авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 7 |
-- [ Страница 1 ] --

Уральское отделение РАН

Институт физики металлов УрО РАН

Институт теплофизики УрО РАН

Челябинский государственный

университет

Уральский государственный университет им. А.М. Горького

IX МОЛОДЕЖНАЯ ШКОЛАСЕМИНАР

по проблемам физики конденсированного состояния вещества

?

? H

= ? E ?

?

? E = mc 2 ?

Те зис ы 1723 ноября 2008 г.

Тезисы докладов Екатеринбург Уральское отделение РАН Институт физики металлов УрО РАН Институт теплофизики УрО РАН Челябинский государственный университет Уральский государственный университет им. А.М. Горького IX МОЛОДЕЖНАЯ ШКОЛАСЕМИНАР по проблемам физики конденсированного состояния вещества 1723 ноября 2008 г.

Тезисы докладов Екатеринбург Финансовая поддержка Российский Фонд Фундаментальных Исследований Уральское отделение Российской Академии Наук Институт физики металлов УрО РАН Институт теплофизики УрО РАН Оргкомитет Гудин Сергей Анатольевич — к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН (председатель) Гудина Светлана Викторовна — к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН Арапова Ирина Юрьевна — к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН (зам.председателя оргкомитета) Исупова Наталья Николаевна — ИФМ УрО РАН Валиуллин Андрей Ильдарович — ИФМ УрО РАН Тихомирова Галина Владимировна — к.ф.-м.н., УрГУ Гапонцев Владимир Витальевич — ИФМ УрО РАН Гапонцева Татьяна Михайловна — ИФМ УрО РАН Блинова Юлия Викторовна — к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН Ширинкина Ирина Геннадьевна — к.т.н., ИФМ УрО РАН Научный комитет Кобелев Яков Леонидович — председатель, к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН Волосников Дмитрий Владимирович — к.ф.-м.н., ИТФ УрО РАН Гапонцев Алексей Витальевич — к.ф.-м.н.

Журавлев Андрей Константинович — к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН Кругликов Николай Александрович — к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН Сташков Алексей Николаевич — к.т.н., ИФМ УрО РАН Пронин Алексей Алексеевич — к.ф.-м.н., Институт общей физики им. Прохорова Таскаев Сергей Валерьевич — к.ф.-м.н., декан физического факультета ЧелГУ Мельников Андрей Витальевич — д.т.н., проректор по научной работе ЧелГУ Технический комитет Бакулина Наталья Борисовна — председатель, ИФМ УрО РАН Агзамова Полина Александровна — УрГУ, ИФМ УрО РАН Арапов Александр Григорьевич — АСФ Захарьевич Дмитрий Альбертович — к.ф.-м.н., доцент, ЧелГУ Галиева Елена Геннадьевна — ИФМ УрО РАН Орлов Илья Олегович — ИЯФ СО РАН Телегин Андрей Владимирович — к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН Шкварин Алексей Сергеевич — ИФМ УрО РАН Содержание Вступительная статья.

................................ Вопросы теоретической физики.......................... Изучение эволюции магнитных неоднородностей в магнетиках с одно и двумерной неоднородностями константы магнитной анизотро пии, Азаматов Ш.А., Гумеров А.М..................... Расчет параметров плоского межфазного слоя чистых кислорода и азота, Андбаева В.Н................................. Моделирование СВЧ нагрева слоя металлического порошка, Анзулевич А.П., Бычков И.В., Бучельников В.Д................... Метамагнитные фазовые переходы в трёхслойных наноплёнках, Бакули на Н.Б., Куркин М.И., Гудин С.А., Гапонцев А.В............ Авторезонанс в двумерных вихревых структурах, Борич М., Фридлэнд Л. Моделирование H-центра в LiF: расчеты из первых принципов, Ботов М.А., Макаров А.С.............................. Современные проблемы физики жидкого состояния, Васин М.Г...... Теоретическое исследование оптических свойств серии TbNi5x Cux, Гал кин В.А., Кузьмин Ю.И., Князев Ю.В., Кучин А.Г., Некрасов И.А.. Свободная энергия межфазной границы жидкость-кристалл и ее темпе ратурная зависимость, Галяутдинов Д.Р., Байдаков В.Г., Проценко С.П....................................... О возможности моделирования переходов «жидкость-жидкость» в при ближении Перкуса-Йевика, Гинчицкий Н.Н.............. Термодинамические расчёты расслоения карбонитридов в низколегиро ванных малоуглеродистых сталях при термической обработке, Горбачёв И. И................................ Влияние магнетизма на фазовые переходы в -- железе, Ефремов А.В., Потеряев А.И., Шориков А.О., Анисимов В.И., Коротин М.А.... Составные солитоны в системе нелинейных акустических волн, Журавлев А.С., Смагин В.В........................ Влияние объемного электрического заряда на коронный разряд с острий, Зубарев Н.М., Болтачев Г.Ш........................ Модулированные структуры в магнетиках, Ибаев Ж.Г., Муртазаев А.К... Изучение механизмов фасетирования наночастиц при нагреве ГЦК ме таллов. Результаты МД моделирования, Карькин И.Н., Петушина О.В....................................... К описанию атомной диффузии в неоднородных средах, Кесарев А.Г., Кондратьев В.В............................... i Определение коэффициента самодиффузии методом молекулярно-дина мического моделирования, Козлова З.Р., Байдаков В.Г., Проценко С.П....................................... Решение некоторых теоретических задач магнитного контроля, Дякин В.В., Раевский В.Я., Кудряшова О.В................... Спиновые волны и ЭПР в киральном магнетике, Лавров Р.В......... Теоретическое исследование магнитных свойств материалов на основе новых сера-азотных анион-радикалов, Лончаков А.В., Грицан Н.П. Фазовые переходы в анизотропных антиферромагнетиках, Магомедов М.А....................................... Структура и свойства АЛЭ в кристалле NaCl, Макаров А.С., Ботов М.А.. Электродинамические исследования многослойных тонкопленочных структур, Макаров П.А........................... Расчет скорости вспарывания трещины, Маркидонов А.В.......... О вязкости и механизме процесса релаксации в аморфизующихся распла вах системы Al-Ni-РЗМ после плавления, Васин М.Г., Меньшикова С.Г., Бельтюков А.Л., Ладьянов В.И................... Численное моделирование динамики доменных границ в слабом ферро магнетике, Муртазин Р.Р.......................... Электронная структура новых ВТСП систем на основе FeAs слоев, Некра сов И.А., Пчелкина З.В., Садовский М.В................. Исследование псевдощелевого режима в системе PrCeCuO:

LDA+DMFT+k расчет, Павлов Н.С., Некрасов И.А., Пчелкина З.В., Кучинский Э.З., Садовский М.В...................... Об особенностях зонной структуры углеродных нанотрубок с адсорбиро ванными атомами водорода, Пак А.В., Лебедев Н.Г.......... Теория спинового тока в киральном гелимагнетике, Проскурин И.В... Изучение стохастической динамики ионных каналов в сердечной клет ке в рамках электронно-конформационной модели, Москвин А.С., Рывкин А.М., Мархасин В.С., Соловьева О.Э.............. Температурная зависимость структуры вольфрама, полученного кручени ем под высоким давлением, Сергеев А.В., Попов В.В., Валиев Р.З., Попова Е.Н., Казыханов В.У., Столбовский А.В............ Кинетика статической аннигиляции возбужденных центров в полостях пористой наноструктуры, Сидоров А.В................. Расчет кривой намагничивания квазидвумерного магнетика S=1, Бострем И.Г., Синицын В.Е........................ Нелинейные динамические структуры в магнитных метаматериалах, Сма гин В.В., Танкеев А.П., Борич М.А., Журавлев А.С........... Моделирование магнитных свойств сплавов Ni-Mn-X (X=In, Sn, Sb) мето дом Монте-Карло, Соколовский В.В., Бучельников В.Д., Таскаев С.В.................................. Фононы в теории сверхтекучести как кванты ионно-звуковых колебаний вырожденной плазмы, Ступка А.А.................... Звук в твердом теле как низкочастотные волны в магнитоактивной вы рожденной плазме, Ступка А.А...................... ii Численное моделирование динамики одномерной доменной стенки в маг нетиках на основе вейвлетных алгоритмов, Усачев Г.А., Зверев В.В., Филиппов Б.Н................................ Компьютерное моделирование магнитных свойств нанокристаллических материалов, Устюгов В.А.......................... Модифицированный метод Метфесселя-Пакстона, Гордиенко А.Б., Фи липпов С.И.................................. Магнитная структура 3d-перовскитов при конечных температурах, Фир сов И.А., Можегоров А.А., Никифоров А.Е............... Плазменные колебания в графене, Хилько В.М., Глазов С.Ю........ Магнитная компенсация в аморфных плёнках Gd-Co со слоистой неод нородностью химического состава, Цыганов Е.В., Балымов К.Г., Васьковский В.О............................... Динамика антиферромагнитных вихрей с различными топологически ми зарядами в доменной границе ортоферрита иттрия, Четкин М.В., Курбатова Ю.Н., Шапаева Т.Б................... Компьютерное моделирование неоднородная магнитная структура нано гранулы ферромагнетика, Ширяев К.А................. Теплофизика....................................... Исследование структурных свойств капиллярно-пористых структур из ни келя, Бартули Э.Ф., Вершинин С.В.................... Исследование теплопроводности наножидкостей, паст и смол при их мо дификации наноалмазами детонационного синтеза и наноуглерод ными материалами, Кидалов С.В., Богомазов И.Е., Вуль А.Я..... Давление насыщенных паров основных компонентов сжиженного при родного газа. Аппроксимационные зависимости, Булдакова Ю.А., Хотиенкова М.Н............................... Амплитудно-частотная характеристика пьезокерамических излучателей, Бучин В.Е................................... Критические флуктуации при кавитации жидкостей, Виноградов А.В... Импульсное тепловое тестирование многокомпонентных систем, Волос ников Д.В., Шангин В.В.......................... Метод исследования гетерогенного вскипания перегретых жидкостей с помощью скоростной видеосъемки, Гурашкин А.Л.......... Переход переохлаждённая жидкость – стекло в системе «коллапсирую щих твердых сфер» в приближении связанных мод, Кирсанова К.Ю., Рыжов В.Н....................... Исследование физических свойств многокомпонентных смесей методом рассеяния света в окрестности критической точки жидкость–пар, Курьяков В.Н., Городецкий Е.Е., Дешабо В.A., Косов В.И., Юдин Д.И., Юдин И.K............................... Автоматизированная лазерная установка для определения локальных теп лофизических характеристик неоднородных материалов, Низамут динов Д.Ф................................... Блок релейной автоматики в экспериментальной установке «Кинетика», Петров С.И.................................. iii Выбор оптимальных режимных параметров теплофизических методов и конструктивных размеров измерительных устройств, Пономарев С.В....................................... Прогнозирование критических свойств нормальных алканов методом нейронных сетей, Серова А.Е....................... Метод нагрева проволочного зонда импульсом постоянной мощности, Волосников Д.В., Смотрицкий А.А.................... Магнитные явления.................................. Приготовление сплавов с магнитокалорическим эффектом, Андреевских А.В....................................... Константы одноосной магнитной анизотропии пленок феррошпинелей с различной степенью наноструктурной неоднородности, Митли на Л.А., Великанова Ю.В., Бадртдинов Г.С., Ерофеев Р.И....... Особенности проявления эффектов магнитострикции и магнетосопро тивления в кристаллах азида серебра, Байкина Л.К., Кулагина Ю.М................................ Скорость дрейфа полосовых магнитных доменов в пластинах (111) фер ритов-гранатов, Баширова Н.Е., Лысов М.С., Памятных Л.А., Кан даурова Г.С.................................. Исследование структуры и магнитных свойств гетерогенных пленок (Ni80 Fe20 )0.6 Mn0.4, Блинов И.В., Королев А.В., Криницина Т.П., Мат веев С.А., Попов В.В., Цурин В.А..................... Магнитная структура системы тройных сплавов PdMnx Fe1x (Ni80 Fe20 )0.6 Mn0.4, Волкова Н.В., Коуров Н.И........ Микроструктура и магнитосопротивление пленок Co SiO2 и Fe SiO в СPP-геометрии, Горьковенко А.Н., Ювченко А.А., Лепаловский В.Н., Васьковский В.О........................... Возможность размагничивания сложносоставных изделий в производственных условиях, Худяков Б.

А., Корх М.К., Ригмант М.Б., Ничипурук А.П., Махнев М.И., Зинченко С.А.... Определение остаточной магнитной индукции вещества ферромагнети ков в разомкнутой магнитной цепи, Костин В.Н., Лукиных О.Н.. Динамика доменной стенки в двухслойной пленке с различным знаком гиромагнитного отношения слоев, Мастин А.А., Рандошкин В.В., Сысоев Н.Н.................................. Синтез и исследование нанокристаллических нитей FeNi(P) в пористых поликарбонатных мембранах, Исхаков Р.С.,Чеканова Л.А., Дени сова Е.А., Комогорцев С.В., Букаемский А.А., Мельникова С.В., Мо мот Н.А.................................... Низкотемпературное поведение кривых намагничивания в наночастицах Fe3 C, Комогорцев С.В., Исхаков Р.С., Момот Н.А., Смирнов С.И., Балаев А.Д., Кудашов А.Г.......................... Магнитные свойства низкотемпературной и высокотемпературной фаз сплава Ni2.08 Mn0.96 Ga0.96, Мусабиров И.И., Мулюков Х.Я........ Оптимизация параметров термической обработки аморфного сплава FeBSiC, Павлова И.О., Иванов О.А., Скулкина Н.А........... Магнитокалорический эффект в ферромагнетиках и сверхпроводниках, Подгорных С.М............................... iv О природе магнетокалорического эффекта в системе RCo2, Прошкин А.В., Королев А.В., Баранов Н.В........................ Индуцированное электрическим полем движение доменных границ — но вый магнитоэлектрический эффект при комнатных температурах, Пятаков А.П., Мешков Г.А......................... Усиление эффекта магнитопропускания в плёночных гетероструктурах манганит/феррит, Телегин А.В., Сухоруков Ю.П., Горбенко О.Ю. О механизме магнитной вязкости в горных рудах, Урусова Б.И., Узденова Ф.А....................................... Тепловой отклик магнитных наночастиц в переменных магнитных по лях, Шарапова В.А., Ермаков А.Е., Уймин М.А., Мысик А.А..... Оптика, спектроскопия, резонансные явления................. О теории магнитных сверхтонких взаимодействий в CaMnO3, Агзамова П.А., Никифоров А.Е............................ Оптические свойства ИК-прозрачной нанокерамики железо-иттриевого граната, Телегин А.В., Гижевский Б.А., Сухоруков Ю.П., Бессонов В.Д....................................... Примесные центры Yb3+ во фторидах, Володин В.П., Никифоров А.Е., Чернышев В.А................................ Ориентационная зависимость рентгеновских эмиссионных спектров мо нокристаллов диселенидов титана и ванадия, Галиева Е.Г., Шква рин А.С., Скориков Н.А., Ярмошенко Ю.М., Титов А.Н....... Метод ядерного магнитного резонанса для определения магнитной струк туры на примере мультиферроика LiCu2 O2, Геращенко А.П..... Влияние температуры и электрического поля на фотоэлектрические спек тры гетеронаноструктур с квантовыми точками InAs/GaAs, Глады шев Е.Е., Горшков А.П........................... Особенности оптических свойств неоднородных сплавов, Е.В.Зенков.. Модуляционная спектроскопия тонких пленок электроактивных поли меров, Каримов И.Г., Жданов Э.Р..................... Междузонные переходы и оптические функции оксианионных солей ли тия, Корабельников Д.В.......................... Влияние изотопного замещения 16 O 18 O на спиновую динамику в ман ганите (La0.25 Pr0.75 )0.7 Ca0.3 MnO3, Литвинова З.Н., Михалёв К.Н., Яку бовский А.Ю., Кауль А.Р.......................... Применение рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии для иссле дования слоистых материалов, Меренцов А.И., Ярмошенко Ю.М. Ядерный магнитный резонанс в манганитах, Михалев К.Н......... Применение магнитно-резонансной томографии для изучения процесса золь-гель перехода, Морозов Е.В., Шабанова О.В., Фалалеев О.В., Павлов В.Ф.................................. Эпр ионов Cr3+ [Cr(NH3 )5 Cl][PdCl4 ], [Cr(NH3 )5 Cl][PtCl4 ] и [Cr(NH3 )5 Cl][PdCl4 ] H2 O — прекурсоров наноразмерных биметал лических катализаторов, Надолинный В.А., Небогатикова Н.А., Плюснин Е.П................................. Рентгеновские Si L2,3 – эмиссионные спектры низкоразмерной гетероси стемы Si/SiO2 после имплантации ионами Si+, Панин Е.А., Заце пин Д.А., Курмаев Э.З., Шамин С.Н................... v Короткоживущие радиационно-индуцированные дефекты и радиацион но-оптические свойства кристаллов боратов лития, Порывай Н.Е., Огородников И.Н., Толмачев А.В., Явецкий Р.П., Яковлев В.Ю... Рентгено- и термостимулированная люминесценция чистых и легирован ных Ce и Eu кристаллов боратов лития, Порывай Н.Е., Огородни ков И.Н.................................... Особенности исследования локального атомного строения мультислой ных наногетероструктур методом EXAFS-спектроскопии, Бабанов Ю.А., Саламатов Ю.А., Каменский И.Ю., Ряжкин А.В........ Получения нормальной и инверсной мод PDLC, Сипрова С.В., Машин А.И., Кидикимо Дж., Де Фильпо Дж., Коробков А.В.......... ЯМР измерения градиентов электрического поля в Co3 V2 O8, Смольников А.Г., Оглобличев В.В............................ Эмиссионная ЯГР спектроскопия границ зёрен ниобия после интенсив ной пластической деформации, Столбовский А.В., Попова Е.Н.. Модели парамагнитных центров Gd3+ в тетраэдрических иттриевых кла стерах фторида кадмия, Фокин А.В., Гусева В.Б., Артёмов М.Ю... Оптические свойства сплавов Гейслера Fe2 MnAl, Fe2 NiAl, Фомина К.А., Шредер Е.И................................. Валентное состояние европия в композиционных магнитных материа лах монооксид европия – железо (кобальт), Игнатьева Н.И., Шква рин А.С., Осотов В.И., Финкельштейн Л.Д............... Влияние легирования Mn на электролюминесцентные свойства кван тово-размерных гетероструктур In(Ga)As/GaAs, Шолина А.Е., До рохин М.В., Данилов Ю.А......................... Cтруктурные и физико-механические свойства конденсированных сред. Синтез лигатурных AlTi сплавов методом алюмотермии, Астафьев В.В., Бродова И.Г., Яблонских Т.И....................... Влияние режимов напыления ионно-плазменного покрытия на усталост ную прочность стальных образцов, Бочкарев М.В., Кашапов М.Р.. Повышение микротвердости и трещиностойкости монокристаллическо го кремния при нанесении сверхтвердого углеродного алмазопо добного покрытия нанометровой толщины, Дручинина О.

А., Кол паков А.Я................................... Исследование структурных фазовых переходов в кристалле (NH4 )3 Ti(O2 )F5, Жогаль А.Л., Мельникова С.В., Крылов А.С..... Влияние легирования водородом на деформационное поведение сплава Ti 6Al 4V в субмикрокристаллическом состоянии, Забудченко О.В., Грабовецкая Г.П., Созоева А.В................... Пластическая зона перед вершиной трещины в твердых тканях зубов, Зайцев Д.В., Григорьев С.С., Панфилов П.Е.............. Влияние интенсивной пластической деформации и последующих высо котемпературных отжигов на механические свойства и структу ру стали 10Г2ФТ в феррито-перлитном состоянии, Захарова Г.Г., Астафурова Е.Г................................ Металломатричный композит на основе алюминия: способ получения, свойства, Заяц С.В.............................. vi Эволюция структуры сталей 20 и 45 при волочении заготовки в процес се равноканального углового прессования, Зубкова Т.А., Ефимова Ю.Ю., Никитенко О.А........................... Исследование зоны формирования соединения орторомбического алю минида титана с титановым сплавом, полученного методом свар ки взрывом, Гринберг Б.А., Антонова О.В., Елкина О.А., Инозем цев А.В., Рыбин В.В., Семёнов В.А.................... Структурные и механические свойства керамики на основе оксида алю миния, полученной магнитно-импульсным прессованием и спека нием нанопорошков, Кайгородов А.С.................. Влияние ионно-лучевой обработки на структуру, фазовый состав и свой ства нагартованного сплава ВД1 системы AlugMn, Клепикова А.А., Овчинников В.В............................ Исследование дислокационной структуры металлов, Кругликов Н.А.... Атомная структура радиационных дефектов в ГЦК-металлах, подвергну тых различным типам облучения, Медведева Е.В., Ивченко В.А.. Эволюция структуры при равноканальной угловой свободной протяжке сталемедной проволоки, Никитенко О.А., Ефимова Ю.Ю., Зубко ва Т.А..................................... Морфология поверхности, структура и фотолюминесцентные свойства нанокристаллических пленок 3 SiC, выращиваемых на Si в ва кууме, Орлов Л.К., Вдовин В.И., Тарасова Ю.И., Смыслова Т.Н., Дмитрук И.Н., Ивин С.В.......................... Взаимосвязь структуры и физико-механических свойств полиакрилонит рильной нити, Павлухина О.О...................... Эволюция структурообразования сплава В95 в процессе динамического канально-углового прессования, Петрова А.Н., Ширинкина И.Г.. О кластерной структуре жидких металлов, Пономарёв А.Г.......... Влияние схемы нагружения образцов на мартенситные превращения в сплаве Fe Mn, Проскурина М.С..................... Структура и свойства системы Cu y Fex TiSe2, Титов А.А., Титов А.Н..... Современные углеродные материалы, Тихомирова Г.В............ Плотные оксидные нанокерамики: методы получения и особенности фи зических свойств, Гижевский Б.А..................... Динамическое канально-угловое прессование титана, Зельдович В.И., Фролова Н.Ю., Хомская И.В., Хейфец А.Э., Шорохов Е.В., Жгилев И.Н................................. Структурные и магнитные фазовые превращения в литых и быстроза каленных сплавах Tb3 (Fe1x Six )29, Попов А.Г., Иванова Г.В., Гавико В.С., Шредер Л.А., Горбунов Д.И..................... Проводимость и транспортные явления...................... Особенности транспортных свойств гексаборида празеодима, Анисимов М.А................................ Эффект Холла в NdB6, Анисимов М.А...................... Переход металл-диэлектрик в неупорядоченных двумерных электронных структурах. Возможен или нет двумерный металл?, Арапов Ю.Г.. vii Темновая вольт-амперная характеристика переходов Sb(n, p)Si, получен ных методом вакуумного осаждения из лазерной плазмы Sb, Варда нян Г.Г..................................... Транспортные свойства органико– органического интерфейса, Гадиев Р.М., Лачинов А.Н., Салихов Р.Б., Рахмеев Р.Г......... Ионная проводимость сложных оксидов на основе Bi2 O3, Ермакова Л.В., Бамбуров В.Г................................. Влияние примеси ионов хрома на диэлектрическую нелинейность кри сталлов ТГС, выращенных при отрицательных температурах, Ионова Е.В., Бабичева Н.Г......................... Исследование энергетического спектра квантово-размерных гетеронано структур InGaAs/GaAs, выращенных газофазной эпитаксией, ме тодами фотоэлектрической спектроскопии, Истомин Л.А., Горш ков А.П., Карпович И.А.......................... Гальваномагнитные свойства структур GaAs с дельта-легированными Mn слоями, Калентьева И.Л., Вихрова О.В., Данилов Ю.А., Дорохин М.В., Звонков Б.Н., Кудрин А.В...................... Рост туннельной щели с увеличением концентрации электронов в двой ной квантовой яме nInx Ga1x As/GaAs, Клепикова А.С., Карсканов И.В., Неверов В.Н., Топычканова Е.А.................. Аномальный эффект Холла в слоях InMnAs, Кудрин А.В., Вихрова О.В., Данилов Ю.А., Звонков Б.Н........................ Исследование МДП-структур на основе H f O2 /SiO2 /n Si методом БЭЭМ, Лапшина М.А., Исаков М.А., Тихов С.В., Филатов Д.О., Матвеев Ю.А., Зенкевич А.В............................. Инжекционное магнетосопротивление в многослойной металл-полимер ной структуре, Лачинов А.А., Воробьева Н.В.............. Критическая область квантового фазового перехода сверхпроводник-изо лятор, Миронов А.Ю., Батурина Т.И................... Синтез и фазовые отношения в системах с низшими оксидами Eu, Ti и Nb, Нефедова К.В., Бамбуров В.Г..................... Особенности поведения низкотемпературных и полевых зависимостей квантовых поправок к проводимости в структурах с 2D электрон ным каналом, Орлов М.Л., Ноздрин Ю.Н., Ивина Н.Л., Орлов Л.К.................................. Особенности вольт-амперных характеристик сверхпроводящих слабых связей с ангармоничной токо-фазовой зависимостью, Сергеев Д.М................................. Фотомагнитный эффект в гетеронаноструктурах с квантовыми точками и ямами In(Ga)As/GaAs, Карпович И.А., Хапугин О.Е......... Механизмы диффузии в специальных границах зерен чистого никеля для больших углов разориентации зерен, Старостенков М.Д, Харина Е.Г.................................. Влияние состава на катионную проводимость стеклообразных халькоге нидов, Хейфец О.Л., Мельникова Н.В., Бабушкин А.Н., Сохарева Н., Пинигина К............................... viii Электрические свойства халькогенидов меди CuInAsS3, CuInAsSe3, CuInSbS3 при низких температурах и высоких давлениях, Мельни кова Н.В., Шакиров Э.Ф., Хейфец О.Л., Бабушкин А.Н........ Неразрушающий контроль.............................. Анализ пространственно-временной структуры акустического поля при дифракции упругих волн на ребре трещины, Житлухина Ю.В., Пе ров Д.В., Ринкевич А.Б........................... Использование акустической эмиссии для оценки времени зарождения усталостной трещины, Кашапов М.Р., Бочкарев М.В., Проскурина М.С....................................... Установка для изучения поверхностного пробоя керамического изолято ра, Кузнецов В.Л., Скоморохов Д.С., Филатов А.Л........... Оценка напряженно-деформированного состояния стальных конструк ций с использованием магнитостатических параметров, Сташков А.Н., Костин В.Н., Лопатин В.В...................... Другие вопросы физики конденсированных сред................ Структура и критические токи многожильных композиционных сверх проводников Bi,Pb-2223/ Ag, Блинова Ю.В., Сударева С.В., Кри ницина Т.П., Кузнецова Е.И., Раков Д.Н., Сурнин Д.В........ Изменение числа локализованных состояний в матрице нанокомпозита CoFeZr-AlO, вызванное термическим наводороживанием, Гребен ников А.А., Стогней О.В., Ситников А.В................. Влияние постоянного магнитного поля на термомеханические свойства композитов на основе эпоксидного полимера и дисперсных на полнителей разной природы, Демченко В. Л., Виленский В. А... Образование нанодисперсного FeOOH при окислении сульфата желе за (II) в водном растворе, Ермолов С.В................. Модификации трансформатора Белкина-Жарковой для использования в импульсных рентгеновских аппаратах, Красников И.Ю., Пальчи ков Е.И.................................... Физико-химические процессы в кристаллах азида серебра в слабых маг нитных полях, Кулагина Ю.М., Байкина Л.К.............. Рост кристаллов сульфида цинка в расплаве хлоридов металлов, Минаков А.В....................................... Фазовый состав модификаторов для обработки чугуна, Минакова Р.К... Электронная структура и магнитные свойства плутония, Пискунов Ю.В. Универсальный динамический отклик, Пронин А.А.............. Аннигиляция позитронов в твердом теле, Ремпель А.А............ Аннигиляция позитронов в твердом теле, Семенова Ю.Н., Бабушкин А.Н................................ Изучение термоэлектрических свойств никеля, ванадия и сплавов Nix V1x при давлениях до 45 ГПа, Суханова Г.В., Старцева М.И., Суханов И.В....................................... Влияние давления на электрические свойства (GeS)1x (CuAsS2 )x ( = 0. 0.4, 0.6), Филиппов А.Л., Мельникова Н.В., Хейфец О.Л., Бабуш кин А.Н.................................... ix Фазовый состав композиционного материала, полученного на основе уг леродной и углерод-карбидокремниевой матриц, Шамшудинова Г.С.............................. Спекание алмазов при высоком давлении, Кидалов С.В., Шахов Ф.М., Вуль А.Я.................................... Влияние интеркалации хрома на физические свойства соединений Crx VSe2, Шишкин Д.А., Шерокалова Е.М., Плещев В.Г., Баранов Н.В................................. Авторский указатель................................... x Вступительная статья «... приходящие слушать наши мысли в начале и конце года и возвращающиеся назад, могут начальствовать вой ском;

состояние же тех, которые сидят в своей юрте и не слышат мысли, походит на камень, попавший в большую воду или на стрелу, пущенную в тростниковое место: они исчезают...»

Чингисхан (Темуджин), «Билик» (сборник изречений Чингисхана) В эпиграфе я привел слова человека, который ученых на сайте ИФМ. Переработан ее внешний изменил судьбы многих народов мира. Из этого из- вид, появилась онлайн регистрация заявок, по речения следует, что и 800 лет назад великие люди явился форум. В этом неоспоримая заслуга Баку понимали значимость общения для развития и со- линой Натальи и Шкварина Алексея. Обновилась вершенствования личности. эмблема школы, появились агитационные «листов Незаметно пролетел год. По традиции расска- ки», в чем «повинна» Полина Агзамова. Очень жу о том, какие изменения произошли за это вре- рад тому, что, не смотря на смену места рабо мя, и какие еще нам предстоят. Второй год в на- ты, в программном комитете остался Алексей Га звании семинара фигурирует слово школа. Это на- понцев. Еще один эксперимент. За месяц до нача кладывает на нас дополнительные обязательства. ла СПФКС-9 мы съездили на б.о. «Солнечный ка Необходимо, чтобы лекции были еще и образо- мень» и проверили комнаты в арендуемом нами вательными, чтобы доклады участников были ин- для школы-семинара корпусе. Администрация ба тересными и понятными. Оргкомитет постарался зы обещала устранить все замеченные нами недо сделать все возможное для этого, всё остальное за- статки.

висит уже от вас. В ряды организаторов СПФКС Хотелось бы еще раз сказать большое спаси 9 влился Челябинский государственный универси бо всем членам оргкомитета за уже проделанную тет и институт теплофизики УрО РАН. Как резуль и еще предстоящую работу! Как и в прошлом го тат этого, на школе будут два «десанта» от этих ду, школа - семинар начинается с середины ноября, организаций. Надеюсь, в следующем году удаст будем надеяться, что, не смотря на теплую и сухую ся добавить к названию СПФКС еще одно слово осень, (до открытия СПФКС-9 осталось 2 недели) - Всероссийская. Вообще количество участников к вашему приезду зима вступит в свои права и пора школы-семинара в этом году возросло по сравне дует нас снегом. Цели, поставленные перед моло нию с предыдущим годом на 50% (более 220 чело дежной школой - семинаром:

век из 34 городов прислали свои заявки). Такую за 1) обучение, поднятие профессионального уровня, дачу мы перед собой на этот год ставили, но это расширение научного кругозора;

и перед нами поставило дополнительные пробле 2) создание определенного психологического кли мы. Чтобы увеличить количество устных докладов, мата, помогающего молодым участникам лучше пришлось уменьшить на 5 минут время доклада, но раскрыть сутки не резиновые и стендовая сессия также су свою личность и талант, почувствовать свою соци щественно разрослась. Другую проблему я бы хо альную значимость;

тел охарактеризовать словами - Уинстона Черчил 3) объединение молодежи, создание круга обще ля: «Социалисты считают пороком получение при ния, установления научных связей;

были, а я получение убытков». Основные участ 4) приобретение опыта, как научного общения, так ники школы-семинара - молодые люди, т.е. самая и организации и проведения конференций;

финансово не защищенная часть научного сооб 5) создание условий, помогающих молодежи войти щества. Одной из своих задач оргкомитет видит в научное сообщество, найти в нем свое место.

в создании для них наиболее благоприятных фи нансовых условий. Не смотря на существенно воз- Уверен, что будут интересные лекции и докла росшую численность участников, оргкомитет су- ды, будет и их бурное обсуждение. Уверен, что мел поддержать всех, кто к нам приедет. Ну а чтобы скучать не придется. Кроме напряженной науч как-то свести дебет с кредитом, мы решили прове- ной программы, будет не менее напряженная об сти «экспериментальный» банкет. Надеюсь, задум- щественная жизнь. Запланированы веселые стар ка будет успешной. ты, соревнования по волейболу и футболу, диспу Вы, наверное, обратили внимание на суще- ты, различные конкурсы, песни под гитару, тради ственное изменение странички Совета молодых ционный костер и многое другое.

Председатель семинара, председатель СМУ ИФМ УрО РАН, к.ф.-м.н. С.А. Гудин ВОПРОСЫ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ИЗУЧЕНИЕ ЭВОЛЮЦИИ МАГНИТНЫХ НЕОДНОРОДНОСТЕЙ В МАГНЕТИКАХ С ОДНО И ДВУМЕРНОЙ НЕОДНОРОДНОСТЯМИ КОНСТАНТЫ МАГНИТНОЙ АНИЗОТРОПИИ Азаматов Ш.А., Гумеров А.М.

Башкирский государственный университет 450074, Уфа, ул. Фрунзе E-mail: AzamatovSA@mail.ru Известно, что в реальных магнетиках к появлению локальных изменений магнит ных параметров приводят различного типа структурные и химические неоднородно сти, а так же локальное воздействие. Т.к. точный расчет обычно провести сложно, приходиться моделировать функции, описывающие параметры неоднородного мате риала [1]. В динамическом случае задача описания динамики магнитной неоднородно сти при определенных условиях сводится к изучению модифицированного уравнения синус-Гордона с переменными коэффициентами [2]. Есть и экспериментальные рабо ты [3], показывающие возможность того, что наличие дефектов в таких слабых фер ромагнетиках как редкоземельные ортоферриты, может приводить к неоднородности константы магнитной анизотропии (НКМА). Поэтому представляет интерес теорети ческое исследование динамики ДГ в магнетиках с одно и двумерной модуляцией маг нитных параметров (например, константы магнитной анизотропии, обменной кон станты и намагниченности насыщения) с точки зрения возбуждения и излучения нели нейных волн, особенно для больших неоднородностей параметров материала. В дина мике, когда действует неоднородное по времени и пространству возмущение в области таких неоднородностей (или дефектов), при определенных условиях, могут возбуж даться сильно нелинейные волны магнитной природы, которые слабо изучены. В рабо те рассматривался бесконечный кристалл слабого ферромагнетика. Вектор антифер ромагнетизма в общем случае можно записать в виде l = l(cos,sinsin,sincos). При отсутствии выхода намагниченности из плоскости разворота статической ДГ = 0.

Уравнение Ландау-Лифшица, описывающее динамику магнитной неоднородности кон станты магнитной анизотропии, можно представить в виде:

2 2 K x, y + 2 sin2 = hsin + (1) x у Где – функция от координат x и у и времени t, K = K x, y – некоторая функция, ха рактеризующая неоднородность магнитной анизотропии, h – параметр характеризую щий величину внешней силы, – параметр характеризующий диссипацию в системе.

В качестве начальных условий использовалось статическое решение уравнения (1) в виде 0 = 2arctg ex.

C помощью численных методов была рассмотрена нелинейная динамика ДГ в маг нетиках с одномерной (1D) и двумерной (2D) областями НКМА. Для 1D случая рас смотрено прохождение ДГ через 2 области НКМА. Для 2D случая неоднородности маг нитных параметров рассмотрен процесс зарождения и эволюция уединенной изгиб ной волны на ДГ пересекающей область неоднородности параметров. Показано, что величина амплитуды изгибной волны зависит не только от параметров области неод нородности константы магнитной анизотропии, но и от внешнего магнитного поля.

Исследовано также возбуждение и эволюция, в области дефекта, магнитной неодно родности типа слабоизлучающего пульсона. Рассмотрено прохождение ДГ через 2 об ласти НКМА.

1. Филиппов Б.Н., Танкеев А.П., Лебедев Ю.Г., Раевский Е.И., ФММ, 49, 3, 518 (1987).

2. Екомасов Е. Г., Азаматов Ш. А., Муртазин Р. Р., ФММ, 105, 4, 341 (2008).

3. Четкин М.В., Кузьменко А.П., Каминский А.В., Филатов В.Н., ФТТ, 40, 9, 1656 (1998).

РАСЧЕТ ПАРАМЕТРОВ ПЛОСКОГО МЕЖФАЗНОГО СЛОЯ ЧИСТЫХ КИСЛОРОДА И АЗОТА Андбаева В.Н.

Институт теплофизики УрО РАН, 620016, Екатеринбург, ул.Амундсена, E-mail: andbaeva@mail.ru Для расчета параметров плоского межфазного слоя однокомпонентных систем тре буется уравнение состояния. Уравнение состояния, как чистых веществ, так и раство ров может быть записано различными способами. Нас будет интересовать следующая форма записи уравнения состояния: представление давления в виде полинома по сте пеням плотности и обратной температуры, развитые в 70-80-х годах прошлого века в работах В.В. Сычева, А.А. Вассермана и др [1,2]. Термическое уравнение состояния имеет вид n m p =1+ bi j i j. (1) RT i=1 j= Здесь p – давление, – удельный объем, R – универсальная газовая постоянная, T – температура, bi j – коэффициенты уравнения состояния, индивидуальные для каждого вещества, = /c – приведенная плотность, = T/Tc – приведенная температура.

Индекс c относится к критической точке. Уравнение состояния дает возможность рас считать линию насыщения по правилу Максвелла.

Данные о поверхностном натяжении на плоской межфазной границе кислорода и азота [3] позволили определить коэффициенты влияния чистых веществ k, профи ли плотности z, поверхность натяжения zs, эквимолекулярную поверхность ze. Найде на эффективная толщина межфазного слоя как функция температуры. Коэффициенты влияния чистого кислорода и азота в координатах приведенной температуры совпада ют, что дает возможность, используя правило комбинаторики, рассчитать коэффици енты влияния двухкомпонентного раствора кислород–азот ki j = (ki j · ki j )1/2 и впослед ствии определить параметры плоского межфазного двухкомпонентного раствора.

Работа выполнена при финансовой поддержке Гранта Президента России «Веду щие научные школы» НШ-2999.2008.8 и Фонда содействия отечественной науке.

1. Сычев В.В., Вассерман А.А., Козлов А.Д. и др., Термодинамические свойства кислорода, Изд-во стан дартов (1977).

2. Сычев В.В., Вассерман А.А., Козлов А.Д. и др., Термодинамические свойства азота, Изд-во стандар тов (1977).

3. Байдаков В.Г., Межфазная граница простых классических и квантовых жидкостей, Екатеринбург:

УИФ «Наука», 1994.

МОДЕЛИРОВАНИЕ СВЧ НАГРЕВА СЛОЯ МЕТАЛЛИЧЕСКОГО ПОРОШКА Анзулевич А.П.1, Бычков И.В.2, Бучельников В.Д. Челябинский государственный университет, 454021, Челябинск, ул. Бр.Кашириных, E-mail: 1) anzul@list.ru, 2) bychkov@csu.ru, 3) buche@csu.ru Хорошо известно, что по причине так называемого скин-эффекта массивные, сплош ные металлические образцы отражают волны сверх высокой частоты (СВЧ) и практи чески не нагреваются. Из-за ограниченного проникновения СВЧ излучения они могут подвергаться только поверхностному нагреву, тогда как порошковые металлические образцы могут поглощать такое излучение и эффективно нагреваться. В 1999 году СВЧ нагрев был успешно применён для порошковых металлов, и полностью спечённые об разцы были получены в многомодовом резонаторе. Позже, в одномодовом резонато ре, был выполнен СВЧ нагрев отдельно электрическим (E-) и магнитным (I-) полем.

СВЧ спекание различных металлических порошков, сплавов сталей и цветных метал лов позволит получать готовые спечённые образцы за десятки минут при температуре спекания от 1370 K до 1570 K. Кроме того, с помощью такой технологии производства можно будет получать наноматериалы и некоторые композитные материалы.

Рассмотрим следующую модель слоя металлического порошка (Рис. 1).

область 2 отражатель область область = 1, µ = = eff, µ = µeff = 1, µ = E, H z h L 0 h+d Рис. 1. Схема теоретической модели. Области 1 и 3 представляют собой газ или вакуум, область 2 – это слой из порошка металла, а отражатель – это идеальная полубесконечная проводящая среда.

Электромагнитная волна падает на эти области слева.

Схема теоретической модели разделяется на три пространственные области. Пер вая область находится слева от слоя металлического порошка. Вторая область – это сам слой. И третья область располагается между правой границей слоя порошково го металла и полностью отражающей полубесконечной средой. Для расчёта электро магнитных полей во всех трёх областях удобно использовать метод матриц переноса [1]. В нашем случае под слоем металлического порошка будем понимать ансамбль ча стиц порошка металла, покрытых диэлектрическими оболочками и случайным обра зом распределённых в воздухе (вакууме). Для расчёта эффективных диэлектрической и магнитной проницаемостей такой структуры используется теория эффективной сре ды (ТЭС) [2].

Для получения кривых нагрева слоя металлического порошка необходимо решить уравнение теплопроводности с учётом источника тепла в виде электромагнитного по ля, проникшего в слой порошка металла:

Qeh = Qe + Qh = (e |e|2 + µ |h|2 ) (1) эта плотность тепла состоит из электрической Qe и магнитной Qh частей теплоты.

1. Борн М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., М.: Наука (1973) 2. Bruggeman D.A.G., Ann. Phys. (Leipzig), V.416, P.636 (1935) МЕТАМАГНИТНЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ В ТРЕХСЛОЙНЫХ НАНОПЛЕНКАХ Бакулина Н.Б., Куркин М.И., Гудин С.А., Гапонцев А.В.

Институт физики металлов УрО РАН, 620219 Екатеринбург, ул. С. Ковалевской, E-mail: bakulina@imp.uran.ru Интерес к изучению магнитных металлических мультислоёв с чередующимися фер ромагнитными и неферромагнитными слоями типа Fe/Cr связан с обнаружением в них эффекта гигантского магнитосопротивления (ГМС) [1] — [2]. По существующем представлениям [3] — [4], для формирования ГМС необходимо выполнение двух усло вий: 1) толщины неферромагнитных прослоек, разделяющих ферромагнитные слои, должны быть меньше длинны свободного пробега носителей тока;

2) обменное взаимо действие со спинами электронов неферромагнитных прослоек должно обеспечивать антиферромагнитную (или неколлинеарную) взаимную ориентацию спинов ближай ших ферромагнитных слоев. В достаточно сильном магнитном поле такая антиферро магнитная (неколлинеарная) спиновая структура становиться ферромагнитной, что и обеспечивает падение электросопротивления, которое получило название ГМС. О тес ной связи ГМС с магнитной структурой мультислойных плёнок свидетельствует так же сходство кривых магнитосопротивления (H) и намагничивания M(H), отмечавшееся многими авторами [3] — [4]. Обнаружение этой связи стало поводом для более тща тельного изучения магнитных мультислоёв с эффектом ГМС.

В докладе обсуждаются возможность существования скачков на кривых намагни чивания трёхслойных плёнок, состоящих их двух ферромагнетных слоёв, разделён ных прослойкой антиферромагнетика с магнитным упорядочением в виде линейно по ляризованной волны спиновой плотности. Теоретический анализ этой возможности проведён для трёхслойной плёнки с обычным качеством границ раздела ферромагне тик/ антиферромагнетик, которое не обеспечивает существования короткого перио да осцилляций магнитной структуры плёнок [5]. Получено выражение для интервала толщин прослоек, в котором можно ожидать появления скачков на кривых намагни чивания:

t0 t. (1) Толщина приведена в единицах длинны волны спиновой плотности в прослойке. Оце нены величины этих скачков и показано, что они могут превышать половину намагни ченности насыщения.

Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (проект РФФИ 08-02-00904) и Президиума РАН, фонда некоммерческих программ "Династия".

1. M. N. Baibich, J. M. Broto, A. Fert, F. Nguyen Van Dau, F. Petroff, P. Eitenne, G. Creuzet, A. Friederich, and J. Chazelas. Phys. Rev. Lett. 61, 2472-2475 (1988) ·· 2. G. Binasch, P. Grunberg, F. Saurenbach, and W. Zinn. Phys. Rev. B 31, 4828 (1989) 3. H. Zabel. J. Phys. Condens. Matter. 11, 9303-9346 (1999) 4. D. T. Pierce, J. Unquries, R. J. Cellota, M. D. Stiles. J. Magn.Magn.Matter. 200, 290-321 (1999) 5. С.А.Гудин, А.В.Гапонцев, Н.Б. Бакулина, М.И. Куркин, В.В. Устинов. ФММ (в печати) АВТОРЕЗОНАНС В ДВУМЕРНЫХ ВИХРЕВЫХ СТРУКТУРАХ Борич М.1, Фридлэнд Л. Институт физики металлов УрО РАН, 620041, Россия Hebrew University of Jerusalem, 91904, Israel E-mail: borich@imp.uran.ru Теоретически исследован процесс формирования и контроля двумерных вихревых дырок (областей внутри вихря с нулевой завихренностью) с симметрией порядка m в идеальной жидкости. Показано, что такие структуры формируются из простого одно родного (завихренность не меняется по направлению и величине) аксиально симмет ричного вихря в результате авторезонанса (т.е. постоянного динамического захвата фазы) с малоамплитудным переменным внешним течением с медленно меняющейся частотой. Численными методами показана устойчивость таких управляемых состоя ний с захваченной фазой.

На основе метода контурной динамики развита аналитическая теория, описываю щая все стадии эволюции вихревой системы: аксиально симметричный вихрь транс формируется в более сложную односвязную структуру симметрии (кельвиновские мо ды), затем границы вихря вступают в резонанс с внешним течением, что в итоге при водит к формированию вихревых дырок, двигающихся в направлении центра вихря.

В предложенной теории использующей адиабатические инварианты (площадь вихре вой структуры), задача сводится к решению достаточно простой системы обыкновен ных дифференциальных и алгебраических уравнений. Результаты теории находятся в хорошем согласии с численными экспериментами.

Выявлены два нетривиальных условия успешного формирования и адиабатическо го контроля вихревой структуры с m симметричными дырками. Первое из них связано с сохранением адиабатического инварианта - площади вихря, а второе - накладывает ограничение на отношение скорости изменения частоты к амплитуде внешней накач ки. Выполнение этих условий гарантирует практически идеальный захват фазы в рас сматриваемой системе и, как следствие, приводит к надежному управлению формой вихревой структуры. При этом, естественно, достигается хорошее соответствие меж ду численным экспериментом и построенной аналитической теорией.

С помощью численного моделирования показано, что более сложные вихревые струк туры с локальными минимумами в распределении завихренности могут быть сформи рованы и из вихрей с изначально более сложной структурой - аксиально симметрич ных с неоднородной (спадающей) завихренностью.

В настоящей работе преимущественно исследовалась динамика несжимаемой жид кости. Тем не менее рассмотренный круг задач легко обобщается и на другие нели нейные системы, в частности, на электроны в заряженной плазме, и, при определен ных приближениях, на спины в магнитных пленках. Предложенный способ создания нетривиальных вихревых структур может быть использован при планировании соот ветствующих экспериментов.

1. M.A.Borich, L. Friedland, Phys. Fluids, 20, 086602 (2008).

МОДЕЛИРОВАНИЕ H-ЦЕНТРА В LiF: РАСЧЕТЫ ИЗ ПЕРВЫХ ПРИНЦИПОВ Ботов М.А., Макаров А.С.

Уральский Государственный Технический Университет – УПИ, 620002, г. Екатеринбург, ул.Мира, E-mail: bm-031@yandex.ru Н-центр является фундаментальным собственным дефектом и создается в паре с F-центром при облучении ЩГК. Н-центр в кристалле LiF представляет собой междо узельный атом фтора, образовавший химическую связь с одним из ближайших анио нов в форме квазимолекулы F с центром масс в анионном узле.

В данном исследовании выполнен расчет парамагнитных и структурных парамет ров Н-центра. Расчеты проводились в рамках ab initio метода линейных комбинаций атомных орбиталей (ЛКАО), основанного на приближении Хартри-Фока (HF) и реа лизованного в комплексе программ CRYSTAL06 [1]. Использовались два метода: соб ственно HF-расчет и гибридный метод B3LYP c 40-процентным HF-обменом.


Значение полученной равновесной постоянной решетки LiF a0 по HF составило 4,018, в B3LYP40 – 4.004 (экспериментальное значение 4,01 ). Рассчитанная ши A A A рина запрещенной зоны: HF - 21.6 eV, B3LYP40 - 14.2 eV (экспериментальное значение - 14.2 еV).

Для расчета дефекта в периодической модели использовалась суперячейка с 54 иона ми. В результате полной релаксации была определена равновесная геометрическая конфигурация Н-центра: ориентация вдоль направления [111], расстояние между ато мами дефекта по HF –1,72 ;

по B3LYP40 – 1,75 ;

из эксперимента – 1,91.

A A A Парамагнитные свойства Н-центра в LiF обусловлены наличием неспаренного элек трона, сверхтонкое взаимодействие спина которого со спинами соседних ядер может быть изучено экспериментально методом ДЭЯР. Рассчитанные значения постоянной сверхтонкого взаимодействия для атомов ближайшего окружения дефекта представ лены в Таблице в MHz. Атомы обозначены в соответствии с Рисунком 1.

Рис. 1. Н-центр с атомами окружения.

Метод BF DF A(Li) E(Li) C(Li) HF 17.4 -4.99 -3.29 -0.01 -0. B3LYP40 29.1 -3.91 -2.69 -0.01 -0. Эксп. 27.7 -2.44 -1.89 -0.01 -0. Полученные результаты расчетов свойств H-центра, а также параметров кристалла LiF (E g, a0 ) согласуются с экспериментальными данными. Наиболее близкие к экспери менту результаты дает B3LYP40.

1. Dovesi R., Saunders V.R., Roetti C., Orlando R., Zicovich-Wilson C.M., Pascale F., Civalleri B., Doll K., Harrison N.M., Bush I.J., D’Arco Ph., Llunell M. CRYSTAL06 User’s Manual, University of Torino. (2006) СОВРЕМЕННЫЕ ПРОБЛЕМЫ ФИЗИКИ ЖИДКОГО СОСТОЯНИЯ Васин М.Г.

Физико-технический институт УрО РАН, 426064, Ижевск, ул.Кирова, E-mail: vasin@udm.net В последние десятилетия в результате значительных успехов, достигнутых в экс периментальных и компьютерных исследованиях, а так же благодаря постепенному развитию теоретических методов, достигнут значительный прогресс в понимании фи зики жидкого состояния вещества. К настоящему времени стало ясно, что жидкое со стояние является более сложной и интересной формой существования вещества, чем казалось в начале прошлого века. Можно утверждать, что вещество может находить ся в различных жидких состояниях: при высоких температурах жидкость представля ет собой полностью неупорядоченную изотропную систему, которое обычно называ ют квазигазовой жидкостью, хорошей жидкостью и т.п.;

при понижении температуры или увеличении давления происходит первичное упорядочение системы, проявляю щееся в появлении высокочастотного модуля сдвига, такое состояние вещества назы вают Френкелевской жидкостью, плохой жидкостью, вязкой жидкостью и т.п. Общими свойствами этих состояний является высокая текучесть и отсутствие дальнего транс ляционного порядка. Однако другие свойства, такие как ближний порядок, вязкость, электропроводность, модуль сдвига и т.д. могут существенно отличаться.

В последние годы было обнаружено, что большинство вязких жидкостей обладает рядом общих свойств. К таким свойствам можно отнести:

-релаксацию, -релаксацию, переходы жидкость-жидкость и жидкость-стекло. Полученные к настоящему времени экспериментальные данные и теоретические наработки позволяют утверждать, что они являются универсальными свойствами жидкости и взаимосвязаны.

В представленном докладе проводится обзор универсальных свойств, характерных для большинства вязких жидкостей. Обсуждаются различные варианты их теоретиче ского описания. В качестве одного из примеров, рассматривается оригинальный под ход, основанный на теории дефектных состояний ориентационного порядка.

ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ СВОЙСТВ СЕРИИ TbNi5x Cux Галкин В.А.1, Кузьмин Ю.И.2, Князев Ю.В.2, Кучин А.Г.2, Некрасов И.А. 1) Уральский государственный университет, 620083, Екатеринбург, ул. Куйбышева, 48а 2) Институт физики металлов УрО РАН, 620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, 3) Институт электрофизики УрО РАН, 620016, Екатеринбург, ул. Амундсена, E-mail: GalkinVA@gmail.com В данной работе в рамках теории функционала плотности выполнен магнитный расчет электронной структуры изоструктурной серии сплавов TbNi5x Cux. Расчеты бы ли проведены в рамках методов LMTO [1] и APW [2]. Для учета беспорядка, возникаю щего при введении в сплав меди, были проведены LMTO-расчеты электронной струк туры для всех возможных положений атомов меди при данном x и затем усреднены по ним.

На основе результатов данных расчетов изучено влияние замещения атомов Ni ато мами Cu на оптическую проводимость. Оптическая проводимость для x=0 рассчитана с полным учетом оптических матричных элементов [2], а также по упрощенному мето ду сверток плотностей состояний [3], полученных в методе LMTO [1]. Из сравнения, приведенного на Рис.1 (слева), видно, что обе теоретические кривые имеют схожую структуру и хорошо согласуются с экспериментом [4]. Для дальнейших расчетов опти ческой проводимости использован метод сверток [3].

Рис. 1. Слева: сравнение оптических проводимостей, рассчитанных с учетом матричных элемен тов [2], упрощенным методом [3] с экспериментом [4] для x=0;

Справа: сравнение оптических проводимостей, рассчитанных методом [3] с экспериментом [4] для x=0,1,2.

Справа на Рис.1 представлены теоретические и экспериментальные кривые опти ческой проводимости для x=0,1,2. И в теории и в эксперименте наблюдается подавле ние интенсивности около 1.5 эВ с одновременным ростом пика поглощения в районе 4 эВ с увеличением x, что соответствует в результатах расчетов увеличению числа со стояний меди.

1. Andersen O.K., Jepsen O., Phys. Rev. Lett. 53, 2571 (1984);

LMTO - linearized muffin-tin orbitals.

2. Blaha P., Schwarz K., Madsen G.K.H., Kvasnicka D., and Luitz J., An augmented planewave+local orbitals (APW) program WIEN2K;

http://www.wien2k.at.

3. Berglund C.N., Spicer W.E., Phys. Rev. 136, A1044 (1964).

4. Князев Ю.В., Кузьмин Ю.И., Лукоянов А.В., Некрасов И.А., Оптика и спектроскопия 2008, 104, с.

360-365.

СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ МЕЖФАЗНОЙ ГРАНИЦЫ ЖИДКОСТЬ-КРИСТАЛЛ И ЕЕ ТЕМПЕРАТУРНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ Галяутдинов Д.Р., Байдаков В.Г., Проценко С.П.

Институт теплофизики УрО РАН, Екатеринбург, Россия, 620016, Амундсена, E-mail: gdr@itp.uran.ru Методом молекулярной динамики рассчитаны параметры фазового равновесия и избыточная свободная энергия межфазной границы жидкость-кристалл в системах из 23040, 22320, 21336 взаимодействующих частиц.

Парные межчастичные взаимодействия описывались обрезанным при r = rc по тенциалом Леннарда-Джонса с параметрами, аргона. Радиус обрезания потенциа ла rc = 2.5. Базовая ячейка выбиралась в форме параллелепипеда со сторонами Lx L y Lz = 50 5 70. Кристаллическая фаза задавалась в виде слоя толщиной 25, расположенного в центре ячейки по координате z. Кристаллическая пленка окружа лась с двух сторон жидкой фазой. Для задания равновесной двухфазной конфигурации частиц каждая из фаз, при заданной температуре и соответствующих плотностях фазо вого равновесия, уравновешивалась отдельно, а затем из них формировалась двухфаз ная конфигурация. На границы ячейки налагались периодические граничные условия.

Расчеты проводились в N, V, E ансамбле для трех ориентаций гранецентрированного кубического кристалла относительно жидкой фазы: (100), (110), (111).

Основными рассчитываемыми параметрами были температура T, давление p, внут ренняя энергия U, параметр порядка, положение разделяющей поверхности жидкость кристалл в ячейке h(z).

Определена тройная точка в исследуемой модели: Tt = kB T/ = 0.697, = t,l 3 = t,l 0.853, = t,cr 3 = 0.965. Рассчитаны параметры фазового равновесия жидкость - кри t,cr сталл в области стабильных (до T = 8.804) и метастабильных (до T = 0.54) состояний двухфазной системы. В последнем случае достигнуто максимальное значение отрица тельного давления на линии плавления: p = 1.69. Кривая плавления хорошо аппрок симируется уравнением Симона:

p = p [(T /T0 )c 1] m Через флуктуации положения межфазной границы жидкость-кристалл h(k), где k - вол новой вектор, определено межфазное напряжение y. Значения h(k)] и y связаны соот ношением kB T h(k)2 = Sxy yk Здесь Sxy - площадь межфазной границы жидкость-кристалл в ячейке.

Величина y рассчитана для трех ориентаций кристалла относительно жидкой фа зы. По данным о межфазном напряжении y определена избыточная свободная энергия межфазной границы жидкость-кристалл y (поверхностное натяжение). Показано, что величина y монотонно возрастает с ростом температуры и проявляет слабую анизо тропию. В конечной критической точке кривой плавления поверхностное натяжение конечно и отлично от нуля.

О ВОЗМОЖНОСТИ МОДЕЛИРОВАНИЯ ПЕРЕХОДОВ «ЖИДКОСТЬ–ЖИДКОСТЬ»

В ПРИБЛИЖЕНИИ ПЕРКУСА-ЙЕВИКА Гинчицкий Н.Н.

ГОУ ВПО Челябинский Государственный Педагогический Университет, 454080 Челябинск, пр.

Ленина, E-mail: ginchickiinn@rambler.ru В физике конденсированного состояния актуальна задача изучения фазовых пере ходов «жидкость-жидкость» в различных веществах, таких как жидкие металлы, элек тролиты, коллоидные системы и т.д. Указанные фазовые переходы как правило моде лируются на основе двухступенчатого потенциала парного взаимодействия частиц, ко торый содержит как область отталкивания (потенциальный барьер) так и область при тяжения (потенциальная яма). Расчеты в основном ведутся численными методами [1].

Мы предлагаем другой подход для изучения фазовых переходов «жидкость-жидкость», основанный на решении уравнения Перкуса-Йевика для трехмерных систем (1) (r) = 1 (r) f (r) dr + (r ) f (r )(r r )e(r r ) dr, (1) где e(x) eV(x), f (x) = e(x) 1, — плотность частиц, V(x) — потенциал парного вза имодействия, = (kT)1. В работах [2-5] авторы, обобщая метод Вертхейма [6], полу чили решения уравнения Перкуса-Йевика в замкнутой аналитической форме для одно и N-ступенчатых потенциалов и вывели соответствующие уравнения состояния. Для случая двухступенчатого потенциала уравнение состояния имеет вид (2) 16T P= 1 + 4 +( + a )2 h(1 + a ) + + a )2 h(1 + a ), 1 h(1) 1 )(1 4 (1 (2) R где = 6, h(x) = x(x), 1 = eV0, 3 = eV1, 4 = 1 3.


Исходя из уравнения состояния (2), можно изучать фазовые переходы на основе гипо тезы Мартынова об исчезновении решения уравнения Орнштейна-Цернике в области перехода (уравнение Перкуса-Йевика — одно из приближений уравнения Орнштейна Цернике) [7].

1. Franzese G., Malescio G., Skibinsky A., etc., Phys. Rev. E 66, 051206, (2002) 2. Клебанов И.И., Грицай П.И., Гинчицкий Н.Н., Вестник ЮУрГУ, Серия «Математика, физика, хи мия», 7 (2006) 3. Клебанов И.И., Гинчицкий Н.Н., Материалы IV Международного семинара «Физико-математическое моделирование систем», Воронеж, (2007) 4. Гинчицкий Н.Н., Клебанов И.И., Вестник ЮУрГУ, Серия «Математика, физика, химия», 7, (2008) 5. Klebanov I., Ginchitskii N., Gritsay P., Modern Physics Letters B (being published) 6. Wertheim M.S., J of Math. Phys., 5, 643, (1964) 7. Мартынов Г.А., УФН, 169, 6 (1999) ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ РАСЧЕТЫ РАССЛОЕНИЯ КАРБОНИТРИДОВ В НИЗКОЛЕГИРОВАННЫХ МАЛОУГЛЕРОДИСТЫХ СТАЛЯХ ПРИ ТЕРМИЧЕСКОЙ ОБРАБОТКЕ Горбачёв И. И.

Институт физики металлов УрО РАН, 620041, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, E-mail: gorbachev@imp.uran.ru С помощью методов компьютерной термодинамики был выполнен ряд расчётов, в которых исследовалась растворимость комплексных карбонитридов в системе FeTi Nb V C N. Для этого была проведена модернизация созданного ранее алгоритма [1] и программы IMP Equilibrium, основанной на нём, в результате чего появилась воз можность проводить расчёты фазовых равновесий в системах, включающих вплоть до семи компонентов. Модернизация также включала разработку нового метода выбора стартовых точек (особенно эффективного для случая расслоения одной из фаз), кото рый основан на постепенном увеличении количества фаз при поиске минимума до тех пор, пока твёрдый раствор остаётся пересыщенным по отношению к какой-либо фазе.

Для проведения расчётов был выполнен критический анализ имеющейся инфор мации по системе Fe Ti Nb V C N, на основе которого было подобрано взаи мосогласованное термодинамическое описание данной системы и входящих в неё под систем. Расчёты были выполнены для диапазона составов, соответствующих малоугле родистым низколегированным сталям в диапазоне температур, при которых обычно проводится аустенитизация.

Проведённое исследование показало, что в исследованном интервале составов и температур в системе имеется тенденция к расслоению (пример на рис.), т.е., образо ванию двух карбонитридных фаз.

1,0 1, 0, 0, Ti/Ti+Nb+V C/C+N 0, 0, 0, 0, 0, 0, 0, 0, 0,1 0,1 0,0 0,0.%.% 0,0 0,0 6 0,1 0,1 Ti, 0,0 T i, 0,0 0,0 0,0 0,0 0,0 6 0,0 0,0.% 0,0 0,0.% 0,0 0,0 2 0,0 0,0, 0,0 b, 0,0 Nb N Состав одной из них близок к нитриду, в который связываются Ti и V. И чем меньше остаётся азота в твёрдом растворе, тем больше смещается соотношение C/(C + N) вто рой фазы сторону карбида. Из карбонитридообразующих элементов в состав послед ней входит, в основном, Nb.

Работа выполнена при поддержке Молодёжного проекта УрО РАН и фондов ОАО «ММК», НТЦ «Аусфер» и ФНиО «Интелс» (Проект 46-07-01) 1. Попов В.В., Горбачев И.И. Физика металлов и металловедение, 98, 11 (2004) ВЛИЯНИЕ МАГНЕТИЗМА НА ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ В ЖЕЛЕЗЕ Ефремов А.В., Потеряев А.И., Шориков А.О., Анисимов В.И., Коротин М.А.

Институт физики металлов УрО РАН, 620041, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, E-mail: avefremov.gm@gmail.com Железо – самый распространенный металл в производстве, основной компонент сталей и чугунов. Известно, что ядро Земли состоит из железа на 80%. В этой связи экспериментальные и теоретические исследования магнитных свойств железа прово дятся очень давно. Тем не менее, фазовыепереходы в железе до конца не объясне ны.

В работе [1] обнаружено, что при повышении температуры происходит изменение структуры железа из ОЦК в ГЦК (910o С – фазовый переход) и, при дальнейшем по вышении температуры, в ОЦК (1390o С – фазовый переход). В работах [2,3] пред ставлены исследования зависимость парамагнитной восприимчивости железа от тем пературы, которая может быть описана законом Кюри-Вейсса. Анализ поведения па рамагнитной восприимчивости железа показал, что и фазы железа имеют Tc 0, а I фаза железа Tc 0.

II В работе [4] представлены результаты расчета одноэлектронного спектра и магнит ного момента для железа в рамках метода LDA+DMFT, где была получена температур ная зависимость магнитной восприимчивости железа для температур, близких крити ческим.

Используемый метод LDA+DMFT – комбинация теории динамического среднего поля (DMFT) [5] и приближения локальной плотности (LDA), наиболее мощный ме тод для изучения магнитных и электронных свойств сильно коррелированных мате риалов из первых принципов. DMFT основана на решении однопримесной кванто вой задачи, дополненной условием самосогласования. В этой теории, энергетическая (динамическая) зависимость локальных электронных корреляций учитывается полно стью. Таким образом DMFT является точным методом в пределе бесконечного коорди национного числа, но нами используются как приближение для нахождения собтвен ноэнергетической части в кристалле с конечным числом ближайших соседей.

В настоящей работе рассмотрены магнитные свойства всех фаз железа (, и ) при атмосферном давлении. В рамках теории функционала плотности и приближения локальной плотности (LDA) воспроизведено экспериментально наблюдаемое ферро магнитное упорядочение магнитного момента ионов железа.

В работе представлены результаты расчета одноэлектронных спектров и зонной структуры, и фаз железа в рамках метода LDA+DMFT. Для решения примесной за дачи DMFT использовался метод квантового Монте-Карло (QMC). Получены числен ные значения величин локального магнитного момента железа для всех высокотемпе ратурных фаз.

1. L.W.McKeehan, Phys. Rev. 21, 402 (1923).

2. Earle M. Terry, Magnetic properties 11, 5 (1917).

3. Sigurds Arajs and D.S.Miller, J. Appl. Phys. 31, 6 (1960).

4. A.I. Lichtenstein, M.I. Katsnelson, G. Kotliar, Phys. Rev. Lett. 87, 067205 (2001).

5. A. Georges et. al., Reviews of Modern Physics, 68, 13 (1996) СОСТАВНЫЕ СОЛИТОНЫ В СИСТЕМЕ НЕЛИНЕЙНЫХ АКУСТИЧЕСКИХ ВОЛН Журавлев А.С., Смагин В.В.

Институт физики металлов УрО РАН, 620041, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, E-mail: apostal86@pm.convex.ru Изучение нелинейных волн в различных физических системах актуально не только с точки зрения фундаментальной науки, но и с точки зрения практического приложе ния нелинейных свойств. Наиболее впечатляющие результаты по нелинейным эффек там были получены в оптике при изучении распространения волн в волноведущих дис пергирующих средах и гидродинамике при изучении особенностей распространения волн в жидкостях [1, 2]. В противоположность этому изучение нелинейных эффектов в твердотельных системах демонстрирует более слабый прогресс. Это обусловлено, во-первых, существенными диссипативными потерями, которые делают затруднитель ным наблюдение большинства нелинейных эффектов в твердых телах, а во-вторых, особенностями пространственной дисперсии, которая при определенном соотноше нии материальных параметров обеспечивает не только образование локализованных состояний, но и быстрое их разрушение. Очевидно, что для наблюдения существенно нелинейных акустических эффектов и их интерпретации необходима не только уни кальная экспериментальная техника, но и адекватные математические модели.

Известно, что для наиболее полного описания экспериментальных данных необхо димо использовать обобщенное уравнение Буссинеска [3]. К сожалению, это уравне ние не является полностью интегрируемым. Оно допускает существование локализо ванных состояний, которые не являются солитонами, поскольку при взаимодействии разрушаются. Тем не менее, при определенных условиях это уравнение редуцирует ся к полностью интегрируемому – модифицированному уравнению Кортевега-де Ври за. Система, описываемая уравнением МКдВ, является гамильтоновой. Характер реше ний этого уравнения определяется знаком перед нелинейным слагаемым в этом урав нении: «+» соответствует локализованным - солитонным состояниям, а «-» - нелока лизованным - кинкам (ударным волнам). К настоящему времени случай «положитель ного» МКдВ детально изучен. В представленном докладе в рамках «отрицательного»

уравнения МКдВ приведены результаты исследования особенностей взаимодействия двух кинков. Показано, что несмотря на отсутствие в этом уравнении локализованных решений, при определенном сдвиге фаз между двумя кинками противоположной по лярности в исследуемой системе энергетически выгодно образование связанных про странственно - локализованных состояний («составных солитонов»). Простейший со ставной солитон – связанное состояние двух кинков. В результате проведенных иссле дований установлены условия, при которых возможно образование не только изоли рованных составных солитонов, но и периодических структур.

Появление составных солитонов – совсем не уникальное явление, так в магнетиз ме примером составного солитона может служить 360 – градусная доменная граница – зародыш перемагничивания.

На наш взгляд, полученные результаты могут быть использованы не только в физи ке твердого тела, но и в гидродинамике.

1. Кившарь Ю.С, Агравал Г.П., Оптические солитоны, М.: Физматлит, (2005) 2. Додд Р., Эйлбек Д., Гиббон Д., Моррис Х., Солитоны и нелинейные волновые уравнения, М.: Мир, (1988) 3. Смагин В.В., Борич М.А., Танкеев А.П., Журавлев А.С., ФММ, 106, 26, (2008) ВЛИЯНИЕ ОБЪЕМНОГО ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ЗАРЯДА НА КОРОННЫЙ РАЗРЯД С ОСТРИЙ Зубарев Н.М., Болтачев Г.Ш.

Институт электрофизики УрО РАН, 620016, Екатеринбург, ул. Амундсена E-mail: nick@ami.uran.ru Условием возникновения коронного разряда является резкая неоднородность элек трического поля. Подобные поля формируются у электродов с очень большой кривиз ной поверхности – вблизи острий, либо тонких проводов. Интерес к проблеме описа ния коронного разряда в значительной мере обусловлен его широким практическим применением в процессах электрической сепарации, в частности, в электрических фильтрах. Кроме того, значительное внимание традиционно уделяется роли коронно го разряда в анализе потерь энергии на высоковольтных линиях передач.

В отрицательной короне, которая образуется при наличии газов, обладающих срод ством к электрону, ток во внешней зоне переносится отрицательными ионами, возни кающими при «слипании» эмитированных электронов и нейтральных молекул газа.

Эти ионы образуют во внешней зоне отрицательный пространственный заряд, огра ничивающий ток коронного разряда. Существенный прогресс в теоретическом описа нии этих процессов стартует с исследований Таунсенда, который методом последова тельных приближений установил вольтамперную характеристику коронного разряда между коаксиальными цилиндрами – см., например, монографию [1]. Следует подчерк нуть аналогию между ограничением тока пространственным электрическим зарядом в коронном разряде и при эмиссии электронов в вакуум, в частности, в вакуумном ди оде. Наиболее существенное отличие заключается в том, что заряды в газе двигают ся не свободно, а дрейфуют. Для эмиссии заряженных частиц в вакуум в пионерских работах Чайлда и Ленгмюра был установлен универсальный степенной закон, связы вающий электрический ток, ограниченный объемным зарядом, и приложенную к ме жэлектродному промежутку разность потенциалов (закон «3/2»). Существенная нели нейность уравнений, описывающих поток заряженных частиц, не позволяет дать их решение аналитическими методами в общем случае. Анализ симметрий уравнений по казал, что они могут быть сведены к обыкновенным дифференциальным уравнениям для ряда простейших геометрий катода [2]. Это случаи плоской, цилиндрической и сферической симметрий задачи, а также более сложные случаи, когда катод представ ляет собой клин либо конус. Последний случай, в частности, рассматривался нами в работах [3, 4] при анализе потока ионов, испаряющихся с конуса Тейлора, который формируется на поверхности жидкометаллического анода (так называемые жидкоме таллические источники ионов).

В настоящей работе мы применяем аналогичный подход к анализу коронного раз ряда. Влияние объемного заряда на протекание тока было описано для простейших случаев плоской, сферической, и весьма важной для приложений цилиндрической сим метрий задачи. Вместе с тем, практически вне рамок теоретического описания до сих пор оставались аналогичные исследования для коронирующих острий. Нам удалось ре шить задачу аналитически для идеальных конических и клиновидных острий с исполь зованием автомодельных редукций уравнений движения носителей тока аналогично тому, как это делалось для вакуумного диода. В итоге нами было дано самосогласован ное описание двумерного распределения заряда и электрического поля над остриями различной геометрии в коронном разряде, а также были построены вольтамперные характеристики коронирующих острий. Существенное внимание в работе уделено ана лизу зависимостей характеристик коронного разряда от угла раствора острий.

Работа выполнена при поддержке РФФИ-Урал (проект 07-02-96035), Совета по гран там при Президенте РФ (проект МД-2553.2007.2) и Фонда «Династия» в рамках Целе вой программы поддержки междисциплинарных проектов УрО РАН и СО РАН.

1. Райзер Ю.П., Физика газового разряда, М.: Наука (1992) 2. Кирштейн П., Кайно Г., Уотерс У., Формирование электронных пучков, М.: Мир (1970) 3. Boltachev G.Sh., Zubarev N.M., Europhysics Letters, 76, 36 (2006) 4. Boltachev G.Sh., Zubarev N.M., Zubareva O.V., Phys. Rev. E, 77, art. No. 056607 (2008).

МОДУЛИРОВАННЫЕ СТРУКТУРЫ В МАГНЕТИКАХ Ибаев Ж.Г., Муртазаев А.К.

Институт физики ДагНЦ РАН, 367003, Махачкала, ул.М.Ярагского, E-mail: ibaev77@mail.ru Исследование фазовых переходов в сложных магнетиках до сих пор остается фун даментальной задачей физики конденсированного состояния. Поскольку теоретиче ские исследования моделей таких систем связано со значительными трудностями прин ципиального характера на первый план выступают различные численные методы, сре ди которых наибольшую популярность приобрели методы Монте-Карло.

До недавнего времени эти методы применялись для исследования простых моде лей первого приближения. За последние годы произошел крен в сторону использова ния этих методов для исследования экзотических систем, таких как кристаллические сверхструктуры, примесные и фрустрированные системы, длиннопериодические мо дулированные структуры.

В данной работе нами методами Монте-Карло на основе стандартного алгоритма Метрополиса проводилось исследование длиннопериодических модулированных струк тур с помощью анизотропной модели Изинга с конкурирующими взаимодействиями (ANNNI – модель рис. 1). Эта модель была предложена в 60-х годах прошлого века[1, 2] и до сих пор остается наиболее простой и универсальной моделью статистической физики применяемой для качественного описания модулированных магнитных струк тур.

Рис. 1. Анизотропная модель Изинга с конкурирующими взаимодействиями Гамильтониан рассматриваемой модели можно представить в следующем виде:

1 H= J (Si · S j ) J1 (Si · Si+1 ) 2 i,j i где J 0 - параметр ферромагнитного взаимодействия первых ближайших соседей, J1 0 - антиферромагнитного взаимодействия вторых ближайших соседей по направ лению оси Z.

Исследования проводились на системах кубической формы с периодическими гра ничными условиями и размерами L L L,L = 8, 12, 16, 20, 24, 28, 32, 50, 64. Число спинов Ne f f в моделируемых системах при этом составляло 512, 1728, 4096, 8000, 13824, 21952, 32768, 6400, 12500 и 262144. На ЭВМ генерировались марковские цепи длиной до МКшагов/спин. Для вывода системы в равновесное состояние отсекались неравновес ные участки длиной до 104 МКшагов/спин.

На основе проведенных исследований получены температурные зависимости теп лоемкости, восприимчивости и намагниченности. Расчитаны температуры перехода между различными магнитными структурами возникающими в рассматриваемой мо дели. Определен тип переходов возникающих между различными магнитными струк турами. Рассчитаны значения критических индексов в области существования фазо вых переходов второго рода. Проведен Фурье анализ возникающих модулированных структур и рассчитана фазовая диаграмма. Установлен характер температурной зави симости волнового числа модулированных структур. Представлены аналитические вы ражения описывающие модулированные структуры.

Работа поддержана грантом РФФИ (07-02-00194), грантом научной школы (НШ – 5547.2006.2) и грантом содействия отечественной науке (А.К. Муртазаев) 1. R.J. Elliot, Phys. Rev., 124, 346 (1961) 2. W. Selke, M.E. Fisher, Phys. Rev. B., 20, 257-265 (1979) ИЗУЧЕНИЕ МЕХАНИЗМОВ ФАСЕТИРОВАНИЯ НАНОЧАСТИЦ ПРИ НАГРЕВЕ ГЦК МЕТАЛЛОВ. РЕЗУЛЬТАТЫ МД МОДЕЛИРОВАНИЯ Карькин И.Н., Петушина О.В.

Институт физики металлов УрО РАН, 620241, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, E-mail: ilya@sitis.ru Методом молекулярной динамики изучены поверхностные структурные превраще ния при нагреве наночастиц Ni, Au, Al размером от 1 до 7 нм (число атомов в части це N 300 17000). Нагрев проводился ступенчато с шагом по температуре T= К и выдержкой при каждой температуре 3 · 106 шагов релаксации (скорость нагре ва 5 · 109 град/сек). Из-за высокой лабильности структурного состояния наноча стиц, можно считать, что нагрев проводился квазиравновесно. Установлено, что для кластеров с числом атомов N 300 при температуре T 0, 3 0, 5Tm происходит сдвиг атомного поверхностного слоя как целого в плоскости {111} на вектор 1/6 112. Такой сдвиг в плоскости октаэдра в ГЦК решетке соответствует дефекту упаковки вычитания и формирует вблизи плоскости сдвига прослойку с ГПУ решеткой.

Для оценки энергии активации процесса поверхностного октаэдрического смеще ния групп атомов, была изучена диффузия атомного диска по свободной поверхности (111). Число атомов в круговом диске изменялось в пределах от 7 до 85 штук. Строилась - поверхность, представляющая зависимость энергии обобщенного дефекта упаков ки от величины смещения атомного слоя вдоль заданного направления в плоскости (111). Показано, что направление 112 (111) является наиболее легким путем смеще ния атомов для всех изученных вариантов. Установлено, что для дисков небольшого размера (19 атомов для Ni, 37 атомов для Al и 43 атома для Au) энергия барьера (разде ляющего его начальное положения и положение, смещенное на вектор сдвига 1/6 не превышает 2 eV, т.е сопоставима с энергией активации объемной атомной диффу зии в этих материалах. Энергия активации быстро возрастает с ростом числа атомов в диске. Для дисков самого малого размера энергия активации ниже значений энергии активации атомной поверхностной диффузии.

Изучено влияние взаимодействия между дисками, расположенными на расстоянии трансляции вдоль направления 112 на октаэдрической плоскости. Такое взаимодей ствие имитирует эффект взаимного влияния октаэдрических фасеток, принадлежа щих различным октаэдрическим граням сферической частицы. Установлено, что энер гия активации поверхностного октаэдрического смещения атомов существенно пони жается с учетом взаимодействия между дисками на поверхности (более, чем в два раза для дисков с числом атомов N = 7 и на 20% для дисков с числом атомов N = 37).

Показано, что с учетом межчастичного взаимодействия энергия состояния со сдвигом на 1/6 112 может быть ниже энергии основного состояния.



Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 7 |
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.