авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 |   ...   | 5 | 6 ||

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего профессионального образования Национальный ...»

-- [ Страница 7 ] --

208. Б.Р. Бергельсон, А.С. Герасимов, Г.В. Тихомиров, “Оптимизация торий-уранового режима в тяжеловодных реакторах типа CANDU”, Атомная энергия, т. 101, вып.5, ноябрь 2006. (327-336).

209. B.R.Bergelson, A.S.Gerasimov, G.V.Tikhomirov. The Mode of Operation of CANDU Power Reactor in Thorium Self-Sufficient Fuel Cycle. – Nuclear Technology & Radiation Protection, 2008, Vol.XXIII, No2, pp.16-21.

210. B.R.Bergelson, A.S.Gerasimov, G.V.Tikhomirov. Some Questions on Nuclear Safety of Heavy-Water Power Reactor Operating in Self-Sufficient Thorium Cycle. – Nuclear Technology & Radiation Protection, 2008, Vol.XXIII, No2, pp.22-27.

211. Б.Р.Бергельсон, А.С.Герасимов, Г.В.Тихомиров. Плотностной эффект реактивности энергетического реактора, работающего в режиме самообеспечения 233U. – Атомная энергия, 2008, т. 105, вып.5, с.249-254.

212. Boczar P., Dyck G., Chan P., Buss D. Recent advances in thorium fuel cycles for CANDU reactors. – In: Proc. of Three IAEA Meetings on Thorium Fuel Utilization: Options and Trends. IAEA-TECDOC-1319, 2002, p.104–120.

213. Directory of Nuclear Power Plants in the Word, 1994, Japan Nuclear Energy Information Centr. Co., Ltd, Tokyo, Japan.

214. А.В.Лопаткин, В.В.Орлов и др. Топливный цикл реакторов БРЕСТ.

Атомная Энергия т.89, вып.4, стр308, 2000.

215. B.R.Bergelson and all.Proceedings of the Second IC on ADT Тechnologies and Applications v.1 pp 228-234 June 3-7, Kalmar, Sweden, 1996.

216. Бергельсон Б.Р., Никитин А.А., Старостин В.Т., Чувило И.В., Крючков Э.Ф., Тихомиров Г.В., Шмелев А.Н. “Подкритическая установка (мишень бланкет) для сжигания актиноидов”. Атомная Энергия, том 82-5, май 1997, стр. 341.

217. В.Бокшицкий, Анализ состояния и тенденций развития промышленности и рынков ядерного топлива в странах западной Европы, Бюллетень по АЭ, 10/2001, 46-51.

218. Piron J., Bordin B., Geoffroy G. e.a. Fuel microstructure and RIM effect at high burn-up. – In: Proc. Intern. Top. Meet. On Light Water Reactor Fuel Performance. Florida, USA, 17-21 apr., 1994, p.321-327.

219. Щеглов А.С., Сидоренко В.Д., Проселков В.Н. и др. Образование и развитие поверхностного слоя в топливном сердечнике ВВЭР-440. Атомная энергия, 1996, т.80, вып. 3, с.221-223.

220. Белоусов Н.И., Давиденко В.Д., Цибульский В.Ф., Программа UNK для детального расчета спектра нейтронов в ячейке ядерного реактора, Препринт ИАЭ-6083/4, 1998 г.

221. Андрианов А.Н., Баранов В.Г., Тихомиров Г.В., Хлунов А.В., Моделирование ядерно-физических процессов в поверхностном слое топливного сердечника. – Атомная энергия, 2008, т. 104, вып.6, с.353-358.

222. Баранов В.Г., Терновых М.Ю., Тихомиров Г.В., Хлунов А.В., Моделирование ядерно-физических процессов в поверхностном слое топливного сердечника с выгорающими поглотителями. – Атомная энергия, 2008, т. 105, вып.6, с.307-311.

223. V. Baranov, M. Ternovykh, G. Tikhomirov, A. Khlunov, A. Tenishev, I. Kurina. Perspectives for Practical Application of the Combined Fuel Kernels in WWER-Type Reactors. Proceedings of the 9-th International Conference on WWER Fuel Performance, Modelling and Experimental Support. 17-24 September 2011, Helena Resort, Bulgaria, рр.390-395.

224. Г.В. Тихомиров. Онтология нейтронно-физических расчетов.

Материалы XVI семинара по проблемам физики реакторов, ВОЛГА-2010, С.С. 162-164.

225. Н.В.Максимов, О.Л.Голицына, Г.В.Тихомиров, П.Б.Храмцов.

Информационные ресурсы и поисковые системы. Учебное пособие. М.:

МИФИ, 2008, 400 с.

226. В. В. Афанасьев, Э. Ф. Крючков, В. И. Петров, И. С. Сальдиков, М. Ю.

Терновых, Г. В. Тихомиров. Концепция разработки и использования виртуальных лабораторных работ на уникальном экспериментальном оборудовании в области ядерных энергетических установок// Вестник НИЯУ МИФИ, том 1, №1, 2012. – с.111-115.

227. Т.Бернес-Ли, Н.Шэдболт, Рождение науки об Интернете. Журнал «В мире науки», №1, 2009.

http://en.wikipedia.org/wiki/Wikimedia_Foundation 229. Митчелл Уолдроп. SCIENCE 2.0 - открытая наука. Подходы к организации научных исследований с учетом Интернета и общедоступных БД. Журнал «В мире науки», №8, 2008.

230. Н.В.Максимов, Г.В.Тихомиров. Системы сохранения знаний:

концепции, модели, технологии. Научная сессия МИФИ-2009. Сборник научных трудов. Том VI. Образование, экономика и управление. М.: НИЯУ МИФИ, 2009, стр.11-14.

231. Голицына О.Л., Максимов Н.В., Строгонов В.И., Тихомиров Г.В.

Системы управления знаниями и среда информационной поддержки научно исследовательских и образовательных процессов// Системы управления и информационные технологии, 1.1(43), 2011. - С. 126- 232. Федеральный портал Российское образование. http://www.edu.ru/db/cgi bin/portal/spe/spe_new_list.plx?substr=140800&st=all&qual= Приложение Уравнения ВМДО в одномерной плоскопараллельной геометрии В данном Приложении изложен вывод уравнений ВМДО для плоскопараллельной геометрии.

В одномерной плоскопараллельной геометрии одногрупповое уравнение переноса с изотропными источниками можно записать в следующем виде:

x, f f x, S x, d x 2 где ( x, ) - плотность потока нейтронов в точке с координатой x и в угловом направлении ;

q - источник нейтронов;

- полное сечение взаимодействия;

s - полное сечение рассеяния;

f - полное сечение деления;

- косинус угла полёта нейтрона;

x – пространственная координата Это интегро-дифференциальное уравнение с граничными условиями на правой и левой границах рассматриваемой области, как правило, решают путем организации итераций по источнику. С учетом итерационной процедуры решения данное уравнение можно записать:

( x, ) ( x, ) q( x, ) (П.1) x где q( x, ) - источник нейтронов;

Уравнение (П.1) является аналогом уравнением (2.1) главы 2 в плоскопараллельной геометрии.

В рамках ВМДО область изменения пространственной переменной разбивается на ячейки с границами xi, а диапазон направлений полета нейтронов на угловые диапазоны с границами k. Тогда для любой пространственной ячейки «i» и выбранного углового диапазона «к» можно записать два уравнения переноса нейтронов в интегральной форме.

x xi ( x, ) ( xi, ) e d q(, ) e (П.2) i s d q(, ) e s ( xi1, ) ( xi, ) e xi и xi+1 – границы рассматриваемой ячейки.

i=xi+1 - xi - размер ячейки.

Проинтегрируем первое уравнение системы (П.2) по x и, а второе уравнение системы (П.2) по с весом. В результате получим:

x xi x xi k 1 k xi 1 xi 1 x n,k dx d ( xi, ) e dx d dx q( x, ) e k k (П.3) xi xi xi x x k 1 k xi i i Pi1,k d ( xi, ) e d dx q( x, ) e k k xi k x i d ( x, ) где n, k - интегральный поток по ячейке n, между dx k xi границами i и i+1;

k d ( x, ) - ток на границе i в угловом диапазоне k.

Pi, k i k Уравнения системы (П.3) можно переписать в виде:

x xi x xi k 1 k xi 1 xi 1 x dx d ( xi, ) e dx d dx q( x, ) e n,k Pi,k i xi x xi qn,k k k k 1 k xi d ( xi, ) dx d q( x, ) k (П.4) xi k x x i k 1 k xi i d ( xi, ) e d dx q( x, ) e P k Pi,k k xi qn,k i1,k k 1 k xi d ( xi, ) dx d q( x, ) k xi k k x i d q( x, ) - интегральный по ячейке источник нейтронов.

где qn, k dx k xi Введём следующие обозначения:

x xi k x i dx d ( x, ) e i - фактор влияния тока на границе i на F (i n, k ) xi k k d ( x, ) i k поток внутри ячейки n в угловом диапазоне k (см. первое уравнение (П.4)). Он имеет смысл вероятности того, что нейтрон, входящий в ток на границе i, внесет вклад в поток в ячейке n;

x xi k x i 1 x dx d dx q( x, ) e - фактор влияния источника в F (n n, k ) xi xi k k x i dx d q( x, ) xi k ячейке n на поток внутри этой ячейки в угловом диапазоне k (см.

первое уравнение (П.4)). Он имеет смысл вероятности того, что нейтрон, испущенный источником, внесет вклад в поток в ячейке n;

k 1 i d ( xi, ) e k I (i i 1, k ) - фактор влияния тока на границе i на k d ( xi, ) k ток на границе i+1 в угловом диапазоне k (см. второе уравнение (П.4)). Он имеет смысл вероятности того, что нейтрон, входящий в ток на границе i, внесет вклад в ток на границе i;

x i 1 x k 1 x i d dx q( x, ) e - фактор влияния источника в ячейке n I (n i 1, k ) xi k k x i dx d q( x, ) xi k на ток на границе i+1 в угловом диапазоне k (см. второе уравнение (П.4)). Он имеет смысл вероятности того, что нейтрон, испущенный источником ячейке n, внесет вклад в ток на границе i+1.

С учётом этих обозначений, система уравнений (П.4) примет вид:

n,k F (i n, k ) Pi,k F (n n, k ) qn,k (П.5) Pi1,k I (i i 1, k ) Pi,k I (n i 1, k ) qn,k Система (П.5) является системой уравнений ВМДО для плоскопараллельной геометрии (аналог системы (2.3) главы 2).

Расчет факторов влияния является ключевой проблемой ВМДО. В зависимости от предположений зависимости функций потока и источника в пределах фазовых объемов могут быть разработаны различные схемы ВМДО. Например, в случае предположения постоянства указанных функций в пределах фазовых объемов получается простейшая схема ВМДО.



Pages:     | 1 |   ...   | 5 | 6 ||
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.