авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 |   ...   | 6 | 7 || 9 | 10 |   ...   | 12 |

«Ф. М. КАНАРЁВ МОНОГРАФИЯ МИКРОМИРА Россия – 2012 Август 2 ...»

-- [ Страница 8 ] --

Рис. 128. Схема взаимодействия магнитных силовых линий стержневых магнитов Как видно (рис. 128, а), у разноименных магнитных полюсов, сближающих друг друга, магнитные силовые линии в зоне контакта полюсов (рис. 128, а, точки а) направлены навстречу друг другу N S, а у одноименных магнитных полюсов, отталкивающих друг друга (рис. 128, b, точки b), направления магнитных силовых линий в зоне контакта полюсов совпадают S S [276].

Из описанного процесса взаимодействия магнитных полюсов постоянных магнитов следует, что если у двух параллельных проводов ток будет течь в одном направлении (рис. 129, а), то силовые линии магнитных полей, формирующихся в плоскости, перпендикулярной проводам, в зоне их контакта будут направлены навстречу друг другу и провода будут сближаться, как разноименные полюса магнитов (рис. 129, а) [3], [276].

Рис. 129. Схема взаимодействия магнитных полей параллельных проводников Если же направление тока у параллельных проводов будет противоположно (рис. 129, b), то направления магнитных силовых линий образующихся при этом магнитных полей будут совпадать по направлению в зоне их контакта и такие провода будут удаляться друг от друга, как и одноименные полюса стержневых магнитов (рис. 129, b) [276].

А теперь обратим внимание на взаимодействие силовых линий магнитного поля постоянного магнита с силовыми линиями магнитного поля, формируемого электронами, движущимися от плюса к минусу по проводнику (рис. 129). В зоне D силовые линии направлены навстречу друг другу, поэтому они сближаются, как и силовые линии магнитных полей двух проводников с равнонаправленным током (рис. 129, а). В результате возникает сила F, смещающая проводник влево (рис. 130).

Рис. 130. Схема движения проводника с током в магнитном поле С другой стороны проводника, в зоне А, направления силовых линий постоянного магнита и магнитного поля, сформированного движущимися по проводнику электронами, совпадают по направлению. В этом случае, как следует на рис. 129, b, силовые линии отталкиваются и также формируют силу, направленную влево. Так формируется суммарная сила, перемещающая проводник с током в магнитном поле [276].

Как видно, перемещение проводника происходит в результате взаимодействия магнитных полей постоянного магнита и проводника с током.

Нет здесь взаимодействия электрического и магнитного полей, на котором базируется теория всей современной электротехники. Из этого следует, что нет здесь места и уравнениям Максвелла, из которых следует, что перемещение проводника с током в магнитном поле – следствие меняющихся напряженностей электрических и магнитных полей, о которых упоминает Е.А. Ильина [275].

Проводник движется в результате взаимодействия только магнитных полей.

Если же в магнитном поле движется проводник без тока (рис. 131), то в нём генерируется напряжение. Внешнее магнитное поле ориентирует свободные электроны в проводнике так, чтобы магнитные силовые линии их суммарного магнитного поля вокруг проводника формировали сопротивление его перемещению (рис. 131).

Рис. 131. Схема генерирования тока в проводнике, движущемся в магнитном поле Движение электронов вдоль проводника (рис. 131) от плюса к минусу возникает благодаря принудительному перемещению проводника со скоростью V в магнитном поле постоянного магнита в левую сторону.

В зоне D магнитные силовые линии постоянного магнита и магнитные силовые линии проводника с током направлены в одну сторону и будут отталкиваться друг от друга, препятствуя перемещению провода в левую сторону.

В зоне А указанные силовые линии будут направлены навстречу друг другу и будут сближаться и также препятствовать перемещению провода в левую сторону (рис. 131). Из этого следует, что перемещение электронов вдоль провода от плюса к минусу возможно только при принудительном перемещении провода в левую сторону [276].

Таким образом, работа электромоторов и электрогенераторов базируется на взаимодействии только магнитных полей, но не магнитных и электрических, как считалось ранее.

8.3. Принцип работы диода Ортодоксальная физика не имеет приемлемого варианта объяснения принципа работы диода. Он проясняется лишь при наличии модели электрона и знания законов его поведения в проводах с постоянным и переменным напряжением, которые мы уже описали.

Существующая интерпретация работы полупроводников и диодов базируется на понятии дырочной проводимости. Приводим текст определения понятия «дырка» из Физического энциклопедического словаря. М. «Советская энциклопедия» 1984г. 186с. «…..Дырка – положительный заряд е, имеющий энергию, равную энергии отсутствующего электрона с обратным знаком».

Странное определение. Но надо учитывать, что это были первые представления о сути работы полупроводников. Теперь у нас есть возможность глубже проникнуть в эту суть. Для этого надо воспользоваться принципом последовательности анализа этого сложного явления.

Поскольку диод пропускает одни электроны и задерживает другие, то он делает это, учитывая два различных свойства электрона, а в заряде электрона заложено только одно свойство – отрицательный заряд. Поэтому надо включить в анализ поведения электрона в диоде и другие его характеристики. Так как электрон имеет отрицательный заряд и два магнитных полюса: северный и южный, то именно они и позволяют диоду выполнить функцию пропуска одних электронов и задержки других (рис. 132) [276].

В этом случае сохраняются представления о дырочной проводимости, если дырки, пропускающие и задерживающие электроны, наделить одноимённой магнитной полярностью (рис. 132).

Рис. 132. а) схема пропуска диодом электронов, имитирующих положительное напряжение;

b) схема задержки электронов, имитирующих отрицательное напряжение Теперь нам известно, что электроны не имеют орбитальных движений в атомах. Они связаны с протонами ядер линейно. Поскольку протон тоже имеет северный и южный магнитные полюса, то возможна такая совокупность компоновки магнитных полюсов нейтронов, протонов и электронов, при которой на поверхности атома окажутся электроны, на внешней поверхности которых будут, например, южные магнитные полюса. Далее, возможно формирование таких молекул из этих атомов, которые создавали бы дырку, периметр которой и формировал бы дискретные магнитные поля одной полярности, например, южной (рис. 132, a).

Мы уже показали, что положительное напряжение соответствует ориентации электронов в проводе, показанной на рис. 132, a (слева). В этом случае к дырке диода с магнитным барьером, сформированным южными магнитными полюсами S атомов материала диода, подходят электроны с северными магнитными полюсами N, совпадающими с направлением движения этих электронов. Вполне естественно, что дырка диода с южным магнитным барьером пропустит электроны, пришедшие к ней со своими северными полюсами. Так электроны, формирующие напряжение с положительной амплитудой, пройдут через диод.

Во второй половине периода изменения направления векторов магнитных моментов и спинов электронов у диодной дырки окажутся электроны с южными магнитными полюсами, направленными в сторону их движения (рис. 132, b).

Вполне естественно, что диодный барьер, сформированный из южных магнитных полюсов электронов атомов, не пропустит такие электроны. Неудачливым электронам придётся ждать ещё пол периода и они окажутся повернутыми к диодной дырке северными магнитными полюсами и она пропустит их, как своих, а величина напряжения в момент, когда электроны в проводе были повернуты к диоду южными магнитными полюсами, будет равна нулю (рис. 132, b, 128, 129) [270], [276], [277].

Описанная закономерность работы диода следует из эксперимента, схема которого представлена на рис. 133. Обратим внимание на простоту электрической схемы рассматриваемого эксперимента. В ней нет ни ёмкости, ни индуктивности.

Рис. 133. Схема формирования диодом выпрямленного напряжения Рис. 135. Ток Рис. 134. Напряжение Осциллограммы напряжения и тока, выпрямленные диодом, показаны на рис. 134 и 135. Как видно, диод пропускает положительные значения переменного напряжения (рис. 134) и переменного тока (рис. 135), когда электроны, подошедшие к дырке, оказываются повернутыми к ней северными магнитными полюсами (рис. 132, а) и не пропускает отрицательные составляющие напряжения и тока, когда электроны оказываются повернутыми к дыркам южными магнитными полюсами (рис. 132, b).

8.6. Зарядка и разрядка конденсаторов Зарядка диэлектрического конденсатора Ошибочность существующей интерпретации работы конденсатора особенно очевидна. Она базируется на присутствии в электрической цепи положительных и отрицательных зарядов. Носители этих зарядов известны:

протон и электрон. Однако, также известно, что они чувствуют присутствие друг друга на расстоянии в тысячу раз большем размера электрона и в миллион раз большем размера протона [276]. Даже такое их далёкое соседство заканчивается процессом формирования атомов водорода, которые существуют лишь в плазменном состоянии при температуре до 5000 С. Это происходит, например, в процессах удаления электронов и протонов от Солнца и последующего объединения их в атомы водорода. Так что совместное присутствие протонов и электронов в свободном состоянии в проводниках полностью исключается, поэтому положительный и отрицательный потенциалы на пластинах диэлектрического конденсатора – ошибка физиков. Исправим её.

Сейчас мы увидим, что пластины диэлектрического конденсатора заряжаются не разноимённой электрической полярностью, а разноимённой магнитной полярностью. При этом функции плюса принадлежат южному магнитному полюсу электрона, а функции минуса – северному (рис. 42). Эти полюса и формируют полярность, но не электрическую, а магнитную. Проследим процесс зарядки диэлектрического конденсатора, чтобы увидеть, как магнитные полюса электрона формируют магнитную полярность его пластин. Известно, что между платинами диэлектрического конденсатора находится диэлектрик D (рис. 136).

Схема эксперимента по зарядке диэлектрического конденсатора показана на рис. 136, а. Самое главное требование к схеме – ориентация её с юга (S) на север (N). Чтобы обеспечить полную изоляцию конденсатора от сети после его зарядки, желательно использовать электрическую вилку, включаемую в розетку сети с напряжением 220 V.

b) Рис. 136. а) схема нашего эксперимента зарядки конденсатора;

b) схема реализации этого эксперимента американскими учёными Сразу после диода d показан компас 1 (К), положенный на провод, идущий к конденсатору С. Стрелка этого компаса, отклоняясь вправо в момент включения вилки, показывает направление движения электронов (рис. 136, а) от точки S к нижней пластине конденсатора. Тут уместно обратить внимание на общность информации о поведении электронов в проводах, представленной на рис. 124, 126, 128, 130 и 136.

Ученые из Калифорнийского университета в Санта-Барбаре предложили свой способ создания конденсатора, в котором при подаче электрического напряжения на его обкладках накапливался бы не только электрический заряд электронов, но и их спин.

Спиновый ( h ) конденсатор (рис. 136, b): диэлектрический материал зажат между обкладками из ферромагнитного материала. На рис. 136, b показаны импульсы плотности спин-поляризованных электронов, достигающие максимумов на поверхностях раздела на противоположных по знаку обкладках конденсатора.

Американцы сообщают, что данный эффект является пока результатом численного моделирования, но уже мало кто сомневается в его существовании, поскольку методы расчетов достигли такого уровня развития, что начинают не просто объяснять экспериментальные результаты, но и предсказывать новые эффекты. Кроме того, в пользу существования описанного явления говорит недавно обнаруженный в электрохимических элементах с ферромагнитными электродами эффект перестраиваемого электрическим полем магнетизма [6].

Выше компаса 1 (рис. 136) показана схема направления магнитного поля вокруг провода, формируемого движущимися в нём электронами. Эта схема аналогична схемам, показанным на рис. 124.

Таким образом, электроны, прошедшие через диод, приходят к нижней пластине конденсатора, сориентированными векторами спинов h и магнитных моментов М е к её внутренней поверхности (рис. 136, а). В результате на этой поверхности формируется северный магнитный потенциал (N).

Вполне естественно, что к внутренней поверхности верхней пластины конденсатора электроны придут из сети сориентированными южными магнитными полюсами (S). Доказательством этого служит экспериментальный факт отклонения стрелки верхнего компаса 2 (К) вправо (рис. 136, а). Это означает, что электроны, движущиеся из сети к верхней пластине конденсатора, ориентированы южными магнитными полюсами (S) в сторону движения (рис. 137).

Рис. 137. Схема движения электронов к пластинам диэлектрического конденсатора Таким образом, ориентацию электронов на пластинах диэлектрического конденсатора обеспечивает проницаемость их магнитных полей через диэлектрик D (рис. 137). Потенциал на пластинах конденсатора один – отрицательный и две магнитных полярности: северного и южного магнитных полюсов.

На рис. 137 представлена схема, поясняющая ориентацию электронов, движущихся к пластинам конденсатора С. Электроны приходят к нижней пластине конденсатора, сориентированными северными магнитными полюсами (N) к её внутренней поверхности (рис. 137). К внутренней поверхности верхней пластины конденсатора приходят электроны, сориентированные южными магнитными полюсами (S).

Так электроны – единственные носители электричества в проводах формируют на пластинах конденсатора не разноимённую электрическую полярность, а разноимённую магнитную полярность. Нет на пластинах диэлектрического конденсатора протонов – носителей положительных зарядов.

Разрядка диэлектрического конденсатора Процесс разрядки диэлектрического конденсатора на сопротивление – следующее экспериментальное доказательство соответствия реальности выявленной модели электрона (рис. 42) и ошибочности сложившихся представлений о том, что на пластинах диэлектрического конденсатора формируются разноимённые электрические заряды (рис. 138) [276].

Рис. 138. Схема отклонения стрелок компасов (К) в момент разрядки конденсатора Схема отклонения стрелок компасов (К) 1, 2, 3 и 4 при разрядке конденсатора на сопротивление R в момент включения выключателя 5 показана на рис. 138.

Как видно (рис. 138), в момент включения процесса разрядки конденсатора, магнитная полярность на пластинах конденсатора изменяется на противоположную и электроны, развернувшись, начинают двигаться к сопротивлению R (рис. 138, 139).

Рис. 139. Схема движения электронов от пластин конденсатора к сопротивлению R при разрядке диэлектрического конденсатора Электроны, идущие от верхней пластины конденсатора ориентируются южными магнитными полюсами в сторону движения, а от нижней – северными (рис. 139). Компасы 3 и 4, установленные на совокупности проводов ВА, сориентированных с юга на север, чётко фиксируют этот факт, отклонением стрелок вправо, доказывая этим, что векторы спинов и магнитных моментов всех электронов в этих проводах направлены с юга на север (рис. 138, 139).

Зарядка электролитического конденсатора При анализе процесса зарядки электролитического конденсатора надо учитывать, что в электролитическом конденсаторе присутствуют ионы, имеющие положительный и отрицательный заряды, которые и управляют процессом формирования потенциалов на пластинах электролитического конденсатора.

Сейчас мы увидим, что наличие электролита в конденсаторе не приводит к появлению в проводах положительных носителей заряда, то есть протонов.

Мы уже показали, что электрон представляет собой полый тор, который имеет два вращения: относительно оси симметрии и относительно кольцевой оси тора. Вращение относительно кольцевой оси тора формирует магнитное поле электрона, а направления магнитных силовых линий этого поля формируют два магнитных полюса: северный N и южный S (рис. 42).

Вращением электрона относительно центральной оси управляет кинетический момент h - векторная величина. Магнитный момент электрона М е - тоже величина векторная, совпадающая с направлением вектора кинетического момента h. Оба эти вектора формируют северный магнитный полюс электрона (N), а на другом конце центральной оси его вращения формируется южный магнитный полюс (S). Формированием столь сложной структуры электрона (рис. 42) управляют более 20 констант [270], [276], [277]..

На рис. 140, а в качестве примера показана ориентация иона OH в электрическом поле. Положительно заряженный протон Р своим северным магнитным полюсом направлен к отрицательно (-) заряженной пластине.

Рис. 140. а) схема иона ОН ;

b) схема кластера из двух ионов ОН Так как векторы магнитных моментов электрона е и протона Р в атоме водорода (рис. 82) направлены противоположно, то осевые электроны 2 и 3 атома кислорода, соединяясь в цепочку с протонами и нейтронами ядра атома кислорода, формируют на концах оси иона OH одинаковую магнитную полярность (рис. 141, а). Эта закономерность магнитной полярности сохраняется и вдоль оси кластера, состоящего из этих ионов (рис. 140, b). Логичность всех процессов сохраняется лишь при условии, если действия зарядов и магнитных полей электрона и протона эквивалентны [270], [276], [277].

Обратим внимание на главную особенность структуры атома водорода (рис. 83): векторы магнитных моментов электрона M e и протона М Р направлены вдоль оси атома в противоположные стороны. Обусловлено это тем, что сближение протона и электрона ограничивают их одноименные магнитные полюса. Распределение магнитных полей в структуре иона ОН показано на рис. 140, а. Как видно, на концах оси этого иона северные магнитные полюса электрона и протона. Аналогичную полярность имеют и кластеры ионов ОН (рис. 140, b). Вполне естественно, что количество кластеров ионов OH, формирующих электрическую цепь в диэлектрическом конденсаторе, очень велико.

Если роль электродов, представленных на рис. 140, а, выполняют пластины конденсатора, то при его зарядке, электроны, пришедшие из внешней сети, сориентируются южными магнитными полюсами у левой пластины конденсатора и северными магнитными полюсами у правой пластины. Обусловлено это тем, что электроны сближают их разноимённые магнитные полюса, а сближение электрона с протоном ограничивают одноимённые магнитные полюса.

На рис. 141, а в качестве примера показана ориентация иона OH в заряженном конденсаторе. Положительно заряженный протон Р своим северным магнитным полюсом направлен к нижней отрицательно (-) заряженной пластине конденсатора. Так как векторы магнитных моментов электрона е и протона Р в атоме водорода (рис. 82) направлены противоположно, то осевые электроны 2 и атома кислорода, соединяясь в цепочку с протонами и нейтронами ядра атома кислорода, формируют на концах оси иона OH одинаковую магнитную полярность. Эта закономерность магнитной полярности сохраняется и вдоль оси кластера, состоящего из этих ионов. Логичность всех процессов сохраняется лишь при условии, если действия зарядов и магнитных полей электрона и протона эквивалентны.

a) b) Рис. 141. а) схема ориентации иона OH в электролитическом конденсаторе;

b) схема зарядки конденсатора Обратим особое внимание на то, что у верхней пластины конденсатора (рис. 141, а) с обоих сторон присутствуют электроны и поэтому кажется, что они отталкивают друг друга. Однако, надо иметь ввиду, что при образовании кластеров электронов они соединяются друг с другом разноимёнными магнитными полюсами, а одинаковые электрические заряды ограничивают их сближение, поэтому контакт иона с верхней пластиной конденсатора обеспечивают разноимённые магнитные полюса электронов.

У нижней пластины конденсатора – разноимённые электрические заряды, которые сближают протон атома водорода и электрон пластины конденсатора. Но это сближение ограничивается их одноимёнными магнитными полюсами. Так объясняются эти кажущиеся противоречия.

Таким образом, пластины электролитического конденсатора заряжаются разноимённой электрической полярностью и разноимённой магнитной полярностью одновременно. При этом функции плюса принадлежат южному магнитному полюсу электрона, а функции минуса – северному (рис. 42). Эти полюса формируют и электрическую, и магнитную полярности на пластинах конденсатора. Проследим процесс зарядки конденсатора, чтобы увидеть, как магнитные полюса электрона и протона формируют магнитную и электрическую полярности его пластин [270], [276], [277].

Схема эксперимента по зарядке конденсатора показана на рис. 141, b.

Самое главное требование к схеме – ориентация её с юга (S) на север (N). Сразу после диода показан компас 1 (К), положенный на провод, идущий к конденсатору С. Стрелка этого компаса, отклоняясь вправо в момент включения напряжения, показывает направление движения электронов (рис. 141, b) от точки S к нижней пластине конденсатора С. Выше компаса показана схема направления магнитного поля вокруг провода, формируемого движущимися в нём электронами [270], [276], [277].

Таким образом, электроны, прошедшие через диод, приходят к нижней пластине конденсатора сориентированными векторами спинов h и магнитных моментов М е к её внутренней поверхности (рис. 141, b). В результате на этой поверхности формируется северный магнитный потенциал (N), эквивалентный отрицательному потенциалу (-). [276] Вполне естественно, что к верхней пластине конденсатора электроны придут из сети сориентированными южными магнитными полюсами (S).

Доказательством этого служит экспериментальный факт отклонения стрелки верхнего компаса 2 (К) вправо (рис. 141, b). Это означает, что электроны, движущиеся по проводу к верхней пластине конденсатора, ориентированы южными магнитными полюсами (S) в сторону движения [276].

На рис. 142 представлена схема, поясняющая ориентацию электронов, движущихся к пластинам конденсатора С при его зарядке. Электроны приходят к нижней пластине конденсатора сориентированными северными магнитными полюсами (N h ) к её внутренней поверхности. К внутренней поверхности верхней пластины конденсатора электроны приходят сориентированными южными магнитными полюсами (S).

Обратим внимание на то, что направления ориентации электронов при их движении к пластинам диэлектрического конденсатора (рис. 137) аналогичны ориентации электронов при их движении к пластинам электролитического конденсатора (рис. 142).

Рис. 142. Схема движения электронов к пластинам конденсатора при его зарядке Так электроны – единственные носители электричества в проводах формируют на пластинах электролитического конденсатора и разноимённую электрическую полярность (+ и -) и разноимённую магнитную полярность (S и N) одновременно [270], [276], [277].

Разрядка электролитического конденсатора Процесс разрядки конденсатора на сопротивление – следующее экспериментальное доказательство правильности новой интерпретации о направлении движения электронов (рис. 123) в проводах и ошибочности сложившихся представлений о том, что на пластинах конденсатора формируются только разноимённые электрические заряды (рис. 141) [276].

Схемы отклонения стрелок компасов (К) 1, 2, 3 и 4 при разрядке конденсатора на сопротивление R в момент включения выключателя 5 показаны на рис. 142.

Как видно (рис. 143 и 144), в момент включения процесса разрядки конденсатора магнитная и электрическая полярности на пластинах конденсатора изменяются на противоположные и электроны, развернувшись, начинают двигаться к сопротивлению R (рис. 143, 144).

Рис. 143. Схема отклонения стрелок компасов (К) в момент разрядки конденсатора Электроны, идущие от верхней пластины конденсатора, ориентируются южными магнитными полюсами в сторону движения, а от нижней – северными.

Компасы 3 и 4, установленные на совокупности проводов ВА (рис. 143), сориентированных с юга на север, чётко зафиксируют факт отклонением стрелок вправо, доказывая этим, что векторы спинов и магнитных моментов всех электронов в этих проводах направлены с юга на север (рис. 143, 144).

Рис. 144. Схема движения электронов от пластин конденсатора к сопротивлению R при разрядке конденсатора Как видно, схема движения электронов при разрядке диэлектрического конденсатора (рис. 139) аналогична схеме движения электронов при разрядке электролитического конденсатора (рис. 144).

8.10. Конденсатор + индуктивность Конденсатор и индуктивность – основные элементы колебательных систем. Схематически они показываются просто (рис. 145) [6].

Считается, что одна пластина конденсатора С заряжена отрицательно, а другая положительно. Если конденсатор электролитический, то это соответствует реальности, так как указанные потенциалы формируют его ионы.

Другое дело провод, по которому движутся электроны. В нём не могут присутствовать одновременно и электроны, и протоны, так как их соседство заканчивается образованием атомов водорода и плазмы с температурой до 5000 К [270], [276], [277].

Рис. 145. Схема конденсатор + индуктивность Таким образом, процессы, протекающие в конденсаторах и индуктивностях, а также проводах, которые соединяют их, остаются скрытыми для понимания. Попытаемся раскрыть эту таинственность. Для этого представим пластины конденсатора и провода, подходящие к ним, в увеличенном масштабе и разместим в них модели электронов e (рис. 146). Катушку индуктивности представим в виде полутора витков и покажем направления движения электронов 1 и 2 в витках при разрядке конденсатора.

А теперь попытаемся найти ответ на главный вопрос электродинамики: в чём сущность причины, формирующей колебательный процесс изменения напряжения в системе конденсатор – индуктивность?

Чтобы найти ответ на поставленный вопрос, проследим за движением электронов к катушке индуктивности. Главное в этом процессе – направления движения электронов из конденсатора в катушку индуктивности. Мы уже показали, что эта задача решается вполне удовлетворительно с помощью древнейшего прибора – компаса. Установим эти приборы на провода, подходящие к катушке индуктивности, предварительно сориентировав их в направлении с юга на север (рис. 146).

Рис. 146. Схема процессов движения электронов в цепи:

конденсатор – индуктивность при разрядке конденсатора Тут мы обязаны информировать наших читателей, что в прежнем нашем анализе этого процесса присутствовало противоречие, которое побудило нас повторить этот эксперимент. В результате было установлено, что показания направления стрелки верхнего компаса (рис. 146) верны, а показания нижнего оказались искажёнными. Стрелка нижнего компаса отклоняется не вправо, а влево. Из этого сразу последовала необходимость коррекции описания колебательного процесса в системе: конденсатор – катушка индуктивности. В результате, как мы сейчас увидим, устраняется противоречие и раскрывается истинная причина колебательного процесса в описанной системе [274], [276].

Итак, проследим за движением электронов от конденсатора к катушке индуктивности вблизи клемм этой катушки. Обратим внимание на отличия в ориентации электронов в проводах, соединяющих конденсатор и активное сопротивление (рис. 141, b, 143) и в проводах, соединяющих конденсатор и катушку индуктивности (рис. 146), зафиксированные отклонением стрелок компасов.

Теперь видно, что электроны от верхней и нижней пластин конденсатора встречаются в середине катушки индуктивности (сечение К-К) одноимёнными зарядами и одноимёнными южными магнитными полюсами. Это автоматически формирует процесс их отталкивания друг от друга и они устремляются вновь к пластинам конденсатора.

Когда конденсатор заряжен, то напряжение на его пластинах в момент включения выключателя 5 максимально и равно, например, 100 В (рис. 146, 147, а) [274], [276].

Рис. 147. Закономерность изменения напряжения, тока и напряжённости магнитного поля при разрядке конденсатора на катушку индуктивности (рис. 146) Совокупность магнитных полей всех электронов во всех витках катушки (рис. 146) формирует суммарное магнитное поле, направление силовых линий которого легко определяется по направлению спинов h электронов 1 и 2. Эти электроны подходят к сечению К-К с противоположно направленными векторами спинов и магнитных моментов. Это значит, что сформированные ими магнитные поля вокруг витков катушки в зоне встречи электронов (сечение К-К) направлены навстречу друг другу одноимёнными магнитными полюсами и тоже отталкиваются (рис. 146). Когда электроны, идущие от верхней и нижней пластин конденсатора С, встретятся в сечении К-К катушки, то конденсатор C полностью разрядится.

Итак, к моменту начала разрядки конденсатора напряжение V на его клеммах имеет максимальное значение (рис. 143, а, 147, а), ток I и напряжённость H магнитного поля катушки равны нулю (рис. 147, b). В момент прихода электронов к сечению К-К катушки и их остановки напряжение на клеммах конденсатора оказывается равным нулю (рис. 147, a), а величины тока и напряженности магнитного поля катушки – максимуму (рис. 147, b и c).

Далее, напряжённость магнитного поля катушки начинает уменьшаться (рис. 147, b) и автоматически изменяет направление векторов спинов и магнитных моментов электронов на противоположное и они, двигаясь назад к конденсатору, формируют на его клеммах противоположную магнитную полярность. В момент прихода электронов к пластинам конденсатора отрицательное напряжение на его клеммах достигает максимума (рис. 147, a), а величины обратно направленных тока и напряженности магнитного поля принимают нулевые значения (рис. 147, b и c).

После этого начинается второе движение электронов от пластин конденсатора к катушке. При этом электроны меняют направления векторов магнитных моментов и спинов на противоположные. В результате величина противоположного (отрицательного) потенциала на пластинах конденсатора начинает уменьшаться до нуля (рис. 147, a) а величина тока, обусловленная движением электронов с противоположно направленными векторами спинов, увеличиваясь, уходит в отрицательную зону (рис. 147, b). Так же изменяется и напряженность противоположно направленного магнитного поля катушки (рис. 147, c).

Когда электроны повторно придут к середине сечения К-К катушки, то напряжение на клеммах конденсатора станет равным нулю (рис. 147, a) а напряженность магнитного поля катушки, сформированная электронами с направлениями векторов спинов и магнитных моментов, противоположных первому приходу электронов к середине сечения К-К, и величина тока достигнут максимальных отрицательных значений (рис. 147, b и c). Так формируются синусоидальные законы изменения напряжения, тока и напряжённости магнитного поля в колебательном контуре: конденсатор + катушка индуктивности [274], [276].

Обратим внимание на то, что перезарядку конденсатора осуществляет один носитель электрического заряда – свободный электрон, без участия положительно заряженного протона, который не существует в проводах в свободном состоянии.

Поэтому у нас нет никакого права приписывать пластинам конденсатора разную электрическую полярность. Они получают разную магнитную полярность.

Итак, у нас появилась возможность составить уравнения изменения напряжения V, тока I, и напряжённости Н магнитного поля в колебательном контуре конденсатор – катушка индуктивности. Поскольку в момент начала разрядки конденсатора напряжение V на его клеммах максимально, ток I и напряжённость магнитного поля Н минимальны, то уравнения их изменения запишутся так:

U U 0 cos ;

(351) I I 0 sin ;

(352) H H 0 sin. (353) Это и есть исходные уравнения, заменяющие уравнения Максвелла при описании процессов, протекающих в колебательном контуре конденсатор + индуктивность.

Впереди описание электростатики. Её заряды формируют магнитные полюса электронных кластеров. Если на концах лепестков окажутся одноимённые магнитные полюса кластеров свободных электронов, то они отталкиваются, а если разноимённые, то сближаются.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ Специалистам понятно, что при отсутствии информации о структуре электрона невозможно описать процесс работы колебательного контура:

конденсатор - индуктивность. Этот процесс раскрывает свои тайны при анализе в нём поведения, выявленной и глубоко обоснованной нами модели электрона (рис. 42) [270], [276], [277].

8. 6. Электростатика Электростатика – древнейший раздел физики с обилием экспериментальных данных о положительных и отрицательных зарядах электричества. И только сейчас появились результаты исследований, доказывающих ошибочность таких представлений. Оказалось, что явления и процессы электростатики формируются кластерами электронов, имеющих отрицательный заряд, но два магнитных полюса: северный и южный, которым ошибочно приписаны знаки электрических зарядов: минус и плюс.

Французский исследователь Ш. Дюфэ опубликовал в Мемуарах Парижской Академии наук за 1733 г. результаты своих опытов, в которых он обнаружил, что существует стекляное и смоляное электричество. Главная особенность этих двух электричеств: отталкивать однородное с ним и притягивать противоположное.

В 1777 году известный американский физик и политический деятель Бенджамин Франклин предложил понятия положительного и отрицательного заряда электричества. Результаты своих опытов он обобщил и их главную суть сформулировал следующим образом.

1. Электрическая субстанция состоит из чрезвычайно малых частиц, так как она способна проникать в обыкновенную материю, даже в самые плотные металлы, с большой легкостью и свободой, не встречая при этом заметного сопротивления.

2. Частицы электрической субстанции взаимно отталкивают друг друга, но они сильно притягиваются всей прочей материей.

3. Обыкновенная материя содержит (как правило) столько электрической субстанции, сколько она может заключать в себе. Если прибавить ей еще этой субстанции, то она разместится на поверхности и образует то, что мы называем электрической атмосферой;

в этом случае говорят, что предмет наэлектризован.

Франклин писал: “Чтобы электризовать плюс или минус, требуется знать лишь только то, что части трубки или шара, которые натираются, притягивают в момент трения электрический огонь и, значит, забирают его из предмета, которым производится натирание;

эти же самые части, как только прекратится их натирание, стремятся отдать полученный ими огонь любому предмету с меньшим его количеством”.

В России подобными экспериментами занимались Георг Вильгелм Рихман и Михаил Васильевич Ломоносов, результаты их исследований начали публиковаться Петербургской академией наук в 1751г.

Современные учебники по физике формируют представление о положительных и отрицательных электрических зарядах. При этом одноимённые заряды отталкиваются, а разноимённые притягиваются. Считается, что шерсть, мех, стекло, горный хрусталь и драгоценные камни имеют избыток положительных зарядов, а янтарь, смолы, сургуч, воск, сера, резина и пластмассы – отрицательных.

Угол отклонения лепестков электроскопа возрастает после нескольких касаний шарика электроскопа стеклянной палочкой (рис. 148, а). Считается, что это является следствием увеличения положительного заряда.

При скольжении о шарик электроскопа пластмассовой палочки его лепестки также отклоняются (рис. 148, b). Считается, что в результате этого электроскоп заряжается отрицательно. Если после этого прикоснуться шарика электроскопа, заряженного отрицательно (рис. 140, b), стеклянной палочкой, то отклонение стрелки электроскопа уменьшится. Что интерпретируется, как уменьшение отрицательного заряда электричества.

Рис. 148. Зарядка электроскопов Ниже текст из школьного учебника «Физика и химия» [286].

Аналогичная информация о положительных и отрицательных зарядах содержится и в других школьных учебниках. Например, в учебнике «Физика и химия» [284] есть такой рисунок.

Вот как учебники по физике формируют представления школьников о положительных и отрицательных зарядах электричества (рис. 149) [294].

Рис. 149. Взаимодействие положительных и отрицательных зарядов электричества Автор этого учебника руководствовался старыми знаниями, согласно которым в проводах могут присутствовать, как положительные заряды + (протоны), так и отрицательные заряды - (электроны). Он не знает, что протоны находятся глубоко в ядрах атомов. В свободном состоянии могут находиться лишь протоны атомов водорода в электролитических растворах и это состояние предельно краткосрочное [270].

Эти же знаки (+) и (-) устанавливаются на клеммах аккумуляторов, батарей, конденсаторов, диодов, выпрямителей и т. д. Они понимаются, как положительные и отрицательные заряды электричества – протоны и электроны.

Они же фигурируют и в неисчислимых трудах физиков – теоретиков, стремящихся описать их взаимодействия в различных физических явлениях и процессах.

Итак, в головы учеников 5-го класса закладывается информация о том, что положительные заряды электричества формируются протонами, а отрицательны электронами. Причём, и те, и другие одинаково отклоняют лепестки электроскопа, так как заряжают их одноимёнными электрическими зарядами, которые отталкиваются друг от друга.

Следующий эксперимент показывает процесс разрядки заряженного электроскопа на незаряженный (рис. 150).

Рис. 150. Выравнивание электрических потенциалов на двух электроскопах Опыт проводят следующим образом. С помощью палочки заряжают левый электроскоп до максимального отклонения стрелки, а правый оставляют незаряженным. Затем соединяют шары диполем с неоновой лампой и наблюдают, как показания стрелки левого электроскопа уменьшаются, а правого увеличиваются и одновременно загорается неоновая лампочка. Свечение лампы прекращается, когда показания стрелок обоих электроскопов становятся одинаковыми [285]. Жаль, конечно, что авторы, описавшие этот эксперимент, не сообщают, какой палочкой они заряжали электроскоп. Стеклянной или пластмассовой? Ведь стеклянная палочка заряжает электроскоп положительно, то есть, как считается, избытком протонов, а пластмассовая - отрицательно, то есть избытком электронов. Если знак электрического заряда в этом эксперименте не имеет значения, то возникают серьёзные сомнения в правильности его интерпретации.

Конечно, авторы указанного пособия для учителей, описавшие этот эксперимент, не владели в то время информацией, согласно которой соседство протонов и электронов автоматически заканчивается формированием атомов водорода, которые существуют лишь в плазменном состоянии при температуре более 5000 град. (рис. 82). Из этого автоматически следует невозможность присутствия в проводах свободных протонов и электронов одновременно.

Ведь все протоны расположены в ядрах атомов и лишь один из них может оказаться свободным. Это протон атома водорода. Происходит это в электролитических растворах. Причём время жизни свободного протона атома водорода в этом случае предельно мало. В твёрдых телах, в том числе и в проводниках электричества, нет, и быть не может свободных протонов, так как они немедленно синтезируют атомы водорода (рис. 82), соединяясь со свободными электронами.

Итак, положительные и отрицательные заряды электричества в явлениях электростатики – глубочайшая многовековая ошибка физиков. Многие из них уже признают, что носителями электричества в проводах являются только электроны.

Но боятся найти причины противоречий в электростатике, которые возникают при этом. Решение возникшей задачи облегчает уже известная модель электрона (рис. 42). Это полый вращающийся тор, формированием электрического и магнитного полей которого управляют 23 константы. Совокупность имеющейся информации даёт основание представить электрон с совокупностью его магнитных и электрических полей в виде яблока. Оно имеет почти сферическое электрическое поле, а его магнитное поле подобно магнитному полю стержневого магнита, на одном конце которого южный магнитный полюс S, а на другом – северный N (рис. 42).

Вполне естественно, что разноимённые магнитные полюса электронов могут сближать их, а одноимённые электрические заряды – ограничивать это сближение. В результате формируются кластеры электронов, на одном конце которых южный S магнитный полюс, а на другом северный N (рис. 151).

Рис. 151. Кластер электронов Поскольку максимальная напряженность магнитных полей электронов формируется вдоль их осей вращения, то, соединяясь разноимёнными магнитными полюсами, они формируют линейные кластеры.

Конечно, кластеры электронов могут разрываться и вновь формироваться, и искры, возникающие при причёсывании волос, при снятии нейлоновой рубашки или включении кремниевой зажигалки, свидетельствуют об этом.

Таким образом, одни тела могут заряжаться кластерами электронов так, что их южные магнитные поля оказываются на поверхности тела, и мы воспринимает их как положительные заряды электричества. Другие тела заряжаются кластерами электронов таким образом, что на поверхности оказываются их северные магнитные полюса, и мы воспринимаем их как отрицательные электрические заряды. Носитель электрического заряда один электрон, но у него два магнитных полюса: северный и южный.

Наиболее убедительным экспериментальным фактом, подтверждающим описанное, является формирование так называемых электростатических султанов (рис. 152) [285]. Лепестки и положительно и отрицательно заряженных султанов расходятся в стороны под действием электростатических сил электронов и электронных кластеров, располагающихся вдоль лепестков (рис. 152, а).

Поскольку присутствие на лепестках свободных протонов полностью исключается, то на их положительно и отрицательно заряженных концах образуются не разноимённые электрические заряды, а разноимённые магнитные полюса электронных кластеров. Они и формируют картины деформации лепестков при сближении султанов (рис. 152, b и с). Это ж ведь легко проверить с помощью магнитов. Надеемся, что наши читатели сделают это и сообщат нам результат.

Рис. 152. Демонстрация электрических султанов Итак, электронные кластеры закрывают проблемы электростатики, но они открывают новые проблемы и главная из них: почему электронные кластеры формируют на поверхности одних тел северные магнитные полюса, а на поверхности других южные?

Ответ на этот вопрос скрыт очень глубоко, в структурах ядер химических веществ, из которых состоят тела. Там начало формирования магнитных полярностей всех электронов атомов, молекул и их кластеров. Попытаемся прояснить эту ситуацию путём анализа структур ядер кремния – основного химического элемента стекла.

Кремний – четырнадцатый элемент в таблице химических элементов. Его стабильное ядро (таких ядер 92,23%) содержит 14 протонов и 14 нейтронов (рис. 59). Поскольку кремний входит в четвертую группу периодической таблицы химических элементов вместе с углеродом, то ядро атома углерода должно быть в структуре ядра атома кремния. Причем, оно может быть представлено двумя видами: плоским (рис. 59, а) и пространственным (рис. 59, b).

Если стекло формируют пространственные ядра кремния (рис. 59, b), то электроны, присоединяющиеся к осевым протонам, автоматически получают разную магнитную полярность. Выходя на поверхность тела, они и формируют эту полярность на микроуровне. Вполне естественно, что свободные электроны или электронные кластеры, присоединившиеся к поверхностным электронам стекла, будут иметь одинаковую поверхностную магнитную полярность, которую мы отождествляем с определённым электрическим зарядом.

Другие тела могут иметь на поверхности электроны с другими магнитными полюсами, но это не будет мешать электронным кластерам присоединяться к ним противоположными магнитными полюсами. В результате заряд оказывается один, но с двумя магнитными полюсами, которые ошибочно отождествлялись с положительным зарядом (протоном) и отрицательным (электроном).

Как видим, человечеству потребовалось около 300 лет, чтобы понять истинный физический смысл положительных и отрицательных зарядов электричества, введённых нашими предками.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ Читатель, прочитавший эту краткую научную информацию, поймёт, что продолжение преподавания старой электростатики школьникам и студентам недопустимо, так как это калечит их интеллектуальный потенциал.

8.7. Передача и приём электронной информации Мы не задумываемся о том, как наш мобильный телефон передаёт и принимает электронную информацию. Под электронной информацией мы понимаем наш голос, письменный текст или фотографию. Каким же образом кодируется такая информация, и каким образом передаётся в пространство? Мы не будем описывать процесс кодирования информации, но отметим, что её проводов являются электроны e (рис. 153). Провод, носителями вдоль представленный в центре схем (рис. 153, а, b), выполняет функции передающей антенны.

Рис. 153. а) и b) – схемы изменения ориентации свободных электронов e в проводе под действием электрического импульса;

с) – электромагнитная волна Максвелла Известно, что в каждом кубическом сантиметре медного провода содержится 8,2 10 свободных электронов. Под действием электрического потенциала, приложенного к проводу, его свободные электроны принимают упорядоченную ориентацию и суммарное магнитное поле, формируемое ими, выходит за пределы провода (рис. 153, a, b).

Направление суммарного магнитного поля всех свободных электронов в проводе формирует вокруг него магнитное поле (рис. 153, а, b), направление которого меняется с изменением направления векторов магнитных моментов M e и спинов h электронов. Это твёрдо установленные экспериментальные факты [270], [276], [277].

Когда свободные электроны в проводе сориентированы вдоль его оси и их спины h направлены вверх (рис. 153, а), то вокруг провода формируется магнитное поле, направление силовых линий которого закручено против хода часовой стрелки. Когда же электроны поворачиваются на 90 0 и их спины h оказываются повёрнутыми перпендикулярно оси провода, то магнитное поле вокруг него исчезает. Оно вновь появляется, когда электроны, повернувшись на 180 0 от исходного положения, вновь ориентируют свои спины h и векторы магнитных моментов M e вдоль провода (рис. 153, b). Направление магнитных силовых линий магнитного поля вокруг провода тоже меняется на 180 0. Таким образом, электроны меняют свое направление вдоль провода на 180 0 с частотой изменения электрического тока. В обычной электрической сети эта частота равна 50Гц, а у мобильного телефона она изменяется в гигагерцовом диапазоне (более 1000 МГц).

Возникает вопрос: будет ли магнитное поле, формируемое электронами вокруг провода, излучаться в пространство при смене направления ориентации электронов в нём? Удивительным является то, что физики ХХ века до сих пор не имеют ответа на этот вопрос. Попытаемся найти его [270], [276], [277].

Можно, конечно, допустить, что при смене направления магнитного поля вокруг провода (рис. 153, а, b) оно излучается в пространство и распространяется в нём со скоростью света. Проверим работоспособность такой гипотезы. Если провод передающей антенны имеет радиус 0,01 м и на его поверхности генерируется магнитное поле напряженностью 0,001 Тл, то линейная удельная напряженность магнитного поля на поверхности провода составит BS 0,001 / 2 r 0,001 / 6,28 0,01 0,016Тл / м. (354) При удалении магнитного кольца (магнитного кольцевого импульса) от поверхности антенны со скоростью света его радиус r будет увеличиваться.

Представим, что такое расширяющееся магнитное кольцевое поле удалилось от передающей антенны на миллион километров и встретилось с антенной приемника. Линейная плотность магнитного кольца, которое пересечет антенну приёмника, составит BR 0,016 / 6, 28 10 9 2,55 10 11 Тл / м. Вряд ли такое слабое поле может возбудить электроны антенны приемника, чтобы передать им закодированную информацию [276].

Но ведь астрофизики принимают сигналы от звёзд, которые, как они полагают, расположены от нас на расстоянии 1010 световых лет. Если эту информацию несут магнитные кольца с увеличивающимися радиусами, то напряженность их магнитных полей, приходящих к нам, будет близка к нулевым значениям. Это даёт нам основание утверждать, что магнитное поле, формируемое электронами вокруг передающей антенны, никуда не излучается.

В XIX и ХХ веках считалось, что электромагнитное излучение является волновым. Оно формируется электрическими E и магнитными H полями, которые изменяются синусоидально во взаимно перпендикулярных плоскостях (рис. 11, 153, с). Такое представление базируется на опытах Майкла Фарадея, проведённых им в 1831 году. Он установил, что магнитные и электрические поля меняются синхронно и всегда находятся в сопряжённом состоянии. Если эти изменения синусоидальны, то изменение напряженностей электрических и магнитных полей чаще всего представляют как две взаимно перпендикулярные синусоиды, изменяющиеся во времени t (рис. 11, 153, с) и описываемые уравнениями Максвелла (37-40).

Как видно (37-40), это - уравнения в частных производных, поэтому они автоматически противоречат аксиоме Единства. Это противоречие усиливается независимостью r и t. В результате они не могут описывать корректно движение в пространстве каких-либо объектов. Поэтому у нас есть основание поставить под сомнение, соответствие реальности электромагнитной волны Максвелла (рис. 11, 153, c).

Это сомнение базируется на массе противоречий между экспериментальными фактами и уравнениями Максвелла. Например, кольцевые магнитные поля вокруг провода (рис. 153, а, b) – строгий экспериментальный факт, а волна с одновременно и синусоидально меняющимися напряжённостями электрических Е и магнитных Н полей (рис. 11, 153, с) - выдумка теоретиков.


Приняв её, они обязаны сообщить нам: каким образом цилиндрическое магнитное поле (рис. 153, а, b), формируемое электронами вокруг любого провода, по которому течёт ток, превращается в две взаимно перпендикулярные синусоиды (рис. 11, 153, с)? Как из кругового магнитного поля формируются амплитуды взаимно-перпендикулярных синусоид и чему они равны? Но такие вопросы не смущают физиков-теоретиков. Не моргнув глазом, они голословно утверждают, что не нужны никакие представления, математика прекрасно обходится без каких – либо представлений в предсказании экспериментального результата.

В условиях, когда нет ни единого эксперимента, способного доказать формирование электромагнитных волн Максвелла (рис. 11, 153, с), правильность интерпретации результатов решений его уравнений вызывает сомнения. Но физики ХХ полностью игнорировали это и делали всё, чтобы доказать, что уравнения Максвелла (39-42) описывают излучение антенной передатчика именно такой волны, какая показана на рис. 11 и 153, с. Возникает вопрос: на чём базируют физики свою убеждённость в том, что излучение формируют электромагнитные волны Максвелла? Прежде всего на опытах Герца, который якобы доказал существование таинственного тока смещения ( E / Ct ), входящего в третье уравнение (41) Максвелла. Ошибочность этого доказательства трудно было проверить при отсутствии сведений об участии фотонов в передаче информации в пространстве. Теперь такая информация имеется и мы уже выполнили отмеченный анализ и показали ошибку Герца при интерпретации причины появления искры в его регистрационном приборе (рис. 12) [270], [276], [277].

У нас нет оснований упрекать Герца в ошибочности интерпретации этого эксперимента. В его время это была, пожалуй, единственно возможная интерпретация, так как понятие фотон ещё отсутствовало. Но у нас есть основания упрекнут всех его последователей, которые ничего не сделали для того, чтобы повторить его опыты на современном уровне и найти им правильную интерпретацию.

Конечно, приближённые методы решения уравнений Максвелла могут давать результат, совпадающий с экспериментом. Суть этого совпадения заключается в том, что приближённые методы решения уравнений Максвелла основаны на использовании рядов Фурье, которые применяются при анализе экспериментальной информации близкой к синусоидальной. Этот же метод используется для установления связи между уравнениями Максвелла и экспериментальными данными. То есть физическая суть самой электромагнитной волны здесь никак не представлена. А ведь эта волна может иметь разное физическое наполнение, которое не отражают измерительные приборы. В таких условиях совпадение экспериментального результата с теоретическим может быть случайным, а его интерпретация - полностью ошибочной [270], [276], [277].

Из этого следует необходимость повторения опытов Герца с использованием современных средств. И они уже проведены с помощью прибора ИГА-1 (рис. 13).

Результаты этих опытов убедительно доказали ошибочность представлений о волновой природе электромагнитного излучения, подобному максвелловской электромагнитной волне (рис. 11, 153, с).

Прибор ИГА-1 (рис. 18), имея чувствительность 100 пиковольт, принимает естественные излучения с частотой 5 кГц на антенну диаметром 30 мм. Длина волны равна С / 3 10 8 / 5 10 3 0,6 10 5 60км. С помощью такого излучения этого прибора обнаруживаются источники различных естественных излучений, в том числе и расположенные под землёй ручьи, пустоты (пещеры) и другие естественные и искусственные образования, молекулы которых излучают фотоны с характеристиками, отличающимися от характеристик фотонов, излучаемых общей совокупностью молекул всех остальных образований, среди которых находится образование, анализируемое исследователем.

Если учесть, что уравнения Максвелла (39-42) работают в условиях, когда длина электромагнитной волны соизмерима с длиной антенны, то эксперимент с прибором ИГА -1 (рис. 13) - убедительное доказательство того, что носителями излучений являются фотоны (рис. 20), но не электромагнитные волны Максвелла (рис. 11, 153, с).

Это обусловлено тем, что размер антенны (круглый диск) у прибора ИГА – 1 на порядков меньше длины максвелловской волны. Из это следует, что прибор ИГА – принимает не максвелловскую (рис. 11, 153, с), а фотонную волну (рис. 14).

Излучение электронами фотонов при их возбуждении – экспериментальный факт, подтверждённый миллионами спектральных линий атомов, ионов и молекул.

Импульсное воздействие на электроны в проводе – тоже процесс их возбуждения, который сопровождается излучением импульсов фотонов. Есть основания предполагать, что импульсное воздействие на электроны в начале провода передаётся всем электронам вдоль провода со скоростью близкой к скорости света (рис. 154) [270], [276], [277].

Рис. 154. Формирование импульсов электронов вдоль провода и излучение им фотонов в пространство Вполне естественно, что с такой же скоростью передаётся и информация, закодированная в этом импульсе. На этом принципе основана работа всех систем, передающих информацию по проводам, в том числе и работа Интернета.

Представим, что электроны в проводе не только формируют магнитные поля вокруг него (рис. 152, а, b), но и излучают импульсы фотонов (рис. 154).

Из этого следует, что носителями информации в пространстве являются импульсы фотонов, излучаемые свободными электронами антенны, при воздействии на них импульсов напряжения. Есть основания полагать также, что в этом процессе принимают участие и валентные электроны, связывающие атомы в молекулы. Это предположение базируется на известном факте фонового шума, который генерируется фотонами, формирующими температуру антенны, равную температуре среды, окружающей её [270], [276], [277].

Известно, что с изменением температуры тела меняется его объём.

Обусловлено это тем, что при поглощении и излучении фотонов валентными электронами у них изменяются энергии связи, а значит и расстояния между атомами в молекуле или между молекулами в их кластерах. Из этого следует, что если валентные электроны поглощают и излучают фотоны, формирующие температуру среды, то эти электроны вместе со свободными электронами принимают участие в формировании импульса фотонов при воздействии электрического потенциала на свободные электроны. Возникает вопрос: как велико расстояние между молекулами и достаточно ли оно для того, чтобы свободные электроны могли перемещаться в проводе и менять свою ориентацию?

Размер электрона 10 12 м, а размер молекул 10 8 10 9 м. Этого вполне достаточно для движения и изменения ориентации свободных электронов в проводе или антенне.

Свободные электроны e в проводе ориентируются под действием электрического поля так, что векторы их спинов h и магнитных моментов M e направлены вдоль провода (рис. 153, a, b). Напряженность магнитного поля Н е каждого электрона связана с его основными параметрами зависимостью m e e h e Ee Нe, 4 M e 4 M e e (355) где e - угловая скорость вращения электрона;

E e - полная энергия электрона.

Самое главное в том, что напряженность магнитного поля Н e электрона зависит от частоты e его вращения. С изменением этой частоты изменяется M e. Импульс изменения магнитного момента M e магнитный момент передается вдоль провода, а импульс изменения угловой частоты e сопровождается излучением фотонов (рис. 154) электронами перпендикулярно проводу (рис. 154). Таким образом, малейшее внешнее воздействие на свободные электроны приводит к передаче ими одной и той же информации в двух направлениях: вдоль провода и перпендикулярно ему [270], [276], [277].

Мы уже отметили, что температуру окружающей среды формируют фотоны с определенной длиной волны. При этом электроны атомов и молекул всего, что находится в этой среде, в том числе и электроны атомов анализируемой нами антенны, непрерывно поглощают и излучают эти фотоны, поддерживая необходимую температуру. Поэтому они являются передатчиками энергии и информации между всеми объектами среды. Это естественный процесс, благодаря которому существует все живое и неживое в Природе. Но он был полностью проигнорирован при интерпретации процессов передачи энергии и информации искусственными источниками, созданными человеком.

Фотон – локализованное в пространстве магнитное образование, которое движется в пространстве со скоростью света. При этом он имеет такую магнитную структуру (рис. 20), у которой длина волны, равная радиусу фотона r. Все его параметры, в том числе и частота, изменяются в интервале порядков.

На рис. 154 импульсы излучаемых фотонов представлены в виде совокупности небольших шариков. Длина волны или радиус каждого фотона, входящего в состав импульса фотонов, на много порядков меньше расстояния между импульсами фотонов, называемого длиной волны излучения. У нас есть возможность определить длину волны или радиус каждого фотона, входящего в состав импульса фотонов.

Длины волн единичных фотонов, излучаемых валентными электронами атомов антенны передатчика, зависят в обычных условиях от её температуры.

Если она равна, например, 20 0 C, то электроны антенны непрерывно излучают и поглощают фотоны с длиной волны, примерно, равной [270], [276], [277].

C ' 2,898 10 9,886 10 6 м.

20 (356) T 273,15 Это – фотоны инфракрасного диапазона. Мы уже описали, как они генерируют так называемый фоновый шум. Чтобы выделить искусственную информацию, передаваемую фотонами, излучаемыми электронами, необходимо увеличить возбуждение электронов, чтобы они излучали фотоны с большей энергией, чем фотоны, формирующие температуру окружающей среды и антенны. Различие длин волн фотонов, формирующих фоновый шум от длин волн фотонов (рис. 20), передающих информацию, зависит от интенсивности искусственного воздействия на электроны антенны. Но в любом случае, длина волны фотонов, порождаемых искусственными импульсами будет меньше длин волн или радиусов фотонов, формирующих эти импульсы (рис. 14, 154).


Если передатчик излучает импульсы с длиной волны, например, 0,50 м в виде фотонов с длинами волн (радиусами) несколько меньшими тех, что формируют температуру среды вокруг антенны, например, с длинами волн 9,00 10 6 м, то длина волны, несущая информацию в пространстве (расстояние между импульсами фотонов (рис. 10, 11), будет больше длин волн фотонов, несущих эту волну, в 0,50 / 9,00 10 6 50000 раз.

Приём информации из пространства Если на электроны приёмной антенны действуют, только фотоны, формирующие температуру среды, окружающей антенну, а значит и температуру самой антенны, то свободные электроны ориентированы в таком проводе или антенне произвольно. Конечно, на эту произвольность влияют валентные и другие электроны атомов и молекул. Мы уже знаем, что размеры свободных электронов, примерно, в 1000 раз меньше размеров молекул. Это значить, что электроны атомов слабо влияют на ориентацию свободных электронов и даже, если это влияние есть, то беспорядочное расположение атомов провода или антенны должно формировать беспорядочную ориентацию свободных электронов в них.

Сразу возникает вопрос: как начнут вести себя свободные электроны антенны, если к ней придёт импульс фотонов? Примут ли они ориентированное положение или просто возбудятся и это возбуждение передадут вдоль антенны к устройствам, принимающим их возбуждение?

В главе «Элементы корпускуляроной оптики» показано, что все отражающиеся фотоны поляризуются в плоскости перпендикулярной плоскости отражения. Из этого следует, что встретившись с проводом антенны, они тоже поляризуются и этим своим процессом ориентируют свободные электроны в проводе, формируя в нем электрический потенциал, распространяющийся вдоль провода к приёмному устройству.

Далее, обратим внимание на то, что термопара представляет собой два провода из разных материалов, спаянные между собой. Известно, что если спаянные концы проводов будут иметь разную температуру, то на свободных концах термопары появится ЭДС, то есть по образовавшейся сети потечёт ток.

Так как температуру спаянных проводов формируют фотоны, то разную температуру формируют разные фотоны. Это значит, что свободные электроны в каждом проводе термопары возбуждаются с разной интенсивностью. Появление тока в цепи – свидетельство упорядоченной ориентации свободных электронов вдоль провода. Из этого следует, что воздействие импульса фотонов на свободные электроны антенны должно приводить их из хаотического расположения в проводе в упорядоченное.

В любом случае в цепи антенна – приёмное устройство пришедший импульс фотонов действует лишь на часть этой цепи. Благодаря этому в такой цепи возникает разность потенциалов, которая ориентирует электроны во всех элементах этой цепи и в ней возникает ток. Этот процесс можно усилить, если приёмной антенне, состоящей из совокупности стержней, придать элементы параболичности.

Тогда фотонная волна будет возбуждать не все свободные электроны такой антенны одновременно, а возбудит вначале те, которые находятся в стержнях на периферии воображаемой параболической поверхности. В результате уже в самой такой антенне появиться разность потенциалов и по её электропроводящим элементам пойдёт импульс, ориентирующий свободные электроны и появится ток, который усилит приёмное устройство [270], [276], [277].

Поскольку фотоны – локализованные в пространстве образования, то мощность сигнала, который они формируют в антенне приемника, зависит от количества фотонов в каждом импульсе, дошедших до этой антенны и их индивидуальной энергии, определяемой длиной волны каждого из фотонов, входящего в импульс. В этом случае напряжённость магнитного поля каждого фотона остаётся постоянной и не зависит от расстояния, которое он проходит от антенны передатчика до антенны приемника или от звезды к Земле.

Если приёмная антенна имеет форму стержня, то эффективность приёма сигнала из пространства такой антенной невелика, так как импульсы фотонов.

несут в себе небольшой потенциал, возбуждающий электроны приёмной антенны.

Чтобы усилить действие импульсов фотонов, их принимают с помощью, так называемых параболических антенн, поверхность которых не поглощает, а отражает эти импульсы и направляет их в фокус параболы, где и располагается приёмная часть такой антенны [270], [276], [277].

Вполне естественно, что электроны приёмного элемента такой антенны, расположенного в её фокусе, будут подвергнуты мощному импульсному воздействию сфокусированным потоком фотонов, что способствует значительному усилению приёмного сигнала.

Таким образом, импульсное изменение электрического поля передаётся всем свободным электронам, сориентированным вдоль провода, и одновременно сопровождается излучением фотонов в пространство. В результате формируются продольные волны электромагнитных импульсов вдоль провода и одновременно импульсы фотонов, излучаемых перпендикулярно проводу (рис. 154). Так одна и та же информация передаётся в двух направлениях: вдоль провода и перпендикулярно ему - в пространство [270], [276], [277].

Вполне естественно, что для описания фотонной волны (рис. 146) нет нужды вводить в уравнение такой волны напряженности электрических и магнитных полей и не существующие токи смещения. Достаточно написать уравнения изменения напряжения, тока и напряжённости магнитного поля (361), (362), (363) и ввести в них необходимые параметры, характеризующие колебательный процесс, излучающий импульсы фотонов (рис. 154).

Конечно, нам интересно знать детали опытов с радиоволнами, в которых отражена передача радиоинформации. Восемнадцать таких опытов описано в учебном пособии для школьников: Н.М. Шахмаев, С.Е. Каменецкий.

Демонстрационные опыты по электродинамике. М. «Просвещение» - 1973.

Анализ этих опытов показывает, что в них отразился весь спектр поведения световых фотонов в опытах по оптике. Этого вполне достаточно для заключения о том, что носителями радиоволн являются фотонные (рис. 154), но не электромагнитные волны Максвелла (рис. 11, 153, с). Вполне естественно, что фотонные радиоволны формируют фотоны невидимых диапазонов, а видимые фотоны используются при передаче информации по, так называемым волоконным волноводам.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ Импульсное изменение напряжения передаётся всем свободным электронам, сориентированным вдоль провода, и одновременно сопровождается излучением ими фотонов в пространство. В результате формируются продольные волны электромагнитных импульсов вдоль провода и одновременно импульсы излученных фотонов. Так одна и та же информация передаётся в двух направлениях: вдоль провода и перпендикулярно ему - в пространство.

Уравнения Максвелла не имеют никакого отношения к описанию процессов формирования и передачи электронной информации.

8.8. Анализ фотоэффекта и эффекта Комптона Анализ фотоэффекта Явление фотоэффекта было открыто Г. Герцем в 1887 г. В 1888-1890 годах А.Г. Столетов установил, что максимальный фотоэлектрический ток I прямо пропорционален падающему лучистому потоку (рис. 155). Наиболее полно явление фотоэффекта было исследовано Ф. Ленардом в 1900г. В 1897 году Д.

Томпсон открыл электрон и начались попытки поиска интерпретации этого эффекта. Считается, что это удалось сделать А. Эйнштейну. Он предположил простую математическую модель (357), которая, как считается до сих пор, великолепно описывает количественные характеристики этого эффекта и позволяет правильно интерпретировать его физическую суть. За это ему была присуждена Нобелевская премия в 1922 году [294].

E k h W, (357) где Ek - кинетическая энергия фотоэлектрона, испускаемого фотокатодом (-);

h - энергия фотона, но какого именно, не поясняется;

W - работа выхода фотоэлектрона - константа.

Предполагалось, что фотоны с энергией h, облучающие фотокатод (К), выбивают из него электроны, кинетическая энергия Ek которых равна разности энергии фотона h и энергии, равной работе выхода W. В электрической цепи в этот момент появляется ток. Однако, как предполагалось, если на коллекторе А сформировать отрицательный потенциал (рис. 155, b), то можно задержать поток электронов к нему, вылетающих из катода К. Этот факт регистрируется отсутствием тока в цепи, а напряжение, при котором это происходит, называется задерживающим потенциалом V. Оказалось, что величина задерживающего потенциала V увеличивается ступенчато с увеличением частоты света, и не зависит от его интенсивности. Из этого был сделан вывод о том, что величина потенциала V определяется кинетической энергией Ek задерживающего электронов, излучаемых фотокатодом К под действием светового облучения.

Считалось, что фотоны с большей частотой, имея большую энергию, не только выбивают электроны катода К, но и сообщают им большую кинетическую энергию Ek, поэтому для задержания таких электронов (рис. 155, b) требуется больший отрицательный электрический потенциал V.

Рис. 155. Схемы опытов А.Г. Столетова Итак, считается, что фотон выбивает электрон из катода. Делать это он может лишь при одном условии – передавая свой импульс электрону. Как же он может это сделать, если размер ( 10 7 м ) светового фотона на 5 порядков больше размера электрона ( 10 12 м )? Ответ один: передача фотоном импульса электрону, находящемуся в атоме, абсолютно невозможна без процесса поглощения фотона электроном.

Экспериментальные исследования фотоэффекта обычно проводят с фотокатодами (отрицательно заряженными пластинами) из щелочных металлов.

Например, известно, что работа выхода фотоэлектрона с литиевого фотокатода равна W=2,4 eV. Это суммарная энергия связи между двумя (1 и 1’) валентными электронами молекулы лития (рис. 156).

Рис. 156. Схема молекулы лития Появление тока в облучаемой пластине может быть следствием двух одновременных событий.

Первое – поглощение фотона валентным (1 или 1’) или не валентным (2 или 2’ или 3 или 3’) электроном атома (рис. 156).

Обратим внимание на то, что энергия связи W E b 2,4eV принадлежит одному фотону. После поглощения этого фотона одним из валентных электронов (1 или 1’) она распределяется между двумя электронами (1 и 1’) поровну и становится равной 1, 2 eV (рис. 156).

Конечно, не все фотоны поглощаются электронами материала катода.

Часть из них отражается и этот процесс тоже влияет на формирование тока в цепи фотокатод – источник питания. Нам уже известно, что фотоны, падающие на отражающую поверхность (рис. 25), поляризуются в плоскости отражения (не отражающей плоскости 5, а плоскости отражения 4). В результате у них все спины оказываются перпендикулярными плоскости отражения 4 и они, действуя на свободные электроны, упорядочивают их ориентацию, которая немедленно передается всем свободным электронам, и приборы фиксируют это, как появление тока в цепи. Чем больше фотонов попадёт на поверхность катода, тем мощнее будет их суммарное магнитное поле в момент отражения, которое и сориентирует большее количество электронов и величина тока, однонаправленного движения электронов увеличится.

Вторая причина появления тока в проводах – поляризация фотонов в момент отражения (рис. 24, 25, 26). В результате они направляют свои спины h вдоль провода и они ориентируют спины h свободных электронов в проводе в таком же направлении.

Таким образом, первое событие увеличивает количество свободных электронов в проводе, а значит и величину тока. Второе событие формирует направленный ток в проводе.

Результаты опытов по фотоэффекту позволяют проверить достоверность описанных событий. Для этого надо определить главное квантовое число n, которое определяет энергию связи любого электрона любого атома, находящегося в свободном состоянии. В этом случае электроны могут занимать, так называемые стационарные энергетические уровни и величины их энергий связи E bn с протонами определяются по элементарной зависимости E bn E1 / n (248). Здесь E1 - энергия связи электрона с протоном ядра, соответствующая его первому энергетическому уровню n 1. Она содержится в экспериментальных спектрах и определяется по специальной методике.

Если не валентный электрон атома, находящегося в составе молекулы, поглощает такой фотон, который уменьшает его энергию связи с протоном ядра до нуля и он становится свободным, то главное квантовое число n в этом случае будет дробным числом.

Итак, экспериментальное значение, так называемой энергии выхода W (357) фотоэлектрона, должно позволить вычислить величину главного квантового числа n, при котором электрон, поглотивший фотон, становится свободным. Попытаемся найти связь работы выхода W фотоэлектрона с главным квантовым числом n.

Из экспериментальной спектроскопии следует, что электроны удаляются от ядер атомов ступенчато. Ступенчато меняются и их энергии связи с протонами ядер, поэтому появление дополнительных свободных электронов в фотоэффекте К (рис. 155) – результат потери ими связи с протонами ядер атомов.

Следовательно, закономерность этой потери должна подчиняться закону излучения и поглощения фотонов электронами атомов. Из этого следует, что математическая модель (357), предложенная А. Эйнштейном для интерпретации фотоэффекта, должна быть идентична установленной нами математической модели формирования спектров атомов и ионов. Она имеет вид E E f Ei, (358) n где E f - энергия фотона, поглощаемого или излучаемого электроном;

Ei энергия ионизации электрона, равная энергии такого фотона, после поглощения которого электрон теряет связь с протоном ядра и становится свободным;

E1 энергия связи электрона с протоном ядра атома, соответствующая его первому энергетическому уровню;

n 1,2,3,4... - главное квантовое число;

E b E1 / n 2 энергия связи электрона с протоном ядра, соответствующая энергетическим уровням n 1,2,3,4....

Соотношение (358) следует из экспериментальной спектроскопии, поэтому оно является математической моделью закона формирования спектров атомов и ионов. Эйнштейновское уравнение (357) также описывает аналогичный процесс поглощения фотонов электронами. Это дает нам основание предположить идентичность уравнений (357) и (358) и однозначность их интерпретации.

Действительно, из приведенных уравнений следует Ek E f. (359) Это означает ошибочность представлений о физической сути энергии Ek.

Это не кинетическая энергия электрона, а энергия поглощённого им фотона. Из этого следует, что электрон атома или молекулы после поглощения фотона становится свободным и никуда не вылетает. Он остаётся в зоне получения свободы и увеличивает количество свободных электронов в этой зоне. Конечно, отделившись от молекул, электрон имеет какую-то кинетическую энергию, но она недостаточна, чтобы выйти за пределы тела, в котором произошло это событие.

Этот процесс идёт непрерывно почти во всех телах. Увеличение частоты фотонов, а значит и их энергий, означает, что они освобождают от связей электроны с большими энергиями связи (2 или 2’ или 3 или 3’ рис. 156) и таким образом увеличивают количество свободных электронов в теле, облучаемом фотонами.

Далее h Ei. (360) Из этого явно следует, что величина энергии h в уравнении (357) А.

Эйнштейна является энергией ионизации Ei электрона, излучаемого материалом фотокатода. Она равна энергии такого фотона, поглотив который электрон становится свободным. Из уравнений (357) и (358) также следует.

E W Eb. (361) n Новое прояснение: работа выхода W фотоэлектрона равна энергии связи электрона E bn E1 / n 2 в момент пребывания его на определенном энергетическом уровне n в атоме или молекуле.

Таким образом, ошибочная интерпретация физической сути составляющих формулы (357) А. Эйнштейна повлекла за собой ошибочную интерпретацию физической сути фотоэффекта, поэтому возникает необходимость разобраться в сути этой ошибочности.

Экспериментальные исследования фотоэффекта обычно проводят с фотокатодами (отрицательно заряженными пластинами) из щелочных металлов.

Например, известно, что работа выхода фотоэлектрона с литиевого фотокатода равна W=2,4 eV. Это энергия связи между двумя (1 и 1’) валентными электронами молекулы лития (рис. 148). Энергия ионизации каждого из указанных электронов в атомарном состоянии лития равна Ei 5,392eV, а энергия связи его с ядром, соответствующая первому энергетическому уровню, E1 14,05eV. Учитывая это, и используя математическую модель закона формирования спектров атомов и ионов (358), получим теоретический спектр этого электрона E f (теор.), который полностью совпадает с экспериментальным E f (эксп.) спектром (табл. 9). При этом формула (361) позволяет рассчитать энергии W E b E1 / n 2 связи этого электрона с ядром атома (по Эйнштейну работу выхода), соответствующие всем ( n ) энергетическим уровням этого электрона.

Это даёт нам возможность определить номер энергетического уровня валентного электрона, с которого он уходит в свободное состояние после поглощения фотона. Подставляя в формулу (361) W E b 2,4eV и E1 14,05eV, найдем n =2,4. Поскольку величина n оказалась дробным числом, то это значит, что поглощённый фотон освободил один из валентных электронов (1 или 1’) атома лития (табл. 19, рис. 148). Энергия связи электронов свободных атомов лития изменяется в этом случае в интервале 1,56…3,51eV (табл. 19). Величина энергии W E b 2,4eV распределяется между двумя валентными электронами (рис. 156) молекулы лития.

Ei 5,139eV, Для фотоэлектрона натриевого фотокатода имеем:

E1 13,086eV и E b W 2,1eV. Используя математическую модель (358) закона формирования спектров атомов и ионов и формулу (361), получим спектр фотоэлектрона натрия (табл. 30).

Величина n, определенная с помощью формулы (361), оказывается равной n 2,5. Из этого также следует, что источником фотоэлектронов натриевого фотокатода являются валентные электроны этого атома, входящего в состав молекулы. Энергии связи между электронами атомов натрия в момент, когда он находятся в молекуле, изменяются в интервале 1,45…3,27 eV (табл. 30).

Из изложенного следует, что эйнштейновская кинетическая энергия Ek электрона является энергией E f поглощённого фотона, а энергия h равна энергии ионизации Ei электрона.

эйнштейновского фотона Эйнштейновская работа выхода W равна энергии связи электрона Eb с ядром атома. Таким образом, потребовалось почти 100 лет, чтобы установить истинный физический смысл математических символов закона фотоэффекта (357), открытого А. Эйнштейном.

У некоторых авторов для натриевого фотокатода W=1,9eV Анализ закона (229, 358) формирования спектров атомов и ионов и результаты расчета спектров (табл. 19 и 30) показывают, что энергия связи Eb электрона с ядром атома меняется ступенчато (230, 361). Чем больше энергия связи электрона с протоном ядра, тем большая энергия фотонов требуется для разрыва этой связи, но не для сообщения кинетической энергии электрону, которому дали название фотоэлектрон.

Например, чтобы освободить от связи один из не валентных электронов ( или 2’, 3 или 3’) молекулы лития (рис. 156) необходимо ступенчато увеличить энергию облучаемых фотонов, примерная величина которой равна 3,51 eV.

Из изложенного следует обилие противоречий у существующей ошибочной интерпретации фотоэффекта, но корректность математической модели (367), описывающей этот эффект, сохраняется. Это обусловлено тем, что, как мы теперь установили, математическая модель (357) описывает лишь процесс перехода электрона из связанного состояния в свободное и не описывают его вылет из фотокатода.



Pages:     | 1 |   ...   | 6 | 7 || 9 | 10 |   ...   | 12 |
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.