авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 |   ...   | 4 | 5 || 7 |

«А. А. Кмито Ю. А. Скляров Пиргелиометрия Ленинград Гидрометеоиздат 1981 УДК 551.508.2 Рецензенты: канд. физ.-мат. наук П. Н. ...»

-- [ Страница 6 ] --

_ ( 1 - а ) sin ад=1 (09) Сложности решения интегрального уравнения (6.28)' даже для простейших форм полостей навели исследователей на мысль использовать для расчета черноты метод статических испытаний, или метод Монте-Карло, суть которого заключается в том, что строится математическая модель процесса, при котором в полость «запускаются» псевдочастицы, претерпеваю щие отражения от стенок с вероятностью, пропорциональной индикатрисе отражения, и рассматривается «история» таких частиц. Углы отражения частицы являются случайными чис лами, вырабатываемыми датчиком случайных чисел ЭВМ, а индикатриса отражения определяется плотностью вероятности этих чисел. «История» частицы рассматривается либо до вы хода ее из полости, либо до достижения n-кратного рассеяния, где п — наперед заданное число [35].

В силу закона больших чисел при достаточном числе испы таний доля поглощенных частиц будет стремиться к коэффи циенту поглощения полости. Очевидно, расчет может быть проведен только с использованием ЭВМ.

Для конической полости с диффузным характером отраже ния поверхности Польгар и Хауэлл [263] определили дву направленную отражательную способность рх (|3, 62;

Р, 0) при падении в конус параллельного пучка. Сравнения полученных в [263] значений полусферического коэффициента поглоще ния a h со значениями a h, полученными в [273], показали хоро шее совпадение.

Метод Монте-Карло позволяет проводить в принципе рас четы для достаточно сложной геометрии полостей, а также учитывать реальные индикатрисы отражения [279—281].

Поэтому в настоящее время он начинает все шире использо ваться в практике лучистого теплообмена.

Полученные в [235] данные по коэффициенту излучения конической полости с входной диафрагмой показывают совпа : дение результатов с данными, полученными классическими ме тодами. Флуктуации результатов расчета становились незначи тельньши при количестве испытаний J = 5000... 10 000.

V Л а=0, 0 0,1 0,3 0A(R2-RI)/R Рис. 6.15. Зависимость полусферического коэффициента поглощения а ь кони ческой полости от радиуса входной диафрагмы.

{Ть"Ти), 2 — случай холодной д и а ф р а г м ы (TL=0).

/ — случай нагретой д и а ф р а г м ы На рис. 6.15 приведена р% ttstp зависимость полусфериче t 1,000 ского коэффициента по глощения a h от величины (R2~Ri)/Ri при 0 = 7, 5 ° и а = 0, 9 ;

0,7 и 0,5 для двух случаев: диафрагма имеет температуру, рав ную температуре стенок;

диафрагма «холодная», 0, являющаяся стоком тепла [235]. Из графика видно, что для конусов с малой величиной а сток тепла от диафрагмы значитель но уменьшает черноту по _L _L _L _L _L _L 0, 2,0 4,0 6,0 8,0 10,0 12,0 14,0 X мкм лости, а влияние диа О фрагмирования наиболее Рис. 6.16. Зависимость эффективного коэф- заметно.

фициента поглощения а3ф конической по Результаты расчета по лости от Я при Ri=0,5R2.

формулам (6.36) спек П у н к т и р н а я к р и в а я — с п е к т р а л ь н ы й коэффициент тральной эффективной по о т р а ж е н и я краски.

глощательной способно сти конуса, покрытого лаком АК-243, приводятся на рис. 6.16.

Значения коэффициента поглощения лака АК-243 взяты из ра боты [164]. Угол при вершине конуса 20 = 15°, в основании помещена диафрагма Ri — 0,5R2, где R2 — радиус основания конуса.

: В табл. 6.3 приведены результаты расчета коэффициентов (*) и а п Э ф по формулам (6.36) для конуса с 0 = 7,5° и «эф Ri = 0,5/?2 при различных значениях черноты покрытия (рас четы выполнены В. В. Мальцевым).

Таблица 6. аЭф(х) и ап Значения для конуса с 0 = 7,5° и Ri = 0,5R2 для различных эф коэффициентов поглощения а стенок 0,98 0,95 0,9 0,85 0,8 0,7 0,6 0, 0 0,9999 0,9999 0,9997 0,9996 0,9994 0,9990 0,9985 0, 0,1 0,9999 0,9998 0,9997 0,9995 0,9982 0,9986 0,9978 0, 0,2 0,9999 0,9998 0,9995 0,9992 0,9989 0,9980 0,9966 0, 0,3 0,9998 0,9997 0,9993 0,9988 0,9983 0,9969 0,9946 0, 0,4 0,9998 0,9995 0,9988 0,9981 0,9973 0,9949 0,9912 0, 0,5 0,9996 0,9991 0,9981 0,9969 0,9954 0,9913 0,9849 0, 0,6 0,9994 0,9984 0,9967 0,9944 0,9917 0,9845 0,9735 0, 0,7 0,9988 0,9970 0,9Э34 0,9893 0,9843 0,9714 0,9530 0, 0,8 0,9975 0,9937 0,9964 0,9782 0,9688 0,9458 0,9155 0, 0,9 0,9945 0,9860 0,9710 0,9545 0,9367 0,8962 0,8480 0, 1,0 0,9973 0,9682 0,9357 0,9025 0,9680 0,7982 0,7238 0, а„эф 0,9998 0,9995 0,9989 0,9982 0,9574 0,9950 0,9914 0, Примечание, х — координата вдоль оси конуса, отсчитываемая от вершины.

Д л я конуса, в отличие от других форм полостей, увеличение доли зеркальной составляющей отражения при одном и том же значении полусферического коэффициента поглощения стенок приводит к увеличению черноты, так как большая доля излу чения «загоняется» в глубь конуса и увеличивается число от ражений.

Значение коэффициента поглощения зеркального конуса, а также клиновидной полости в направлении оси определяется формулой Менденхолла [258] тс а9ф=1-р1Г, (6.40) где р -— коэффициент отражения материала конуса, 20 — угол при вершине конуса.

Представляет интерес также знание коэффициента поглоще ния конуса в направлении, отличном- от осевого, так как трудно добиться идеальной юстировки конусного приемника.

В работе [175] получено выражение для а ф Э ф в зависимости от угла ф для общего случая внеосевого падения луча в конус путем интегрирования коэффициентов излучения бесконечно узких клиньев, на которые можно разбить поверхность конуса.

В табл. 6.4 приводятся результаты расчета а ф Э ф для кони ческих полостей.

: СО f ю см со Tf 2' гл ю' со го СО -ф CM 1— ю со N. N.

C D г- г с 00 го 00 оо оо оо о о о о о о" о ЕГ о о S _ со ю ю СО оD C 1- CO СО го оо 1О Л CD СО CO Ti- тС С Ю Tf тГ о ю ю го го го го ГО го го ro го о о о о о о о о о _ го 1Л CD T f о о T N ^ го со см о о со сО м f 00 0 оо N. с- ю oo оо го го го ГО го го го го R ГО' о" о" о о о о о о о S X CD СО ю оо оо ю a;

•ф о C D S" ч ю со Ю m Tf ю Ю го " го го го го го го ro го оо 4 го го го го го го го ro о о о о о о о о о,, « го го СО оо N.

с м см GO s г ю СМ ю ю ю о Ю •sf s го ю СО со CO со со со 00 оо N.

оо 00 CO go. о о о о о о о о о Ск CК d 5s го CO N.

со ю оо см о го СО ГО со го со со 00 Ю ю LO ю ю ю ю го го го го го ro го го го f- Й оA о о о о H о о о о о, яо го оо ro со со N. CD С О го ro го го см го 00 CD о го оо оо оо С О oo оо оо го го го го го ro го го го о" о" о" о" о" о о" о о" го C D оо г- р о оO о ю N г — N.

O оо 00 о го го го го го го го го ro го го го го го го го го C D КM о о о о о О о о о uж ок 4о см со N. со оо N. N. г g« го го го ro го го го г^ го го го го го го ГО го го го в го го го го ГО го го го ст SS Я о о о о §a О о о о о 5a a ео см C O оо см см со ^ о Tf со ю СО со C O СО CM N.

со со со го го го ГО го го оо го го «: о О о о о о о о о го го ю СО C M со оо сD м тГ Si C D СО см со СО C N со со оо оо 00 00 N оо го го го го го го го О) BJ X го o. го о о о о о о о о 4) го го ( М N. см К O O 00 C D о N CD r- г- N. Г-. N о К ю го го го го го го го го го го го ro го го го го го D 3 о о" о о о" о" о о о" о u. го со O O оо 1-- см 00 N. ю o го го го го го го го ro с го го го го го го го го ro го го го го го го го го ro о о о о о о о о о.кэ го N.

о о о о о о о s го го о о о о о о го го о о о о о о го го о о о о о о о C) S о о о — —' —' —' —' ю LO ю Ю оС NT о см р см о — С — см : I С. Лин и Э. Спэрроу [105] провели расчет излучательной способности для криволинейных зеркальных поверхностей и, в частности, для конической полости, вводя понятие коэффи циента обмена, аналогичного угловому коэффициенту для диффузных поверхностей. Рассчитанные в [105] значения локального эффективного коэффициента поглощения полости при различных углах 0 и значениях а показывают, что в любой точке конуса коэффициент черноты при зеркальном характере отражения выше, чем при диффузном, особенно вблизи вер шины конуса. Эффект полости максимален при малых а и 9!

Замечательной особенностью зеркальной конической модели является то, что при любом а полусферический коэффициент черноты может быть как угодно близок к единице при доста точно малом 0, в то время как для диффузной полости он стремится к конечному пределу. Использование зеркальных конусов, однако, осложняется ухудшением поглощательных свойств в результате старения и загрязнения.

6.5.2. Рассмотрим цилиндрическую полость, имеющую диф фузный характер отражения (радиус R 2, длина L, радиус вход ной диафрагмы Ri). Пусть х — координата, отсчитываемая вдоль оси цилиндра, a z — вдоль входной диафрагмы.

Уравнение (6.28) для такой цилиндрической полости без диафрагмы может быть записано в виде [272]:

Lid.

а3ф(х0)=а + (1 — a) jj а э ф (х) X х| + 4 (1 — а) (-J- — х 0 ) $ а э ф (г) X W X A, у,, dz-, (6.41) п Ljd ( г ) = а + 8 ( 1 - а ) j а э ф (х) - л:)х а эф Xf[ Д ' dx. (6.42) 12 г/г Система интегральных уравнений решалась на ЭВМ мето дом иттерации. В качестве первоначальных значений аЭф брались значения при L/d=oo. Полученные в [272] номограммы для а — 0,5;

0,75 и 0,9 и L/d = 4, 3, 2, 1, 0,5 и 0,25 (d = 2R2) наглядно показывают распределение аЭф вдоль образующей и дна цилиндра. Распределение коэффициента поглощения по дну равномерно лишь при высокой черноте полости. Д л я полу чения коэффициента поглощения полости аЭф = 0,99 при а = 0, необходимо, чтобы L ^ \,Ы, а при а = 0,5 L/d 4. Чернота сте нок в области дна выше, чем у самого дна, поэтому, например, для бесконечной полости (L/d = oо) указанный коэффициент поглощения (аЭф = 0,99) достигается при меньших х (х = 0,8d для а = 0,9 и х = 2,6d для а = 0,5).

Отсюда следует, что лучше при визировании излучения захватывать близлежащую к дну область (0,1—0,3 от длины полостей). Кроме увеличения черноты, это позволяет увеличи вать угол визирования. Как и следовало ожидать, наименьшее значение аЭф(г) в центре дна, наибольшее — на его окруж ности. Эта разница уменьшается с увеличением черноты по лости. Интересной особенностью. полученных в [272] кривых является то, что они незначительно отличаются от кривой при L/d-+- оо, особенно при высоких а. Кривая при конечном Lid может быть с достаточной точностью аппроксимирована куском кривой с L/d = oo. (до соответствующего значения х). Д а ж е для а = 0,5 и L/d = 0,25 кривая отличается от кривой с Lid = = оо всего на 5—8 % в области 0 sc: x!d 0,25 [272].

Р. Бэдфорд и К. Ma [200] получили систему уравнений для определения аЭф диффузного цилиндра при наличии входной диафрагмы. Система уравнений и методика расчета строится аналогично случаю для кругового конуса с соответствующими угловыми коэффициентами.

Пример расчета зависимости аЭф от отношения Ri/R2 для случая, когда a m = а в = а ь = 0,5 и Lid = 2, показан на рис. 6.17 (ав, ав, aL — коэффициенты поглощения стенок, дна и диафрагмы соответственно). Левая область графика описы вает распределение а эф (г)" вдоль дна, средняя — распределение ссэф(х) вдоль образующей цилиндра и правая — распределение ссэф(г) вдоль входной диафрагмы. Видно, что при увеличении черноты полости (здесь это достигается уменьшением входной диафрагмы) чернота дна приближается к черноте близлежа щих стенок, оставаясь всегда ниже. Диафрагмирование вход ного отверстия, как и следовало ожидать, значительно увели чивает черноту полости.

На рис. 6.18 приведена аналогичная зависимость аЭф от отношения Lid при ат = ав = aL = 0,7;

R\=R2/2 и L/d — 0,5;

1;

2;

4. При отношении L/d = 4 в этом случае аЭф 0,99 в об ласти до х 0,5L. Чем больше отношение L/d, тем резче выде лена область в цилиндре с высокой чернотой. Поэтому необхо димо внимательно следить за тем, какая область полости используется. Для нормального коэффициента поглощения : О х L/d Рис. 6.17. Распределение а Э ф в зависимости от R1/R2 при L/d=2.

Рис. 6.18. Зависимость аЭф от L/d при R1 = = 0,5 R 2.

Полость — цилиндр с д и а ф р а г м о й.

цилиндра аналогично конической полости можно получить вы ражение = а эф (R) R dR. (6.43) о Д л я цилиндрической полости учет реальной индикатрисы и, в частности, зеркальной составляющей, в отличие от кони ческой, может привести к существенному уменьшению черноты полости. При составлении системы интегральных уравнений учесть конкретный вид характера отражения чрезвычайно сложно. Однако при решении задачи методом Монте-Карло индикатриса может задаваться распределением плотности веро ятности отражения частицы.

Для цилиндрической полости с плоским дном и индикатри сой отражения, аппроксимированной двумя частями — диффуз ной и направленнорассеянной, такой расчет был проведен в работе [272]. Направленнорассеянная часть излучения ап проксимировалась частью эллипсоида вращения, отсекаемой отражающей поверхностью. Подробно такая аппроксимация рассмотрена в [176]. Результаты расчетов для ряда случаев приведены в табл. 6.5.

Таблица 6. Коэффициент поглощения аЭф цилиндрической полости при А = 0, р = 0,2 р = 0,4 р = 0, = Ю *=Ю = 10s,/2=10 2=102 2=103 2=10 (2=102 *2= 0,2 0,803 0,804 0,804 0,604 0,606 0,606 0,405 0,406 0, 0,5 0,825 0,825 0,821 0,642 0,643 0,635 0,447 0,449 0, 1,0 0,865 0,860 0,853 0,711 0,702 0,690 0,528 0,520 0, 2,0 0,929 0,908 0,900 0,831 0,790 0,777 0,690 0,636 0, 4,0 0,971 0,943 0,933 0,923 0,867 0,849 0,841 0,759 0, 6,0 0,985 0,962 0,948 0,959 0,911 0,884 0,913 0,835 0, 10 0,993 0,979 0,965 0,983 0,949 0,922 0,964 0,905 0, 15 0,996 0,987 0,977 0,992 0,969 0,949 0,986 0,944 0, 20 0,998 0,993 0,984 0,996 0,984 0,962 0,994 0,970 0, 25 0,998 0,995 0,988 0,997 0,988 0,971 0,995 0,980 0, 30 0,999 0,996 0,990 0,998 0,991 0,977 0,998 0,985 0, П р и м е ч а н и е. А — доля диффузной части в коэффициенте поглощения, t — отношение осей эллипсоида, р — коэффициент отражения, I — глубина по лости.

6.5.3. Для диффузной сферической полости имеется точное решение уравнения (6.28). Угловой коэффициент между двумя элементами поверхности сферы зависит только от радиуса сферы и равен [105, 167] dF _ =^. (6.44) dM dA : Отверстие полости можно задать углом склонения р* = = a r c s i n ^ -, где R — радиус сферы, /- — радиус отверстия.

Площадь стенок сферы с отверстием равна s= (1 -f- cos®*).

2kR Переходя в уравнении (6.28) при интегрировании к телес ным углам, получим выражение для эффективного нормального коэффициента поглощения сферической оболочки:

«эф = 2 — (1 — + cos р*) 6-45) где а — коэффициент поглощения стенок.

По формуле (6.45) -можно просто рассчитать величину аЭф.

При ф*--0 а пЭ ф-э-1 (что и следовало ожидать, так как умень шается отверстие в полости и аЭф приближается к идеальному АЧТ). Следовательно, наибольший эффект полости (увеличе ние черноты по сравнению с плоской стенкой) возникает при малых а [213].

6.5.4. Рассмотрим полость в виде двойного конуса. Для увеличения черноты на основание конической полости можно поместить усеченный конус с входной диафрагмой. Обозначим 28 — угол при вершине конуса, L\ — длина его вдоль оси, 2со — угол при вершине усеченного конуса, — длина от его основания до входной диафрагмы, L 3 — расстояние от вер шины усеченного конуса до входной диафрагмы, R2— ра диус усеченной части конуса, R i — радиус входной диа фрагмы.

Р. Бэдфорд и К. Ма [202] методом, аналогичным изложен ному выше, получили систему уравнений для расчета эффек тивного коэффициента поглощения такой полости. Ввиду того, что формулы получаются громоздкие, приведем только резуль таты расчета. На рис. 6.19 показано распределение эффектив ного коэффициента поглощения аЭф вдоль полости для а = 0,7;

е = 15° и со = 10°;

Ri = Ri/2;

L,/L 2 = 1, 2, 4, 8. При увеличении отношения Li/L2 от наружного конуса отсекается все большая L\ tg ш о. 3 ~ = ~tge~ и Д в о и н о и конус часть, так как отношение ^ стремится к простому конусу. Чернота полости резко возрастает при уменьшении отношения L\/L2. Из рисунка видно, что нали чие усеченного конуса на выходном отверстии. эффективно увеличивает черноту полости (особенно при достаточной его глубине).

Величина а с для двойного конуса определяется сложнее, чем для одинарного, ввиду экранирования передней части : внутреннего конуса, однако для а с ( # - оо) можно написать выражение [213] sin е ls Sine, С 2 sin 2 0 Г а= sin 2 оз 3 аэф{х)хёх. (6.46) о 6.5.5. Полость в виде цилиндра и конуса. Рассмотрим диффузную цилиндрическую полость радиусом R2 и длиной Lu IIIIII'I||I О 1 О.x/Lf (y-L,)/Lz z/R Рис. 6.19. Распределение аЭф вдоль полости (двойной конус) для различных Lj/L2.

в дне которой находится конус с углом при вершине и длиной Z-2. В основании цилиндра помещена диафрагма ра диусом Ri. Д л я такой полости Р. Бэдфорд и К. Ма [201] получили систему уравнений, определяющую аЭф(х), а Э ф ( у ), а Э ф(г), где координата х меняется по оси конуса, у — по оси цилиндра и 2 — вдоль диафрагмы.

Н а рис. 6.20 показана зависимость а Э ф(х) при а = 0,7, = 1U, 0= 15°, R\ = R2/2 д л я L\IL2 1, 4, оо. Т а к ж е, к а к в слу чае двойного конуса, цилиндр и конус более эффективен по сравнению с цилиндрической полостью. При достаточной глу бине конусной части наблюдается очень малый спад коэффи циента черноты вдоль образующей.

: На рис. 6.21 приведены рассчитанные в [201] значения а с в зависимости от угла 0 при а = 0,7 для различных расстояний до1 излучателя HjR2. Видно, что величина а с стремится к ко нечным пределам, отличным от 1 при 0 ^ - 0, и сильно зависит от диафрагмирования, в то время как а п ^ 1 при 0 ^ - 0 и малых углах сла'бо зависит от входной диафрагмы.

о 1 о X/L, (y-Lf)/L2 Z/Rz Рис. 6.20. Зависимость а Э ф для различных LJL3.

Полость — цилиндр с конусом в его основании В работе [202] получены сравнительные значения эффек тивных нормальных коэффициентов поглощения различных полостей, приведенных в табл. 6.6.

Разработанные в настоящее время методы расчета позво ляют надежно определять эффективные коэффициенты погло щения аЭф различных типов полостей. При использовании мето дов Монте-Карло расчет может быть выполнен, в принципе, для любой геометрии полости. Имеющиеся экспериментальные материалы подтверждают результаты расчета. Однако, за.

исключением простейших случаев, для проведения расчетов аЭф необходимо привлечение ЭВМ:

: 6.6. Методы измерения термического сопротивления актинометрических покрытий Одной из первых работ по определению R поглощающих покрытий было исследование, выполненное в Саратовском гос университете [48]. В этой работе для определения R исполь зовался метод сравнения с образцом. Сущность этого метода состоит в том, что между массивным медным стержнем (тепло Рис. 6.21. Зависимость интегрального коэффициента поглощения а° полости в виде двойного конуса от угла при вершине 0 при расстояниях до излучателя H/LI tg 0 = 0, 1, 50, 500;

R\IRI=0,B\ R\ — радиус входного отверстия усеченного конуса, R2 — радиус основания конической полости.

отвод) и нагревателем помещают либо образец (медная пла стина с исследуемым покрытием), или эталон, либо эталон и образец вместе. Нагреватель обеспечивает прохождение через всю систему постоянного теплового потока Q. Температуры между образцом и нагревателем (Гi), образцом и эталоном (Г 2 ), а также между эталоном и теплоотводом (Г3) измеряются с помощью термоэлементов. При Q = const перепады темпера туры в образце и эталоне пропорциональны их термическим сопротивлениям R и R3, а именно:

R - RS откуда : Таблица 6. Нормальный коэффициент поглощения различных полостей а п эф при а С т = 0, а 6° L, L2 Я, Д2 п ;

) Конус 14,04 90 2,0 0 0,5 0,5 0, Конус 26,56 90 2,0 0 0,5 1,0 0, Двойной конус 45 26,56 1,0 1,0 0,5 0,5 0, Двойной конус 45 20,56 1,0 1,0 0,5 0,62 0, Двойной конус 45 13,63 1,0 1,0 0,5 0,76 0, Двойной конус 45 7,85 1,0 1,0 0,5 0,86 0, Цилиндр и конус 45 0 1,0 1,0 0,5 1,0 0, Цилиндр 90 0 0 2,0 0,5 0,5 0, Цилиндр 90 0 0 2,0 0,5 0,5 0, Конус 6,92 90 4,12 0 0,5 1,0 0, Конус 13,64 90 4,12 0 0,5 1,0 0, Двойной конус 20 20 2,75 1,37 0,5 0,4 0, Двойной конус 20 13,98 2,75 1,37 0,5 0,66 0, Двойной конус 20 6,92 2,75 1,37 0,5 0,83 0, Цилиндр и конус 20 0 2,75 1,37 0,5 1,0 0, Цилиндр 90 0 0 4,12 0,5 0,5 0, Цилиндр 90 0 0 4,12 0,5 1,0 0, П р и м е ч а н и е. 29° — угол при вершине конуса;

2шс — угол при вер шине внешнего конуса для двойного конуса;

L\ — длина по образующей ко нуса;

L 2 —длина по образующей внешнего конуса или внешнего цилиндра;

RI — радиус диафрагмы на входе полости;

— радиус основания полости;

oicт — коэффициент поглощения покрытия стенок полости.

Термическое сопротивление пластины, на которую наносится покрытие, предварительно определяется тем же методом, а за тем исключается из результатов измерений. Таким же образом учитывается сопротивление изоляции и тонких пластин, в ко торые заделывают спаи термоэлементов.

Погрешности метода обусловлены боковыми потерями тепла (для их снижения применяется нагреваемое охранное кольцо), неточным значением Ra (картон, бумага, фарфоровые пластины и др.), влиянием степени прижима пластин и др.

По оценке авторов [48], погрешность метода, несмотря на ряд предосторожностей, принимаемых при его реализации в из мерительной установке, достигает ± 2 5 %, тогда как воспро изводимость результатов около ± 1 0 %.

Другой разновидностью метода определения R является оптический метод, не связанный с деформацией структуры покрытия. Идея этого метода [207, 230] состоит в следующем.

Исследуемое покрытие наносится на гладкую поверхность тела, обладающего большими значениями теплоемкости и теплопро водности (медный блок). Покрытие освещается потоком излу чения Ф0, что ведет к повышению температуры его поверхности на AT, тогда как с обратной стороны температура его Т 14 З а к а з № остается неизменной. Величина AT в таком случае пропорцио нальна термическому сопротивлению черного покрытия R, которое и определяется путем измерения AT и Фо. Первое из них (AT) находится с помощью измерения собственного излу чения. покрытия, а второе (Ф 0 )-—по измерению излучения эталонного отражателя. Оба последние измерения производятся с помощью вспомогательного относительного приемника. Тер мическое сопротивление Rr находится по параметрам установки и отношению показаний приемника, которое зависит от реали зации метода в измери тельной установке.

1 2 3 4 Существуют различные модификации оптическо го метода, основы кото рого были разработаны Р. Блевином и Д. Брау ном [207]. При измере ниях Rr по этому методу исследуемое покрытие 4 (рис. 6.22) наносится на / полированный торец мас сивного медного стержня 5. Д л я освещения покры Рис. 6.22. Схема оптического метода из- тия служит лампа нака мерений термического сопротивления. ливания 7, поток которой Фо поступает на поверх ность 4 под углом 45°. Стеклянная линза 6 фокусирует поток Ф на поверхность 4 и в то же время фильтрует его, срезая длинно волновую часть спектра (Я 3 мкм). По нормали к поверх ности установлен приемник — термоэлемент Молля 1. Излуче ние, поступающее на него, может проходить через вставляемый в поток фильтр 2 (InAs), который пропускает только длинно волновое излучение (от 3,6 до 7 мкм), испускаемое покрытием при комнатной температуре ( 7 « 3 0 0 К ).

При включенном осветителе 7 приемник 1 фиксирует уве личение температуры поверхности покрытия 4 на AT (от Т до Тi). Увеличение потока собственного излучения, получаемое за счет освещения поверхности, будет пропорционально AT, а именно Афе ~ 4еоТ3Х AT, где е —• коэффициент излучения, Т — средняя температура по верхности покрытия, г — коэффициент пропускания фильтра InAs (около 0,6).

Перепад температур по толщине зачерняющего слоя про порционален его термическому сопротивлению R и потоку Ф падающему на него: А Г ~ Ф о Я, а-следовательно, АФе ~ 4еаГ 3 тФ 0 Я.

: Д л я определения Ф0 (калибровка установки) на место чер ной поверхности устанавливается пластинка с белым покрытием M g S 0 4, коэффициент отражения которой рэ известен, а фильтр InAs убирается. Тогда поток, получаемый приемником, будет Фэ~р э Фо Учитывая, что апертурные углы приемника в обеих фазах измерений одинаковы, молено взять отношение этих потоков, которое будет равно ;

Дфе AsaTSzR Рэ откуда R = ^ф е. (6.48) V э 4sa7"3t Таким образом, для бесконтактного определения термиче ского сопротивления R нужно измерить только относительное изменение показаний регистрирующего прибора, соответствую щее АФе/Фэ, а также знать параметры рэ, е, а, Г и т. При реализации метода авторы [207] считали, что для лака Пар сонса и плотной золотой черни (нанесенной при р = 266,6 Па) е = 1, а для сажи и тонкого слоя золотой черни (нанесенной при р = 133,3 Па) е = 0,8. Предельно малое изменяемое-зна чение R' оказалось равным 5 - Ю - 5 м 2 - К - В т - 1. Относительная погрешность измерений, если принять в качестве порогового значения R', оказывается не менее 20—25 %.

Основными источниками погрешностей являются: малость величины сигнала приемника, фиксирующего приращения по тока ЛФе, который соизмерим с его тепловыми шумами, а также неточное знание параметров, входящих в расчетное соотношение (6.48). Кроме того, фильтр InAs срезает поток в области 8—12 -мкм, который соответствует максимуму излу чения при комнатных температурах. Это особенно ухудшает условия измерений.

Повышение точности измерений R было достигнуто Ю. И. Бричковым, С. В. Гриценко и Ю- А. Скляровым, приме нившим усовершенствованную методику измерений [14]. Сущ ность примененного усовершенствования состоит в устранении светофильтра 2 (рис. 6.22), срезающего коротковолновое и часть длинноволнового излучения, а также в проведении допол нительного измерения с целью учета геометрического фактора и чувствительности приемника 1 (точнее — измерительного прибора).

Рассмотрим основы, усовершенствованной методики, поль зуясь той же схемой (рис. 6.22), хотя в установке авторов приемник 1 размещен по направлению зеркального отражения 13* луча осветителя 7. Поток собственного излучения черного по крытия 4 при комнатной температуре Т, измеряемый приемным устройством 1 (при отсутствии фильтра 2), будет Ф0 = хеаГ 4, если его геометрический фактор равен х. При освещении и нагреве исследуемой поверхности до температуры Tt измеряе мый поток увеличивается до ф1 х ( е а 7 1 +,рл).

= Здесь Еа — энергетическая освещенность, создаваемая источ ником 7;

р — коэффициент отражения исследуемой поверхности.

Далее, как и в предыдущем методе, разность температур ДТ — Т\ — Т заменяется на основе их пропорциональности искомой величиной Rr по соотношению А Г=алЯ, где а — коэффициент поглощения покрытия.

Изменение показаний измерительного устройства, имеющего цену деления k, с учетом этого соотношения записывается в виде An = k (&! — Ф0) = 4каЫТ3аЕлЯ + xk?Ел, (6.49) Отсюда следует, что искомое термическое сопротивление R= Ьп~Ы?Ел (650) Для определения отраженной части энергетической освещен ности рЕл и параметров установки k% делаются два дополни тельных измерения:

1) измерение со стеклянной пластинкой, вводимой в поток источника. В этом случае отсчет будет ti\ = knxpEjs;

(6.51) 2) измерение с эталонным экраном, коэффициент отраже ния которого известен. Тогда отсчет щ — кщ^Е^. (6.52) Учитывая выражения (6.51) и.(6.52), расчетное соотношение (6.50) можно записать в виде Рэ (дя — п\ -М R= ^ —• 4sar3a« Погрешность результата измерений R по такой модифика ции оптического метода, снижена, главным образом, благодаря увеличению сигнала при измерении потока 1 Ф ь По оценке авто ров [14], суммарная погрешность измерений Rr не превышает 15—20 %, однако она может быть снижена в дальнейшем при : мерно до ± 1 0 % за счет увеличения чувствительности изме рительного устройства и уточнения параметров (е, а и др.).

Конкретные оценки систематических погрешностей за счет термического сопротивления приводились в главах 3 и 4.

Приведем значения термических сопротивлений, отнесенные к толщине Ю - 5 м, для некоторых материалов, используемых в конструкциях пиргелиометров. Д л я этого воспользуемся справочными данными (для Т = 273 К) [101, 116]: серебро — Рис. 6.23. Поверхность лака Парсонса, нанесенного по грунту путем распы ления (весовая плотность d = 3,44 мг-см - 2, увеличение 5000 и 2000 крат), при наблюдении по нормали (9 = 90°) (а) и под углом 0 = 45° (б).

2,2-Ю- 8 ;

медь —2,6-10" 8 ;

латунь — 1,1-10- 7 ;

алюминий — 4,9 X X Ю- 8 ;

лаки алкидные и пентафталевые — 8,3-Ю - 5 ;

эпоксид ная смола ЭД6 — 5,2-Ю - 5 ;

эмаль ПФ-115 — 7,1-Ю - 5 ;

мипора — (2,5... 5) Ю - 4 ;

слюда — 5,5-Ю - 5 ;

п р о б к а — 1 -10~4;

ламповая копоть ( Г = 3 1 3 К ) — 3, 2 - 1 0 ~ 4 M 2 - K - B T ~ '. Отсюда видно, что широко используемый в современных пиргелиометрах лак Парсонса имеет сравнительно высокое термическое сопротивле ние— (0,5... 2,5) 10~4 м 2 - К - В т - 1, соответствующее таковому для ламповой копоти или мипоры, тогда как черные лаки и эмали являются лучшими покрытиями с точки зрения снижения термического сопротивления.

Качественное подтверждение этого вывода следует из изу чения характера покрытий, получавшихся при использовании лака Парсонса и черных эмалей АК-243 и АК-542 [84].

На рис. 6.23—6.25 представлены снимки поверхностей этих : Рис. 6.24. Поверхность эмали АК-243, напыленной (а) и нанесенной беличьей кисточкой (б) (d =1,3 и 2,2 мг-см" 2, увеличение 5000 и 2000 крат, 0 = 90°).

покрытий, полученные с помощью растрового электронного ми кроскопа JSM-50A при работе в моде вторичной эмиссии. Мето дика нанесения покрытий на медные образцы сохранялась та кой же, как при исследовании отражающих свойств этих покры тий. Увеличение 5000 крат соответствует масштабу на снимках 2 м к м в 1 см.

Рис. 6.25. Поверхность эмали АК-512, нане сенной беличьей кисточкой при увеличении 1000 крат (d= 1,17 мг-см" 2, 0 = 90°).

Из представленных изображений видно, что отечественные черные покрытия имеют более плотную структуру, обеспечи вающую снижение их термического сопротивления.

Список литературы 1. А б с о л ю т н ы й измеритель энергии импульсных оптических кванто вых генераторов/Ю. А. Скляров, В. А. Седельников, А. В. Панов, Ю. П. До ронин.— Электронная техника, 1966, сер. 11, вып. 3, с. 34—45.

2. А н а т ы ч у к Л. И. Малоинерционный термоэлектрический микрохо лодильник.— ПТЭ, 1972, № 3, с. 286—298.

3. А н т о н о в - Р о м а н о в с к и й В. В. Определение коэффициентов по глощения порошкообразных фосфоров.— ЖЭТФ, 1954, т. 26, № 4, с. 459—472.

4. А ф и н о г е н о в Л. П.,. Г р у ш и н С. И., Р о м а н о в Е. В. Аппара тура для исследований приземного слоя атмосферы.— Л.: Гидрометеоиздат, 1977,—319 с.

5. Б а р а ш к о в а Е. П., Р а б и н о в и ч Ю. И. Сравнение показаний компенсационных пиргелиометров в вакууме и при нормальном атмосферном давлении,—Труды ГГО, 1973, вып. 295, с. 197—199.

6. Б е л е н ь к и й Е. Ф., Р и с к и н И. В. Химия и технология пигмен тов.— Л.: Химия, 1974.— 656 с.

7. Б е л л е р т С., В о з н я ц к и Г. Анализ и синтез электрических цепей методом структурных чисел.— М.: Мир, 1972.— 332 с.

8. Б е л о в Т. Я. Излучательная способность системы, состоящей из по лупрозрачного изотермического покрытия и плоской непрозрачной подложки.— Теплофизика высоких температур, 1972, т. 10, № 6, с. 1268—1276.

9. Б е р л я н д Т. Г. Современное состояние мировой актинометрической сети.— В кн.: Использование данных о солнечной радиации в народном хо зяйстве: Труды Международного симпозиума по практическому использова нию актинометрической информации. Л., Гидрометеоиздат, 1979, с. 106—113.

10. Б е с е к е р с к и й В. А., П о п о в Е. П. Теория систем автоматического регулирования.— М.: Наука, 1972.— 767 с.

11. Б о л о м е т р и ч е с к и е пиргелиометры с плоским и полостным при емниками радиации/Н. Б. Голубь, С. В. Гриценко, А. В. Предтеченский и др.— В кн.: Радиационные процессы в атмосфере и на земной поверх ности: Материалы X Всесоюзного совещания по актинометрии. Л., Гидроме теоиздат, 1979, с. 73—76.

12. Б р а г и н с к а я Л. Л., К а г а н Р. Л. О влиянии инерции прибора на точность метеорологических измерений.— Труды ГГО, 1966, вып. 191, с. 72—76.

13. Б р и ч к о в Ю. И. Исследование ореольного актинометра с перемен ной апертурой.— В кн.: Вопросы климата и погоды Нижнего Поволжья. Са ратов, Изд-во Саратовского госуниверситета, 1977, вып. 6(13), с. 92—109.

14. Б р и ч к о в Ю. И., Г р и ц е н к о С. В., С к л я р о в Ю. А. Бесконтакт ный метод измерения термического сопротивления поглощающих покрытий приемников излучения.— Метрология, 1978, № 7, с. 36—39.

15. Б р и ч к о в Ю. И., С к л я р о в Ю. А. О вкладе околосолнечной ра диации в показания пиргелиометров.— Астрономический циркуляр, 1978, № 1008, с. 4—5.

16. Б р и ч к о в Ю. И., В о й т ю к Е. В., С к л я р о в Ю. А. Расчет неко торых ошибок болометрического пиргелиометра. Ч. III.— В кн.: Вопросы кли мата и погоды Нижнего Поволжья. Саратов, Изд-во Саратовского госунивер ситета, 1974, вып. 2(9), с. 165—177.

: 17. Б р и ч к о в Ю. И., С к л я р о в Ю. А. К определению ореольного эффекта пиргелиометров.— Труды ГГО, 1976, вып. 370, с. 27—38.

18. Б р и ч к о в Ю. И., С к л я р о в Ю. А. Актинометр с переменной апер турой для измерения распределения яркости в околосолнечном ореоле.— Труды ГГО, 1978, вып. 406, с. 13—20.

19. Б р и ч к о в Ю. И., С к л я р о в Ю. А. Исследования распределения интегральной яркости околосолнечного ореола.— В кн.: Тезисы докладов XI Всесоюзного совещания по актинометрии. Ч. II. Приборы и методы на блюдений. Таллин, 1980, с. 29—32.

20. Б р и ч к о в Ю. И., С к л я р о в Ю. А. Актинометр для измерения распределения яркости околосолнечного ореола. Авт. св. № 640602.— Бюлл. от крытий, изобретений, промышленных образцов и товарных знаков, 1979, №33.

21. В о й т ю к Е. В., С к л я р о в Ю. А. Расчет некоторых ошибок боло метрического пиргелиометра. Ч. II.— В кн.: Вопросы климата и погоды Ниж него Поволжья. Саратов, Изд-во Саратовского госуниверситета, 1973, вып. 1(8), с. 142—151.

22. В о й т ю к Е. В., С к л я р о в Ю. А. Расчет некоторых ошибок боло метрического пиргелиометра. Ч. VI.— В кн.: Вопросы климата и погоды Ниж него Поволжья. Саратов, Изд-во Саратовского госуниверситета, 1976, вып. 5(12), с. 86—91.

23. В о й т ю к Е. В., С к л я р о в Ю. А. Расчет некоторых ошибок боло метрического пиргелиометра. Ч. V.— В кн.: Вопросы климата и погоды Ниж него Поволжья. Саратов, Изд-во Саратовского госуниверситета, 1975, вып. 4(11), с. 98—116.

24. В о й ш в и л л о Н. А. Теория Гуревича—Кубелки—Мунка для рассеи вающих слоев с двумя отражающими границами.— Оптика и спектроскопия, 1974, т. 37, № 1, с. 136—143.

25. В ь ю ш к о в П. В., Р и д е л ь Е. А. О болометрическом пиргелиометре для абсолютных измерений прямой солнечной -радиации.— Астрономический журнал, 1957, т. 34, с. 490—492.

26. В ь ю ш к о в П. В., С к л я р о в Ю. А. Болометрический пиргелио метр как эталонный прибор для абсолютных измерений прямой солнечной радиации.— Астрономический журнал, 1964, т. 41, вып. 3, с. -555—558.

27. Г а е в с к а я Г. Н., Ф е д о р о в а М. П. Зависимость чувствительности актинометрических приборов от температуры и давления.— Искусственные спутники Земли, 1962, вып. 14, с. 47—51.

28. Г а н з и н М. П., К о з и н ц е в М. С., О р л о в А. Н. Принцип построе ния поверочной схемы по передаче размера единицы коэффициентов черноты полостей.— В кн.: Тезисы докладов III Всесоюзной научно-технической кон ференции «Фотометрия и ее метрологическое обеспечение». М., ВНИИОФИ, 1979, с. 117.

29. Г е н и х о в и ч Е. Л., Р у с и н а Е. IT. Сопоставление и оценка по грешностей методик обработки актинометрических наблюдений с широкопо лосными фильтрами.— Труды ГГО, 1979, вып. 418, с. 64—77.

30. Г е р ш у н А. А. Прохождение света через плоский слой светорассеи вающей среды.— В кн.: Избранные труды. М., Физматгиз, 1958, с. 68—85.

31. Г о л и к о в В. И. Модели аэрозольной атмосферы при оценке влия ния околосолнечного ореола на результаты измерений прямой солнечной ра диации.— В кн.: Рассеяние света в земной атмосфере: Материалы Всесоюз ной конференции по рассеянию света. Алма-Ата, Наука, 1972, с. 120—130.

32. Г о л и к о в В. И. Об ореольном эффекте отечественных и зарубежных актинометров (пиргелиометров).— В кн.: Актинометрия и оптика атмосферы:

Труды Седьмого межведомственного совещания по актинометрии и оптике атмосферы. Л., Гидрометеоиздат, 1969, с. 300—304.

33. Г о л и к о в В. И. Об ореольном эффекте отечественных и зарубежных актинометров и пиргелиометров.— Труды ГГО, 1969, вып. 237, с. 40—51.

34. Г о л и к о в В. И. Угловые и геометрические характеристики актино метров, пиргелиометров и некоторых фотометров, измеряющих прямую и рас сеянную окосолнечную радиацию.— Труды ГГО, 1969, вып. 237, с. 23—29.

: 35. Г о л у б и ц к и й Б. М., Г и м а т у т д и н о в а Р. Ц., Х о л о п о в Г. К Использование метода Монте-Карло для расчета степени черноты полостей.— ОМП, 1970, № 5, с. 23—25.

36. ГОСТ 16263—70. Метрология. Термины и определения.— М.: Изд-во стандартов, 1970.— 48 с.

37. ГОСТ 8.009—72. Нормируемые метрологические характеристики средств измерений. Методический материал. М.: Изд-во стандартов, 1975.— 78 с.

38. ГОСТ 8.195—76. Государственный специальный эталон и общесоюзная поверочная схема для средств измерений энергетической освещенности непре рывного оптического излучения сплошного спектра в диапазоне длин волн 0,2—4,5 мкм.— М.: Изд-во стандартов, 1976.— 5 с.

39. ГОСТ 7601—78. Физическая оптика. Термины, буквенные обозначения и определения основных величин.— М.: Изд-:во стандартов, 1979.— 27 с.

40. ГОСТ 8.207—76. Прямые измерения с многократными наблюдениями.

Методы обработки результатов наблюдений. Государственная система обес печения единства измерений. Основные положения.— М.: Изд-во стандартов, 1978,—9 с.

41. Г о с у д а р с т в е н н ы й специальный эталон единицы энергетической освещенности в диапазоне длин волн 0,2—4,5 мкм/Л. С. Ловинский, Л. Н. Са мойлов, В. И. Саприцкий, Б. М. Степанов.— Измерительная техника, 1977, № 8, с. 3—4.

42. Г о т т е р Г. Нагревание и охлаждение электрических машин.— М.:

Госэнергоиздат, 1961.— 480 с.

43. Г у л ь н и ц к и й Л. В., П е р е в е р т у н А. И. Радиометр для опре деления абсолютными методами основных актинометрических элементов и теоретические принципы этих методов.— Труды Казахского политехнического института, 1962, № 21, с. 248—270.

44. Г у р е в и ч М. М. Введение в фотометрию.— Л.: Энергия, 1968.— 244 с.

45. Г у р е в и ч М. М. Оптические свойства смеси цветных порошков.— ОМП, 1971, № 1, с. 3—6.

46. Г у р е в и ч М. М., Л а з а р е в В. П. Прибор для измерения фото метрических и спектрофотометричеоких характеристик.материалов в области 0,3—2,5 мкм.— ОМП, 1971, № 11, с. 34—37.

47. Д е м и д о в С. А., Р е к а н т Н. Б., К у з ь м и н с к и й Л. И. Экспери ментальное исследование полусферической отражательной способности техни ческих материалов в диапазоне солнечного излучения в зависимости от угла падения лучей.— Гелиотехника, 1971, № 4, с. 50—53.

48. Д о р о н и н Ю. П., С к л я р о в Ю. А. Об оценке некоторых парамет ров черного покрытия приемника радиации болометрического пиргелиометра.— В кн.: Вопросы климата и погоды Нижнего Поволжья. Саратов, Изд-во Са ратовского госуниверситета, 1966, вып. 2, с. 139—142.

49. 3 а к у,р е н к о О. К., В а л и т о в Р. А., К у з ь м и ч е в В. М. Ком пенсационный измеритель мощности непрерывного излучения ОКГ.— Измери тельная техника, 1971, № 1, с. 21—23.

50. 3 и г е л ь Р., Х а у э л л Д. Теплообмен излучением.— М.: Мир, 1975,— 934 с.

51. И в а н о в А. П. Оптика рассеивающих сред.— Минск: Наука и тех ника, 1969—592 с.

52. И з л у ч а т е л ь н ы е свойства твердых материалов/Под ред.

А. Б. Шейндлина,—М.: Энергия, 1974,—471 с.

53. И з л у ч е н и я световые и электромагнитные величины и единицы.

Международный стандарт ИСО 31/VI-73(A), 1974.-34 с.

54. И з м е р е н и е характеристик оптических квантовых генераторов/ Р. А. Валитов, Н. Г. Кокодий, А. В. Кубарев и др.— М.: Изд-во стандартов, 1969.— 184 с.

55. И з м е р е н и я в области лучистой энергии/А. Н. Бойко, Е. А. Вол кова, В. Е. Карташевская и др.—Труды ВНИИМ, 1958, вып. 33(93), с. 119—134.

: 56. И з м е р е н и е радиации. Отчет.рабочей группы по системам радиа ционных измерений на 7-й сессии комиссии по приборам и методам наблю дений. Гамбург, 1977.— 47 с.

57. И з р а э л ь Ю. А. Экология и контроль состояния природной среды.— •Л.: Гидрометеоиздат, 1979.— 375 с.

58. К а л и т и н Н. Н. Развитие актинометрических работ в СССР за последние 30 лет.— Изв. АН СССР. Сер. геогр. и геофиз., 1947, т. 11, № 5, с. 23—29.

59. К а л и т и н Н. Н. Актинометрия.— Л.: Гидрометеоиздат, 1938.— 324 с.

60. К а р т а ш е в с к а я В. Е., К у ш п и л ь В. И., П е ч к о в с к а я В. А.

Международные сличения измерений энергетической освещенности.— В кн.:

Импульсная фотометрия. Л., изд. ГОИ, 1973, вып. 3, с. 9—14.

61. К а с а т к и н а О. И. Оценка влияния околосолнечной радиации на по казания радиометров с различными входными углами при измерении прямой радиации Солнца.— Труды ГГО, 1976, вып. 370, с. 19—26.

62. К а с а т к и н а О. И., Т Oip ч а л о в с к а я О. М. Опыт абсолютных измерений прямой радиации Солнца с помощью пленочных болометрических приемников.— В кн.: Радиационные процессы в атмосфере и на земной по верхности: Материалы X Всесоюзного совещания по актинометрии. Л., Ги дрометеоиздат, 1979, с. 68—73.

63. К е д р о л и в а н с к и й В. Н., С т е р н з а т М. С. Метеорологические приборы.— Л.: Гидрометеоиздат, 1953.— 544 с.

64. К л е в а н ц о в а В. А. О точности измерения радиации пиргелио метрами.— В кн.: Радиационные процессы в атмосфере и «а земной поверх ности: Материалы 9-го Всесоюзного совещания по актинометрии. Л., Гидро метеоиздат, 1974, с. 301—303.

65. К л е в а н ц о в а В. А. Оценка случайных погрешностей пиргелиомет ричесвих измерений.— Труды ГГО, 1972, вып. 280, с. 99—101.

66. К л е в а н ц о в а В. А., Н и к о л ь с к и й Г. А., С к л я р о в Ю. А. Со временное состояние международной пиргелиометрической шкалы.— Труды ГГО, 1977, вып. 392, с. 16—22.

67. К л е в а н ц о в а В. А., П о к р о в с к а я И. А., Я н и ш е в с к и й Ю. Д.

Исследование модернизированных пиргелиометров Ангстрема.— Труды ГГО, 1969, вып. 240, с. 155—160.

68. К л е в а н ц о в а В. А., П о к р о в с к а я И. А. Влияние мутности атмосферы при сравнении пиргелиометров с прямоугольными и круглыми приемными отверстиями.— Труды ГГО, 1975, вып. 331, с. 103—104.

69. К л е в а н ц о в а В. А., П о к р о в с к а я И. А. Исследование новых моделей пиргелиометров.— Труды ГГО, 1971, вып. 260, с. 174—179.

70. К л е в а н ц о в а В. А., П о к р о в с к а я И. А. О поддержании един ства измерений солнечной радиации в метрологической службе Госкомгидро мета.— В кн.: Радиационные процессы в атмосфере и на земной поверхности:

Материалы X Всесоюзного совещания по актинометрии. Л., Гидрометеоиздат, 1979, с. 61—64.

71. К л е в а н ц о в а В. А., П о к р о в с к а я И. А., Ф о м и н а 3. И. Не которые результаты исследования абсолютных болометрических пиргелио метров,—Труды ГГО, 1976, вып. 370, с. 12—18.

72. К л е в а н ц о в а В. А. Оценка влияния температуры на точность пир гелиометрических измерений.— Труды ГГО, 1969, вып. 240, с. 161—164.

73. К л е в а н ц о в а В. А., П о к р о в с к а я И. А. О влиянии околосол нечной радиации на показания пиргелиометров с разными длинами трубок.— В кн.: Труды 6-го Межведомственного совещания по актинометрии и оптике атмосферы. Таллин, 1968, с. 226—229.

74. К м и т о А. А. Оценка погрешности пиргелиометров.— Труды ГГО, 1979, вып. 413, с. 114—121.

75. К м и т о А. А. Некоторые задачи современной актинометрии.— В кн.:

Проблемы физики атмосферы. Л., Изд-во Ленинградского госуниверситета, 1980, вып. 16, с. 92—97.

: 76. К м и т о А. А. Оценка точности современных пиргелиометрических измерений.— В кн.: Тепловые приемники излучения. Л., изд. ГОИ, 1978,.

с. 99—101.

77. К м и т о А. А. Некоторые особенности работы охлаждаемого прием ника радиации в стационарном режиме —Труды ГГО, 1976, выл. 370, с. 45—53.

78. К м и т о А. А., А н с п о к Е. С. Пиргелиометр с охлаждаемым тепло вым приемником.— В кн.: Тепловые приемники излучения. Л., изд. ГОИ, 1978, с. 101—102.

79. К м и т о А. А. Оценка погрешностей пиргелиометрических измерений,, обусловленных свойствами черного покрытия приемника.— Труды ГГО, 1977,.

вып. 393, с. 78—82.

80. К м и т о А. А. Анализ возможностей повышения точности радиаци онных измерений с помощью полупроводникового теплового насоса.— В кн.:

Теплофизические вопросы прямого преобразования энергии. Киев. Наукова Думка, 1979, с. 127—131.

81. К м и т о А. А. Оценка современной точности пиргелиометрических измерений.— В кн.: Использование данных о солнечной радиации в народ ном хозяйстве. Л., Гидрометеоиздат, 1979, с. 128—137.

82. К м и т о А. А. Анализ методики измерений радиации пиргелиометром с охлаждаемым приемником.— Труды ГГО, 1979, вып. 415, с. 74—81.

83. К м и т о А. А. Чувствительность современных пиргелиометров.— В кн.: Тезисы докладов XI Всесоюзного совещания по актинометрии. Ч. II.

Приборы и методы наблюдений. Таллин, 1980, с. 66—68.

84. К м и т о А. А., П а р ф и н с к и й В. А., С е р е д е н к о М. М. Коэф фициенты поглощения некоторых зачерняющих покрытий.— В кн.: Тепловые приемники излучения. Л., изд. ГОИ, 1978, с. 112—115.

85. К м и т о А. А., А н с п о к Е. С. Компенсационный пиргелиометр. Авт.

св. № 513269.— Бюлл. открытий, изобретений, промышленных образцов и товарных знаков, 1976, № 17.

86. К м и т о А. А. Абсолютный полостной пиргелиометр. Авт. св.

№ 517807.— Бюлл. открытий, изобретений, промышленных образцов и товар ных знаков, 1976, № 22.

87. К м и т о А. А. Методы исследований атмосферы с использованием ракет и спутников.— Л.: Гидрометеоиздат, 1966.— 366 с.

88. К о з ы р е в Б. П., В е р ш и н и н О. Е. Определение спектральных коэффициентов отражения диффузной ИК-радиации от зачерняющих поверх ностей.— Оптика и спектроскопия, 1959, т. 6, № 4, с. 542—548.

89. К о л т у н М. М. Селективные оптические поверхности преобразова телей солнечной энергии.— М.: Наука, 1979.— 215 с.

90. К о н д р а т ь е в К- Я. Актинометрия.— Л.: Гидрометеоиздат, 1965.— 691 с.

91. К о н д р а т ь е в К. Я. Метеорологические спутники.— Л.: Гидроме теоиздат, 1963.— 311 с.

92. К о н д р а т ь е в К. Я. Спутниковый мониторинг климата.— Обнинск, изд. ВНИИГМИ—МЦД, 1978,—52 с.

93. К о н д р а т ь е в К. Я., Н и к о л ь с к и й Г. А. Солнечная активность и климат,—ДАН СССР, 1978, т. 243, № 3, с. 607—610.

94. К о н д р а т ь е в К. Я.. Н и к о л ь с к и й Г. А. Солнечная постоян ная. Обзорная информация. Сер. «Метеорология», ' Обнинск, 1980, вып. 4, 53 с.

95. К о н д р а т ь е в К. Я., П и в о в а р о в а 3. И., Ф е д о р о в а М. П.

Радиационный режим наклонных поверхностей.— Л.: Гидрометеоиздат, 1978.— 215 с.

96. К о н д р а т ь е в К. Я., Н и к о л ь с к и й Г. А. Вариации солнечной постоянной по аэростатным исследованиям в 1962—1968 гг.— Изв. АН СССР.

Физика атмосферы и океана, 1970, т. 6, № 3, с. 227—238.

97. К р е м е н ч у г с к и й Л. С, Современные тепловые приемники излу чения и возможности их применения.— ПТЭ, 1970, № 3, с. 12—31.

: 98. К р ы л о в П. А. Биметаллический пиргелиометр.—Изв. АН СССР", Сер. геофиз., 1960, № 7, с: 1088—1090.

99. К у з ь м и ч е в В. М., З и н ч е н к о Н. И. Исследование конусного калориметра для измерения энергии импульсных ОКГ.— В кн.: Импульсная фотометрия. JL, изд. ГОИ, 1973, вып. 3, с. 41—46.

100. К у ч е р о в Н. В. Прибор для пиргелиометрических наблюдений.— Труды ГГО, 1957, вып. 69, с. 100—103.

101. К э й Д., Л э б и Т. Справочник физика-экспериментатора.— М.::

Изд-во иностр. лит., 1949.— 300 с.

102. Л а з а р е в В. П., У х а н о в а 3. И. Накладной фотометр ФМ-99,— ОМП, 1972, № 3, с. 21—23.

103. Л е б е д е в а К. Д. Об устойчивости спектральных характеристик черных и белых покрытий, применяемых для окраски приемных поверхно стей актинометрических приборов.— Труды ГГО, 1968, вып. 223, с. 119—124.

104. Л и б е р м а н А. А. Метод и измерительная аппаратура для опреде ления коэффициента поглощения приемного элемента ГПЭ СМ.— Измери тельная техника, 1979, № 11, с. 42—44.


105. Л и н С., С п е р р о у Е. Лучистый теплообмен между зеркально от ражающими криволинейными поверхностями.— Теплопередача, 1965, № 2, с. 163—174.

106. Л и с и ц а М. П. Спектрофотометрический метод исследования дис персии и поглощения твердых веществ.— ДАН СССР, 1956, т. 3, № 4, с. 803—805.

107. Л и т в и н о в а Л. Ф. Оптические свойства поглощающих покрытий радиационных приборов.— Труды ГГО, 1976, вып. 370, с. 69—71.

108. Л и т в и н о в а Л. Ф. Термостолбики с большой приемной поверх ностью.— В кн.: Тепловые приемники излучения. Л., изд. ГОИ, 1971, с. 35—38.

109. Л и т в и н о в а Л. Ф. Болометры для абсолютных измерений потока излучения,—Труды ГГО, 1973, вып. 295, с. 179—183.

110. Л ы к о в А. В. Теория теплопроводности.— М.: Гостехиздат, 1952.— 392 с.

111. Л ы к о в А. В. Теплопроводность нестационарных процессов.— М.:

Гостехиздат, 1948,—232 с.

112. М а к а р о в а Е. А., Х а р и т о н о в А. В. Распределение энергии в спектре Солнца и солнечная постоянная.— М.: Наука, 1972.— 288 с.

113. М а р т ы н о в Д. Я. Курс практической астрофизики.— М.: Наука, 1977,—544 с.

114. М е ж д у н а р о д н ы й светотехнический словарь. Третье изд.— М.:

«Русский язык», 1979.— 278 с.

115. М е т о д ы обработки результатов наблюдений при измерениях.— Труды метрологических институтов СССР, 1972, вып. 134(194), с. 3—115.

116. М и х е е в М. А., М и х е е в а И. М. Основы теплопередачи.— М.:

Энергия, 1973 — 320 с.

117. М и х е л ь с о н В. А. О применении ледяного калориметра в акти нометрии.— Журнал русского физ.-хим. об-ва, 1894, т. 26, с. 21—26.

118. М о д е л ь солнечного излучения (для энергетических расчетов). Л., изд. ГОИ, 1979,—28 с.

119. Н и к о л ь с к и й Г. А., П р о к о п е н к о Е. В. Ослабление прямой солнечной радиации в атмосфере.— В кн.: Проблемы физики атмосферы.— Л., Изд-во Ленинградского госуниверситета, 1974, с. 41—45.

120. Н и к о л ь с к и й Г. А. О методике и результатах аэростатных иссле дований солнечной постоянной.— В кн.: Радиационные процессы в атмосфере и на земной поверхности: Материалы X Всесоюзного совещания по актино метрии. Л., Гидрометеоиздат, 1979, с. 135—139.

121. Н и к о л ь с к и й Г. А., С Э ф р о н о в а М. М. Влияние мутности атмосферы на точность определения постоянных актинометрических прибо ров.— В кн.: Радиационные процессы в атмосфере и на земной поверхности:

Материалы 9-го Всесоюзного совещания по актинометрии. Л., Гидрометео издат, 1974, с. 324—329.

: 122. Н о в а я модель болометрического пиргелиометра/Ю. И. Бричков, Н. Б. Голубь, В. К- Сахаров, Ю. А. Скляров.—В кн.: Вопросы климата и погоды Нижнего Поволжья. Саратов, Изд-во Саратовского госуниверситета, 1974, вып. 3(10), с. 148—158.

123. О б у х о в А. С., К у б а р е в А..В. К вопросу о погрешности изме рения энергии и мощности излучения ОКГ калориметрами,—Труды метро логических институтов, 1974, вып. 112(172), с. 9—24.

124. О б у х о в А. С., К а м е н е ц к и й В. Э., К у б а р е в А. В. Образцо вый измеритель малой мощности непрерывного излучения ОКГ типа ОИМ-1.— Труды метрологических институтов, 1974, вып. 112(172), с. 25—43.

125. О к р и т е р и я х выбора,и рекомендациях по местоположению стан ций мониторинга фонового загрязнения атмосферы/Е. С. Селезнева, А. С. Зай цев, Е. Н. Русина и др.—Труды ГГО, 1979, вып. 418, с. 3—19.

126. О х л а ж д а е м ы й радиометр/А. И. Перевертун, В. Е. Гладков, Л. Ф. Ильина, С. А. Хатинов.— В кн.: Радиационные процессы в атмосфере и на земной поверхности: Материалы X Всесоюзного совещания по актино метрии. Л., Гидрометеоиздат, 1979, с. 107—109.

127. П е р е в е р т у н А. И., Г л а д к о в В. Е. Приемник для абсолютных измерений излучения.— В кн.: Физические исследования. Караганда, изд. Ка рагандинского госуниверситета, 1975, вып. 2, с. 133—135.

128. П е р е в е р т у н А. И., Г л а д к о в В. Е. Приемники радиации, ра ботающие при температуре приемной пластины, равной температуре среды.— В кн.: Математические и физические исследования. Караганда, изд. Караган динского госуниверситета, 1974, вып. 1, с. 271—276.

129. П е р е в е р т у н А. И., В и л ь ч и н с к а я Г. В. Пиргелиометр. Авт.

св. № 402843.— Бюлл. открытий, изобретений, промышленных образцов и то варных знаков, 1974, № 42.

130. П и в о в а р о в а 3. И. Радиационные характеристики климата СССР,— Л.: Гидрометеоиздат, 1977 — 335 с.

131. П и р г е л и о м е т р с термоэлектрическим охлаждением приемной поверхности/А. А. Кмито, Е. С. Анспок, В. П. Агапова, В. В. Разиньков.— Труды ГГО, 1977, вып. 384, с. 74—80.

132. П о р т а т и в н ы й прибор для измерения степени черноты поверхно стей/В. Л. Шипунов, Л. И. Кузьминский, М. М. Середенко и др.— ОМП, 1971, № 6, с. 31—35.

133. П р е д т е ч е н с к и й А. В., С к л я р о в Ю. А. Болометрический пир гелиометр с автоматической компенсацией.— Труды ГГО, 1976, вып. 370, с. 3—11.

134. П р е д т е ч е н с к и й А. В., С к л я р о в Ю. А. Измерения потоков прямой солнечной радиации в стратосфере.— В кн.: Тезисы докладов XI Все союзного совещания по актинометрии. Ч. II. Приборы и методы наблюдений.

Таллин, Изд-во АН ЭССР, 1980, с. "21—24.

135. П р е д т е ч е н с к и й А. В., С к л я р о в Ю. А. Исследование дина мических характеристик обобщенной системы автоматического измерения ра диационных потоков.— В кн.: Тезисы докладов XI Всесоюзного совещания по актинометрии. Ч. II. Приборы и методы наблюдений. Таллин, Изд-во ЭССР, 1980, с. 62—65.

136. П р е д т е ч е н с к и й А. В., С к л я р о в Ю. А. Расчет тепловых по терь полостного приемника радиации.— В кн.: Вопросы климата и погоды Нижнего Поволжья. Саратов, Изд-во Саратовского госуниверситета, 1977, вып. 6(13), с. 85—92.

137. П р е д т еч ен с к и й А. В., С к л я р о в Ю. А. Структурный анализ схем радиометров и пиргелиометров.— В кн.: Тепловые приемники излуче ния,—Л., изд. ГОИ, 1978, с. 104—106.

138. П р е ц и з и о н н ы е радиационные измерения в метеорологии.— Пер.

с англ. Под ред. К. Я. Кондратьева и Л. Б. Красилыцикова,— Л.: Гидро метеоиздат, 1972.— 272 с.

139. П р и м е н е н и е полупроводниковых кристаллов для электрических измерений/Л. И. Анатычук, С. А. Андрусяк, В. И. Бондарук и др.—Измери тельная техника, 1972, № 2, с. 52—56.

: 140. П р и ш и в а л ® о А. П. Отражение света от. поглощающих сред.— Минск: Изд-во АН БССР, 1963.—430 с.

141. П р о б л е м ы энергетической фотометрии. Сборник статей.— М.:

Атомиздат, 1979.— 104 с.

142. П я с к о в с к а я - Ф е с е н к о в а Е. В. Исследование рассеяния света в земной атмосфере.— М.: Изд-во АН СССР, 1957.— 219 с.

143. Р е з у л ь т а т ы исследования пленочных болометрических приемных элементов/О. И. Касаткина, О. М. Торчаловская, 3. И. Фомина, Е. И. Чи стякова—Труды ГГО, 1977, вып. 393, с. 93—101.

144. Р е з у л ь т а т ы сравнений приборов и методов для определения мутности атмосферы/Е. Л. Генихович, Л. А. Говорушкин, В. А. Клеванцова и др.—Труды ГГО, 1976, вып. 373, с. 122—132.

145. Р у к о в о д с т в о по поверке метеорологических приборов.— Л.: Ги дрометеоиздат, 1967.— 419 с.

146. Р у к о в о д с т в о гидрометеорологическим станциям по актиномет рическим наблюдениям.— Л.: Гидрометеоиздат, 1973.— 224 с.

147. Р ы ж к о в JI. Н. Вопросы использования данных теории мутной среды при исследовании оптических свойств покрытий.— В кн.: Исследование материалов в условиях лучистого нагрева. Киев, Наукова думка, 1975, с. 213—223.

148. С а м о й л о в Л. Н. Принципиальные трудности при построении ра диометрических и спектрорадиометрических эталонов для УФ, видимой и ИК областей спектра.— В кн.: Проблемы энергетической фотометрии. М., Атом издат, 1979, с. 18—29.

149. С е р г е е в О. А. Метрологические основы теплофизических измере ний.— М.: Изд-во стандартов, 1972.— 151 с.

150. С е р е д е н к о М. М., И ц к о Э. Ф. Расчет интегрального коэффициента излучения лакокрасочного покрытия.— ОМП, 1972, № 4, с. 6—10.

151. С е р е д е н к о М. М., У х а н о в а 3. И. Теплорадиоционные харак теристики лакокрасочных покрытий.— ОМП, 1972, № 9, с. 76—77.

152. С е р е д е н к о М. М. Пути создания селективно поглощающих ла кокрасочных покрытий для тепловых приемников излучения.— В кн.: Тепло вые приемники излучения. Л., изд. ГОИ, 1978, с. 119—120.

153. С е р е д е н к о М. М. Влияние подложки и толщины лакокрасочного покрытия на его коэффициент излучения.— ОМП, 1979, № 5, с. 10—11.

154. С и в к о в С. И. Методы расчета характеристик солнечной радиа ции.— Л.: Гидрометеоиздат, 1968.— 232 с.

155. С и с т е м ы получения и передачи метеорологической информации/ А. А. Кмито, Н. С. Коковин, Н. Ф. Павлов и др.— Л.: Гидрометеоиздат, 1971,—471 с.

156. С к л я р о в Ю. А. Болометрический пиргелиометр малой модели.— В кн.: Вопросы климата и погоды Нижнего Поволжья. Саратов, Изд-во Са ратовского госуниверситета, 1968, вып. 4, с. 103—108.

157. С к л я р о в Ю. А. Расчет некоторых ошибок болометрического пир гелиометра.— Труды ГГО, 1964, вып. 152, с. 81—89.

158. С к л я р о в Ю. А. О новой шкале абсолютных измерений прямой солнечной радиации.— В кн.: Радиационные процессы в атмосфере и на зем ной поверхности: Материалы X Всесоюзного совещания по актинометрии.

Л., Гидрометеоиздат, 1979, с. 64—67.

159. С к у р а т о в е к а я Л. М„ Я н и ш е в с к и й Ю. Д. О влиянии око лосолнечной радиации на сравнимость показаний актинометров с различными углами отверстия.— Труды ГГО, 1966, вып. 184, с. 123—125.

160. С л и ч е н и е образцовых приборов для измерения энергетической освещенности, применяющихся во ВНИИМ и ГГО/В. Е. Карташевская, Л. Ф. Литвинова, И. А. Покровская, Н. И. Протасов.— Труды ГГО, 1973, вып. 317, с. 127—132.


161. С л и ч е н и я эталонных пиргелиометров Гидрометслужбы с государ ственным специальным эталоном энергетической освещенности/В. А. Клеван : цова, М. Н. Павлович, И. А. Покровская и др.—В кн.: Проблемы энергети ческой фотометрии. М., Атомиздат, 1979, с. 104.

162. С м и р н о в Д. А. Об измерениях радиации с помощью термометров.— В кн.: Записки императорской Академии Наук, 1904, т. 16, № 2, с. 28—31.

163. С м и т Р., Д ж о н с Ф. Д., Ч е с м е р Р. Обнаружение и измерение инфракрасного излучения.— М.: Изд-во иностр. лит-ры, 1959 — 448 с.

164. С п е к т р а л ь н ы е коэффициенты отражения зачерненных поверх ностей/А. А. Кмито, В. А. Парфянский, М. М. Середенко, В. А. Клеванцова — Труды ГГО, 1976, вып. 370, с. 39—44.

165. С п е к т р о ф о т о м е т р и ч е с к а я установка для измерения харак теристик материалов в области 2,5—15 мкм/М. М. Гуревич, М. М. Середенко, Л. Н. Морозова, В. А. Парфинский,—ОМП, 1975, № 2, с. 31—35.

166. С п е р а н с к а я Т. А., Т а р у т и н а Л. И. Оптические свойства по лимеров.— Л.: Химия, 1976.— 136 с.

167. С п е р р о у Э. М., С е с с Р. Д. Теплообмен излучением — Л • Энер гия, 1971,—295 с.

168. С т а н д а р т СЭВ 1052—78. Метрология. Единицы физических ве личин,—М.: Изд-во стандартов, 1979.—94 с.' 169. С т е р н з а т М. С. Метеорологические приборы и измерения,—Л.:

Гидрометеоиздат, 1978.— 392 с.

170. С т и л ь б а н е Л. С. Физика полупроводников.— М.: Советское ра дио, 1967,—441 с.

171. Т а р а с о в К. И. Спектральные приборы.— Л.: Машиностроение, 1968,—388 с.

172. Т о п о р е ц А. С. Гониофотометрическая установка.— ОМП, 1961, № 4, с. 20—24.

173. Х в о л ь с о н О. Д. Актинометрические исследования. Построение актинометра и пиргелиометра.— СПБ, 1893.— 97 с.

174. Х в о л ь с о н О. Д. О современном состоянии актинометрии.— За писки Академии Наук, 1892, т. 19, № 4, с. 81—87.

175. Х о л о п о в Г. К. Теория конусных зеркальных полостей, воспроиз водящих излучение черного тела.— Светотехника, 1968, № 2, с. 16—20.

176. Х о л о п о в Г. К. Метод расчета коэффициентов излучения недиф фузных полостей.— ОМП, 1968, № 1, с. 1—7.

177. Х о л о п о в Г. К. Теория зеркальных полостей, воспроизводящих черное тело.— Светотехника, 1966, № 3, с. 19—23.

178. Х р г и а н А. X. Очерки развития метеорологии. Изд. 2.— Л., Гидро метеоиздат, 1959.— 428 с.

179. Ч и с т я к о в а Е. И. Теплообмен абсолютного приемника излучения плоского типа при нагревании его внешним и внутренним источниками тепла,—Труды ГГО, 1973, вып. 317, с. 141—147.

180. Ч и с т я к о в а Е. И. К вопросу о систематических ошибках абсолют ных приемников излучения.— Труды ГГО, 1973, вып. 317, с. 148—150.

181. Ч и с т я к о в а Е. И. Оценка влияния термического сопротивления поглощающего покрытия приемника на точность измерений радиации.— Изме рительная техника, 1976, № Ц, с. 15—18.

182. Ч и с т я к о в а Е. И. Анализ стационарного температурного поля мно гослойного приемника радиации.— Труды ГГО, 1976, вып. 363, с. 57—62.

183. Ш у л ь г и н В. М. Улучшенный пиргелиометр.— Научно-астрономиче ский журнал, 1927, № 11, с. 47—51.

184. Я к у ш е н к о в Ю. Г. Основы теории и расчета оптико-электронных приборов.— М.: Советское радио, 1971.— 336 с.

185. Я н и ш е в с к и й Ю. Д. Аактинометрические приборы и методы на блюдений.— Л.: Гидрометеоиздат, 1957.— 416 с.

186. Я н и ш е в с к и й Ю. Д. Компенсационный пиргелиометр и его улуч шение.— В кн.: Актинометрия и атмосферная оптика. Л., Гидрометеоиздат, 1961, с. 285—289.

187. Я н и ш е в с к и й Ю. Д. Некоторые результаты сравнений пиргелио метров СССР.— В кн.: Труды Всесоюзного научно-метеорологического сове щания, 1963, т. 6, с. 272—279.

: 188. A b b o t С. G., A Id r i c h L. В. Description of Smithsonian Angstrom Pyrheliometer.— Ann. Astrophys. Observ. Smith. Inst., 1942, Bd. 6, S. 3—12.

189. A b b о t C. G., F o w l e F. E. Pyrheliometric apparatus.— Ann. Astro phys. Observ. Smith. Inst., 1908, Bd. 2, S. 34—49.

190. A n g s t r o m A. K. Radiation to actinometric receivers in its depen dence on aperture conditions.— Tellus, 1961, vol. 13, N 3, p. 425—431.

191. A n g s t r o m A. K. Das Angstromsche Compensation Pyrcheliometer und die Pyrcheliometrische Skala.— M e t Zeitschr., 1914, Bd 31, H. 8, S. 31—37.

192. A n g s t r o m A. K. Techniques of determining the turbidity of the atmosphere —Tellus, 1961, vol. 13, N 2, p. 214—223.

193. A n g s t r o m A. K. The parameters of atmospheric turbidity.— Tel lus, 1964, 16, p. 64—75.

194. A n g s t r o m A. K. On pyrheliometric measurements.— Tellus, 1958, vol. 10, N 3, p. 17—22.

195. A n g s t r o m A., R o d h e B. Pyrheliometric measurements with spe cial regard to the circumsolar sky radiation.— Tellus, 1966, 18, p. 25—33.

196. A n g s t r o m A. K., A n g s t r o m К. H. The distribution of radia tion over the sun's disk.— Solar Energy, 1971, vol. 15, p. 243—250.

197. A n g s t r o m A. K. Solar Radiation Measurements and the Solar Aureole.— WMO Bull., 1965, vol. 19, N 3, p. 6—10.

198. A n g s t r o m K. The absolute determination of heat with the electric compensation pyrheliometer —Ann. Phys. Chem., 1899, Bd. 67, S. 633—641.

199. В a b a H., K a n a y g a m a K. Directional monospectral emittance of dielectric coatings on a flat metal substrate.— AIAA Paper, 1975, N 75—664, p. 1 - 7.

200. B e d f o r d R. E., M a С. K. Emissivities of diffuse cavities: isother mal and nonisothermal cones and cylinders.— J. Opt. Soc. Amer., 1974, vol. 64, N 3, p. 339—349.

201. B e d f o r d R. E., M a С. K. Emissivities of diffuse cavities. II. Iso thermal and nonisothermal cylindro-cones.— J. Opt. Soc. Amer., 1975, vol. 65, N 5, p. 565—572.

202. B e d f o r d R. E., M а С. K. Emissivities of diffuse cavities. III. Iso thermal and nonisothermal double cones.— J. Opt. Soc." Amer., 1976, vol. 66, N 7, p. 724—730.

203. B i s c h o f f K. Einfache absolute empfanger mit hohe genauigkeit.— Optik, 1968. Bd. 28, H. 2, S. 183—189.

204. В 1 e w i n W. R. Black coatings for thermal radiation.detectors.— In:

Proc. Symp. Sol. Rad. Measur. Rockville, Md., 1975, p. 18—31.

205. В 1 e w i n W. R. Difraction losses in radiometry and photometry.— Metrologia, 1970, vol. 6, N 2. p. 39—44.

206. В l e w i n W. R., B r o w n W. J. A precise measurement of the Ste fan-Boltzmann constant.— Metrologia, 1971, vol. 7, N 1, p. 15—29.

207. В l e w i n W. R., B r o w n W. J. Black coatings for absolute radiome ters.—Metrologia, 1966, vol. 2, N 4, p. 140—143.

208. B o s s y L., P a s t i e l s R. Etude des proprietes fondamentales des actinometres — Inst. Roy. Met. Belg. Memoires, 1948, vol. 29, p. 10—18.

209. В r u s a R. W., F г б h 1 i с h C. Realization of the absolute scale of total irradiance.— WRCD, Fourth international pyrheliometer comparisons, 1975, p. 35—44.

210. B r u s a R. W., F r o h l i c h C. The PMO-6 radiometer and its cha racterisation.—WRCD Publ. N 563 A, Davos, 1980, p. 8.

211. B u c k l e y H. On the radiation from the inside of a circular cylinder, Pt. II.— Phil. Mag., 1928, 6, p. 447—457.

212. В u с к 1 e у H. On the radiation from the inside of a circular cylinder.

Pt III — Phil. Mag., 1934, 17, p. 576—581.

213. C h a n d o s R. I., C h a n d o s R. E. Radiometric properties of isother mal diffuse wall cavity sources.—Appl. Opt., 1974, N 13, p. 2142—2152.

214. C o b l e n t z W. W. Emissive tests of paints for decreasing or in creasing heat radiation from surfaces.— NBS Techn. Paper, 1924, vol. 254, N 18, p. 171 — 187.

13 З а к а з Mb fiir 215. C o u r v o i s i e r P. On the Compensation Pyrheliometer.— Arch, Met., Geophys. u. Biokl., 1963, Ser. B, Bd 12, S. 438—441.

216. C o u r v o i s i e r P. Zur Definition der Sonnenstrahlung.— Arch, fiir Met. Geophys. u. Biokl., 1954, Bd. 5, N 2, S. 14—20.

217. C r o m m e l i n c k D. Theorie instrumentale en radiometric absolue.— Inst. Roy. Met. Belg., Uccle-Bruxelles, 1 9 7 3. - 6 5 p.

218. C r o m m e l i n c k D. Contribution a l'etude d'un radiometre absolu:

caracteristiques d'un prototype experimental.— Note Techn. N 85, 1967.— 209 p.

218a. D o g n i a u x R. Considerations on the effect of the turbidity on the calibration constants of pyrheliometers based on the JPC-III (1970) data.— Rep. Section of Radiometry. Belg. Inst. Roy. Met., 1973.

219. D r u m m o n d A. J. Precision radiometry and its significance in at mospheric and space physics.— Adv. in Geophys., 1970, vol. 14, N 5, p. 127— 220. D r u m m o n d A. J., H i e k e y J. R. The Epply-JPL Solar Constant Measurements Program.— Solar Energy, 1968, vol. 12, N 2, p. 46—51.

221. D u n c a n D. R. The color of pigment mixtures.— Proc. Phys. Soc., 1940, vol. 52, N 3, p. 390—396.

222. E p p 1 у M., К a г о 1 i A. R. Absolute radiometry based on a change in electrical resistance.—J. Opt. Soc. Amer., 1957, vol. 47, N 8, p. 748—755.

223. F i n a l report of the W. G. on radiation measurements systems.— CIMO-VII Doc., WMO, Seventh Session, Hamburg, 1977, p. 1—11.

224. F o i t z i k L., H i n z p e t e r H. Sonnenstrahlung und Luftrtibung.— Leipzig, 1958,—309 S.

225. F г б h 1 i с h С., В r u s a R. W. Measurement of the solar constant, a critical revue.— Proc. Big Bear Sol. Obs., California, 1975, p. 98—114.

226. F r o h l i c h C. Solar Constant Experiment.— Jahresbericht 1979, Publ.

N 572. PMO Davos, 1980,— 22 p.

227. F r o h l i c h C. The relation between the IPS now in use and Smith sonian scale 1913, Angstrom'scale and absolute scale.— In: Proc. Smith. Symp., Rockville, 1973.

228. G e i s t J. C., R i c h m o n d I. C. On the absorptance of cavity-type receivers.—NBS Techn. Note N 575, Wash., 1971,—92 p.

229. G e i s t J. Fundamental principles of absolute radiometry and the philosophy of this NBS program (1968—1971).—NBS Techn. Note N 594-1, Wash., 1972,— 61 p.

230. G i 1 1 h a m E. J. New investigations on absolute radiometry.— Proc.

Roy.'Soc., A., 1962, vol. 269, N 1337, p. 249—276.

231. G u i d e to meteorological instrument and observation practices.— 4th ed.—Ch. IX. Measurement of radiation and sunshine. 1971, p. 38—65.

232. G u i l d I. Investigation in absolute radiometry.— In: Proc. Roy. Soc., A, 1937, vol. 161, p. 1—38.

233. G i r e v i с M. Ober eine Rationalle klassification der Lichtstreunden Medium.— Phys. Zeitschr., 1930, Bd 31, H. 16, p. 753—761.

234. G о u f f e A. Corrections d'ouverture des corps noirs artificiels compte tenu des diffusions multiples internes.— Rev. Opt., 1945, vol. 24, N 1—3, p. 1—10.

235. H e i n i s h R. P., S p a r r o w E. M., S h a m s u n d a r N. Radiant emission from conical cavities.—J. Opt. Soc. Amer., 1973, vol. 63, N 4, p. 152— 158.

236. Hemi-ellipsoidal mirror infrared reflectomer: development and opera iion./B. E. Wood, J. G. Pipes, A. M. Smith, J. A. Rowx —Appl. Opt., 1976, vol. 15, N 4, p. 940—950.

237. H e n d e r s o n S. T. Daylight and its spectrum.—Bristol, 1977.— •349 p.

238 H e r m a n J. R„ G o l d b e r g R. A. Sun, weather, and climate. Wash.:

NASA, 1978,—360 p.

239. H i с к e у J. R., G r i f f i n F. I., H o w e l l H. B. Two years of solar measurements from the Nimbus 6 satellite.—Preprint Proc. Int. Sol. Energ.

Soc., Orlando, Florida, 1977,— 5 p.

: 240. H i с к е у J. R., К а г о 1 i A. R. Radiometric calibrations for the Earth Radiation Budget Experiment.—Appl. Opt., 1974, vol. 13, N 3, p. 523—533.

241. H i l l e a r y D. T. The calibration of a satellites infrared Spectrome ters.—In: Proc. XVIII Int. Astronaut. Congr., New York, 1967, p. 423—437.

241a. H o y t L. V. The Smithsonian Astrophysical Observatory Solar Con stant Program.— Rev. Geophys. Space Phys., 1979, vol. 17, N 3, p. 427—458.

242. IGY instruction manual. Pt. VI. Radiation instruments and measure ments.—Ann. Int. Geophys. J., 1958, vol. 5, p. 363—466.

243. Initial solar irradiance determinations from Nimbus 7 cavity radio meter measurements/J. R. Hickey, L. L. Stowe, H. Jacobowitz e. a.— Science, 1980, N 208, p. 281—283.

244. К а г о 1 i A. R., A n g s t r 5 m A. K., D r u m m о n d A. J. Dependence on atmospheric pressure of the response characteristics of thermopile radiant energy detectors — J. Opt. Soc. Amer., 1960, vol. 50, N 8, p. 758—762.

245. K e n d a l l J. M. Flight Pacrad solar constant measurements.— Pre print IPL, Pasadena, 1980,— 5 p.

246. K e n d a l l J. M. Primary absolute radiometer.— US Patent N 3, 601, 611, 1971.

247. K e n d a l l J. M„ B e r d a h l С. M. Two blackbody radiometers of high accuracy.—Appl. Opt.. 1970, vol. 9, N 5, p. 1082—1091.

248. К u b e 1 к a P., M u n к F. Ein Beitrag fur Optik der Farbenstrike.— Zeitschr. Techn. Phys., 1931, N 11a, S. 593—601.

249. К u b e 1 к a P. New contribution to the optics of intensively scattering materials.—J. Opt. Soc. Amer., 1948, vol. 38, N 5, p. 448—457.

250. L a b s D., N e с к e 1 H. The radiation of the solar photosphere from 0.2 to 100 p,.—Zeitschr. Astrophys., 1968, Bd. 69, N 4, S. 17—31.

251. L a u e E. G., D r u m m o n d A. J. Solar constant, first direct measu rements.—Science, 1968, N 161, p. 888—891.

252. L i n к e F. Die bedeutung des Offnungsferhaltnisses eines Aktino meters fiir Messungen der Sonnen und Himmelstrahlung.— Strahlentherapie, 1931, Bd 39, S. 351—357.

253. L i n к e F., U 1 m i t z E. Messungen der Zirkumsolaren Himmel strahlung.—Met. Zeitschr., 1940, Bd 57, S. 372—381.

254. M a j o r G. Measurement of circumsolar sky radiation for pyrhelio metric purposes.— In: Fourth international pyrheliometer comparison. Scientific discussions. World Radiation Center;

Davos;

Switzerland, 1975, p. 23—33.

255. M a j o r G. Measurement of the circumsolar sky radiation for pyrheliometric purposes.— Preprint. Inst. Atmosm. Phys., Budapest, 1975, N 4, p. 1—14.

256. M i с h a u d M. Facteur d'emission des cavites de formes geometriques simples.— Compt. Rend. Acad. Sci., 1948, 226, p. 999.

257. M i d d I e t о n W. E. K. Meteorological instruments.— 2nd ed.— To ronto. 1943,—257 p.

258. M i n d e n h o l l С. E. Emissivity of wedge-shaped cavity.— Astrophys.

J., 1911, vol. 33, N 2, p. 12—15.

259. N i к о 1 s к у G. A. Increase in the accuracy of the reproduction of the absolute pyrheliometric scale.— In: Radiation in the atmosphere. Leningrad, Leningrad University Press, 1976, p. 138—154.

260. Observations of solar irradiance variability/R. Willson, S. Gulcis, M. Yanssen e. a.— Science, 1980, 9.

261. O o b a N. Radiometre absolu. Vlth session Committee Consult. Pho tometric. Paris, 1966, p. 23—27.

262. P a s t i e 1 s R. Les simplifications introduites dans 1'etude de geomet rie des pyrheliometres et leurs consequences.— Note Techn., 1967, N 85, p. 109—120.

263. P o l g a r L. G., H o w e l l J. R. Directional thermal-radiative proper ties of conical cavities.— Techn. Note NASA, 1965.— 37 p.

264. R e c o m m e n d a t i o n s for the integrated irradiance and the spec tral distribution of simulated solar radiation for testing purposes.— CJE, Publ., Paris, 1972, N 20, p. 54.

13* •265. Rocket calibration of the Nimbus 6 solar constant measurements/ €. H. Duncan, R. G. Harris on, J. R. Hickey e. a.—Appl. Opt,, 1977, vol. 16, N. 10, p. 2690—2697.

2.66. R о d h e B. Pyrheliometric measurements with special regard to the circumsolar sky radiation.— Note Techn., 1967, N 85, p. 109.

267. R о d h e B. The procedure of reading the Angstrom compensation Pyr heliometer — Rep. N 34, Stockholm, 1972.— 13 p.

268. R u t g e r s G. A new absolute radiometer.— Physica, 1951, vol. 17, N 2, p. 129—136.

269. S а.с u r a i K-, M i t s u b a s h i Y., H o n d a T. A laser microcalori jmeter.— IEEE Trans, on Instr. and Measurement, 1967, vol. IM-16, N 3, p. 67—75.

270. S a n d e r s o n J. A. The diffuse spectral reflectance of paints in near infrared.—J. Opt. Soc. Amer., 1964, vol. 54, N 11, p. 1325—1331.

271. S c h i i e p p W. Die Bestimmung der Komponenten der atmosphari..schen Trflbung aus Aktinometermessungen.— Archiv fiir Met., Geoph. Biokl.

.1949,. Ser. B, Bd 1, S. 257—346.

272. S p a r r o w E. M., A 1 b e r s L. U., E с к e r t E. R. G. Emission cha racteristics of cilindrical cavities.— Heat Trans., 1962, N 1, p. 80—100.

273. S p a r r o w E. M., J o n s s o n V. K. Radiant emission characteristics.of diffuse conical cavities.— J. Opt, Soc. Amer., 1963, vol. 53, N 4, p. 816—821.

274. T h e S m i t h s o n i a n Astrophysical 4 Observatory Solar Constant Program.— Boulder: Color. Univ., 1978,— 173 p.

275. The solar output and its variation.— Boulder: Color. Univ., 1977.—.526 p. (Русск. пер.: Поток энергии' Солнца и его изменения/Под ред. О. Уоби та,—М.: Мир, 1980,—558 с.) 276. Т h е k а е к а г а М. P. Project scientist solar constant flight.— US •Government Memo., July 6, 1976.— 6 p.

277. T h e k a e k a r a M. P. The total and spectral solar irradiance and its possible variation.— In: Proc. Big Bear Sol. Observ. Calif. Inst. Techn., 1975, p. 232—262.

278. T h e k a e k a r a M. P., D r u m m o n d A. J. Standard values for the :.solar constant and its spectral components.— Nat. Phys. Sci., 1971, vol. 229,.N 2, p. 6—9.

279. T o o r J. S., V i s c a n t a R. A numerical experiment of radiant heat exchange by the Monte Carlo method.— J. Heat Mass Transf., 1968, vol. 11, N 5, p. 883—897.

280. T o o r J. S., V i s c a n t a R. Effect of direction dependent properties.on radiant interchange.— J. Space Rockets, 1968, vol. 5, N 6, p. 742—743.

281. T o o r J. S. Radiant heat transfer analysis among surfaces having • direction dependent properties by the Monte Carlo method. Purdue Univ., M. S.

Thesis, 1967,—58 p.

282. W e i c k m a n n H. Erfahrungen bei Strahlungsmessungen mit Hochempfindliehen Messgareten.— Gerl. Beitr. Geophys., 1939, Bd 55, :.S. 411—470.

283. W h i t e J. U. New method for measurement diffuse reflectance in the infrared.—J. Opt. Soc. Amer., 1964, vol. 54, N 11, p. 1325—1331.

284. W i l l s o n R. C. Active cavity radiometer —Appl. Opt., 1973, vol. 12.

N 4, p. 810—817.

285. W i 1 1 s о n R. C. JPL absolute radiometry and solar constant measu rements.— In: Proc. Big Bear Sol. Observ. Boulder, 1975, p. 64—75.

286. W i 11 s о n R. C. Active cavity radiometric scale, international Pyrhe liometric Scale and solar constant.— J. Geophys. Res., 1971, vol. 76, N 19, p. 4325—4340.

287. W i 11 s о n R. C. Accurate solar "constant" determinations by cavity -pyrheliometers.— NAS 7-100, JPL, Pasadena, 1977 — 48 p.

288. W i l l s o n R. C. Active cavitv radiometer type IV,—NAS 7-100, JPL, Pasadena, 1977,— 30 p.

289. W M O operations, manual for sampling and analysis techniques for chemical constituents in air and precipitation.—WMO N 299, 1974.



Pages:     | 1 |   ...   | 4 | 5 || 7 |
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.