авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 |   ...   | 3 | 4 ||

«ISSN 1563-034X Индекс 75877 Индекс 25877 ...»

-- [ Страница 5 ] --

r r 80 60 40 20 x x 5 10 15 20 2 4 6 8 а) б) Рис. 1. Радиус фазовой траектории для а) r T1 и x ( 3 ln x) cos 2 x T 4 б) r T.

x ( 3 ln x) cos 2 x T 4 Тогда из соотношения (17) получаем:

2 r. (37) Получили фазовую траекторию для кодированной молекулы. Как видно из рис.1, фазовая траектория является расходящейся. Однако скорость изменение радиуса так же зависит от малости.

5. Заключение. В данной работе рассмотрены фазовые траектории для кодированной молекулы ДНК. Исходя из фрактальных характеристик распределения генетического кода, введен оператор (6), на основе которого получено уравнение в терминах дробного интегрирования (13). Полученное уравнение было рассмотрено методом теории возмущения.

На примере случая, когда 1, а=1 было показано, что радиус фазовой 1, 20 0, траектории не постоянен, следовательно, динамика молекулы ДНК обладает свойством хаоса.

Литература 1. Райымкулов М.А., Мырзакулов Р. Моделирование генетической информации.

Вестник ЕНУ им. Л.Н. Гумилева (в печати).

2. Кожамкулов Т.А., Райымкулов М.А., Беллисарова Ф.Б., Мырзакулов Р. Фрактальное уравнение динамики молекулы ДНК. Вестник КазНУ, серия физическая, 2007, 2(24), С. 77 82.

3. Кожамкулов Т.А., Райымкулов М.А., Беллисарова Ф.Б., Мырзакулов Р.

Нанодинамика движения солитона в гетероструктурной молекуле ДНК. Вестник КазНУ, серия физическая, 2007, 2(24), С. 69-76.

4. Райымкулов М.А., Каныгина О.Н., Мырзакулов Р. О нелинейных возбуждениях и нанофизике ДНК. Вестник ЕНУ им. Л.Н.Гумилева, 2006, №6, С. 62-70.

5. Raiymkulov M.A. Nonlinear Dynamics of DNA with Low-Level Fractionality. Abstracts of the Seventh International Conference «Symmetry in Nonlinear Mathematical Physics» Kiev, Ukraine, June 24-30, 2007.

6. Райымкулов М.А., Каныгина О.Н., Мырзакулов Р. Нелинейные возбуждения и нанофизика молекулы ДНК в неоднородном поле. Вестник ЕНУ им. Л.Н.Гумилева, 2007, №2, С. 60-69.

7. Райымкулов М.А. Уравнение динамики молекулы ДНК с учетом фрактальности.

Материалы научно-методической конференции Теория и методика обучения физико математическим дисциплинам, КазНПУ им. Абая, Алматы, 26-27 апрель 2007г, С. 123-126.

8. Райымкулов М.А. Фазовые пространства кинка в молекуле ДНК с учетом фрактальности. Труды международной научной конференции молодых ученых Наука и образование-2007, ЕНУ им. Л.Н. Гумилева, 20-21 апреля Астана 2007г, часть 5а, С. 145-150.

9. Райымкулов М.А., Мырзакулов Р. Математическое моделирование нелинейных процессов в молекуле ДНК с учетом фрактальных структур. Материалы Республиканской научной конференции Моделирование механических систем и процессов, КарГУ им. Е.А.

Букетова, Караганда, 2007, с. 195-197.

10. Мырзакулов Р., Данлыбаева А.К., Жунусов К.Х. Об однородной геометрической модели молекулы ДНК. Вестник КазНУ. Серия физическая, №1(21), 2006, С.31-35.

11. Мырзакулов Р. Биология с точки зрения физика и математика. Известия НАН РК, №4, 2005, С. 45-52.

12. Мырзакул Т.Р., Мырзакулов Р. О нелинейной динамике нанотрубки и молекулы ДНК. Мат. 5-ой межд. конф. «Хаос и структуры в нелинейных системах. Теория и эксперимент», 15-17 июня, 2006 г., Астана, С. 179-182.

ДН КОДТАЛАН МОЛЕКУЛАНЫ ВОЗМУЩЕНИЯ ФАЗАЛЫ ТРАЕКТОРИЯСЫ Т.Р. Мырзал, М.А. Райымлов Бл жмыста біз аз сер шін, кодталан ДН молекуласыны динамикасын арастырды. ДН молекуласыны динамикасын фазалы кеістікте зерттеу - аз сер теория дісі пайдаланылды.

PHASE TRAJECTORY OF INDIGNATION OF CODED MOLECULE DNA T.R. Myrzakul, M.A. Rayimkulov In this paper, we have reported the effects of the genetic sequence on the propagation of nonlinear excitations along simple models of DNA chains. We developed -expansion for fractional equation of dynamics of coding molecule DNA in phase space.

ФИЗИКА ПЛАЗМЫ О СВЯЗИ МЕЖДУ ДИНАМИЧЕСКОЙ ФУНКЦИЕЙ ЛОКАЛЬНЫХ ПОЛЕЙ И ПАРАМЕТРОМ НЕВАНЛИННЫ МЕТОДА МОМЕНТОВ В ОДНОКОМПОНЕНТНОЙ ПОЛНОСТЬЮ ИОНИЗОВАННОЙ ПЛАЗМЕ Ю.В. Архипов, А. Аскарулы, А. Иманкулиева, Г.М. Меирканова, И.М. Ткаченко Казахский национальный университет им. аль-Фараби, Алматы Показано, что динамическая функция локальных полей G (k, ) кулоновской системы может быть рассчитана методом моментов с использованием функции класса Неванлинны [1]. Полученные результаты согласуются с данными других авторов.

Введение Как известно [2], одной из важных задач, возникающих при исследовании свойств сильносвязанных кулоновских систем (в модели однокомпонентной плазмы, ОКП), характеризующихся безразмерными параметрами e2 / a, EF (1) является вычисление динамической функции локальных полей G (k, ), которая, в частности, может быть использована для расчета продольной диэлектрической проницаемости [2]. Здесь kBT - температура плазмы в энергетических единицах, a 3/ 4 n (2) - радиус Вигнера –Зейтца, EF -энергия Ферми, k B - константа Больцмана, e - заряд и n концентрация электронов. Заметим, что параметр плотности Брюкнера, может быть записан в виде rs a / aB 1.84, (3) где a B - радиус Бора.

В ряде работ [3,4] изучались электродинамические характеристики плотной плазмы с использованием выражений для функций локальных полей, полученных в рамках различных моделей.

Целью настоящей заметки является получение выражения G (k, ) в модели ОКП с использованием метода моментов, анализ его асимптотик и сравнение результатов с данными других авторов.

Метод моментов.

Как уже отмечалось, основной целью работы является вычисление динамической функции локальных полей в ОКП с использованием метода моментов и сравнение ее с выражением, предложенным в [2].

Формула Неванлинна, используемая в классической теории моментов определяет функцию отклика, обратную диэлектрическую проницаемость, в виде ( z Q) p (k, z ) 1, (4) 2 ) Q( z 2 z( z ) 2 где Q (k, z ) - функция класса Неванлинны, она голоморфна в верхней полуплоскости Im z 0, имеет там положительную мнимую часть Im Q k, i 0 при 0. Кроме того, отношение Q(k, z ) / z должно стремиться к нулю при z, на любом луче в верхней полуплоскости Im z 0.

Подобные функции можно записать в виде интегрального представления dg t Q k, z, (5) tz dg (t ) где распределение g (t ) удовлетворяет неравенству.

1 t Частоты в уравнении (4) определяются отношениями частотных моментов j 2 ( k ) C2 ( k ) / C0 ( k ), 1, (6) 2 ( k ) C4 ( k ) / C 2 ( k ) 2 причем C (k ) определяются как степенные частотные моменты (четной) функции потерь Im 1 k, :

1 1 C (k ) Im (k, )d, 0,2,4. (7) Важно отметить, что эти моменты могут быть вычислены через статический парциальный структурный фактор плазмы, S k, [1].

Соотношение (4) позволяет легко определить, для вещественных частот, и саму диэлектрическую функцию ( Q) p (k, ) 1. (8) 2 2 2 ( (k )) Q( (k )) 2 2 2 Здесь j 1, 2 а моменты C для кулоновского потенциала (k ) (k ),, j j p определяются из равенств 1 1 (k ), C2, C C0 1 (k,0) 1 1 Kk Uk Hk.

p p Момент C0 (k ) определяется через статическую диэлектрическую функцию системы, второй момент представляет собой f-правило сумм, не зависящее от взаимодействий.

Четвертый момент содержит 4 вклада. Явные выражения для последних в модели ОКП хорошо известны [3, 4].

Первый вклад K(k) определяется кинетической энергией системы. В приближении 2 случайных фаз он дает вклад в дисперсионное уравнение K (k ) 3k / kD, где k D дебаевское волновое число. При учете квантово-механических эффектов 2 ve k 2 k K (k ).

2 2m p p - постоянная Здесь ve - квадрат средней тепловой скорости электронов, m - их масса, Планка, а - квадрат плазменной частоты.

p Слагаемые U k и H ( k ) определяются взаимодействиями (в ОКП H ( k ) =0) и, следовательно, зависят от выбора потенциала межчастичного взаимодействия, а именно:

1/ 2 2n p 2 S p 1 f p, k dp ;

Uk (k 2 p 2 ) p k 2 f ( p, k ) 5/12 ( p / 4k ) ln ;

8 pk 3 pk S k - это статический структурный фактор.

Как легко заметить, в приближении случайных фаз для разреженной однокомпонентной плазмы в уравнении (8) Q=i0+, U = H = 0 и это уравнение преобразуется к известному виду p (k, ) 1, (9) 2 (3k 2 / k D ) p используя которое нетрудно получить дисперсию продольных ленгмюровских волн в изотропной плазме.

Автор [2] предлагает для расчета продольной диэлектрической проницаемости ( k, ) в ОКП соотношение, зависящее от функции локальных полей G (k, ) k 0 k,. (10) k, 1 k G k, k, Здесь k 4 e 2 / k 2 - Фурье-образ кулоновского потенциала, а 1 k 0 k, представляет собой выражение для диэлектрической проницаемости в приближении случайных фаз (ср.

(9)), 0 k, - функция экранировки, которая может быть оценена как n 0 (k, ) W( ), k BT kve где дисперсионная функция плазмы z W ( z ) 1 z exp( z / 2) exp( y 2 / 2)dy i z exp( z 2 / 2).

Основные результаты Приравнивая выражения (8) и (10) для ( k, ) и решая полученное уравнение относительно функции локальных полей получаем (11) G k, A 1 /Q В этом уравнении введены следующие обозначения:

2 2 2 2 1 2 1 2 0.

A, (12) 2 2 0 p p p Последнее неравенство является прямым следствием неравенства Коши-Буняковского.

Выберем параметр Неванлинна Q в наиболее простом виде [1]:

Q (0, ) i /, (13) где - время релаксации. Тогда функция локальных полей приобретает вид:

A iA. (14) G k, G0 k, 1i Сравним полученный результат с выражением, приведенным в [2] для вязкоупругого приближения G k iI k GVE k,. (15) 1i Как видно, равенства (14) и (15) имеют схожую структуру.

Таким образом эмпирически записанное в [2] выражение (15) для ОКП может быть расчитано с использованием соответствующего выбора функции Неванлинна. Окончательно из сравнения (14) и (15) имеем A k,0 k G k, A k,0 Ik. (16) Следовательно, для вычисления функции локальных полей в ОКП необходимо рассчитать 2 C4 (k ) / C2 C2 / C0 (k ) 2. (17) 2 p p Подставляя в (17) значения C, нетрудно получить соотношение q KU, (18) 3 Sq рассчитав которое, нетрудно вычислить значение динамической функции локальных полей в однокомпонентной кулоновской плазме.

Здесь использовано обозначение q ka.

Заключение и выводы В данной работе авторами предложен способ расчета динамической функции локальных полей в ОКП, с использованием классического метода моментов. Найденное соотношение по структуре совпадает с эмпирическим выражением, предложенным в работе [2]. Отличием предложенного подхода является использование апробированного метода моментов, что позволяет говорить о достоверности полученных результатов.

Литература 1. V. M. Adamyan and I. M. Tkachenko, Dielectric conductivity of non-ideal plasmas, Lectures on physics of non-ideal plasmas, part I, Odessa State University, Odessa, 1988, in Russian;

V. M. Adamyan and I. M. Tkachenko, Contrib. Plasma Phys., 43, 252 (2003).

2. S. Ichimaru, Statistical plasma physics Vol. 2: Condensed plasmas (Westview Press, Boulder, 2004).

3. Yu. V. Arkhipov, A. Askaruly, D. Ballester, A. E. Davletov, G. M. Meirkanova, and I. M.

Tkachenko, Phys. Rev. E 76, 026403 (2007).

4. С.В. Адамян, И.М. Ткаченко, Украинский физический журнал, 36 (9), 1336- (1990).

БІРКОМПОНЕНТТІ ТОЛЫ ИОНДАЛАН ПЛАЗМАДАЫ ЖЕРГІЛІКТІ РІСІНІ ДИНАМИКАЛЫ ФУНКЦИЯСЫНЫ МОМЕНТТЕР ДІСІНІ НЕВАНЛИННА ПАРАМЕТРІМЕН БАЙЛАНЫСЫ ТУРАЛЫ Ю.В. Архипов,. Асарлы, А. Иманкулиева, Г.М. Меирканова, И.М. Ткаченко Неванлинна класты функцияларын олдаланып моменттер дісі арылы Кулон жйедегі жергілікті рістеріні динамикалы функциясыны есептеліне алатыны крсетілген. Келтірілген нтижелер зге авторларды мліметтерімен келіседі.

ABOUT THE RELATION BETWEEN DYNAMIC LOCAL FIELD FUNCTION AND THE NEVANLINNA PARAMETER OF THE METHOD OF MOMENTS IN ONE COMPONENT FULLY IONIZED PLASMA Yu.V. Arkhipov, A. Askaruly, A. Imankuliyeva, G.M. Meirkanova, I.M. Tkachenko A possibility of calculation of a dynamic local field function of Coulomb system by the method of moments within the class of Nevanlinna function is shown. The obtained results agree with results of other authors.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ПЛАЗМЫ С ПОВЕРХНОСТЬЮ В ТОКАМАКАХ А.М. Жукешов Казахский национальный университет им. аль- Фараби, г. Алматы Методами металлографии и электронной микроскопии исследована поверхность конструкционных материалов ТЯР после воздействия импульсных потоков плазмы.

Срыв плазмы представляет потенциальную угрозу для материалов первой стенки термоядерного реактора. Высокая энергия взаимодействия плазмы с материалом может служить причиной сильных изменений поверхности, таких как разрушение и распыление.

Плотность энергии налетающего потока при этом может достигать значений 1-20 кДж/см2, а его длительность - 1 мс [1]. Чтобы предсказать поведение материалов в этих условиях, необходимы эксперименты с использованием плазмы, обладающей указанными параметрами. Кроме экспериментов, где необходимая энергия доставляется к поверхности электронными и лазерными лучами, широкое распространение получило использование генераторов импульсной плазмы. Длительность разряда и плотность потока в них достигает порядков, ожидаемых при срыве плазмы в реакторах токамак. Преимущество экспериментов с использованием импульсных генераторов состоит в том, что с их помощью можно легко проследить эволюцию поверхности, задавая различные режимы облучения образцов.

Для определения непосредственного влияния плазмы на разрушение первой стенки в ИАЭ им. Курчатова проведено исследование эрозии поверхности перспективных конструкционных материалов камеры термоядерного реактора, вызванной воздействием плазменных потоков. Облучение производилось потоками водородной и дейтериевой плазмы, генерируемыми импульсным плазменным ускорителем МК-200 [2]. Авторы [2] установили, что облучение плазменными потоками указанной выше энергии вызывает изменения поверхности перспективных конструкционных материалов термоядерных реакторов (пропорциональные энергии потоков и числу воздействий) в виде растрескивания по границам зерен, образования газонаполненных блистеров и расплавления поверхностного слоя на глубину до 10*10-6 м. При облучении малым числом импульсов характерно образование двухслойных блистеров, имеющих аномально большие размеры и глубину залегания газовых полостей.

Рассмотрим результаты работ по моделированию срывов плазмы первую стенку ТЯР, проведенных в последние годы на установке КПУ-30 НИИЭТФ КазНУ им. аль-Фараби.

Исследовано воздействие импульсных потоков плазмы на образцы из графита, вольфрама, сплавов на основе железа, ванадия, алюминия и др. материалов. Сначала рассмотрим результаты по обработке ванадиевого сплава. В таблице 1 приведены экспериментальные параметры воздействия. Облучение проводили потоками плазмы из аргона и гелия.

Испытания на микротвердость проводились по методу Виккерса. Измеряемым параметром является число микротвердости HV. На рисунке 1 приведены результаты экспериментов по измерению микротвердости по поверхности шлифа ванадиевого сплава.

Из рисунка видно, что значение микротвердости поверхности HV необработанного образца составляет порядка 2500 МПа. В результате воздействия плазмы значение твердости возрастает в зависимости от плазмообразующего газа и количества импульсов на 160 %.

Причем, наибольшее значение достигается обработкой одним импульсом аргоновой плазмы..

После обработки тремя импульсами аргоновой плазмы значение HV уменьшается примерно на 35%. Воздействие гелиевой плазмы (n=3) приводит к изменению микротвердости поверхности до значений сравнимых с эффектом аргоновой импульсной обработки (n=3).

Таблица 1. Параметры обработки ванадиевого сплава Серия Uзар, кВ Рабочий Q, № газ Дж/см 1 21 Ar 2 14.5 He 22 He 22 He 3 20 Ar 22 Ar 22 Ar HV, МПа Распределение микротвердости по поверхности образцов ванадиевого сплава 6, 283, 551, 792, 1027, 1238, 1473, 1731, 1971, 2212, Ar, n=1, Q=50 Дж/см He, n=3, Q=140Дж/см 2000 Ar, n=3, Исходный Q= 150 Дж/см 236, 326, 457, 551, 648, 744, 839, 936, 1027, 1116, 1210, 1330, 1405, 1473, 1591, 1687, 1778, 1872, 1971, 2066, 2164, 2262, 2360, 6, 96, l, мкм Рис. 1. Распределение микротвердости по поверхности образцов ванадиевого сплава На рисунках 2-4 представлены снимки поверхности ванадиевого сплава до и после воздействия потоков плазмы. Изменение структуры поверхности обработанных образцов наблюдается визуально. При увеличениях от 50 до 600 на микрофотографии обработанных образцов наблюдается расплавление поверхности после воздействия плазмы.

Изменения в микроструктуре поверхности, как видно из рис. 3, зависят также от природы плазмообразующего газа и количества импульсов: при обработке аргоновой плазмой наблюдается формирование развитой сети трещин в поверхностном слое, что при одновременном увеличении микротвердости говорит о возможном охрупчивании поверхностного слоя.

При гелиевой обработке (рис. 6.3.4) подобного эффекта не наблюдается, хотя микротвердость также возрастает при импульсном плазменном воздействии. Кроме того, влияние гелия приводит к образованию блистеринга.

Рис. 2 Поверхность исходного образца ванадиевого сплава (х600) и поверхности ванадиевого сплава после воздействия потоков аргоновой плазмы, энергией Q= 50 Дж/см2, (х 50) Рис. 3. Поверхность ванадиевого сплава после воздействия потоков аргоновой плазмы, энергией Q= 50 Дж/см2 (х 400) и гелиевой плазмы, энергией Q= 140 Дж/см2, (х 50) Рис.4. Блистеринг на поверхности ванадиевого сплава после воздействия гелиевой плазмы и трещины после воздействия аргоновой плазмы Проведенные экспериментальные исследования по изучению влияния импульсной плазменной обработки на поверхностные свойства ванадиевого сплава, позволяют сделать следующие выводы:

микротвердость поверхности образца, подвергнутого воздействию одного импульса аргоновой плазмы с плотностью энергии плазменного потока 50 Дж/см2, увеличивается на 160 % (~2,6 раза) по сравнению с необработанным образцом.

обработка образцов исследуемого сплава тремя импульсами аргоновой и гелиевой плазмы с плотностью энергии плазменного сгустка ~150 Дж/см2, приводит к увеличению микротвердости по поверхности на 92% (~ в 2 раза) по сравнению с исходным состоянием;

изменения в микроструктуре поверхности зависят от природы плазмообразующего газа и количества импульсов: при обработке аргоном формируется развитая сеть трещин в поверхностном слое;

влияние гелия приводит к образованию блистеринга;

установлено, что многоимпульсная обработка приводит к более равномерному распределению микротвердости по поверхности, чем однократная.

В результате импульсного воздействия плазмы существенно изменяются физико механические свойства поверхности материала: во-первых, импульсная плазменная обработка приводит к значительному повышению микротвердости ванадиевого сплава. Во вторых, многократная плазменная обработка приводит к формированию однородного упрочненного поверхностного слоя.

Результаты экспериментальных исследований позволяют сделать вывод, что ванадиевый сплав может быть использован неответственных узлах ТЯР, так как он подвержен охрупчиванию и блистерингу под действием гелиевой плазмы. На этой установке были также проведены исследования влияния импульсной водородной плазмы на поверхность графита. Энергия облучения менялась от значений, меньших энергии связи, до значений, суммарная величина которых составляла 0,20 кДж/см2. После проведения эксперимента были исследованы морфологические изменения поверхности образца.

Облучению подвергались образцы графита (толщиной до 0,7 см), площадь которых составляла 2-3 см2. Количество импульсов варьировалось от одного до трех. В таблице приведены данные по условиям облучения.

Таблица 2. Характеристики облучения образцов графита.

Образец Плотность потока, Длительность N, Дж/см кол-во воздействий импульса, мкс 1 2 56 2 2 84 3 2 113 4 3 189 Рис. 5 Поверхность графита до (слева) и после (справа) облучения плазмой с энергией 56 Дж/см Поверхность образцов исследовалась с помощью электронного микроскопа ЭМ-125К методом одноступенчатых угольных реплик. Исходный графитовый образец представлен преимущественно блочными агрегатами, в виде сложенных слоистых частиц графита (рис.5).

Блоки разориентированы относительно друг друга. Кроме того, в образце встречаются участки представляющие собой локально-уплотненные образования, что свидетельствует о неоднородности образца. После обработки импульсной плазмой графит приобретает дефекты в виде шариков (рис 5, справа). Размеры шариков варьируются в широких пределах.

Очевидно, что шарики являются элементарными видимыми дефектами, производимыми плазмой. Они получаются при соударении небольших плазменных кластеров с поверхностным слоем графита. Внутри шаровидных образований обнаружены плотные кристаллики, которые образуются в областях локального плавления при быстром охлаждении (градиенты температур там могут достигать значений 1010 K/c). Такие высокие градиенты температур приводят к выбросу жидких капель внутрь шарового дефекта.

Рис. 6 Поверхность графита после облучения плазмой с энергией 84 Дж/см2 (слева) и 189 Дж/см2 (справа) При увеличении дозы облучения на поверхности графита появляются участки с объемными образованиями изомерической формы (рис.6). Это свидетельствует о том, что плотность энергии налетающего потока плазмы достигaла значений, при которых длительность релаксационных процессов сравнивается с длительносью импульса плазмы.

Данный диапазон значений ( 100 Дж/см2) определяет начало существенно новых изменений поверхности (по сравнению с образованием шаровидных дефектов). При дальнейшем возрастании энергии плазмы рельеф поверхности усложняется. На рис. 6 также показано присутствие двух характерных типов областей поверхности. Один тип достаточно рыхлый, другой же представляет собой плотную структуру, стянутую зонально направленными трещинами. Характерная величина уплотненных участков свидетельствует о том, что они являются местами столкновения неоднородностей плотности водородной плазмы с поверхностью графита.

Таким образом, экспериментальное моделирование позволяет реализовать практически все режимы воздействия плазмы на кандидатные материалы ТЯР. Что касается исследованных материалов, то несмотря на то что они тугоплавкие, для них характерно охрупчивание и появление блистеров при использовании легких газов. Выходом из данной ситуации может быть разработка материалов с покрытиями, обеспечивающими минимальные газопоглощение.

Литература 1. ITER Plasma Facing Components. ITER. Documentation Series. N30, IAEA, Vienna, 1991.

2. Польский В. И., Калин Б.А., Карцев И.И. и др. Повреждение поверхности конструкционных металлов при воздействии плазменных сгустков // Атомная энергия. 1984.-Т.56, вып.2.- с.83-88.

ТОКАМАКТАРДАЫ АБЫРАНЫ ПЛАЗМАМЕН СЕРЛЕСУІН ЭКСПЕРИМЕНТТІК МОДЕЛЬДЕУ.М. ЖКЕШОВ Жмыста электронды микроскопия жне металлография дістерімен ТЯР конструкциялы материалдардарды беттері плазмамен серлескеннен кейін зерттелген.

EXPERIMENTAL MODELING OF CONSTRUCTIONAL MATERIALS AFTER PULSE PLASMA STREAMS INFLUENCE A.M. Zhukeshov The structure of a TNR surfaces materiasls processing by plasma streams, observed by metallographic method, are investigate.

ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЛАЗМЫ В ИМПУЛЬСНЫХ УСКОРИТЕЛЯХ С СОБСТВЕННЫМ МАГНИТНЫМ ПОЛЕМ А.М. Жукешов Казахский национальный университет им. аль- Фараби, г. Алматы Проведен расчет параметров плазмы в импульсных пушках на основе теоретических моделей, описывающих различные аспекты формирования и ускорения плазмы. Рассмотрено соотвествие некоторых моделей экспериментальным данным, полученным на коаксиальном ускорителе КПУ-30.

Импульсные плазменные ускорители используются для получения высокотемпературных плазменных потоков большой мощности. Такие потоки находят широкое применение в науке и технологии. Особый интерес представляет использование горячих плазменных потоков для обработки материалов. С экспериментальной стороны работа этих ускорителей достаточно подробно исследована [1-3], однако, до сих пор не существует единой теоретической модели, описывающей все многообразие процессов в них.

В связи с этим, необходимо сравнение полученных в последнее время экспериментальных данных на соответствие существующим теоретическим моделям, описывающим динамику формирования плазменных сгустков и процесса ускорения.

В любой плазменной установке динамику процессов определяет конфигурация электромагнитных полей. При этом, происходящие в системе физические процессы должны выполняться на основе законов сохранения энергии. В коаксиальном импульсном плазменном ускорителе, схема которого показана на рис. 1а, существуют азимутальное магнитное и радиальное электрическое поля, которые осуществляют необходимый подвод энергии к ускоряемой плазме.

а) б) Рис. 1. а) Схема импульсной плазменной пушки с собственным магнитным полем 1- катод, 2 анод, 3- изолятор, 4 - конденсаторная батарея, 5 – коммутатор, 6 – импульсный клапан для напуска газа, расположенный внутри катода, 7 – плазменный сгусток. б) Схема для расчета силы магнитного давления Интегральная форма закона сохранения энергии для объема dV имеет вид H2 E ПdS, (1) j EdV dV t 8 где П – вектор Пойнтинга, H и E – напряженности магнитного и электрического поля, j плотность тока.

Проще всего факт ускорения в плазменной пушке может быть истолкован как результат перепада магнитного давления. Для расчета силы давления Fz возьмем тороидальный объем, охватывающий весь сгусток (рис. 1 б). В данном случае отлична от нуля только азимутальная компонента поля, и, следовательно, r H2 H 2 rdr.

Fz nz dS (2) 8 4 r Магнитное давление p=H2/8 действует в сечении z0 перед сгустком, так как в этом месте ток течет только по электродам. Тогда в этом сечении величина магнитного поля, как известно 2I, (3) H cr где I - разрядный ток. Подставляя (3) в (2) получаем для силы выражение, не зависящее от деталей токов в плазме I 2 r Fz ln. (4) c 2 r Подставляя сюда известные величины разрядного тока (500 кА) и радиусов электродов для коаксиального ускорителя КПУ, получим F = 225 Н и величину магнитного поля около 5 Тл.

Реальная величина магнитного поля, измеренная магнитными зондами [4], составила 1-3 Тл, что удовлетворительно согласуется с проведенным расчетом.

Основные представления о механизмах ускорения плазмы в коаксиальных ускорителях дают блочные модели, которые описывают принципиальные особенности процессов.

Простейшей такой моделью является однокомпонентная модель магнитоэлектрического рельсотрона Л.А.Арцимовича [5]. В данной модели (рис.2) рассматривается контур, состоящий из источника ЭДС, заставляющего ускоряться перемычку с током J при наличии внешнего магнитного поля Н. Обозначив массу и длину токовой перемычки соответственно через m и l, имеем d HJl L dJ H l. (5а), m c 2 dt dt c c Исключая J, получаем одно уравнение 1d (5б) u, dt где H 2l c,.

u Hl Lm Полагая, что в начальный момент координата перемычки х0 =0, V0 =0, J0 =0, находим H c c sin t Jc (sin t ) ;

(1 cos t ) ;

x ). (6) V (t L HL Hl Этот результат аналогичен движению частицы в скрещенном электромагнитном поле (Е,Н) по циклоиде. Как видно из последнего соотношения, в данной модели перемычка движется пульсирующим образом со средней скоростью c, uE Hl совпадающей со скоростью электрического дрейфа.

Рис.2. Схема магнито-электрического рельсотрона А.И.Морозова Максимальную скорость перемычка имеет при tm. Если в рассматриваемой цепи учитывать омическое сопротивление плазмы, то колебания будут затухать, и спустя некотрое время перемычка будет двигаться со скоростью uE. Численные расчеты по данной модели были приведены ранее в [6], где для максимальной скорости были получены значения ~ км/с, которое достигалось через несколько микросекунд после начала ускорения.

В предыдущей модели ускоряемое плазменное образование представлялась как токовая перемычка с неизменной формой. Между тем, плазма всегда состоит как минимум из двух компонент, которые движутся согласованно друг с другом. Поэтому, разумно рассматривать двухкомпонентную модель, предложенную А.И.Морозовым [7], которая позволяет не только описать плазменную систему в целом, но и выявит принципиальную роль квазинейтральности. Схема двухкомпонентной блочной модели и расположение векторов поля показано на рис. 3. Данная схема описывается следующей системой уравнений:

dViy dVix e e В0Viy ;

В0Vix ;

M eEx M eE dt c dt c d d ex eВ0 eВ ey m eEx ;

m eE0 ;

(7) ey ey dt c dt c E x 4 en0 xe xi.

Система (7) представляет собой проекцию в декартовых координатах силы Лоренца отдельно для ионной и электронной компоненты плазмы. Последним уравнением в (7) учитывается квазинейтральность плазмы.

Рис. 3. Траектории ионов и Рис. 4. Траектории ионов и электронов электронов в двухблочной модели при разных n Численный расчет данной системы для параметров ускорителя КПУ был проведен в [7], здесь же изобразим схематически результат расчета. На рис. 4а показаны траектории центров тяжести блоков при очень низкой концентрации плазмы n, когда квазинейтральность отсутствует и блоки двигаются независимо. Ларморовские радиусы у ионов и электронов существенно различны, поэтому ток переносится в основном ионами. При больших n, когда вступает в силу квазинейтральность, картина меняется (рис. 4б). В этом случае ток переносится в основном электронами, а ионы являются инерционным компонентом системы.

Это приводит к тому, что ускорение ионов осуществляется возникающим в межэлектродном пространстве продольным (вдоль x) электрическим полем. Происходит это следующим образом. В начале процесса скорость ионов мала, электроны их обгоняют и тянут за собой.

Наоборот, на стадии торможения электроны отступают и тянут ионы в обратную сторону. Но средние скорости дрейфа вдоль у ионов и электронов, очевидно, одинаковы при любой плотности. В результате, в ускорителе должны наблюдаться продольные колебания тока большой амплитуды. Экспериментальное подтверждение существования продольных колебаний в ускорителе КПУ приведено в работах [8-9]. Показано, что действие продольного поля приводит к выносу линий тока за пределы электродов и формированию плазменного фокуса.

Таким образом, рассмотренные теоретические модели вполне удовлетворительно описывают различные аспекты формирования плазмы в импульсных пушках, но применимы лишь для описания отдельных стадий происходящих процессов.

Литература 1. Marshall J., Henius I. //Nuclear Fusion. Suppl. 1960 P.449.

2. Плазменные ускорители. Под ред. Л.А.Арцимовича. Москва. Машиностроение.

1973, 312 с.

3. Физика и применение плазменных ускорителей. Минск, Наука и техника, 1974.

4. A. M. Zhukeshov, F. B. Baimbetov, A. U. Amrenova, and A. T. Gabdullina // Measuring the Parameters of Pulsed Plasma Flows by Means of Magnetic Probes. Journal of Engineering Thermophysics, 2007, Vol. 16, No. 1, pp. 40–43.

5. Морозов А.И. Введение в плазмодинамику. Москва, Физматлит, 2006, Гл.1, с.63-64.

6. Баимбетов Ф.Б, Ибраев Б.М., Жукешов А.М., Амренова А.У. // Расчет и экспериментальное определение скорости плазменного сгустка в коаксиальном ускорителе. // Известия НАН РК. - Серия физико-математическая. - №2. -Алматы. -2004. - С.93- 7. Морозов А.И. Введение в плазмодинамику. Москва, Физматлит, 2006, Гл.1, с.79-80.

8. Жукешов А.М. //Теоретическое и экспериментальное исследование особенностей формирования потока в канале плазменного ускорителя. Вестник НЯЦ №4, 9. F. B Baimbetov, A. M. Zhukeshov and A. U. Amrenova. // Dynamics of Plasma Flow Formation in a Pulsed Accelerator Operating at a Constant Pressure. Technical Physics Letters, 2007, Vol. 33, No. 1, pp. 77–79.

ЗДІК МАГНИТ РІСТІ ИМУЛЬСТІК ДЕТКІШТЕРДЕГІ ПЛАЗМАНЫ ТЕОРИЯЛЫ МОДЕЛЬДЕРІ.М. Жкешов Имульстік деткіштердегі плазманы деу жне алыптасуыны ртрлі аспектілерін сипаттайтын теориялы модельдерді негізінде плазма параметрлері аныталан. Кейбір модельдерді КПУ-30 коаксиалды деткішке сай келетіні аныталынан.

THEORETICAL MODELS OF PLASMA IN PULSE ACCELERATORS WITH AN OWN MAGNETIC FIELD A.M. Zhukeshov The account of plasma parameters in pulse guns is carried out on the basis of theoretical models describing various aspects of formation and acceleration of plasma. Is considered of some models to experimental data received on the coaxial accelerator KPU-30.

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ СЕЧЕНИЯ РАССЕЯНИЯ ЭЛЕКТРОНА НА АТОМЕ ВОДОРОДА С УЧЕТОМ ОБМЕННОГО ЭФФЕКТА Ю.А. Омарбакиева НИИЭТФ, Казахский национальный университет им. аль-Фараби, Алматы Взаимодействие электрона с атомом было рассмотрено на микроскопическом уровне.

Сепарабельный потенциал был использован для описания взаимодействия электрона с атомом. На основе восстановленного сепарабельного потенциала получены дифференциальные сечения рассеяния. Полученные результаты сравнены с экспериментальными данными.

На сегодняшний день вопрос о взаимодействии электрона с атомом является открытым.

Сложность описания данного явления заключается в невозможности охватить все эффекты единой теорией. На далеких расстояниях от электрона до атома потенциал соответствует дальнодействующему поляризационному взаимодействию, однако при расстояниях порядка размера атома значительным становится обменное взаимодействие налетающего и атомных электронов. Присутствие плазменной среды также приводит к дополнительным эффектам. В предыдущей работе [1] были исследованы характеристики упругого рассеяния электрона на атоме водорода на основе поляризационного потенциала. Результаты по расчету дифференциального сечения рассеяния (ДСР) показали, что учет поляризационного эффекта является недостаточным, так как происходит расхождение на больших углах рассеяния.

Поэтому в настоящей работе рассмотрено ДСР с учетом обменного эффекта.

В работе [2] был предложен поляризационный псевдопотенциал взаимодействия электрон – атом, который учитывает коллективные и квантовые эффекты:

e2 Br Ar Vea (r ) e (1 Br ) e (1 Ar ), (1) 2r 4 (1 4 2 / rD 2 ) 1 где коэффициенты;

A2 1 4 2 rD 2, B2 1 4 2 rD 2 1 2 2 2 (2 abk BT ) 2 - тепловая длина волны де Бройля.

ab Для учета взаимодействия спинов налетающего и связанного электрона при рассеянии электрона на атоме водорода был восстановлен сепарабельный потенциал на основе известных фазовых сдвигов. Потенциал является сепарабельным если он имеет следующую форму:

V (r, r ' ) w(r ) w(r ' ), (2) или в импульсном представлении:

V ( p, p ' ) w( p ) w( p ' ), (3) 2 pb где w( p) e -атомный форм-фактор. Параметры потенциала и b были найдены, используя теорию эффективного радиуса [3] и данные фазовых сдвигов из работы [4]. В таблице 1 приведены значения параметров для синглетного и триплетного каналов рассеяния.

Таблица 1. –Параметры сепарабельного потенциала b -45,399 0, S 77,67 0, S Подставляя сепарабельный потенциал (3) в уравнение Шредингера для l 0:

p V ( p, p ' ) ( p ' ) ( p) E0 ( p), (4) 2 p' получаем выражение для фазовых сдвигов:

2 e 2 k k 2 dk e 2 k k 2 dk 2 (k ) Arc tan Im 1 b Re 1 b, (5) E0 / b 2 k 2 E0 / b 2 k 0 где k p/b.

ДСР с учетом обменного эффекта определяется следующим образом:

dQ ea (k, ) 3 2 f (k, ), (6) f (k, ) d 4 где амплитуда рассеяния определяется через фазовые сдвиги синглетного (+) и триплетного (-) каналов рассеяния на основе формулы (5):

2 2i f (k, ) ( 2l 1)(e 1)Pl (cos ), (7) kl 2ik l На рисунках 1-4 приведены результаты расчетов ДСР электрона на атоме водорода для различных значений энергии налетающего электрона. Расчеты для потенциала (1) были выполнены с помощью метода фазовых функций, решая уравнение Калоджеро [5]. ДСР для данного случая определяется так:

2 dQea (k, ) 1 ea 2 ea (8) (2l 1)sin(2 ) Pl (cos ) (2l 1)sin ( ) Pl (cos ) l l 4k 2 k d l0 l Как видно из рисунка 1, ДСР для поляризационного потенциала (1) хорошо согласуется с опытными данными. Но с уменьшением энергии налетающего электрона происходит расхождение на больших углах рассеяния, что можно наблюдать из рисунков 2-4.

Уменьшение энергии налетающего электрона приводит к увеличению времени пребывания электрона на малых расстояниях с атомом;

роль обменных эффектов существенна в этой области энергии. Поэтому результаты ДСР для сепарабельного потенциала (3) имеют хорошее согласие с экспериментальными данными с уменьшением энергии налетающего электрона.

2, 2, 2, 2 2,0 E=6,691 eV 1, - - d /d, aB, sr 1, dQ/d, aB sr E=12eV 1, 1, 1, 0, 0, 0, 0 0, 0 20 40 60 80 100 120 140 0 20 40 60 80 100 120 140 Рис. 1. ДСР электрона на атоме Рис. 2. ДСР электрона на атоме водорода;

водорода;

1 – на основе 1- на основе псевдопотенциала (1), 2- на псевдопотенциала (1), 2- [6], 3- [7], 4-[8] основе потенциала (3), 3-эксперимент [9] 2, E=3,423 eV 2,5 2, 2,4 2, - 2,0 E=4,889 eV dQ/d, aB sr 1 2, - dQ/d, aB sr 1, 1, 1, 1, 1,0 1, 1, 0, 0, 0, 0 20 40 60 80 100 120 140 0 20 40 60 80 100 120 140 Рис. 3.- ДСР электрона на атоме Рис. 4.- ДСР электрона на атоме водорода;

1- на основе водорода;

1- на основе псевдопотенциала (1), 2- на псевдопотенциала (1), 2- на основе потенциала (3), 3- основе потенциала (3), 3 эксперимент [9] эксперимент [9] Поляризационное взаимодействие является дальнодействующим, поэтому наблюдается качественное совпадение на малых углах рассеяния. Сепарабельный потенциал является короткодействующим, так как используется атомный форм-фактор гауссовского типа.

Влияние обменного эффекта проявляется на больших углах рассеяния. Таким образом, можно заключить, что в рассеянии электрона на атоме при малых энергиях роль обменных эффектов также существенна, как и роль поляризационного эффекта.

Литература 1. Ramazanov T.S., Dzhumagulova K.N., Omarbakiyeva Yu.A., Roepke G., Contr.Plasma Physics. 47, No. 4-5, 267 – 271 (2007) 2. Ramazanov, T.S.;

Dzhumagulova, K.N.;

Omarbakiyeva, Y.A. Phys.Plasmas. 2005, 9, 092702.

3. O’Malley T F, Spruch L and Rosenberg L 1962 Phys. Rev. 125 4. Schwartz C. 1961 Phys Rev 124 5. Babikov, V.V. The Method of Phase Functions in Quantum Mechanics;

Moscow, 1976 – [in Russian].

6. Willams, J.F.;

Callaway, J. Phys.Rev.A. 1975,12, N2.

7. Teubner, P.J.O.;

Lloyd, C.R.;

Weigold, E. Phys.Rev. A. 1974, 9, 8. Burke, P.G.;

Ormonde, S.;

Whitaker, W. Proc.Phys.Soc.Lond. 1967, 92, 319.

9. Willams J.F., J. Phys. B: Atom. Molec. Phys. 8, 1683 (1975).

АЛМАСУ ЭФФЕКТІН ЕСКЕРЕТІН ЭЛЕКТРОННЫ СУТЕГІ АТОМЫМЕН ШАЫЛУЫНДАЫ ДИФФЕРЕНЦИАЛДЫ ИМАСЫ Ю.А. Омарбакиева Электрон мен атомны серлесуі микроскопикалы дегейде арастырылан. Сепарабельді потенциал электрон мен атом арасындаы серлесуді сипаттау шін олданылан. Шаылуды дифференциалды имасы айта рылан сепарабельді потенциал негізінде есептелінген. Алынан нтижелер эксперименттік мліметтермен салыстырылан.

DIFFERENTIAL CROSS SECTION OF ELECTRON ON HYDROGEN ATOM WITH EXCHANGE EFFECT Y.A. Omarbakiyeva I Interaction between electron and atom was investigated by microscopic consideration. The separable potential was used for description electron-atom interaction. On the basis of reconstructed separable potential the differential cross sections were obtained. The obtained results are compared with experimental data.

О КРИТИЧЕСКОЙ СКОРОСТИ НАЛЕТАЮЩЕГО ИОНА В ПЛАЗМЕ Б.А. Ташев Казахский национальный университет им. аль-Фараби, г. Алматы Вычислена тормозная способность трехкомпонентной плазмы на основе уравнения Пуассона Власова. Исследована критическая скорость налетающего иона. Показана, что потери энергии налетающего иона на электронах и ионах плазмы будут одинаковыми при скоростях налетающего иона, значительно меньших тепловой скорости частиц плазмы.

1. Исследование потерь энергии налетающего иона в среде представляет интерес для проблемы управляемого термоядерного синтеза и взаимодействия заряженных частиц с веществом [1,2]. При этом важное значение имеет состав плазмы. Зачастую в термоядерных установках возникает плазма, состоящая из электронов и нескольких сортов ионов. В связи с этим ниже исследуется зависимость критической скорости налетающего иона, при которой потери энергии на электронах и на ионах одинаковы, на основе тормозной способности трехкомпонентной плазмы.

2. Рассмотрим трехкомпонентную плазму, содержащую электроны и два сорта ионов с зарядами qi 2e, и массами mi mp, m j 4mp.

e, qj Для соблюдения условия квазинейтральности необходимо выполнение следующих соотношении:

(1 ) ne ne zi ni z j n j ne, ni, nj (1) zi z j (1 ) zi z j (1 ) где ni / n j.

Известно, что [3,4]тормозная способность плазмы описывается с помощью уравнения Власова – Пуассона:

dE Ze (2), r V pt dx x где ik ( r V p t ) e Ze d 3k (r, t ) (3) k (k, k V p ) - псевдопотенциал, учитывающий коллективные эффекты.

В формуле (3) (k, ) W W M1 W M2 (4) k2 k k k представляет собой диэлектрическую проницаемость трехкомпонентной плазмы, где mi / m e, M 2 m j / me.

M Результаты численного решения уравнения (2) приведены на рисунке 1, из которого видно, что критическая скорость наступает при значениях скорости налетающего иона меньших, чем тепловая скорость электронов.

Критической скоростью налетающего иона называется скорость, при которой потери энергии одинаковы на электронной и ионных компонентах плазмы, т.е.

Se Si Sj (5), где ik ( r V p t ) 22 e dE Ze d 3k Se (6) k 2 e (k, k V p ) dx x e 2 ik ( r V p t ) 22 e dE Ze d 3k Si, j (7) k dx x (k, k V p ) i, j 2 i, j 1 – потери энергии на электронах плазмы, 2 – потери энергии на электронах и ионах водорода, 3 – потери энергии на электронах, ионах водорода и ионах гелия.

Рис. 1. Потери энергии налетающего протона в плазме при Te=200 eV, ne Решение уравнения (5) с учетом (6) и (7) при 0,5 приводит к зависимости критической скорости от плотности и температуры электронов плазмы, приведенной на рисунке 2.


Рис. 2. Критическая скорость налетающего иона в ед. тепловой скорости электронов плазмы в зависимости от температуры и плотности плазмы при 0, Из этого рисунка видно, что зависимость критической скорости от температуры при всех значениях плотности носит немонотонный характер. Отметим, что при плотностях n 1010 1012 см 3 и температуре T 100эВ критическая скорость имеет небольшой максимум. Нетрудно также заметить что, в интервале плотности n 1014 1019 см 3 и при той же температуре T 100эВ критическая скорость имеет минимум. Этот минимум остается неизменным вплоть до значения n 1014, а при дальнейшем уменьшении плотности она растет, достигая своего максимального значения при n 1011 см 3. Из анализа рисунков 1 и следует, что эффективное взаимодействие налетающего иона с плазмой происходит при скоростях значительно меньших, чем тепловая скорость электронов.

Литература 1. C. Deutsch, G. Maynard, Stopping of pointlike charges in a dense electron fluid// Recent Res. Devel. Plasmas, 1(2000):1- 2. N.R. Arista, W.Brandt, Energy loss and straggling of charged particles in plasmas of all degeneracies// Phys.Rev. A., vol.23, p.1898, (1980) 3. Ф.Б. Баимбетов, К.В. Стариков, Б.А. Ташев Тормозная способность трехкомпонентной полностью ионизованной плазмы//Вестник КазНУ1(21),2006, стр.53- 4. Th. Peter, J. Meyer-ter-Vehn Energy loss of heavy ions in dense plasma// Phys.Rev., vol.43, p.1998, (1991) ПЛАЗМАА ШЫП КІРЕТІН ИОННЫ КРИТИКАЛЫ ЖЫЛДАМДЫЫ ТУРАЛЫ Б.А. Ташев ш компонентті плазманы тежеуіш абілеті Пуассон-Власов тедеуі негізінде есептелген.

Плазмаа шып кіретін ионны критикалы жылдамдыы зерттелген. Плазмаа шып кіретін ионны плазма электрондары мен иондары тарапынан тежелулері, шып кіруші ион жылдамдыыны плазма блшектеріні жылулы жылдамдыынан лдеайда кіші мндерінде бірдей болатыны крсетілген.

CRITICAL VELOCITY OF PROJECTILE ION IN PLASMAS B.A. Tashev Stopping power of threecomponental plasmas is calculated on the basis of the Vlasov-Poisson equation. Critical velocity of the projectile ion is investigated. It has been shown that energy loss of the projectile ion on the electrons and ions of the plasma is equal in case of smaller projectile ion velocity than thermal velocity of plasma particles.

ПРОБЛЕМЫ ПРЕПОДАВАНИЯ ФИЗИКИ В ВЫСШЕЙ ШКОЛЕ ЦИКЛ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ ПО АСТРОФИЗИКЕ НА БАЗЕ АСКЗ В.М. Терещенко Астрофизическом институте им. В.Г. Фесенкова, КазНУ им. аль-Фараби г. Алматы Здесь предложен курс лабораторных исследований по астрофизике, которые базируются на Алма-Атинском спектрофотометрическом каталоге звезд.

Министерство образования и науки поручило КазНУ им. аль-Фараби подготовку специалистов в области астрономии. Основа же астрономии - наблюдения и, следовательно, значительное внимание при подготовке астрономов должно быть уделено изучению аппаратуры, методике наблюдений и их редукций.

Как известно, большая часть информации о физической природе небесных тел получена с помощью спектрального анализа. Поэтому овладение навыками спектрального анализа и понимание принципов, на которых он основан, является необходимым элементом астрономического образования. На первый взгляд методика спектрального анализа лабораторных источников и космических тел выглядит одинаковой. И действительно, как в приборах, так и методах наблюдений у них много общего. Однако, следует учитывать чрезвычайно низкую интенсивность приходящего на Землю излучения от звезд и галактик.

Это обстоятельство существенно усложняет приемно-регистрирующую часть спектрального прибора. Имеются и методические различия. Например, необходимо учитывать фон неба и его флуктуации, а также искажения, вносимые межзвездной средой и земной атмосферой.

Оптические свойства земной атмосферы обычно меняются со временем. Все эти тонкости студенты могут усвоить во время производственной практики в Астрофизическом институте им. В.Г.Фесенкова. Вместе с тем, они должны закрепить лекционный материал по общей и практической астрофизике хотя бы небольшим циклом лабораторно-вычислительных работ.

К сожалению, в самом университете полностью отсутствует лабораторная база для практических занятий. В какой-то мере выходом из данной ситуации может быть использование доступных астрономических каталогов для проведения лабораторного практикума.

Мы предлагаем пять лабораторных работ по общей и практической астрофизике, основанных на использовании Алма-Атинского спектрофотометрического каталога звезд (АСКЗ) [1]. Созданный в семидесятых - восьмидесятых годах прошлого века в Астрофизическом институте им. В.Г. Фесенкова данный каталог среди подобных и на сегодня является самым массовым в мире. В каталоге представлено внеатмосферное распределение энергии (энергетические освещенности, создаваемые звездами не границе земной атмосферы) в спектрах 1159 звезд разных спектральных классов. Исследована спектральная область 320-760 нм с разрешением равным 5 нм. Данные приводятся тоже через 5 нм, т.е. графически распределение энергии представляется в виде сплошной гистограммы. Средняя точность (по всем звездам и спектральным интервалам) полученных данных, характеризуемая их относительной среднеквадратичной ошибкой, составляет 3-4%.

Все наблюдения звезд каталога выполнены на полуметровом рефлекторе с помощью одноканального фотоэлектрического спектрометра. Основным элементом монохроматора является вогнутая сферическая дифракционная решетка, которая одновременно служит диспергирующим элементом, коллиматором и камерой. Монохроматор собран по схеме, предложенной японскими оптиками Сейа и Намиока [2]. Они показали, что если три основных элемента монохроматора (решетка, входная и выходная щели) расположены по отношению друг к другу определенным образом, то сканирование спектра можно осуществлять простым вращением решетки, а щели при этом остаются неподвижными.

Оказалось, что если входную и выходную щели разместить по отношению к центру вогнутой решетки под углом 7015 и на расстоянии 0.712 R от решетки, где R - радиус кривизны решетки, то при вращении решетки сфокусированные монохроматические изображения входной щели будут находиться в определенном месте, где и размещают выходную щель.

Линейность дисперсии, простота кинематического блока, минимальные потери света и малый рассеянный свет сделали эту схему весьма популярной при спектрофотометрических наблюдениях небесных тел. Из присущих ей недостатков самым крупным является большой астигматизм, который вынуждает использовать в монохроматоре относительно большую линзу поля (линзу Фабри). Отметим также, что данная схема не может использоваться в спектрографе, а только в монохроматоре. При создании каталога спектры звезд регистрировались в аналоговом режиме, т.е. с помощью фотоумножителя, усилителя постоянного тока и самописца – электронного потенциометра. Полученные на диаграммной ленте записи спектров (регистрограммы) измерялись вручную с помощью обычной линейки.

В качестве первичных стандартов служили восемь ярких звезд, распределение энергии для которых было получено заранее. Методика наблюдений, измерений и последующих редукций подробно изложена в [1].

Ниже мы приводим названия пяти лабораторных работ, каждая из которых рассчитана на 4 часа.

1. Определение спектрофотометрических градиентов и температур ранних звезд.

2. Вычисление синтетических показателей цвета звезд и сравнение их с непосредственно наблюдаемыми в системе WBVR.

3. Вычисление нормальных (типичных) распределений энергии для разных типов звезд и оценка их дисперсии.

4. Определение эквивалентных ширин бальмеровских линий в спектрах ранних звезд.

5. Определение межзвездного поглощения в окрестностях Солнца.

Для выполнения лабораторных работ, кроме указанной в работах литературы, необходимы каталоги [1,3], персональный компьютер (калькулятор) и миллиметровая бумага для построения графиков. Для студентов, хорошо владеющих компьютером, бумаги не надо.

Каталоги [1,3] имеются в Страссбургском Центре звездных данных и доступны через Интернет [4].

Кроме названных выше работ мы предлагаем две работы по практической астрофизике на основе оригинальных регистрограмм звезд, полученных с помощью спектрометра Сейа Намиока и сохранившихся в архиве АФИФ. Можно также использовать копии регистрограмм, что более доступно. Темы предлагаемых работ следующие:


1. Схема спектрометра Сейа-Намиока и построение дисперсионной кривой.

2. Определение эквивалентных ширин по регистрограммам и редукции контуров линий за аппаратную функцию методом Брейсуэла.

При выполнении данных работ желательно ознакомится с самим спектрометром.

Несмотря на некоторую устарелость аналогового метода регистрации, предлагаемые работы позволяют студентам закрепить основные положения спектрофотометрического метода исследований. Их выполнение существенно облегчит освоение современных методов астрономических наблюдений во время производственной практики. Для выполнения двух последних работ необходимы регистрограммы или их копии, миллиметровка, линейка и калькулятор.

В ходе выполнения данных работ студенты знакомятся с двумя широко используемыми астрономами каталогами, овладевают основами спектрального анализа, приобретают навыки использования каталогов для определения физических характеристик звезд и межзвездной среды. Ввиду доступности каталогов некоторые из предлагаемых работ могут быть использованы другими университетами СНГ, в которых готовят астрономов. Часть из них можно рекомендовать физико-математическим факультетам педагогических университетов при изучении общего курса астрономии.

Литература 1. Харитонов А.В., Терещенко В.М., Князева Л.Н. Спектрофотометрический каталог звезд // Алма-Ата, «Наука» Каз.ССР, 1988, 478 с.

2. Намиока Т. Монтировки дифракционных решеток // В кн. «Космическая астрофизика» под ред. У. Лиллера, М. «Мир», 1962, с. 285-329.

3. Корнилов В.Г., Волков И.М. Захаров А.И. и др. Каталог WBVR-величин ярких звезд северного неба // Труды ГАИШ. 1991. Т.63. С.3 - 400.

4. http://.cdsweb.u-strasbg/fr АЛМАТЫ СПЕКТРОФОТОМЕТРИЯЛЫ ЖЛДЫЗДАР КАТАЛОГЫ НЕГІЗІНДЕ АСТРОФИЗИКАДАН ЛАБОРАТОРЛЫ ЖМЫСТАРЫ В.М. Терещенко Мнда Алматы спектрофотометриялы жлдыздар каталогына негізделген астрофизикадан лабораторлы зерттеулер курсы сынан.

CYCLE OF LABORATORY WORKS ON ASTROPHYSICS ON BASE АSCS V.M. Tereshenko We are proposed course of the laboratory researches on astrophysics which are based on the Alma-Ata spectrophotometric catalogue of stars.

КОНЦЕПЦИЯ ГИБКОЙ МНОГОПРОФИЛЬНОЙ ПОДГОТОВКИ ПО ФИЗИКЕ В АГРАРНОМ ВУЗЕ О.У. Мусабеков, Ш.Е. Сакипова Казахстанско-Британский университет, г. Алматы, Казахский национальный аграрный университет, г.Алматы В данной работе рассматриваетсят проблема развития концепции гибкого универсального обучения физики в вузах аграрного направления, как инновационная дидактическая система. Е главные характеристики: профессиональная мобильность, системность и критичность мышления, гибкое владение методами исследования, умение использовать основные физические понятия и закономерности для управления конкретными процессами.

Развитие технических, аграрных, технологических университетов с многоуровневой подготовкой (бакалавр-магистр) сделало особенно актуальной проблему качества подготовки специалистов. В соответствии с ГОСТом высшего профессионального образования для бакалавра предусматривается широкое универсальное образование по одному из научных направлений без узкой специализации, подготовка магистра направлена на углубление профессиональной подготовки бакалавра, также для магистров, которые будут вести в дальнейшем научно-педагогическую и научно-исследовательскую деятельности, необходимо углубление уровня фундаментального и профессионального образования.

Противоречия между растущим объемом подлежащей усвоению информации и потребностью в качественных и глубоких знаниях, между созданием информационной среды, рассчитанной на многопрофильную подготовку специалиста и отсутствием методического обеспечения, между фундаментализацией образования и профессиональными интересами специальностей требуют новых подходов к проблеме качественной подготовки специалистов. Система образования должна быть нацелена на получение обучающимися профессии, соответствующей квалификации, знаний и умений, адекватных мировому уровню, на подготовку конкурентоспособного, востребованного на рынке труда выпускника ВУЗа.

Конечной целью образования и основной характеристикой его качества следует назвать профессиональную компетентность специалиста. В связи с этим возникает проблема оптимального соотношения между фундаментальной и профессиональной составляющими образования. Фундаментальное образование, необходимо для воспитания гибкого и глубокого научного мышления, для целостного восприятия окружающего мира, в то же самое время адаптация специалиста в быстро меняющихся социально-экономических условиях, должно быть направлено на решение профессиональных задач.

Важным звеном решения этих проблем является качественное физико-математическое образование выпускников аграрных ВУЗов.

Именно знания по физике выполняют роль методологической основы естественно научного знания, стержневой составляющей большинства образовательных и спецдисциплин аграрного ВУЗа.

Конкурентоспособный специалист должен уметь анализировать и строить физико математические модели прикладных задач, обладать абстрактным мышлением и иметь творческое воображение.

В условиях многопрофильности, действия в данное время ГОСТов насыщенных теорией, дефицита аудиторного времени необходимы новые подходы к проектированию и реализации подготовки по физике, позволяющее достигать высокого качества знаний и умений.

Постановка и исследование проблемы гибкой многопрофильной подготовки по физике как инновационной дидактической системы, формирующей профессионально-прикладную компетентность выпускников аграрного университета, обусловлены потребностями современного наукоемкого производства, характеризующегося применением автоматизированных систем управления, всеобщей компьютеризацией производственных и технологических процессов, усложнением и интеллектуализацией профессиональной деятельности агрономов, агроинженеров, энергетиков, системщиков и многих других специалистов агропромышленного комплекса.

Для создания информационной среды, оптимальным образом формирующей профессионально-прикладную компетентность по физике требуется нетрадиционный подход к формированию дидактической системы - учебно-методического комплекса (УМК) и написанию учебников и учебных пособий нового поколения.

Основными характеристиками разрабатываемой концепции гибкой многопрофильной подготовки по физике как инновационной дидактической системы являются профессиональная мобильность, системность и критичность мышления, гибкое владение методами исследования, умение использовать основные физические понятия и закономерности для управления конкретными процессами. Данная концепция предлагает обучение студентов конкретной совокупности фундаментальных физико-математических методов, направленных на решение профессиональных задач, и представляет собой в целевом, содержательном, процессуальном и организационном аспектах инновационную дидактическую систему.

Основными ее подсистемами являются универсальный дидактический комплекс, в состав которого входят гибкая универсальная программа и универсальный дидактический комплект для студентов, интенсивная технология обучения и рейтинговая система оценки учебных достижений. В соответствии с концепцией будет создан универсальный дидактический «кейса» – как информационная модель разработанной дидактической системы, представляющий собой набор учебных пособий, построенных по модульному принципу и реализующий единство содержательного и процессуального аспектов.

Компоновка «кейса» позволяет изложить в компактном и доступном виде с использованием опорных конспектов теорию, и ее практическое применение.

Возможно расширение «кейса» - создание учебных пособий, углубляющих или расширяющих входящие в него модули, например для магистерской подготовки.

Стержневое пособие «кейса» - учебное пособие, обеспечивающее информационную часть обучающих модулей, при создании которого выполнены следующие требования к написанию учебников - «организатор» систематической познавательной деятельности студентов, «компас» студента в море учебной информации, накопленной человечеством, средство управления самостоятельной работой студентов (СРС).

Построение информационной основы регулируется принципом целостности, систематичности и последовательности, доступности за счет индуктивного и дедуктивного способов изложения, абстрактного и конкретного, реализации дидактического правила «от простого к сложному».

С целью сжатия учебной информации используется система опорных конспектов, фронтальное применение современной физико-математической символики, алгоритмический метод изложения, методы укрупнения дидактических единиц и концентрация знаний.

Второй составляющей «кейса» является набор практико-ориентированных учебных пособий, рассчитанных на обучение студентов применению теоретических знаний для решения учебных и практических задач на аудиторных занятиях и во время СРС, причем набор задач позволяет осуществить подготовку по любой из специальностей аграрного профиля.

АГРАРЛЫ ЖОАРЫ ОУ ОРЫНДАРЫНДА ФИЗИКА БОЙЫНША ИКЕМДІ КП САЛАЛЫ ДАЯРЛАУДЫ КОНЦЕПЦИЯСЫ О.У. Мсабеков, Ш.Е. Сакипова Бл мaалада аграрлы жоары оу орындарында физика бойынша икемді кп салалы даярлауды инновациялы дидактикалы жйесі ретінде жасалынан концепцияны мселелері арастырылады. Оны негізгі сипаттамалары болып мыналар табылады: ксіби бейімділік, жйелілік жне ойлау сыншылдыы, зерттеу дістерін икемді игеру, негізгі физикалы ымдарды жне задылытарды наты процесстерді басару шін пайдалану іскерлілігі.

THE CONCEPT OF FLEXIBLE VERSATILE TRAINING ON PHYSICS IN AGRARIAN HIGH SCHOOL O.U. Musabekov, Sh.E. Sakipova The article considers the is issue of developing the concept of flexible versatile training of physics in the agrarian HEI as an innovative didactical system. Its main characteristics are:

professional mobility, system – defined end critical thinking, flexible management of research, methods, ability to use the main concepts of physics and patterns, of managing concrete processes.

СОДЕРЖАНИЕ 70 лет академику НАН РК, д.ф.-м.н., проф. М.М. АБДИЛЬДИНУ.....................

.............. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. ФИЗИКА ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ Т.А. Кожамкулов, А.Г. Мурзагалиева, П.Н. Ким МИР МИНКОВСКОГО В СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ И 3-МЕРНАЯ ГЕОМЕТРИЯ ЛОБАЧЕВСКОГО................................ Н.А. Буркова, К.А. Жаксыбекова, М.А. Жусупов ДАЛЬНЕЙШЕЕ РАЗВИТИЕ ПОТЕНЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ КЛАСТЕРНОГО ФОТОРАСЩЕПЛЕНИЯ ЛЕГКИХ ЯДЕР...

........................................ E.Y. Vilkoviskij MATTER OUTFLOW FROM ACTIVE GALACTIC NUCLEI...............

............. К.Б. Бактыбаев, Н.О. Койлык, К.Е. Раманкулов ОТОБРАЖЕНИЕ ФЕРМИОННОГО ГАМИЛЬТОНИАНА В БОЗОННОЕ ПРОСТРАНСТВО................................

.................................. А.М. Жусупов, Е.Т. Ибраева, О. Имамбеков Г. Нурбакова АМПЛИТУДА УПРУГОГО РАССЕЯНИЯ АДРОНОВ НА ЯДРЕ 15С В ОБОЛОЧЕЧНОЙ МОДЕЛИ...................

......................... M. Dineykhan, S. Zhaugasheva, O. Imambekov, Sh. Sarsembinov THE SPIN-ORBIT INTERACTIONS OF ELECTRONS IN QUANTUM DOT................................

............................... А.Б. Кабулов ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПЕРЕХОДЫ В КОРРЕЛИРОВАННЫХ СОСТОЯНИЯХ ДЕФОРМИРОВАННЫХ АТОМНЫХ ЯДЕР..........................................

............. С.Б. Дубовиченко АСТРОФИЗИЧЕСКИЙ S-ФАКТОР р2Н ФОТОЗАХВАТА.............

............ Н.В. Афанасьева, Н.А. Буркова, К.А. Жаксыбекова, Ч.З. Кабытаев АСИМПТОТИКА МУЛЬТИКЛАСТЕРНЫХ ВОЛНОВЫХ ФУНКЦИЙ В БИНАРНЫХ СИЛЬНО СВЯЗАННЫХ КАНАЛАХ.

1. ЭЛЕМЕНТЫ ФОРМАЛИЗМА....................................................

............. К.Б. Бактыбаев, Н.О. Койлык, К.Е. Раманкулов ФЕРМИОННОЕ ТЕОРЕТИКО ГРУППОВОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ КОЛЛЕКТИВНЫХ СОСТОЯНИЙ ЯДЕР...............

......................... А.В. Юшков ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ОСНОВАНИЯ КВАЗИКРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ ЯДРА.. В.Г. Тейфель ПЛАНЕТНЫЙ МОНИТОРИНГ – ПУТЬ К ВЫЯСНЕНИЮ ПРИЧИН ИЗМЕНЕНИЯ КЛИМАТА.........................................................

............. ФИЗИКА КОНДЕНСИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ И ПРОБЛЕМЫ МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЯ Sh.Sh. Sarsembinov, O.Yu. Prikhodko, A.P. Ryaguzov, S.Ya. Maksimova, V.Zh. Ushanov EFFECT OF THERMAL AND LIGHT IRRADIATIONS ON OPTICAL PROPERTIES AND SHORT- AND MEDIUM-RANGE ORDER IN ATOMIC STRUCTURE OF AMORPHOUS CHALCOGENIDE FILMS PREPARED BY DIFFERENT METHODS......................

............................................................. Г.А. Исмайлова, Ш.Ш. Сарсембинов, А.И. Купчишин, Ф.Ф. Комаров КИНЕТИКА РАДИАЦИОННО – ИНИЦИИРОВАННЫХ ПРОЦЕССОВ В ЭПОКСИДНОЙ СМОЛЕ ПО ДАННЫМ ЭПР.................. Д.Б. Аймуратов, А.И. Купчишин ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ЗАВИСИМОСТИ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ В УГЛЕРОДОНАПОЛНЕННОМ КОМПОЗИТНОМ МАТЕРИАЛЕ, ОБЛУЧЕННОМ ЭЛЕКТРОНАМИ ПРИ РАЗЛИЧНЫХ МОЩНОСТЯХ ДОЗЫ........................................ Д.Б. Аймуратов, А.И. Купчишин, Жи Чен РАДИАЦИОННАЯ ПОЛИМЕРИЗАЦИЯ В УГЛЕРОДОНАПОЛНЕННЫХ КОМПОЗИТНЫХ МАТЕРИАЛАХ ОБЛУЧЕННЫХ ЭЛЕКТРОНАМИ..... К.М. Мукашев, Ф.Ф. Умаров, Е. Ходжахметов, Т. Алипбаев ОСОБЕННОСТИ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ И ФОТОЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СВОЙСТВ СИЛЬНО КОМПЕНСИРОВАННОГО КРЕМНИЯ В УСЛОВИЯХ РАДИАЦИОННОГО ВОЗДЕЙСТВИЯ............................................................ НЕЛИНЕЙНАЯ ФИЗИКА З.Ж. Жанабаев, Е.Ж. Байболатов, М.Т. Кызгарина КОГЕРЕНТНЫЙ РЕЗОНАНС В ДИНАМИЧЕСКОМ ХАОСЕ.......................................................

............................. L.M. Chechin, T.B. Omarov ON THE STOCHASTICAL DYNAMICS OF COSMIC STRING IN THE EARLY UNIVERSE..........................................................

....................... А.Б. Кыдырбекулы КОЛЕБАНИЯ СИСТЕМЫ С НЕЛИНЕЙНОЙ ВОССТАНАВЛИВАЮЩЕЙ СИЛОЙ.. А.Б. Кыдырбекулы АНАЛИЗ УСТОЙЧИВОСТИ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ НЕЛИНЕЙНЫХ СИСТЕМ С НЕЛИНЕЙНО-ВЯЗКИМ СОПРОТИВЛЕНИЕМ И ЖЕСТКОЙ ХАРАКТЕРИСТИКОЙ........ М.А. Райымкулов, Т.Р. Мырзакул О ДИНАМИКЕ КОДИРОВАННОЙ МОЛЕКУЛЫ ДНК.

............ Т.Р. Мырзакул, М.А. Райымкулов ФАЗОВАЯ ТРАЕКТОРИЯ ВОЗМУЩЕНИЯ КОДИРОВАННОЙ МОЛЕКУЛЫ ДНК..............................................

............................. ФИЗИКА ПЛАЗМЫ Ю.В. Архипов, А. Аскарулы, А. Иманкулиева, Г.М. Меирканова, И.М. Ткаченко О СВЯЗИ МЕЖДУ ДИНАМИЧЕСКОЙ ФУНКЦИЕЙ ЛОКАЛЬНЫХ ПОЛЕЙ И ПАРАМЕТРОМ НЕВАНЛИННЫ МЕТОДА МОМЕНТОВ В ОДНОКОМПОНЕНТНОЙ ПОЛНОСТЬЮ ИОНИЗОВАННОЙ ПЛАЗМЕ............... А.М. ЖУКЕШОВ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ПЛАЗМЫ С ПОВЕРХНОСТЬЮ В ТОКАМАКАХ........................................................... А.М. Жукешов ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЛАЗМЫ В ИМПУЛЬСНЫХ УСКОРИТЕЛЯХ С СОБСТВЕННЫМ МАГНИТНЫМ ПОЛЕМ..........................

............................. Ю.А. Омарбакиева ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ СЕЧЕНИЯ РАССЕЯНИЯ ЭЛЕКТРОНА НА АТОМЕ ВОДОРОДА С УЧЕТОМ ОБМЕННОГО ЭФФЕКТА...........................

.................... Б.А. Ташев О КРИТИЧЕСКОЙ СКОРОСТИ НАЛЕТАЮЩЕГО ИОНА В ПЛАЗМЕ........

............ ПРОБЛЕМЫ ПРЕПОДАВАНИЯ ФИЗИКИ В ВЫСШЕЙ ШКОЛЕ В.М. Терещенко ЦИКЛ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ ПО АСТРОФИЗИКЕ НА БАЗЕ АСКЗ..

............. О.У. Мусабеков, Ш.Е. Сакипова КОНЦЕПЦИЯ ГИБКОЙ МНОГОПРОФИЛЬНОЙ ПОДГОТОВКИ ПО ФИЗИКЕ В АГРАРНОМ ВУЗЕ....................................

............................. ТРЕБОВАНИЯ К ОФОРМЛЕНИЮ СТАТЕЙ В «ВЕСТНИК КАЗНУ, СЕРИЯ ФИЗИЧЕСКАЯ»........... азУ ХАБАРШЫСЫ Физика сериясы № 2 (26) ВЕСТНИК КазНУ Серия физическая Подписано в печать10.09.2009. Формат 60х84/8. Бумага офсетная № 1.

Печать офсетная. Усл. п. л. 20. Тираж 300 экз. Заказ. Цена договорная.

Издательство «аза университеті» Казахского национального университета им. аль-Фараби. 050078 г. Алматы, пр. аль-Фараби, 71, КазНУ.

Отпечатано в типографии ТОО «S-Print», г. Алматы, ул. Ибрагимова, 1.



Pages:     | 1 |   ...   | 3 | 4 ||
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.