит ридных частиц в аустенитной матрице при термической обработке. Первый из них [] предна значен для моделирования поведения полидисперсного ансамбля частиц постоянного состава.

Отличительной особенностью данного алгоритма являлось то, что впервые удалось в рамках од ной модели описать эволюцию ансамбля частиц на разных стадиях –– роста, растворения, коагу ляции и зарождения новых частиц. В модели, использованной для построения второго алгорит ма [], рассматривается эволюция монодисперсного ансамбля частиц, но при этом учитывается изменение состава частиц по глубине за счёт диффузионных процессов, протекающих внутри самих частиц.

Оба алгоритма основаны на совместном решении системы диффузионных уравнений с тер модинамическими и уравнениями баланса масс. В первом алгоритме для упрощения системы диффузионных уравнений используется квазистационарное приближение, а во втором эта си стема решается с помощью неявной разностной схемы методом матричной прогонки.

В данной работе с помощью создан ных алгоритмов нами было исследова но, как влияет исходный состав и рас 0, пределение частиц по размерам на их эволюцию при термической обработке. В C/(C+N) 0, частности, были проведены расчёты ки нетики эволюции ансамбля частиц с ис ходным узким, широким и бимодальным 0, распределением по размерам. Кроме то 1, 0, го, был проведён ряд расчётов, в которых 0,0 0, 0, исследовалось изменение состава частиц 0, 0, 1 0, r/R по глубине при термической обработке 10 0, time, 100 для частиц с различным исходным со s ставом (Пример результатов таких рас чётов для частицы с исходным составом Рис.. Изменение состава карбонитридов ванадия во время от VC0,2N0,8 показан на рис. ). Результаты жига при температуре 1000o C в стали с 0, 1 %C, 0, исследования показали, что оба эти фак %N и 0, 1 %V.

тора могут оказывать существенное вли яние на кинетику эволюции ансамбля карбонитридных выделений и их необходимо учитывать при моделировании.

Работа выполнена при поддержке фондов «MMK», «Аусферр» и «Интелс» (Проект № -).

. Popov V.V., Gorbachev I.I., Alyabieva J.A., Phil. Mag.,, (). И.И. Горбачев, В.В. Попов, Е.Н. Акимова, Физика металлов и металловедение,, () Изменение температуры Кюри в соединениях R2Fe17 (R – редкая земля) при внедрении немагнитных атомов C, H, N Гудин С.А., Исупова Н.Н.

Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: gudin@imp.uran.ru Добавление немагнитных примесей в интерметаллические соединения R2Fe17 значительно увеличивает их температуру Кюри (Tc) и изменяет тип магнитокристаллической анизотропии.

Несмотря на то, что эти соединения интенсивно исследуются почти лет, вопрос о физических механизмах изменения температуры Кюри остается открытым.

Существуют два подхода, описывающих изменение Tc в соединениях R2Fe17. В модели лока лизованных электронов изменение температуры Кюри при внедрении в эти интерметаллические соединения немагнитных атомов C, H, N описывалось исследователями успешно даже количе ственно, но описание роста Tc при замещении железа кремнием столкнулось с логическими противоречиями. Мы объяснили изменение температуры Кюри в этих соединениях в рамках теории динамических флуктуаций электронной спиновой плотности []. Расчеты на ее основе показали достаточно хорошее качественное и количественное согласие рассчитанных и экспе риментальных значений температуры Кюри в соединениях 2 17, как с атомами внедрения, так и замещения.



Pages:   || 2 | 3 | 4 |
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.