авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 |   ...   | 4 | 5 ||

«-1- РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК Институт спектроскопии На правах рукописи ...»

-- [ Страница 6 ] --

(M 0) N OM (i) M 1 =, (6.14) i = N OM ) ( N OM M2 (i) 2 =, (6.15) i = N OM ( ) N OM i =, (6.16) i = N OM Полученные зависимости M 1(i), 2, и отклонений их средних значений M 1, 2, от rcutoff приведены на Рис. 6.14 и 6.15.

Границы между зонами определялись следующим образом (см. также Рис. 6.16):

Зона расщеплений спектральных линий (от 2,5 нм до 5-6 нм). В преде лах этой зоны наблюдается сильная дисперсия значений моментов и ширин спектров ОМ. Это хорошо видно из Рис. 6.14 и 6.15, где приводятся зависимо сти указанных величин от rcutoff. При приближении к верхней границе этой зоны значения первых моментов спектров ОМ, а также дисперсии первых и вторых моментов приближаются к нулю (Рис. 6.14а, 6.15а и 6.15б), а дисперсия ширин все еще значительна (Рис. 6.15в). Таким образом, ДУС из этой зоны приводят, главным образом, к расщеплениям спектров - средняя ширина спектров изме няется с увеличением rcutoff медленно (Рис. 6.14в), при переходе к следующей зоне ДУС начинают давать вклад в основном в ширины линий. В качестве фор мального критерия для определения верхней границы рассматриваемой зоны можно предложить точку перегиба графика зависимости (rcutoff ), т.е. положе d ( rcutoff ) / drcutoff ние экстремума первой производной этой функции (Рис. 6.14в). Это соответствует значению rcutoff 5,5 нм.

-221 Рис. 6.14. Зависимости первых моментов M 1(i) (а);

среднего значения вторых моментов (б);

среднего значения ширины спектральных пиков (в) спектров одиночных молекул от величины минимального радиуса rcutoff, ограничивающего объем, со держащий двухуровневые системы матрицы, взаимодействие с которыми учиты вается при расчете спектров ОМ. Ширина спектрального пика в спектре ОМ оп ределяется на высоте Iмакс/e. Расчеты проведены для системы ТБТ в ПИБ (Т = 2 К, время измерения 120 с). Штриховая линия на (в) представляет первую производ ную d (rcutoff) / drcutoff, по которой определяется точка перегиба кривой (rcutoff).

Вертикальные пунктирные линии демонстрируют положение границ между ха рактерными зонами взаимодействия ДУС с хромофорами. Горизонтальная штрих пунктирная линия на (в) соответствует естественной ширине спектральной линии, определяемой временем Т1.

Зона дисперсии ширин линий (от 5-6 нм до 10-12 нм). Переходы в ДУС, находящихся в границах этой сферической оболочки, приводят, в основном, к сдвигам спектральных линий меньшим их ширины и поэтому проявляются в виде уширения линий. Значения M 1(i) в этом случае приближаются к нулю (Рис. 6.14а). В то же время, как можно понять из Рис. 6.15в, взаимодействие хромофоров с ДУС из этой зоны приводит к заметной дисперсии ширин спек тров ОМ. В качестве формального критерия для выбора верхней границы этого диапазона можно предложить точку на зависимости 2 (Рис 6.15в), в которой -222 среднее отклонение ширины составляет 5% от среднего значения ширины ли нии = 0,05, что соответствует значению rcutoff 11 нм.

Рис. 6.15. Зависимости величин средне-квадратичных отклонений значений первых моментов M 1 - (а);

вторых моментов 2 - (б);

ширин спектральных пиков (в) модельных спектров одиночных молекул от величины минимального радиуса rcutoff. Этот радиус ограничивает снизу сферический слой, взаимодействие с двухуровневыми системами внутри которого учитывается при расчете спектров ОМ. Штриховая линия на (в) показывает процентное отношение среднего отклонения значений ширины спектральных линий к среднему значению ширины. Последняя зависимость используется для определения нижней границы зоны одинаковых ширин (точка, где / =5%, детали см. в тексте).

Вертикальные пунктирные линии демонстрируют положение границ между различными зонами взаимодействия ДУС с хромофорами. Расчеты проведены для системы ТБТ в ПИБ (T = 2 К, время измерения 120 с).

Зона одинаковых ширин линий (от 10-12 нм до 25-30 нм). ДУС, находя щиеся в пределах данной зоны, взаимодействуют с хромофорами слабее и не дают заметного вклада в дисперсию ширин спектров ОМ и, тем более, не при водят к расщеплению спектров. В то же время взаимодействие с большим чис лом таких ДУС дает заметную добавку к радиационной ширине спектров -223 (Рис. 6.14в, 6.15в). Эта добавка из-за усреднения по большому количеству ДУС практически одинакова для всех хромофоров. В качестве формального крите рия для выбора этой границы можно предложить точку, в которой отклонение средней ширины от величины естественной ширины линии составляет 5%:

Г Г 0 = 0,05 Г 0 0,004 ГГц, что соответствует значению rcutoff = 25 нм (Рис. 6.15).

Рис. 6.16. Характерные зоны взаимодействия двухуровневых систем с хромофорными мо лекулами. В зоне 1 ДУС отсутствуют в силу конечного размера хромофора и ДУС;

ДУС из зоны 2 приводят к заметным расщеплениям спектров ОМ;

ДУС из зоны 3 дают вклад в дисперсию ширин спектральных пиков ОМ;

ДУС из зоны дают заметный вклад в ширины спектров, одинаковый для всех ОМ;

ДУС из зоны 5 дают вклад, пренебрежимо малый по сравнению с естественной шириной ли нии.

Зона отсутствия вкладов ДУС в ширину линий (расстояния более 25 30 нм). ДУС, находящиеся за пределами этого расстояния уже не дают замет ного вклада ни в уширение спектров, ни в их расщепление по причине значи тельной удаленности от хромофора. Спектры ОМ, рассчитанные с учетом взаимодействия хромофоров с ДУС только из этого интервала, одинаковы для разных молекул. Они имеют форму, практически совпадающую с Лоренцев ской с шириной, определяемой радиационным временем жизни возбужденного состояния Г0 = 1/2T1 (Рис. 6.14).

-224 6.10. Сравнение данных, полученных методами спектроскопии одиночных молекул и фотонного эха Как уже обсуждалось, различные методы спектроскопии примесного цен тра обладают различными видами усреднения. В случае 2ФЭ это усреднение по ансамблю возбуждаемых примесных молекул при минимально возможном вре меннм усреднении. В случае спектроскопии одиночных молекул мы имеем дело с усреднением по времени измерения, при отсутствии усреднения по ан самблю примесных молекул. Временне усреднение в этом методе достаточно большое, так как времена измерения при реализации этого метода доходят до минут и более и не могут быть меньше десятков миллисекунд, поскольку за мньшие времена не удается получить достаточно высокое отношение сигнала к шуму. Действительно, увеличение мощности накачки приводит к насыщению электронного перехода, а уменьшение – к снижению уровня сигнала. Поэтому указанное минимальное время в десятки миллисекунд определяется параметра ми изучаемых молекул и на сегодняшний день реализуется лишь для несколь ких молекул с уникально высоким квантовым выходом флуоресценции.

Сравнительный анализ результатов исследования одной и той же системы, выполненных разными методами, может дать ценную информацию об особен ностях протекания процессов спектральной динамики в исследуемой системе. В данном разделе приводится краткое описание сравнительного анализа данных, полученных методами 2ФЭ и СОМ для одной и той же системы ТВТ в ПИБ при T = 2 K. На Рис. 6.17 приведена гистограмма ширин спектральных пиков в спектрах ОМ ТВТ в ПИБ совместно со значением обратного времени оптиче ской дефазировки, Г2ФЭ = 1/Т2 125 МГц, для этой системы, измеренного в проведенных экспериментах методом 2ФЭ. В случае 2ФЭ, как уже указыва лось, эту величину можно рассматривать как однородную ширину бесфононной линии (БФЛ).

Это значение практически полностью совпадает с расчетным значением величины Г2ФЭ 125 МГц, для изучаемой системы с использованием известных для нее параметров. Как видно из рисунка измеренная и расчетная величина -225 Г2ФЭ близка к “низкочастотной” части распределения ширин линий ОМ. Однако небольшая часть распределения находится левее этого значения.

2ФЭ 1, Количество молекул, у.е.

T=2K 0, 0, 0,0 0,5 1,0 1, Ширина спектральной линии, ГГц Рис. 6.17. Распределение ширин спектральных линий ОМ для системы ТБТ в ПИБ, изме ренных методом СОМ при T = 2 K (tизм = 120 c). На рисунке приведено также зна чение однородной ширины, Г2ФЭ = 1/Т2 125 МГц, измеренной методом 2ФЭ.

Простейшее рассмотрение приводит к выводу, что вследствие эффектов спектральной диффузии ширина линии Г2ФЭ = 1/Т2, измеренная методом 2ФЭ (т. е., в нашем случае, за времена порядка нескольких наносекунд), должна быть меньше минимальной ширины линии, измеренной методом СОМ (в на шем случае за 120 с). Поэтому тот факт, что небольшая часть ширин линий ОМ оказалась меньшей ширины Г2ФЭ противоречит указанному рассмотрению и нуждается в объяснении. В качестве такого объяснения было выдвинуто пред положение о наличии дисперсии однородных ширин линий в изучаемой систе ме. Согласно приведенным данным, вклад дисперсии однородных ширин в на блюдаемое распределение ширин линий ОМ невелик, и поэтому можно утвер ждать, что основной причиной наблюдаемого распределения является спек тральная диффузия.

Существование дисперсии времен Т1 в стеклах было подтверждено экспе риментально в работе [157]. Более того, существование такой дисперсии было обнаружено в экспериментах с поликристаллической матрицей [158]. С физи ческой точки зрения дисперсия времен Т1 в стеклах вполне объяснима, если учесть, что параметры спонтанного излучения возбужденной молекулы опреде ляется как параметрами электронного перехода этой молекулы, так и парамет -226 рами электромагнитного поля в ближайшем окружении молекулы. Наличие разброса времен Т2 в неупорядоченной матрице также не должно удивлять, ввиду сильной локальной неоднородности такой матрицы. Забегая вперед ука жем, что последние эксперименты с ТВТ в ПИБ, выполненные методом СОМ с участием автора диссертации и еще не опубликованные, подтвердили наличие дисперсии времен Т2 в изучаемой системе.

Отметим, что значения константы взаимодействия ДУС-хромофор, полу ченные из анализа данных по СОМ и ФЭ, оказались отличающимися примерно в 4 раза: СОМ 25 ГГцнм3;

ФЭ = 2ФЭмодиф 2х55=110 ГГцнм3.

Причина полученного расхождения не ясна, вопрос требует дальнейших исследований.

Таким образом, сравнительный анализ данных, измеренных методами ФЭ и СОМ, приводит к выводу о существовании в изучаемой системе дисперсии времен T2. Указанный эффект может быть объяснен как разбросом индивиду альных времен жизни электронного перехода примесных молекул, Т1, так и разбросом времен чистой оптической дефазировки, Т/2.

В заключение отметим, что такой же сравнительный анализ, как и в данной работе уже проводился в работах [159, 160], где изучались системы: террилен в полиэтилене и ТБТ в ПИБ. Анализ проводился путем сравнения литературных данных о распределении ширин линий в спектрах ОМ для анализируемых сис тем и данных по 2ФЭ, полученных в данной работе. Также как и в данном ана лизе был сделан вывод о наличии дисперсии времен Т2 в изучаемых системах.

Но, в отличие от данного анализа, утверждалось, что вклад дисперсии времен Т2 в измеренные распределения ширин линий в спектрах ОМ значителен, так как измеренная методом 2ФЭ величина Г2ФЭ = 1/Т2 была близка к центру рас пределений ширин линий ОМ, взятых из литературы. В то время авторы упо мянутых работ исследованиями с применением метода СОМ не занимались.

Предполагалось, что распределения ширин линий в спектрах ОМ, взятые из ли тературы, экспериментально достоверны. Однако, когда в рамках данной рабо ты начались исследования с применением метода СОМ и был накоплен опыт измерений спектров ОМ в реальных системах пришло понимание того, что взя -227 тые из литературы данные о распределениях ширин линий ОМ сильно искаже ны. Искажения вызваны тем, что в использованных литературных источниках спектры ОМ регистрировались путем медленного однократного сканирования спектров. Как уже обсуждалось в главе IV, такой способ регистрации приводит к искажению спектров ОМ и появлению “зауженных” линий, из-за “уходов” частоты измеряемой молекулы в ходе длительного измерения. Указанные экс периментальные ошибки приводили к увеличению распределения ширин линий в сторону малых ширин. Как следствие, число молекул, линии которых якобы же ширины, измеренной методом 2ФЭ, резко возрастало. Поэтому результаты ранее проведенного анализа в данной диссертации не приводятся. Обсуждают ся лишь итоги нового анализа, основанного на более корректных измерениях ширин линий в спектрах ОМ для ТБТ в ПИБ, выполненных в данной работе.

6.11. Выводы по главе VI Проведены исследования низкотемпературной динамики неупорядочен ных твердотельных молекулярных систем по спектрам одиночных хромофор ных молекул, внедряемых в изучаемую среду в качестве спектральных микро зондов. Исследования выполнены с использованием нового подхода, основан ного на регистрации спектров большого количества одиночных молекул и их последующем анализе.

Предложена и реализована методика идентификации регистрируемых спектров одиночных примесных молекул в аморфных матрицах при низких температурах, основанная на быстром детектировании большого количества спектров одиночных молекул и последующем анализе их временной эволюции.

Показано, что использование понятия моментов и кумулянтов распределе ний для количественного описания спектров одиночных примесных хромофор ных молекул при низких температурах позволяет более адекватно характеризо вать сложную форму и структуру таких спектров, чем применение для этих це лей традиционного понятия ширины линии.

-228 Показано экспериментально, что распределение первого и второго куму лянтов низкотемпературных спектров примесных одиночных молекул подчиня ется статистике Леви (обобщенной статистике Гаусса).

Обнаружена дисперсия времен оптической дефазировки в ряде примесных неупорядоченных систем при низких температурах: полиэтилен, допированный терриленом, и полиизобутилен, допированный тетра-терт-бутилтерриленом.

Получена новая информация о распределениях частотных сдвигов, обоб щенной ширины, асимметрии и "пичковатости" спектров одиночных примес ных молекул в примесной полимерной аморфной матрице: тетра-терт бутилтеррилен в полиизобутилене.

Измерен эффективный вклад низкочастотных квазилокальных колебатель ных мод в общее уширение в спектрах одиночных примесных хромофорных молекул в аморфном полимере при температурах 4,5 и 7 К.

-229 ЗАКЛЮЧЕНИЕ • Разработана экспериментальная методика некогерентного фотонного эха для исследований процессов оптической дефазировки в примесных органиче ских аморфных системах, реализующая ультравысокое, близкое к предель ному временное разрешение (вплоть до 25-30 фс). Развитая методика не тре бует применения дорогостоящих фемтосекундных лазеров и позволяет про водить измерения времен оптической дефазировки в широком интервале низких температур (от 1,6 К до 100 K и более).

• Развита экспериментальная методика двухимпульсного пикосекундного фо тонного эха для исследований процессов оптической дефазировки в примес ных органических аморфных системах, позволяющая проводить измерения в субкельвиновом диапазоне температур (0,35 T 4 К).

• С использованием двух разновидностей метода фотонного эха (некогерент ного фотонного эха и двухимпульсного пикосекундного фотонного эха) про ведены систематические исследования процессов оптической дефазировки в ряде специально подобранных примесных органических аморфных систем в широком диапазоне низких температур (0,35–100 К). Исследования были направлены на получение новой информации о микроскопической природе и параметрах специфических для неупорядоченных твердотельных систем низкочастотных элементарных возбуждений: туннелирующих двухуровне вых систем и низкочастотных квазилокальных колебательных мод. Получен ряд принципиально новых экспериментальных результатов об исследуемых явлениях.

• Разработан новый подход к исследованию динамики неупорядоченных твер дотельных молекулярных систем по спектрам одиночных хромофорных мо лекул, внедряемых в изучаемую среду в качестве спектральных микрозон дов. Разработанный подход основан на регистрации спектров большого ко личества одиночных молекул и их последующем анализе с использованием статистических методов. Он позволяет получать микроскопическую инфор мацию о динамических процессах в примесных системах, неискаженную ан -230 самблевым усреднением и отражающую общие свойства изучаемой систе мы. Развитый подход открывает принципиально новые возможности для экспериментального изучения динамики неупорядоченных сред органиче ской природы, что позволяет существенно увеличить объем получаемой ин формации о свойствах таких сред.

• Предложена и реализована методика идентификации регистрируемых спек тров одиночных примесных молекул в аморфных матрицах при низких тем пературах. Методика основана на быстром детектировании большого коли чества спектров одиночных молекул, анализе их временной эволюции и по следующем суммировании для достижения приемлемых значений отноше ния сигнала к шуму. Указанная процедура позволяет однозначно определять принадлежность детектируемых спектров индивидуальным молекулам.

• Показано, что использование моментов и кумулянтов распределений для ко личественного описания спектров одиночных примесных хромофорных мо лекул при низких температурах позволяет более адекватно характеризовать сложную форму и структуру таких спектров, чем применение для этих целей традиционного понятия ширины линии. Использование новой концепции позволило получить принципиально новую информацию о спектральной ди намике изучаемых систем.

• С использованием развитого подхода и предложенных методик проведены комплексные исследования процессов оптической дефазировки и спектраль ной диффузии в примесных аморфных полимерах методом спектроскопии одиночных молекул. Получены новые данные о спектральной динамике изу чаемых систем. Новый подход позволяет получать информацию общего ха рактера о динамических свойствах изучаемых систем, сохраняя при этом данные о микроскопических параметрах изучаемых процессов, содержа щуюся в индивидуальных детектируемых спектрах.

• Разработан новый подход к описанию процессов оптической дефазировки в примесных неупорядоченных твердотельных системах, основанный на мо дифицированной стохастической модели низкотемпературных стекол и мо дели мягких потенциалов. Развитый подход позволяет описывать наблюдае -231 мые процессы спектральной динамики в неупорядоченных примесных сис темах в широкой области низких температур и учитывать микроскопические особенности изучаемых систем. Проведен анализ полученных эксперимен тальных данных о динамике примесных неупорядоченных систем с исполь зованием развитого подхода. Получена новая информация по ряду принци пиальных вопросов в этой области. Это позволило существенно повысить уровень понимания динамических явлений в неупорядоченных твердотель ных молекулярных системах.

В ходе проведенных в данной работе исследований получены следующие результаты:

В замороженном растворе d-этанола, допированного резоруфином, обнару жена спектральная диффузия в наносекундной шкале времен, проявляющая ся при температурах ниже 8 К. Определена температурная зависимость вклада наносекундной спектральной диффузии в общую дефазировку. Пока зано, что форма наблюдаемой температурной зависимости вклада быстрой спектральной диффузии согласуется с предсказаниями теории.

Исследован эффект дейтерирования при замещении атомов водорода в С2Н5 группе замороженного этанола. Показано, что атомы этой группы участвуют как в процессах туннелирования в двухуровневых системах, так и в квазило кальных низкочастотных колебательных модах матрицы.

Впервые измерены температурные зависимости времен оптической дефази ровки в ряде специально подобранных примесных органических систем в широком (0,35100 К) температурном диапазоне. Надежно разделены два вклада в уширение оптических спектров примесных молекул: вклад тунне лирующих двухуровневых систем, характеризующийся квазилинейной тем пературной зависимостью (при температурах ниже 2-5 К), и вклад квазило кальных низкочастотных колебательных мод, проявляющий квазиэкспонен циальную температурную зависимость (при Т 2-3 К). Определены пара метры указанных зависимостей.

Обнаружено, что показатель степенной зависимости для всех изученных систем не соответствует предсказаниям стандартной модели низкотемпера -232 турных стекол. Полученное расхождение объяснено существованием мини мального расстояния между двухуровневыми системами и хромофорными молекулами (случай молекул замещенного террилена и цинк октаэтилпорфина в полимерах), а также изменениями параметров матрицы (образование “оболочки” или shell-effect) вблизи молекулы с большим элек трическим дипольным моментом (случай молекул резоруфина в этаноле).

Показано, что высокотемпературная часть (T 3-5 K) температурной зави симости ширины бесфононной линии примесных центров может быть опи сана взаимодействием примеси с широким спектром низкочастотных мод матрицы, полученным в независимых экспериментах.

Сравнительный анализ температурных зависимостей времен оптической де фазировки, измеренных для разных хромофорных молекул с малой величи ной электрического дипольного момента (замещенный террилен и цинк октаэтилпорфин), добавленных в одну и ту же полимерную аморфную мат рицу (полиметилметакрилат), показал, что при температурах выше 3-5 К уширение однородной линии в оптических спектрах практически не зависит от примеси. В то же время в случае, когда одна из молекул не имеет элек трического дипольного момента (цинк-октаэтилпорфин), а другая имеет большой дипольный момент (резоруфин), параметры такого уширения для разных молекул (эффективные частота и константа связи хромофора с коле бательной модой) различаются. Это говорит о том, что внедрение молекулы с большой величиной электрического дипольного момента может приводить к заметным изменениям динамических параметров локального окружения.

Изучена применимость модели мягких потенциалов к описанию процессов оптической дефазировки в аморфных средах, обусловленных низкочастот ными квазилокальными колебательными модами. Показано, что указанная модель правильно описывает температурное поведение однородной ширины бесфононной линии в относительно широком температурном диапазоне и может быть использована в спектральных исследованиях.

Обнаружена дисперсия времен оптической дефазировки в ряде примесных неупорядоченных систем при низких температурах: полиэтилен, допирован -233 ный терриленом, и полиизобутилен, допированный тетра-терт бутилтерриленом.

Получена новая информация о распределениях частотных сдвигов, обоб щенной ширины, асимметрии и "пичковатости" спектров одиночных при месных молекул в примесной полимерной аморфной матрице: тетра-терт бу тилтеррилен в полиизобутилене. Показано, что распределение частотных сдвигов симметрично и сравнимо по величине с ширинами спектров оди ночных молекул, зарегистрированных за тоже время. Получено, что распре деление обобщенных ширин отличается от распределения ширин линий, на личием “хвоста” в распределении. Наблюдаемая разница приписана вкладу расщеплений спектральных линий. Обнаружено, что распределение третьего момента спектров одиночных молекул имеет провал в центре распределения, что указывает на отсутствие симметричных спектров в изучаемой системе.

Показано, что эффект расщепления спектральных линий более выражен в распределении четвертых моментов.

На примере изученной примесной аморфной системы (тетра-терт бутилтер рилен в полиизобутилене) показано, что сложные и случайные по форме спектры одиночных молекул в низкотемпературных стеклах подчиняются статистике Леви (обобщенной статистике Гаусса). Продемонстрировано, что распределение первого кумулянта таких спектров имеет лоренцевскую фор му, а второго описывается функцией Смирнова, как и предсказывает стати стика Леви. Представляется, что полученный результат носит весьма общий для неупорядоченных твердотельных систем характер.

Измерен эффективный вклад низкочастотных квазилокальных колебатель ных мод в общее уширение в спектрах одиночных примесных хромофорных молекул в аморфном полимере при температурах 4,5 и 7 К.

-234 СПИСОК РИСУНКОВ И ТАБЛИЦ Глава II.

Двумерная модель стекла и образование ДУС............................................. Рис. 2.1.

Двухъямный потенциал, описывающий ДУС.............................................. Рис. 2.2.

Взаимодействие ДУС с примесным центром (схема).................................. Рис. 2.3.

(а), (б) Кривые спада 2ФЭ за вычетом вклада времени Т1, 2Э ( ), Рис. 2.5. рассчитанные для абстрактной примесной полимерной системы с типичными параметрами................................................................................. Температурные зависимости обратного времени оптической дефа Рис. 2.6.

зировки, рассчитанные для различных значений минимального ра диуса взаимодействия ДУС-хромофор.......................................................... Уровни энергии в мягком потенциале........................................................... Рис. 2.7.

Глава III.

(а) Спектр неоднородного уширения примесных молекул........................ Рис. 3.1.

(а) Спектр неоднородного уширения примесных молекул........................ Рис. 3.1.

Условная картинка, иллюстрирующая механизм формирования Рис. 3.2.

сигнала двухимпульсного фотонного эха..................................................... Схема формирования сигнала 3ФЭ................................................................ Рис. 3.3.

Принцип формирования аккумулированного фотонного эха..................... Рис. 3.4.

Формирование частотной решетки в распределении населенностей Рис. 3.5.

уровней.............................................................................................................. Распад частотной решетки в результате процессов спектральной Рис. 3.6.

релаксации........................................................................................................ Схема формирования сигнала двухимпульсного некогерентного Рис. 3.7.

фотонного эха................................................................................................... Глава IV.

Схема широкополосного лазера, разработанного для реализации Рис. 4.1.

измерений методом некогерентного фотонного эха................................... Принципиальная схема лазерной системы для генерации импуль Рис. 4.2.

сов пикосекундной длительности.................................................................. Принципиальная схема экспериментальных установок НФЭ и Рис. 4.3.

2ФЭ.................................................................................................................... Временное разрешение установки НФЭ....................................................... Рис. 4.4.

Схема сведения лучей на образец и направления сигналов фотон Рис. 4.5.

ного эха, а также направления их поляризаций.......................................... Экспериментальная зависимость измеряемого времени дефазиров Рис. 4.6.

ки Т2НФЭ от плотности энергии лазерного импульса на образце........... Оптический спектр суммарного поглощения твердотельного об Рис. 4.7.

разца (молекулярный кристалл, включающий большое количество локальных неоднородностей), при различном числе примесных хромофорных молекул в измеряемом объеме............................................ Примеры спектров одиночных молекул тетра-терт-бутилтеррилена Рис. 4.8.

в полиизобутилене......................................................................................... Принципиальная схема конфокального микроскопа................................. Рис. 4.9.

-235 Рис. 4.10. Принципиальная схема экспериментальной установки для регист рации спектров возбуждения флуоресценции одиночных примес ных молекул в твердотельных матрицах..................................................... Рис. 4.11. Спектр поглощения тетра-терт-бутилтеррилена в полиизобутиле новой матрице................................................................................................ Рис. 4.12. Пример представления зарегистрированных спектральных траек торий в виде трехмерного (3D-plot) - (а) и двумерного (2D-plot) (б) изображений............................................................................................. Рис. 4.13. Примеры визуализации спектральных траекторий в виде 2D-Plot.......... Рис. 4.14. (a) Идентификация измеренных спектров путем анализа спек тральных траекторий.................................................................................... Рис. 4.15. Примеры интегральных спектров и 2D-plot изображений........................ Рис. 4.16. Пример искажения формы спектральной линии при регистрации спектров одиночных молекул путем однократного медленного сканирования.................................................................................................. Табл. 4.1. Основные параметры установок пикосекундного 2ФЭ и НФЭ................ Табл. 4.2. Характеристики некоторых из систем, исследованных методом ФЭ...... Табл. 4.3. Основные параметры экспериментальной установки для регистра ции спектров возбуждения флуоресценции одиночных примесных молекул................................................................................................................................ Глава V.

Рис. 5.1. Температурная зависимость обратного времени оптической дефази ровки ГФЭ = 1/Т2, измеренная двумя методами для d-этанола, до пированного молекулами резоруфина........................................................... Рис. 5.2. Кривая спада сигналов некогерентного фотонного эха для системы резоруфин в d-этаноле, измеренная при температуре Т = 25 К.................. Рис. 5.3. Результаты измерений температурной зависимости квазиоднород ной ширины линии 0-0 перехода (без Т1-вклада), Э = 1 / T2 1 / 2T1 резоруфина в d-этаноле экспериментальны / Э, ми методами с различными временами усреднения.................................... Относительное отклонение экспериментальной кривой спада НФЭ в Рис. 5.4.

p/d-э Iэкспер() при Т = 4,3 К от аппроксимаций с помощью различ ных уравнений (5.7) - (5.9).............................................................................. Результаты измерения температурной зависимости однородной ши Рис. 5.5.

рины линии (без Т1-вклада) резоруфина в d-этаноле различными экспериментальными методами..................................................................... Температурная зависимость относительного вклада спектральной Рис. 5.6.

диффузии в общую ширину линии, измеренную НФЭ............................... Результаты измерения методом НФЭ температурной зависимости Рис. 5.7.

обратного времени оптической дефазировки, ГНФЭ = 1/Т2, в двух примесных стеклах: резоруфин в d-этаноле (квадраты) и резоруфин в d6-этаноле (кружки).................................................................................... Кривые спада двухимпульсного пикосекундного фотонного эха (а) Рис. 5.8.

и некогерентного фотонного эха (б-е) для системы: цинк октаэтилпорфин в толуоле, измеренные при различных температу рах...................................................................................................................... -236 Рис. 5.9. Температурная зависимость обратного времени оптической дефази ровки, ГФЭ = 1/Т2, для тетра-терт-бутилтеррилена в полиизобути лене, измеренная методами 2ФЭ – белые кружки, и НФЭ – черные квадраты.......................................................................................................... Рис. 5.10. Низкотемпературные данные по зависимости ГФЭ = 1/Т ’2 (без вклада Т1) для резоруфина в d-этаноле, измеренные методом двух импульсного пикосекундного фотонного эха............................................... Рис. 5.11. Температурные зависимости обратного времени оптической дефа зировки, ГФЭ(Т) = 1/Т2(Т), для пяти систем.............................................. Рис. 5.12. Температурные зависимости обратного времени оптической дефа зировки, ГФЭ(Т) = 1/Т2(Т), измеренные методами 2ФЭ и 2НФЭ и рассчитанные для различных случаев........................................................... Рис. 5.13. Динамическая восприимчивость //(), измеренная по спектрам не упругого низкочастотного рассеяния света в замороженном толуоле при различных температурах......................................................................... Рис. 5.14. Температурная зависимость обратного времени оптической дефази ровки ГФЭ(Т)=1/T2(T) для системы ZnOEP в толуоле, измеренная методом 2ФЭ (квадраты) и НФЭ (кружки).................................................. Рис. 5.15 Результаты расчетов температурной зависимости обратного време ни оптической дефазировки (за вычетом вклада Т1) в рамках модели мягких потенциалов и экспериментальные данные по фотонному эхо (кружки) для системы ТБТ в ПММА...................................................... Табл. 5.1. Параметры, соответствующие наилучшим приближениям кривой спада НФЭ в p/d-э при Т = 4,3 К..................................................................... Табл. 5.2. Параметры, соответствующие наилучшим приближениям при ап проксимации НФЭ-результатов для p/d-э и р/d6-э с помощью урав нения (5.15)....................................................................................................... Табл. 5.3. Параметры b,, w, E и Tперех, полученные при анализе измерен ных температурных зависимостей обратного времени оптической дефазировки для исследованных систем....................................................... Табл. 5.4. Параметры системы ТБТ и ПММА, используемые при расчетах в рамках модели мягких потенциалов.............................................................. Глава VI.

Рис. 6.1. Примеры 2D-plot, измеренные для системы ТБТ в ПИБ при темпе ратуре 2 K.......................................................................................................... Рис. 6.2. Примеры измеренных суммарных спектров одиночных молекул ТБТ в ПИБ при Т = 2 K.................................................................................... Рис. 6.3. Примеры измеренных при T = 4,5 K спектральных траекторий оди ночных примесных молекул ТБТ в ПИБ, которые могут быть опи саны в рамках модели ДУС............................................................................. Рис. 6.4. Пример рассчитанного спектра ОМ (г) и соответствующая ему кор реляционная функция (а-в) для системы ТБТ в ПИБ при Т = 2 K.............. Рис. 6.5. Пример рассчитанных спектров примесной молекулы ТБТ в ПИБ, взаимодействующей с различным числом “сильно взаимодейст вующих” ДУС (от 1 до 19), и спектр той же ОМ, взаимодействую щей со “всеми” ДУС........................................................................................ Рис. 6.6. Иллюстрация к процедуре расчета моментов. (а) пример смодели рованного спектра ОМ, (б) тот же спектр после добавления “белого” -237 шума, (в) зависимость расчетных величин первых четырех момен тов от уровня дискриминации........................................................................ Рис. 6.7. Примеры рассчитанных спектров 20 одиночных молекул ТБТ в ПИБ с добавлением пуассоновского шума (Т = 4,5 K, tизм = 120 с)......... Рис. 6.8. Распределения первого момента (сдвиг), рассчитанные для двух различных значений начальной частоты....................................................... Рис. 6.9. Распределения первых четырех моментов (a-г) и ширин линий (д), полученные на основе ~2000 моделированных (сплошные и пунк тирные линии) и 244 измеренных (гистограммы) спектров одиноч ных молекул ТБТ в ПИБ................................................................................. Рис. 6.10. Распределение значений константы взаимодействия ДУС хромофор,...................................................................................................... Рис. 6.11. Распределения первых и вторых кумулянтов, полученные на основе измеренных спектров одиночных молекул (точки) ТБТ в ПИБ (T = 2 K, tизм = 120 с) и их аппроксимация функциями Лоренца и Смирнова (сплошные кривые), соответственно, предсказываемы ми в рамках статистики Леви.......................................................................... Рис. 6.12. Распределения ширин спектральных пиков для 2000 рассчитанных (сплошные и пунктирные линии) и измеренных (гистограммы) спек тров одиночных молекул ТБТ в ПИБе при T = 2, 4,5 и 7 K....................... Рис. 6.13. Круговые диаграммы относительного числа расщепленных и не расщепленных спектров ОМ........................................................................... Рис. 6.14. Зависимости первых моментов M 1(i) (а);

среднего значения вторых моментов 2 (б);

среднего значения ширины спектральных пиков (в) спектров одиночных молекул от величины минимального ра диуса rcutoff...................................................................................................... Рис. 6.15. Зависимости величин средне-квадратичных отклонений значений первых моментов M 1 - (а);

вторых моментов 2 - (б);

ширин спектральных пиков (в) модельных спектров одиночных моле кул от величины минимального радиуса rcutoff........................................... Рис. 6.16. Характерные зоны взаимодействия двухуровневых систем с хромо форными молекулами...................................................................................... Рис. 6.17. Распределение ширин спектральных линий ОМ для системы ТБТ в ПИБ, измеренных методом СОМ при T = 2 K.............................................. Табл. 6.1. Параметры ДУС, использованные при расчетах спектров примесной молекулы, взаимодействующей с различным числом ДУС (см.

Рис. 6.5)............................................................................................................. -238 СПИСОК ФОРМУЛ 2.1.........................37 2.38....................... 58 5.12..................... 2.2.........................37 2.39....................... 58 5.13..................... 5.14..................... 2.3.........................38 2.40....................... 2.41....................... 59 5.15..................... 2.4......................... 2.5.........................39 2.42....................... 59 5.16..................... 5.17..................... 2.6.........................39 2.43....................... 2.7.........................39 2.44....................... 62 5.18..................... 2.8.........................39 2.45....................... 62 5.19..................... 5.20..................... 2.9.........................39 2.46....................... 2.10.......................41 2.47....................... 63 5.21..................... 2.11.......................42 2.48....................... 63 5.22..................... 2.49....................... 63 5.23..................... 2.12....................... 2.13.......................42 2.50....................... 64 5.24..................... 5.25..................... 2.14.......................43 2.51....................... 2.52....................... 65 5.26..................... 2.15....................... 2.16.......................45 2.53....................... 65 5.27..................... 5.28..................... 2.17....................... 2.18.......................47 3.1......................... 70 5.29..................... 2.19.......................47 3.2......................... 6.1....................... 2.20.......................47 3.3......................... 3.4......................... 75 6.2....................... 2.21....................... 2.22.......................47 3.5......................... 77 6.3....................... 6.4....................... 2.23.......................47 3.6......................... 3.7......................... 78 6.5....................... 2.24....................... 3.8......................... 78 6.6....................... 2.25....................... 6.7....................... 2.26....................... 2.27.......................48 5.1....................... 137 6.8....................... 5.2....................... 142 6.9....................... 2.28....................... 5.3....................... 142 6.10..................... 2.29....................... 5.4....................... 142 6.11..................... 2.30....................... 5.5....................... 144 6.12..................... 2.31....................... 6.13..................... 2.32.......................51 5.6....................... 5.7....................... 145 6.14..................... 2.33....................... 5.8....................... 145 6.15..................... 2.34....................... 2.35.......................57 5.9....................... 146 6.16..................... 2.36.......................57 5.10..................... 2.37.......................58 5.11..................... -239 СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННОЙ ЛИТЕРАТУРЫ 1 Amorphous solids. Low-temperature properties, Vol. 24 of Topics in current Physics, ed. by W.A. Phillips, (Springer-Verlag, Berlin, 1981), ed. by W.A. Phillips, (Berlin, Springer, 1981).

2 S. Hunklinger, A.K. Raychaudhuri, in Progress in low-temperature physics, ed.

by D.F. Brewer, (Amsterdam, Elsevier, 1986) Vol. 9.

3 Tunneling systems in amorphous and crystalline solids, ed. by P. Esquinazi, (Berlin, Springer, 1998).

4 P.W. Anderson, B.I. Halperin, C.M. Varma, Anomalous low-temperature thermal properties of glasses and spin glasses // Phil. Mag. Vol. 25, P.1 (1972).

5 W.A. Phillips, Tunneling states in amorphous solids // J. Low Temp. Phys.

Vol. 7, P. 351 (1972).

6 R.O. Pohl. in Amorphous solids. Low-temperature properties, Vol. 24 of Top ics in current Physics, ed. by W.A. Phillips, (Springer-Verlag, Berlin, 1981), P. 27.

7 J.J. Freeman, A.C. Anderson, Thermal conductivity of amorphous solids // Phys. Rev. B, Vol. 34, P. 5684 (1986).

8 G. Bellessa, Frequency and temperature dependence of the sound velocity in amorphous materials at low temperatures // Phys. Rev. Lett., Vol. 40, P. (1978).

9 J. Jckle, in Amorphous solids. Low-temperature properties, Vol. 24 of Topics in current Physics, ed. by W.A. Phillips, (Springer-Verlag, Berlin, 1981), P. 135.

10 U. Buchenau, M. Prager, N. Ncker, A.J. Dianoux, N.A. Ahmad, W.A. Phil lips, Low-frequency modes in vitreous silica // Phys. Rev. B, Vol. 34, P. (1986).

11 В.Г. Карпов, М.И. Клингер, Ф.Н. Игнатьев, Теория низкотемпературных аномалий тепловых свойств аморфных структур // ЖЭТФ, Том 84, С. (1983).

12 A. Szabo, Observation of the optical analog of the Mssbauer effect in ruby // Phys. Rev. Lett., Vol. 27, P. 323 (1971).

13 R.I. Personov, E.I. Al’shits, L.A. Bykovskaya, The effect of fine structure ap pearance in laser-excited fluorescence spectra of organic compounds in solid solutions // Opt. Commun., Vol. 6, P. 169 (1972).

-240 14 B.M. Kharlamov, R.I. Personov, L.A. Bykovskaya, Stable ‘gap’ in absorption spectra of solid solutions of organic molecules by laser irradiation // Opt. Com mun., Vol. 12, P. 191 (1974).

15 А.А. Гороховский, Р.К. Каарли, Л.А. Ребане, Выжигание провала в контуре чисто электронной линии в системах Шпольского // Письма в ЖЭТФ, Том. 20, С. 474 (1974).

16 N.A. Kurnit, I.D. Abella, S.R. Hartmann, Observation of a photon echo, // Phys. Rev. Lett., Vol. 13, P. 567 (1964).

17 J. Hegarty, Optical dephasing in doped glasses // J. Lumin., Vol. 36, P. (1987).

18 L.R. Narasimhan, K.A. Littau, D.W. Pack, Y.S. Bai, A. Elschner, M.D. Fayer, Probing Organic glasses at low temperature with variable time scale optical dephasing measurements // Chem. Rev., Vol. 90, P. 439 (1990).

19 W.E. Moerner, L. Kador, Optical detection and spectroscopy of single mole cules in a solid // Phys. Rev. Lett., Vol. 62, P. 2535 (1989).

20 M. Orrit, J. Bernard, Single pentacene molecules detected by fluorescence ex citation in a p-terphenyl crystal // Phys. Rev. Lett., Vol. 65, P. 2716 (1990).

21 Single-molecule optical detection, imaging and spectroscopy, ed. by T. Basch, W.E. Moerner, M. Orrit, U.P. Wild, (Weinheim, N.Y., Basel, Cambridge, To kyo), 1998.

22 W.E. Moerner, T. Basch, Optical spectroscopy of single impurity molecules in solids // Angewandte Chemie, Vol. 32, P. 457 (1993).

23 L. Kador, Recent results of single-molecule spectroscopy in solids // Phys. Stat. Sol., Vol. 189, P. 11 (1995).

24 M. Orrit, J. Bernard, R. Brown, B. Lounis, Optical spectroscopy of single molecules in solids // in Progress in optics, ed. by E. Wolf, (Elsevier Science, Amsterdam, Lausanne, N.Y., Oxford, Shannon, Tokyo), Vol. XXXV, P. 61, 1986.

25 T. Plakhotnik, E.A. Donley, U. Wild, Single molecule spectroscopy // Annu. Rev. Phys. Chem. Vol. 48, P. 181 (1997).

26 W.E. Moerner, M. Orrit, Illuminating single molecules in condensed matter // Science, Vol. 283, P. 1670 (1999).

27 F. Kulzer, M. Orrit, Single-molecule optics // Annu. Rev. Phys. Chem.

Vol. 55, P. 585 (2004).

28 E. Geva, J.L. Skinner, Theory of photon echoes and hole burning in low tem perature glasses: How good are the standard approximations? // J. Chem.

Phys., Vol. 107, №19, P. 7630 (1997) -241 29 J.R. Klauder, P.W. Anderson, Spectral Diffusion Decay in Spin Resonance Ex periments // Phys. Rev., Vol. 125, P. 912 (1962).

30 И.С. Осадько, Динамическая теория спектральной диффузии в оптиче ских спектрах примесных центров // ЖЭТФ, Т. 109, Вып. 3, С. 805 (1996).

31 И.С. Осадько, Е.В. Хоц, Динамический подход к модели «внезапных прыжков» в спектроскопии одиночных молекул // Оптика и спектроско пия, Т. 94, №6, С. 949 (2003).

32 A. Suarez, R. Silbey, Study of a microscopic model for two-level system dy namics in glasses // J. Phys. Chem., Vol. 98, P. 7329 (1994).

33 S. Astilean, A. Corval, R. Casalengo, H.P. Trommsdorf, Relaxation and photo chemistry in pentacene doped benzoic acid crystals // J. Lumin., Vol. 58, P. 275 (1994).


34 D. Dab, A. Heuer, R.J. Silbey, Low temperature properties of glasses: a pre liminary study of double well potentials microscopic structure // J. Lumin., Vol. 64, P. 95 (1995).

35 J. Jckle, On the ultrasonic attenuation in glasses at low temperatures // Z. Physik, Vol. 257, P. 212 (1972).

36 P. Doussineau, C. Frenois, R.G. Leisure, A. Levelut, J.-Y. Prieur, Low temperature ultrasonic velocity measurements in Na beta-alumina // Phys. Rev.

B, Vol. 21, P. 3721 (1980).

37 B. Golding, J.E. Graebner, Phonon Echoes in Glass // Phys. Rev. Lett., Vol. 37, P. 852 (1973).

38 J.L. Black, B.I. Halperin, Spectral diffusion, phonon echoes, and saturation re covery in glasses at low temperatures // Phys. Rev. B, Vol. 16, P. 2879 (1977).

39 S. Hunklinger, M.V. Schikfus, in Amorphous Solids. Low-temperature Proper ties / Ed. Phillips W., - Berlin: Springer-Verlag, 1981, P. 81.

40 S. Hunklinger, M. Schmidt, An explanation of the anomalous temperature de pendence of optical linewidths in glasses // Z. Phys. B, Vol. 54, P. 93 (1984).

41 T.L. Reinecke, Fluorescence linewidths in glasses // Sol. State. Comm., Vol. 32, P. 1103 (1979).

42 P.Hu, S.R.Hartmann, Theory of spectral diffusion decay using an uncorrelated sudden-jump model // Phys. Rev. B, Vol. 9, P. 1 (1974).

43 P.Hu, L.R.Walker, Spectral-diffusion decay in echo experiments // Phys. Rev.

B, Vol. 18, P. 1300 (1978).

44 R. Maynard, R. Rammal decay of spontaneous echoes in disordered systems // J. Phys. Lett. (France) Vol. 41, P. 291 (1980).

-242 45 A. Surez, R.J. Silbey, Low-temperature dynamics in glasses and the stochastic sudden-jump model // Chem. Phys. Lett., Vol. 218, P. 445 (1994).

46 J.F. Berret, M. Meissner, Haw universal are the low temperature acoustic prop erties of glasses? // Z. Phys. B, Vol. 70, P. 65 (1988).

47 E. Geva, J.L. Skinner, Theory of single-molecule optical line-shape distribu tions in low-temperature glasses // J. Phys. Chem. B, Vol. 101, №44, P. (1997).

48 E. Geva, J.L. Skinner, Two-pulse photon echoes from zinc-meso tetraphenylporphine/polymethylmethacrylate are not consistent with the tunnel ing two-level system model // J. Chem. Phys., Vol. 108, №20, P. 8485 (1998).

49 D.A. Parshin, Interactions of soft atomic potentials and universality of low temperature properties of glasses // Phys. Rev. B., Vol. 49, P. 9400 (1994).

50 Д.А. Паршин, Модель мягких потенциалов и универсальные свойства стекол // ФТТ, Том. 36, №7, С. 1809 (1994).

51 М.А. Ильин, В.Г. Карпов, Д.А. Паршин, Параметры мягких атомных по тенциалов в стеклах // ЖЭТФ, Том. 92, С. 291 (1987).

52 В.Г. Карпов, Д.А. Паршин, О теплопроводности стекол при температурах ниже дебаевской // ЖЭТФ, Том. 88, С. 2212 (1985).

53 U. Buchenau, Yu.M. Galperin, V.L. Gurevich, H.R. Schober, Anharmonic potentials and vibrational localization in glasses // Phys. Rev. B, Vol. 43, P. 5039 (1991).

54 D.A. Parshin, S. Sahling, Heat release in glasses at low-temperatures // Phys.

Rev. B, Vol. 47, P. 5677 (1993).

55 K.S. Gilroy, W.A. Philips // Phil. Mag. B, Vol. 43, P. 735 (1981).

56 V.L. Gurevich, D.A. Parshin, J. Pelous, H.R. Schober, Theory of low-energy raman-scattering in glasses // Phys. Rev. B, Vol. 48, P. 16318 (1993).

57 M.A. Ramos, L. Gil, A. Bringer, U. Buchenau, The density of tunneling and vibrational-states of glasses within the soft-potential model // Phys. Stat. Sol.

A, Vol. 135, P. 477 (1993).

58 A.J. Garcia, J. Fernandez, Optical homogeneous linewidths in glasses in the framework of the soft-potential model // Phys. Rev. B, Vol. 56, P. 579 (1997).

59 A.J. Garсia, R. Balda, J. Fernandez, Low-temperature optical homogeneous line width of glasses // J. Lumin., Vol. 83-84, P. 417 (1999).

60 A.V. Naumov, Yu.G. Vainer, S.J. Zilker, Nonexponential two-pulse photon echo decay in amorphous solids at low temperatures // J. Lumin., Vol. 86, P. 273 (2000).

-243 61 D.E. McCumber, M.D. Sturge, Linewidth and Temperature Shift of the R Lines in Ruby // J. Appl. Phys., Vol. 34, №6, 1682 (1963).

62 Э.А. Маныкин, В.В. Самарцев, Оптическая эхо-спектроскопия, М., Наука, 1984.

63 Л. Аллен, Дж. Эберли, Оптический резонанс и двухуровневые атомы, М.

Мир 1978 / перевод с “Allen L., Eberly J.H., Optical resonance and two-level atoms, Wiley, N. Y., 1975”.

64 В.А. Голенищев-Кутузов, В.В. Самарцев, Б.М. Хабибуллин, Импульсная оптическая и акустическая когерентная спектроскопия, М., Наука, 1998.

65 Р. Шумейкер, Когерентная инфракрасная спектроскопия нестационарных процессов, в книге “Лазерная и когерентная спектроскопия” М., Мир, 1982, с. 235 / перевод под ред. В.С. Летохова с “Laser and coherence spec troscopy, Ed. by Jeffrey I. Steinfeld, N.Y., London, Plenum Press, 1978”.

66 Р. Брюер, Когерентная оптическая спектроскопия, в книге “Нелинейная спектроскопия” М., Мир, 1979, С. 119 / перевод под ред. С.А. Ахманова c “Spettroscopia non lineare, Ed. by N. Bloembergen, North-Holland Publishing Company, Amsterdam, N.Y., Oxford, 1977”.

67 И.Р. Шен, Принципы нелинейной оптики, М., Наука, 1989 / перевод под ред. С.А. Ахманова с “Shen Y.R., The principles of nonlinear optics, Wiley, N.Y., 1984”.

68 Г. Вальтер, Атомная и молекулярная лазерная спектроскопия, в книге “Лазерная спектроскопия атомов и молекул”, М., Мир, 1979, С. 15 / пере вод под ред. В.С. Летохова с “Laser spectroscopy of atoms and molecules”, Springer-Verlag, Berlin, Heidelberg, N.Y., 1976, in Topics in Applied Physics Founded by Helmut K.V. Lotsch, Vol. 2,.

69 E.L. Hahn, Spin echoes // Phys. Rev., Vol. 80, P. 580 (1950).

70 У.Х. Копвиллем, В.Р. Нагибаров, Материалы 9-го Всесоюзного совеща ния по физике низких температур (26 июня – 2 июля 1962 г., Ленинград) // Физика металлов и металловедение, Том 15, С. 313 (1963).

71 В. Демтредер, Лазерная спектроскопия: Основные принципы и техника эксперимента, М., Наука, 1985 / перевод под ред. И.И. Собельмана с “Demtrder W., Laser spectroscopy, Springer-Verlag, Berlin, 1981”.

72 F. Bloch, Nuclear induction // Phys. Rev., Vol. 70, P. 460 (1946).

73 А. Абрагам, Ядерный магнетизм, М., ИЛ., 1963 / перевод под редакцией Г.В. Скроцкого с “Abraham A., The principles of nuclear magnetism, Lon don, Oxford University Press, 1961”.

74 К. Блум, Теория матрицы плотности и ее приложения, М., Мир, 1983 / пе ревод под редакцией Д.Н. Зубарева с “K. Blum, Density matrix theory and -244 applications, N.Y., London, Plenum Press, 1981”.

75 R.P. Feynman, F.L. Vernon, R.W. Hellwarth, Geometrical representation of the Schrodinger equation for solving maser problems // J. Appl. Phys. Vol. 28, P. 49 (1957).

76 M. Berg, C.A. Walsh, L.R. Narasimhan, K.A. Littau, M.D. Fayer, Dynamics in low temperature glasses: Theory and experiments on optical dephasing, spec tral diffusion, and hydrogen tunneling // J. Chem. Phys., Vol. 88, P. (1988).

77 Y.S. Bai, M.D. Fayer, Time scales and optical dephasing measurements: Inves tigations of dynamics in complex systems // Phys. Rev. B, Vol. 39, P. (1989).

78 K. Duppen, D.A. Wiersma, Picosecond multiple-pulse experiments involving spatial and frequency gratings: a unifying nonperturbational approach // JOSA B, Vol. 3, P. 614 (1986).

79 W.H. Hesselink, D.A. Wiersma, Photon echo stimulated from an accumulated grating: Theory of generation and detection // J. Chem. Phys., Vol. 75, P. (1981).

80 S. Asaka, H. Nakatsuka, M. Fujiwara, M. Matsuoka, Accumulated photon ech oes with incoherent light in Nd+3 doped silicate glass // Phys. Rev. A, Vol. 29, P. 2286 (1984).

81 H. Nakatsuka, M. Tomita, M. Fujiwara, S. Asaka, Subpicosecond photon ech oes by using nanosecond laser pulses // Opt. Commun., Vol. 52, P. 150 (1984).

82 N. Morita, T. Yajima, Ultrahigh-time-resolution coherent spectroscopy with incoherent light // Phys. Rev. A, Vol. 30, P. 2525 (1984).

83 R. Beach, S.R. Hartman, Incoherent photon echoes // Phys. Rev. Lett., Vol. 53, P. 663 (1984).

84 S.J. Zilker, D. Haarer, Yu.G. Vainer, Line broadening mechanisms in spectra of organic amorphous solids: photon echo study of terrylene in polyisobutylene at subkelvin temperatures // Chem. Phys. Lett., Vol. 273, P. 232 (1997).

85 Ю.Г. Вайнер, Н.В. Груздев, Динамика органических аморфных сред при низких температурах: исследования резоруфина в d- и d6-этаноле при 1.7 35 К методом некогерентного фотонного эха. I. Эксперимент, основные результаты // Опт. и спектр., Том 76, С. 252 (1994).

86 R.W. Olson, H.W.H. Lee, F.G. Patterson, M.D. Fayer, Optical density effects in photon echo experiments // J. Chem. Phys., Vol. 76, P. 31 (1981).

87 O. Haida, H. Suga, S. Seki, Calorimetric study of thr glassy state XII. Plural glass-transitions phenomena of ethanol // J. Chem. Thermodynamics, Vol. 9, P. 1133 (1977).

-245 88 I. Tsukushi, O. Yamamuro, K. Yamomoto, K. Takeda, T. Kanaya, T. Matsuo, Neutron scattering study of glassy toluene: dynamics of a quasi-rigid molecular glass // J. of Physics and Chemistry of Solids, Vol. 60, P. 1541 (1999).


89 H.J. Kimble, M. Dagenais, L. Mandel, Photon antibunching in resonance fluo rescence // Phys. Rev. Lett., Vol. 39, P. 691 (1977).

W. Neuhauser, M. Hohenstatt, P. Toschek, H. Dehmelt, Localized visible B+ mono-ion oscillator // Phys. Rev. A, Vol. 22, P. 1137 (1980).

91 W.E. Moerner, Examining nanoenvironments in solids on the scale of a single, isolated impurity molecule // Science, Vol. 265, P. 46 (1994).

92 W.P. Ambrose, W.E. Moerner, Fluorescence spectroscopy and spectral diffu sion of single impurity molecules in a crystal // Nature, Vol. 349, P. (1991).

93 R. Kubo, в “Fluctuation, Relaxation and Resonance in Magnetic Systems”, ed.

by D. ter Haar, (Oliver and Boyd, Edinburgh, London, 1962), P. 23.

94 “Confocal Microscopy” ed. by Wilson T. (Academic Press, London, 1990).

95 A. Zumbusch, L. Fleury, R. Brown, J. Bernard, M. Orrit, Probing individual two-level systems in a polymer by correlation of single molecule fluorescence // Phys. Rev. Lett., Vol. 70, P. 3584 (1993).

96 N.V. Gruzdev, E.G. Sil'kis, V.D. Titov, Yu.G. Vainer, Photon-echo study of ul trafast dephasing in amorphous solids in wide temperature region with incoher ent light, J. de Phys. IV, Colloque.C7, supplement to J. de Phys. III, Vol. 1, P. C7-439 (1991).

97 N.V. Gruzdev, E.G. Sil'kis, V.D. Titov and Yu.G. Vainer, Ultrafast dephasing of resorufin in D-ethanol glass from 1.7 to 40K studied by incoherent photon echo JOSA B, Vol. 9, P. 941 (1992).

98 Y.S. Bai, M.D. Fayer, Optical dephasing in glasses: Theoretical comparison of the incoherent photon echo, accumulated grating echo, and two-pulse photon echo experiments // Chem. Phys., Vol. 128, P. 135 (1988).

99 L.R. Narasimhan, Y.S. Bai, M.A. Dugan, M.D. Fayer, Observation of fast time scale spectral diffusion in a low temperature glass: comparison of picosecond photon and stimulated echoes // Chem. Phys. Lett., Vol. 176, P. 335 (1991).

100 N.V. Gruzdev and Yu.G. Vainer, Nanosecond spectral diffusion and optical dephasing in organic glasses over a wide temperature range: incoherent photon echo study of resorufin in D- and D6-ethanol // J. Lumin., Vol. 56, P. (1993).

101 Ю.Г. Вайнер, Н.В. Груздев, Динамика органических аморфных сред при низких температурах: Исследования резоруфина в d- и d6- этаноле при -246 1.7-35 К методом некогерентного фотонного эха. II. Анализ результатов // Опт. и спектр., Том 76, С. 259 (1994).

102 R. Van den Berg, S. Vlker, Optical homogeneous linewidth of resorufin in ethanol glass: An apparent contradiction between hole-burning and photon echo results? // Chem. Phys. Lett., Vol. 137, P. 201 (1987).

103 Y.S. Bai, M.D. Fayer, Effects of spectral diffusion in incoherent photon echo experiments // Phys. Rev. B, Vol. 37, P. 10440 (1988).

104 K.A. Littau, M. A. Dugan, S. Chen, M.D. Fayer, Dynamics in a low tempera ture glass: Fast generation and detection of optical holes // J. Chem. Phys., Vol. 96, P. 3484 (1992).

105 H.C. Meijers, D.A. Wiersma, Glass dynamics probed by the long-lived stimu lated photon echo // Phys. Rev. Lett., Vol. 68, P. 381 (1991).

106 S.J. Zilker, D. Haarer, Line broadening in a polymer glass as investigated by stimulated photon echo spectroscopy: spectral diffusion versus heating effects // Chem. Phys., Vol. 220, P. 167 (1997).

107 S. Jahn, D. Haarer, B.M. Kharlamov, Spectral diffusion in organic glasses measured by transient hole recovery kinetics on a time scale 1-500 ms // Chem. Phys. Lett., Vol. 181, P. 31 (1991).

108 S. Osad’ko // в “Spectroscopy and excitation dynamics of condensed molecular systems”, ed. by V.М. Agranovich and R.M. Hochstrasser (Amsterdam, 1983).

109 М.А. Кривоглаз, Теория уширения бесфононных линий в эффекте Мес сбауера и оптических спектрах // ФТТ, Том 6, С. 1707 (1964).

110 W.H. Hesselink, D.A. Wiersma, Optical dephasing and vibronic relaxation in molecular mixed crystals: A picosecond photon echo and optical study of pen tacene in naphthalene and p-terphenyl // J. Chem. Phys., Vol. 73, P. (1980).

111 B. Jackson, R. Silbey, Theoretical description of photochemical hole burning in soft glasses // Chem. Phys. Lett., Vol. 99, P. 331 (1983).

112 G. Schulte, W. Graund, D. Haarer, R. Silbey, Photochemical hole burning of phtalocyanine in polymer glasses: Thermal cycling and spectral diffusion // J. Chem. Phys., Vol. 88, P. 679 (1987).

113 И.С. Осадько, Теория формы оптических полос и исследование электрон но-колебательного взаимодействия по структурным оптическим спектрам примесных центров // УФН, Том. 128, № 11, С. 31 (1979).

114 И.С. Осадько, Теория формы оптических полос и исследование электрон но-колебательного взаимодействия по структурным оптическим спектрам примесных центров, Докторская диссертация, Москва, 1977.

-247 115 W. Breinl, J. Friedrich, D. Haarer, Spectral diffusion of a photochemical proton transfer system in an amorphous organic host: Quinizarin in alcohol glass // J. Chem. Phys., Vol. 81, P. 3915 (1984).

116 J.M. Hayes, R.P. Stout, G.J. Small, Hole burning, softon–phonon scattering, and ultrafast dephasing of impurity electronic transitions in glasses // J. Chem. Phys., Vol. 74, P. 4266 (1981).

117 D.W. Pack, L.R. Narasimhan, M.D. Fayer, Solvatation shell effects and spec tral diffusion: Photon echo and optical hole burning experiments on ionic dyes in ethanol glass // J. Chem. Phys., Vol. 92, P. 4125 (1990).

118 A.V. Naumov, Yu.G. Vainer, Modified model of photon echoes in low temperature glasses: Effect of minimal distance between two-level systems and chromophore // J. Phys. Chem. B, Vol. 107, P. 2054 (2003).

119 A. Elschner, L.R. Narasimhan, M.D. Fayer, High temperature optical dephas ing mechanism for dye molecules in PMMA glass // Chem. Phys. Lett., Vol. 171, P. 19 (1990).

120 Ю.Г. Вайнер, М.А. Кольченко, А.В. Наумов, Р.И. Персонов, С.Дж. Цилкер, Оптическая дефазировка в твердом толуоле, активированном цинк октаэтилпорфином // ФТТ, Том 45, Вып. 2, C. 215 (2003).

121 Yu.G. Vainer, M.A. Kol'chenko, A.V. Naumov, R.I. Personov, S.J. Zilker, D.

Haarer, “Optical dephasing in doped organic glasses over a wide (0.35-100K) temperature range: Solid toluene doped with Zn-octaethylporphine” // J.

Chem. Phys., Vol. 116, No20, P. 8959 (2002).

122 Yu.G. Vainer, A.V. Naumov, M. Kol’chenko, R.I. Personov, S.J.Zilker, Quasi localized low-frequency vibrational modes of disordered solids. I. Study by photon echo // Phys. Stat. Sol. B, Vol. 241, No 15, P. 3480 (2004).

123 J. Wiedersich, N.V. Surovtsev, E. Rssler, A comprehensive light scattering study of the glass former toluene // J. Chem. Phys., Vol. 113, P. 1143 (2000).

124 V.Z Gochiyaev, V.K. Malinovsky, V.N. Novikov, A.P. Sokolov, Structure of the rayleigh line wing in highly viscous-liquids // Phyl. Mag. B, Vol. 63, P. 777 (1991).

125 V.N. Novikov, A.P. Sokolov, B. Strube, N.V. Surovtsev, E. Duval, A. Mermet, Connection between quasielastic Raman scattering and free volume in poly meric glasses and supercooled liquids // J. Chem. Phys., Vol. 107, P. (1997).

126 I.S. Osad’ko, Optical dephasing and homogeneous optical bands in crystals and amorphous solids - dynamic and stochastic approaches // Phys. Rept., Vol. 206, P. 43 (1991).

-248 127 Ю.Г. Вайнер, М.А. Кольченко, Р.И. Персонов, Модель мягких потенциалов и однородная ширина спектральных линий примесных центров в молекулярных аморфных средах // ЖЭТФ, Том. 119, Вып. 4, С.

738 (2001).

128 M.A. Kol'chenko, Yu.G. Vainer, R.I. Personov, Optical dephasing in polymers and the soft potential model: Analysis of photon echo in doped PMMA // J.

Lumin., Vol. 98, No. 1&4, P. 375 (2002).

129 Yu.G. Vainer, M.A. Kol’chenko, A.V. Naumov, R.I. Personov, S.J. Zilker, Photon echoes in doped organic amorphous systems over a wide (0.35 - 50k) temperature range // J. Lumin., Vol. 86, P. 265 (2000).

130 A. Mermet, N.V. Surovtsev, E. Duval, J.F. Jal, J. Dupuy-Philon, A.J. Dianoux, Inelastic neutron and Raman scattering of poly(methyl methacrylate): Nanos tructure of polymer glasses // Europhys. Lett., Vol. 36, P. 277 (1996).

131 M.A. Ramos, L. Gil, A. Bringer, U. Buchenau, The density of tunneling and vibrational-states of glasses within the soft-potential model // Phys. Status Solidi A., Vol. 135, P. 477 (1993).

132 E. Duval, N. Garcia, A. Boukenter, J. Serughetti, Correlation-effects on raman scattering from low-energy vibrational-modes in fractal and disordered systems. 1. theory // J. Chem. Phys., Vol. 99, P. 2040 (1993).

133 A.V. Naumov, Yu.G. Vainer, M. Bauer, S. Zilker, L. Kador, Distributions of moments of single-molecule spectral lines and the dynamics of amorphous sol ids // Phys. Rev. B, Vol. 63, P. 212302(1–4) (2001).

134 A.V. Naumov, Yu.G. Vainer, M. Bauer, L. Kador, Moments of single molecule spectra in low-temperature glasses: Measurements and model calcu lations // J. Chem. Phys., Vol. 116, No 18, P. 8132 (2002).

135 Ю.Г. Вайнер, Cпектроскопия одиночных молекул и динамика неупорядо ченных твердых тел // УФН, Том 174, № 6, сс. 679-683 (2004).

136 Ю.Г. Вайнер, А.В. Наумов, M. Bauer, L. Kador, Динамика аморфных по лимеров при низких температурах и временная эволюция спектров оди ночных примесных молекул. I. Эксперимент // Опт. и спектр., Том 94, № 6, С. 926 (2003).

137 D.L. Huber, Analysis of a stochastic model for the optical and photon-echo de cays of impurities in glasses // J. Lumin., Vol. 36, P. 307 (1987).

138 E. Barkai, R. Silbey, G. Zumofen, Transition from simple to complex behavior of single molecule line shapes in disordered condensed phase // J. Chem.

Phys., Vol. 113, №14, P. 5853 (2000).

139 E. Barkai, R. Silbey, G. Zumofen, Levy distribution of single molecule line shape cumulants in glasses // Phys. Rev. Lett., Vol. 84, №23, P. 5339 (2000).

-249 140 B. Kozankievicz, J. Bernard, M. Orrit, Single-molecule lines and spectral hole burning of terrylene in different matrices // J. Chem. Phys., Vol. 101, P. (1994).

141 J. Tittel, R. Kettner, Th. Basch, C. Bruchle, H. Quante, K. Mllen, Spectral diffusion in an amorphous polymer probed by single-molecule spectroscopy // J. Lumin., Vol. 64, P. 1 (1995).

142 L. Fleury, A. Zumbush, M. Orrit, R. Brown, J. Bernard, Spectral diffusion and individual 2-level systems probed by fluorescence of single terrylene mole cules in a polyethylene matrix // J. Lumin., Vol. 56, P. 15 (1993).

143 E.A. Donley, H. Bach, U.P. Wild, T.V. Plakhotnik, Coupling strength distribu tions for dynamic interactions experienced by probe molecules in a polymer host // J. Phys. Chem. A, Vol. 103, P. 2282 (1999).

144 E.A. Donley, T.V. Plakhotnik, Spectral diffusion in polyethylene: Single molecule studies performed between 30 mK and 1.8 K // J. Chem. Phys., Vol.

113, P. 9294 (2000).

145 A.V. Naumov, Yu.G. Vainer, Minimal distance between chromophore and two-level systems in amorphous solids: effect on photon echo and single mole cule spectroscopy data // J. Lumin., Vol. 98, No.1&4, P. 63 (2002).

146 W. Feller, An Introduction to Probability Theory and its Applications, Vol. 2, Wiley, New York, 1970. Lecture Notes in Physics, Springer, Berlin, 2002.

147 E. Barkai, A.V. Naumov, Yu.G. Vainer, M. Bauer, L. Kador, Lvy statistics for random single-molecule line shapes in a glass // Phys. Rev. Lett., Vol. 91, No 7, P. 075502 (1-4) (2003).

148 E.J. Barkai, Yu.G. Vainer, L. Kador, R.J. Silbey, L'evy distribution of single molecule line shape cumulants in glasses // Abstracts of papers of the ameri can chemical society, Vol. 226, P. U286 (2003).

149 E. Barkai, A.V. Naumov, Yu.G. Vainer, M. Bauer, L. Kador, Experimental evidence for Levy statistics in single-molecule spectroscopy in a low tempera ture glass: manifestation of long-range interactions // J. Lumin., Vol. 107, No 1-4, P. 21 (2004).

150 A.V. Naumov, Yu.G. Vainer, M. Bauer, L. Kador, Dynamics of a doped poly mer at temperatures where the two-level system model of glasses fails: Study by single-molecule spectroscopy // J. Chem. Phys., Vol. 119, No 12, P. (2003).

151 Yu.G. Vainer, A.V. Naumov, M. Bauer, L. Kador, Dynamics of amorphous polymers in the temperature region 2 – 7 K where the standard model of low temperature glasses begin to fail: studies by single molecule spectroscopy and comparison with photon echo data // J. Lumin., Vol. 107, No 1-4, P. (2004).

-250 152 Ю.Г. Вайнер, А.В. Наумов, M. Bauer, L. Kador, Динамика аморфных по лимеров при низких температурах и временная эволюция спектров оди ночных примесных молекул. II. Модельные расчеты и анализ результатов // Опт. и спектр., том 94, № 6, сс. 936-948 (2003).

153 Ю.Г. Вайнер, А.В. Наумов, M. Bauer, L.Kador, E.Barkai, Статистический анализ спектров примесных одиночных молекул и динамика неупорядо ченных твердых тел. I. Распределения ширин, моментов и кумулянтов // Опт. и спектр., Том 98, № 5, С. 806 (2005).

154 Ю.Г. Вайнер, А.В. Наумов, Статистический анализ спектров примесных одиночных молекул и динамика неупорядоченных твердых тел. II. Про явление взаимодействия двухуровневых систем с примесными молекула ми в зависимости от расстояния между ними // Опт. и спектр., Том 98, № 5, C. 814 (2005).

155 E. Geva, P.D. Reilly, J.L. Skinner, Spectral dynamics of individual molecules in glasses and crystals // Acc. Chem. Res., Vol. 29, P. 579 (1996).

156 W. Pfluegl, F.L.H. Brown, R.J. Silbey, Variance and width of absorption lines of single molecules in low temperature glasses // J. Chem. Phys., Vol. 108, No 16, P. 6876, (1998).

157 E.A. Donley, T.V. Plakhotnik, Luminescence lifetimes of single molecules in disordered media // J. Chem. Phys., Vol. 114, P. 9993 (2001).

158 E.A. Donley, V. Burzomato, U.P. Wild, T.V. Plakhotnik, The distribution of line widths of single probe molecules in a crystalline host at milliKelvin tem peratures // J. Lumin., Vol. 83, P. 255 (1999).

159 S.J. Zilker, L. Kador, J. Friebel, Yu.G. Vainer, M.A. Kol’chenko, R.I. Per sonov, Comparison of photon echo, hole burning, and single molecule spec troscopy data on low-temperature dynamics of organic amorphous solids // J.

Chem. Phys., Vol.109, No.16, P. 6780 (1998).

160 S.J. Zilker, J. Friebel, D. Haarer, Yu.G. Vainer, R.I. Personov, “Investigation of low temperature linebroadening mechanisms in organic amorphous solids by photon echo, hole-burning and single molecule spectroscopy” // Chem. Phys.

Lett., Vol. 289, P. 553 (1998).

-250 БЛАГОДАРНОСТИ В заключение хочу выразить огромную благодарность своим коллегам и друзьям по институту и отделу за всестороннюю помощь и поддержку, за теп лую рабочую атмосферу, за компетентные консультации и ценные замечания. Я искренне благодарен инженерам, рабочим, бухгалтерам, секретарям референтам и другим сотрудникам нашего института за помощь в выполнении данной работы. Обстановка общей благожелательности и взаимопомощи, сло жившаяся в нашем коллективе, и высочайший профессиональный уровень на учных сотрудников института несомненно способствовали успешной работе над диссертацией.

Считаю своим долгом вспомнить моего старшего товарища и коллегу Ро мана Ивановича Персонова, крупного ученого и замечательного человека, с ко торым мне посчастливилось работать в последние годы перед его смертью. Он оказал большое влияние на мое мировоззрение и отношение к науке, а также помогал и консультировал при решении ряда задач, обсуждаемых в диссерта ции.

Считаю своим долгом поблагодарить моих друзей и коллег Эммануила Гершевича Силькиса и Вадима Дмитриевича Титова за ценную помощь при создании экспериментальной установки.

Я благодарен молодым коллегам Николаю Викторовичу Груздеву, который участвовал в данной работе на первых ее этапах, и Михаилу Алексеевичу Коль ченко, вместе с которым была выполнена большая часть экспериментов по не когерентному фотонному эху, за плодотворную совместную работу и помощь.

Особо хотел бы отметить огромную помощь и участие молодого коллеги Андрея Витальевича Наумова. Наша совместная работа была плодотворной и радостной благодаря его многогранному таланту, огромному трудолюбию, спо собности щедро отдавать делу все свои силы и энергию, а также его прекрас ным человеческим качествам.

-251 I would like to cordially thank Prof. Dietrich Haarer, Dr. Stephan Zilker, Prof. Lothar Kador, Dr. Markus Bauer (Chair of Experimental Physics IV, University of Bayreuth, Germany) and Prof. Robert Silbey, Prof. Eli Barkai (Massachusetts In stitute of Technology, Cambridge, USA) for pleasant and fruitful collaboration.

Считаю приятным долгом выразить глубокую признательность своим школьным учителям, которые ввели меня в мир знаний и дали первое представ ление о научном образе мышления, за их терпение и внимание, за переданные знания и навыки, за привитые интерес и любовь к наукам.

Особую благодарность я хотел бы выразить профессорам и преподавателям Московского физико-технического института. Их высочайший научный уровень, беззаветное служение науке и отеческая забота о студентах предопределили мой выбор профессиональной жизни и помогают по сей день.

Я выражаю свою искреннюю благодарность своему первому научному ру ководителю Узбеку Валиулловичу Хангильдину, за переданные знания и умения, научный и жизненный опыт, послужившие надежной опорой в моей научной деятельности.

Я никогда не забуду все то, что сделали для моего становления мои покойные родители Мария Васильевна Степанова и Григорий Семенович Вайнер. Безусловно, основополагающими в этом становлении были их мудрое воспитание, огромная любовь и беззаветная преданность.

Я сердечно благодарен своей сестре Талине Дмитриевне Сидориной, кото рая первая познакомила меня с притягательным миром точных наук и во мно гом способствовала моему решению стать физиком. Самую глубокую призна тельность я хочу выразить моей сестре Ирине Григорьевне Райхель и ее супругу Анатолию Яковлевичу Райхелю за понимание и моральную поддержку, что не мало способствовало успешному завершению настоящей работы.

Троицк 2005 г. Юрий Вайнер

Pages:     | 1 |   ...   | 4 | 5 ||
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.