авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 |   ...   | 8 | 9 || 11 |

«HERAUSGEBER тш Ж 3. AUFLAGE ИЗМЕРЕНИЯ В ПРОМ Ы Ш ЛЕНН ОСТИ В ТРЕХ КНИГАХ Под редакцией проф. докт. П. ...»

-- [ Страница 10 ] --

3.13.2.4.1. Первичные сигналы Запись на магнитофоны измеряемых акустических величин, пре­ образованных в электрические сигналы, допускает возможность последующего их анализа в лабораторных условиях, а исполь­ зование магнитных лент позволяет систематизированно повторять любой выбранный участок сигнала для более точных исследова­ ний. К ак база для сравнения уровней необходима точная градуи­ ровка при помощи стандартного сигнала, обычно акустического.

При записи шумов с большой долей высокочастотных составляю ­ щих необходимо проявлять осторожность, поскольку даж е в про­ фессиональных магнитофонах, рассчитанных для записи речи и музыки и поэтому имеющих допускаемое при такой записи инто­ национное подчеркивание (выделение высоких частот), при за­ писях шума наблюдаются значительные искажения. В приборах с частотно-модулированной записью эта опасность исключается, однако в них динамический диапазон звукозаписи (разность уров­ ней между максимально допустимым сигналом и сигналом помех в магнитофоне) очень часто оказы вается слишком малым для записи шумовых сигналов.

Д ля исследования кратковременных сигналов может быть применена цифровая запись. Д ля этой цели все шире применяют устройства с аналого-цифровыми преобразователями и памятью на магнитных сердечниках и цифро-аналоговыми преобразователями для воспроизведения зву к а, поскольку они не изнашиваются и в течение длительного времени сохраняю т готовность для авто­ матической записи событий, представляющих интерес.

3.13.2.4.2. Измеряемые величины Для записи уровней зву к а, например в виде функции времени, необходимо устройство, которое формирует логарифм входного сигнала. Эту задачу решает самописец уровней при помощи пе­ ра с управлением от серводвигателя, которое перемещается в соот­ ветствии с перемещением движ ка проградуированного логариф­ мического потенциометра.

Т акая схема позволяет осуществить непосредственную обра­ ботку в диапазонах измерения до 70 дБ и выше с хорошей линей­ ностью, разрешающей способностью и скоростью записи. Однако точно воспроизвести постоянную времени, регламентированную для шумомера, не представляется возможным. Поэтому настройку рабочих параметров для приближенного достижения таких динами­ ческих характеристик следует выполнять по указаниям изгото­ вителя.

Х отя самописец уровней еще может следовать за сравнитель­ но быстрыми изменениями уровней и поэтому пригоден, например, для определения времени реверберации, для анализа сигналов, не изменяющихся во времени, часто бывает удобнее применить электрические логарифмирующие схемы. Они позволяют при помощи координатных регистраторов, управляемых от серводви­ гателей, применять бланки g любыми масштабами, например, для увеличенного изображения (растяжения) отдельных участков частотного диапазона.

3.13.2.4.3. Воспроизведение результатов измерения Важнейш им' способом графического представления является ча­ стотный анализ. Основные параметры для него регламентированы международными стандартами. О трезок, который в масштабе ча­ стот соответствует отношению частот 1 : 10, должен в масштабе уровней соответствовать значениям 10;

25 или 50 д Б. Предпочти­ тельно выбирают масштабы 25 дБ/50 мм и одну частотную декаду в 50 мм. При этом полоса в одну терцию будет иметь ширину 5 мм.

Если нанести измеренные кривые в виде отрезков между.средними частотами каждой полосы, то легко можно обнаружить и разли­ чить такж е пересекающиеся кривые.

3 J 3.1 3.2.5. П Р И Б О Р Ы ДЛЯ ГРА Д УИ РО ВК И Ш У М О М ЕРО В В большинстве стран существуют инструкции по государственной поверке и градуировке шумомеров, предназначенных для контро­ ля за официально установленными предельными значениями уров­ ня шума. Кроме того, настоятельно рекомендуется регулярный контроль измерительных приборов при помощи акустического эталона. Обычно это делают непосредственно перед каждым из­ мерением.

На практике хорошо зарекомендовали себя две конструкции приборов. Одной из них, называемой пиетонфон, для извлечения эталонного звука используетвя определенное периодическое из­ менение некоторого заданного объема воздуха при помощи по крайней мере одного поршня. Привод поршня определяет частоту, но не амплитуду формируемого сигнала. Амплитуда сигнала зави ­ сит от механических размеров пистонфона и от абсолютного д ав­ ления воздуха. Достигаемая точность эталонного уровня зву к а составляет ±, 0, 2 дБ при частотах до 500 Гц.

В другой конструкции применены различные электронные ге­ нераторы звуковы х колебаний. Генераторы со стабилизирован­ ным напряжением питания и тщательно рассчитанными электро­ акустическими преобразователями, обеспечивают точность эталон­ ного уровня в ± 0, 3 д Б. Такие эталонные источники зву к а рабо­ тают и при более высоких частотах, что позволяет овущеетвить, например при 1000 Гц, градуировку е привлечением оценочного фильтра (введение поправки).

3.1 3.3. Методы измерения 3.1 3.3.1. О С Н О В Н Ы Е П О Л О Ж ЕН И Я 3.13.3.1.1. Виды звукового поля Наиболее простым видом звукового поля считаются плоские з в у ­ ковые волны. З вуковая энергия при этом распространяется только в одном направлении. Поэтому при отсутствии потерь в среде на элемент площади, ориентированный перпендикулярно к направ­ лению распространения зву к а, в любом месте поля приходится одна и та ж е интенсивность (сила) зву к а. Измерение дает везде один и тот ж е уровень зву к а. П лоские звуковы е волны возникают как предельный случай на очень большом расстоянии от- источника зву к а. На большом расстоянии от источника звука при свобод­ ном распространении звука в малом объеме никаких нерегуляр­ ностей звукового поля нельзя ожидать.

Другим предельным случаем является точечный источник зву ­ ка, излучающий во все стороны пространства одинаковые коли­ чества звуковой энергии. Поэтому акустические условия в про­ странстве оказываю тся одинаковыми во всех тех м естах, которые находятся на одинаковом расстоянии от источника зву к а. Таким И П/р П. Профоса, т. 3.

о б р азо м, точечный источник излучает сферические волны. З вуко­ вая энергия распределяется равномерно по соответствующим сферическим поверхностям. Звуковое давление уменьшается про­ порционально расстоянию, и уровень звука L (дБ) может быть рассчитан по формуле L = Lw — 20 lg т— 11, где Lw — уровень мощности^ г — расстояние, м.

В качестве типичного признака отсюда следует, что при удвое­ нии расстояния г уровень звука L должен снизиться на 6 д Б.

Третьим основным видом источников звук а является линейный.

Он может быть образован взаимным примыканием большого числа точечных источников звука вдоль одной прямой (например, по типу улицы с потоком автомобилей). Одинаковые условия рас­ пространения здесь получаются на поверхностях круговых ци­ линдров, вследствие чего волны такого типа называют цилиндри­ ческими. Т ак как при этом распространение волн ограничивается только двумя измерениями, уровень звука уменьшается с увеличе­ нием расстояния г не так сильно, как при точечном источнике, что описывается формулой (дБ) L — Lw — 10 lg г — 6, где Lw — уровень мощности на единицу длины.

Снижение уровня звука при удвоении расстояния г здесь составляет 3 д Б.

Внутри замкнутого пространства (в помещении) звуковая энер­ гия в единице объема при работе источника звука увеличивается до тех пор, пока акустические потери, обусловленные поглоще­ нием звуковы х волн на всех поверхностях, ограничивающих это пространство, и в воздухе не сравняются с подводимой звуковой мощностью. При малом поглощении волн стенками распростра­ нение зву к а характеризуется многочисленными отражениями от стенок, и в идеальном случае вместо распространения звука от источника получается равнозначность всех направлений падения зву к а по отношению к точке измерения (приемнику) в этом про­ странстве. Такое звуковое поле, называемое диффузным, харак­ терно для реверберационной камеры. Здесь звуковое давление оди­ наково во всем пространстве. Уровень звука определяется по формуле L = Lw + 10 lg (4/Л), где А — 2 S„a„ — общая эффективная площадь поглощения всех П ограничивающих поверхностей помещения, S n — площадь от­ дельной ограничивающей поверхности и а п — коэффициент по­ глощения этой поверхности.

Уровень звука в диффузном звуковом поле уменьшается на 3 дБ при каждом удвоении площади А.

Если источник звука в помещении считать точечным, то на расстоянии звукового (реверберационного) радиуса гя от него составляю щ ая звукового давления, соответствующая прямому (неотраженному) звуку от источника, должна быть равна диффуз­ ному звуковому давлению. Таким образом, звуковой радиус гн характеризует границу диффузного звук овою поля в направлении на источник зву к а. Он определяется из выражения гн = 7 4 У А/я.

3.13.3.1.2. Измерения в ближнем а дальнем полях Н а практике в большинстве случаев источники звука состоят из различных отдельных частичных источников (элементов). Эти элементы могут быть полностью независимы один от другого (некогерентные источники) или могут иметь фиксированные соот­ ношения фаз на некоторых или на всех частотах (когерентные источники). Н а достаточно большом расстоянии от источника зв у к а, независимо от потерь при его распространении, для каж ­ дого источника с конечными размерами уровень звукового давле­ ния снижается на 6 дБ при каждом удвоенни расстояния. На соот­ ветствующ ем достаточно большом расстоянии от источника звука абсолютное значение уровня звука будет различно в зависимости от направления, потому что сложный (составной) источник звука излучает неодинаково во всех направлениях. Каждое измерение в м естах, где действует закон о снижении на 6 дБ при каждом удвое­ нии расстояния, называется измерением в дальнем поле. Оно поз­ воляет определить мощность свободного поля, а такж е установить точную зависимость интенсивности излучения двука от направле­ ния. Однако многие измерения приходится проводить на близком расстоянии от источника звука. В ближнем поле можно ожидать отклонений в сторону увеличения или уменьшения от значений уровня зву к а, полученных при измерениях в дальнем поле или рассчитанных для условий, соответствующих сферическим вол­ нам. С этими отклонениями приходится мириться. Тем не менее при достаточно точных инструкциях можно проводить воспроиз­ водимые измерения. Д ля границы между ближним и дальным по­ лем нельзя дать однозначной формулировки. Д ля источников без строго направленного излучения она находится на расстоянии, в 2— 3 раза превышающем наибольший размер источника.

3.13.3.1.3. Точность измерения При акустических измерениях на достижимую точность обычно влияет множество различных факторов. Отсчеты уровней обычно возможны с точностью в 1 д Б. Допуск на измерение ± 2 дБ при повторных отдельных измерениях может быть выдержан только при условии особой тщательности работы. Субъективная чувстви­ тельность человеческого уха позволяет проводить непосредствен­ ll* ные сопоставления только при различии уровней около 3 д Б.

Поэтому точность измерений в ± 2 дБ вполне может считаться приемлемой и создает некоторые трудности только при определе­ нии официально установленных предельных значений уровня шу­ ма. Одно из предпочтительных решений заключается в установле­ нии таких предельных значений, которые при измерениях без каких-либо добавок не должны превышаться. Дробные части де­ цибела могут применяться только для оценки промежуточных результатов. Применительно к конечным результатам измерений такая точность целееообразна только в том случае, если она и правильна, и необходима.

3.1 3.3.2. И З М Е Р Е Н И Е УРО ВН Я ЗВУК А Этот простейший и наиболее важный вид измерений обычно вы­ полняют при помощи шумомера. М еста измерения (точки уста­ новки шумомеров) регламентируют по расстоянию от поверхности источника звука или от машины. Предпочтительно измерения про­ водят на расстоянии 1 м, а при крупных объектах и особенно на открытом воздухе — на расстояниях 7 ;

25 или 50 м. Количество требующихся шумомеров определяется размерами и сложностью исследуемых источников звука.

В любом случае в месте измерения необходимо такж е опреде­ лять уровень помех, создаваемых другими источниками звук а.

Согласно табл. 3.1 3 — 2 помехи, уровень которых отличается от Т А Б Л И Ц А 3.1 3 — уровня измеряемой величины не П О П Р А В К И П РИ С Л О Ж ЕН И И менее чем на 10 д Б, не влияют И ВЫ ЧИТАНИИ Д В У Х УРО ВН ЕЙ L t a, U (Н Е К О Г Е Р Е Н Т Н Ы Е на нормальную точность изме­ С И Г Н А Л Ы ) В ЗАВИСИМ ОСТИ рения. При различии в уров­ О Т РА ЗН О С Т И М Е Ж Д У НИМИ нях менее 3 дБ поправки на &.L (д Б ) * уровень помех не следует вво­ Сложение Вычитание дить ввиду их значительной по­ неопределенности (ненадежно­ поправка разность разность правка AL AL сти), однако само измеренное к к значение в таком случае может считаться надежным верхним 3,0 3, 2, 0, 0 — 0, пределом искомого уровня 2,0 3, 1,0 — 1,5 2, 2,0 — 3,0 2, 1,5 4, 0 — 4, звука.

5,0 — 6, 3,5 - 4,5 1, 1, Вблизи микрофона, а такж е 0,5 6, 5 — 7, 5, 0 — 7,5 1, между микрофоном и всеми 0 8, 0 — 7,5 — 10 0, 0 10 элементами источника звука не 10 должно быть никаких препят­ ствий. Д аж е сам оператор, де­ лающий отсчеты по шумомеру, * Суммарный уровень для L^ и вычисляется по формуле L 0 *= -f вы зывает искажения звуково­ L K, разностный уровень L для L^ го поля, максимум которых без -2 — по формуле L =- L ^ может достигать + 4 дБ при частоте 400 Гц, если он стоит на расстоянии около 1 м за микро­ фоном. Поэтому точные измерения могут быть проведены только с удлинительным кабелем между микрофоном и местом отсчета его показаний длиной не менее 2 м.

Согласно различным инструкциям за единичный результат измерения шума машины принимается усредненное значение (с усреднением по величине энергии) всех измеренных уровней зву ­ ка. В противоположность этому всевозможные помехи лучше и легче могут быть охарактеризованы наибольшим уровнем звук а, измеренным на заданном расстоянии и (или) в заданных точках.

3.1 3.3.3. И З М Е Р Е Н И Е МОЩНОСТИ ЗВУ К А Измерения мощности звука имеют целью определить такие акустические характеристики источника зву к а, которые позво­ лили бы рассчитать уровень звука (как описано в разделе 3.1 3.3.1 ) по величине уровня мощности. Ввиду сложности многих источ­ ников звука и недостаточности возможных акустических условий измерения абсолютная сопоставимость разнообразных источников звука ограничивается. Подробные указания по методике измерения имеются в стандартах Международной организации по стандарти­ зации ИСО [8 ]. В стандарте Ф Р Г D IN 45635 наряду с общими по­ ложениями имеются и дополнительные указан ия, относящиеся к источникам звука различных типов.

3.13.3.3.1. Метод свободного поля Метод измерения в свободном поле основывается на условиях распространения зву к а, не нарушаемых в районе точек измерения ни ограничивающими поверхностями помещения, ни какими либо препятствиями. Д ля контроля проверяют снижение уровня звук а по критериям д^я точечного источника (см. раздел 3.1 3.3.1 ).

Д ля прецизионных измерений допустимо отклонение от теорети­ ческого изменения уровня с расстоянием (на — 6 дБ при удвоении расстояния) не более чем на 1 д Б, а для обычных измерений — до 3 д Б. Вторая предпосылка обычно выполняется, если расстоя- в ние измерительной поверхности от поверхности стен помещения или от наиболее крупных препятствий превышает 2 м и если объем контролируемого помещения V в кубометрах примерно в 100 раз превышает численное выражение площади измерительной поверх­ ности S в квадратных метрах.

Измерительная поверхность S, на которой расположены все места измерения зву к а, представляет собой поверхность, охваты­ вающую весь источник зву к а (например, машину) и находящую­ ся предпочтительно на расстоянии 1 м от упрощенной (схемати­ чески выполненной) поверхности машины. Если измерительную поверхность можно рассматривать как параллелепипед длиной L (равной длине самой машины - f два измерительных промежутка по 1 м, шириной В (равной ширине машины + два измерительных промежутка по 1 м) и высотой Н (равной высоте машины над ио­ лом в сумме с измерительным промежутком в 1 м), то олощадь ее S определится как S = 2LH + 2 ВН 4- LB, а ее мерой будет логарифм Ls = lg S/S0, где S 0 = 1 ма.

Уровень зву к а определяют на измерительной поверхности S по достаточному числу точек на ней, чтобы полностью охватить все звуковое поле. Если излучение симметрично, то достаточно разместить точки измерения на соответствующей части измеритель­ ной поверхности. Результаты измерения определяют в виде оце­ ненных (скорректированных по кривой А, см. рис. 3) уровней звук а ЬА в дБ (А) или в виде октавных полос, а затем находят среднее значение по всей измерительной поверхности согласно разделу 3.1 3.1.2. Уровень звуковой мощности Lv находят по среднему уровню звука Ьт согласно формуле Lw ~ Lm -(- La -{- Ко Величина Ко представляет собой небольшую поправку на ат­ мосферное давление и температуру во зд у ха;

эту поправку вводят только при прецизионных измерениях и рассчитывают по формуле Ко = -Ю О lg (рс/400), е — скорость зву к а в нем.

где р — плотность воздуха, 3.13.3.3.2. Метод реверберационной камеры Метод реверберационной камеры основывается на измерениях в диффузном звуковом поле (см. раздел 3.1 3.3.1 ) в закрытом по­ мещении. Погрешность при прецизионных измерениях в этом случае получается примерно вдвое большей, чем при измерении в свободном поле.

" Объем контролируемого помещения должен удовлетворять определенным условиям. Объем самого источника звука (машины) должен по возможности не превышать 1 % объема помещения.

Объем помещения определяет допустимые предельные частоты при измерениях. Д ля терциевых полос со средними частотами соответствующий объем должен быть не менее следующего:

/т, Гц.... 1 0 0 125 160 V, м3................... 200 150 100 Д ля октавных полос со средними частотами 125 и 250 Гц объем по смыслу должен быть не менее 200 и 70 м® соответственно. Время реверберации Т (с) должно быть численно больше отношения объ­ е м а ' помещения к площади его ограничивающей поверхности V/S (м3/ма), при низких частотах — ниже чем примерно f = 2000/ у Т (объем V в кубометрах) — для обеспечения затухания резонанс­ ных колебаний в помещении желательно несколько повысить звукопоглощение стен (не более чем до а = 0,16).

Уровень звук а измеряют на расстоянии от источника зв у к а не менее (в метрах) dma = 0,08V V Jf, где V — объем, м8| Т — время реверберации, с.

Измерения следует проводить не менее чем в трех точках, рас­ стояния между которыми в свою очередь должны быть не меньше половины длины волны зву к а с наиболее низкой из измеряемых частот. И з измеренных значений уровней звук а по октавным или терциевым полосам формируется среднее энергетическое значение согласно разделу 3.1 3.1.2. Это может быть выполнено такж е при помощи соответствующих вспомогательных электронных средств путем непрерывного интегрирования во время равномерного дви­ жения микрофона в помещении. П оскольку свойства контролируе­ мого помещения зависят от частоты, измерение оцениваемых уровней звука (с поправкой) здесь не рассматриваются.

Уровень звуковой мощности (дБ) рассчитывается по формуле Lw = Lm - 10 lg (Т/Т,) - 10 lg (V/V,) - 14, где T 0 = 1 с;

V0 = 1 м8.

Е сли источник звука наряду с широкополосными шумами из­ лучает так ж е и составляющие в виде чистых тонов, то для полу­ чения правильных средних значений необходимо значительно уве­ личить число мест измерений (положений микрофона). Дополни­ тельно к этому можно такж е и изменять положение источника зву к а в контролируемом помещении, чтобы еще более увеличить число взаимно независимых результатов измерений. Д ля приемле­ мого результата измерения стандартное (среднеквадратичное) отклонение статистического распределения независимых результа­ тов для каждой терциевой полосы не должно превышать 2 дБ (для низких частот оно должно быть не более 3 д Б ).

3.13.3.3.3. Метод эквивалентного источника Если уровень мощности нужно определять в помещении, свойства которого в достаточной мере не соответствуют ни условиям сво­ бодного распространения звука, ни диффузному звуковому полю, то можно применить метод эквивалентных источников. Он при­ годен такж е и в случаях, описанных выше. Д ля этого нужен акустический источник, уровень мощности которого известен с достаточной точностью по результатам измерений, проведенных согласно разделам 3.1 3.3.3.1 или 3.1 3.3.3,2. Этот источник пред­ почтительно следует ставить с максимально возможной точностью на том ж е месте, что и контролируемый. Нужно использовать такж е и те ж е точки измерения в помещении. Положение точек измерения в зависимости от акустических свойств помещения должно соответствовать критериям либо метода измерений в сво­ бодном поле, либо метода измерений в реверберационной камере.

Тогда уровень мощности испытываемого источника после форми­ рования среднего значения согласно разделу 3.1 3.1.2 определится из выражения Lw = L we -f- Lm — L ms, где Lwe — уровень мощности эквивалентного источника, LmE — средний уровень звукового давления при его работе, Lm — сред­ ний уровень звукового давления при работе испытываемого источ­ ника звука.

3.1 3.3.4. Н Е П Р Е Р Ы В Н Ы Е (Д Л И Т Е Л Ь Н Ы Е ) И ЗМ ЕР Е Н И Я Многие задачи промышленного измерения шума сводятся к на­ блюдению в течение продолжительного времени. Такие ж е методы измерения должны применяться и в том случае, если нужно точно определить уровень звук а источника с сильно колеблющимся уровнем (например, транспортного шума на улице).

3.13.3.4.1. Статистический анализ уровней шума Самописцы уровней (см. раздел 3.1 3.2.4.2 ) позволяют непрерывно регистрировать изменение уровня звук а во времени. К этим при­ борам имеется вспомогательная аппаратура, с помощью которой можно в любое время получить (через вспомогательный контакт) сигнал о положении пера в системе координат, характеризующих уровень зву к а. В одной из форм исполнения весь диапазон изме­ рения уровней разделен на десять одинаковых ступеней (классов) с шириной каждой ступени, например, в 5 д Б. Положение пера в пределах этих ступеней выявляется через регулярные проме­ ж утки времени (по тактовым импульсам) и оценивается по подсчету числа тактовых импульсов, приходящихся на каждую ступень.

Тот ж е результат можно получить путем систематического перио­ дического считывания показаний шумомера или при помощи совре­ менных анализаторов, работающих в реальном масштабе времени с управлением от Э ВМ. Результат заключается в частотном рас­ пределении уровней зву к а в заданных классах (на заданных ступе­ нях) в течение длительного времени измерений. Типичные интер­ валы между тактовыми импульсами могут быть от 0,1 до 1 с, а типичная продолжительность измерений составляет от 10 мин до нескольких часов.

Данные частотного распределения переносят как результаты измерений верхней границы ступени на вероятностную сетку, в которой строят кривые кумулятивных частостей. По одной оси координат в этих сетках отложены коэффициенты нормального распределения по Г ау ссу, а по другой — децибелы в линейном масштабе. Это очень сильно облегчает определение унифициро­ ванных статистических параметров. Особое значение имеют меди­ анное значение L b0, которое превышалось в течение 50 % всего времени, и предельные уровни, которые превышались в течение 9 0 ;

10;

5 и 1 % всего времени (L90, L i0, L6 и L t). Измерения часто предназначаются для соооставления с официально регламенти­ рованными предельными значениями, из-за чего нужно определять уровень звука, оцененный по кривой А (см. раздел 3.1 3.1.3.4 ).

3.13.3.4.2. Эквивалентный непрерывный уровень шума Стремление облегчить возможность классификации и оценки сложных акустических зависимостей и явлений при помощи простых численных данных привело к введению понятия «экви­ валентный непрерывный уровень звука» для характеристики изме­ няющихся во времени уровней звука. Имеется в виду неизменный во времени уровень, звуковая энергия которого за тот ж е проме­ жуток времени точно соответствует энергии исследуемого источ­ ника. Воздействие на человека считается одинаковым в том случае, если при вдвое меньшей продолжительности действия уровень звука повышается на q = 3 д Б. Общее выражние для эквивалент­ ного уровня звук а основывается на расчете по многим уровням звука L t, измеренным через регулярные промежутки времени tt, как описано в разделе 3.1 3.3.4.1 :

Т ак как последующие исследования показали, что кратковре­ менные колебания уровня зву к а вызывают более сильные субъек­ тивные ощущения помех, при преобладании кратковременных по­ мех (например, типа шума самолетов) предложено принимать коэф­ фициент равным 4,5. Расчет эквивалентного непрерывного уров­ ня шума основывается на частотном распределении уровней звук а по разделу 3.1 3.3.4.1. Интегрирующие шумомеры в настоящее время показывают результат такого расчета непоередетвенно.

3.1 3.3.5. М Е Т О Д Ы И ЗМ Е Р Е Н И Я Д Л Я С П Е Ц И Ф И Ч ЕС К И Х И СТОЧ Н И КОВ ШУМА 3.13.3.5.1. Транспортные средства В зависимости от условий движения автомобили создают весьма различные уровни шума на открытом воздухе. Д л я контроля шу­ мов городского транспорта в большинстве етран применяют пра­ вила измерения, разработанные Международной организацией по стандартизации [9 ]. По этим правилам приближенно определяется максимально возможное излучение шума в режиме разгона авто­ мобиля. В качестве режима въезда автомобиля на испытательный участок принимается работа двигателя с частотой вращения, рав­ ной ® частоты вращения при максимальной мощности, и дви­ / жение на второй передаче, но со скоростью не более 50 км/ч.

При въезде на испытательный участок автомобиль начиная с рас­ стояния ± 1 0 м от измерительной плоскости, где расположен мик­ рофон (т. е. в пределах от 10 м перед этой плоскостью до 10 м после нее), разгоняется на полном газу вплоть до выезда с этого участка. Д л я автомобилей с пятью передачами в настоящее время измерения можно проводить при движении на третьей передаче.

Имеется намерение сохранить эти измененные условия измерения только для тех автомобилей,которые на второй передаче разви­ вают значения ускорения, превышающие средние, и поэтому при движении в городских условиях им реже приходится пользоваться такими ускорениями.

Шум на открытом воздухе, создаваемый железнодорожным транспортом (трамваем), измеряют при допустимой максимальной скорости движения, а применительно к тяговым средствам — при работе их двигателя с максимальной мощностью. Измерения про­ водят на расстоянии 7,5 м от оси пути (средней линии между нит­ ками рельсов). В дополнение к этому для целей сравнения в стан­ дартах ISO [1 0 ] предусмотрены измерения при скорости движ е­ ния 80 км/ч на железных дорогах, 60 км/ч на линиях метрополи­ тена и при 40 км/ч на трамвайных линиях.

Шум, создаваемый в атмосфере судами, измеряют на расстоя­ нии 25 м при движении с полной скоростью (на полном ходу) и работе двигателя с частотой вращения по крайней мере на уровне 95 % номинальной, а такж е нормальной работе всех вспомогатель­ ных агрегатов. Результаты измерений с других расстояний под­ вергают пересчету по закону расйространения звука от точечного источника (см. раздел 3.1 3.3.1.1 [1 1 ]).

Шум в атмосфере от самолетов обычно пересчитывают на услов­ ное расстояние в 1000 футов (305 м). В связи с особым значением этих шумов разработали детальные предписания по их измерению и соответствующие методы оценки [ 4 ]. Особенно простым крите­ рием, нашедшим широкое распространение, является так назы вае­ мы й индекс шума и числа событий (N N I— Noise and Number Index), подсчитываем по формуле (дБ) NNI = Lm + 15 lg п — 80, где Lm — средний уровень для отдельного события, усредненный согласно разделу 3.1 3.1.2 ;

п — число событий в день.

• 3.13.3.5.2. Машины а двтановки Полный свод отдельных указаний по специфическим типам машин имеется в сдравочнике Общества инженеров Ф Р Г по борьбе с шумом.

В принципе при измерениях на машинах и агрегатах необхо­ димо учитывать характер последующего использования получен­ ных результатов. Е сли нужны данные по выбору и оценке меро­ приятий по защите от шума, то несмотря на предписания по изме­ рению уровней звука с оценкой по кривой А (см. рис. 3.13) нельзя обойтись без частотного анализа, поскольку эффективность всех защитных мероприятий зависит от частоты. Если решающее зна­ чение имеют шумовые неудобства, создаваемые для населения, то, например, определение уровня зву к а в направлении наиболее интенсивного излучения шума будет более показательным, чем среднее значение для многих мест измерения.

== БИ Б Л И О ГРА Ф И Ч Е С К И Й СПИСОК 14 6 J M athew, C h. С.: M etal tubing for B ourdon elem en ts, Instr. C o n tro l S ystem 4 1, 1 9 6 8, N r.9, 8 2 - 8 14 7 j M ifugan, M. L - : New profile fo r tube m a n o m e te r, ln str. C o n tro l S y s te m, 4 1, 1 9 6 8, Nr. 9, 9 3 — f4 8 j W uest, W.: Die B erechnung von B o u rd o n fe d e m, V D l-Forschung& heft 4 8 9, 1 9 6 (4 9 ) W uest, W.: E ig en sch aften und B erechnungsgrundlagen von R o h ren fed ern (B o u rd o n m a n o m e te r), D echem a-M o n og rap h ien, Bd. 3 5, 1 9 5 9, S. 2 5 3 - 2 7 |50j W uest, W.: Die B erechnung von B o u rd o n fe d e m, A rch. T ech n. M essen, V 1 3 4 3 1 4, 1 9 6 Jen n in gs, F. B.: T h e o r ie s o n B ou rd o n tubes, Trans. A SM E 7 8, 1 9 5 6, S. 5 5, 6 151] f5 2 J M ason, H. C.: Sensitivity and life d a ta on B ourdon tu b es, T ran s. A SM E 7 8, 1 9 5 6, S. 6 5 - 7 (5 3 ) K ardos, G.: T ests o n d eflectio n o f flat oval B ou rd o n tu b es, T ran s. A SM E 8 1, 195 9, S. 6 4 5 - 6 5 15 4 J W uest, W.: Die U bertragungsgenau igk eit von Zugstangen- und K o p p elstiftg etrieb en, T ech n ik Bd. 3, Nr. 7, 1 9 4 8, S. 3 1 5 - 3 1 (5 5 ) W uest, W.: D as D reipunktju stieren im M eligerateb au, F ein w erk tech n ik, Jg. 5 3, H. 3, 1 9 4 9, S. 6 3 - 7 | 56) L e e, G. H. u. van d er P y l, L. М.. A bibliography on diaph ragm s and aneroids A SM E A m, M eet.

C hicag o IP !. 1 9 5 5, Pap. S 5 - A - 1 8 15 7 1 S tro h m e y e r, С. E. : R em ark s on pressure g auges, Engin eerin g 1 9 0 7, S. 3 1 M cC reary, J. G. u. S w ift, C. W.: High pressure low tem p eratu re differential pressure pro b, R ev. Sci.

(5 8 j ln str. 3 5, 1 9 6 4, 1 3 6 5 - 1 3 6 (5 9 ) M yers, W. R.: T he e le c tro m a n o m e te r, ln str. C o n tro l S y stem 3 5, 1 9 6 2, 1 (6 0 J B akhtin, V. I.: On the th eo ry o f e rro rs o f a self-co m p en satin g pressure gagee, M easu rem en t T ech n.

1 9 5 9, N r. 5, S. 3 1 4 - 3 2 (6 1 j B orzv ak, A. N., D eev, V. I., P etro v ich ew, V. I.: A u to m a tic m a n o m e te r o f m easuring the pressure o f liquid m e ta ls, M easurem ent T ech n. 1 9 6 7, N r. 1 2, 1 5 7 2 - 1 5 7 |61a) H en d y, B.: A w ide range m a n o m e te r, H. P hys. E. S cie n t. In stru m en ts, V ol. 4, 1 9 7 1, 6, S. 4 6 2 —4 6 161 bj A rak i, N. und N akag aw a, K.: Im p rov ed bell ty p e m ic ro m a n o m e te r fo r m easuring lo w air speed s, R ev.

S ci. In stru m en ts 4 7, 1 9 7 6, 6, S. 7 4 5 - 7 4 (6 2 j F lo to w, H. E., A b rah am, В. M. u. C arlson, R. D.: D ifferential pressure gauge for use w ith liquids and co rro siv e fluids, R ev. Sci. ln str. 2 9, 1 9 5 8, S. 8 6 9 - 8 7 | 63) W illiam s, J. L. u. E v eso n, G. F.: A vibrating co n d en ser m a n o m e te r, J. Sci. ln str. 3 5, 1 9 5 8, Nr. 3, S. 9 7 - 9 164J Podgurski, H. H. u. Davis, F, N.’ A p recision M cL eo d gage fo r v o lu m etric gas m easu rem en ts, V a cu u m,.

L o n d o n, 1 0, 1 9 6 0, N r. 5, S. 3 7 7 - 3 8 |65| L o c h e rb a c h, E. O. u. S c h u ttk o, F. J. : E ichm essungen m it einem M c-L eo d -M an o m eter V akuum technik 1 1, 1 9 6 2, S. | 66j F a e th, P. A.: A u to m a tic reco rd in g M cL eo d gauge, Rev. Sci. In str. 3 6, 1 0 6 - 1 0 7, 1 9 6 (6 7 j P ech e, G.: E in sk h selbst einsteU endes K om p ressio n sm an o m eter nach M cL e o d, V ak u u m tech n ik 11, 1 4 8 -1 4 9, [6 8 J van W y k,J.M.: A sim ple m a n o m e te r for m easuring p ressures in the range 1 - 4 0 0 jim Hg. J. S ci.

Instr. 4 2, 1 6 0, 1 9 6 | 69) K Jim a, K. u. W an ick, W.: M ethode zur Messung h o h er k u rzzeitig er D rucke, N atu rw issen sch aften 4 4, 1 9 5 7, Nr. 1 3, S. 3 7 170j C hristian, R. G.: T he th e o ry o f o scillating-vane v acu u m gauges, V a cu u m, L o n d o n, 1 6, 17S - I 7 8, 1 9 6 (7 1 1 D raw in, H. W.: D ev elo p m en t o f frictio n ty p e v acuum gauges, V a cu u m, L o n d o n, 1 5, 9 9 - 1 0 1, 1 9 6 (7 2 ) R o b in so n, N. W.. Jau g e de presston a g am m e ete n d u e. V id e, Paris, 1 7, 5 7 0 - 5 7 9, 1 9 6 (7 3 ) S ch n eid erreit, R.: D auer-B etrieb serfah ru n g en m it dem W irb elvak u u m m eter, V ak u u m tech n ik 1 7, 1 9 6 8, 8 - | 74) E n te b a ch, H. L. u. M o ret, H.: V orsch iag zur V erw endung,ein er M ikrow aage zu r abso lu ten D ruck m essung im H o ch v ak u u m, V ak u u m tech n ik 1 7, 1 9 6 8, S. 2 9 - 3 H ofm an n, R. u. W ei& mann, E.: O ber ein th erm isch es M o lek u larm an o m eter n ach H. K lum b m it f7 5 m ag n etisch er A ufhangung, V ak u u m tech n ik 1 3, 1 9 6 4, S. 1 7 9 - 1 8 5 u. 2 4 1 - 2 4 (7 6 ) M assen, С. H., T h o m as I. М., Poules, J. A.: D ruckm essu ng a u f d er G rundlage,,lo n g itu d in aler“ K n u d se n k rifte, V ak u u m tech n ik 1 7. 1 9 6 8, 3 4 - 3 (7 7 ) H ughes, E. J. u. M cQ uillan, A. D.: Stable Pirani gauge fo r p recisio n pressure m e a su re m e n t. R ev. Sci.

Instr. 3 6, 1 7 7 - 1 7 8, 1 9 6 17 8 ) E n g lis c h.J., F le tc h e r, B. u. S te c k e lm a ch e r, W.: A w ide range co n s ta n t resistan ce Pirani gauge with am b ien t te m p e ra tu re co m p e n sa tio n, J. Sci. ln str. 4 2, 1 9 6 5, S. 7 7 - 8 [7 8 a J H idber, H. R. u n d Suss, G.. Pirani m a n o m e te r w ith lin earized resp o n se, R ev. S ci. In stru m en ts 4 7, 1 9 7 6, 8, S. 9 1 2 - 9 1 1791 B e rry, J. C. : L o w pressure m easu rem en t w ith th e rm isto rs, J. S ci. ln s tr. 4 4, 1 9 6 7, 8 18 0 f G ro szk o w sk i, J. : Pulse-com p ressio n th erm al v acuum g au ge, V id e, Paris, 1 7, 1 9 6 2, 1 6 4 - 1 7 |81 j G u o n, J.r C alib ratio n o f a th erm isto r vacuum g auge, Rev. Sci. Instr. 3 6, S. 1 3 7 9 - 1 3 8 0, 1 9 6 18 2 J Milligan, V. R.: T h e gross h y d ro static-p ressu re e ffe c t as related to foil an d -w ire strain gages. E x p.

M ech. 7, 1 9 6 7, N r. 2, S. 6 7 - 7 18 3 1 A n d rew, G. Y a. u. S h a tk o, I. I.: D istrib u tio n o f the c o n ta c t pressu re in in terferen ce fits, Russian En gineering Jo u rn a l 4 7, 1 9 6 7, S. 3 6 - 3 18 4 1 L ip p m an n, H. u. R ich ard, N1: Ober das V erh alten von M ang anin-W iderslan dsm ano m etern im D ruck b ereich bis 6 0 0 0 K p /cm. F ein g eratelech n ik 1 9, 1 9 7 0, N r. 8. 3 6 8 - 3 7 i8 5 1 G rad y, D. E.: A co n s ta n t cu rre n t sou rce fo r m anganin gauge tran sd u cers. R ev. S ci. In str. 4 0, 1 9 6 9, Nr. 1 1, S. 1 3 9 9 - 1 4 0 18 6 ) L ees, J.: M anganin gauges in solid pressure m ed ia, High T em p. — High Press. 1, 1 9 6 9, N r. 4, S. 4 7 7 - 4 8 18 7 J S am aw a, G. A. u. G iardini, A. A.: High pressu re m anganin gauge w ith m ultiple integral calib ran ts, Rev.

S ci. ln s tr. 3 5, J 9 6 4, N r. 8, S. 9 8 | 87a) N ak afu k u, C., T ak am izaw a, K- und T ak em u ra, Т.: N ew pressu re calib ratio n tech n iq u e o f m anganin gauge by m ic ro th e rm a ! analysis o f m e r c u r y, R ev. S ci. In stru m e n ts, V ol. 4 7, 1 9 7 6, 2, S 2 3 2 - 2 3 18 8 ) Giele&en, J.: O ber den D ru ck k o effizien ten des elek trisch en W id erstan d es einiger Leg ierung en, Z.

In stru m. 7 2, 1 9 6 4, S. 1 8 2 - 1 8 (8 9 ) Davis, L. u. G o rd o n, R. B.: P ro p erties o f gold ch ro m iu m alloy pressure gauges, Rev. Sci. ln str. 3 8, 1 9 6 7, N r. 3, S. 3 7 1 - 3 7 [901 Sikorski, М. E. u. A n d re a tc h, P.;

T unnel dio d e h y d ro s ta tic pressure tra n sd u ce r. R ev. Sci. Instr. 3 3, 1 9 6 2, S. 1 5 5 - 1 6 l^ lj O guchi, A. u. Y o sh id a, S.r A m ag n eto strictiv e load cell fo r use u n d er high h y d ro s ta tic p ressures, Jap an ese J. o f A ppl. Physics 7, 1 9 6 8, 6, 6 7 2 —6 7 (9 2 ] H art, N.-. T he m easu rem en t o f ro ck e t pressure in m ines (e n g l.), Sveriges G eo !. U n dersoknings A rsbok 5 2, 195 8, 3, S. 1 - 1 8 |93J H o flan d, R. u. C lick H. S.: A m iniatur tran sd u cer fo r m easuring low tran sien t pressu res. R ev. Sci.

Instr. 4 0, 1 9 6 9, 9, S. 1 14 6 - 1 15 |94J K atsaro s, W.;

F in e h o ch au flo sen d e elek trisch e D ru ck so n d e, Z. A ng. P h y s ik 2 2, 1 9 6 7, N r. 6, S. 5 3 7 - 5 4 (9 5 | R u d d ero w, W. H.-. Pressure m easu rem en ts in a m ag n etically driven sho ck tu b e, J. A ppl. P hys. 3 9, 1 9 6 8, 1, S. 1 - (9 6 1 B a r tl.W.: V akuum m e& gerat m it G an zm etallro h ren, ein SpU zeneczeugnis;

, F ein g eratetech n ik 1 5, 1 9 6 6, S. 1 2 1 - 1 2 f9 7 J L aw son, R. W.: An o m e g a tro n fo r q u an titativ e partial pressure m easu rem en t belo w ! m ic r o to r r, J. Sci.

Instr. 3 9, 1 9 6 2, S. 2 8 1 - 2 8 19 8 J S ch o n h u b er, M. J.-. H igh -freq u en cy m ass sp e c tro m e te r used as a gas an aly tical flow m e te r for im proving, m o n ito rin g and co n tro llin g p ro cesses carried o u t in v acu u m, V a cu u m, L o n d o n, 1 6, 1 9 6 6, 1 7 9 -1 8 К разделу 3.7. [ 1 J G irard A., e t, R o b e r t, R.: C h ro n o grap h ie stereo sco p iq u e de p articu les en suspension dans un eco u le m en t aero d y n am iq u e. R e c h. A e ro. 4 9, S. 3 J - 3 9, O N E R A, C hatillon 1 9 5 (l a ) M ayer, N. und R o h rb a ch, C.: H andb uch der S tro m u n g sm essu n g, Diisseldorf V D l-V erlag 1 9 7 7, S. 60S 11 bJ D ijstelbergen, H.H. an d S p e n c e r, E.A. (e d i t.): F lo w M easu rem en t o f F lu id s, P ro c. F L O M E K O 1 9 7 8, N o rth -H ollan d Publish. C o m p a n y, S. 5 8 (1 с J S c o t t. R.W.W.: D ev elo p m en ts in F lo w M easu rem en t, V o l. 1 L o n d o n, A pplied S cie n ce Publishers, 1 9 8 (2 J Dunn, S.G., S m ith, J.W.: T u rbulent M om en tu m T ran sfer in R ough Pipes. C h em. En g n g. S ci. ( 1 9 7 1 ) 5. S. 6 8 5 - 6 9 (? ) D u rst, F., M elling, A. und W h itelaw. J.H.: Principles a n d p ra c tic e o f laser-do ppler an e m o m e tT y, A ca dem ie Press, 1 9 7 6, 4 0 9 S eiten |4) Felsk e, A.: A nw endun gen v on L asern in der M elitech n ik — ein e O b ersich t, A rc. T e ch n. Messen V 8 4 1 —1, 1 9 7 6, H. 9, S. 2 5 9 - 2 6 8, H. Ю, S. 2 9 5 - 3 0 [4 a j S ch o d l, R.: A L a se r-tw o -fo cu s ( L 2 F ) v e lo cim e te r fo r a u to m a tic flo w v e c to r m easu rem en ts in the ro tatin g co m p o n e n ts o f turbom achine:». J. F lu id s E n g in., T ran sactio n s A SM E 1 0 2, 4, 4 1 2 - 4 1 9, 1 9 8 Is i B iitefisch, K.A.: A b so lu te V e lo city D eterm in atio n in a H y p erso n ic L o w D ensity F lo w, A IA A Jo u rn al 9 ( 1 9 7 1 ), 8, S. 1 6 3 9 - 1 6 4 |61 Friingel, F.: B ew egungsaufnahm en rasch er L u ftstrd m u n g en und Sto fiw ellen durch h o ch freq u en te H ochsp an n u n g sfu n k en. J b. W G L I 9 6 0, S. 1 7 5, V iew eg, Braunschw eig |7) V ogel. J. : Prazisio n sau fn ah m en schn eller L u fts tro m u n g e n d u rch q u arzg esteu erte F u n k en b litzfo lg en.

In : K u rzzeitp h o to g rap h ie. B erich t ijber den IV. In te rn a l. K ongrefi fur K u rz z e itp h o to g ra p h ie und H o ch freq u en zk in em ato g rap h ie, K o ln. S e p t. 1 9 5 8. V erlag Dr. O. H elw ich, D arm s ta d t 1 9 5 [8 j O w er, E.: A L o w Speed V ane A n e m o m e te r. J. S ci. In str. 3, S. 1 0 9 - 1 1 2, N ew Y o r k 1 9S |9} D ahlem, T h. und P a f f r a th, D.: T h e o re tisc h e und exp erim en teU e U n tersu ch u n g en an einem Flugel r a d a n e m o m e te r. D eu tsch e L u ft- und R a u m fa h rt F o rs c h. B er. 6 6 - 0 7, M unchen 1 9 6 11 0 ] S ch m id t, R.: L u ft logs fur die M essung v o n U n ter- u n d (Jb ersch allgesch w in d ig k eiten. Z. Flugw iss. 1, S.

1 7 5 - 1 8 3, V iew eg, B rau n sch w eig, 195 [l 1 J G ra c e y, W.: W ind-T u nnel Investigation o f a N u m b er o f T o ta l Pressure 1 ubes a t High A ngles o f A tta c k - S u b so n ic, T ran so n ic and S u p erson ic S p eed s. N AC A R ep. 13 0 3, W ash in gton 19 5 [ 11 a ] C asp ersen, C.: W irb elfreq u en z-S tro m u n g sm esser, A rch. T ech n. Messen V 1 2 4 6 - S, 1 9 7 5, H. 6 S. 9 7 - 9 [l 1 bj T a k a m o to, M. and K o m iy a. K.: Im p ro v em en t o f p e rfo rm a n c e o f a v o r te x shed ding flo w m e te r in a 5ow R ey n o ld s n u m b er range. Fluids Q u arterly V o l. 1 1 (1 9 7 9 ) 4, 2 7 - 3 f 11 с J G oglia. G.L. a n d S h en, J. Y. : E x p e rim e n ta l an d a n a ly tica l studies o f tru e airsp eed sensor. N A S A C R — 1 6 3 2 6 1 ( 1 9 8 0 ). 1 73 pp 11 2 1 K iel, G.: G es a m td ru ck g e ra t m it gro&er U n em p fin d lich k eit gegen S ch ra g a n strd m u n g. L u ftfa h rtfo rsc h.

1 2, S. 7 5, O ld en b ou rg, M unchen 1 9 3 Davies, P.O.A.L.: The B eh aviou r o f a P ito t-T u b e in T ransv erse S h ear, J. F lu id M e ch., S. 4 4 1, A m. Inst.

(1 3 ) Phys. N ew Y o r k 1 9 5 И 3a| M ikhailova, N.P. and R ep ik, E.U.: In flu en ce o f v o s co sity o n th e reading s o f v ery sm all fla tte n e d P ito t tu b es at low v elo cities. F lu id D y n am ics V o l. 14 ( i 9 8 0 ) 4, 2 7 1 - 3 114 J M acM illan, F.A.: V isco u s E f f e c t s o n P ito t T u b es a t L o w S p eed s. J. R o y. A e ro, S o c. 5 8, S. 5 7 0, L o n ­ don 1 9 5 |15 J W uest, W,: S tr o m u n g sm e lite ch n ik. V iew eg, B rau n sch w eig. 1 96 (1 6 j G laser, A.H.: The p ito t C y lin d er as a S ta tic Pressure P ro b e in T u rb u len t F lo w. J. S ci. In str. 2 9, S. 2 1 9, London 19 5 (1 7 ( B ry e r, D.W., W alshe, D.E. u n d G a rn e r. H.C.-. Pressure P ro b es S e le c te d fo r T h ree-D im en sio n al F lo w M easu rem en t. A e ro. R es. C o u n c. L o n d o n. R ep. & M em. 3 0 3 7, L o n d o n 1 9 5 f18j K u m b ru ch, H.-. M essung stro m e n d e r L u fl m ittels S ta u g e ra te n. F o rs c h.-A rb. d, V D I. H. 2 4 0, V D l V erlag, Berlin 1 11 9 J K o p p en w alin er, G., B lu tefisch, K.A. u n d K ien ap p el, K.;

E xp erim en teU e U n te rsu ch u n g uber die hyper so n isch e D iisenstrom ung bei sehr geringer G asd ich te m it S ch w in g u n g srelaxatio n. D eu tsch e L u ft- und R a u m fa h rt, D L R F B 6 7 - 6 9, M unchen 1 9 6 (2 0 j J a c o b, U..- M essung der S tro m u n g sg esch w in d igk eit v o n G asen m il dem H itz d ra h t-A n e m o m e te r. A rch, T ech. M essen V 1 1 6 - 3 / 4, O ld en b ou rg, M unchen 1 9 5 12 ! j W eh rm an n, I. : M eth o d en und A n w endun gen der H itzd rah t-M elitech n ik fiir S trb m u n g sv o rgan g e. Z.

K o n s tru k tio n. H. 8, B erlin 1 9 5 (2 1 a ) V agt, J.-D.: H o t w ire pro b es in low -speed flo w. Pro gr. A erosp ace S ci. IB ( 1 9 7 9 ) 4, 2 1 7 - 3 2 (2 2 ) K ov aszn ay, L.S.G.: The H ot-W ire A n e m o m e te r in Supersonic F lo w. J. A efo. S ci., V ol. 1 7 6 56-- 5 7 2, In st. A e ro, S c i., N ew Y o r k 1 9 5 [2 3 ) Collis, D.D.: T h e Dust Problem in H ot W ire A n e m o m e try. A ero Q u arterly, V ol. 4, S. 9 3, R o y. \ero S o c., L o n d o n 1 9 5 [2 4 ) Ling, S.C. und H ubbard, P.G.: The H o t Film A n em o m eter. A New Device fo r Fluid M echanics R e ­ search. J. aero. S ci., V ol. 2 3, 8 9 0 - 8 9 1, In st. A ero. S ci., N ew Y o rk 1 9 5 (2 4 a j G o ttesd ien er, L.: H o t wire an em o m etry in rarefied gas flow. J. Physics E., S cientific In stru m en ts (1 9 8 0 ) 9, 9 0 8 - 9 1 (2 4 b ! S kin ner, G.T., D unn, M.G. an d H im en z, R J. : L o w speed heat-pulse an em o m eter. R ev. S ci. in stru m en ts 53 (1 9 8 2 ) 3, 3 4 2 - 3 4 (2 5 ) F u ck s, W.: E lek trisch es V o rstro m an em o m eter m it radio ak tiver V orionisierung. Z. Ang. Phys. 4, 5 1 - 5 3, B erlin 1 9 5 (2 6 j K a lm u s, H.P.: E le c tro n ic F lo w M eter S y stem. R ev. Sci. In str. 2 5, 2 0 1 - 2 0 6. New Y o rk #l 9 5 (2 6 a J S m ith, A.: E x p erien ces in the U n ited S ta te s o f A m erica w ith sonic flo w m eters, S y m p. on River by U ltrason ic and E lek tro m ag n etic M ethods, W ater R esearch C en tre, U.K. 1 9 7 4, Session 3, 2 0 Seiten |27j S h ercliff, J.A.: E le c tro m a g n e tic F lo w M easurem ent. Cam brid ge U niv. Press 1 9 6 (28| C o w ly, M.D.: F lo w m eterin g by a M otion Induced M agnetic Field. J. S ci. In str. 4 2, 4 0 2 - 4 0 9. London (2 8 a ) H u ffm an, G.D., R abe, D.C. e t a l.: F lo w direction probes from a th e o re tica l and exp erim en tal point o f view. J. Phy sics E,, S cien tific In stru m en ts, ] 3 ( l 9 8 0 ) 7, 7 5 1 - 7 6 [2 9 j G u tsch e, F.: Das Z ylin d erstau roh r. S ch iffbau 1 9 3 1 /3 2, S. 1 3, Berlin [ 3 0 j S ch a ffe r, H.: U n tersu chungen iiber die dreidim ensionale S tro m u n g durch axiale Sch aut'elgitter m it zylindrischen Sch au feln. F o rsch. Ing. Wes. 2 1, S. 9, V D l-V erlag Diisseldorf 1 95 (3 0 a J H eikal, H.: Dreidim ensionale Verm essung aero d yn am isch er S tro m u n g en m it H akenson den. Teil 1.

FU nfloch-K ugelsonde und M iniatur-D reilochsonde. T ech n. Messen 4 7 ( 1 9 8 0 ) 1 1, 4 1 7 - 4 2 (30b| W ach ter, J., H eneka, A. e t al.: A u to m atisch er N ullabgleich fur S tro m u n g sso n d en. T ech n. Messen (1 9 8 1 ) 6, 2 2 9 - 2 3 [30c| Z ank, I.: On the influence o f noise an m easu rem en ts with three-dim ensional hot-fiim o r hot wire p ro b es. B o u n d ary L a y e r M eteorology V ol. 19 ( l 9 8 0 ) 4, 4 8 7 —4 9 [ 3 0 d ] F r e y m u th, P.: A co m p a ra tiv e stu d y o f th es ig n a l-to -n o iscra tio fo r hot-film and hot-w ire-an cn io ijH -u.

J. P h y sics E, S c ie n t. In;

tru m en ts 1 1 ( 1 9 7 ^ ) 9, 9 1 5 - 9 1 (3 1 ! F u ck s, W.: M essung der T urb u len z und v on T u rb u len zk o m p o n o n ten m it H ilfe der K o ro n aen t! idun,;

Z. P hys. 1 3 7, S. 4 8, Berlin 1 9 5 (3 2 ) F ra n z e n, B., F u ck s, W. und S ch m itz, G.: V ergleich von K o ro n a- und H itz d ra h ta n e m o m e tc r dn'cj M essung von 1 u rb u Jm zsp ek fren. F o rs ch. Бег. N ordrh ein -W estfalen N r. 7 6 0, K oln, Opladeti, (3 2 a J B u ch av c, P., G eo rge, W.K. jr. et al.: T he m easu rem en t o f tu rb u len ce w ith the laser-D oppler siiem o m e te r. A nnual Rev. F luid M ech an ics 1 1 (1 9 7 9 ) p p. 4 4 3 - 5 0 3, К разделу 3.7. [1 ] U bbelohde, L e o : Zur V isk osim etrie (m it U m w andlungs- und R ech en tab ellen ). S. Hirzel V erlag, S tu ttg a rt, 7. A uflage, 1 9 6 (2 ) K ohlrausch, F.: P raktisch e Physik 1. B. G. T eubner, S tu ttg a rt 1 9 6 8, m it w eiteren L iteraturangaben |3] H eng sten b erg/S tu rm /W in k ler: M essen, S teu ern un d Regeln in der chem isch en T echnik. Springer-V erlag, B erlin—G d ttin g e n -H e id e lb e rg. 3. A uflage, 1 9 8 0, Bd. II, К ар. 1 0 : R heologische Betriebsm essungen ^4) W ilkinson, W. L.: N on-N ew tonian Fluids (F lu id M echan ics, M ixing and H eat T ransfer). Pergam on Press, L o n d on i 9 6 [5 J U m stStter, H.: Einfiihrung in die V iskosim etrie und R h eo m etrie. Springer-V erlag, Berlin -G o ttin g en H eidelberg 1 9 5 j6 j B erichte der D eutschen R heologischen G esellschaft e. V., Jahrgang 1 9 7 1. (T itelsam m lu ng der ak tuellen F a ch lite ra tu r) [7 j R heo lo gy A b stracts (fo r the British S o ciety o f R h eo lo gy )- Pergam on Press, Lo n d on (P eriod ica m it Hinweisen au f V eroffen tlich u n gen und Bucher m it киггег inhaltsan gabe) (8 J S h erm o n, Philip: Industrial R h eo lo gy. A cad em ic Press, L o n d o n 1 9 7 0 (w ith particu lar referen ce to fo od s, p h arm aceu ticals and co sm etics) (9 J Shlgeharu, O nogi: Proceedings o f the 5th Intern atio n al C ongress on R h eo lo gy. U niversity o f T ok y o Press, 1 9 6 [| 0J S ch u re, J o s e f : V isk ositatsm essung an H o ch p o ly m eren. V erlag B erliner U nion. B erlin /S tu ttg art 1 9 7 j 11 j W alters, K.: R h e o m e try. V erlag Chapm an & H all, L o n d o n 1 К разделу 3. (lj K oh lrau sch, F.: P raktisch e Physik, Band 1;

3, B. G. T eu b n er, S tu ttg a rt 1 9 6 (2 J E d e r, F. X.: M oderne M efim ethoden der Physik. D eutsch er V erlag d er W issenschaften, Berlin 1 9 5 (3 ) V D E /V D l-R ich tlin ie N r. 3 5 Ц : T echnische T em p eratu rm essu n gen. V D I-V erlag /B eu th -V ertrieb, F eb r. 1 9 6 (4 ) L ienew eg, F.: H andbuch der techn isch en B etrieb sk on trolle, Band 111: Physikalische M efim ethoden, 3. A uflage. A kadem ische V erlagsgesellschaft, Leipzig 1 9 5 [5 J Busing, W., A rn old, J.U.: T em peraturm essung, in.- H engstenberg, J., S tu rm, B., W inkler, О (H sg ):

M essen, S teu ern und Regeln in der chem isch en T ech n ik, Springer, Berlin ( 1 9 8 0, Band 1, 3. A ufl.i 161 Engstfer, D.: T h erm ob im etall. Z.-A TM ( 1 9 7 2 ) 1 0 /1 1, S.Z 9 7 2 - 3 / [7 j V D E /V D I-R ich tlin ie Nr. 35 12, B latt 2 : M elianordnung fur T em peratu rm essu n gen. V D l-V erlag/B eu th V e rtrie b, S e p t. 1 9 7 |8j H unsinger, W.: H andbuch der Physik, Band 2 3. Springer-V erlag, 1 9 6 |9) Sch oJtzeJ, p.: T em peratu rm essu n g m it Q uarzsensoren. Z.-VD1 112 ( 1 9 7 0 ) l, S. 1 4 - 1 |10| L lenew eg, F r: O bergangsfunktion von T h erm o m etern.


Z.-ATM ( 1 9 6 4 ) 5, S. R 4 6 - R 5 (1 1 1 LUck, W.: Die L u fttem p eratu rm essu n g und ihr Z eitverhalten. Z.-N eue T echnik 13 ( 19 7 1 ) 2, S. (1 2 ) E u ler, J., Ludw ig, R.: A rb eitsm eth o d en der o ptischen P y ro m etrie. G. B raun, K arlsruhe 1 9 6 [1 3 J Siegel, R., H ow ell, J. R.: T herm al R adiation H eat T ransfer. M cGraw-H ill, New Y ork 1 9 7 (1 4 J L an d o ft-B o rn stein : Band IV : T ech n ik, Teil 4 : W arm efecbnik, B andteil a : W arm etech n isch es Meflver fahren. Springer, Berlin 1 9 6 7, S. 4 7 - (lS j M ester, U.: T em peratu rstrah lu n g und S trah lu n gsth erm o m eter. Z. feinw erk tech n ik und m icro n ic 7 ( 1 9 7 2 ) 1,S. 1 5 - 2 (1 6 J DIN 13 4 1 : W arm eiibertragung (G rundbegriffe, E in h eiten, K enngrofien). N ov. (17| DIN 5 4 9 6 : T em p eratu rstrah lu n g (G rundbegriffe, G rundg esetze). Ju li 197 (1 8 ) DIN 16 1 6 0, B latt 6 : T h e rm o m e te r (B egriffe fur S trah lu n g sth erm o m eter). F eb r. | (1 9 J P ep p erh o ff, W.: T em p eratu rstrah lu n g, D. S tein k o p f, D arm stadt 1 9 5 (2 0 ) H o fm an n, D.;

S trahlungsaufnehm er und Meftgerate zur beriihrungslosen T em peratu rm essu n g. Z. m sr 1 7 ( 1 9 7 4 ), 1 1 / 1 2, S. 2 5 0 - 2 5 3 / 2 8 6 - 2 8 (2 1 J Engel, F.: Einflufi des Em issionsgrades auf die Erfassung der,,W ahren T e m p e ra tu r“ m ittels Strahlungs p y ro m e te rn, Z.- m s r 19 (1 9 7 6 ) 1 1, S. 3 8 7 - 3 9 (2 2 J Engel, F.: Tem peraturrnessungen m it S trah lu n gsp y ro m etern, Reihe A u to m atisieru n g stech n ik Band 1 5 7, V E B -V erlag T ech n ik, Berlin 1 9 7 (2 3 ) Lienew eg, F.: H andbuch der tech n isch en T em peratu rm essu n g, V ieweg & S o h n, Braunschw eig 1 9 7 (2 4 ) H ofm ann, D.: D ynam ische T em peraturm essung, V EB -V erJag T ech n ik, Berlin 1 9 7 [2 5 J P ro fos, P. und D om eisen, H.: W arm eableitfehler bei Tem peraturrnessungen an R o h rleitu n g en, Z. V G B -K raftw erk stech n ik 55 ( 1 9 7 5 ), 7, S. 4 3 2 - 4 3 (2 6 J Lin d orf, H.: T ech n isch e T em peraturrnessungen, G irard et, Essen (1 9 7 0, 4. А иЛ.) (2 7 J E d er, F. X.: A rb eitsm eth o d en der T h erm od v n am ik, B and 1: T em peratu rm essu n g Sorin eer Ber­ lin ( 1 9 8 1 ) (2 8 J H enning, F., Moser, H.: T em p eratu rm essu n g, Springer, Berlin (1 9 7 7, 3. А иЛ.) (2 9 ) H artm an n, R., Selders, М.: H o chem pfindliche B o lo m eter in D iin n schichttechnik, Z.-T echnisches Messen 4 9 ( 1 9 8 2 ), 10, S. 3 5 5 - 3 (3 0 j KOrtvelyessy, L. v.: T h erm o elem en t-P raxis, V ulkan, Essen (1 9 8 1 ) (3 1 ) K lem pfner, F.: W iderstan d sth erm om etersch altu n g en. H artm an n & B raun, F ran k fu rt ( 1 9 7 6 ) 13 2 j B olk, W.T.: Linearisierung der Kennlinie von Pt-W id erstan d sth erm o m etern, Z.-T ech n isch es Messen 4 6 ( 1 9 7 9 ) 1 0, S. 3 7 5 - 3 8 (3 3 J K rause, D., S ch w an d tn er, D.: Der Einflufi der V ergleichsstellentem peratur bei T em peraturrnessungen m it T h erm oelem en ten und M efcverstarkern, Z.-T echnisches Messen 4 9 (1 9 8 2 ) 9 / 1 0, S. 3 0 3 - 3 0 7 / К разделу 3. (1 J K ohlrausch, F.: Praktisch e Physik, Band l, B. G. T eubner, S tu ttg a rt 1 9 6 (2 ) E d e r, F. X. : M oderne M eftm ethode der Physik, B and 2, D eutsch er V erlag der W issenschaften, Berlin 1 9 5 (3 ) Me Cullough, J. P., S c o tt, D. W.: E xp erim en tal T h erm od y n am ics, V olum e 1 (C alo rim etry o f n o n -reac­ ting sy stem s) B u tterw o rth & C o., L o n d on 1 9 6 (4 ) K ohlhaas, R., Braun, М.;

Die grundlegenden kalorim etrisch en A usw ertem eth o d en. Forschung sbericht des Landes N ordrhein-W estfalen, Nr. 1 1 0 4, W estdeutscher V erlag, Koln 1 9 6 f5 j R o th, W. A., B eck er, F.: K alo rim etrische M ethoden zur B estim m ung ch em isch er R eaktionsw arm en, F.

Vieweg & S ohn, BraunschW eig 1 9 5 (6 ) Н О Т Т Е l : Des Ingenieurs T asch en b u ch, 2 8. A uflage, Verlag W. E rn st & S o h n, B erlin 19 5 |7j Jessup, R, S.: P recise M easurem ent o f H eat o f C o m bustion with a B om b C alorim eter, N BS-M ono graph 7, W ashington i 9 6 (8 ) Mesch, F.: M etitechnisches Praktikum, B.I.-H o chschultaschenbiicher 7 3 6, Bibliographisches Institu t, M annheim 1 9 7 (9 ) G ardon, R.: An in stru m en t for th e direct m easurem ent o f e xten se th erm al rad iatio n, Review o f S cientific In strum ents, V ol. 2 4, N o. 5, May 1 9 5 jlO J Ju zi, H.: U ntersu chung der statistischen Schw ankungen der Feuerraum strahlung in D am pferzeugern, D issertation Nr. 4 4 6 6, ETH -Z iirich 1 9 7 [ l !| R ecknagel, H., S prenger, E.: T asch enbuch fur H eizung, Liiftung und K lim atechnik, O ldenbourg, Miinchen 1 9 7 [1 2 ] DIN 5 4 9 9 : B rennw ert und H eizw ert (B eg riffe), Jan u ar 11 3] DIN 5 1 9 0 0 : Bestim ftiung des B ren n w ertes und des H eizw ertes, A ugust 1 9 7 ] 14] H em m inger, W.. H o hne, G.: G rundlagen der K alo rim etrie, V erlag C hem ie, W einheim ( l 9 7 9 ) 11 5 1 F c k e r t, E.R.G., G o ld stein, R.J, (H sg ): M easurem ents in h eat tran sfer, M cG raw Hill, N ew Y o rk (1 9 7 6.

2. АиЛ.) [1 6 } W iedem ann. H.G.: T herm al A nalysis, Birkhauser, Basel ( 1 9 8 0 ) [1 7 } Kaiser, E.-. O rtliche W arm estrom m essung m it H ilfsw and-W & rm estrom aufnehm ern in M aterialien un b ek an n ter W arm eleitfahigkeit. Z-m sr, 2 6 (1 9 8 3 ) 2, S. 9 2 - 9 O lesen, B.W.: T herm al C o m fo rt, Briiel & K jaer-T echn ical R eview (1 9 8 2 ) 2, S. 3 - 4 | 18 ] i 19] F an ger. P.O.1 T herm al C o m fo rt. M cG raw Hill. N ew Y o rk (1 9 7 3 ) К разделу 3.1 0. (11 S o m m e r, О.: S ta u b ( 1 9 5 5 ) 4 2, 6 4 4 - 6 7 (2 } S p o rb eck, Н.: Z.an aly t. C hem ie 2 0 9 ( 1 9 6 5 ) 1, 6 0 — (3 } B icking, C. A.: M aterials Res. S tan d 7 ( 1 9 6 7 ) 3, 9 5 — 1 (4 ) Z ettler, H.: Z. E rzb erg b au, M etallhiittenw esen 18 ( 1 9 6 5 ), H eft (5 ) Prinz, B.: S tau b -R ein h altu n g L u ft 3 0 ( 1 9 7 0 ) 5, 2 0 4 - 2 1 (6 ) Jah n s, H.: A rch iv fur Eisenhiittenw esen 2 4 ( 1 9 5 3 ), 2 1 - 2 (7 ) F in ze, W.: M aterialpriif. 6 ( 1 9 6 4 ), 4 2 7 - 4 3 (8 ) B auer, R. K.: M etrika 5 ( 1 9 6 2 ) 1, 1— (9 ) K aiser, R.: Z.an aly t.C h em ie 2 2 2 ( 1 9 6 6 ) 12 11 0 } K aiser, R.: Z.an aly t.C h em ie 2 5 6 ( 1 9 7 1 ) (ll) H em m i, P., P ro fo s, P.: A rch.tech n.M essen ( 1 9 7 1 ) L fg. 4 2 7, V 1 3 4 6 - 1, 1 5 7 - 1 6 (1 2 j H em m i, P.: O bertragungsverhalten von Pro b en en tn ah m eleitu n g en fur kontinu ierliche K onzen tratio ns m essungen, M itteilung N r. 2 0 des In stitu ts fur Regelung und D am pfanlagen, Eidg. T echnische H o ch sch u le, 8 0 0 6 -Z u ric h (1 3 ) Bidwill, R. М., W y k o ff, W. R., T h am er, B. J. : N u cleo n ics 1 4 ( 1 9 5 6 ) 7, 6 6 — (1 4 ) A n o n : B rit.ch em.E n g n g. 3 ( 1 9 5 8 ) 6, 3 3 (1 5 ) C a lco te, R. E.: C h em.E n g n g. 6 3 ( 1 9 5 6 ) 7, 2 1 (1 6 ) K onschak, G., S p e c h t, G.: m essen—s te u e r n -r e g e ln, beiL au to m. p r. 14 ( 1 9 7 ! ) 5, 9 2 - 9 (1 7 ) R ogers, B. L., P rausitz, J. М.: I + E C F u n d am. 9 ( 1 9 7 0 ) 1, 1 7 4 - 17 (1 8 ) L ittle, A., in: Gas Purification Processes fo r A ir Po llu tio n C o n tro l, ed. G. N onhebel, N ew nes-B utter w o rth s, L o n d o n ( 1 9 7 2 ), 4 6 0 —4 7 (1 9 ) Dennis, R., Sam ples, W. R., A nd erso n, D. М., Silverm ann, L.: In d.Eng ng.C hem. 4 9 ( 1 9 5 7 ) 2, 2 9 4 - 3 0 (2 0 ) Muhbrad, W.: V D I-B er. ( 1 9 5 5 ), 1 1 - 1 (2 1 ) W alter, E.: S tau b 4 2 ( 1 9 5 5 ), 6 7 8 - 6 8 (2 2 j U p son, U. L.: A n aly tic.C h em. 2 7 ( 1 9 5 5 ) 9, 1 4 4 3 - 1 4 4 (2 3 ) T hiedig: W arm e 7 7 ( 1 9 7 1 ) 1, 1 2 - (2 4 ) N aum ann, A.: R egelungstechn. P raxis 4 ( 1 9 6 2 ) 2, 6 3 —6 (2 5 ) H o lto n, W. C., S ch u lz, C. J.: T ran s. A SM E 75 ( 19 5 3 ) 7, 1 3 2 7 - 1 (26| L e o n ard, E. F.: Chem.Engng. 6 3 ( 1 9 5 6 ) 1 2, 2 1 8 - 2 2 (2 7 ) T re fn y, F.: A rch. E isenhiittenw es. 25 ( 1 9 5 4 ) 5 / 6, 2 2 1 - 2 2 (2 8 ) B ech tel, E., S p o rb e ck, H.: B ren n sto ffch em ie (1 9 6 7 ) 7, 2 0 7 - 2 1 (2 9 ) S tan g e, K.: C h em.-ln g.-T ech n. 3 9 ( 1 9 6 7 ) 9 / 1 0, 5 8 5 - 5 9 (3 0 ) A ilen, Т., K han, A. A.: T ran s.ln stn.ch em.E n g rs. ( 1 9 7 0 ) 2 3 8, CK 1 0 8 /C E 1 (3 1 ) B u rch ard, С. H.: Gas- und W asserfach, 1 0 7 ( 1 9 6 6 ) 4 4, 1 2 4 8 - 125 (3 2 ) S ch m itt, D. E.: Glas- und In stru m en ten -T ech n. 7 ( 1 9 6 3 ) 3, 9 1 - 9 2, 9 4, 9 6. 9 8 ;

5, 2 1 2 - 2 1 7, 3 5 7 - 3 6 [331 Sv ob o d a, K., Ix fe ld, H.: S tau b -R ein h alt. L uft 31 ( 1 9 7 1 ) 1, 1 - (3 4 ) K aiser, R., Jo u rn a l C h ro m ato g r. ScL 9 ( 1 9 7 1 ) 2 2 (3 5 ) K aiser, R.: C h ro m ato g rap h ia 5 ( 1 9 7 2 ) 17 (3 6 ) A n on : In s tru m.C o n tro l Syst. 4 3 ( 1 9 7 0 ) 1, 8 9 - 9 (3 7 ) S tepn ew ski, D. D.. S m ith, K. D.: C hem.E n g n g. 6 5 ( 1 9 5 8 ) 1 4, 1 5 2 - 1 5 (3 8 ) S ch w arz, D., D olken, P. C.: C h em.E n g n g. 6 6 ( 1 9 5 9 ) 6, 1 8 (3 9 ) B ois, M. F.: G la s-u n d In stru m en ten -T ech n. 11 ( 1 9 6 7 ) 2, 9 8 - 1 0 (4 0 ) Wall, R.: In d.E n g n g.C h em. 4 9 ( 1 9 5 7 ) 7, 5 5 A - S 6 A 14 1 ) A n o n : C h em.E n g n g, N ew s 41 ( 1 9 6 3 ) 2 8, 6 (4 2 ) D rehm ann, L.: C hem.E n g n g. 6 6 ( 1 9 5 9 ) 8, 1 8 (4 3 ) L o dge jr., J. P., P ate, J. B., A m m on s, В. E., Sw anson, G. A.: J.A ir P o llution C o n tro l A ssoc. 16 ( 1 9 6 6 ) 4, 1 9 7 -2 0 (4 4 ) A n on : B rit.C h em.E n g n g. 8 (1 9 6 3 ) 5, 3 5 (4 5 ) G isclard, J. B.: J.A ir Pollution C o n tro l A ssoc. 12 ( 1 9 6 2 ) 2, 81 - 8 |46) A n o n : C h em.E n g n g.N ew s 35 ( 1 9 5 7 ) 1 9, 9 (4 7 ) H en d erson, W. B.: Sew age ind. W astes 2 7 ( 1 9 5 5 ) 9, 1 0 3 6 - 1 0 3 (4 8 ) E d en, G. E., M elbourne, К. V.: C hem. and Ind. (1 9 5 9 ) 7, 2 2 0 - 2 2 (4 9 ) Pack, M. R., Hill, A. C., B en ed ict, H. М.: J.A ir P o llution C o n tro l A ssoc. 13 ( 1 9 6 3 ) 8, 3 7 4 - 3 7 (5 0 ) A llen, Т.: Particle Size M easu rem en t, T hird E d itio n, C h ap m an and H all, Lon d on -N ew Y o r k ( 1 9 8 1 ), 1 - 3 3, 3 6 - 4 0, 6 4 - 9 5, 6 3 9 —6 4 (5 1 ) H oll, K.: W assern, 5. A uflage, W alter de G ru y ter & C o., Berlin ( 1 9 7 0 ), 1 3 - 1 7, 2 4 4 - 2 4 (5 2 ) F o r s te r, U. und G. Muller: Sch w erm etalle in Flussen und S een als A u sd ru c k d e r U m w eltversch m u tzu n g, Springerverlag B erlin-H eidelber-N ew Y o r k ( 1 9 7 4 ), 1 9 1, 19 К разделу 3.1 0.2. (1 ) Griiss, H., in: H andbuch der techn isch en B etrieb sk on trolle Band IV, Herausg. J. K ron ert, A kad.


V erlagsgesellschaft G eest & Portig K G, Leipzig 1 9 5 (2 ) Ebbinghaus, E., in: Messen und Regeln in der ch em isch en T echnik, Herausg. J. Hengstenberg, B. S tu rm, O. W inkler, Springer-V erlag, 2. A uflage 1 9 6 4, S. 5 6 (3 ) W akeham, W. A., Physics, J., S ec. E : J. Sci. In stru m en ts 4 ( 1 9 7 1 ), Nr. 6, 4 4 3 - 4 4 К разделу 3.1 0.2. (l] L eh rer, Е., Ebbinghaus, Е.: Z. angew. Phys. 2 ( 1 9 5 0 ), S. 2 0 - 2 (2 J Ebbinghaus, E., in: Messen und Regeln in der C hem ischen T echnik von J. H engslenberg, B. S tu rm.

O. W inkler, S pringer-V erlag, 2. A uflage 1 9 6 4, S. 5 2 [3 J K arthaus, H., E n g elh ard t, H.1 Physikalische G asanalyse. G rundlagen, herausgegeben von der F a.

.

H artm an n & B raun, A G, F ran k fu rt/M. ( 1 9 7 1 ) 14j T ipping, F.: M easurem. C o n tro l 3 ( 1 9 7 0 ), S. 1 4 5 - - 1 5 (S j D E-O S 1 9 5 1 5 3 [6 ] K undt, W.: R eg elungstechnik 4 ( 1 9 5 6 ), Nr. 5, S. 1 1 7 - 1 2 [7 ] L u ft, K- F., M ohrm ann, D.'. Chem ie-Ing^-Techn. 3 9 ( 1 9 6 7 ), Nr. 9 / 1 0, S. 5 7 5 - 5 7 |8] Sch ekeiinski, A., M ezier, W.: A TM 4 1 9 ( 1 9 7 0 ), S. R 1 4 1 - R 15 (9 J H um m el, H.: C h em ie-ln g.-T ech n. 4 0 ( 1 9 6 8 ), Nr. 19, S. 9 4 7 - 9 5 l (1 0 ) L u ft, K. F.: Z. angew. Pttys- 3 ( 1 9 5 1 ), S. 3 0 К разделу.1 0. 3. MJ A ck erm an n, K., in: Messen und Regeln in der C h em ischen T echnik von J. H engstenberg, B. S tu rm.

O. W inkler, Springer-V erlag, 2. A uflage 1 9 6 4, S. 5 7 (2 J N ab ert, K., S ch o n, G.: S ich erh eitstech n isch e K ennzahlen bren n b arer Gase und D am pfe, D eutsch er Eichverlag, B raunschw eig, 2. A uflage ( 1 9 6 8 ) und E rg an zu n gen, 5. N a c h t r a g t l 9 8 0 ) (3 ) O lenik, H., R en tzsch, H., W ettstein, W.: H andbuch fur E xp lo sio n ssch u tz, herausgegeben von B row n, B overi & Cie. A G, M annheim, V erlag W. G irard et, Essen ( 19 7 l) (4 ) F rey tag, H. H.: H andbuch der R au m exp losio n en, V erlag C hem ie G m bH, W einheim, B ergstr. ( 1 9 6 5 ) |5J C ow ard, H. F., Jo n e s, G. W.: Lim its o f Flam m ab ility o f Gases and V ap ors, B ureau o f Mines, B ulletin 5 0 3, U nited S ta te s G o vern m en t Printing O ffice, W ashington ( 1 9 5 2 ) [6 J S te e n, H.: A nford eru n g en an die Fu n k tio n sfah igk eit von G asw arngeraten fur den E xp lo sio n ssch u tz.

PT B-M itteilungen 3 ( 1 9 7 3 ), S. ( 7j H einsohn, G., W iech m an n, W.-. A n forderungen an Gasmefc- und G asw am g erate als M ittel des prim aren E xp lo sio n ssch u tzes, W issenschaftliche B erich te aus der A rb eit der B und esan stalt fiir M aterialpriifung (B A M ), B erlin, S o n d erb an d : A usgew ahlte Beitrage zur 10 0 -Ja h rfe ie r der BAM ( 1 9 7 1 ), S. J 0 [8 ) H einso hn, G.: Eigungspriifungen an G asw arngeraten im R ah m en der ch em isch en S ich erh eitstech n ik, Amirs- und M itteilu n gsb latt der B und esan stalt fiir M aterialprijfung (B A M ). 5 (1 9 7 5 ) N r. 1, S. 19 J H einso hn, G.: Zuverlassigkeit von G asw arngeraten, C hem ie-Jn g.-T ech n. 4 7 ( 1 9 7 5 ). Nr. 2 0. S. 8 3 )1 0 ) H einsohn, G.: F u n k tio n ssich erh eit von G asw arngeraten und deren sich erh eitstech n isch o p tim ale An wendung, M oderne U nfalfverhiitung Nr. 2 0 ( 1 9 7 6 ), S. 3 fl 1 ) G rab itz, H., H einsohn, G., W iech m an n, W.: E rfah ru n g en bei dem B etrieb einer G asw arnanlage, 4m ts und M itteilungsblatt der B und esan stalt fiir M aterialpriifung (B A M ), 7 ( 1 9 7 7 ), S, [1 2 ] Engel, G., H einsohn, G.: S y ste m a tisch e U ntersu ch u n g en fiir die Bildung gefah rlich er M engen explo sionsfahiger G em ische in geschlossenen R au m en. 8. In tern atio n ales K ollo q u iu m fur die V erhutung von ArbeilrsunfSllen u n d B eru fsk ran k h eiten in der chem isch en In d u strie, F ran k fu rt/M. ( 1 9 8 2 ), B e­ nefit S. 6 3 [1 3 ] Sjcherheitsregeln fiir A n fo rd eru n g en an E ig en sch aften o rtsfe ste r G asw arneinrichtun gen fur den E x p lo sion ssch u tz, Z en tralv erb an d der gew erblichen B eru fsg en ossen sch aften, ZH 1 / 8, C ar! H eym anns V erlag, K 6ln ( 1 9 8 2 ) [1 4 ] G rundsatze fiir die Priifung der F u n k tio n sfah igk eit o rrsfester G asw arneinrichtun gen fur den Ex plo sion ssch u tz, H auptverband der gew erblichen B eru fsg en ossen sch aften, ZH 1 / 8.1, C ari H eym anns V erlag, Koln ( 1 9 8 2) |1 5 ] B aker, A.R. u n d F ir th, J.G.: T h e E stim atio n o f F ire d a m p : A p p licatio n s and L im itatio n s o f the Pellistor.

T h e Mining E n g in eer 1 2 8 (1 9 6 9 ), N um ber 1 0 0. Part 4, S. 2 3 [1 6 ] R ich tlin ien fiir die V erm eidung der G efahren durch exp lo sion sfah ig e A tm o sp h are m it B eispielsam m lung — E xp lo sio n ssch u tz-R ich tlin ien - ( E x - R L ), B erufsgenossenschaft der C hem ischen Industrie.

D ruckerei W in ter, H eidelberg (1 9 8 2).

К разделу 3.1 0.2. [ 11 D o bson, J. G., K aras, E !„ R o o n e y, Т. B.: A TM 3 6 1 ( 1 9 6 6 ) S. R 2 5 - - R 4 [2 ] Кларр, О.: C h ro m ato grap h ia 2 (1 9 6 9 ), S. 6 7 und 1 К разделу 3.1 0.3. [l] Pohl, R. W.: O p tik und A to m p h y s ik, ] 2. A u fl., Springer 1 9 6 7, B o rn, М.: O p tik, 2. A u fl., Springer 1 9 6 [2 ] HUckel, W.: T h e o re tisc h e G rundlagen d er o rganischen C hem ie, Bd. 2, A kad. V erlagsges. Leipzig 1 9 4 [3 ] R a th, R.t T h eo retisch e G rundlagen der allgem einen K ristalldiagnose im durch fallenden L ic h t, Sp ringer, Berlin, H eidelberg, N ew Y o r k 1 9 6 [4 ] D’A ns, J. t L a x, E.: T asch en b u ch fiir C hem iker und Physik er, S pringer B erlin, H eidelberg, New Y o rk, In tern atio n al C ritical T ab les o f N u m erical D a ta, Physics, C h em istry and T ech n o lo g y, V oL I —V II, M cG raw-H ill N ew Y o r k, Landolt-Bdrnslrein, 6. A u fl., Bd. 2, 8. T eil, O p tisch e K on stan ten, Springer B erlin, H eidelberg, N ew Y o rk [5 j R o th, W. A., E isen lo h r, F., L o w e, F.: R efrak to m etrisch es H ilfsbuch, 2. A ufl., W. de G ru y ter, B erlin 195 A sm us E.: R e fra k to m e trie in H ouben-W eyl, Bd. 3 / 2, M ohler, М.: C h em ische O ptik, V erlag S auerland er, A arau 195 [6 ] W agner B.: T abellen zu r E rm ittlu n g des P ro zen tg eh altes w assriger L6su n gen, 4. A u fl., V E B G, F isch er, Je n a, F. J. B ates et al. R e fra k to m e try, P o la ry m e try, S a ch a rim e try and the Sugars, C ircu lar N at, B u, o f S ta n d., С 4 4 0 W ashington L 6w e, F.: O p tisch e Messungen des C hem ikers und des M ediziners, Th. S tein k o p ff, D resden und Leipzig [7 j William s, W. E.: A p p lication s o f I n te rfe ro m e try, M ethuen & C o. L td., L o n d o n 1 9 5 F ra n ?o n, М.: O p tica! In te rfe ro m e try, A cad em ic Press, New Y o r k, L o n d o n 1 9 6 L 6 w e, F.: Interferenz-M efigerate und -V erfah ren, V E B -V erl. T ech n ik, B erlin 1 9 5 К разделу 3.1 0.3. Fliigge, 3.: G rundlagen der Polarim etrie, W. de G ru y ter Berlin, 19 7 IJ W eissberger, A.: Physical M ethods o f O rganic C hem istry, Third E d it. V o ! 1 Part 3, Interscience Publishers Inc. New Y ork |2J Djerassi, C.: O ptical R o ta to ry D ispersion, Me Graw-Hill, New Y o rk, T o ro n to, L o n d on, 1 9 6 (3 ) C rabbe, P.: O p tica! R o ta to ry D ispersion and Circular D ichroism in Organic C hem istry, H olden-D ay, San F ran cisco, L o n d o n, 1 9 6 V elluz, L.: O ptical C ircular D ichroism, V erlag C hem ie, A cad em. Press W einheim, New Y o rk, 1 9 6 M athieu, J. P.: A ctivite o ptique naturelle in S. Fliigge, H andbuch der Physik, Bd. 2 8, V erL Springer B erlin, G o ttin g en, H eidelberg, 1 9 5 (4 j S ch ulz, H.: P olarisation des L ich tes in Wiei»-Harms H andbuch der E xp erim en talp h y sik, Bd, 18, A kadem. V erl.-G es. Leipzig, J 9 2 К разделу 3.1 0.3. |1] K ortiim, C».:..K o lo rim e trie, I'h o to m e trie und’ S p e k tro w e trie *', Sprin g er, Beilin — G o ttin g en — H eidelberg. 4. A u fl. 1 9 6 [2] 1’e ste m cr, М.:,,A n !e itu n g zum Messen v on A b so rp tio r.ssp ek tren irn U ltrav io lett und S ic h tb a re n “, G eorg T h ie m e. S tu ttg a r t, 1 9 6 (3 J H am pel, !).:,,A b so rp tio n ssp ek tro sk o p ie im u ltrav io letlen u n d sich tb aren S p ck tralbereich**. V iew egA.

S o lm, B rau n sch w eig, 1 9 6 |4j H ersh en so n, H. М.: „U ltrav io let und V isible A b so rp tio n S p e c tra *', A cad em ic P ress, New Y o rk — L o n d o n, 1. 1 9 5 6, 11: |9 6 1, H I: 1 9 6 |5J D M S: „ U V -A tla s o rgan isch er V erb in d u n g en ’* B u tte r w o r th /L o n d o n und V erlag C h em ie/W ein h eim, |6j L an d o lt-U o rn s tcin :,,Z ah len w erte und F u n k tio n e n aus N atu rw issen sch aften und Technik**, S pringer, Berlin — G o ttin g e n — H eidelberg [7 ] Lan g, L „ S z o k e, J., V arsan y i, G., V iscsy, М.: „A b so rp tio n S p e c tra in the U ltrav io let an d Visible R eg io n ”, Publishing H ouse o f the H ungarian A ca d e m y o f S cien ces, liu dapest |8J N B S :..B ib lio g rap h y o n the A naly ses o f O p tical A to m ic S p e c tr a ", U nited S ta te s D ep artm en t o f C o m m e rc e, W ash in gton D-C.

19 J S b v jn, М.: „E m issio n S p e e tro ch e in ica l A nalysis*4. W ile y -ln te rs cie n c e, New- Y o rk 1 9 7 ( 1 0J W illiam s. 1). М.. F lem in g, 1.: „S p ek tro sk o p isclie M ethoden in der organise hen C h em ie”, G eorg T h iem e, S tu ttg a r t, 1 9 7 111) P estem er, М.: „C o rrelatio n Tables fo r the S tru c tu ra l D eterm in atio n o f Organic C om p ou n d s by U ltrav io let Light A b so rp tio m e try ”, V erlag C h em ie, W ein h eim /B erg str., 197 (1 2J DIN 1 3 4 9 :..D u rch gan g o p tisch er Strahlung durch M edien;

O ptisch klare S to f f e “ [ 1 3] DIN 5 0 3 l :,,Strahlungsphy sik im o p tisch en B ereich und L ic h tte c h n ik “ B latt 7 : B enennung der Wei lenlangenb ereiche [1 4 ) DIN 3 2 6 3 5 : „A b so rp tio n ssp ek tralp h o to m etrisch e A nalyse von L o su n g en ;

B egriffe, F orm elzeich en, E in h eiten “ (1 5 f L u eg er:..L e x ik o n der T e ch n ik ". Band 1 3 / 1 4 : F ein w erk tech n ik, D eutsch e V erlag sanstalt, S tu ttg a rt, j 16) DIN 58 9 6 0 : „ P h o to m e te r fur analyfische U ntersuchungen** [1 7 ) F reitag, C.-. „A ufbauprinzipien o p tisch er Z u satzsystem e in S p e k tra lp h o to m e te rn “, O ptica A cta ( 1 9 7 2 ) 1 : 2 9 - 3’ [1 8 ] M oenke, H., M oenke, L.:,,O ptische B estim m ungsverfahren und G erate fur M ineralogen und Chem i ker*\ A kad em isch e V erlagsgesellschaft, Leipzig, l 9 6 ] 1 9] C h an ce, B.:..R ap id and Sensitive S p e c tr o p h o to m e tr y, 111. A D ouble Beam A p p aratu s" R ev. Sci.

In str. 2 2 (1 9 5 1 ), 6 3 4 - 6 3 (2 0 ) R eule, A.:..Strahlungsm essungen an einer W asserstoff- und ein er X e n o n -L a m p e “, Z EIS S -M itt. (I 9 6 2 ) 9. 3 5 [2 l ) Y ak o v lev, S. A., Shish atsk aya, L. P.. „L ig h t S o u rces Used in S p ectrosco p y**, Sov. J. O p t.T ech n o l. (1 9 6 9 ), [2 2 ) A likins, J. R.:..T unable L asers’ *. A nal. C h em. 4 7 ( 1 9 7 5 ) 8 ;

7 5 2 A - 7 6 2 A [231 A p p t, W., G erlach. H. u.a.: „D urch stim m b are ko h aren te S trahlung vom U V bis ins 1R durch Farb sto fflaser m it l'requenzumwand|ung\* F ein w erk tech n ik und M efitechnik 8 3 ( 1 9 7 5 ) 2 ;

3 3 - 4 [2 4 j DIN 5 8 1 9 0 : O ptische S trah lu n gsfilter“ [2 5 j B ou sq u et. P.:..S p e c tro s co p y and Its In stru m e n ta tio n 1*. A dam H ilger, L o n d o n, H o fe rt. H. J.:..Die,,L ic h ts ta rk e “ von M o n o ch ro m ato ren *. ZF.1SS In fo rm atio n en 14 ( 1 9 6 6 ) 6 0 ;

5 i i27j G aensw ein, P. u. W inkler H.:,,D as Z E IS S U n iversaltilter U B F " lo c. c it. 21 ( 1 9 7 3 / 7 4 ) 8 3 : 4 4 - 4 ( 28 J R o sen cw aig, A.: „ P h o to a co u stic S p e c tr o s c o p y 1 A nal. CHem. 4 7 ( 1 9 7 5 ) 6 : 5 9 2 A - 6 0 4 A *, [2 9 J van S o m eren, E. H. S., L a ch m a n, F., Birks, F. Т.: „ S p e c tro c h e m ica l A b stra c ts-4, Hilger & W atts, L o n d o n, X V I : 1 9 6 9 / 7 0, X V I I : 1 9 7 0 /7 [3 0 ] A S T M :,, M eth o d s fo r E m issio n S p e c tro c h e m ica l A n a ly se s ", A m erican S o cie ty fo r T esting M aterials, Philadelphia P a., 6 th. ed. [3 lj M oenke, H.:,,M o derne S p urenanalyse 1. A to m sp ek tro sk o p isch e S p u ren an aly se" G eest & Po rtig.

Leipzig, 1 9 7 (3 2 ) Flugge, S.;

,, H andb uch der Physik, Band X X U : G asem ladungen 11“, S pringer. Berlin - G o tting en H eidelberg, 1 9 5 [3 3 ] G rim m, W.: „E in e neue G lim m entlad ungslam pe fiir die o p tisch e Erm ssio n ssp ek tralan alyse-'. Spec tro ch im. A c ta 2 3 B (1 9 6 8 ), 4 4 [3 4 { M avrodineanu, R.:,,E le m e n t A nalysis with H o llow C ath od e and G low D isch arg es'” C entennial ACS M eeting, New Y o rk C ity N.Y., A pril 1 9 7 [3 5 ] G rove, E. L.: „ A n a ly tic a l Em issio n S p e c tr o s c o p y ", M arcel D ekker. New Y o r k, [3 6 ] W o od w ard, C.r „A n n u al R e p o rts on A n aly tical A to m ic S p e c tro s co p y * ', S o cie ty fo r A nalytical C h em istry, L o n d o n [3 7 ] M oenke, H., M o enke-B lankenbu rg, L.: „Einfiihrung in die L aser-E m issio n ssp ek tralan aly se", A kadem.

V erlagsges. G eest & P o rtig, Leipzig, 2. A ufl. 1 9 6 [3 8 ] F elsk e, A., H agenah, W. D., L aq u a, K.:,,O ptische Sp ek tralan aly se m it L a se r-L ich tq u e lle n " N aturw 5 7 (1 9 7 0 ),4 2 [3 9 ] M o enke, H. u. M o enke-B lankenbu rg. L.:,, Laser iviicrosp ectroch em ical A n aly sis'1, A dam Hilger L td., L ondon J 9 7 [4 0 ] T olk, N. H. u.a.- „In Situ S p e c tro c h e m ica l A nalysis o f Solid S u rfaces by Ion B eam S p u tterin g ” A nal. C h em. 4 9 ( 1 9 7 7 ) 1 : 1 6 A - 3 0 A H ollahan, H. R. u. Bell, A. Т.. „ le c h n iq u e s and A p p lication s o f Plasm a C h em istry ”, Wiley & Sons, [4 1 ] N ew Y o rk 1 9 7 [4 2 J Fassel, V. A. u. K m selev, R. N.- „In d u ctiv ely C o upled Plasm a’- A nal. Chem. 4 6 (1 9 7 4 ) 1 3 • 1 1 1 0 A П 20А [4 3 ] S k o g erb o e, R. K. u. C o lem an, G. N.:..M icrow ave Plasm a Em ission S p e c tr o m e tr y '- \naL Chem ( 1 9 7 6 ) 7 ;

6 1 1A - 6 2 2 A [4 4 ] A m. C h em. S o c.: A n aly tical C h em istry, A n aly tical Review s (F u n d a m e n ta ls), W ashington D.C.

[4 5 ] W eissberger, A., R o ssiter. B. W.: „Ph y sical M ethods o f C h e m is tr y ". W iley -ln terscien ce, New Y o rk London, [4 6 ] Lubbers, D. V/., W o d ick, R.:.,S ch n elle P h o to m e trie k o m p lizierter b io ch em isch er M ehrkom ponen ten system e' Z. anal. C h em. 26 1 ( 1 9 7 2 ), [4 7 ] T h om p son, W. H.: „A d v an ces in S p e c tr o s c o p y ", In terscien ce PubK, N ew Y o rk - L o n d o n, V o ! II 196 [4 8 ] O 'H aver, Т. C. u. G reen, G. L.: „N um erical E rro r A nalysis o f D erivative S p e c tro m e try fo r the Q uanti­ tative A nalysis o f M ix tu r e s ", A nal. C h em. 4 8 ( 1 9 7 6 ) 2 ;

i l 2 - 3 1 [4 9 ] N icol, M. e t а !.: „А V ersatile High Pressure A p p aratu s for O p tical S p e c tro s co p y at T em p eratu res B etw een 7 7 and 5 0 0 ° K ‘\ Rev. S cien t. ln str. 4 3 ( 1 9 7 2 ) 9 ;

1 3 6 [5 0 ] Reule, A.:,.E rro rs in S p e c tro p h o to m e try and C alibration P ro ced u res to A void T h em 44, J. R e s.'N B S, V ol. SO A ( 1 9 7 6 ), 6 0 9 - 6 2 (5 1 1 M eites, L.: „ H an d b o o k o f A n aly tical C h em istry *', M cG raw-H ill B o o k C o m p., N ew Y o rk - T o r o n to London, [5 2] S andell, E. B.: „ C o lo rim e tric D eterm in atio n o f T races of M e ta ls", Jn terscien ce P u b !., N ew Y o rk L o n d o n, 3. A ufl. 1 9 5 [5 3 1 B o ltz, D. F.: „C o lo rim e tric D eterm in atio n o f N o n m e ta ls", In terscien ce P u b !., N ew Y o rk - L o n d o n, [5 4 ] K o ch, O. G., K o c h -P e d ic, G. A.:,, H andb uch der S p u re n a n a ly s e ", S p ringer, B erlin - H eidelberg N ew Y o r k, 2. A u fl. 1 9 7 [5 5 ] K ak ac, B. u. V ejd elek, Z. J. :,,H andb uch der p h o to m e tris ch e n A nalyse o rgan isch er V erb in d u n g en ", V erlag C h em ie, W ein h eim /B erg str., 19 [5 6 j N euer. H.: „M ath em atisch e G rundlagen der M eh rk o m p on en ten an aly se'*, Z. anal. C hem. 2 5 3 ( 1 9 7 1 ), [5 7 J W ahbi. A. М., E b ei, S. u. S te ffe n s, U.- „ M u ltico m p o n en t S p e c tro p h o to m e tric A nalysis Using O rth o ­.

gonal F u n c tio n s 4’, lo c. c it. 2 7 З ( I 9 7 5 ), 1 8 3 - 1 8 (5 8 ) B ergm ey er, H. U.: „G ru n d lagen der en zv m atisch en A n a ly s e ", V erlag C hem ie, W ein h eim /B erg str., [59J R eilly, C. N., M cL a ffe rty, F. W.: „A d v an ces in A n aly tical C h em istry an d In stru m e n ta tio n ".

In terscien ce P u b !., N ew Y o r k - L o n d o n, V ol. 7, I 9 6 [6 0 ] W eissberger, A.: „ T ech n iq u e o f O rganic C hem istry V ol. IX C hem ical A p p lication s o f S p e c tr o s c o p y ".

In terscien ce P ubl., N ew Y o rk - L o n d o n, 1 9 6 [6 1 j R eu le, A.-. „ K iiv e tte n a u to m a tik, Ein M ittel zu r a u to m atisch en R egistrierung m it einem Einsjrahl p h o to m e te r ", C h em. R u n d sch au 19 ( 1 9 6 6 ), [6 2 ] H alasz, 1. et a !.: „P ro b lem e d e rsc h n e lle n Flussigkeis-C hrom atographie m it hohen E in g an g sd ru ck en ", Z. anal. C h em. 2 3 4 ( 1 9 6 8 ). [6 3 ] M arm ur, J., D o ty, P.-. „H e te ro g e n e ity in D eo xv rib o n u cleic A cid s*', N ature 1 8 3 U 95 9 ). 1 4 2 [6 4 ] Sch m id t-W ein m ar. H. G.: „D as I n te g ra tio n s p h o to m e te r nach Zeitler und B ah r‘ \ Z E lS S -ln fo rm. ( 1 9 6 8 ) 6 9 ;



Pages:     | 1 |   ...   | 8 | 9 || 11 |
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.