авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 |   ...   | 2 | 3 ||

«Уральское отделение РАН Институт физики металлов УрО РАН Уральский государственный университет VI Молодежный семинар по проблемам ...»

-- [ Страница 4 ] --

Для исследования критического поведения многослойных магнитных систем была исполь зована простейшая модель, обобщающая стандартную XY-модель. Магнитные атомы, распо ложены в узлах квадратной решетки на параллельных плоскостях, отстоящих на одинаковом расстоянии друг от друга. Взаимодействие между ближайшими соседями в плоскости носит ферромагнитный характер и определяется внутрислойным параметром обмена J||. Имеется также взаимодействие J между атомами, находящимися на соседних плоскостях (межслойное взаимодействие). Его величина и знак может изменяться в зависимости от расстояния между плоскостями. Поскольку в эксперименте расстояние между плоскостями обычно существен но больше межатомного расстояния, каждый атом чувствует усредненный момент соседних плоскостей. Размер области усреднения является параметром модели. Нами рассмотрен пре дельный случай, когда каждый атом взаимодействует лишь с одним ближайшим атомом в каждой из соседних плоскостей.

Гамильтониан модели может быть представлен в виде 1 J|| (Six Sj +Siy Sj ) y J (Six Sk +Siy Sk ) y x x H= 2 i,j i,k где первая сумма учитывает обменное взаимодействие каждого магнитного атома с ближайши ми соседями внутри слоя, а вторая — с атомами соседних слоев через немагнитную прослойку;

x,y Sj — операторы проекции спина локализованного на узле j.

Полученные зависимости термодинамических величин от температуры свидетельствуют о наличии в модели сверхрешетки фазового перехода второго рода. Используя соотношения конечно-размерного скейлинга, нами для исследуемой модели рассчитаны основные статиче ские критические индексы, такие как критические индексы теплоемкости, восприимчивости, J /J|| kB TC /J|| + 2 + 1.0 1.7463(3) 0.6706(3) -0.0184(3) 0.3417(3) 1.3398(3) 2. 0.7 1.6197 0.6696 -0.0099 0.3392 1.3284 1. 0.4 1.4616 0.6689 -0.0068 0.3380 1.3289 1. 0.1 1.2219 0.6617 0.0187 0.3284 1.3231 1. 0.07 1.1832 0.6618 0.0288 0.3267 1.3243 2. 0.04 1.1346 0.6548 0.0635 0.3166 1.3172 2. 0.01 1.0559 0.6012 0.1621 0.2878 1.2298 1. намагниченности, радиуса корреляции, построена фазовая диаграмма. В таблице приведены значения всех критических параметров рассчитанных для исследуемой модели. Установлено, что с уменьшением соотношения межслойного и внутрислойного обменов происходит переход к квазидвумерному критическому поведению.

Работа выполнена при финансовой поддержке программы «Фонда содействия отечествен ной науке» и проектов РФФИ (№ 04–02–16487), ведущей научной школы (НШ–2253.2003.2) и ФЦНТП «Исследования и разработки по приоритетным направлениям развития науки и техники» на 2002–2006 годы (№ 02.442.11.7097).

Анализ диссипативной динамики квантовых систем при помощи уравнений точной ренормгруппы Чукин А.В.

УГТУ–УПИ, 620041 Екатеринбург, Мира, E-mail: magellan@mail.utnet.ru В физике известен огромный класс систем, поведение которых может быть описано при помощи одиночной макроскопической переменной взаимодействующей с набором микроскопи ческих степеней свободы, играющих роль диссипативного окружения [1]. Исторически первой в рамках такого подхода изучалась анизотропная Кондо модель [2]. Известная процедура бозонизации [2,3] позволяет связать Кондо проблему с омической диссипативной динами кой двухуровневых систем [1,4], в которых эффекты диссипации и декогерентности играют фундаментальную роль. Было показано [1], что квантовое туннелирование макропеременной в двухуровневой системе подавляется окружением при определенном критическом значении коэффициента диссипации c. Данное явление можно рассматривать как фазовый переход от квантовой когерентности к полной локализации переменной. Подобные проблемы обычно решаются методами ренормгруппы с использованием разложения в ряд теории возмущения по некоторому малому параметру системы [2]. Описание квантовой динамики двухуровневых систем так же опирается на разложение теории возмущений [1]. Например, для вычисления скорости туннелирования в потенциале V0 (q) = 1 M0 q 2 + 0 q 4 используется квазикласси ческий подход, основанный на инстантонном решении уравнений движения [1], что оправдано в пределе 0 0.

Однако, известны методы, основанные на точном ренормгрупповом подходе, не использу ющие каких либо разложений [5-6]. Это позволяет значительно расширить класс изучаемых явлений.

В докладе представлен анализ квантовой диссипативной динамики двухуровневых систем методами точной ренормгруппы. Получены ренормгрупповые уравнения типа Вегнера-Хугтона [7], которые можно решить численно. Предложенная процедура позволяет значительно рас ширить область применения теории в интервале больших 0. Найденное критическое значение коэффициента диссипации c, отличается от полученного ранее другими методами, что дает возможность предполагать наличие квантовой динамики в системах с большим значением.

1. Leggett A.J., Chakravarty S., Dorsey A.T., Fisher M.P., Garg A., Zwerger W., Rev. Mod. Phys., 59, (1987) 2. Anderson P.W., Yuval G., Hamman D.R., Phys. Rev. B 1, 4464 (1970) 3. Castro Neto A.H., Jones B.A., Phys. Rev. B, 62, 14975 (2000) 4. Dorsey A.T., Matthew P.A., Fisher M.P., Wartak M.S., Phys. Rev. A 33, 1117 (1986) 5. K.-I. Aoki, Int. J.Mod. Phys. B, 14, 1249 (2000) 6. Tissier M., Delamotte B., Mouhanna D., Phys. Rev. B 67, 134422 (2003) 7. Wegner F., Houghton A., Phys. Rev. A 8, 401 (1973) Кинетические эффекты в монокристалле La0.72Ba0.28M nO Чушева Н.С.

Институт физики металлов, 620041 Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: ortie@mail.ru Сложные оксиды типа La1x Bax MnO3, называемые манганитами лантана, относятся к классу соединений, обладающих эффектом колоссального магнитосопротивления (КМС), и имеют кристаллическую структуру близкую кубической перовскитной. Накопленный к настоя щему времени экспериментальный материал по свойствам манганитов лантана очень велик.

Однако на данный момент в связи с трудностью получения объемных La Ba монокристаллов природа носителей, механизмы проводимости и причины возникновения эффекта КМС в этих кристаллах остаются менее изученными по сравнению с La Sr манганитами.

Рис. 1: Температурная зависимость удель ного сопротивления монокристалла La0.72 Ba0.28 MnO3. На вставке пока зан гистерезис (T ), который наблю дается вследствие O R перехода.

В работе представлены результаты экспериментального исследования температурных за висимостей сопротивления, магнитосопротивления /, термоэдс Sи магнитотермоэдс S, а также полевых зависимостей удельного сопротивления Холла Hall в монокристалле La0.72 Ba0.28 M nO3.

В области температур ниже примерно 180 K кристалл находится в состоянии с металли ческим типом проводимости. Выше указанной температуры исследуемый манганит является диэлектриком. В ферромагнитном диэлектрическом состоянии в кристалле проводимость осуществляется в основном за счет дырок активированных на край подвижности.

Соединение La0.72 Ba0.28 MnO3 является ферромагнетиком, TC = 310 K. На рис. 1 пред ставлена зависимость удельного сопротивления от температуры в интервале температур — 410 K в нулевом магнитном поле и в поле H = 10 kOe;

зависимости сняты при нагреве. В ферромагнитной области на кривой (T ) наблюдается особенность, связанная со структур ным переходом от низкотемпературной орторомбической (O) фазы к высокотемпературной ромбоэдрической (R) фазе. На вставке рис. 1 показана петля температурного гистерезиса, соответствующая области O R перехода.

Работа выполнена под руководством д.ф.-м.н. Бебенина Н.Г. и при финансовой поддержке РФФИ № 03–02–16065, НШ–1380.2003.2.

Влияние состава на свойства соединений AgGeBS3xSe3(1x) (B = As, Sb;

x = 0.1 0.9) Шабашова О.А., Бабушкин А.Н., Хейфец О.Л.

Уральский Госуниверситет, 620083 Екатеринбург, пр. Ленина, E-mail: OLGASH2004@yandex.ru Одной из важных задач физики и химии твердого тела является получение и изучение новых полупроводниковых соединений, определяемое потребностями современной техники. В последнее время наблюдается повышенный интерес к изучению многокомпонентных халькоге нидов серебра, т.к. эти соединения обладают наряду с ионной проводимостью разнообразными интересными (сегнетоэлектрическими, оптическими, фотоэлектрическими и т.п.) и являются перспективными, но мало изученными. Особые физические свойства этих материалов откры вают широкие возможности для решения ряда задач современного приборостроения (создание на основе твердых электролитов химических источников тока, аналитических датчиков, радио электронных элементов и т.д.).

В Лаборатории Физики экстремальных воздействий на вещество УрГУ были синтезированы пятикомпонентные халькогениды AgGeBS3x Se3(1x) (B = As, Sb;

x = 0.1 0.9) и исследованы их электрические свойства при температурах 78–400К и давлениях 10–45ГПа. Был проведен анализ влияния состава образцов на их электрические свойства.

В результате исследований обнаружено, что соединения с сурьмой с x= 0.4 0.7 являются ионными проводниками с областью температур начала ионного переноса 270К–340К. Рост доли селена в AgGeSbS3x Se3(1x) приводит к росту доли ионного переноса. В образце с x = 0. при T = 420К наблюдается пироэлектрический фазовый переход, а в образце с x = 0.3 сегне тоэлектрический фазовый переход. Из исследований под воздействием высоких давлений было обнаружено, что в AgGeSbS 1.2 Se1.8 существует необратимый фазовый переход в области дав лений 23-25 ГПа, в AgGeSbS 1.5 Se1.5 обнаружен фазовый переход при 39–41ГПа и, возможно, существует переход в области давлений 27-29ГПа, в AgGeSbS 2.1 Se0.9 и в AgGeSbS 1.8 Se1. фазовых переходов нет.

Соединения AgGeAsS3x Se3(1x) имеют серый цвет и металлический блеск. Все исследо ванные соединения являются ионными проводниками с областью температур начала ионного переноса 150К–310К. Доля ионного переноса сильно зависит от соотношения доли серы и селена. На температурных зависимостях электропроводности и диэлектрической проница емости для соединений с x = 0.2, 0.3, 0.7 0.9 обнаружены фазовые переходы, связанные либо с изменением структуры образца либо с перестройкой в электронной подсистеме. Энергия активации до фазового перехода и после него различна. Область температур резкого роста частично совпадает с областью смены энергии активации. В связи с этим, смена энергии активации была интерпретирована как смена механизма проводимости с электронного (до фазового перехода) на ионный механизм проводимости. Прямой зависимости между долей серы и величиной проводимости, долей ионной проводимости и областью ее возникновения обнаружено не было. Для образцов с x = 0.4 0.6 была проверена стабильность свойств с течением времени (использовались образцы, полученные два года назад). Обнаружено, что соединения с x = 0.4 и x = 0.6 стабильны, а свойства соединения с x = 0.5 сильно изменились (исчезла ионная проводимость, предположительно появились пироэлектрические свойства).

Исследования выполнены при частичной финансовой поддержке CRDF (Ek–005–X1), гранта CRDF и Министерства Образования РФ (BRHE, Post Doctoral Fellowship, award EK–005–X1, annex 7, № Y1–05–09).

Эволюция кристаллической структуры и магнитных свойств диселенида титана при интеркалации редкоземельными элементами Шерокалова Е.М.

Уральский госуниверситет им. А.М. Горького, 620083 Екатеринбург, пр. Ленина, E-mail: sherokalova_e@mail.ru Влияние интеркалации редкоземельны ми элементами дихалькогенидов титана на сегодняшний день остается практически не изученным. Имеющиеся работы посвящены в основном изучению несоразмерных (мисфит ных) фаз (RX) TiX2, содержащих R-ионы в составе монохалькогенида RX [1]. Насто ящая работа посвящена эксперименталь ному исследованию структуры и магнитных свойств системы Gdx T iSe2 (0 x 0.5).

Исследование кристаллической структу ры показало, что при интеркалировании га долинием диселенида титана основной мо тив кристаллической структуры сохраняется, атомы гадолиния располагаются в Ван-дер Рис. 1: Температурная зависимость магнитной воспри- Ваальсовых промежутках в позициях с ок имчивости Gd0.25 TiSe2 в поле 1 kOe;

на встав- таэдрической координацией. Материал со ке полевая зависимость магнитного момента при храняет структурный тип CdI2 и простран T = 2K.

ственную группу P 3 m1 исходной решетки матрицы (T iSe2 ) вплоть до x = 0.33. Поведение параметров кристаллической решетки оказа лось подобным наблюдаемому в системах, где в качестве интеркаланта выступали 3d-элементы [2]: с увеличением концентрации атомов интеркаланта параметр c, характеризующий расстоя ние между слоями, уменьшается при монотонном росте параметра a.

Магнитные измерения проводились в интервале температур 2 350K и включали в себя получение температурных зависимостей ac-восприимчивости, dc-восприимчивости (в поле 1 kOe), восприимчивостей в режимах ZFC и FC (в поле 100 Oe), а также полевых зависимостей при температуре 2K для всех изучаемых составов.

Характер кривых намагничивания и температурных зависимостей магнитной восприимчи вости (рис. 1) позволяет предполагать, что полученные нами соединения Gdx TiSe2 обладают антиферромагнитным порядком в области низких температур (TN = 9K).

Рассчитанное значение эффективного магнитного момента иона гадолиния не зависит от состава соединений и составляет 7.7 ± 0.2µB, что практически соответствует свободно му состоянию иона Gd3+. В то же время величина параметра Вейсса () имеет небольшую отрицательную величину порядка 6K для всех изученных составов.

Работа выполнена при поддержке РФФИ (грант № 05–03–32772).

1. Michioka C., Suzuki K., Physical Review B., 60, 18, 12 941 (1999) 2. Титов А.Н., Долгошеин А.В., Бдикин И.К., Титова С.Г., ФТТ, 42, 9, 1567 (2000) Особенности растворения алюминидов тугоплавких металлов в тройном Al сплаве Ширинкина И.Г., Астафьев В.В.

Институт физики металлов УрО РАН, 620041 Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, E-mail: shirinkina@imp.uran.ru Образование пересыщенных твердых растворов на основе алюминия с тугоплавкими добав ками представляет интерес с точки зрения создания высокопрочных состояний в многокомпо нентных промышленных сплавах. Для этих целей используют различные методы воздействия на материал в жидком и твердом состояниях. К первым относится — высокоскоростная кристал лизация расплава, ко вторым — методы интенсивной пластической деформации и термической обработки.

Целью данной работы является получение пересыщенных Zr и Sc твердых растворов на основе Al в многокомпонентном сплаве Al M g M n.

Было изучено влияние условий кристаллизации на структурообразование при быстрой закалке расплава. Последняя осуществлялась путем центробежного литья в медный кокиль с двухсторонним охлаждением. В опытах варьировали скорость охлаждения расплава (путем изменения толщины дисков от 0,8 до 1,0 мм), величину перегрева расплава над температурой ликвидуса (температура расплава изменялась от 800 до 1100o C) и температуру литья (от до 1000o C).

Для определения фазового состава и структуры образцов применялись различные методы, такие как сканирующая электронная микроскопия, оптическая металлография и рентгеновский дифракционный анализ.

Было установлено, что в процессе кристаллизации могут образовываться избыточные алю миниды Al3 Zr и Al3 Sc, а также фазы эвтектического происхождения с M n и M g. Подавление роста алюминидов Zr и Sc происходит при перегреве расплава до 1100o C и последующей кристаллизации со скоростью охлаждения 5000 К/с. Суммарная концентрация тугоплавких добавок, переведенных в твердый раствор, — 1 вес. %. Кроме того, установлены условия кри сталлизации, при которых наблюдается изменение зерна до 5 мкм и высокая микротвердость матрицы до 910 МПа.

Для получения УМК структуры в данных сплавах планируется дополнительно использовать ИПД.

Работа выполнена при поддержке научной школы НШ–778.2003.3. и проекта РФФИ № 04–03–96139.

Солитонная модель расплетания двойной спирали ДНК Юлмухаметов К.Р.

Башкирский государственный университет, г. Уфа, ул. Фрунзе, E-mail: farni@rambler.ru В настоящее время принято считать, что ключевую роль в процессах белок-нуклеинового узнавания играет этап расплетания двойной спирали ДНК. В литературе имеется несколько предположений об активации этого процесса, которые сводятся к следующим модельным механизмам: случайные флуктуации, столкновение ДНК с «горячими» молекулами раствора, воздействие внешних полей и, наконец, взаимодействие ДНК с белковыми молекулами. По следний механизм предполагает, что расплетание двойной спирали происходит в локальном участке так называемой репликативной вилки [1].


В данной работе предлагается рассмотреть солитонный механизм расплетания двойной спирали ДНК. Последняя представляет собой совокупность двух слабо взаимодействующих зигзагообразных сахарофосфатных цепочек. Потенциальную энергию деформации зигзаго образной цепочки выразим через потенциал Морзе. Приводя полученную систему уравнений к безразмерному виду, получаем, что оно допускает солитонное решение для продольных и поперечных смещений в виде кинка [2]:

61 (1+B s2 ) (1 + B s2 )(x st)} (1 + 1+ ) th{ 12(1 + B s ) u=v= + arctg, 4 (1 + B s2 ) где s2 = 1 + B + (D + E )G2 – скорость солитона, G1 – эффективная ширина солитона, остальные константы выражаются через параметры решетки.

Таким образом, мы получили, что в плоской зигзагообразной молекулярной цепочке, явля ющейся моделью одноцепочечной ДНК, могут распространяются продольные и поперечные волны в виде солитонов типа кинка. Аналитическое решение уравнений движения получено при условии равенства таких параметров решетки, как период и ширина зигзага. Продольная волна имеет смысл сжатия или растяжения цепочки, а поперечная волна описывает сдвиг закрепленной на геликазе цепочки ДНК как целого вдоль оси макромолекулы. При этом точка прикрепления геликазы к ДНК движется вдоль оси X со скоростью солитона s. Скорость солитона больше скорости звука c0 = 1. Так как G1 – эффективная ширина солитона, имею щая нижним пределом постоянную решетки, то отсюда следует, что скорость солитона будет ограничена сверху.

Наличие солитоноподобных решений в рассматриваемой модели обусловлено как наличием геометрического ангармонизма задачи (зигзагообразности молекулярной цепи), так и наличием физического ангармонизма (нелинейным характером междоузельного взаимодействия).

1. Албертс Б. и др. Молекулярная биология клетки. М.: Мир, 1985.

2. Слюняев А.В., Пелиновский. Е.Н. Динамика солитонов большой амплитуды. // ЖЭТФ, 1999, N1(7), с, 318-355.

Авторский указатель Абросимов А.В., 2 Гринберг Б.А., Агзамова П.А., 3 Гру Б.А., Андбаева В.Н., 4, 10, 69 Губкин А.Ф., Анисимов В.И., 40, 53 Гудин С.А., Антонова О.В., 12, 29, 65 Гудина С.В., 16, Аракчеев В.Г., Докукин Е.Б., Арапов Ю.Г., 16, Докукин М.Е., Арапова И.Ю., Дубянский С.А., Архипова Н.К., Дугинов Е.В., Астафьев В.В., Елкина О.А., Бабушкин А.Н., 45, 60, 67, 75, Елсуков Е.П., Баинова А.Б., Ерукаева Е.В., Бакулина Н.Б., Банников Д.О., 7 Жиганова Е.В., Баранов Н.В., 18 Жукова А.Ю., Белеградек А.Б., Блинов И.В., 8 Забродин А.В., Блинова Ю.В., 9 Загребин М.А., Блюгель С., 14 Заматовский А.Е., Бобылев И.Б., 9 Захаров В.И., Богомолов В.В., 34 Захарьевич Д.А., 26, Брагина Е.В., 10 Зубарев Н.М., 27, Бродова И.Г., 36 Зубарева О.В., Бурмистров В.А., Иванов А.А., Бучельников В.Д., Ивченко В.А., Виноградов А.Н., 63 Илларионов А.Г., Волков А.Ю., 11, 12, 29, 34 Иноземцев А.В., Волков Я.Ю., Каверин А.М., 4, Волкова Е.Г., 11, Кайгородов В.Н., Волосников Д.В., Калинин Ю.Е., Волошинский А.Н., Кандрина Ю.А., Вохмянин А.П., Карсканов И.В., Гавико В.С., 64 Карькина Л.Е., Галахов А.В., 14 Кауль А.Р., Галиева Е.Г., 15 Кляхина Н.А., 32, Ганьшина Е.А., 20, 63 Князев Ю.В., Гапонцев А.В., 6 Коныгин Г.Н., Гапонцев В.В., 16 Криницина Т.П., 8, Гинс М.А., 16 Кругликов Н.А., 12, Гончарь Л.Э., 43 Кузеванова О.В., 10, Горбачёв И.И., 18 Кузнецова Е.И., Горбенко О.Ю., 63 Кузьмин Ю.И., Грибанов К.Г., 68 Кулеев И.Г., Кулеев И.И., 5 Порсев В.Е., Кулеева Н.А., 35 Постников А.В., Куркин М.И., 6 Пронин А.А., Кучин А.Г., 40 Проскурин И.В., Кучинский Э.З., 35, 46 Пряничников С.В., Пчёлкина З.В., 46, Ларин А.В., Ленникова И.П., 36 Романов Е.П., Лескова Ю.В., 3 Рыбин В.В., Лесковец В.В., 6 Рывкин А.М., Литвинов А.В., 25, 37, 39 Рыженко Б.В., Ломакина И.Ю., Савина О.В., Лошкарева Н.Н., Садовский М.В., 35, Лукоянов А.В., Салищев Г.А., Ляпилин И.И., Самойлова А.А., Максимов В.И., 41 Сафронов А.П., Мельников О.В., 63 Селезнева Н.В., Мельникова Н.В., 73 Семенов В.А., Меренцов А.И., 42 Силинин А.В., 58, Можегоров А.А., 43 Ситников А.В., Москвин А.С., 54 Скрябин Ю.Н., Мурашко М.Ю., 34 Старцева Г.В., Муртазаев А.К., 76 Степанов А.В., Мушников Н.В., 64 Стогней О.В., Сударева С.В., Назаров В.Н., 44 Суханов И.В., 55, Нарыгина О.В., 45 Сухоруков Ю.П., Неверов В.Н., 16, 31, Некрасов И.А., 40, 46, 53 Тарасов В.А., Немцова О.М, 50 Таскаев С.В., Никитенко Ю.В., 20 Ташлыков А.О., Никифоров А.Е., 3, 35, 43 Ташметов М.Ю., Телегин А.В., Образцова Е.Д., 45 Терентьев П.Б., Терпий Д.Н., Патраков А.Е., Тетерина Т.М., Пацелов А М., Титов А.А., Пацелов А.М., Титов А.Н., 15, Перов Н.С., Тихомирова Г.В., Пилюгин В.П., Топтыгин А.Ю., Пирогов А.Н., Турчанинова Е.А., 10, Подлесняк А.А., Полевой Б.Г., 48 Уринов Ш.С., Пономарев А.И., 62 Устинов В.В., 6, Попов А.А., Попов А.Е., 26, 48 Федорова О.М., Попов В.В., 8, 18, 24 Фёдоров Д.Г., Попов С.Э., 35 Фёдоров И.А., Попова Е.В., 48 Филиппов А.Л., Филипьев М.П., Фольхардт Д., Харус Г.И., 16, Хейфец А.Э., Хейфец О.Л., 73, 75, Хизриев К.Ш., Хомская И.В., Циовкин Ю.Ю., Чарикова Т.Б., Черепанов В.А., Чернецов Е.М., Чернышев В.А., Чукин А.В., Чушева Н.С., Шабашова О.А., Шелушинина Н.Г., 16, Шерокалова Е.М., Ширинкина И.Г., Шредер Л.А., Юлмухаметов К.Р., Якунин М.В., 16, Оформление рисунков соответствует качеству предоставленных оригиналов.

Ответственный за выпуск — А.В. Гапонцев.

Отпечатано на ризографе ИФМ УрО РАН. Тираж 120 экз. Заказ № 95. Объем 3. печ. л. Формат A4. 620041 ГСП–170, г. Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, 18.



Pages:     | 1 |   ...   | 2 | 3 ||
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.