авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 |   ...   | 5 | 6 ||

«Уральское отделение РАН Институт физики металлов УрО РАН Институт теплофизики УрО РАН Челябинский государственный ...»

-- [ Страница 7 ] --

Созданная установка позволяет реализовать различные методики, прогнозирующие поведение изолятора при напряжениях, возникающих в процессе работы излучате ля. К этим методикам можно отнести метод измерения частичных разрядов с одно временным контролем распределения токов утечки между фланцем, на котором за креплен изолятор, коллектором электронов, соединенным с анодом и давления в ва куумной системе при изменении испытательного напряжения, совмещенном с масс спектроскопическим контролем газового состава. Помимо этого предусмотрено воз действие на изолятор световым потоком, электронной и ионной бомбардировкой, что имеет место при работе излучателя в составе медицинского аппарата.

Установка состоит из двух сверхвысоковакуумных объемов. Вакуумный пост, снаб женный форвакуумным и паромасляным насосом на поливиниловом эфире с остаточ ным давлением менее 108 торр для комплексных испытаний рентгеновского источ ника, а также вакуумный пост, оснащенный криогенными и магниторазрядными сред ствами откачки с остаточным давлением менее 109 торр, для изучения электрической прочности катодных изоляторов.

Система сбора информации позволяет регистрировать следующие рабочие харак теристики:

– изменение газового состава в процессе предварительной дегазации рабочего объема;

– измерение предпробойных токов на стадии тренировки;

– измерение распределения токов утечки между электродами рентгеновского источни ка;

– измерение токов утечки через изолятор под действием светового и рентгеновского излучения, ионной и электронной бомбардировки;

– перенос продуктов испарения вещества катода и анода в процессе эксплуатации рент геновского источника;

– изменения газового состава вакуума рентгеновского источника в рабочем режиме;

– записывать текущие пробойные явления в видеоформате.

Обработка и анализ полученных данных позволяет выявить факторы, влияющие на высоковольтную прочность керамических изоляторов, а также сделать рекомендации по увеличению пробивного напряжения.

ОЦЕНКА НАПРЯЖЕННО-ДЕФОРМИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ СТАЛЬНЫХ КОНСТРУКЦИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ МАГНИТОСТАТИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ Сташков А.Н., Костин В.Н., Лопатин В.В.

Институт физики металлов УрО РАН, 620041, Екатеринбург, Россия, ул. С.Ковалевской, E-mail: stashkov@imp.uran.ru В настоящее время для практической оценки напряженно-деформированного со стояния ферромагнитных конструкций наиболее часто используются тензорезисто ры и датчики, работа которых основана на измерении магнитной проницаемости в двух взаимно перпендикулярных направлениях (датчики анизотропии проницаемо сти). От тензорезисторов получается информация только об изменении макронапря жений, действующих на поверхности конструкции в месте расположения датчика. При этом наклеивание датчика должно производиться до приложения напряжений к кон струкции, т.е. еще на стадии монтажа. Датчики анизотропии проницаемости работа ют при намагничивании контролируемого объекта переменным магнитным полем с частотой порядка 1 кГц. Вследствие скин-эффекта глубина информативного слоя при этом составляет доли миллиметра. Таким образом, в обоих случаях могут быть оцене ны напряжения, действующие только в поверхностном слое материала.

Принципиальным преимуществом квазистатических ( f 1 Гц) методов магнитных измерений является большая (единицы и десятки миллиметров) глубина информатив ного слоя. При этом глубина промагничивания в основном определяется размерами и формой приставных намагничивающих устройств. Возможность квазистатического контроля напряженно-деформированного состояния основана на существенном влия нии напряжений на величину и анизотропию магнитных свойств изделий и конструк ций из ферромагнитных материалов.

Установлено, что в типичных ферромагнитных сталях увеличение сжимающих на пряжений приводит к резкому (более, чем в 2 раза) уменьшению остаточной намагни ченности и росту коэрцитивной силы. Увеличение растягивающих напряжений вна чале приводит к слабому росту остаточной намагниченности, а затем к существенно му (более чем на 20 %) ее снижению. На коэрцитивную силу растягивающие напря жения оказывают слабое влияние. Таким образом, величину приложенных сжимаю щих напряжений можно оценить по приращению коэрцитивной силы относительно ненапряженного материала (т.е. в сравнении с образцом материала или с местом в конструкции, где 0). При этом рост коэрцитивной силы должен сопровождаться пропорциональным уменьшением остаточной намагниченности.

Отличить растягивающие напряжения от сжимающих можно по сниженному уров ню коэрцитивной силы. Малые значения приложенных растягивающих напряжений, при которых остаточная намагниченность Mr ведет себя неоднозначно, как правило, не представляют серьезной опасности. Высокие значения растягивающих напряже ний и превышение ими критического уровня можно оценивать по снижению величи ны Mr при низких и практически неизменных значениях коэрцитивной силы Hc.

Измерение необходимых магнитных параметров возможно с помощью разработан ных в Институте физики металлов приборов ММТ и СИМТЕСТ, локально измеряю щих относительные значения магнитных свойств вещества контролируемых объек тов.

ДРУГИЕ ВОПРОСЫ ФИЗИКИ КОНДЕНСИРОВАННЫХ СРЕД СТРУКТУРА И КРИТИЧЕСКИЕ ТОКИ МНОГОЖИЛЬНЫХ КОМПОЗИЦИОННЫХ СВЕРХПРОВОДНИКОВ Bi,Pb-2223/ Ag Блинова Ю.В.1, Сударева С.В.1, Криницина Т.П.1, Кузнецова Е.И.1, Раков Д.Н. 2, Сурнин Д.В. Институт физики металлов УрО РАН, 620041, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, ФГУП ВНИИНМ им. ак. А.А. Бочвара, 123098, Москва, ул. Рогова, 5а ФТИ, 426000, Ижевск, ул. Кирова, E-mail: jmll@imp.uran.ru Высокотемпературные сверхпроводники первого поколения – композиционные ленты на основе фазы Bi, Pb2 Sr2 Ca2 Cu3 Ox (2223) в Ag-оболочке – в настоящее время применяются в производстве электродвигателей и электрических сетей. Однако по прежнему не решена принципиальная проблема, связанная с резким уменьшением кри тических токов висмутовых ВТСП при повышении напряженности внешнего магнит ного поля. При изготовлении длинномерных композиционных лент задачей первосте пенной важности является также сохранение заданных свойств по всей длине провод ника. Поэтому целью современных исследований ВТСП является оптимизация плот ности критического тока jc и улучшение зависимости jc (H) по всей длине сверхпровод ника.

В качестве объектов исследования в настоящей работе были выбраны отрезки мно гожильных проводников Bi, Pb 2223/ Ag, изготовленные по одной технологии, но с разными критическими токами: проводник 1 с током 54 А и 2 с током 89А. Хими ческий состав керамики и термообработка композитов были одинаковы;

ставилась за дача определить структурные различия, ответственные за разные критические токи.

Для сравнения были исследованы образцы двух «сырых», исходных (не прошедших диффузионных отжиг) композитов.

Были проведены рентгенографическое, электронно-микроспическое (ПЭМ, СЭМ и микроанализ) и Оже-спектроскопическое исследования. Согласно рентгенографиче 1, 2 составляет фаза Bi, Pb 2223 с хо ским данным, керамику ленточных образцов рошей текстурой (001), присутствует немного фазы Ca2 PbO4. Существенных различий в фазовом составе с помощью данного метода не обнаружено. По данным ПЭМ, в об разце 2 (ток 89А) чаще, чем в образце 1 (ток 54А), встречаются участки, где в виде мелких частиц присутствует серебро. Известно, что серебро улучшает текстуру пригра ничного слоя керамики, его присутствие в виде мелких частиц по границам зерен спо собствует пластичности керамики и усилению связей между кристаллитами, что бла гоприятно влияет на критический ток. Серебро проникает в керамику из Ag-оболочки во время диффузионного отжига. Для усиления этого эффекта необходимо хорошее «диффузионное» сцепление между керамикой и Ag-оболочкой. Если имеются наруше ния этого сцепления (микротрещины, микроотрывы), то серебра в керамике будет меньше, как, например, в образце 1. С помощью СЭМ и микроанализа обнаружено, 1, 2 приграничные к Ag-оболочке области керамики обладают по что в образцах вышенной хрупкостью, а в образце 1 (ток 54А) имеются длинные трещины, идущие от границ. Было предположено, что причина различия образцов 1, 2 в их исход ном состоянии. При исследовании «сырых» образцов методом Оже-спектроскопии об наружено повышенное содержание связанного кислорода на границе Ag-оболочка – керамика в образце, испытавшем «пузырение» во время последующего диффузионно го отжига, по сравнению с образцом, где «пузырения» не было. Известно, что причи ной «пузырения» является наличие в композитах газов H2 O (водяной пар), CO2, O2.

Таким образом, причиной низкого тока в образце 1 мы считаем появление микро отрывов керамики от серебряной оболочки во время термомеханической обработки и диффузионного отжига из-за присутствия в композите связанного кислорода (H2 O).

ИЗМЕНЕНИЕ ЧИСЛА ЛОКАЛИЗОВАННЫХ СОСТОЯНИЙ В МАТРИЦЕ НАНОКОМПОЗИТА CoFeZr-AlO, ВЫЗВАННОЕ ТЕРМИЧЕСКИМ НАВОДОРОЖИВАНИЕМ Гребенников А.А., Стогней О.В., Ситников А.В.

Воронежский гос. технический университет, 394026, Воронеж, Московский пр., E-mail: P1layer@mail.ru В работе проведено исследование влияния адсорбированного водорода на меха низм электропереноса в гранулированных доперколяционных нанокомпозитах (Co45 Fe45 Zr10 )x (Al2 On )100x (40 x, ат.% 49) структура которых представляет собой совокупность металлических наногранул Co45 Fe45 Zr10, случайно распределенных в ди электрической матрице оксида алюминия. Исследуемые композиты получены мето дом ионно-лучевого распыления составных мишеней в атмосфере аргона с последую щей конденсацией материала на ситалловые подложки. Наводораживание образцов осуществлялось посредством их нагрева в водородной атмосфере.

3, 2,5 n 2, n до наводороживания n после наводороживания 1, 40 42 44 46 48 Me, at. % Рис. 1. Концентрационные зависимости среднего числа локализованных состояний композитов до (1) и после (2) наводороживания, рассчитанные для температурного интервала 230 – 273 К Установлено, что в исходном состоянии экспериментальные зависимости R(T) на нокомпозитов хорошо описываются моделью резонансного туннелирования поляри зованных электронов [1] через диэлектрик, что позволило рассчитать среднее число локализованных состояний ( n ) по которым электроны осуществляют туннелиро вание между соседними гранулами.

Наводороживание композитов не меняет характер зависимости R(T) и практически не сказывается на величине n в интервале тем ператур 77 – 230 К. При более высоких температурах (230–273 К) рассчитанные зна чения n после наводораживания возрастают (см. рис), что свидетельствует об активации новых локализованных состояний в диэлектрической матрице, созданных адсорбцией водорода. Характерно, что изменение числа локализованных состояний (т.е. n наводороженный - n исходный ) одинаково для всех исследованных образцов, и не зависит от концентрации металлической фазы в композите (см. рис).

Полученные результаты интерпретируются с точки зрения создания новых лока лизованных состояний в диэлектрической матрице композита, эффективных вблизи комнатной температуры. Установлено, что созданные состояния являются нестабиль ными и с течением времени разрушаются, вероятно, вследствие десорбции атомов во дорода.

1. Л.В. Луцев и др., ФТТ, 44, 1802 (2002) ВЛИЯНИЕ ПОСТОЯННОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ТЕРМОМЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА КОМПОЗИТОВ НА ОСНОВЕ ЭПОКСИДНОГО ПОЛИМЕРА И ДИСПЕРСНЫХ НАПОЛНИТЕЛЕЙ РАЗНОЙ ПРИРОДЫ Демченко В. Л., Виленский В. А.

Институт химии высокомолекулярных соединений НАН Украины 02160, г. Киев, Харьковское шоссе, E-mail: dvaleriyl@ukr.net В последние годы основными методами предоставления определенных свойств по лимерам и композитам есть химическая или физическая их модификация. Если в ре зультате химической модификации изменяется строение и состав полимеров, то вслед ствие физической модификации полимера (электрическим, магнитным, температур ным и другими энергетическими полями) происходят изменения их характеристиче ских свойств (ММ, ММР и конформации макроцепи) или приобретение физических свойств не характерных данному полимеру или составляющим смесей которые явля ются объектом действия. Целью работы было исследование влияния внешнего посто янного магнитного поля (ВПМП) на термомеханические свойства полимерных компо зитов, полученных на основе эпоксидного полимера и одного из оксидов металлов, ко торые имеют разные магнитные свойства - Fe2 O3 и Al2 O3. Исследование проводили на примере композитов, полученных на основе эпоксидной смолы ЭД-20 (ЭС) твердение которой выполняли с помощью триэтилентетрамина (ТЭТА) в соотношении 1,00:0, соответственно.

Как наполнители использовали тонкодисперсные порошки оксидов металлов (раз мер частичек порошка около 200 нм) - Fe2 O3 и Al2 O3. Концентрация наполнителей в композитах изменялась в широком интервале (0,2-19,0 % об.). Композиты исследова ли в виде пленок, полученных на плоской тетрафторэтиленовой пластине, твердение которых длилось на протяжении 10 ч. между полюсами электромагнита с напряженно стью H = 4 · 105 А/м (плоскость образца перпендикулярная к плоскости полюсов) при T = 22 ± 10 C. Таким образом, проведенные исследования влияния постоянного магнит ного поля на термомеханические свойства композитов на основе ЭС и дисперсных на полнителей Fe2 O3 и Al2 O3 разрешили установить существенное отличие зависимостей = f (T, K) для разных наполнителей, которые определяются не столько концентра ционным составом, сколько своей природой и особенностями взаимодействия с по лярными группами полиэпоксида. Для исходных образцов на основе ЭС+Al2 O3 темпе ратурная область разрушения композитов и исходного полиэпоксида практически не изменяется, тогда как композиты на основе ЭС+Al2 O3 сформированные в ВПМП при обретают свойства, более характерных для линейных полимеров, т.е. способности к линейному расширению;

для композитов ЭС+Fe2 O3 сформированных в ВПМП наблю дается уменьшение значения температурного расширения в отличие от исходных ком позитов ЭС+Fe2 O3.

ОБРАЗОВАНИЕ НАНОДИСПЕРСНОГО -FeOOH ПРИ ОКИСЛЕНИИ СУЛЬФАТА ЖЕЛЕЗА (II) В ВОДНОМ РАСТВОРЕ Ермолов С.В.

Челябинский Государственный Университет, 454000, Челябинск, ул. Бр. Кашириных E-mail: user9472@454.ru Нанодисперсный FeOOH (гетит) обладает хорошими пигментными свойствами и поэтому его производство налажено ведущими мировыми фирмами. Один из спо собов его получения - окисление FeSO4 (II) в водном растворе. FeSO4 является трудно утилизируемым отходом металлургического и пигментного производств. Таким обра зом, предложенный в данной работе способ получения FeOOH является не только экологически целесообразным, но и экономически выгодным в нашем регионе.

По проблеме синтеза FeOOH из FeSO4 нами собрана обширная библиография, как отечественных, так и зарубежных авторов, в которой в частности рассмотрено влияние условий окисления на морфологию частиц и фазовый состав получаемых кри сталлов. Показано, что размеры и вид кристаллов получающихся при окислении FeSO зависят от температуры и pH реакционной среды. Хорошо изучено окисление в темпе ратурном интервале 20-700 C и ph 6, при таких условиях получают в основном иголь чатые кристаллы FeOOH. А для производства пигмента наиболее интересны пла стинчатые кристаллы, обладающие большей укрывистистью. Поэтому с точки зрения получения пигментных кристаллов экспериментальный интерес представляет окисле ние FeSO4 в ином температурном интервале и при pH 6. Поэтому задачу работы со ставило изучение формирования кристаллов гетита при T=1000 C и влияния на этот процесс скорости окисления.

Поставлены следующие серии экспериментов:

FeSO4 7H2 O H2 O раствор готовился в концентрации 1/4 (в 500мл. H2 O растворя лось 125мл. FeSO4 ) 1) Исследование системы FeSO4 7H2 O H2 O при окислении через поверхность рас твора. (5-12 часовое кипячение) 2) Исследование системы FeSO4 7H2 O H2 O при окислении кислородом воздуха че рез кольцеобразную стеклянную трубку с помощью микрокомпрессора. (5-12 часовое кипячение) 3) Исследование системы FeSO4 7H2 O H2 O при "быстром"окислении, с добавлением H2 O2 (10%) в избытке. (реакция протекает очень бурно в течение 90 секунд).

Наиболее интересной оказалась третья серия экспериментов, в ней получились кри сталлы, которые можно условно разделить на два типа по их размерам. Первые L 0. мкм. и h 0.01 мкм. Вторые L 9 мкм. и h 0.04 мкм. Дальнейшая задача работы со стоит в том, чтобы эти кристаллы были стабильными после окончания реакции при различных внешних факторах.

Выводы:

1) Показано, что процесс может протекать при T = 1000 C;

2) Исследована pH реакционной среды в зависимости от времени;

3) При повышении скорости окисления получаются пластинчатые кристаллы.

МОДИФИКАЦИИ ТРАНСФОРМАТОРА БЕЛКИНА-ЖАРКОВОЙ ДЛЯ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ В ИМПУЛЬСНЫХ РЕНТГЕНОВСКИХ АППАРАТАХ Красников И.Ю., Пальчиков Е.И.

НГУ, ул. Пирогова. 2, Новосибирск, ИГиЛ СО РАН, пр. Лаврентьева 15, Новосибирск, E-mail: Krasnikov@ngs.ru palchikov@hydro.nsc.ru Среди источников импульсов высокого напряжения наименее исследованными яв ляются спиральный генератор и трансформатор Белкина-Жарковой. Спиральный ге нератор, впервые предложенный Фитчем и Хауэллом [1], является частным случаем импульсного трансформатора, одновременно и независимо предложенного Н.В. Бел киным и А.Я. Жарковой (ВНИИЭФ, г. Саров) [2]. Одним из основных преимуществ этих устройств является то, что они не требуют первичных низковольтных и вторич ных высоковольтных ёмкостных накопителей энергии - первичный, вторичный нако пители и трансформатор составляют единое целое. Таким образом, весь генератор со стоит из 2-3 деталей.

В отличие от спирального генератора Фитча, в трансформаторе Белкина-Жарковой можно сильно изменять параметры трансформатора за счет незначительного измене ния его конструкции - добавлением внешних и внутренних витков. Для описания гене раторов такого типа в различных конфигурациях подходят как модели для трансфор матора Тесла, так и модели учитывающие распространение волн по длинной спираль ной линии с инверсией [3].

В работе на экспериментально исследованных вариантах конструкций трансфор матора Белкина-Жарковой получены импульсы специальной формы, которые можно использовать в зависимости от поставленной задачи:

• импульсы, у которых вторая полуволна колебаний больше первой и всех после дующих. При коэффициенте связи обмоток трансформатора k = 0,6 почти вся энергия, накопленная в первичной емкости трансформатора, передается на вто рой полуволне во вторичную емкость трансформатора;

• импульсы, у которых первая полуволна колебаний больше второй (что бывает необходимо для увеличения быстродействия устройства). При этом КПД может достигать 40%, что является рекордным по сравнению с известными аналогами (трансформатор Тесла, спиральный генератор).

• импульсы треугольной формы. Такие импульсы с напряжениями от сотен кило вольт до миллиона вольт трудно получить с помощью обычных электронных ком понентов;

В работе приводятся анализ зависимости КПД и формы сигналов от внешнего диа метра, толщины намотки, числа витков и наличия ферромагнитного сердечника для нескольких вариантов конструкций трансформатора Белкина. Показано что согласо ванием времени прохода волны по зазорам между витками спирали с временами коле баний в первичном и вторичном контурах трансформатора в компактном генераторе с внешним диаметром 24 см с толстой изоляцией на 600-1000 кВ можно повысить КПД до 25-40 %. На основе генератора с одним дополнительным внешним витком был со здан импульсный рентгеновский аппарат с диапазоном рабочих напряжений 100- кВ и ударной емкостью 220 пФ.

1. Fitch, R.A. and Howell, V.T.S.: Patent Appl. 18136, 2. Белкин Н.В., Жаркова А.Я. А.с. 149494 СССР, Класс 21d2, 49. Импульсный трансформатор. Заявлено 06.09.1961 г. за 744249/26-9. Бюллетень изобретений 16, 1962.

3. Башкатов Т.Ю., Пальчиков Е.И., Рябчун А.М. Oб уточнении теоретической модели для спирального генератора высоких напряжений. ЖТФ, 2007, том 77, выпуск 12, с. 66-72.

ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ В КРИСТАЛЛАХ АЗИДА СЕРЕБРА В СЛАБЫХ МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ Кулагина Ю.М., Байкина Л.К.

ГОУ ВПО "Кемеровский государственный университет 650043, Кемерово, ул. Красная, E-mail:Usova_julia@sibmail.com В настоящей работе приведены результаты исследований медленного разложения и сопровождающего его процесса изменения размеров, инициированных действием однородного и неоднородного магнитного полей (B 1Тл) в кристаллах азида сереб ра. Было обнаружено медленное разложение азида серебра в анионной подрешетке, фиксируемое по выделению газообразных продуктов после прекращения воздействия неоднородного магнитного поля (пост-процессы). Большее количество газа фиксиру ется на конце кристалла, имеющего больший градиент. Выявлены особенности топо графии газообразных продуктов разложения на разных гранях в соответствии с про филем магнитного поля в кристалле, которые могут быть связаны с тем, что дырки, являющиеся в нашем случае будущими реагентами реакции, движутся в неоднородном магнитном поле не только вдоль силовых линий, но и более медленно скользят в на правлении перпендикулярном к силовым линиям. Кроме того, обнаружено гигантское изменение размеров кристаллов, которые релаксируют в течение нескольких десятков часов после окончания воздействия. Установлено, что деформация кристаллов в маг нитном поле сначала предшествует по времени разложению (выделению газа), а затем коррелирует с данным процессом.

РОСТ КРИСТАЛЛОВ СУЛЬФИДА ЦИНКА В РАСПЛАВЕ ХЛОРИДОВ МЕТАЛЛОВ Минаков А.В.

Челябинский государственный университет, 454021, Челябинск, ул. Бр. Кашириных, E-mail: shakir@csu.ru В работе рассматривался рост частиц сульфида цинка на поздней стадии диффузи онного распада, стадии коалесценции [1].

Задачей работы явилось экспериментальное исследование процесса коалесценции, при различных объёмных долях, определить средние размеры частиц, построить ги стограммы распределения частиц по размерам, определить показатели степени диф фузионного уравнения и сравнить полученные экспериментальные данные с теорией Лифшица - Слёзова - Вагнера [2,3].

Термообработку образцов проводили при температуре T=4500 С для объёмных до лей 0,155 и 0,5. Каждый образец извлекали из печи через определенное количество времени: 10, 30, 60, 120, 180 и 240 минут для каждой объёмной доли. Полученные образ цы помещались в электронный микроскоп ЭВМ 100 ЛМ для проведения электронно микроскопических исследований. С полученных микрофотографий отсчитывали не менее 500 частиц. С помощью этих данных определяли средние размеры частиц, стро или гистограммы и рассчитывали показатели степени диффузионного уравнения.

Анализ построенных гистограмм показал, что при малых временах прокалки гисто граммы лежат ниже теоретической функции распределения. А также было показано, что гистограммы распределения по размерам для объёмной доли 0,5 лежат правее уни версальной функции распределения. Кинетика увеличения среднего размера для объ ёмной доли 0,155 после 10 минут термообработки составил R10,2 нм, а после 180 ми нут R34,2 нм. Для объёмной доли 0,5 после 10 минут термообработки R36,2 нм, а после 180 минут R112 нм. Это связано с тем, что с увеличением времени термообра ботки увеличивается и средний размер частиц. Расчёт экспериментальных данных по казал значения показателей степени n3 для объёмной доли 0,155 и n4 для объёмной доли 0,5. Таким образом, получили прямо пропорциональную зависимость показателя степени n от объёмной доли. Для объёмной доли 0,5 показатель степени не совпадает с теоретическим показателем.

1. Слёзов В.В., Сагалович В.В., Успехи физических наук, 151, 67-110 (1987) 2. Лифшиц И.М., Слёзов В.В., Физика твёрдого тела, 1, 6, 9 (1959) 3. Лодиз Р.А., Паркер Р.Л., Рост монокристаллов, Мир (1974) ФАЗОВЫЙ СОСТАВ МОДИФИКАТОРОВ ДЛЯ ОБРАБОТКИ ЧУГУНА Минакова Р.К.

Челябинский государственный университет, 454021, Челябинск, ул. Бр. Кашириных, E-mail: shakir@csu.ru В работе исследовался фазовый состав модификаторов для улучшения свойств чу гуна.

Модифицирование – это универсальный метод повышения качества и технико экономических показателей производства чугунного литья. Для внепечной обработки чугуна используются различные модификаторы [1]. Исследуемым веществом явился ферросилиций с добавлением магния, причем содержание Fe порядка 45%, Si порядка 40-50%, Mg порядка 4-10%. В данном случае этот модификатор использовался для того, чтобы улучшить структуру и получить высокопрочный чугун.

Исследуемое вещество измельчалось на различных дробилках с целью получения двух различных форм модификатора: слитки и “чипс”- модификаторы [3,4]. Слитки по лучали объемом в 10 л., а толщина “чипсов” составляла 1-4 мм. Затем полученные образ цы исследовались с помощью рентгеноструктурного анализа на приборе D8 Advance “Bruker”. Результаты исследований двух форм модификаторов приведены в таблице.

Вещество Слиток, % Чипс,% FeSi2 25,8 63, FeSi 18,5 23, Mg2 Si 19,4 4, Si 11,8 4, Ca2 SiO4 6,1 2, MgO 15,2 2, Ca2 Al(AlSi)O7 3,1 В зависимости от технологии получения наблюдается различие фазового состава слитков и “чипс” – модификаторов. Причиной различий может быть неоднородность фазового состава слитка. Поэтому, целью данной работы явилось: выяснение причин расхождения фазового состава. Необходимо определить, как влияет размер фракций на фазовый состав, а также как меняются свойства чугуна в зависимости от различных фазовых составов модификатора.

1. Леках С.Н., Бестужев Н.И., Внепечная обработка высококачественных чугунов в машиностроении, Наука и техника (1992) 2. Ефименко Г.Г., Металлургия чугуна, Высшая школа (1988) 3. Рябчиков И.В., Роль и место операции модифицирования в технологиях литейного производства и металлургии, Челябинск, 4-15 (2006) 4. Усманов Р.Г., Голубцов В.А., Мелкокристаллические быстроохлажденные модификаторы: опыт при менения при получении чугунного и стального литья, Челябинск, 124-132 (2006) ЭЛЕКТРОННАЯ СТРУКТУРА И МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ПЛУТОНИЯ Пискунов Ю.В.

Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург 620041, ул. С. Ковалевской, E-mail:piskunov@imp.uran.ru Электронная структура различных фаз металлического плутония до сих пор оста ется интересной и сложной темой в физике конденсированного состояния и материа лов с сильными корреляциями [1]. В первую очередь это обусловлено исключитель ным положением плутония и его сплавов, как в современных технологиях, так и в фундаментальной физике актинидов. Актиниды относятся к переходным элементам, у атомов которых не полностью заполнена 5 f -оболочка. Богатая фазовая диаграмма плутония с шестью последовательными фазовыми превращениями, уникальные транс портные и магнитные свойства обусловлены, во многом, изменением степени локали зации электронов 5 f -оболочки в различных структурных состояниях Pu. Наблюдается определенная аналогия между актинидами, редкоземельными 4 f -элементами и 3d пе реходными элементами группы железа. Однако имеется различие радиусов незапол ненных оболочек вышеназванных элементов. 5 f -оболочка атома актинида (средний радиус 0.7 ) более протяженна, чем частично заполненная 4 f -оболочка (средний ра A ), но имеет меньшие размеры, чем не полностью заполненная 3d-оболочка диус 0.5A (средний радиус 0.8 0.9 ). Таким образом, актиниды занимают промежуточное поло A жение между редкими землями, большинство свойств которых хорошо описывается в модели локализованных f -электронов, и переходными металлами группы железа, в которых существенную роль играют эффекты, обусловленные коллективизацией 3d электронов.

В ряду актинидов Pu находится между Np с явно выраженным зонным характером 5 f электронов и Am, демонстрирующим дальний магнитный порядок. Вопрос об ос новном состоянии и магнетизме металлического плутония до сих пор остается откры тым. Отсутствие статического магнетизма при низких температурах [2], большие ве личины электронного вклада в удельную теплоемкость [3]. Высокое удельное сопро тивление (T), его немонотонная температурная зависимость с максимумом ниже 200K [4] - это те особенности электронных свойств, которые сближают Pu с немагнитными тяжело-фермионными системами. С другой стороны дробная величина числа заполне ния Pu 5 f оболочки, n f = 5.2 5.4 [5] и результаты DMFT расчетов [6] предлагают рассматривать f электронную систему Pu в состоянии переменной валентности. (ПВ).

Кроме того, данные ЯМР 69 Ga [7-10] и статической магнитной восприимчивости сви детельствуют о возможности описания магнитных свойств Pu в рамках модели Кондо решетки.

1. Challenges in Plutonium Science, Ed. Cooper N., Los Alamos Sci. 26, (2000).

2. R. Heffner et al., Physica B 374, 163 (2006).

3. J.C. Lashley et al., Phys. Rev. Lett., 91, 205901 (2003).

4. S. Meot-Reymond and J.M. Fournier, J. of Alloys and Compounds 232, 119 (1996).

5. N.B.Brandt, V.V. Moshchalkov, Adv. Phys., 33, 373 (1984).

6. C. A. Marianetti et al., arXiv: 0805.1604v1, cond-mat.str-e.

7. Yu. Piskunov et al., Phys. Rev. B 71, 174410 (2005).

8. S. Verkhovskii et al., JETP Lett., 82, 139 (2005).

9. Yu. Piskunov et al., J. of Alloys and Compounds, 444-445, 325 (2007).

10. S.Verkhovskii et al., J. of Alloys and Compounds, 444-445, 288 (2007).

УНИВЕРСАЛЬНЫЙ ДИНАМИЧЕСКИЙ ОТКЛИК Пронин А.А.

Институт общей физики им. Прохорова РАН, 119991, Москва, ул.Вавилова, E-mail: apronin@hotmail.com Экспериментальные наблюдения у широкого класса твердотельных объектов сте пенных зависимостей комплексной диэлектрической проницаемости и проводимости от частоты (), () s, известных как "универсальный динамический отклик"[1], являются одной из наиболее интригующих загадок современной диэлектрической спек троскопии. Несмотря на многочисленные попытки построения различных первоприн ципных моделей [1-4], предсказывающих степенное поведение динамического откли ка в таких материалах, как аморфные и поликристаллические полупроводники, стекла самого различного состава, оксиды переходных металлов, полимерные материалы и т.д., к настоящему времени достигнуто в лучшем случае качественное согласие теории и эксперимента. Ситуация осложняется тем обстоятельством, что для наблюдения и анализа зависимостей вида s требуется экстремально широкий частотный диапазон (до 20 декад), причем измерения () и () с использованием контактов к образцу часто связаны с необходимостью корректного учета эффектов интерфейсной поляри зации [5].

В докладе приводится краткий обзор методических вопросов измерения динами ческого отклика и описываются некоторые механизмы диэлектрической релаксации, наиболее часто используемые для анализа данных (), (). На примере различных экспериментальных объектов показывается, что возникновение режима универсаль ного динамического отклика генетически связано с наличием беспорядка в системе, который и приводит к возникновению широкого спектра времен релаксации.

1. A.K. Jonsher. Universal relaxation law. Chelsea Dielectric Press, London, 1996.

2. J.C. Dyre, T.B. Schroder. Reviews of Modern Physics, v72(3), 2000.

3. S.R. Elliott, Advances in Physics, v36(2), 1987.

4. A.R. Long, Advances in Physics, v31, 1982.

5. J.R. Macdonald. Impedance spectroscopy, Wiley Interscience Publication, 1987.

АННИГИЛЯЦИЯ ПОЗИТРОНОВ В ТВЕРДОМ ТЕЛЕ Ремпель А.А.

Институт химии твердого тела УрО РАН, 620041, Екатеринбург, ул.Первомайская, E-mail: rempel@ihim.uran.ru Позитрон-электронная аннигиляция с успехом применяется для изучения конден сированного состояния уже более 50 лет. Несмотря на свою пользу и проверку време нем метод аннигиляции позитронов не стал для физиков таким же распространенным как рентгеновская дифракция, электронная микроскопия и другие методы. Почему?

Ответ на этот вопрос, достижения современных методов аннигиляции позитронов, а также перспективы его развития обсуждаются в предлагаемой Вашему вниманию лек ции.

В лекции дается подробная информация о трех самых распространенных методах аннигиляции позитронов: методе времени жизни позитронов, методе угловой корре ляции аннигиляционного излучения, методе доплеровского уширения линии анниги ляционных гамма-квантов. Наибольшее внимание уделено методу доплеровского уши рения, поскольку в последнее время благодаря развитию техники и электроники, этот метод получил новое дыхание и ему сулят большие перспективы. Действительно, бла годаря использованию гамма-детекторов с высоким разрешением по энергии, малому уровню шума, а также благодаря использованию как минимум двух детекторов, кото рые позволяют одновременно регистрировать энергию обоих аннигиляционных гамма квантов, являющихся результатом одного и того же аннигиляционного события, уда ется измерить распределение кинетической энергии не только валентных, но и с до статочной степенью точности распределение кинетической энергии остовных элек тронов. Благодаря этому факту удается ранее чисто физический метод превратить в аналитико-химический метод анализа элементного состава дефектов в твердом теле [1-3].

Метод аннигиляции позитронов в смысле объектов изучения является всеядным.

Этим методом можно исследовать идеальные монокристаллы, поликристаллы, квази кристаллы, нанокристаллы, аморфные вещества, полимеры и жидкости. В лекции бу дут приведены примеры исследования дефектов в монокристаллах [1], в наноматери алах [4-5] и в нестехиометрических соединениях [6].

1. Rempel A.A., Sprengel W., Blaurock K., Reichle K.J., Major J., Schaefer H.-E., Physical Review Letters, 89, 18 (2002) 2. Rempel A.A., Sprengel W., Blaurock K., Reichle K.J., Major J., Schaefer H.-E., Physical Review Letters, 91, 10 (2003) 3. Rempel A.A., Sprengel W., Blaurock K., Reichle K.J., Major J., Schaefer H.-E., Physical Review Letters, 91, 19 (2003) 4. Pasquini L., Rempel A.A., Wurschum R., Reimann R., Muller M.A., Fultz B., Schaefer H.-E., Physical Review B, 63, 13 (2001) 5. Гусев А.И., Ремпель А.А. Нанокристаллические материалы. М.: Физматлит (2000) 6. Ремпель А.А. Эффекты упорядочения в нестехиометрических соединениях внедрения. Екатерин бург: Наука (1992) ВЛИЯНИЕ ИСХОДНОГО ФАЗОВОГО СОСТАВА НА ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА СТАБИЛИЗИРОВАННОГО ДИОКСИДА ЦИРКОНИЯ ПРИ ДАВЛЕНИЯХ 20-50 ГПа Семенова Ю.Н., Бабушкин А.Н.

Уральский государственный университет им А.М. Горького,620083, Екатеринбург, ул. Ленина, E-mail: ulia.shumina@k96.ru Диоксид циркония детально изучен и имеет разнообразные практические приме нения. Он используется в качестве твердых электролитов, огнеупоров, элементов оп тических лазеров, носителей катализаторов, как конструкционный материал для ло паток турбин, а также в качестве упрочняющего компонента в современных медицин ских имплантационных материалах. Диоксид циркония с введенными стабилизиру ющими добавками обладает ценными физико-техническими свойствами. Трехкомпо нентные порошки, содержащие оксиды циркония, иттрия и алюминия образуют твер дые растворы при температурах 600-1200 0 С, что позволяет получить керамику с высо кими механическими свойствами. Изучение электрических свойств таких материалов при высоких давлениях может дать полезную информацию об их структуре и фазовых переходах.


Данная работа посвящена исследованию электрических свойств и релаксационных процессов при температурах 77-450К в трехкомпонентных образцах (ZrO2 + Y2 O3 ) + Al2 O3 с температурами отжига 600 и 900 0 С в интервале давлений 22-50 ГПа.

Высокое давление создавали в камере типа «закругленный конус - плоскость» с нако вальнями из искусственных алмазов «карбонадо». Наковальни хорошо проводят элек трический ток и могут быть использованы в качестве электрических контактов к об разцу. Для нагружения камеры высокого давления (КВД) использовали низкотемпера турный пресс. Температуру КВД регистрировали термопарой медь-константан.

Установлено существование структурных изменений в образцах с температурами отжига 600 и 900 0 С в интервалах давлений 25–27 ГПа, 35–38 ГПа и 45-47 ГПа.

Полученные зависимости электросопротивления от времени при комнатной тем пературе выявили закономерность увеличения характерных времен релаксации при приближении к точке фазового перехода при 35-37 ГПа и 45-47 ГПа, а также зависи мость величины характерных времен релаксации от исходного фазового состава.

Обнаружено, что преобладание тетрагональной фазы в образце с температурой от жига 900 0 С (по сравнению с образцом с температурой отжига 6000 С, где преобладает моноклинная фаза) ведет к сдвигу границ фазовых переходов в сторону более высо ких температур. Для давлений 25-27 ГПа и 45-47 ГПа величина относительного сдвига по температуре составляет порядка 40 К. Для давлений 35-37,5 ГПа - в сторону более низких температур (величина сдвига порядка 60К).

Таким образом, выявленные закономерности изменения электрофизических харак теристик диоксида циркония позволяют уточнить фазовую диаграмму в области высо ких давлений и температур.

ИЗУЧЕНИЕ ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СВОЙСТВ НИКЕЛЯ, ВАНАДИЯ И СПЛАВОВ Nix V1x ПРИ ДАВЛЕНИЯХ ДО 45 ГПа Суханова Г.В.1, Старцева М.И.2, Суханов И.В. Уральский государственный университет им А.М. Горького,620083, Екатеринбург, ул. Ленина, E-mail: IvanS777@yandex.ru Уральский Государственный Горный Университет, 620144,Екатеринбург, ул. Куйбышева, E-mail: StarGalka@yandex.ru Изучение влияния высоких давлений на свойства твёрдых тел является одной из важных и интересных проблем физики твёрдого тела. Известно, что при сверхвысо ких давлениях вещества претерпевают структурные превращения, радикально изме няются их электронные структуры. Задачей физики высоких давлений является иссле дование как принципиально новых материалов, так и основных конструкционных ма териалов, поведение которых при экстремально высоких давлении являются необхо димыми для современного материаловедения.

5 10 15 20 25 Рис. 1. Сводная диаграмма Цель работы: экспериментальное исследование термоэлектрических свойств Ni, V и сплавов Ni V в широком диапазоне давлений:

• измерение барических зависимостей термоЭДС чистых металлов (Ni, V) и их сплавов c различным процентным содержанием (Ni0,95 V0,05, Ni0,85 V0,15 ) при давле ниях от 5 до 45 ГПа;

• исследование влияния высоких давлений на формирование метастабильных со стояний непосредственно в процессе высоких пластических деформаций.

Проведено экспериментальное исследование барических зависимостей термоЭДС чистых металлов (Ni, V) и их сплавов c различным процентным содержанием (Ni0,95 V0,05, Ni0,85 V0,15 ) при давлениях от 5 до 45 ГПа. Обнаружены особенности в поведении ТЭДС для чистых Ni, V и их сплавов Nix V1x.

• ТЭДС V от времени носит не экспоненциальный характер во всем диапазоне дав лений.

• В Ni не обнаружена экспоненциальная зависимость.

• В сплаве Ni0,85 V0,15 при 20 ГПа наблюдается резкое увеличение времени релакса ции.

• Особенности поведения для V и сплава Ni0,95 V0,05 находятся в одном интервале давлений, их точки приходятся на 10 ГПа для V и 13 ГПа для Ni0,95 V0,05.

• Точки изменения ТЭДС сплава Ni0,85 V0,15 и чистого Ni совпадают.

• Поведение ТЭДС сплава Ni_0, 95V0,15 похоже на поведение V.

ВЛИЯНИЕ ДАВЛЕНИЯ НА ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА (GeS)1x (CuAsS2 )x (х=0.1-0.4,0.6) Филиппов А.Л., Мельникова Н.В., Хейфец О.Л., Бабушкин А.Н.

Уральский государственный университет им А.М. Горького,620083, Екатеринбург, ул. Ленина, E-mail: afilippov@bk.ru Настоящая работа посвящена исследованию электрических свойств группы соеди нений с общей формулой (GeS)1x (CuAsS2 )x и изучению влияния состава на электриче ские свойства при давлениях до 45 GPa.

Соединения (GeS)1x (CuAsS2 )x c х=0.1 и 0.2 кристаллизуются в кубической сингонии с параметрами решетки (0.531±0.01) nm и (0.530±0.01) nm соответственно. Соединения (GeS)1x (CuAsS2 )x c х=0.3–0.6 имеют тетрагональную сингонию с незначительными раз личениями параметров решетки (a=0,376 nm;

c=0,521 nm). При нормальном давлении соединения (GeS)1x (CuAsS2 )x являются смешанными электронно-ионными проводни ками [2,3].

Для генерации давлений до 45 GPa использовали камеру высокого давления с нако вальнями типа "закруглённый конус - плоскость"из искусственных поликристалличе ских алмазов "карбонадо"[4]. Электрические свойства образцов исследовались с помо щью измерителя-анализатора импеданса RLC-2000 в области частот 100Hz-200kHz.

Были измерены и проанализированы годографы импеданса при нагружении и сня тии нагружения с образцов. Из анализа вида годографов, вида зависимостей тангенса угла диэлектрических потерь и сопротивления на переменном токе от давления были определены области существенных изменений электрических свойств в исследован ных соединениях (см. таблицу).

Соединение (GeS)1x (CuAsS2 )x Область существования структурных переходов х=0.1 25 GPa-27 GPa х=0.2 29 GPa-31 GPa х=0.3 27 GPa-29 GPa х=0.4 25 GPa-27 GPa х=0.6 не обнаружено Анализ полученных зависимостей показал, что при увеличении х от 0.1 (кубиче ская решетка) до 0.2 (кубическая решетка) область давлений, при которых происхо дит структурный переход, возрастает. При увеличении доли х до 0.3 (тетрагональная решетка) область давлений, при которых наблюдается структурный переход, сдвигает ся в сторону меньших давлений. При дальнейшем увеличении х до 0.4 (тетрагональная решетка) область возникновения структурных переходов сдвигается сильнее, и при х=0.6 (тетрагональная решетка) структурных переходов в исследованной области дав лений не наблюдается.

Возможным механизмом объяснения изменения области возникновения структур ных переходов является химическое сжатие решетки при приложении давления.

Исследования выполнены при частичной финансовой поддержке гранта РФФИ 06-02-16492-а.

1. Н.В.Мельникова, В.Б.Злоказов, Л.Я.Кобелев. Письма в ЖТФ, 21, 9 (1995) 2. E.R.Baranova et.al., Solid State Ionics, 124, 255, (1999) 3. Мельникова Н.В., Хейфец О.Л., Бабушкин А.Н. АЭЭ, 5, 54-61 (2007) 4. Л.Ф.Верещагин, Е.Н.Яковлев, Т.Н.Степанов, К.Х.Бибаев, Б.В.Виноградов. Письма в ЖЭТФ, 16, 4, (1972) ФАЗОВЫЙ СОСТАВ КОМПОЗИЦИОННОГО МАТЕРИАЛА, ПОЛУЧЕННОГО НА ОСНОВЕ УГЛЕРОДНОЙ И УГЛЕРОД-КАРБИДОКРЕМНИЕВОЙ МАТРИЦ Шамшудинова Г.С.


Челябинский государственный университет, 454021, Челябинск, ул. Бр. Кашириных, E-mail: guzel_csu@mail.ru Изучен фазовый состав композитов, полученных путем взаимодействия расплава кремния с углеродной пористой (1) и углерод-карбидокремниевой матрицами (2)[1].

Рентгеноструктурный анализ образцов проводили на дифрактометре ДРОН-3 (CuK – излучение). Образцы, полученные на основе матрицы (1), визуально неоднородны по контрастности и пористости. Исследованы области с плотной и пористой структура ми.

Композиционный материал, синтезированный путем взаимодействия расплава крем ния с матрицей (1), по данным рентгенофазового анализа, представлен углеродом, кремнием, – и -карбидом кремния, политипами карбида кремния (SiC)12H и (SiC)4H.

Области материала, обладающие плотной структурой, содержат карбид кремния в ко личестве 50%. Кремний и углерод составляют 15% и 25% соответственно. Содер жание карбида кремния в областях композита, имеющих пористую структуру, не пре вышает 5%. Материал состоит из графита и не содержит кремния [2].

Основными фазами, входящими в состав композита, полученного путем взаимодей ствия расплава кремния с матрицей (2), являются - и -карбид кремния, политипы карбида кремния (SiC)12H, (SiC)4H, (SiC)8F и (SiC)33R, а также кремний. Количество кар бида кремния в композите составляет 90%. Содержание углерода не более 1%, осталь ное – кремний.

Таким образом, установлено, что технология, основанная на взаимодействии рас плава кремния с углерод-карбидокремниевой матрицей, обеспечивает формирование в композите максимального количества карбида кремния. Однако карбид кремния пред ставлен большим количеством политипов. Композиционный материал, полученный путем взаимодействия расплава кремния с углеродной пористой матрицей, состоит из меньшего количества карбида кремния, но при этом политипы карбида кремния пред ставлены незначительно.

1. Тарабанов А.С., Костиков В.И., Силицированный графит, Металлургия (1977) 2. Ягафаров Ш. Ш., Тюменцев В. А., Беленков Е. А., Подкопаев С. А., Вестник Челябинского универси тета, 6, 131(1998) СПЕКАНИЕ АЛМАЗОВ ПРИ ВЫСОКОМ ДАВЛЕНИИ Кидалов С.В., Шахов Ф.М., Вуль А.Я.

Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе РАН 194021 Санкт-Петербург, ул. Политехническая д. E-mail: Fedor.shakhov@mail.ioffe.ru В работе обсуждаются особенности спекания при высоких давлениях до 7 ГПа и высоких температурах до 25000 С природных алмазных микропорошков и детонацион ных наноалмазов в камере высокого давления «тороид», а также свойства полученных композитов. Исследуется теплопроводность образцов, их прочность на разрушение, электрическое сопротивление, плотность, спектры дифракции рентгеновских лучей детонационных наноалмазов до и после спекания.

Обнаружено, что в композитах, полученных спеканием при давлении 7 ГПа при уве личении температуры спекания с 12000 С до 18700 С происходит увеличение теплопро водности с 5 Вт/(м*К) до 40 Вт/(м*К). При повышении температуры спекания боль ше 18700 С происходит графитизация детонационных наноалмазов, которая сопровож дается увеличением объема образцов и ростом их теплопроводности до 100 Вт/(м*К).

Исследование детонационных наноалмазов, которые были подвергнуты спеканию при высоком давлении, методом дифракции рентгеновских лучей показало, что в них происходит увеличение области когерентного рассеяния рентгеновских лучей с 4,5 нм до 12 нм.

Одновременное определение двух параметров (размер области когерентного рас сеяния детонационных наноалмазов и теплопроводность образцов, состоящих из этих детонационных наноалмазов) позволяет вычислить тепловую проводимость границы между детонационными наноалмазами. Величина тепловой проводимости, которую мы получили, находится в диапазоне 2,6-4,4 ГВт/(м2 *К).

Таким образом, может быть определена длина Капицы для детонационных наноал мазов. Она равна 670 нм.

1. S.V. Kidalov, F.M. Shakhov, A.Ya. Vu. Thermal conductivity of nanocomposites based on diamonds and nanodiamonds. Diamond and Related Materials 16 (2007) 2063–2066.

2. S.V. Kidalov,F.M. Shakhov, A.Ya.Vu. Thermal conductivity of sintered nanodiamonds and microdiamonds.

Diamond and Related Materials 17 (2008) 844-847.

ВЛИЯНИЕ ИНТЕРКАЛАЦИИ ХРОМА НА ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА СОЕДИНЕНИЙ Crx VSe Шишкин Д.А.1, Шерокалова Е.М.1, Плещев В.Г.1, Баранов Н.В.1, Уральский государственный университет им. А.М. Горького, Екатеринбург Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург E-mail: Elizaveta.Sherokalova@usu.ru В интеркалированных соединениях на основе дихалькогенидов переходных метал лов V группы (V, Nb, Ta) реализуется широкий спектр физических явлений, таких как волна зарядовой плотности, волна спиновой плотности, эффекты электронной корре ляции [1-3].

В настоящей работе обсуждаются результаты структурных исследований, электри ческих и магнитных свойств соединений Crx VSe2.

Порошковые рентгенограммы Crx VSe2 (0.05х0.2) индицируются в тригональной сингонии с пространственной группой P3m1, совпадающей с группой исходного VSe2.

Соединения Cr0.25 VSe2 и Cr0.33 VSe2 обнаруживают упорядочение атомов хрома в щели между трехслойными блоками Se V Se, рентгенограммы индицируются в моноклин ной сингонии с пространственной группой F2/m с параметрами элементарной ячейки 2 3a0 2a0 2c0 для Cr0.25 VSe2 и в тригональной сингонии с пространственной группой P31c с параметрами элементарной ячейки 3a0 3a0 2c0 для Cr0.33 VSe2.

Температурные зависимости электросопротивления (T) образцов Crx VSe2 до кон центрации интеркаланта x 0.1 демонстрируют металлическое поведение. При даль нейшем увеличении концентрации хрома 0.2 x 0.33 наблюдается смена типа про водимости с металлического на полупроводниковый. На температурной зависимости электросопротивления для состава x = 0.15 обнаружена смена типа проводимости от полупроводникового при низких температурах к металлическому при повышении T 180 K.

При исследовании магнитных свойств установлено, что температурные зависимо сти магнитной восприимчивости для всех образцов системы Crx VSe2 (0.05 x 0.33) в высокотемпературной области 100 T 300 удовлетворительно описываются обоб щенным законом Кюри-Вейсса. Соединения Crx VSe2 (x 0.2) проявляют парамагнит ное поведение во всем исследуемом температурном диапазоне 2 T 300. При уве личении содержания хрома (x = 0.2, 0.25) наблюдается переход в спинстекольное со стояние при T f = 8 и 13 К соответственно. Данные, полученные для состава Cr0.33 VSe указывают на наличие антиферромагнетизма ниже T 30 К. Рассчитанные значения эффективного магнитного момента Cr монотонно уменьшаются от близкого к ожидае мому значению Cr+3 (µe f f = 2·µB · S (S + 1) = 3.87µB ) для Cr0.1 VSe2 до 2.5µB для Cr0.33 VSe2.

Такое поведение µe f f может указывать на наличие гибридизации 3d-электронов хрома с электронными состояниями исходной матрицы.

Настоящая работа выполнена при поддержке Программы Минобрнауки РФ «Разви тие научного потенциала высшей школы» (РНП.2.1.1.6945).

1. Friend R.H., Beal A.R and Yoffe A.D, Phil. Mag., 35-5, 1269 (1977) 2. Parkin S.S.P. and Friend R.H, Phil. Mag., 41-1 65, II. Transport properties, Phil. Mag. 41-1 95, III. Optical properties, Phil. Mag. 42-5 627 (1980) 3. Whitney D.A, Fleming R.M. and Coleman R.V, Phys. Rev. B, 15, 3405 (1977) Авторский указатель Агзамова П.А., 95 Бучин В.Е., Азаматов Ш.А., 3 Бычков И.В., Андбаева В.Н., Валиев Р.З., Андреевских А.В., 4, Варданян Г.Г., Анисимов В.И., Васин М.Г., 9, Анисимов М.А., Васьковский В.О., 49, Антонова О.В., Вдовин В.И., Арапов Ю.Г., Великанова Ю.В., Артёмов М.Ю., Вершинин С.В., Астафурова Е.Г., Виленский В. А., Астафьев В.В., Виноградов А.В., Бабанов Ю.А., 112 Вихрова О.В., 158, Бабичева Н.Г., 156 Волкова Н.В., Бабушкин А.Н., 169, 170, 193, 195 Володин В.П., Бадртдинов Г.С., 70 Волосников Д.В., 58, Байдаков В.Г., 11, 20 Воробьева Н.В., Байкина Л.К., 71, 188 Вуль А.Я., 55, Бакулина Н.Б., Гавико В.С., Балаев А.Д., Гадиев Р.М., Балымов К.Г., Галиева Е.Г., Бамбуров В.Г., 155, Галкин В.А., Баранов Н.В., 86, Галяутдинов Д.Р., Бартули Э.Ф., Гапонцев А.В., Батурина Т.И., Геращенко А.П., Баширова Н.Е., Гижевский Б.А., 96, Бельтюков А.Л., Гинчицкий Н.Н., Бессонов В.Д., Гладышев Е.Е., Блинов И.В., Глазов С.Ю., Блинова Ю.В., Горбачёв И. И., Богомазов И.Е., Горбенко О.Ю., Болтачев Г.Ш., Горбунов Д.И., Борич М., Гордиенко А.Б., Борич М.А., Городецкий Е.Е., Бострем И.Г., Горшков А.П., 99, Ботов М.А., 8, Горьковенко А.Н., Бочкарев М.В., 124, Грабовецкая Г.П., Бродова И.Г., Гребенников А.А., Букаемский А.А., Григорьев С.С., Булдакова Ю.А., Бучельников В.Д., 4, 41 Гринберг Б.А., Грицан Н.П., 24 Игнатьева Н.И., Гудин С.А., 6 Иноземцев А.В., Гумеров А.М., 3 Ионова Е.В., Гурашкин А.Л., 60 Исаков М.А., Гусева В.Б., 116 Истомин Л.А., Исхаков Р.С., 80, Данилов Ю.А., 119, 158, Де Фильпо Дж., 113 Кайгородов А.С., Демченко В. Л., 185 Калентьева И.Л., Денисова Е.А., 80 Каменский И.Ю., Дешабо В.A., 61 Кандаурова Г.С., Дмитрук И.Н., 138 Каримов И.Г., Дорохин М.В., 119, 158 Карпович И.А., 157, Дручинина О.А., 125 Карсканов И.В., Дякин В.В., 21 Карькин И.Н., Кауль А.Р., Е.В.Зенков, Кашапов М.Р., 124, Елкина О.А., Кесарев А.Г., Ермаков А.Е., Кидалов С.В., 55, Ермакова Л.В., Кидикимо Дж., Ермолов С.В., Кирсанова К.Ю., Ерофеев Р.И., Клепикова А.А., Ефимова Ю.Ю., 131, Клепикова А.С., Ефремов А.В., Князев Ю.В., Жгилев И.Н., 146 Козлова З.Р., Жданов Э.Р., 101 Колпаков А.Я., Житлухина Ю.В., 175 Комогорцев С.В., 80, Жогаль А.Л., 126 Кондратьев В.В., Журавлев А.С., 15, 40, 41 Корабельников Д.В., Коробков А.В., Забудченко О.В., Королев А.В., 73, Зайцев Д.В., Коротин М.А., Захарова Г.Г., Корх М.К., Зацепин Д.А., Косов В.И., Заяц С.В., Костин В.Н., 78, Зверев В.В., Коуров Н.И., Звонков Б.Н., 158, Красников И.Ю., Зельдович В.И., Криницина Т.П., 73, Зенкевич А.В., Кругликов Н.А., Зинченко С.А., Крылов А.С., Зубарев Н.М., Кудашов А.Г., Зубкова Т.А., 131, Кудрин А.В., 158, Кудряшова О.В., Ибаев Ж.Г., Кузнецов В.Л., Иванов О.А., Кузнецова Е.И., Иванова Г.В., Кузьмин Ю.И., Ивин С.В., Кулагина Ю.М., 71, Ивина Н.Л., Ивченко В.А., 136 Курбатова Ю.Н., Куркин М.И., 6 Мысик А.А., Курмаев Э.З., Надолинный В.А., Курьяков В.Н., Небогатикова Н.А., Кучин А.Г., Неверов В.Н., Кучинский Э.З., Некрасов И.А., 10, 32, Лавров Р.В., 23 Нефедова К.В., Ладьянов В.И., 30 Низамутдинов Д.Ф., Лапшина М.А., 161 Никитенко О.А., 131, Лачинов А.А., 162 Никифоров А.Е., 47, 95, Лачинов А.Н., 154 Ничипурук А.П., Лебедев Н.Г., 34 Ноздрин Ю.Н., Лепаловский В.Н., Овчинников В.В., Литвинова З.Н., Оглобличев В.В., Лончаков А.В., Огородников И.Н., 110, Лопатин В.В., Орлов Л.К., 138, Лукиных О.Н., Орлов М.Л., Лысов М.С., Осотов В.И., Магомедов М.А., Павлов В.Ф., Макаров А.С., 8, Павлов Н.С., Макаров П.А., Павлова И.О., Маркидонов А.В., Павлухина О.О., Мархасин В.С., Пак А.В., Мастин А.А., Пальчиков Е.И., Матвеев С.А., Памятных Л.А., Матвеев Ю.А., Панин Е.А., Махнев М.И., Панфилов П.Е., Машин А.И., Перов Д.В., Медведева Е.В., Петров С.И., Мельникова Н.В., 169, 170, Петрова А.Н., Мельникова С.В., 80, Петушина О.В., Меньшикова С.Г., Пинигина К., Меренцов А.И., Пискунов Ю.В., Мешков Г.А., Плещев В.Г., Минаков А.В., Плюснин Е.П., Минакова Р.К., Подгорных С.М., Миронов А.Ю., Пономарев С.В., Митлина Л.А., Пономарёв А.Г., Михалев К.Н., Попов А.Г., Михалёв К.Н., Попов В.В., 37, Можегоров А.А., Попова Е.Н., 37, Момот Н.А., 80, Порывай Н.Е., 110, Морозов Е.В., Потеряев А.И., Москвин А.С., Пронин А.А., Мулюков Х.Я., Проскурин И.В., Муртазаев А.К., Проскурина М.С., 143, Муртазин Р.Р., Мусабиров И.И., 83 Проценко С.П., 11, Прошкин А.В., 86 Сурнин Д.В., Пчелкина З.В., 33 Суханов И.В., Пчелкина З.В., 32 Суханова Г.В., Пятаков А.П., 87 Сухоруков Ю.П., 88, Сысоев Н.Н., Раевский В.Я., Раков Д.Н., 183 Танкеев А.П., Рандошкин В.В., 79 Тарасова Ю.И., Рахмеев Р.Г., 154 Таскаев С.В., Ремпель А.А., 192 Телегин А.В., 88, Ригмант М.Б., 77 Титов А.А., Ринкевич А.Б., 175 Титов А.Н., 97, Рыбин В.В., 132 Тихов С.В., Рывкин А.М., 36 Тихомирова Г.В., Рыжов В.Н., 61 Толмачев А.В., Ряжкин А.В., 112 Топычканова Е.А., Садовский М.В., 32 Узденова Ф.А., Садовский М.В., 33 Уймин М.А., Саламатов Ю.А., 112 Урусова Б.И., Салихов Р.Б., 154 Усачев Г.А., Семенова Ю.Н., 193 Устюгов В.А., Семёнов В.А., Фалалеев О.В., Сергеев А.В., Филатов А.Л., Сергеев Д.М., Филатов Д.О., Серова А.Е., Филиппов А.Л., Сидоров А.В., Филиппов Б.Н., Синицын В.Е., Филиппов С.И., Сипрова С.В., Финкельштейн Л.Д., Ситников А.В., Фирсов И.А., Скоморохов Д.С., Фокин А.В., Скориков Н.А., Фомина К.А., Скулкина Н.А., Фридлэнд Л., Смагин В.В., 15, Фролова Н.Ю., Смирнов С.И., Смольников А.Г., Хапугин О.Е., Смотрицкий А.А., Харина Е.Г., Смыслова Т.Н., Хейфец А.Э., Созоева А.В., Хейфец О.Л., 169, 170, Соколовский В.В., Хилько В.М., Соловьева О.Э., Хомская И.В., Сохарева Н., Хотиенкова М.Н., Старостенков М.Д, Худяков Б.А., Старцева М.И., Сташков А.Н., 178 Цурин В.А., Стогней О.В., 184 Цыганов Е.В., Столбовский А.В., Чеканова Л.А., Ступка А.А., 42, Сударева С.В., 183 Чернышев В.А., Четкин М.В., Шабанова О.В., Шакиров Э.Ф., Шамин С.Н., Шамшудинова Г.С., Шангин В.В., Шапаева Т.Б., Шарапова В.А., Шахов Ф.М., Шерокалова Е.М., Ширинкина И.Г., Ширяев К.А., Шишкин Д.А., Шкварин А.С., 97, Шолина А.Е., Шориков А.О., Шорохов Е.В., Шредер Е.И., Шредер Л.А., Ювченко А.А., Юдин Д.И., Юдин И.K., Яблонских Т.И., Явецкий Р.П., Яковлев В.Ю., Якубовский А.Ю., Ярмошенко Ю.М., 97, Я закончил читать эти тезисы, профессор!

Орфография, а также оформление рисунков соответствуют качеству предоставленных оригиналов.

Ответственный за выпуск — П.А. Агзамова.

Отпечатано на ризографе ИФМ УрО РАН. Тираж 200 экз. Заказ. Объем 3. печ. л. Формат A4. 620041 ГСП–170, г. Екатеринбург, ул. С. Ковалевской, 18.



Pages:     | 1 |   ...   | 5 | 6 ||
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.