авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 | 2 || 4 |

«Уральское отделение РАН Институт физики металлов УрО РАН Уральский государственный университет VII Молодёжный семинар по проблемам ...»

-- [ Страница 3 ] --

Рассмотренный эффект по своей природе аналогичен эффекту, наблюдаемому в гетеро структурах GaAs/AlGaAs c высокой подвижностью электронов [,]. Но, в отличие от по следнего, проявление осцилляционной картины существенным образом обусловлено спин-ор битальным взаимодействием, имеющим место в данных системах.

. G. Dresselhaus, Phys. Rev., (). Э.И. Рашба, ФТТ, (). M. A. Zudov and R. R. Du, L. N. Pfeiffer and K. W. West, Phys. Rev. Lett., (). R.G. Mani, J.H. Smet, K. von Klitzing, V. Narayanamurti, W.B. Johnson, and V. Umansky, Nature,, () Моделирование процессов и структурные превращения при интенсивной пластической деформации Пириева Э.З., Пилюгин В.П., Гапонцева Т.М.

Институт физики металлов,, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: pingvin@yandex.ru Для формирование СМК-структуры и наноструктуры в материале используют различные методы его обработки. В данной работе рассмотрены методы равноканального углового прес сования (РКУП) и сдвига под давлением и проведено сравнение их действия на структурные изменения в металлах. Метод РКУП моделировали на пластической среде. Каждый слой заго товки рассматривался как единичный кристаллит. Измерялась величина деформации слоя по сле каждого прохождения заготовки через канал установки. Наибольшая степень деформации образца наблюдалась на первых четырех циклах обработки. Для достижения мелкозернистой структуры необходимо большее число циклов обработки материала. Структурные измерения методом ПЭМ и анализ литературных данных показали, что более эффективный метод получе ния мелкозернистой и нанокристаллической структуры является метод сдвига под давлением.

В настоящей работе структурные изменения после сдвига под давлением изучали на сплаве Ni66.8 Cu. Материал подвергали деформации на степени = 1.6, 4.5, 6.2, 8.2 по логарифми ческой шкале. Образцы после деформации подвергали рекристаллизационному отжигу в ваку уме при температурах 300C, 600C и временах 1 и 5 часов. Анализ полученного структурного состояния осуществляли методом ПЭМ на микроскопе JEM-200CX. Метод ПЭМ показал, что при T = 293 K на начальных стадиях деформации идет накопление дислокаций, что в даль нейшем приводит к образованию ячеистой структуры, рефлексы на микродифракциях имеют азимутальные размытия. Далее с ростом деформации происходит совершенствование ячеистой структуры путем уменьшения размеров ячеек и увеличения угла разоринтеровки. Увеличение деформации до максимальных степеней приводит к формированию однородной субмикрокри сталлической структуры с большими углами разориентировки –– микродифракции кольцевые из отдельных точечных рефлексов. После деформации при T = 80 K распределение размеров кри сталлитов существенно отличается от распределения полученного при комнатной температуре.

Вид распределения более острый –– разброс размеров кристаллитов меньше, чем после дефор мации при комнатной температуре. Средний размер кристаллитов после низкотемпературной деформации на 30 40% меньше, чем при холодной комнатной.

ЯМР исследование квазиодномерных купратов Sr14xCaxCu24O41 под высоким гидростатическим давлением Пискунов Ю.В.1,2, Оглобличев В.В.1, Жером Д.2, Обан-Сензье П.2, Зьетек П. 1)Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург, ул. С. Ковалевской, E-mail: piskunov@imp.uran.ru 2)Лаборатория физики твердого тела, г. Орсэ, Франция E-mail:jerome@lps.u-psud.fr Наличие спиновой щели и сверхпроводимости с d-симметрией сверхпроводящего парамет ра порядка сближает спин-лэддеры Sr14xCaxCu24O41 [] с ВТСП купратами. Низкая размер ность лэддеров позволяет применять к ним более простые, чем к 2D системам, теоретические модели для анализа спиновых и зарядовых возбуждений. Тем самым, спин-лэддеры являются естественными модельными объектами при переходе к анализу электронного строения 2D ВТ СП купратов. Теоретически было показано, что в низкоразмерных купратах может быть реали зован широкий спектр различных типов основных состояний, конкурирующих и сосуществую щих между собой при определенных условиях. Так Sr14xCaxCu24O41 имеет спин-жидкостное основное состояние с конечной спиновой щелью и дальним антиферромагнитным порядком, сосуществующим со спиновыми синглетами и дырочными парами при низких температурах.

Распределение носителей заряда в купратах Sr14xCaxCu24O41 является неоднородным. Оно зависит от температуры, содержания Ca в соединении, силы гидростатического сжатия образца и является одним из важнейших факторов, управляющим физическими свойствами спин-лэд дера. Кроме того, касательно лэддера Sr14xCaxCu24O41, нерешенным остается вопрос о том, определяются ли его электронные свойства поведением индивидуальных частиц или же они обусловлены коллективными эффектами типа волн зарядовой плотности (ВЗП). Какое имен но основное состояние является конкурирующим к сверхпроводящему состоянию (СС) в спин лэддерах и каковы микроскопические причины смещения баланса в сторону СС, возникающего под высоким давлением, –– вопросы, ждущие своего решения.

В течение последних семи лет нами были выполнены 63Cu, 17O ЯМР измерения на серии монокристаллов Sr14xCaxCu24O41 (0 6 x 6 12) [] при давлениях от нормального до P = 36kbar, при котором соединение Sr2Ca12Cu24O41 является сверхпроводящим с Tc = 6.7K.

Проведено детальное исследование влияния Ca Sr замещения и высокого гидростатического давления на эволюцию величины щели в спектре спиновых возбуждений и на перераспределе ние дырок между CuO2 цепочками и Cu2O3 лэддерными слоями. Обнаружено, что увеличение содержания Ca в соединении и высокое давление приводят к значительному подавлению спи новой щели с возникновением низкоэнергетических бесщелевых спиновых возбуждений при давлениях больше критического P Pc = 30kbar, при котором наблюдается фазовый переход оксидов в сверхпроводящее состояние. Выяснено, что концентрация дырок в лэддерных Cu2O слоях возрастает как с увеличением содержания кальция в образце, так и при повышении тем пературы и давления. Обнаружено наличие коллективной зарядовой неустойчивости в Ca12.

Этот оксид близок к зарядовому упорядочению и демонстрирует необычное, отличающееся от «классического», состояние ВЗП.

. E. Dagotto, Rep. Prog. Phys.,, ().

. H.Mayaffre et al., Science, ();

Yu.Piskunov et al., Eur. Phys. J. B, ();

Yu.Piskunov et al., Eur. Phys. J. B, ();

Yu.Piskunov et al., Phys. Rev. B, ();

Yu.Piskunov et al., Phys. Rev. B, ().

Структура и гальваномагнитные свойства углеродных наноматериалов Пронин А.А.1, Демишев С.В.1, Ляпин А.Г.2, Кондрин М.В. 1)Институтобщей физики им. Прохорова РАН,, Москва, ул.Вавилова, E-mail: apronin@hotmail.com 2)Институт физики высоких давлений РАН,, Троицк, Московской обл.

В последние годы был создан ряд новых некристаллических материалов на основе угле родных наноструктур [–], специфической особенностью которых является возникновение ре жима прыжкового токопереноса при низких температурах. Считается, что разупорядочение в материалах данного класса обусловлено как характером исходной углеродной фазы (микро кристаллической или аморфной), так и способностью атомов углерода образовывать ковалент ные связи, различающиеся типом гибридизации (sp1, sp2, или sp3 состояния) []. Различные технологии синтеза позволяют управлять такими морфологическими характеристиками образ цов, как тип гибридизации и степень ковалентной связанности, первое координационное чис ло, молекулярный или атомарный тип структуры, характерная размерность (от нульмерных до трехмерных структур) и т.д. Поэтому углеродные наноматериалы оказываются весьма удобным экспериментальным объектом для проверки различных теоретических моделей транспорта в неупорядоченных средах, в том числе прыжковой проводимости [,].

Отметим, что расшифровка структуры некристаллических углеродных наноматериалов представляет собой достаточно сложную задачу, поэтому с фундаментальной точки зрения прыжковый механизм проводимости предоставляет дополнительные возможности для получе ния информации о топологии разупорядоченной углеродной сетки на масштабах, соизмеримых с характерной длиной прыжка. Кроме того, измеряя одновременно температурные зависимости проводимости и полевые и температурные зависимости магнетосопротивления, можно оценить ряд микроскопических параметров локализованных состояний [].

Было обнаружено, что изменение температуры синтеза образцов термобарически модифи цированных карбинов [] и фуллеритов C2N индуцирует переход металл-изолятор (ПМИ), со провождающийся изменением сопротивления на 510 порядков, причем в обоих случаях суще ствует достаточно широкая область параметров синтеза, отвечающих режиму прыжковой про водимости Моттовского типа. Уникальной особенностью данного класса материалов является наличие «кроссовера» прыжковой проводимости, отвечающего плавному изменению «эффек тивной размерности» прыжков от 1D до 3D при увеличении температуры синтеза. Такое поведе ние можно интерпретировать в рамках предположения о локально неоднородном распределении центров, между которыми происходят прыжки. Рост относительного объема таких кластеров на диэлектрической стороне ПМИ приводит к непрерывному топологическому переходу от 1D к 3D проводимости, а протекание по графитоподобной проводящей фазе ответственно за метал лизацию образцов.

. A.W.P. Fung, Z.H. Wang, M.S. Dresselhaus et al.,Phys. Rev. B (), (). С.В. Демишев, А.А. Пронин, Н.Е. Случанко и др., Письма в ЖЭТФ (), (). V.A. Samuilov, J. Galibert, V.K. Ksenevich et al., Physica B -, (). V.V. Brazhkin, A.G. Lyapin, S.V. Popova et al., JETP Letters, (). С.В. Демишев, А.А. Пронин. ФТТ (), () Изучение степени локализации функций Ванье, построенных различными способами Соловьев И.В.1, Пчёлкина З.В.2, Анисимов В.И. 1)Computational Material Science Center, National Institute for Material Science, Tsukuba, Ibaraki -, Japan E-mail: SOLOVYEV.Igor@nims.go.jp 2)Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: pzv@ifmlrs.uran.ru Функции Ванье играют существенную роль в физике твердого тела, поскольку осуществляют связь между представлениями квантово-механических операторов в прямом и обратном про странствах. Это позволяет сформулировать задачу расчета электронной структуры бесконеч ных периодических систем в базисе локализованных в прямом пространстве орбиталей, а имен но функций Ванье (ФВ) []. Построение ФВ на основе результатов первопринципных расчетов электронной структуры привлекло значительное внимание исследователей в последнее время [–]. Это связано с тем, что ФВ удобны для визуализации и интерпретации поведения локаль ных величин в прямом пространстве. Другое важное применение ФВ связано с построением так называемых ab initio расчетных схем для сильно коррелированных соединений (СКС), в кото рых рассматриваются низкоэнергетические свойства этих систем и которые выходят за рамки стандартного (и слишком упрощенного в случае СКС) приближения LDA. В данном случае ФВ представляют собой базис физического гильбертова пространства, который используется для построения модельного гамильтониана [–].

Выбор функций Ванье неоднозначен, и их протяженность в прямом пространстве зависит от выбора процедуры и параметров построения. При расчете электронной структуры СКС удобнее использовать локализованные в прямом пространстве орбитали. Одной из самых распростра ненных моделей СКС является модель Хаббарда, в которой рассматривается только локальное кулоновское взаимодействие. Поэтому, построив на основе зонных расчетов локализованные функции Ванье, можно рассчитать параметры модели Хаббарда, учитывая при этом особенно сти кристаллической структуры изучаемых соединений.

Поскольку построение ab initio расчетных схем для СКС является относительно новым и развивающимся направлением, среди исследователей, работающих в данной области, нет чет кого согласия относительно воспроизводимости, точности и границ применения полученных ими результатов [–]. В такой ситуации прямое сравнение различных способов построения ФВ становится очень важным и актуальным.

Данное исследование направлено на сравнение двух методов построения ФВ: метода проек ционного оператора и метода «даунфолдинга» (downfolding method). В методе проекционного оператора из физических соображений выбирается набор пробных атомных орбиталей, который затем проектируется на заданное гильбертово пространство. Метод «даунфолдинга» исключает из рассмотрения высоко энергетическую часть спектра, а все связанные с ней свойства учиты ваются в виде энергетической зависимости эффективного гамильтониана. Также рассмотрена зависимость степени локализации ФВ от выбора пробных орбиталей. Результаты и выводы дан ного исследования опробованы на оксиде ванадия.

. Wannier G.H., Phys. Rev.,, (). Marzari N. and Vanderbilt D., Phys. Rev. B,, (). Ku Wei, Rosner H., Pickett W.E., and Scalettar R.T., Phys. Rev. Lett.,, (). Solovyev I.V., Phys. Rev. B,, (). Anisimov V.I. et al., Phys. Rev. B,, (). Pavarini E., Yamasaki A., Nuss J., and Andersen O.K., New Journal of Physics,, () Термоэдс металлов при высоких давлениях: формирование метастабильных состояний Савина О.В., Бабушкин А.Н., Суханов И.В.

Уральский государственный университет им. А.М. Горького, г. Екатеринбург, ул. Ленина Savina_olga@rambler.ru Исследования свойств различных материалов в условиях высокого давления представляют значительный интерес для физики твердого тела. Основными способами, эффективно влияю щими на структуру и свойства твердого тела, являются пластическая деформация и фазовые превращения.

В данной работе исследовалось влияние давления на фазовые превращения металлов и спла вов.

Измерения проводили при комнатной температуре в камере высокого давления с алмазны ми наковальнями типа «закругленный конус – плоскость», изготовленными из синтетических поликристаллических алмазов «карбонадо».

ТЭДС является структурно-чувствительной характеристикой металлов и позволяет изучать изменения характеристик непосредственно в процессе высокой пластической деформации.

Изучены барические зависимости термоэдс чистых металлов: железа, свинца, – сплава титана (Ti 15 3), платины и молибдена при давлениях 5 50 ГПа и релаксационные процес сы, сопровождающие структурные изменения. Показано, что зависимость ТЭДС от давления не монотонная. На барических зависимостях четко проявляются области фазовых переходов.

Выявлено наличие метастабильных состояний.

Обнаружено, что при обработке давлением происходят изменения ТЭДС с характерным вре менем до секунд. Характерные времена релаксации чувствительны к структурным преоб разованиям и коррелируют с температурами плавления. Время релаксации коррелирует с хими ческими связями и динамикой решетки.

Эксперименты показали, что измерение ТЭДС при сверхвысоких давлениях позволяет изу чать модификацию металлов и сплавов непосредственно во время пластического деформиро вания. Это создает возможность исследования влияния высоких пластических деформаций не только на возникновение новых структурных состояний, но и на динамику этих превращений.

Работа выполнена в рамках совместной лаборатории аэрокосмического материаловедения и поддержана грандом CRDF № EK--X.

Поведение «мягкой» моды в спектрах комбинационного рассеяния света молекулярных кристаллов при фазовых переходах Фадеев Ю.А., Салтанова Е.В.

Кузбасский государственный технический университет,, Кемерово, ул. Весенняя, E-mail: kuzstu@kuzstu.ru Одной из основных задач физики конденсированного состояния является изучение фазовых переходов. Спектроскопическая информация, полученная при исследовании веществ, является важным экспериментальным дополнением, необходимым для теоретического анализа свойств конденсированных систем при фазовых переходах, а также для решения практических задач, связанных с применением различных фазовых модификаций твердых тел. Выполненные тем пературные исследования фазовых переходов в кристаллах показали, что в конденсированной среде всегда возникают динамические флуктуации, которые приводят к неупругому (комбина ционному) рассеянию света. Фазовые переходы в кристаллах могут сопровождаться «размягче нием» кристаллической решетки, которое приводит к возникновению «мягкой» моды (ММ), т.е.

нормального колебания в спектре кристалла, частота которого уменьшается при приближении к точке фазового перехода.[]. Фазовые переходы подразделяются на типы «порядок – беспо рядок» и «смещение». Первый тип фазовых переходов обычно протекает при более высоких температурах и сопровождается значительным изменением энтропии, причем большая часть ее идет на установление ближнего порядка. Фазовый переход типа «смещение» приводит к неста бильному состоянию кристалла. При протекании этого вида фазового перехода может проис ходить изменение симметрии всего кристалла при сохранении ближнего порядка [].

В данной работе исследовались фазовые переходы методом спектроскопии комбинационно го рассеяния и поведение ММ при фазовых переходах. в некоторых молекулярных кристаллах.

Регистрировались спектры КР в области малых частот монокристалла малононитрила CH2(CN)2 (МН). При фазовых переходах второго рода типа смещения зависимость частоты ММ от температуры имеет вид 2 = (T T0 + ) при T T0l;

2 = (T0 T + ) при T T0, m m где – постоянная, m – приведенная масса осциллятора, T0 – температура фазового перехода, = T TC, TC – температура Кюри-Вейса. Обнаружено, что при фазовых переходах второго ро да при температурах 294, 5 К и 140, 95 К частота колебаний ММ 0. Максимальная частота смещения ММ от возбуждающей линии составляла 15 cм1. Первый фазовый переход происхо дит с понижением симметрии P21/n P21/m при сохранении числа молекул в элементарной ячейке.

. Горелик В.С., Точилин С.Д., Динамическая опалесценция при фазовых переходах и в неоднородных системах, Москва, Физический институт АН ().

. Фадеев Ю.А., Прыкин А.Г., Электронно-колебательная структура молекул кристаллов, ТГУ ().

Ядерные квадрупольные взаимодействия в нестехиометрических полупроводниковых соединениях Cu2xS Сафонов А.Н., Шульгин Д.А.

Казанский Государственный энергетический университет,, Казань, ул. Красносельская, E-mail: alx_rus@mail.ru Соединения Cu2xS относятся к классу полупроводников A2B, которые являются перспек тивными материалами для исследования в полупроводниковой технике, в частности для со здания на их основе электронных приборов. По особенностям кристаллической структуры они подразделяются на три группы: анилит, дигенит, джирит, кристаллическая структура которых основана на кубической упаковке атомов серы;

ковеллин, ярроуит, спионкопит с комбинацией гексагональной упаковки и ковалентной связи атомов серы. По составу выделяются высокоме дистые сульфиды, представленные полупроводниками халькозинового ряда (Cu2S Cu1,75S) и обедненные медью сульфиды (Cu1,6SCuS) []. Целью настоящей работы являлось системати ческое изучение электропроводности и спектров ЯКР полупроводниковых соединений Cu2xS.

Для исследований были выбраны образцы естественного происхождения: халькозин Cu2S (месторождение Талнах), джарлеит Cu1,98S (месторождение Донбасс) и искусственные образ цы: джирит Cu1,6S, ковеллин CuS. Измерение электропроводности, а также определение кон центрации и подвижности носителей тока выполнялись на специальном стенде по измерению электрических параметров полупроводниковых кристаллов с использованием низкотемпера турной приставки. Электропроводность была измерена четырехзондовым методом в интервале температур 77 300 К. Концентрация и подвижность зарядовых носителей определялись с по мощью эффекта Холла. Точность измерения сопротивления и температуры составляла 0, 5 % и ±1 К, соответственно. Метод ядерного квадрупольного резонанса (ЯКР) чрезвычайно чувстви телен к деталям распределения локальной электронной плотности в области квадрупольного ядра и, в силу этой особенности, занимает особое место среди экспериментальных методов ис следования электронной структуры соединений. Спектры ЯКР Cu образцов, были получены на импульсном ЯКР спектрометре ИСШ-2 при температуре 77 К с использованием накопления сигналов спинового эха и записи спектральных линии на самописце.

Среди результатов измерений температурной зависимости удельного электрического сопро тивления было обнаружено характерное для полупроводниковых материалов поведение (T ) с заметно выраженным изломом, что согласуется с полученными ранее для области низких тем ператур экспериментальными данными. Полученные результаты указывают на то, что при от клонении от стехиометрии электропроводность в соединениях Cu2xS увеличивается, причем в ряде случаев на несколько порядков. Такое поведение может быть связано с изменением по ложения уровня Ферми и с резким увеличением концентрации дырок при росте вакансий.

Полученные спектры ЯКР Cu63,65 кристаллов полупроводников Cu2xS имеют весьма слож ную структуру, состоят из самостоятельных линий и как правило относятся к кристаллографи чески неэквивалентным позициям меди. Различие спектров может говорить о структурной пере стройке кристаллической структуры, т.е. образованием нового полупроводникового индивида при отклонении от стехиометрии, что дополнительно подтверждается данными об электропро водности.

. И.Ф. Габлина, Минералы системы медь-сера. –– М.,.

Расчет электронной структуры соединений легких элементов для анализа резонансных спектров рассеяния рентгеновских лучей.

Скориков Н.А.

Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: skorikov@ifmlrs.uran.ru Резонансное (аномальное) рассеяние возникает при взаимодействии рентгеновского излуче ния с веществом, когда частота падающего излучения совпадает или несколько превышает край поглощения. В этом случае, поглощение и эмиссию следует рассматривать как единый процесс рассеяния []. Было показано, что поглощение и эмиссия в рамках такого процесса происходят с сохранением квазиимпульса электрона, что позволяет восстановить вид кривых дисперсии из неупругой части эмиссионных резонансных спектров []. Другим интересным явлением, возни кающем при аномальном рассеянии, является возможность наблюдения рентгеновских рефлек сов, запрещенных правилами погасания при томсоновском рассеянии.

На основе первопринципных расчетов зонной структуры германия рассчитана энергетиче ская зависимость интенсивности «запрещенного» рентгеновского рефлекса (600) при резонанс ном аномальном рассеянии и азимутальная угловая зависимость интенсивности [].

На основе сопоставления рассчитанных кривых дисперсии с резонансными эмиссионными спектрами были построены экспериментальные кривые дисперсии ряда соединений легких эле ментов [].

. Rubensson J.-E., Lning J., Eisebitt S., Eberhardt W., Appl. Phys. A,, (). Eisebitt S., Eberhard W., J. Electron Spectrosc. and Relat. Phenom.,, (). Elfimov I.S., Skorikov N.A., Anisimov V.I., Sawatzky G.A., Phys. Rev. lett.,, (). Sokolov A.V., Finkelstein L.D., Kurmaev E.Z., Shin Shik, Karimov P.F., Skorikov N.A., Postnikov A.V., J. Electron Spectrosc. and Relat. Phenom.,, () ТЭДС платины при давлениях до 45 ГПа Старцева Г.В., Суханов И.В., Бабушкин А.Н.

Уральский государственный университет им. А.М. Горького, г. Екатеринбург, пр. Ленина, Платина и сплавы на ее основе из-за своих уникальных физико-механических, теплофизи ческих и химических свойств являются важными материалами для научных исследований и промышленного применения. Платина и сплавы на ее основе сохраняют высокую пластичность в широком диапазоне давлений, температур и деформаций.

В результате действия высокого давления происходит сжатие (уменьшение объема) веще ства, могут образоваться более плотные его модификации со специфическими механически ми, электрическими, магнитными или сверхпроводящими свойствами. Цель настоящей работы выявление особенностей изменения структуры вещества непосредственно в процессе высоких пластических деформаций. Материалом для исследования была выбрана физически чистая пла тина (99, 99% Pt).

Все графики демонстрируют гладкое поведение без выделяющихся максимумов и миниму мов. При повышении давления ТЭДС платины возрастает. Заметен небольшой гистерезис при вводе-выводе давления. Этот контролировалось визуально по графику S(t). Гистерезис связан с предысторией нагружения образца, т.е. вероятнее всего связан с вкладом закрепленных де фектов в ТЭДС. Образование дефектов происходит при нагружении образца. При этом часть образовавшихся дефектов с течением времени исчезают, другая же часть остается закреплен ной при данном давлении (равновесные дефекты или дефекты с очень большим временем су ществования). С уменьшением давления количество равновесных дефектов уменьшается.

Для некоторых графиков S(P) при повышении и понижении давления была проведена ап проксимация, построенная из предположения, что поведение ТЭДС описывается функцией ви да:

y = a + bx2/3.

Коэффициент корреляции более 0, 97, следовательно, можно сделать вывод о правильности сделанного предположения.

Таким образом, ТЭДС можно представить в виде S = Sкрист + Sдеф. Если найти точный ко эффициент пропорциональности Sкрист, тогда можно будет вычислить вклад дефектов в ТЭДС.

Связанные с необратимым перемагничиванием параметры магнитной структуроскопии ферромагнитных материалов Сташков А.Н., Костин В.Н.

Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: stashkov@imp.uran.ru Наиболее перспективными параметрами магнитной структуроскопии поликристаллических ферромагнетиков являются следующие, связанные с необратимым перемагничиванием, маг нитные свойства вещества –– остаточная намагниченность Mr и изменение намагниченности на кривой возврата от коэрцитивной силы MHc [].

С целью определения структурной чувствительности величин Mr и MHc при термической обработке был исследован комплекс физико-механических свойств закаленных на мартенсит и отпущенных при различных температурах сталей различного химического состава, а также сплавов на основе железа, никеля и кобальта.

Отношения Ms/Mr и Mr/MHc характеризуют вклад обратимых и необратимых процессов при перемагничивании материалов по предельной петле гистерезиса. Показано, что для всех исследованных сталей, независимо от их химического состава, в закаленном состоянии отно шения Ms/Mr и Mr/MHc имеют постоянные значения, близкие к 2 и 4, соответственно. Для высокоотпущенных сталей и отожженных сплавов эти отношения являются структурно-чув ствительными величинами и зависят от величины критических полей в материале и магнито стрикции.

В рамках моделей статистического распределения направлений осей легкого намагничива ния [,] для различных структурных состояний рассчитаны указанные соотношения магнит ных величин, которые достаточно хорошо согласуются с экспериментальными результатами.

С учетом высокой чувствительности величины Mr к распределению осей легкого намагни чивания (т.е. текстуры материала) была экспериментально оценена возможность использования этого параметра для контроля действующих механических напряжений в массивных стальных изделиях. Проведенные исследования показали, что чувствительность остаточной намагничен ности, определенной с помощью прибора ММТ-2, в 5 6 раз превышает чувствительность к напряжениям такого известного параметра как коэрцитивная сила.

Установлено, что использование двухпараметрового контроля (по коэрцитивной силе и оста точной намагниченности) позволяет проводить достоверный контроль степени холодной пла стической деформации и соответствующего уровня прочностных свойств высокоуглеродистых сталей.

Для измерения параметров Mr и MHc разработаны структуроскопы серии ММТ с неэлек трическими намагничивающими устройствами и автономная программно-аппаратная система СИМТЕСТ.

. Костин В.Н., Осинцев А.А., Сташков А.Н., Царькова Т.П., Дефектоскопия,, ().

. Вонсовский С.В., Шур Я.С., Ферромагнетизм, ОГИЗ –– Гостехиздат ().

. Тикадзуми С., Физика ферромагнетизма. Магнитные характеристики и практические применения, Мир ().

Изменение электронной структуры и магнитного состояния металлического кюрия под давлением Сурин М.А.1, Лукоянов А.В.1, Анисимов В.И. 1)Уральский государственный технический университет – УПИ,, Екатеринбург E-mail: surin@optics.imp.uran.ru 2)Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург E-mail: via@optics.imp.uran.ru Элемент кюрий располагается в середине ряда актинидов, его 5f оболочка наполовину за полнена. Экспериментально обнаружено [], что под давлением кристаллическая структура ме таллического кюрия (пространственная группа P63/mmc) существенно меняется и в различ ных интервалах приложенного давления существуют пять кристаллографических фаз Cm. При переходе от фазы Cm II (Fm3m) к Cm III (C2/c) при давлении 37 ГПа имеет место скачок объема элементарной ячейки в 4.5 %, при переходе от Cm IV (Fddd) к Cm V (Pnma) при дав лении 97 ГПа –– 11.7 %. Такие скачки могут соответствовать фазовым переходам в электронной структуре вследствие делокализации 5f электронов. Для исследования электронной структуры и магнитных свойств в данной работе были проведены первопринципные LDA+U+SO расчеты металлического кюрия.

В неполностью заполненной 5f оболочке наблюдаются максимальные значения спин-орби тального взаимодействия. Кроме того, как и в других элементах, здесь присутствует обменное кулоновское взаимодействие, сопоставимое по величине со спин-орбитальным, и составляю щее ему конкуренцию. Поэтому для исследования актинидных элементов и их соединений оди наково необходимо учитывать как недиагональные по спиновым переменным матричные эле менты кулоновского взаимодействия, так и спин-орбитальное взаимодействие, как в методе LDA+U+SO [], использованном в данной работе. В рамках метода LDA+U+SO были про ведены зонные расчеты для высокотемпературной фазы кюрия Cm II с различными объемами, соответсвующими всем экспериментально обнаруженным фазам. В результате получено, что несмотря на значительное изменение электронной структуры, конфигурация f7 не изменяется.

Однако при последовательном переходе от фазы Cm I к фазе Cm V (что соответствует умень шению объема элементарной ячейки в два раза) спиновый момент уменьшается с 5.4 до 3.6, орбитальный меняется в пределах от 0.9 до 1.3, полный момент уменьшается с 4.2 до 3.2. Пере ход в базис jmj показал, что в 5f оболочке кюрия реализуется промежуточный тип связи, при этом недиагональные элементы в матрицах заселенности в LS и jmj базисах примерно одина ковы.

Результаты показывают, что в рамках статического среднего поля (метода LDA+U+SO) вос производится только постепенная делокализация f7 электронов под давлением, сопровождаю щаяся уменьшением магнитных моментов. Возможно, учет динамических электронных корре ляций, например, с помощью теории динамического среднего поля (DMFT) [], позволит иссле довать особенности электронной делокализации.

Работа выполнена при поддержке фонда «Династия» и Международного Центра Фундамен тальной Физики.

. Heathman S., Haire R.G., Le Bihan T., Lindbaum A., Idir M., Normile P., Li S., Ahuja R., Johansson B., Lander G.H., Science, ().

. Shorikov A.O., Lukoyanov A.V., Korotin M.A., and Anisimov V.I., Phys. Rev. B, ().

. Held K., et al., Phys. Stat. Solidi B, ().

Изучение термоЭДС карбонильного железа при давлении до 45 ГПа Суханов И.В., Старцева Г.В., Бабушкин А.Н.

Уральский государственный университет им. А.М. Горького, г. Екатеринбург, пр. Ленина, Известно, что термоэлектродвижущая сила (ТЭДС) является структурночувствительной ха рактеристикой металлов.

Исследование ТЭДС в процессе высоких пластических деформаций позволяет выявить из менение электронной подсистемы, связанное с фазовым переходом, изменением микрострук туры, образованием метастабильного состояния.

Для создания высоких давлений использованы наковальни закругленный конус – плоскость, изготовленные из синтетических алмазов «карбонадо». Измерения проводили при комнатной температуре.

Проведено исследование зависимости ТЭДС карбонильного железа от времени в широком интервале давлений. Обнаружено, что после изменения давления ТЭДС изменяется по экспо ненциальному закону. Проанализированы изменения параметров ТЭДС при различных давле ниях и методах нагружения.

Результаты позволяют говорить, что зависимость ТЭДС от давления немонотонная. Четко прослеживаются области фазовых переходов. Показано существование релаксационных про цессов с характерными временами 5 40 с.

Проявление магнитных неоднородностей в эффекте магнитопропускания в пленках манганитов с КМС Телегин А.В.1, Сухоруков Ю.П.1, Мельников О.В. 1)Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: telegin@imp.uran.ru 2)Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова, Москва Больший научный и практический интерес к пленкам манганитов обусловлен тем, что они отвечают современным требованиям полупроводниковой электроники и обладают значи тельными эффектами магнитосопротивления (МС) и магнитопропускания (МТ) при высоких температурах. Магнитные и электрические свойства пленок по сравнению с объемными мате риалами, сильно зависят от технологии получения и эпитаксиальных напряжений в интерфейсе пленка/подложка.

С целью изучения, каким образом маг нитные неоднородности в пленках мангани ' *+",() ' тов проявляются в температурных зависи 89 ;

./ "*: "*! $ мостях эффектов МС и МТ была создана. & &.= зарядово- и магнитно-неоднородная систе ма на основе пленки La0.8Ag0.1MnO3, вы $ $ ращенной на подложке ZrO2(Y2O3) и обла дающей вариантной структурой []. В такой " " % !"#"$%&#$'(#'$) пленке помимо колоссального МС появляет (),-./0 1,2,-./. "*++ "*%+ $ "*++ "*%+ $ ся туннельное МС. В зависимости MT(T) кро ме основного максимума вблизи температу # ры Кюри (TC), связанного с объемом пленки La0.8Ag0.1MnO3, наблюдался дополнитель ный максимум (рис. ), которые приписывал " !"" #"" $"" ся наличию в образце магнитной фазы с TC, отличающейся от TC всего образца. Напри Рис.. Температурные зависимости магнитосопротивле ния (МС) и магнитопропускания (МТ), пунктир- мер, фаза La1xMnO3, используемая в каче ные линии – подгоночные кривые, стрелки – мак- стве основы при выращивании пленок. Для симумы зависимостей. проверки предположения о магнитной гетеро фазности пленок манганитов с КМС была выращена пленочная гетероструктура, состоящая из слоев, сильно отличающихся по TC: Nd0.55Sm0.45MnO3 и Sm0.55Sr0.45MnO3. Зависимости МС(T) и МТ(Т) гетероструктуры отражают суммарное МС и МТ слоев. Более отчетливая кривая МТ(Т) позволила разложить МТ(Т) на гауссианы и выделить три вклада, связанные с магнитны ми фазами с различными TC: две фазы с проявлением магнитных свойств Nd0.55Sm0.45MnO (TC 255 К) и Sm0.55Sr0.45MnO3 (TC 80 К), третья фаза –– отклик от промежуточного слоя с TC = 169 К (рис. ).

Таким образом, получено подтверждение, что магнитные неоднородности в пленках манга нитов проявляются в температурных зависимостях магнитопропускания в виде дополнитель ных максимумов в низкотемпературной области кривых.

Работа выполнена при поддержке программы ОФН РАН и Президиума УрО РАН «Новые материалы и структуры», РФФИ (Грант № --). Кауль А. Р., Горбенко О. Ю. и др. Успехи химии,,, () Свойства фуллеренов при высоких давлениях Тихомирова Г.В.

Уральский государственный университет,, Екатеринбург, пр. Ленина, E-mail: Galina.Tikhomirova@usu.ru Долгие годы считалось, что углерод образует две аллотропные формы: –– алмаз и графит.

Третью форму углерода –– карбин (цепочки из атомов углерода), открыли в -х годах. Новые аллотропные формы углерода –– фуллерены и нанотрубки –– открыты в г. В г. за от крытие фуллеренов Г.В. Kрото, Р.Ф. Кёрлу, Р.E. Смолли присуждена Нобелевская премия по химии. Фуллерены представляют собой целый класс молекул углерода, атомы которых находят ся на замкнутой поверхности. Повышенный интерес исследователей вызывают молекулы C60 и C70. Фуллерены в конденсированном состоянии называются фуллеритами;

фуллериты, легиро ванные металлами или другими веществами, называются фуллеридами.

Фуллерены оказались на перекрестке различных научных дисциплин и отраслей человече ской деятельности. Они имеют отношение к физике, химии, математике, биологии, астрономии, материаловедению, медицине и архитектуре. Неослабевающий интерес поддерживается пер спективами применения фуллеренов, фуллеритов и фуллеридов в наноэлектронике, энергетике, в создании новых полимеров.

Исследованиям фуллерена при высоких давлениях в последнее десятилетие посвящено большое число работ (см., например, обзоры [-]). При относительно невысоких давлениях об наружены фазовые переходы, связанные с ориентационными превращениями. При более высо ких давлениях наблюдались переходы фуллерена в алмаз, графит, полимеризованные и аморф ные состояния (в том числе сверхтвердые []). Наиболее подробно изучен интервал давлений до 20 ГПа. В большинстве работ образцы предварительно спекали при высоких давлениях и температурах. Хотя многие исследователи отмечали, что возникновение тех или иных фаз за висит от времени обработки давлением, процессы трансформации фаз фуллерена во времени остаются до сих пор не выясненными. Фазовые диаграммы C60 в координатах P T в большин стве опубликованных работ представлены для образцов, предварительно спеченных при высо ких давлениях и высоких температурах. Т.е. их вид зависит как от исходного материала, так и от барической и термической предыстории обработки образца.

Изучение электропроводности фуллерена в процессе его перестройки давлением и, в част ности, релаксации сопротивления при фазовых переходах дает возможность учесть фактор вре мени при формировании фаз высокого давления. Однако электрические свойства фуллерена C при больших давлениях исследованы недостаточно, а имеющиеся данные носят противоречи вый характер.

В нашей работе [] исследовано сопротивление исходных, предварительно не обработан ных образцов C60 в процессе изменения давления и/или температуры при давлениях до 50 ГПа.

В процессе такой обработки фуллерен испытывает последовательность фазовых превращений.

Эти фазы сильно отличаются как по величине сопротивления (от сотен Ом до сотен МОм), так и по его температурной зависимости. Время релаксации сопротивления фуллерена после изме нения давления составляет 140 мин. Возможно, что именно существование больших времен релаксации приводит к тому, что фазовый состав образцов фуллерена, полученных при пред варительной обработке высокими давлениями и температурами, оказывается различным в за висимости от последовательности этих воздействий при одинаковых конечных значениях P и T [-].

. Sundqvist B, Phys. Status Solidi B,, (). Макарова Т.Л., Физика и техника полупроводников,, (). Blank V.D., Buga S.G., Dubitsky G.A., Serebryanaya N.R., Popov M.Yu., Sundqvist B., Carbon,, (). Tikhomirova G.V., Babushkin A.N., Phys. stat. sol. (b),, ().

Ультразвуковая кавитация в перегретом аргоне Турчанинова Е.А., Андбаева В.Н., Каверин А.М.

Институт теплофизики УрО РАН,, Екатеринбург, ул. Амундсена, E-mail: andbaeva@mail.ru Ультразвуковые колебания повышают вероятность вскипания перегретой жидкости. Случай гомогенного зародышеобразования, когда зародышевые пузырьки в жидкости образуются в ре зультате термических флуктуаций, проанализирован в работе []. Показано, что пороги акусти ческой кавитации хорошо описываются классической теорией гомогенной нуклеации. Предло женная работа посвящена исследованию гетерогенной акустической кавитации, где центрами вскипания могут служить микропузырьки газа, «слабые места» на окружающей жидкость по верхности, высокоэнергетические частицы фонового и космического излучения и т.д.

Исследование акустической кавитации в перегретой жидкости проводилось на эксперимен тальной установке, используемой также для измерения времени жизни перегретой жидкости [].

Ультразвуковые колебания в жидкости создавались пьезокерамической пластинкой, возбужда емой синусоидальным электрическим сигналом на частоте f = 690 кГц, близкой к резонансной.

Пластинка прижималась к наружной поверхности измерительной ячейки в ее верхней части, вы полненной в форме концентратора. Подробно конструкция ультразвукового блока эксперимен тальной установки описана в работе []. Погрешность измерения температуры в наших опытах составляла 0.03K, давления –– 0.02 МПа, амплитуды возбуждающих колебаний –– 2 В.

В качестве рабочего вещества в опытах использовался аргон паспортной чистоты 99.998%.

Измерения проведены по девяти изотермам в интервале температур 122 135 K. Амплитуда электрических колебаний A варьировалась в пределах до A = 40.5 B.

Получено, что с увеличением акустического поля pm кавитационная прочность аргона уменьшается. Для сравнения результатов расчета с экспериментальными данными необходи мо знать амплитуду колебаний давления в измерительной ячейке. Непосредственное измере ние этой величины не проводилось из-за малого объема перегреваемой жидкости. Оценки по методике [] показывают, что амплитуда звукового давления в наших опытах не превышала pml = 140 кПа, была пропорциональна амплитуде возбуждающего электрического сигнала и аппроксимируется выражением pm = kA, k = 3.38 кПа/В.

Работа выполнена в рамках интеграционного проекта фундаментальных исследований УрО – ДВО РАН «Акустическая кавитация в метастабильных жидкостях.

. Байдаков В.Г., Каверин А.М., Скрипов В.П. Акустическая кавитация в сильно перегретой жидкости.

Акустический журнал,, - ().

. Байдаков В.Г. Перегрев криогенных жидкостей. Екатеринбург: УрО РАН ().

Прыжковая поляронная проводимость в монокристаллическом манганите Eu0.6Sr0.4MnO3 в парамагнитной фазе Нейфельд Э.А.1, Архипов В.Е.1, Угрюмова Н.А.1, Королев А.В.1, Муковский Я.М. 1)Институт физики металлов,, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, 2)Московский институт стали и сплавов, Москва, Россия Очень интересными являются твёрдые растворы манганитов R1xAxMnO3 (A – ще лочной ион, обычно двухвалентный) про являющие колоссальное магнитосопротивле ние, т.е. увеличение магнитосопротивления на сотни тысяч процентов при комнатных температурах. Эффект КМС связан с фазо вым переходом из парамагнитного высоко температурного состояния с большим элек трическим сопротивлением в ферромагнит ную фазу с существенно меньшим сопротив лением. Магнитное поле, увеличивая темпе ратуру перехода, приводит к колоссальному отрицательному магнитосопротивлению.

В данной работе представлены результаты экспериментального исследования монокри Рис.. Температурная зависимость (T ).

сталлического манганита Eu0.6Sr0.4MnO3.

На рис. показана температурная зависимость (T ) в широком интервале температур ( 400) К, в котором наблюдается монотонный рост удельного электрического сопротивления об разца (T ) на 6 порядков.

На рис. показаны зависимости ln(/T ) от T 1, ln от T 1/4. Эксперименталь ные зависимости (T ) анализируются в рамках двух моделей: () прыжки поля ронов по ближайшим соседям с независя щей от температуры энергией активации ( T exp (/kT )) и () прыжки с пере менной длиной ( exp (T0/T )p) (VRH проводимость), где p = 1/2 при наличии кулоновской щели в плотности состояний и p = 1/4 – при ее отсутствии. Заключение о применимости того или иного закона для описания экспериментальной зависимости (T ) делается на основании возможности линейной аппроксимации этой зависимости в соответствующих координатах []. Из нашей Рис.. Зависимости ln(/T ) от T 1, ln от T 1/4.

работы видно, что линейная аппроксимация любой из этих зависимостей будет достаточно грубым приближением. Однако, зависимость ln(/T ) от T 1 хорошо аппроксимируется квадратичным полиномом в интервале температур ° § (100 400) К. Это означает, что локальная энергия активации = d ln(/T )/d(T 1) будет иметь вид: = 0 a/T. Полученная для исследуемого образца зависимость показана на рис..

Там же пунктиром приведено значение, которое получается при линейной аппрокси мации. Энергия активации прыжковой про водимости в манганитах определяется наря ду с кулоновскими и решеточными еще и магнитными взаимодействиями. Линейная от обратной температуры зависимость энергии активации позволяет предположить, что при рода этой зависимости аналогична природе температурной зависимости магнитной вос приимчивости. Качественно объяснить пове дение (T ) в парамагнитной фазе мангани тов можно в рамках модели, предложенной Л.П. Горьковым [], в которой фазовое рас Рис.. Полученная зависимость (T ).

слоение представляется как динамическое со стояние.

. Шкловский Б.И., Эфрос А.А., Электронные свойства легированных полупроводников, М.: Наука,. Горьков Л.П., УФН ();

Горьков Л.П., Сокол А.В., Письма в ЖЭТФ,, () Годографы импеданса AgGeAsS3xSe3(1x) (x = 0.1, 0.2) Филиппов А.Л., Чернецов Е.М., Шабашова О.А., Хейфец О.Л.

Уральский Государственный Университет,, Екатеринбург, пр. Ленина, E-mail: afilippiv@bk.ru Развитие современной криоэлектроники требует создания новых полупроводниковых мате риалов с разнообразными физическими свойствами при низких температурах. В Проблемной лаборатории физики экстремальных воздействий на вещество (УрГУ) были синтезированы но вые сложные халькогениды AgGeAsS3xSe3(1x) (x = 0.1 0.9) и исследованы их электрические свойства.

Соединения имеют серый цвет и металлический блеск. При нормальном давлении синтези рованные халькогениды являются ионными проводниками с областью температур начала ион ного переноса 150 К310 К. На температурных зависимостях электропроводности и диэлек трической проницаемости для соединений с x = 0.2, 0.3, 0.7 0.9 обнаружены фазовые пере ходы. Годографы импеданса при нормальном давлении характеризуется наличием двух четко разделяющихся областей –– высокочастотной (процессы в объеме образца) и низкочастотной (электродные процессы).

Для исследования электрических свойств под воздействием высоких давлений 10 ГПа45 ГПа были выбраны соединения со значениями x = 0.1, 0.2 (с фазовым пе реходом и без фазового перехода). Такое исследование представляет большой научный и практический интерес, позволяет уточнить области возможного применения этих соединений при высоких давлениях.

Для генерации давлений до 45 ГПа использовали камеру высокого давления с наковаль нями типа «закруглённый конус – плоскость» из искусственных поликристал-лических алма зов «карбонадо» []. Электрические свойства образцов исследовались с помощью измерителя анализатора импеданса RLC2000 в области частот 100 Гц200 кГц.

Были получены годографы импеданса халькогенидов при разных давлениях и исследованы зависимости проводимости от частоты. Исследован гистерезис проводимости при постепенном снятии нагрузки с образца.

При анализе годографов можно определить значения тангенса угла диэлектрических потерь (tg = ReZ/ImZ). Если на зависимости tg от внешних параметров наблюдается максимум, то это свидетельствует об увеличении, в области максимумов, подвижности ионов кристалличе ской решетки и связанного с этим, изменения электронной структуры. Появление максимумов диэлектрических потерь принято интерпретировать как свидетельство о наличии в области мак симумов фазовых переходов или наличии резонансных явлений. В случае наличия максимумов при разных частотах, когда резонансные явления можно исключить, по наличию максимума можно говорить о существовании в области максимума тангенса фазового перехода.

Из барических зависимостей сопротивления на постоянном и переменном токе и тангенса угла диэлектрических потерь получены области существования фазовых переходов в образцах.

Исследования выполнены при частичной финансовой поддержке CRDF (Ek-- [X]) и гранта РФФИ № ---а. Верещагин Л.Ф., Яковлев Е.Н., Степанов Т.Н., Бибаев К.Х., Виноградов Б.В., Письма в ЖЭТФ,, № () К теории неупорядоченных систем Бузиелло Г.1, Газеева Е.В.2, Сабурова Р.В.2, Хайбутдинова И.Р. 1)Отделение физических наук, Университет г. Салерно,, Баронисси-Салерно и ИНФМ-Салерно, Италия E-mail: busiello@sa.infn.it 2)Казанский государственный энергетический университет,, Казань, ул. Красносельская, E-mail: elena.gazeeva@list.ru, saburov@mi.ru, i_haibutdinova@list.ru Поведение неупорядоченных систем, в частности спиновых стекол, привлекает внимание исследователей как с экспериментальной, так и с теоретической точки зрения. В дроплетной модели фаза спинового стекла нестабильна для любого магнитного поля, и фазовый переход отсутствует в магнитном поле. Теория среднего поля предсказывает фазовый переход в маг нитном поле –– фазовый переход -го порядка между двумя фазами, разделенными линией Ал мейда-Саулеса []. Таким образом, две вышеупомянутые теории противоречат друг другу отно сительно поведения спинового стекла в магнитном поле.

В работе [] найдено, что переход из фазы спинового стекла в парамагнитную фазу возмо жен в магнитном поле. При температуре T = 0 фаза спинового стекла сохраняется вплоть до критического значения магнитного поля hc 0, 65. Это было показано для 3D модели спино вого стекла Эдвардса-Андерсона в магнитном поле.

В экспериментах ситуация также неясна []. Имеются противоположные точки зрения от носительно существования фазы спинового стекла в присутствии магнитного поля []. Этот вопрос очень интересный и до конца не изучен.

В данной работе мы рассматривали поведение спин-спиновой автокорреляционной функции при T = 0 в магнитных полях различной амплитуды.

Мы изучили случай p = 2 в p-спиновой сферической модели спинового стекла, т.е. рассмот рели сферическую модель Шеррингтона-Киркпатрика.

При T = 0 поведение корреляционной функции в малых магнитных полях имеет отличие от обычного среднеполевого описания, поскольку мы не обнаружили стационарной части корреля ционной функции, и дроплетной картины. Наши расчеты показывают непрерывное и медленное затухание корреляций в фазе спинового стекла. Отсутствие плато было отмечено также в рабо те []. Мы нашли эффект старения в малых магнитных полях, т.е. зависимость корреляционной функции от двух времен t и tw, и нестационарную медленную динамику. Мы определили кри тическое значение магнитного поля h 0, 6. При h h система обнаруживает стационарное поведение.


Кроме того, в этой работе обсуждаются трикритические точки (ТКТ) в системах с замо роженными критическими полями. Мы представляем решаемую модель с ТКТ в хаотическом поле, а именно обобщенную сферическую модель. Нами рассчитаны: свободная энергия F, спон танная намагниченность Ms и восприимчивость. Исследуются условия фазового перехода при различных константах потенциала взаимодействия. Замороженные хаотические поля, которые линейно связаны с параметром порядка, могут существенно модифицировать фазовый переход и изменять критическое поведение.

. Newman C.N., Stein D.S. Cond-mat,. Jonsson T., Jomson K., Jnsson P., Nordblad P. Cond-mat,. Spin glasses and randoms fields / Ed. Young A.P. World Scientific (). Krzakala F. et al. Phis. Rev. Lett., (). Binder K., Kob W. Glassy materials and disordered solids, World Scientific Publishing () Микроскопические особенности деформация перлита в ударных волнах Зельдович В.И., Хейфец А.Э., Фролова Н.Ю.

Институт физики металлов УрО РАН,, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: kheifetz@imp.uran.ru При квазистатических режимах деформации (прокатка, волочение) сталей со структурой тонкопластинчатого перлита пластины цементита деформируются, не разрушаясь [,]. При ди намической деформации, вызванной действием ударных волн, пластины цементита дробятся, и полученные осколки смещаются друг относительно друга [,]. Анализ смещений осколков пла стин цементита на электронно-микроскопических снимках позволяет выявить микроскопиче ские особенности высокоскоростной ударно-волновой деформации []. Рассматривая исходные неразрушенные пластины цементита, как реперные линии, можно по смещению осколков опре делить локальные деформации в конкретном участке образца, имеющем весьма малые размеры ( 2 мкм). Эти деформации можно представить как совокупность деформаций сдвига, растяже ния (сжатия) и кручения.

Шаровой образец диаметром 40 мм из стали 40Х (0.37 вес.%C, 1.1 вес.%Cr), имеющей ис ходную феррито-перлитную структуру, был подвергнут квазисферическому взрывному нагру жению с нарастанием давления по мере движения волн от поверхности образца к центру от до 250 ГПа. Межпластиночное расстояние в перлите было 0.15 0.20 мкм. При исследовании нагруженного образца были получены следующе результаты. Высокоскоростная ударно-волно вая деформация приводит к повышению плотности дислокаций в свободном феррите и феррите перлита, разрушению пластин цементита в перлите и фрагментации получившихся при разру шении осколков. Феррит перлита пластически деформируется (течет) и заполняет промежутки между осколками разрушенных пластин цементита. В участках феррита, которые расположены между соседними осколками пластин, наблюдается дифракционный контраст, свидетельству ющий о развороте данных участков относительно соседних областей и о высоких внутренних напряжениях. Микротрещины в местах раскола цементитных пластин, которые бывают при ква зистатической деформации, не наблюдаются. При разрушении пластин цементита длина оскол ков варьирует в пределах от 35 нм до 1.5 мкм. Обычно все плоскости разрушения параллельны, при этом осколки смещаются закономерно, в одну сторону. То есть, деформация происходит сдвигом и приводит к сколу цементитных пластин. При этом расстояние между осколками уве личивается, значит, кроме сдвига, происходит растяжение вдоль направления исходных пла стин. Иногда толщина осколков изменяется вдоль бывшей цементитной пластины. Это указы вает на то, что осколки поворачиваются вокруг продольного направления. Расчет деформаций, выполненный на отдельных участках (размером 2 3 мкм) перлитной структуры с разрушен ными пластинами цементита, показал, что средняя величина относительного сдвига составляет 0.2, деформация растяжения изменяется на разных участках от 0.2 до 0.5, деформация круче ния составляет 25 градусов на 1 мкм. Величина среднего смещения осколков равна 60 нм.

Скорость деформации в местах ее локализации составляет 104 105 с 1. Участки перлитной структуры, испытавшие значительную локальную деформацию, соседствуют со слабо деформи рованными участками. Размер деформированных участков составляет примерно 3 мкм.

Работа выполнена по программе фундаментальных исследований Президиума РАН на г.

«Исследования вещества в экстремальных условиях».

. Langford G. Metallurgical Transactions A., A, ().

. Тушинский Л.И., Батаев А.А., Тихомирова Л.Б., Структура перлита и конструктивная прочность ста ли, Новосибирск: Наука (). Фролова Н.Ю., Зельдович В.И., Хейфец А.Э. и др., ФММ,, ().

. Хейфец А.Э., Зельдович В.И.,Фролова Н.Ю. и др., Доклады Академии наук,, () Исследование температурных зависимостей сопротивления AgGeSbS3 при высоких давлениях Хейфец О.Л., Бабушкин А.Н.

Уральский Госуниверситет,, Екатеринбург, пр. Ленина, E-mail: olga.kobeleva@usu.ru В настоящей работе были проведены исследования сопротивления AgGeSbS3 при давлени ях 10 45 ГПа в области температур 78 400 К.

Давления создавали с помощью камеры высокого давления (КВД) с алмазными наковальня ми типа «закругленный конус – плоскость »изготовленными из синтетических поликристалли ческих алмазов «карбонадо» []. Наковальни хорошо проводят электрический ток и могут быть использованы в качестве электрических контактов к образцу. Погрешность определения дав ления не превышает 10% в области давлений 10 50 ГПа. Используемая методика позволяет изучать один и тот же образец при последовательном увеличении и снижении давления, выдер живать длительное время под нагрузкой. Исследованные образцы, полученные сжатием в КВД, имели диаметр 0, 2 мм и толщину 10 30 мкм. Температуру КВД регистрировали термопарой медь – константан.

Соединение AgGeSbS3 при нормальном R, Om 27 GPa давлении является ионным проводником с об 31.5 GPa ластью температур начала ионного перено 44 GPa са 150 200 К и долей ионного переноса 99, 8% []. При увеличении давления проис ходит изменение области температур нача 100 ла ионного переноса (Ti), зависимость Ti(P) носит немонотонный характер. Зависимость сопротивления от температуры также немо нотонна (см. рис. ). Обнаружен гистерезис сопротивления при нагружении и снятии на T, K грузки с образца. Определены области суще 50 100 150 200 250 300 350 400 ствования в образце фазовых переходов, про Рис.. Температурные зависимости сопротивления анализировано изменение энергии активации проводимости с увеличением давления. Ис AgGeSbS3 при разных давлениях.

следована временная релаксация сопротивле ния.

Исследования выполнены при частичной финансовой поддержке CRDF (Ek-- [X]) и гранта РФФИ № ---а.

. Верещагин Л.Ф., Яковлев Е.Н., Степанов Т.Н., Бибаев К.Х., Виноградов Б.В., Письма в ЖЭТФ,, №, (). Baranova E.R., Kobelev V.L., Kobeleva O.L. et.al., Solid State Ionics,, () Моделирование критического поведения в модели магнитной сверхрешетки Хизриев К.Ш., Муртазаев А.К.

Институт физики Дагестанского научного центра РАН,, Махачкала, ул. М.Ярагского, E-mail: khizriev@iwt.ru В последние годы наблюдается заметный всплеск интереса к изучению многослойных маг нитных структур, что связано с существенным прогрессом в технологии получения этих струк тур, в частности металлических сверхрешеток. В течение нескольких лет в этих структурах бы ли обнаружены крайне интересные как с фундаментальной, так и с прикладной точки зрения явления: антипараллельное упорядочение ферромагнитных слоев, гигантское магнитосопро тивление, длинноволновые и коротковолновые осцилляции межслойного обмена как функции толщины прослойки, неколлинеарное межслойное упорядочение ферромагнитных слоев и т.д.

Металлические магнитные сверхрешетки, в частности сверхрешетки Fe/V, представляют собой уникальные системы, удобные для исследования динамики фазовых переходов при из менении размерности системы. Однако шероховатость интерфейсов, перемешивание атомов в процессе эпитаксиального роста и другие структурные дефекты могут качественно изменить магнитное поведение и должны быть адекватно учтены при интерпретации экспериментальных данных. В нашей работе мы рассмотрели численное моделирование фазовых переходов в «иде альных» сверхрешетках методом Монте-Карло. Для описания критического поведения много слойных систем нами предложена модель сверхрешетки, учитывающая кристаллографические особенности и обменные взаимодействия, характерные для реальных образцов. Гамильтониан модели сверхрешетки может быть представлен в виде 1 X ~ ~ 1 X ~ J ~ i~ k, H= J|| SiSj Si = 1, SS 2 i,j 2 i,k где первая сумма учитывает обменное взаимодействие каждого ионами Fe со всеми ближай шими соседями внутри слоя с обменным взаимодействием J|| (внутрислойный обмен), а вторая сумма –– вклад в гамильтониан взаимодействия ионов железа через слои ванадия с парамет ром взаимодействия J (межслойный обмен), S –– магнитные моменты (спины) атомов железа.

Рассмотрены два случая для размерности магнитных моментов Fe: n = 2 – так называемая XYмодель и n = 3 – модель Гейзенберга.

Расчеты проводилось однокластерным алгоритмом метода Монте-Карло для систем с пе риодическими граничными условиями и линейными размерами L L L, где L = 8 40 – число магнитных слоев Fe. С использованием этого алгоритма метода Монте-Карло вычисле ны зависимости намагниченности, восприимчивости и теплоемкости от температуры при раз личных значениях параметра J /J||. Полученные зависимости термодинамических величин от температуры свидетельствуют о наличии в модели сверхрешетки фазового перехода второго рода. Используя соотношения конечно-размерного скейлинга, нами для исследуемой модели рассчитаны основные статические критические индексы, такие как критические индексы тепло емкости, восприимчивости, намагниченности, радиуса корреляции, построена фазовая диаграмма. Полученные результаты критических параметров для обоих случаев и их сравнение, как между собой, так и с имеющимися результатами лабораторных исследований, убедительно показывают, что планарная ориентация спинов (XYмодель) является предпочтительной для магнитных моментов и согласуется с нейтронографическими исследованиями. Также установ лено, что с уменьшением соотношения межслойного и внутрислойного обменов происходит переход к квазидвумерному критическому поведению и определены границы, при которых про исходит этот переход.


Работа выполнена при финансовой поддержке программы «Фонда содействия отечествен ной науке» и программы Роснауки «Проведение научных исследований молодыми учеными»

(контракт №...).

Особенности малоуглового рассеяния нейтронов в разупорядоченных квантовых магнитных системах в окрестности квантовой критической точки Чукин А.В.

УГТУ – УПИ, Екатеринбург, Мира, E-mail: magellan@mail.utnet.ru Известно, что критическое поведение разупорядоченных магнетиков, находящихся в окрестности точки квантового фазового перехода, в значительной степени испытывает вза имное влияние беспорядка и квантовых флуктуаций [,]. Недавно было экспериментально установлено, что широкий класс систем проявляет аномальные металлические свойства в па рамагнитной фазе (так называемое, нефермижидкостное поведение) []. Предполагается, что аномальные свойства таких систем могут быть связаны с сингулярностями Гриффица [,] в окрестности квантовой критической точки. Существенной особенностью квантового гриффи цевского поведения, является формирование в системе на фоне основного парамагнитнитного состояния упорядоченных спиновых кластеров (дроплетов) [,]. Появление дроплетов обу словлено наличием случайного вмороженного беспорядка, отвечающего локальным миниму мам энергии системы []. Существенное влияние дроплетов на низкотемпературные свойства материалов связывают, прежде всего, с квантовой динамикой кластера, которая заключается в способности квантовомеханического туннелировния между двумя состояниями. При этом дро плет выступает в роли макроскопической переменной. Было показано [], что кластер может состоять из нескольких сотен спинов. Таким образом, он должен обнаруживать себя в экспе риментах по рассеянию нейтронов, поскольку представляет собой крупномасштабную неодно родностью (на фоне основного парамагнитного состояния), для рассеявающихся на нем ней тронов. В этой работе изучаются структурные и динамические свойства дроплетов с исполь зованием методов малоуглового рассеяния. Оправданность применения методов малоуглового рассеяния обусловлена значительными размерами неоднородности. Следует так же отметить, что при достаточно больших размерах неоднородностей, существенными могут стать процессы рефракции []. Здесь в рамках приближения Мольер [] получено выражение для интенсив ности многократного рассеяния на статических дропдлетах. При этом сечение однократного рассеяния рассматривалось в рефракционном режиме. Полученное дифференциальное сечение рассеяния, так же как и сечение рассеяния на сферических неоднородностях [] состоит из трех слагаемых: рефракционного, дифракционного и смешанного.

Динамика дроплетов изучается при помощи неупругого рассеяния нейтронов. В этом слу чае сечение неупругого рассеяния описывается в терминах мнимой части восприимчивости си стемы. Усреднение по форме и размерам неоднородностей проводится при помощи функции распределения, предложенной в []. Обсуждаются характерные особенности резонансной и ре лаксационной части рассеяния.

. A.J. Millis, D. Morr, J. Schmalian, Phys. Rev. B, (). M.J. Thill and D.A. Huse, Physica A, (). G.R. Stewart, Rev. Mod. Phys., - (). R.B. Griffiths, Phys. Rev. Lett., (). V.S. Dotsenko, J. Phys. A, ();

V. S. Dotsenko J. Stat. Phys.,, (). A. H. Castro Neto, and B.A. Jones, Phys. Rev. B, (). S.V. Maleyev, R.V. Pomortsev, Y.N. Skryabin, Phys. Rev. B,, (). Y.N. Skryabin, Solid State Commun.,, () Взаимосвязь условий получения полиакрилонитрильной нити со структурой и свойствами углеродного волокна Чуриков В.В.

Челябинский государственный университет,, г. Челябинск, ул. Бр. Кашириных, E-mail: Briket_@mail.ru Углеродные волокна обладают уникальными свойствами. Их плотность в 3 7 раз мень ше в случае изделий на основе алюминии, железа, стали, стеклопластика. Удельная прочность углеродных волокон превышает таковую у этих изделий в 2 10 раз.

Процесс получения углеродных волокон включает стадии формования исходного волокна, термоокислительной стабилизации T = 200 3000C, карбонизации окисленного волокна от 10000C до 16000C в инертной атмосфере, графитация.

На стадии формования растворённый полимер продавливается через фильеру в виде струек.

При этом происходит диффузия растворителя из струйки и осадителя во внутрь. На стадии ста билизации в процесс окисления происходит циклизации полиакрилонитрила, которая повышает термическую стабильность волокнистых материалов. При окислении происходит усадка волок на, снижающая прочности конечного продукта. Для устранения усадки применяется вытяжка волокна в процессе окисления. В процессе карбонизации структура волокна на 99% состоит из углерода. Формируется текстурированный материал. Степень текстуры зависит от условий тер момеханической обработки и от условий формования. Текстура оказывает существенное вли яние на модуль волокна. Поэтому целью данной работы является изучение влияния условий получения полиакрилонитрильной нити на структурные и механические характеристики угле родного волокна [].

Исследовано влияние условий получения полиакрилонитрильной нити на структуру и свой ства полученного на её основе углеродного волокна путём высокотемпературной обработки при 24000C. Исходную полиакрилонитрильную нить получали при различных условиях, изменяя концентрацию, температуру и скорость циркуляции раствора в осадительной ванне. Режимы дальнейшей термостабилизации и карбонизации были одинаковыми. Рентгеноструктурный ана лиз полученных образцов проводился на дифрактометре ДРОН3 (CuK-излучение).

Для исследования текстуры изготовлялись прямоугольные углепластиковые балочки разме ром 6052 см. Профили дифракционных максимумов областей когерентного рассеяния L002, ориентированных под углами 0, 5, 10, 15, 20 градусов к оси волокна записывались в одинако вых режимах работы дифрактометра. Для характеристики текстуры углеродного волокна был введён параметр текстурированности, равный отношению интенсивностей профилей дифрак ционных максимумов при = 0 и 5 градусов к оси волокна к сумме интенсивностей профилей дифракционных максимумов при = 0, 5, 10, 15, 20 градусов.

При исследовании текстуры углеродного волокна установлено, что увеличение температу ры раствора осадительной ванны от 6 до 140C сопровождается незначительным увеличением размеров областей когерентного рассеяния L002 от 2 до 2, 5 нм, при этом наблюдается умень шение степени текстурированности углеродного волокна. Изменение концентрации осадитель ного раствора от 40 до 48% приводит к увеличению разрывной прочности волокна от 1, 46 до 1, 59 ГПа. При увеличении скорости циркуляции осадительного раствора, что соответствует ужесточению условий получения, наблюдается уменьшение параметра текстурированности. Та ким образом, было установлено влияние условий кристаллизации на текстуру углеродного во локна.

. Дж. Любина. Справочник по композитным материалам. М.: Машиностроение ().

Кинетические свойства диселенида титана, интеркалированного диспрозием Мартьянова И.А., Шерокалова Е.М.

Уральский государственный университет им. А.М. Горького,, Екатеринбург, пр. Ленина, E-mail: Elizaveta.Sherokalova@usu.ru Несмотря на значительное количество работ, посвященных исследованиям дихалькогени дов титана MxTiX2 (X = S, Se, Te), интеркалированных 3d-переходными элементами [-], практически неизученными остаются интеркалированные фазы с редкоземельными элемента ми. Имеющиеся в этом направлении работы посвящены в основном изучению несоразмерных фаз (RX)TiX2, содержащих РЗЭ в составе индивидуальных структурных фрагментов [-].

В настоящей работе исследованы кинетические свойства (электросопротивление и термо эдс) системы DyxTiSe2 в широком интервале концентраций (0.05 6 x 6 0.5) стандартным четырехзондовым методом.

Температурная зависимость сопротивления для большинства составов носит металлический характер, указывая на преимущественно фононный механизм рассеяния заряда. Исключение составляют соединения с наименьшим содержанием диспрозия (x = 0.05 и x = 0.1), характер зависимости (T ) для которых ниже температуры 180 К с металлического меняется на полупро водниковый. Подобное поведение электросопротивления ранее наблюдалось только в чистом диселениде титана и связывалось с возникновением в нем состояния с волной зарядовой плот ности (ВЗП) []. Как было установлено ранее, подобная аномалия обусловлена возникновением узкой щели в энергетическом спектре электронов связанной с одновременным регулярным сме щением атомов []. Значительные структурные деформации, которые сопровождали внедрение 3d-элементов и приводили к подавлению ВЗП, практически отсутствуют при интеркалации Dy.

Это обстоятельство, по-видимому, и объясняет сохранение такого состояния в исследуемых со единениях при малых концентрациях диспрозия.

Знак коэффициента Зеебека для составов с x = 0.05 и x = 0.1 указывает на p-тип проводи мости, характерный для исходного диселенида титана. При увеличении содержания гадолиния наблюдается смена знака теромоэдс и, следовательно, смена типа проводимости на n-тип.

Учитывая все описанные особенности кинетических свойств, можно говорить, что в дан ной системе гибридизация состояний интеркаланта с состояниями матрицы отсутствует или оказывается несущественной. Это обстоятельство позволяет использовать для интерпретации полученных данных модель «жесткой зоны», которая ранее была предложена для систем, ин теркалированных благородными и щелочными металлами.

Настоящая работа выполнена при поддержке РФФИ (грант № --) и Программы Минобрнауки РФ «Развитие научного потенциала высшей школы» (РНП....).

. В.Г. Плещев, А.Н. Титов, Н.В. Баранов, ФТТ,,, (). Yu. Tazuke, T. Takeyama, J. Phys. Soc. Jpn.,, (). M. Kouano, M. Suezava, H. Watanabe, M. Inoue, J. Phys. Soc. Jpn.,,, (). O. Pena, P. Rabu, A. Meerschaut, J. Phys. Condens. Matter,,, (). C. Michioka, K. Suzuki, Phys. Rev. B,,, (). T. Terashima, N. Kojima, J. Phys. Soc. Jpn.,,, (). J.M.E. Harper, T.H. Heballe, F.J.DiSalvo, Phys.Rev.B,. V.. P..

. T.E. Kidd, T. Miller, MY. Chou and T.-C. Chiang, Phys. Rev. Lett.,,, () Получение, структура и свойства наноструктурных композитов из сплавов Al Fe Ширинкина И.Г., Бродова И.Г., Яблонских Т.И.

Институт физики металлов УрО РАН, Россия, г. Екатеринбург E-mail: shirinkina@imp.uran.ru Изучены закономерности формирования УМК состояния Al 5%Fe сплава, полученного быстрой закалкой расплава и интенсивной пластической деформацией методом сдвигом под давлением (ИПД).

Структурные исследования выполнены посредством оптической и электронной микроско пии и методом дифракционного рентгеновского фазового анализа.

В деформированном состоянии материал имел многофазную структуру, состоящую из твердого раствора на основе алюминия и алюминидов двух составов: Al6Fe с орторомбической решеткой и Al13Fe4 с моноклинной. Установлено, что комбинированная обработка сплавов в жидком и твердом состояниях приводит к образованию ультра микрокристаллической структу ры с размером зерна 100 200 нм и твердостью 2, 1 2, 4 ГПа.

Оценка степени пересыщения матрицы тугоплавким элементом показала, что в процессе ИПД –– концентрация железа в -твердом растворе достигает 0, 8%, что в 20 раз выше равно весной концентрации.

На основании комплексного исследования эволюции структуры и свойств деформированных образцов в процессе кратковременных отжигов в интервале 100 4500С было установлено, что при нагреве в деформированном материале конкурируют такие процессы как возврат, старение и рекристаллизация. Построены зависимости микротвердости, параметра решетки матрицы и ее микроискажений от температуры отжига при выдержках 0, 5 и 2 часа.

Установлено, что, несмотря на интенсивно протекающие в деформированном состоянии при низких температурах нагрева процессы возврата, материал сохраняет ультрамелкое зерно и вы сокие значения твердости до 3500С. Последние обусловлены дополнительным упрочнением матрицы, возникающим за счет дисперсионного твердения при распаде пересыщенных твер дых растворов. Процесс роста зерен начинает интенсивно развиваться при температуре выше 400 4500С.

Работа выполнена при частичной финансовой поддержке фонда РФФИ (проект № - ) и научной школы НШ-...

Структура и магнитные свойства быстрозакаленного сплава Nd2Fe14B, подверженного интенсивной пластической деформации с последующим отжигом Попов А.Г.1, Гавико В.С.1, Щеголева Н.Н.1, Шредер Л.А.1, Гундеров Д.В.2, Столяров В.В.2, Жан Х.Ю. 1)Институт физики металлов, Россия,, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: lshreder@imp.uran.ru 2)Институт физики перспективных материалов УГАТУ, Россия,,Уфа.

3)Яньшанский университет, КНР,, Циньхуандао.

Изучено влияние интенсивной пластической деформации (ИПДК) и последующего отжига на магнитные свойства и структурные превращения в перезакаленном сплаве Nd9Fe85B6. Бы строзакаленные ленты были получены разливкой сплава на вращающееся колесо с линейной скоростью 35 м /с. Набор фрагментов лент деформировали при комнатной температуре интен сивной пластической деформацией кручения (ИПДК) в наковальнях Бриджмена под давлением 6 ГПа и числе оборотов наковален n = 1 8.

Быстрозакаленные ленты содержали около 85% аморфной фазы (A), 12% фазы Nd2Fe14B и приблизительно 3% Fe в нанокристаллическом состоянии. После ИПДК при n = 3 оборотов количество Fe увеличивалось до 40%, а объемная доля аморфной фазы суще ственно уменьшалась. Отжиг при 450 525oC сопровождается дополнительным выделением Fe. Процесс интенсивной кристаллизации фазы Nd2Fe14B начинается при температуре отжи га Ta 550oC как в недеформированном, так и в деформированном БЗС. В недеформирован ном БЗС дополнительно кристаллизуются небольшое количество неравновесной фазы NdFe (со структурой типа TbCu7), содержание которой наряду с остатками аморфной фазы умень шается при повышении Ta, но сохраняется вплоть до 750oC. Начиная с Ta 700oC, в сплаве появляется некоторое количество еще одной неравновесной фазы – Fe3B. В деформированных лентах БЗС кристаллизация фазы Nd2Fe14B происходит преимущественно за счет реакции вза имодействия аморфной фазы с нанокристаллическим Fe без образования промежуточных фаз. Таким образом, схемы структурных превращений в недеформированных и деформирован ных БЗС имеют различный вид A + Fe + Nd2Fe14B 5500C A 0 + NdFe7 + Nd2Fe14B + Fe 7000C (БЗС) :

Nd2Fe14B + Nd2Fe23B3 + Fe3B + Fe 7500C Nd2Fe14B + Fe3B + Fe (БЗС + ИПДК) : A + Fe + Nd2Fe14B 5500C Fe + Nd2Fe14B Кристаллизация аморфного БЗС, имеющего низкую плотность центров кристаллизации, приводит к формированию крупных и неоднородных по размеру зерен Fe и Nd2Fe14B, дости гающих 100 нм. Кроме того, существование неравновесных магнитомягких фаз (A 0 ) и NdFe7 в отожженных при 550oC Ta 700oC нанокомпозитных лентах БЗС Nd9Fe85B6 уменьшает эф фект обменного взаимодействия на границах магнитотвердой фазы Nd2Fe14B и магнитомягкой фазы Fe. Это приводит к понижению значений коэрцитивной силы Hc и остаточной индук ции Br, которые после отжига при Ta = 600oC в течение минут составляют соответственно 3, 26 кЭ и 7, 98 кГс. В БЗС, подвергнутых ИПДК, после отжига при 600oC средний размер зе рен фаз Nd2Fe14B и Fe составляет 26 и 15 нм, что обеспечивает достижение максимальных значений магнитных свойств. Значения Hc и Br (4, 0 кЭ и 9, 26 кГс) в случае применения ИПДК превышают соответствующие значения отожженных БЗС на 23 и 16%.

Исследование электрических свойств и релаксационных процессов в (ZrO2 + Y2O3) + Al2O3 под действием высоких давлений Шумина Ю.Н., Бабушкин А.Н., Корионов И.В., Корионова И.Г.

Уральский государственный университет им. А.М.Горького,, Екатеринбург, ул. Ленина, E-mail: iulias@rambler.ru Диоксид циркония с введенными стабилизирующими добавками обладает ценными физи ко-техническими свойствами. Он используется в качестве твердых электролитов, огнеупоров, элементов оптических лазеров, носителей катализаторов, как конструкционный материал для лопаток турбин, а также в качестве упрочняющего компонента в современных медицинских имплантационных материалах.

Известно, что трехкомпонентные порошки, содержащие оксиды циркония, иттрия и алю миния образуют твердые растворы при температурах 600 12000С, что позволяет получить керамику с высокими механическими свойствами. Изучение электрических свойств таких ма териалов при высоких давлениях может дать полезную информацию об их структуре и фазовых переходах.

Цель данной работы: исследование электрических свойств при температурах 77 450 К и релаксационных процессов в трехкомпонентной системе (ZrO2 +Y2O3)+Al2O3 при комнатной температуре в интервале давлений 22 50 ГПа.

Высокое давление создавалось в камере типа «закругленный конус – плоскость» с нако вальнями из искусственных алмазов «карбонадо». Для нагружения камеры высокого давления использовался низкотемпературный пресс. Измерение электросопротивления проводилось при давлении в интервале 22 50 ГПа и в диапазоне температур 77 450 К.

В ходе проведенного исследования было установлено изменение электронных свойств об разца в интервалах давлений 22 27 ГПа, 35 38 ГПа и 45 47 ГПа.

Исследованы зависимости электросопротивления от времени в области давлений 50 ГПа. Обнаружено, что релаксационные зависимости наблюдались во всем исследуемом ин тервале давлений и имели восходящий экспоненциальный характер. Для образца при вводе давления наблюдаются максимумы характерных времен релаксации электросопротивления при давлениях 37, 5, 44 и 47 ГПа.

Наличие затягиваний (максимумов) характерных времен релаксации в областях 35 40 ГПа и 44 45 ГПа, а также изменение электронной структуры образца в указанных интервалах дав лений свидетельствует о возможных структурно-фазовых переходах при этих давлениях.

Топологические солитоны в модели однородной ДНК Юлмухаметов К.Р.

Башкирский государственный университет,, г. Уфа, ул. Фрунзе, E-mail: farni@rambler.ru В континуальном приближении динамика вращения пар азотистых оснований двух взаимо действующих цепочек ДНК в плоскости, перпендикулярной оси ДНК, описывается системой двух нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных:

1 00 1 + sin 1 sin(1 2) = 2 00 2 + sin 2 + sin(1 2) = 0, где 1 и 2 – углы поворота азотистых оснований первой и второй цепочки соответственно, безразмерный параметр описывает взаимодействие цепочек.

Решения ищем в виде разложения 1 = 0 + 1 + 2 +..., 2 = ±0 + v1 + v2 +..., где 0 – решение системы в виде кинка, не учитывающее взаимодействие цепочек: 0 = 4 arctg exp(z), где z = / 1 s2, s – cкорость солитона, = x st. Подставляя разложения в рассматриваемую систему, получим в первом приближении уравнения для возмущений 1 и v1, которые решаются аналитически. После подстановки решений для возмущений в исходные разложения, получим решения в виде топологических солитонов, качественный вид которых представлен на рис.

Рис.. Топологические солитоны в однородной молекуле ДНК.



Pages:     | 1 | 2 || 4 |
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.