авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 || 3 | 4 |   ...   | 17 |

«2500 ОТВЕТОВ НА ВОПРОСЫ О МИКРОМИРЕ Канарв Ф.М. kanarevfm Анонс. Новая теория микромира позволяет получать ответы на многие ...»

-- [ Страница 2 ] --

М ФX чения факторов,Ф хСK хСИ dK dИ О 1 300-500 101,01 4,32 5,00 0,48 0, О 2 4,0-10 3,03 4,17 5,17 0,43 0, П 3 0,0-22 11,11 4,70 5,32 0,61 0, О 4 0,5-15 7,32 4,20 5,29 0,44 0, П 5 10-95 42,93 3,75 5,39 0,28 0, О 6 10-90 40,40 3,77 5,50 0,28 0, О 7 30-100 35,35 3,66 5,22 0,25 0, П 8 0,40-0,98 0,29 3,87 5,23 0,32 0, О 9 5,0-18 6,56 4,18 5,05 0,43 0, О 10 30-120 50,50 4,31 4,91 0,48 0, Обобщнный показатель эффективности D 0,40 0, 105. Можно ли усилить наглядность полученных результатов путм отражения их на графике? Такой график представлен на рис. 9. На нм показаны значения общих по казателей эффективности DCK и DCИ технологий уборки урожая и частные значения d Ki и d Иi каждого фактора в ранжированном виде. Хорошо видно, что общие средние ариф метические значения показателей эффективности D у индустриальной технологии почти в 2 раза выше, чем у комбайновой. Это - главный результат представленного анализа.

Рис. 9. Ранжированный график значений частных предпочтений факторов и их общих средних арифметических значений на способы уборки зерновых Далее, наглядно видно неодинаковое возмущающее воздействие факторов на раз ные технологии. Так, например, коэффициент вариации у комбайновой технологии 25%, а у индустриальной лишь 6%. Из этого следует меньшая зависимость индустриальной тех нологии от внешних условий, например, погодных, которые могут изменить число часов работы машин от 0 до 15 часов в сутки и общие потери зерна.

Значительное отклонение отдельных факторов (например, №3 и №7) у комбайно вой технологии от среднего арифметического DCК свидетельствует о неустойчивости движения системы Комбайновая технология уборки зерновых к планируемой цели – минимуму потерь зерна при уборке, так как факторы №3 и №7 оказывают значительное влияние на этот показатель.

106. Значит ли это, что обобщнный показатель условной эффективности D вы полняет роль научного показателя, заменяющего существующий интуитивный ме тод принятия решений по оптимизации поведения системы? Да, этот показатель по лучен не методом интуитивной догадки руководителя, принимающего решения по управ лению поведением системы, а методом научного анализа всей совокупности факторов, влияющих на поведение системы.

107. В чм сущность научного смысла показателя условной эффективности? Он оце нивает уровень предпочтения принимаемого решения в долях единицы. Чем ближе его величина к единице, тем эффективнее будет результат реализации принимаемого реше ния.

108. Почему этот новый достаточно ценный метод системного анализа поведения сложных систем не публиковался так долго в академических изданиях? Сложно отве тить на этот вопрос однозначно. Приведм дополнительную информацию, которая помо жет интересующимся найти ответ на этот вопрос. На рис. 10 – ранжированные графики влияния 32 факторов на поведение системы «Уборка урожая зерновых». Они - из нашего научного отчта по результатам описываемого эксперимента за 1988г. объмом около страниц. Он был отпечатан на пишущей машинке в 6-ти экземплярах. Один хранился в сейфе кафедры «Теоретическая механика», которой я заведовал тогда. Второй был пере дан в научный отдел, который передат такие отчты в архив института. Третий передан тогдашнему колхозу им. Калинина Каневского района, где проводился эксперимент. Чет вртый - Таганрогскому комбайновому заводу, который изготовлял экспериментальные полевые машины и стационарные линии для этой технологии. Пятый был передан Рост сельмашу, который также участвовал в этом эксперименте. Шестой - Куб.НИИтиму, кото рый участвовал в испытаниях всего комплекса экспериментальных машин для этой тех нологии.

Рис. 10. Из графика влияния факторов на эффективность уборки урожая следует, что обобщнный показатель эффективности у комбайновой технологии равен 0,35, а у индустриальной – 0, Прошло время. Один из наших аспирантов решил завершить оформление канди датской диссертации и попросил у меня отчт за 1988г. Лаборант кафедры сообщил, что кафедральный экземпляр отчта исчез из сейфа и он не знает, как и почему. Аспирант пошл в научный отдел института. Там сообщили, что отчт сдан в архив для хранения, но его там не оказалось. Поехал аспирант в колхоз, где проводился эксперимент. Бухгал тер сообщила: был, мы его смотрели, но куда-то исчез и не можем найти. Поехал аспи рант в Таганрог и Ростов, и там не оказалось отчта. Аналогичная ситуация - и в Куб.НИИтиме.

1988год был самым удачным, а научный отчт за тот год – самым насыщенным экспериментальной информацией. Отчт писал лично я, как научный руководитель столь объмного и сложного эксперимента, который обошлся государству около 10млн. руб лей. Это немалая сумма по тем временам. Но мне достался от этого отчта лишь рисунок 10. Вся информация по расчтам к этому рисунку исчезла вместе с отчетом. Информа цию об этом я оставил в краевом архиве, где хранится Обобщенный отчет по этим экспе риментам за 1990г, который я писал, не имея отчета по результатам самого эффективного года уборки. Тайна исчезновения указанного отчта имеет пока лишь два гипотетических объяснения, которые я пока не могу изложить здесь.

Желающие иметь информацию о том, как проводился эксперимент, могут найти е в книге «История одного поиска». Книга эта издана Краснодарским книжным издатель ством в 1989г. Е копия в Интернете по адресу [2].

109. Что нужно сделать ещ, чтобы повысить уровень достоверности данного метода анализа поведения сложных систем? Чтобы повысить уровень достоверности результа та системного анализа поведения сложных систем, надо дополнить уже разработанный метод методикой приведения количественных значений всех факторов к единому измери телю – рублю.

110. В чм суть итогового заключения? Суть в том, что, предложенный метод графо аналитического анализа поведения сложных систем позволяет оценить количественно эффективность разных вариантов принимаемых решений по повышению их эффективно сти и наглядно увидеть эту эффективность при принятии решения, а также - проанализи ровать влияние на поведение системы каждого фактора в отдельности.

111. Кратко о сути рекомендаций талантливым управленцам по применению этого метода на практике. Создать минимум две независимые группы исследователей. Рас сказать им о сути планируемого решения, сформулировать планируемую цель и согласо вать с исследователями срок докладов по результатам системного анализа двух и более вариантов планируемого достижения цели. Выслушать их доклады. Из них будет следо вать наиболее эффективный вариант, который и принимается для реализации.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ Новая методика системного научного анализа эффективности принимаемых управ ленческих решений принадлежит российской науке. Жаль, что об этом ничего не знают те, кому надо знать.

Источники информации 1. Канарв Ф.М. Монография микромира.

http://www.micro-world.su/index.php/2010-12-22-11-45-21/663-2012-08-19-17-07- 2. Канарв Ф.М. История одного поиска. Краснодар. Краснодарское книжное издатель ство. 1989. 171с.

http://www.micro-world.su/index.php/2010-12-22-11-44-44/143-2010-12-22-14-49- 3. Видео – «СТАРОЕ - ПО НОВОМУ».

http://www.micro-world.su/index.php/2010-12-22-11-39-37/615-2012-05-29-10-09- 4. Канарв Ф.М. Методика расчта показателей эффективности управления сложными си стемами.

http://www.micro-world.su/index.php/2010-12-22-11-46-00/761-2012-12-22-15-08- 3. ОТВЕТЫ НА ВОПРОСЫ ПО МЕХАНОДИНАМИКЕ Анонс. Ошибочность первого закона динамики Ньютона привела к пересмотру всех е законов и родилась их новая совокупность, в которой бывший второй закон динамики Ньютона занял лидирующие позиции и был назван главным законом. Поскольку давно существуют понятия со словом динамика, такие, как: Электродинамика, Термодинамика, Гидродинамики, Аэродинамика, то для более точного отражения круга задач, решаемых бывшей динамикой Ньютона, введено понятие Механодинамика с новой совокупностью законов, описывающих механические движения материальных точек и тел.

112. Поскольку главными критериями достоверности результатов научных исследо ваний являются аксиомы, то было ли определено понятие «Аксиома» до формули ровки Ньютоном своих законов динамики? К сожалению, после того, как Евклид ввл понятие «Аксиома», учные не уделили должного внимания этому понятию и не дали ему определение.

113. К чему это привело? К тому, что великий учный Исаак Ньютон назвал свои законы динамики аксиомами, не обратив внимание на то, что Евклид неявно относил к аксиомам очевидные научные утверждения, а неочевидные – он назвал постулатами.

114. Как Ньютон понимал смысл понятия «Аксиома»? Под понятием аксиома он, ви димо, понимал научное утверждение, достоверность которого не подлежит сомнению.

Подтверждением этого является его реплика: «Гипотез не измышляю».

115. Следует ли из этого его абсолютная уверенность в правильности его законов динамики? Следует.

116. Что показала история развития науки? Она показала, что Ньютон глубоко оши бался.

117. В чм сущность его ошибки? Известно, что все явления и процессы в Природе, следующие друг за другом, связаны причинно-следственными связями. Из этого следует, что перед началом научного анализа таких процессов, надо искать их начало.

118. Чем обусловлено такое требование? Оно обусловлено тем, что, если на первое ме сто поставить процесс, который является следствием предыдущего, то в этом случае раз рываются причинно-следственные связи между такими процессами и математические мо дели, описывающие их, оказываются ошибочными.

119. Какое отношение имеет это к законам динамики Ньютона? Известно, что движе ние тел всегда начинается с фазы ускоренного движения. Из этого следует, что закон ускоренного движения тела должен быть первым законом в их совокупности, описыва ющей все фазы движения тел: ускоренную, равномерную и замедленную.

120. Какой закон динамики Ньютон поставил на первое место? Он поставил на первое место закон равномерного прямолинейного движения тела.

121. Как сформулирован первый закон динамики Ньютона? Он сформулирован так:

«Всякое тело сохраняет состояние покоя или равномерного и прямолинейного дви жения, пока и поскольку приложенные силы не заставят его изменить это состоя ние».

122. В чм сущность ошибки в формулировке первого закона динамики Ньютона?

Сущность ошибки заключается в том, что равномерное движение тела всегда является следствием ускоренного его движения и реализуется под действием силы инерции, а в ньютоновской формулировке этого закона нет понятия силы инерции.

123. Почему в ньютоновской формулировке его первого закона динамики нет поня тия «сила инерции»? Потому что сила инерции формируется в фазе ускоренного движе ния тела и передатся телу, когда оно переходит к фазе равномерного движения.

124. Что следует из этого? Из этого следует, что первый закон динамики должен описы вать фазу не равномерного, а ускоренного движения тела.

125. В чм физическая сущность представленных противоречий? Она элементарна.

Если рассматривать равномерное прямолинейное движение автомобиля, то, двигаясь рав номерно и прямолинейно, он расходует топливо и совершается работа по перемещению автомобиля. Значит, существует сила, движущая автомобиль равномерно и совершающая работу. Из этого следует, что должна быть математическая модель для описания равно мерного прямолинейного движения тела, в которую должна входить сила, движущая ав томобиль и мы обязаны уметь рассчитывать е. Однако, более 300 лет мы не умели де лать это.

126. Можно ли считать, что первый закон динамики Ньютона – яркий пример нару шения принципа причинности? Конечно, можно. Автомобиль едет прямолинейно и равномерно, расходуется топливо, совершается работа, которая, согласно первому закону является беспричинной, так как мы не можем рассчитать силу, которая совершает эту ра боту. Таким образом, отсутствие ответа на вопрос: какая сила движет тело равномерно и прямолинейно, остатся без ответа с момента своего рождения (1687 год). Это явно нарушает принцип причинности [1].

127. Какой же закон должен быть первым законом, описывающим движения тел?

Так как равномерное движение тела всегда наступает после ускоренного, то первым зако ном механодинамики должен быть закон ускоренного движения, а второй – равномерно го. Только в этом случае сохраняются причинно-следственные связи между законами, описывающими фазы ускоренного и равномерного движений тел.

128. Так как второй закон динамики Ньютона участвует в описании ускоренного движения тела, то можно ли ставить его на первое место? Нет, нельзя, так как в его формулировке присутствует лишь одна сила, равная массе тела, умноженной на ускорение его движения, и ничего не говорится об остальных силах, обеспечивающих ускоренное движение тела [1].

129. Но ведь второй закон Ньютона является главным законом его динамики, по этому он должен занимать особое место и в механодинамике. Как это учесть? Второй закон Ньютона – основа технической революции, поэтому он заслуживает того, чтобы считать его главным законом механодинамики. Так он и представлен в Механодинамике [1].

130. Как формулируется основной закон механодинамики? Сила F, действующая на материальное тело, движущееся с ускорением, всегда равна массе m тела, умноженной на ускорение а и совпадает с направлением ускорения F ma.

131. Кто же обратил внимание на то, что причиной динамической ошибки Ньютона явилось отсутствие определения понятия «Аксиома»? Это сделал автор ответов на представленные научные вопросы.

132. Когда он обратил внимание на ошибку Ньютона, называть законы своей дина мики аксиомами? Это было в начале 80-ых годов прошлого века, когда автор этих во просов и ответов на них, став заведующим кафедрой «Теоретическая механика», уже был детально знаком с геометрией Евклида. Из геометрии Евклида следовало, что аксиома это очевидное научное утверждение, а постулат – неочевидное. Поскольку результаты, сле дующие из законов динамики Ньютона, далеко не очевидны, то их нельзя было называть Аксиомами, Они явно относились к неочевидным научным результатам, которые Евклид назвал постулатами. Но отсутствие определений понятий «Аксиома» и «Постулат» побу дили Исаака Ньютона назвать свои законы научно привлекательным понятием «Аксио ма».

133. Когда же эта ошибка Ньютона проявилась явно? Это произошло сразу после аварии на СШГ в 2009г. В основе этой аварии законы механики и гидродинамики. Попыт ка автора вопросов и ответов найти причины этой аварии с помощью законов динамики Ньютона оказалась тщетной, поэтому начался поиск причины лишившей законы динами ки Ньютона возможности рассчитать динамические характеристики этой аварии. Дальше мы детально познакомимся с вопросами и ответами по аварии на СШГ, а сейчас продол жим анализ ошибки Ньютона связанной с понятиями «Аксиома» и «Постулат».

134. Почему сложилась такая ситуация, когда учные затруднялись относить ре зультаты своих научных исследований к классу аксиом или постулатов? Потому что ни Евклид, ни его последователи не догадались дать определение понятиям «Аксиома» и «Постулат».

135. Можно ли привести уже существующее определение понятию Аксиома? Аксио ма - очевидное утверждение, не требующее экспериментального доказательства своей до стоверности и не имеющее исключений.

136. Следует ли из этого определения, что законы динамики Ньютона не являются аксиомами? Следует, конечно. Так как результаты, следующие из формулировок его за конов далеко не очевидны.

137. Если бы Исаак Ньютон не назвал свои законы динамики аксиомами, то сохра нилась бы достоверность его первого закона динамики? Нет, конечно, так как этот за кон противоречит реальности.

138. Так как второй закон динамики Ньютона участвует в описании ускоренного движения тела, то можно ли ставить его на первое место? Нет, нельзя, так как в его формулировке присутствует лишь одна сила, равная массе тела, умноженной на ускорение его движения, и ничего не говорится об остальных силах, обеспечивающих ускоренное движение тела [1].

139. Но ведь второй закон Ньютона является главным законом его динамики, по этому он должен занимать особое место и в механодинамике. Как это учесть? Второй закон Ньютона – основа технической революции, поэтому он заслуживает того, чтобы считать его главным законом механодинамики. Так он и представлен в Механодинамике [1].

140. Как формулируется основной закон механодинамики? Сила F, действующая на материальное тело, движущееся с ускорением, всегда равна массе m тела, умноженной на ускорение а и совпадает с направлением ускорения F ma.

141. Согласно Даламберу, при ускоренном движении тела на него действует сила инерции, равная произведению массы тела на его ускорение и направленная проти воположно движению. Какая математическая модель, описывающая ускоренное движение тела, следует из этого? Согласно Даламберу, сила инерции F i, действующая на ускоренно движущееся тело, равна ньютоновской силе F N, движущей тело ускоренно, и противоположна ей по направлению. Если сумму всех сил сопротивления движению обозначить через F C, то согласно принципу Даламбера, сумма сил, действующих на дви жущееся тело, в каждый данный момент времени, равна нулю. В результате уравнение ускоренного движения тела в динамике Ньютона записывается так F N Fi FC 0. (25) 142. Что получится, если вместо ньютоновской силы и силы инерции подставить их составляющие: массу тела и его ускорение? Ответ очевиден.

F N F i F C ma ma F C 0 F C. (26) 143. Но ведь в этом случае в формуле (26) появляется явное противоречие. Почему оно игнорировалось? Это вопрос историкам науки. Мы можем высказать лишь предпо ложение. Причина игнорирования противоречия, следующего из формулы (26), – непо нимание физической сути силы инерции F i, которая всегда возникает и действует на те ло при его ускоренном движении и направлена она противоположно ускоренному дви жению тела.

144. В чм суть непонимания действия силы инерции на ускоренно движущееся те ло? Суть этого непонимания заключается в том, что сила инерции, действующая проти воположно ускоренному движению тела, тормозит это движение совместно с другими си лами сопротивления, и каждая из сил сопротивления движению тела формирует его за медление со знаком противоположным знаку ускорения a.

145. Значит ли это, что сила инерции является частью всех сил, сопротивляющихся ускоренному движению тела? Конечно, значит.

146. Следует ли из этого ошибочность определения модуля силы инерции путм умножения массы тела на ускорение его движения? Конечно, следует. Причм, - одно значно и неопровержимо.

147. Значит ли это, что Даламбер ошибся, определяя силу инерции через произведе ние массы тела на его ускорение? Конечно, значит.

148. Какой же выход их этих противоречий? Он следует из принципа Даламбера, со гласно которому в каждый данный момент сумма сил, действующих на движущееся тело, равна нулю. Этот принцип будет правильно отражать реальность, если считать, что все силы, сопротивляющиеся ускоренному движению тела, формируют замедления b, сумма которых равна ускорению a, формируемому ньютоновской силой. В результате уравне ние (26), описывающее ускоренное движение тела, принимает вид [1] F N F i F C ma mb i mb C. (27) И все противоречия исчезают.

149. Поскольку Даламбер определил силу инерции, как произведение массы тела на ускорение, а в реальности она равна произведению массы тела на замедление, то есть ли смысл сохранять понятие принцип Даламбера? В принципе можно, но чтобы не возникала путаница в сути ошибки Даламбера, желательно его принципу дать другое название. В механодинамике он назван Главным принципом механодинамики.

150. Можно ли изобразить графически силы, представленные в уравнении (27)?

Можно (рис. 11).

Рис. 11. Схема сил, действующих на ускоренно (OA) движущийся автомобиль При ускоренном движении автомобиля (рис. 11, b) на него действует ньютоновская сила F, генерируемая его двигателем;

сила инерции F i, направленная противоположно ускорению а автомобиля и поэтому тормозящая его движение;

суммарная сила всех остальных сопротивлений F C, которая также направлена противоположно движению ав томобиля. В результате, в соответствии с главным принципом механодинамики, имеем неоспоримое уравнение сил (27), действующих на ускоренно движущийся автомобиль (рис. 11, b).

151. Как формулируется первый закон механодинамики? Ускоренное движение тела происходит под действием ньютоновской активной силы F и сил сопротивления движе нию в виде силы инерции F i, и механических сил сопротивления F C, сумма которых, в каждый данный момент времени, равна нулю.

152. Какое первое следствие следует из первого закона механодинамики и как оно формулируется? Первое очевидное следствие первого закона механодинамики следует из его математической модели (27).

a bi bC. (28) Это следствие формулируется следующим образом: в каждый данный момент времени ускорение а ускоренно движущегося тела равно геометрической сумме замедле ний, формируемых силой инерции b i и другими силами сопротивления ускоренному движению тела b C.

153. Чему равно суммарное замедление, формируемое всеми силами сопротивления ускоренному движению тела? Оно равно b i b C.

154. Как определить экспериментально сумму этих замедлений, например, при уско ренном движении поезда? Надо установить между электровозом (тепловозом) и вагона ми поезда динамометр и записать его показания при ускоренном движении поезда, масса которого известна. Сила сопротивления ускоренному движению поезда, которую покажет динамометр, будет равна PCУ Fi FC mbi mbC m(bi bC ) bi bC PСУ / m. (29) 155. Как определить величину инерциального замедления bi, формируемого силой инерции при ускоренном движении поезда? Надо записать показания динамометра PCP при равномерном движении поезда и учесть, что при равномерном движении поезда инерциальное замедление равно нулю bi 0. Равномерному движению поезда сопротив ляются все другие силы (механические, аэродинамические…), поэтому показания дина мометра PCP, при равномерном движении поезда, будут равны PCP mbC. Из этого ре зультата находим величину замедления, формируемую механическими и аэродинамиче скими силами bC PCP / m. Учитывая формулу (29), имеем величину замедления, форми руемую силой инерции при ускоренном движении поезда PCУ PCP bi. (30) m 156. Можно ли определить инерциальное замедление bi из формулы (28)? Можно, ко нечно, но тогда формулу (28) надо представить так bi bC FC / m. Здесь FC - суммарная сила всех механических и аэродинамических сопротивлений при равномерном движении тела.

157. Значит ли это, что коэффициенты механических сопротивлений ускоренному движению поезда, определнные до этого по показаниям динамометра, регистрируе мым при этом виде движения, ошибочны? Ответ однозначный. Значит.

158. Почему все коэффициенты механических сопротивлений при ускоренном дви жении тел, определяемые по показаниям динамометров, расходу электроэнергии или топлива, ошибочны? Потому что из математической модели первого закона механоди намики (27) следует, что ускоренному движению тела сопротивляются не только механи ческие и аэродинамические силы, но и сила инерции. Е действие автоматически входит в показания всех приборов: динамометров, счтчиков электроэнергии и расходомеров топ лива при ускоренном движении.

159. Почему же сила инерции не входит в уравнение сил, действующих на равномер но движущееся тело? Нет, она входит в уравнение, описывающее равномерное движе ние тела, но со знаком, противоположным тому, который имела при ускоренном движе нии тела.

160. Почему же тогда показания динамометра, счтчика электроэнергии и расходо мера топлива не фиксируют действие силы инерции при равномерном движении те ла? Потому что сила инерции способствует равномерному движению тела, а не формиру ет торможение этому движению.

161. Какие же силы формируют торможение прямолинейному равномерному движе нию тела и на что же расходуется энергия при равномерном движении тела? Тормо зят прямолинейное и равномерное тело механические и аэродинамические силы. Энергия при прямолинейном и равномерном движении тела расходуется на преодоление механи ческих и аэродинамических сил сопротивлений.

162. Какой же показатель характеризует в таком случае величины механических и аэродинамических сопротивлений при равномерном движении? Он следует из фор мулы PCP FC mbC.

163. Значит ли это, что величина замедления bC, генерируемая силами механических и аэродинамических сопротивлений при ускоренном и равномерном движении тела одна и та же? Если силы трения, силы сопротивления качению колс и аэродинамические силы сопротивления не зависят от скорости, то значит, а если зависят, то надо учитывать их зависимость от скорости, меняющейся при ускоренном движении тела.

164. Как записывается первый закон механодинамики в дифференциальном виде?

dV mb i mb C.

m (31) dt 165. Какой вид принимает это уравнение в проекции на ось ОХ? В проекции на ось ОХ уравнение (31) становится таким d 2х m 2 m bix mbcx. (32) dt После интегрирования мы получим уравнение движения материального тела вдоль оси ОХ.

166. Какой вид принимает уравнение (27) при описании движения тел в космосе?

Нетрудно видеть (27), что при полном отсутствии механических и аэродинамических сил сопротивления (в космосе F C 0 ) сила инерции F i m bi равна ньютоновской силе F m a, но тело движется. Это возможно только при условии, когда ньютоновская сила больше силы инерции, поэтому математическая модель, описывающая движение тела в космосе, должна представляться в виде неравенства F F i ma mbi, (33) или a bi. (34) 167. Что произойдт, если отключить двигатель, формирующий ньютоновскую силу в космосе? Ньютоновская сила будет равна нулю, но это не остановит тело, так как оно будет двигаться под действием силы инерции F i, направленной в сторону движения тела.

168. Участвуют ли уравнения кинематики в решении задач динамики ускоренного движения тела? Конечно, участвуют. Величина полного ускорения a определяется из кинематического уравнения ускоренного движения тела V V0 at. (35) Если начальная скорость автомобиля V0 0, то полное ускорение a равно скоро сти V автомобиля в момент перехода его от ускоренного к равномерному движению, де лнному на время t ускоренного движения a V / t. (36) 169. Можно ли постоянную скорость равномерного движения тела считать конечной скоростью ускоренного движения? Если ускоренное движение тела переходит в равно мерное, то постоянная скорость ( V const ) равномерного движения тела равна конечной скорости его ускоренного движения.

170. Какая фаза движения тела следует после фазы его ускоренного движения? После фазы ускоренного движения тела могут следовать фазы равномерного или замедленного движения.

171. Может ли отсутствовать фаза равномерного движения тела? Конечно, может.

Например, при резком торможении автомобиля, движущегося ускоренно, сразу наступает фаза замедленного его движения.

172. Какой закон механодинамики является вторым и почему? Вторым законом меха нодинамики является закон, описывающий фазу равномерного движения тела. Необходи мость постановки на второе место закона, описывающего равномерное движение тела, следует из причинно-следственных связей между этими движениями. Равномерное дви жение тел всегда следует после ускоренного их движения.

173. Как формулируется второй закон механодинамики и какая математическая мо дель следует из этой формулировки? Второй закон механодинамики гасит: равномер ное движение тела происходит под действием силы инерции F i, направленной в сторону движения, а также постоянной активной силы F K и сил сопротивления движению F C. Когда автомобиль начинает двигаться равномерно (рис. 12, b), то сила инерции F i автоматически изменяет сво направление на противоположное и уравнение суммы сил (27), действующих на автомобиль при его ускоренном движении, становится таким [1] F K Fi FC 0. (37) Рис. 12. Схема сил, действующих на равномерно движущийся автомобиль Это и есть второй закон механодинамики – закон равномерного прямолинейного движения тела (бывший первый закон ньютоновской динамики, не имевший математиче ской модели). Суть второго закона механодинамики заключается в том, что равномерное движение автомобиля (тела) обеспечивает сила инерции F i, а постоянная активная сила F К, генерируемая двигателем автомобиля, преодолевает все внешние сопротивления F C. Сила F К постоянна потому, что автомобиль движется равномерно и его ускорение равно нулю а 0 (рис. 12).

174. Из описанного следует, что сила инерции, препятствовавшая движению тела в фазе его ускоренного движения, превращается в силу, движущую автомобиль в фазе его равномерного движения. Так это или нет? Конечно, так. При переходе тела от ускоренного движения к равномерному сила инерции Fi никуда не исчезает, она меняет сво направление на противоположное и превращается в силу, не тормозящую движение тела, а поддерживающую это движение.

175. Как изменится уравнение (37), когда водитель выключит передачу? Какая фаза движения автомобиля наступит после этого и почему? Если водитель выключит пере дачу, то F K 0 и уравнение (37) становится таким Fi FC. (38) Если бы силы сопротивления точно равнялись силе инерции, то автомобиль продол жал бы равномерное движение, как говорят, вечно. Но в реальности этого не бывает. Си лы сопротивления движению автомобиля не постоянны. Изменяясь, они принимают зна чения большие средних значений. В результате сила инерции становится меньше, и авто мобиль начинает двигаться замедленно.

176. Фазу замедленного движения описывает 3-й закон механодинамики. Как он формулируется, какой математической моделью описывается, какие силы и как приложены к телу, движущемуся замедленно? Если выключить коробку передач ав томобиля, движущегося равномерно (37), то активная сила F К исчезнет (рис. 13, b) и остаются две противоположно направленные силы: сила инерции F i и сумма сил меха нических сопротивлений движению F C (рис. 13, b).

Рис. 13. Схема сил, действующих на замедленно движущийся автомобиль Поскольку сила инерции не имеет источника, поддерживающего е в постоянном состоянии, то она оказывается меньше сил сопротивления движению ( F i F C ) и автомо биль, начиная двигаться замедленно (рис. 13, b), останавливается (рис. 13, a, точка С). С учтом этого есть основания назвать силу инерции пассивной силой, которая не может ге нерировать ускорение, так как сама является следствием его появления.

Таким образом, надо чтко представлять направленность сил, действующих на ав томобиль, при переходе его от равномерного движения к замедленному движению. Пер вичная сила инерции F i (рис. 13, b) не меняет своего направления, а появившееся замед ление b C, генерируемое силами сопротивления движению, оказывается направленным противоположно силе инерции.

Итак, если автомобиль переходит от равномерного движения к замедленному, то прежняя сила инерции F i и силы сопротивления движению F C не меняют своих направлений. Сила инерции не генерирует ускорение, а неравномерность сил сопротивле ния приводит к постепенному уменьшению силы инерции F i и тело останавливается [1].

Fi FC. (39) Это и есть математическая модель 3-го ЗАКОНА механодинамики. Он гласит:

замедленное движение тврдого тела управляется превышением сил сопротивления движению над силой инерции.

Обратим внимание на то, что расстояние S1 движения автомобиля с ускорением меньше расстояния движения с замедлением S 3 S 2 (рис. 13, a). Обусловлено это тем, что на участке S1 величина сил сопротивлений FC Fi при разгоне автомобиля больше сил сопротивлений при замедленном движении за счт того, что при замедленном движе нии выключен двигатель и коробка передач. Это – главное следствие экономии топлива при езде с периодическим выключением передачи.

177. Как формулируется 4-й закон механодинамики? 4-й ЗАКОН механодинамики (ра венство действия противодействию) имеет следующую формулировку: силы, с которы ми действуют друг на друга два тела (рис. 14), всегда равны по модулю и направле ны по прямой, соединяющей центры масс этих тел, в противоположные стороны.

Поскольку F B F A, то mB a B m A a A или aB mA (40).

a A mB Рис. 14. Схема контактного взаимодействия двух тел То есть ускорения, которые сообщают друг другу два тела, обратно пропорцио нальны их массам. Эти ускорения направлены вдоль одной прямой в противоположные стороны. Следует особо отметить, что четвртый закон механодинамики отражает взаи модействие тел, как на расстоянии (взаимодействие Земли с Луной), так при непосред ственном контакте (рис. 14). На рис. 14 показано, что в момент контакта тел A и B силы F A и F B их взаимодействия равны по величине и противоположны по направлению. При этом обе силы F A и F B являются силами внешнего воздействия и появляются одновре менно. Силы инерции F Ai и F Bi также равны по величине и противоположны по направ лению.

178. Отличается ли 4-й закон механодинамики от 4-го закона динамики Ньютона?

Нет, не отличается.

179. Как формулируется 5-й закон механодинамики и отличается ли он от соответ ствующего закона динамики Ньютона? 5-й ЗАКОН механодинамики (независимость действия сил) отличается от соответствующего закона динамики Ньютона. При одновре менном действии на тело или точку нескольких сил сопротивления движению F C F 1, F 2, F 3,...., F n ускорение a материальной точки или тела оказывается равным геометрической сумме замедлений, приходящихся на долю каждой из сил сопротивления движению F C F 1, F 2, F 3,...., F n. Учитывая, что в уравнении (27) b C - геометрическая сумма замедлений, приходящихся на долю всех сил сопротивлений F C F 1, F 2, F 3,...., F n, кроме силы инерции F i, то есть b C b1 b 2 b 3.... b n, имеем a bi b1 b 2 b 3.... b n (41) Это - математическая модель 5-го ЗАКОНА механодинамики. Он гласит: при уско ренном движении твердого тела ускорение, формируемое ньютоновской силой, рав но сумме замедлений, формируемых всеми силами сопротивлений движению, в том числе и силой инерции.

180. Некоторые считают, что равномерное и прямолинейное движение тела - резуль тат наличия у него кинетической энергии, а не результат действия силы при таком движении. Правильна ли такая точка зрения? Нет, не правильна. Они не понимают связи между кинетической энергией прямолинейно движущегося тела и силой, генериру ющей эту энергию, а значит и - перемещающей это тело.

181. Можно ли привести математическую модель, из которой следует ответ на вы шеприведнный вопрос? Конечно, можно. Связь между кинетической энергией E K рав номерно движущегося тела и его мощностью P следует из работы силы FK, совершае мой при его равномерном движении за одну секунду [1].

кг м м EK mV 2 mV V mV ma P a V с с t 2t 2t 2 2 (42) Hм FK V Ватт.

с 182. Есть ли противоречия во втором законе Ньютона? Пока нет признаков наличия противоречий в бывшем втором законе Ньютона, а теперь главном законе механодинами ки, поэтому есть основания считать его основным законом механодинамики, формирую щим е фундамент.

183. Ошибочность первого закона ньютоновской динамики и необходимость новой нумерации е законов, соответствующей причинно-следственным связям, вытекаю щим из первичности ускоренного движения тела, поставили вопрос об изменении названия динамика. Есть ли ещ причины, вызывающие эту необходимость? Есть, конечно. Ведь давно существуют названия термодинамика, электродинамика, гидродина мика, аэродинамика, поэтому возникает необходимость в таком понятии, которое отража ло бы суть динамики механического движения тел.

184. Какое понятие можно считать в этом случае наиболее приемлемым? Поскольку старое название «Динамика» описывает механические движения тел, то есть основания ввести новое понятие «Механодинамика». Оно точнее будет отражать суть законов меха нического движения тврдых тел.

185. Можно ли подвести краткий итог? В чм суть нового в динамике Ньютона? Ди намики Ньютона уже нет. Есть Механодинамика, занявшая свое равноправное положение среди своих родственниц: термодинамики, электродинамики, гидродинамики, аэродина мики. Механодинамика начинает описание движения тел с ускоренного движения, потом переходит к описанию равномерного и замедленного движений. Все старые учебники по динамике игнорируют необходимость последовательного анализа всех фаз движения тел, начиная с ускоренного движения. В старой динамике каждая фаза движения изучается обособленно от всех остальных, в результате теряются причинно-следственные связи и появляется обилие противоречий. Нельзя сразу описывать замедленное движение тела, не имея информации о его равномерном движении, которое всегда предшествует замедлен ному движению. Надо всегда начинать анализ движения тела с его ускоренного движе ния и только после этого переходить к анализу равномерного и замедленного движений.

Это главное правило описания динамики движения тел полностью игнорируется во всех учебниках по динамике. Там каждое из этих движений описывается независимо от всех остальных.

186. Следует ли из сказанного выше, что динамику Ньютона уже нельзя препода вать? Конечно, следует, но е будут преподавать, так как нет закона, наказывающего за отказ преподавать новые знания.

187. В чм суть физических изменений в описании последовательности указанных движений материальных точек и тел? Суть в том, что если тело движется, не важно как, ускоренно, равномерно или замедленно, то на него обязательно действует сила сов местно с другими силами, которые надо уметь рассчитывать. Первый закон Ньютона, не имея математической модели, лишал нас возможности делать это.

188. Наша колыбель – планета Земля движется вокруг Солнца миллиарды лет. Поз воляла ли динамика Ньютона рассчитать силу, которая движет Землю по орбите во круг Солнца? Нет, не позволяла, так как орбитальное движение Земли в первом прибли жении считается равномерным, то первый закон, посвящнный таким движениям, не имея математической модели, лишал нас возможности рассчитать силу, движущую Землю.

189. Решают ли эту задачу законы механодинамики? Конечно, решают и достаточно просто.

190. Можно ли привести это решение? Конечно, можно. Вот оно. Кинетическая энергия орбитального вращения Земли равна mз V02 6,0 1024 (2,98 104 ) EKЗ 2,664 1033 Дж. (43) 2 Вполне естественно, что кинетическая энергия нашей планеты в орбитальном движении за одну секунду генерирует мощность, численно равную, е кинетической энер гии, то есть P EKЗ 2,664 1033 Дж / с 2,664 1033 Ватт. (44) Поскольку угловая орбитальная скорость Земли равна 1,99 107 рад / с, то ор битальный инерциальный момент (не момент инерции Земли, а орбитальный инерци альный момент), вращающий Землю вокруг Солнца, равен 2,664 P Mi 1,34 1040 Нм. (45) 1,99 Учитывая радиус орбиты R 1,5 1011 м, находим силу инерции, движущую Землю по орбите M 1,34 Fi i 8,93 1028 H. (46) 1,5 R Отметим, Исаак Ньютон опубликовал свой обобщающий научный труд «Математи ческие начала натуральной философии в 1687г., а сила инерции, движущая Землю по ор бите вокруг Солнца, рассчитана лишь в 2011г.

191. Какие основные выводы следуют из новых формулировок законов механодина мики? Они следующие:

1. Все виды движений материальных объектов имеют минимум две фазы движений: уско ренную и замедленную;

2. Равномерное и замедленное движения твердых тел всегда яв ляются следствиями их ускоренного движения;

3. В Природе и человеческой практике чаще встречаются три фазы движения материальных объектов: ускоренная, равномерная и замедленная;

4. В ускоренной фазе движения материального объекта, сила инерции препятствует его движению;

5. В фазе равномерного движения сила инерции направлена в сторону движения и является силой, способствующей равномерному движению объекта;

6. В фазе замедленного движения сила инерции, является главной силой, движущей объ ект, который постепенно останавливается, так как силы сопротивления движению больше силы инерции;

7. Невозможно составить единую математическую модель, описывающую одновременно все три фазы движения материального объекта: ускоренное, равномерное и замедленное;

8. Современный уровень знаний позволяет корректно описать все три фазы движения материального объекта только порознь.

192. Соблюдаются ли описанные законы при криволинейных движениях точек и тел? Полностью соблюдаются.

193. Какова математическая модель механодинамики, описывающая ускоренное криволинейное движение точки? Она следует из схемы сил, действующих на криволи нейно движущуюся точку, представленных на рис. 15. Опишем кратко силы, действую щие на точку, движущуюся ускоренно и криволинейно, и покажем направления их дей ствия (рис. 15).

Поскольку движение криволинейное, то при наличии связей нормальная составля ющая a n полного ускорения a всегда направлена в сторону вогнутости кривой (рис. 15).

Направление касательной составляющей a t полного ускорения a зависит от характера криволинейного движения. Если оно ускоренное, то направления касательного ускорения a t и вектора скорости V совпадают (рис. 15).

При ускоренном криволинейном движении на материальную точку действует нью тоновская (движущая сила) F, сумма сил сопротивления F C, направленная противопо ложно движению, касательная F it и нормальная F in составляющие полной силы инер ции F i.

Вектор ньютоновской силы F направлен вдоль вектора полного ускорения a в сторону вогнутости кривой. Он раскладывается на две составляющие: нормальную F n и касательную F t. Поскольку касательная сила инерции Fit направлена противоположно ускорению a t и генерирует замедление b i, то нормальная составляющая F in силы инерции всегда направлена от центра кривизны траектории вдоль радиуса кривизны.

Таким образом, уравнение сил, действующих на ускоренно движущуюся матери альную точку вдоль касательной к криволинейной траектории, запишется так [1] F t F it F c 0 (47) или m a t m bi m b c. (48) Уравнения (47) и (48) аналогичны уравнениям сил, действующих на ускоренно движущееся тело при прямолинейном движении (27). Для решения этого уравнения необ ходимо знать касательное ускорение a t и замедление b i. Чтобы определить, их надо знать уравнение движения точки. В рассматриваемом случае оно задатся в естественной форме S S (t ). (49) Рис. 15. Схема сил, действующих на материальную точку, движущуюся криволинейно и ускоренно Зная уравнение движения точки (49), находим е скорость dS V (50) dt и касательное ускорение dV at. (51) dt Модуль нормального ускорения a n определяется по формуле V an, (52) r где r - радиус кривизны траектории.

Модуль инерциального замедления b i можно определить только в том случае, ко гда будет известна сумма сил сопротивлений F C, действующих на точку. Величина F C определяется экспериментально. Зная е, находим замедление b i, формируемое каса тельной составляющей F it силы инерции (рис. 15).

F bi at C. (53) m Из этого уравнения следует, что замедление b, приходящееся на долю сил сопро тивления F C, равно F bс C (54) m или bс at bi. (55) Таким образом, новые законы механодинамики позволяют корректно описать процесс криволинейного ускоренного движения материальной точки. Приступим к описа нию равномерного криволинейного движения точки.

194. Какова математическая модель, описывающая равномерное криволинейное движение точки? При равномерном криволинейном движении точки касательное уско рение a t равно нулю, но касательная сила инерции F it, действовавшая на точку в пери од, когда она двигалась ускоренно, перед переходом к равномерному движению, никуда не исчезает. Она изменяет сво направление на противоположное (рис. 16). В результате сумма касательных сил, действующих на материальную точку, запишется так F tk F it F c 0 (56) или m a tk m bi m b c 0. (57) где F tk - постоянная сила, движущая точку по криволинейной траектории с постоянной по модулю скоростью V const.

Напомним, что сумма сил сопротивлений F C движению точки – величина экспе риментальная. Так как скорость криволинейного движения точки в этом случае – вели чина постоянная V const, то касательная составляющая е полного ускорения a равна нулю a t 0 и остатся одно нормальное ускорение a n, и - противоположно направлен ная центробежная сила инерции F in (рис. 16).

Рис. 16. Схема сил, действующих на материальную точку при е равномерном криволинейном движении Физическая суть уравнения (56) заключается в следующем. Движущая касательная сила F tk преодолевает все сопротивления движению F C, а сила инерции F it движет точку равномерно. Таким образом, имеется вся информация, необходимая для определе ния сил, действующих на материальную точку, движущуюся криволинейно и равномерно.

195. Какова математическая модель механодинамики, описывающая замедленное криволинейное движение точки? При переходе материальной точки от равномерного к замедленному криволинейному движению касательная составляющая F tk движущей си лы исчезает. Остатся касательная составляющая F it силы инерции и сумма сил F C со противлений движению, которая генерирует замедление bс (рис. 17).

Поскольку сумма сил F C сопротивления движению больше касательной силы инерции F it, которая не генерирует ускорение, то и замедление bс, соответствующее силе F C и совпадающее с е направлением, формирует вместе с нормальной составля ющей ускорения a n полное замедление b, направленное с левой стороны нормальной оси on (рис. 17). Одинаковая размерность ускорения a n и замедления bс дат нам право складывать их геометрически (рис. 17).

Рис. 17. Схема сил, действующих на точку при е криволинейном замедленном движении При переходе точки к замедленному движению сумма сил сопротивления движе нию F C оказывается больше силы инерции F it и движение точки постепенно замедля ется. Новые знания по механодинамике позволяют точно определить силы сопротивления движению любого тела. Метод определения этих сил следует из формулы (27). Если опре деляются силы сопротивления движению точки, то делать это надо только при е равно мерном движении. Если же сумму сил F C сопротивления движению точки определять при е ускоренном движении, то, в соответствии с формулами (47) и (48), сила инерции F it, препятствующая ускоренному движению точки, автоматически войдт в сумму сил F C сопротивления движению и результат определения сил сопротивлений будет пол ностью ошибочен.

Ньютоновская или движущая сила при криволинейном движении определяется по основному закону Ньютона dV F m ma. (58) dt Полное ускорение a, связано с е нормальной a n и касательной a t составляю щими простой зависимостью a an at2, 2 (59) поэтому, если известны проекции a n и a t ускорения, то это позволяет определить пол ное ускорение a.

Отметим, что, если радиус кривизны траектории движения точки постоянен r const, то вс описанное относится и к движению точки по окружности.

Известно, что при относительном движении возникает кориолисова сила инерции, которая определяется по формуле Fik m 2eVr. В связи с изложенным, возникает вопрос.

196. Откуда бертся двойка в формуле кориолисова ускорения a K 2eVr, возника ющего при сложном движении материальной точки? Это достаточно сложный вопрос и на него нет краткого ответа. Полный ответ следует из анализа и кинематики, и динамики сложного движения точки.

197. Какой ответ следует на 146-й вопрос из кинематики сложного движения точки?

Чтобы найти его надо проанализировать процесс вывода формулы a K 2eVr из кинема тики е сложного движения. Представим процесс этого вывода. Из кинематики известно, что в общем случае абсолютное ускорение точки равно a ae ar ak, (60) где a e, a r, a k - переносное, относительное и кориолисово ускорения точки M соответственно (рис. 18).

Надо иметь в виду, что кинематическое уравнение (60) получено без учета массы точки и сил, действующих на не, поэтому при рассмотрении механодинамики сложного движения точки уравнение (60) становится неполным, так как не учитывает замедления, генерируемые силами инерции. С учетом изложенного необходимо к ускорениям, дей ствующим на точку при е сложном движении, добавить замедления движения точки, ко торые будут формироваться силами инерции. Замедления b, также как и ускорения, - ве личины векторные.

Рис. 18. Схема к анализу сложного движения точки Переносное ускорение a e будет формировать переносную силу инерции F ie, ко торая будет замедлять движение точки в е переносном движении. Обозначим это замед ление так b ie.

Относительное ускорение a r будет формировать относительную силу инерции F ir. Она тоже будет замедлять относительное движение точки. Обозначим это замедле ние символом b ir.

Так как кориолисова сила F имеет инерциальную природу, то она тоже форми ik рует замедление b ik, направление которого совпадает с направлением вектора кориоли совой силы. Из этого следует ошибочность существовавшего представления о том, что кориолисова сила инерции F равна произведению массы точки на кориолисово ускоре ik ние a k и направлена противоположно этому ускорению. Из изложенного следует, что ко риолисова сила инерции F совпадает с направлением не кориолисова ускорения a k, а с ik направлением кориолисова замедления b ik, которое направлено в противоположно уско рению, названному кориолисовым.

Кроме перечисленных сил, на точку в сложном движении действуют силы сопро тивления, которые также формируют замедление е движению. Обозначим результирую щую этих сил так P C, а результирующее замедление, формируемое силами сопротивле ния, через bC. Тогда уравнение ускорений и замедлений, действующих на материальную точку в е сложном движении, в общем виде запишется так a a e bie a r bir bik b c. (61) Уравнение сил, действующих на материальную точку в е сложном движении, принимает вид ma ma e mbie ma r mbir mbik mb c. (62) Из этого следует F F e F ie F r F ir F ik P c. (63) Тогда общее уравнение механодинамики относительного движения материальной точки становится таким F r m a r F F e F ie F ir F ik Pc. (64) Итак, общие уравнения сил, действующих на материальную точку при е сложном (63) и относительном (64) движениях, составлены. Учитывая, что проекции относительно го ускорения a r точки на подвижные оси координат равны:


d 2z d 2x d2y arx 2 ;

ary 2 ;

a rz 2 (65) dt dt dt и проектируя векторное уравнение (63) на эти оси, имеем:

d 2x m Fx Fex Fiex Firx F Pcx ;

(66) ikx dt d2y m F y Fey Fiey Firy F Pcy ;

(67) iky dt d 2z m Fz Fez Fiez Firz F Pcz. (68) ikz dt Это дифференциальные уравнения относительного движения материальной точки в координатной форме. Следующий этап – использование уравнения (63) для частных случаев относительного движения материальной точки. Таких случаев может быть не сколько, но мы не будет составлять уравнения для каждого из них, а лишь перечислим их:

1-ускоренные переносное и относительное движения точки;

2-ускоренное переносное и равномерное относительное движения точки;

3-ускоренное переносное и замедленное относительное движения точки;

4-равномерное переносное движение и ускоренное относительное движения точки;

5-равномерное переносное и равномерное относительное движения точки;

6-рвномерное переносное и замедленное относительное движения точки;

7-замедленное переносное движение и ускоренное относительное движения точки;

8-замедленное переносное и равномерное относительное движения точки;

9-замедленное переносное и замедленное относительное движения точки.

Кроме этого подвижная система отсчта может двигаться поступательно или кри волинейно. Каждый из указанных случаев описывается отдельным уравнением:

1) подвижная система XOY движется поступательно. В этом случае a 0 и k 0, поэтому для этого случая, имеем F ik F r m a r F F e F ie F ir P c. (69) 2) подвижная система XOY движется поступательно, прямолинейно и равномерно.

В этом случае: bik 0;

ae 0 и F ik 0;

F e 0, поэтому F r m a r F F ie F ir P c ;

(70) 3) если точка под действием приложенных к ней сил находится в покое относи тельно подвижной системы отсчета, то Vr 0;

ar 0;

ak 0, поэтому F r 0 и уравнение его движения становится таким F F ie P c 0 ;

(71) 198. Как из описанного перейти к анализу процесса формирования замедления ко риолисовой силой инерции? Для этого рассмотрим процесс формирования ускорений ползуна, движущегося вдоль ускоренно вращающегося стрежня в горизонтальной плос кости. Схема сил, приложенных к ползуну при таком его движении, представлена на рис.

19. Прежде чем приступать к схематическому показу сил, действующих на ползун (рис.

19), обратим внимание на связь между вращательным (переносным) движением и линей ным (относительным) движением ползуна вдоль стержня. Совокупность этих движений значительно отличается от перемещения, например, пассажира вдоль движущегося трам вая. Пассажир может менять свою относительную скорость Vr произвольно, а ползун ли шн такой возможности. Его переносная Ve и относительная Vr скорости связаны друг с другом. Такая же связь и у сил, действующих на ползун. Поэтому, составляя схему сил, действующих на ползун, обязательно надо учитывать указанную взаимосвязь между его переносным и относительным движениями (рис. 19).

Рис. 19. Схема сил, действующих на ползун М С учтом изложенного, тщательный анализ процесса движения ползуна (рис. 19) показывает, что на него действуют следующие силы: переносная сила F e, вектор кото рой направлен по нормали к стержню в сторону вращения и равен нормальной реакции N стержня на ползун;

сила трения F T направлена противоположно движению ползуна относительно стержня и связана с нормальной реакцией N через угол трения T и коэф фициент трения f ( FT fN ). Результирующая сила R T силы трения F T и нормальной реакции N образуют угол трения T.

Известно, что ползун начнт ускоренное движение вдоль стержня (вдоль оси ох ) лишь тогда, когда вектор результирующей силы R T отклонится от нормали N на угол больший угла трения T в сторону относительного движения ползуна. Начало движения ползуна обеспечивается незначительным превышением угла над углом терния T, по этому угол отклонения результирующей R T от нормали N в момент начала ускорен ного относительного движения ползуна можно принимать равным углу трения T.

Направление абсолютного ускорения a, совпадает с направлением вектора результирую щей силы R T.

Составляющая результирующей силы R T, направленная вдоль оси ОХ, является относительной силой Fr. Эта сила генерирует ускорение ar e x. Поскольку Fr дви жущая сила, то вектор ускорения a r этой силы совпадает с направлением е действия, то есть вектор ускорения a r в данном конкретном случае направлен от центра вращения, поэтому оно называется центробежным ускорением.

Если ползун будет жстко связан с вращающимся стержнем, то на него будет действовать связь в виде стержня, которая будет удерживать ползун от перемещения вдоль стержня. В результате координата x относительного перемещения ползуна станет постоянной величиной и е в таких случаях называют радиусом. Реакция связи, удержи вающая ползун от относительного перемещения вдоль стержня, будет направлена к цен тру вращения и будет выполнять функции активного воздействия на ползун. Вполне есте ственно, что ускорение, генерируемое этой связью, также будет направлено к центру вра щения. В этом случае оно называется центростремительным ускорением a e x.

c Далее, надо учесть существование предельно большой величины силы трения F T соответствующей коэффициенту трения f, который связан с углом трения зависимостью f tgT. При ускоренной фазе вращения стержня с угловым ускорением e результиру ющая сила достигнет предельно большой величины, определяемой силой трения. Обо значим е через R T (рис. 19). Но как только ползун начнт движение вдоль стержня, уве личение силы трения F T почти прекратится, но увеличение результирующей силы, кото рую мы обозначили символом R T, продолжится за счт продолжающегося увеличения переносного и относительного ускорений, поэтому результирующую силу, независящую от силы трения, обозначим символом R.

А теперь рассмотрим процесс появления ускорения ползуна при ускоренном вра щении стержня. Появление ускорения ползуна является следствием двух причин: первая обусловлена увеличением угловой скорости e от нуля до постоянной величины e const, а вторая – увеличением радиуса, равного переменной координате x.

Так как в этом случае две переменные e и x, то математическая модель для определения переносного касательного ускорения имеет вид d (e x) de dx x e e x eVr.

a (72) dt dt dt Таким образом, из формулы (72) следует, что при ускоренном вращении стержня результирующая касательного (переносного) ускорения ползуна состоит из двух состав ляющих. Первая составляющая e x - генерируется переменной угловой скоростью e, а вторая eVr - переменным радиусом вращения x. Вторая составляющая - eVr в два раза меньше кориолисова ускорения a K 2eVr, которое появляется при равномерном вращении стержня. Дальше мы найдм причину этих различий, а сейчас отметим, что при ускоренном вращении стержня полное ускорение ползуна больше кориолисова ускорения, поэтому возникает необходимость присвоить ему новое название, но это уже не наша проблема.

При постоянной угловой скорости e const и 0, поэтому переносное ка сательное ускорение a увеличивается по мере удаления ползуна от центра вращения (О) только за счт увеличения радиуса вращения, то есть - координаты x. Действие стержня на ползун передатся через нормальную реакцию N стержня, которая равна активной пе реносной силе Fe. Кроме этого, переменная величина Fe формирует переносную силу инерции, направленную противоположно и равную проекции результирующей силы инерции Ri на нормаль. Это – кориолисова сила инерции F. Так как любая сила инер ik ции формирует замедление движения тела, совпадающее с направлением самой силы инерции, то кориолисова сила инерции также формирует замедление b переносного k движения ползуна, которое совпадает по направлению с вектором кориолисовой силы инерции (рис. 19).

Чтобы найти модуль кориолисова замедления воспользуемся главным принципом механодинамики, согласно которому в каждый данный момент времени сумма активных сил, сил сопротивления движению и сил инерции, действующих на ползун, равна нулю.

Векторное уравнение сил в этом сложном движении ползуна имеет вид R R i F T 0 ma mb f N 0. (73) Проектируя силы, приложенные к ползуну, на оси ОХ и ОУ, имеем:

Fx Fr Fri FT 0 Fx meVr mbr fmeVr ;

(74) Fy Fe N Fik 0 meVr meVr mbk. (75) Преобразуем уравнение (75) таким образом Fy Fe N Fik 0 meVr meVr mbk 2meVr mbk 0. (76) Итак, сумма проекций сил на ось ОУ, действующих на ползун, состоит из двух со ставляющих. Первая составляющая 2meVr равна сумме переносной активной силы Fe, действующей на ползун в переносном движении, и равной ей нормальной реакции N стержня на ползун. Это две активные силы, приложенные к ползуну в переносном движе нии. Обращаем внимание на то, что суммарное переносное ускорение, генерируемое эти ми силами, равно 2eVr. Оно совпадает с направлением силы Fe и с давно используе мым кориолисовым ускорением, полученным из анализа кинематики движенияточки.

На рис. 19 кориолисова сила инерции F направлена противоположно нормаль ik ной реакции N, а значит и противоположно ускорению 2eVr, которое фактически не является кориолисовым ускорением. Это сумма ускорений, формируемых силами Fe и N. Она не имеет никакого отношения к кориолисовой силе инерции, которая формирует не ускорение движения ползуна, а его замедление b, вектор которого совпадает с k направлением кориолисовой силы инерции F (рис. 19). Из формулы (76) следует сов ik падение численных значений модуля ускорения 2eVr, генерируемого силой Fe и ре акцией связи N, с численным значением кориолисова замедления b и их противопо k ложная направленность.


Новые научные данные о кориолисовом замедлении устанавливают правило опре деления его направления. Чтобы определить направление кориолисова замедления, надо провести плоскость перпендикулярно оси вращения тела, спроектировать на эту плос кость вектор относительной скорости V r и повернуть его против вращения на угол 90 0. В результате вектор кориолисова замедления будет совпадать с вектором кориолисовой си лы инерции F, которая генерирует это замедление.

ik Итак, мы рассмотрели частный случай появления кориолисова замедления при e const и установили физический смысл двойки в формуле 2eVr, определявшей ве личину кориолисова ускорения, которое теперь является кориолисовым замедлением.

199. Есть ли противоречия в понятиях импульс силы и сила удара? Есть. Они сле дуют из теоремы об изменении количества движения материальной точки с изящным ма тематическим доказательством е математической достоверности, но с грубым физиче ским противоречием.

Теорема. Изменение количества движения материальной точки mV за некоторый промежуток времени равно импульсу S силы ( mV S ), действующей на мате риальную точку за тот же промежуток времени.

dV ma F m F d (mV ) F dt d S. (77) dt Дифференциал количества движения d (mV ) материальной точки равен элемен тарному импульсу d S силы, действующей на материальную точку. Интегрируя выра жение (77) дифференциала количества движения материальной точки, имеем t mV mV o F dt S. (78) 200. В чм физическая суть противоречий в формуле (78)? Из этой формулы следует:

чем длительнее действует сила F, тем больше ударный импульс S. В реальной жизни уже давно установлено обратное: чем меньше время действия силы F, тем больше удар ный импульс S и ударная сила F.

201. Найден ли выход из этого противоречия и в чм его суть? Выход найден. Его суть – введение новых понятий ударная сила F y и ударный импульс S y и постулирование упрощнного результата, следующего из формулы (78).

t S mV mV 0 F dt mV F y t. (79) Из постулированного конечного результата формулы (79) следует математическая модель m V Sy Fy (80) t с чтким физическим смыслом, соответствующим реальности: чем меньше время t дей ствия ударной силы F y, тем больше е ударный импульс S y.

202. Есть ли ещ теоретически нерешнные задачи в механодинамике? Конечно, есть и их немало. Назовм одну из главных. На систему совершающую колебания (волго градский мост, например), действует меняющаяся сила инерции, но она не представлена ни в одной современной теории колебаний.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ Более 300 лет динамика Ньютона считалась безупречно правильной наукой, не имеющей противоречий. Но они были, и их никто не замечал. Почему судьба обратила лишь наше внимание на эти противоречия и активно побуждала к поиску их причин и исправлению? Нам не известно.

Литература 1. Канарв Ф.М. Механодинамика. 3-й раздел учебного пособия Теоретическая механика.

http://www.micro-world.su/index.php/2012-02-28-12-12-13/560--iii 2. Канарв Ф.М. Кориолисово замедление.

http://www.micro-world.su/index.php/2012-02-28-12-12-13/606-2012-05-16-14-46- 4. ОТВЕТЫ НА ВОПРОСЫ ПО ИНВАРИАНТНОСТИ ЗАКОНОВ ФИЗИКИ Анонс. Коллайдеры и Токамаки – классические творения человеческого разума с бес плодными целевыми результатами.

203. Что такое инвариантность? Инвариант – это величина, не изменяющаяся при ка ких-либо математических действиях или преобразованиях в момент перехода из непо движной инерциальной системы отсчта в подвижную инерциальную систему отсчта.

204. Какие системы отсчта считаются инерциальными? Инерциальными системами отсчта считаются неподвижные системы, находящиеся в сильном гравитационном поле, а также системы отсчта, движущиеся прямолинейно и равномерно в сильном гравита ционном поле или вдали от гравитационного поля, - в пустом пространстве.

205. Что понимается под геометрической инвариантностью? Под геометрической ин вариантностью понимается независимость геометрической формы тела от расположения е в любой инерциальной системе отсчта, а также - математических моделей, описываю щих е геометрию.

206. Что понимается под кинематической инвариантностью? Инвариантность – неиз менность законов кинематики при переходе из одной инерциальной системы отсчта в другую.

207. Реализуется ли геометрическая инвариантность в преобразованиях Галилея?

Все геометрические уравнения, описывающие геометрические формы тел, инвариантны преобразованиям Галилея, так как в этих преобразованиях темп течения времени t не из меняется. Он одинаков в неподвижной ХОУ и подвижной X’O’Y’ системах отсчта t t ' (рис. 20).

x' x Vt ;

(81) t' t. (82) Рис. 20. Схема к анализу преобразований Галилея В результате главный геометрический параметр окружности – е радиус рассчитыва ется по одной и той же математической формуле в неподвижной и подвижной системах отсчта.

x2 y2 R2. (83) 208. Реализуется ли кинематическая инвариантность в преобразованиях Галилея?

Все кинематические уравнения, описывающие движение тел в неподвижной и подвижной инерциальных системах отсчта, согласно преобразованиям Галилея (81) и (82), описыва ются одинаковыми формулами, так как темп течения времени в этих системах отсчта один и тот же.

209. Работает ли динамическая инвариантность в преобразованиях Галилея (81) и (82)? Уравнение (закон) движения тела относительно подвижной системы координат за писывается так ma r F (здесь a r - относительное ускорение тела). Если тело движется прямолинейно и равномерно относительно неподвижной системы координат под действи ем аналогичной силы F, то закон его движения будет иметь вид ma F (здесь a - абсо лютное ускорение тела).

Таким образом, если подвижная система отсчета движется параллельно неподвижной системы отсчета с постоянной скоростью V const, то динамическое уравнение прямо линейного ускоренного движения тела в этой системе отсчта инвариантно динамиче скому уравнению ускоренного движения этого же тела относительно неподвижной си стемы отсчета. Это доказывает физическую и математическую инвариантность главного закона механодинамики F ma преобразованиям Галилея. Главным является то, что описанные явления и их закономерности не зависят от скорости движения подвижной си стемы координат. Важно и то, что и кинематические, и динамические законы инвариант ны преобразованиям Галилея.

210. В чм сущность одновременной физической и математической инвариантно стей? Сущность одновременной физической и математической инвариантности заклю чается в том, что физический (геометрический) размер, например радиус окружности, должен оставаться одним и тем же при анализе параметров окружности в неподвижной и подвижной системах отсчта. Математические формулы, которыми пользуются наблюда тели в неподвижной и подвижной системах отсчта для расчта радиуса окружности, должны давать величину радиуса окружности, совпадающую с е физической величи ной.

Главный параметр окружности – е радиус R (рис. 21). В неподвижной системе ко ординат XOY его величина определяется по формуле R x 2 y 2. Для простоты вы числения радиуса возьмм координаты точки М: х=0;

у=3. В результате будем иметь R 02 32 3 (рис. 21).

Рис. 21. Схема преобразования координат центра окружности А теперь свяжем с этой окружностью подвижные координаты X ' O' Y ' и вместе с эти ми координатами начнм перемещать е вдоль оси OX со скоростью V (рис. 21). Опреде лим величину радиуса этой окружности с точки зрения наблюдателя, связанного с по движной системой отсчта X ' O' Y ', и с точки зрения наблюдателя, связанного с центром неподвижной системы отсчта XOY. Нетрудно видеть, что величина радиуса R с точки зрения наблюдателя, находящегося в подвижной системе отсчта X ' O' Y ' останется прежней R x'2 y '2 0 32 3. Наблюдатель, находящийся в неподвижной системе отсчта XOY, рисует схему для вычисления радиуса окружности, которую он видит (рис.

21). Координаты точки М окружности в подвижной системе отсчта он запишет так:

y O' M 3 ;

x Vt OM cos. В результате для определения радиуса движущейся окружности неподвижный наблюдатель должен знать в любой момент времени угол и координату x Vt. Имея эту информацию он найдт O' M 3. Из этого следует, физиче ская и математическая инвариантность уравнения окружности преобразованиям Галилея (81) и (82), работающих в геометрии Евклида.

211. Реализуется ли кинематическая инвариантность в преобразованиях Лоренца?

Элементарная проверка показывает, что нет, не реализуется (рис. 22).

Рис. 22. Схема к анализу преобразований Лоренца Если задать кинематический закон прямолинейного движения точки в подвижной си стеме координат (рис. 22) в таком виде x' V1 t '. Тогда преобразования Лоренца прини мают вид [1]:

x Vt x' V1 t ' ;

(84) 1V 2 / C t Vx / C t'. (85) 1V 2 / C Подставляя значение t ' (85) в уравнение (84) и преобразовывая, найдм C 2 (V1 V ) t x (86) C 2 V1 V Таким становится закон прямолинейного и равномерного движения точки относи тельно неподвижной системы отсчта. Здравомыслящему человеку трудно комментиро вать такой результат, поэтому мы формулируем сразу вывод, который следует из этого ре зультата. Закон самого простого прямолинейного и равномерного движения точки не ин вариантен преобразованиям Лоренца. Что это значит? Ответ один: преобразования Ло ренца генерируют мистическую информацию, не имеющую никакого отношения к реаль ности.

212. Работает ли динамическая инвариантность в преобразованиях Лоренца (84) и (85)? Если точка или тело движутся относительно подвижной системы отсчта по закону ma r F, то сразу возникает вопрос: каким образом ввести этот закон в преобразования Лоренца, чтобы увидеть процесс реализации его инвариантности в этих преобразова ниях? Поскольку преобразования Лоренца сокращают любой пространственный интервал вдоль оси x ', то вполне естественно, что они будут сокращать и траекторию тела, движу щегося вдоль оси x ' по закону ma' rx F.

Чтобы убедиться в возможности реализации указанного закона движения тела относительно подвижной лоренцевской системы отсчта необходимо найти ускорение a' rx. Для этого надо продифференцировать дважды законо мерность изменения координаты x ' по времени t '. После объединения преобразований Лоренца (84-85), имеем x Vt x' t' (87) t Vx / C и сразу попадаем в затруднительное положение. В формуле (87) два времени: t и t '. Одно течет в подвижной, другое - в неподвижной системах отсчта. Как быть? Брать частные производные по двум временам, то есть останавливать поочердно времена t и t ' ? При этом надо учесть, что x в уравнении (87) - тоже величина переменная и е также надо дифференцировать. Читатель представляет сложность получаемого при этом результата.

Он будет отличаться значительно от математической модели ma r F движения этого тела в галилеевской подвижной системе координат, что дат нам право утверждать, что закон движения точки или тела инвариантен галилеевским преобразованиям координат и не инвариантен преобразованиям Лоренца.

213. Инвариантен ли закон Кулона преобразованиям Лоренца? Закон Кулона описы вает взаимодействие между электрическими зарядами, находящимися в покое. Два непо движных электрических заряда отталкивают или притягивают друг друга с силой F, про порциональной произведению величин зарядов e1, e2 и обратно пропорциональной квад рату расстояния R между ними.

e1 e2 e e F R F 1 22. (88) R R Из определения закона Кулона однозначно следует, что он инвариантен преобразо ваниям Галилея. Ни один параметр, входящий в этот закон (88), не изменяется при пере ходе из неподвижной в подвижную галилеевскую систему координат.

Преобразования Лоренца отрицают эту инвариантность, так как в математическую модель закона Кулона входит пространственный интервал R - расстояние между заряда ми, величина которого изменяется при V C.

Если заряды будут расположены в подвижной системе отсчета (рис. 22), движущейся со скоростью V, близкой к скорости света, вдоль оси x ', то с увеличением скорости дви жения подвижной системы отсчта расстояние R между зарядами начнт уменьшаться.

В результате сила F (88) начнет увеличиваться. Если заряды будут расположены так, что линия, соединяющая их, будет перпендикулярна оси x ', то параметр R, а значит, и сила F останутся неизменными. Пример анализа инвариантности закона Кулона преобразова ниям Лоренца – образец антинаучных действий релятивистов [1].

Если надо доказать инвариантность закона Кулона преобразованиям Лоренца, то реля тивисты берут вариант расположения линии, соединяющей заряды, перпендикулярно по движной оси x ' (в этом случае величина R не изменяется) и отбрасывают вариант распо ложения линии, соединяющей заряды вдоль этой оси (в этом случае величина R изменя ется). В первом случае закон Кулона физически инвариантен преобразованиям Лоренца, а во втором нет, но они отбрасывают его. Какие могут быть тут комментарии!?

Описанная процедура установления инвариантности физических законов и их матема тических моделей преобразованиям Лоренца оказывается единственно возможной. Она и используется для установления инвариантности уравнений Максвелла преобразованиям Лоренца. Релятивисты считают эту процедуру непререкаемой и не подлежащей сомне нию, так как она необходима им для связи между уравнениями Максвелла и теориями относительности А. Эйнштейна. Они идут на любые искажения ради спасения указанной связи.

Релятивисты много пишут о том, что уравнения Максвелла не инвариантны преобра зованиям Галилея, а значит и его принципу относительности, но инвариантны преобразо ваниям Лоренца, и, следовательно, - принципу относительности А. Эйнштейна. Однако при этом не отмечается, что это - математическая инвариантность. О физической - глав ной и более ценной инвариантности уравнений Максвелла преобразованиям Лоренца, они обычно умалчивают. Представим е.

214. Работает ли физическая инвариантность уравнений Максвелла в преобразова ниях Лоренца? Д. Максвелл постулировал свои уравнения в 1865г. Они считаются ос новой электродинамики. Главная область их применения – анализ электромагнитных процессов и излучений (рис. 23).

Рис. 23. Схема электромагнитной волны Запишем их в дифференциальной форме.

1 B rot E, (89) C t div E 4, (90) 1 E rot B J, (91) C t C div B 0. (92) Здесь:

E E (r, t ) - напряженность электрического поля;

B B(r, t ) - напряженность магнитного поля;

1 E - ток смещения;

С t J - ток проводимости.

C Как видно (89-92), это - уравнения в частных производных, поэтому они автомати чески противоречат аксиоме Единства. Это противоречие усиливается независимостью r и t. В результате они не могут описывать корректно движение в пространстве каких-либо объектов. Поэтому у нас есть основание поставить под сомнение, соответствие реальности математического доказательства инвариантности уравнений Максвелла преобразованиям Лоренца.

Дальше мы покажем, что уравнения Максвелла описывают несуществующие в Природе электромагнитные волны, а сейчас убедимся в том, что отсутствует главная – физическая инвариантность уравнений Максвелла преобразованиям Лоренца. Суть физи ческой инвариантности заключается в неизменности физических законов, входящих в уравнения Максвелла при любых преобразованиях координат. Главными из них являются законы, описывающие изменение напряженностей электрических и магнитных полей, так как их величины зависят от пространственных координат и времени. Можно к этому до бавить ещ ток проводимости. Ток смещения трогать не будем, так как это мистический ток. Дальше мы проанализируем эту мистику.

215. Инвариантны ли напряжнности электрических полей преобразованиям Ло ренца? Опишем кратко суть существующего «доказательства» инвариантности напря женности электрического поля преобразованиям Лоренца, изложенного в Берклеевском курсе физики (учебнике) [3]. Представим ситуацию, когда неподвижные пластины кон денсатора ориентированы перпендикулярно к оси x в подвижной системе отсчта. По данным неподвижного наблюдателя в направлении оси x ' величина E x 4. Автор учебника утверждает, что в этом случае поверхностная плотность заряда, наблюдаемая в подвижной системе отсчта, такая же, как и в неподвижной. По его мнению, происходит это потому, что размеры слов электрического поля конденсатора не сокращаются;

со кращается только расстояние между ними, но оно не входит в определение поля. Поэтому, как пишет автор, E x 4 ' 4 E x [3]. При этом он игнорирует закон Кулона (86), со ' гласно которому расстояния между, как он говорит, слоями электрического поля, не свя заны с расстоянием R между зарядами.

Релятивист игнорирует и эффект пробоя конденсатора с уменьшением расстояния между его пластинами? Автор учебника скромно обходит этот неприятный для него во прос. Но он не единственный. А если расположить пластины конденсатора в подвижной системе отсчта вдоль оси x ' ? Их размеры уменьшатся. Автоматически изменится и удельная напряженность электрического поля конденсатора. О какой физической инвари антности напряженности электрического поля преобразованиям Лоренца можно гово рить? Нет тут физической инвариантности и быть не может.

216. Инвариантна ли напряжнность магнитного поля преобразованиям Лоренца?

Отсутствие физической инвариантности напряжнности магнитного поля преобра зованиям Лоренца доказывается аналогичным образом. Опишем кратко и это «доказатель ство». Автор, упомянутой учебника рассматривает компоненту B x магнитного поля, кото рая создатся соленоидом, намотанным вдоль оси x в неподвижной системе координат и правильно считает, что B Bx [3].

' Далее, автор считает, что в подвижной системе координат такой соленоид будет претерпевать лоренцевское сокращение и число витков в этой системе координат на еди нице длины вдоль оси x ' будет больше, но сила тока в подвижной системе координат бу дет меньше, так как подвижный наблюдатель будет измерять силу тока по числу элек тронов, проходящих через данную точку провода за единицу времени, используя медлен но идущие часы. В результате, как считает автор, растяжение времени компенсирует со кращение длины и таким образом Bx B' x.

Уважаемый релятивист, зачем Вы опускаете анализ варианта, когда ось соленоида будет перпендикулярна оси x ' ? Никакого изменения числа витков на единицу длины в направлении, перпендикулярном оси x ' не будет, а замедленный темп течения времени в подвижной системе отсчта сохранится, в результате изменится сила тока, и, как след ствие, - напряженность магнитного поля, генерируемого таким соленоидом. А вот в гали леевской подвижной системе отсчета все параметры конденсатора и соленоида остаются действительно неизменными - инвариантными преобразованиям Галилея при любом их положении в этой системе. Причина этой инвариантности одна - неизменный темп тече ния времени.

Из изложенного следует, что главные физические параметры: напряжнности электрических и магнитных полей, входящие в уравнения Максвелла (89-92), инвариант ны преобразованиям Галилея и не инвариантны преобразованиям Лоренца [2].

217. Значит ли это ошибочность преобразований Лоренца и уравнений Максвелла?

Это лишь одно из многочисленных доказательств ошибочности и преобразований Лорен ца и уравнений Максвелла.

218. В чм суть других доказательств ошибочности уравнений Максвелла? Их так много, что и перечислить трудно. Они будут рассмотрены в разделе «Ответы на вопросы по электродинамике излучений».



Pages:     | 1 || 3 | 4 |   ...   | 17 |
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.