авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 || 3 |

«ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Э.А. Соснин ЗАКОНОМЕРНОСТИ РАЗВИТИЯ ГАЗОРАЗРЯДНЫХ ИСТОЧНИКОВ СПОНТАННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ Руководство для ...»

-- [ Страница 2 ] --

3.4. Принцип асимметрии:

а) перейти от симметричной формы объекта к асиммет ричной;

б) если объект уже асимметричен, увеличить степень асим метрии.

Пример 3.4.1. Асимметрия в планарной лампе тлеющего разряда. Излучение тлеющего разряда между двумя плоскими электродами 1 распространяется осесимметрично 4 и имеет форму положительного столба 2 и зоны катодного падения 5, где излучения нет (рис. 19).

Рис. 19. Традиционный (слева) и планарный (справа) излучатели тлеющего разряда: 1 – электроды;

2 – об ласть разряда;

3 – сетчатый электрод;

4 – направле ние выхода излучения;

5 - зона катодного падения Для тлеющего разряда, эффективность которого определя ется главным образом объемом положительного столба, уменьшение длины промежутка между электродами ограничено, поскольку длина столба при этом сокращается, а длина области катодного падения – нет. Таким образом, при использовании коротких межэлектродных промежутков g2 g1 выход излуче ния существенно падает. Однако выход излучения можно уве личить, отказавшись от осесимметричного вывода излучения и использовав в случае коротких промежутков сетчатый электрод 3 вместо сплошного (или заменив оба сплошных электрода на сетчатые), как это было сделано в [67].

Пример 3.4.2. L-образная импульсная лампа для повыше ния яркости излучения. «Яркость стандартных ксеноновых ламп в области спектра 200-300 нм, как правило, недостаточна для использования их в качестве источника ультрафиолетового излучения. Это объясняется двумя причинами.

Во-первых, обычно используемые режимы питания (плотно сти тока 1-5 кА/см2) не являются оптимальными для эффектив ного преобразования вкладываемой энергии в ультрафиолето вое излучение. Температура плазмы, достигаемая в этих режи ма, не превышает 10000 К, и максимум интенсивности спектра находится в длинноволновой области спектра. Существенного увеличения доли ультрафиолетового излучения можно добить ся путем форсирования электрического режима питания. При этом, естественно, увеличатся и тепловые нагрузки на оболочку лампы, что может вызвать испарение кварцевой стенки, снизить её прозрачность в ультрафиолетовой области спектра, а также сократить срок службы лампы. Тем не менее на этом пути воз можен компромисс. В частности, представляется вполне допус тимым увеличение разрядного тока до ~10 кА/см2 с тем, чтобы температура плазмы приближалась к 15000 К. При этом макси мум планковской функции окажется в области спектра вблизи 200 нм и эффективность источника существенно повысится.

Дополнительная возможность увеличения яркости УФ излучения лампы связана с изменением её конструкции таким образом, чтобы вывод излучения осуществлялся вдоль оси разряда20 ….

Обе эти идеи были положены в основу разработанной нами L-образной лампы, в которой излучение, распространяющееся вдоль основной (более длинной) части трубки, действительно оказалось близким к излучению черного тела при T ~ 15000 К в широкой области спектра вплоть до 210 нм» [68, с.59] (рис. 20).

Рис. 20. Конструкция лампы (l = 5 см, d = 0.4 см), электрическая схема питания (С0 = 2 мкФ, L0 = 4 мкГн, U0 = 2.5 кВ, R – шунт для регистрации тока разряда) и оптическая схема измерения яркости (f = 15 см) Против традиционного вывода излучения от оси разряда в стороны.

Этот же способ был положен в основу увеличения энерге тических параметров импульсных эксиламп емкостного разряда [69].

См. также пример 3.28.1.

3.5. Принцип объединения:

а) соединить однородные или предназначенные для смеж ных операций объекты;

б) объединить во времени однородные или смежные опе рации.

Пример 3.5.1. Приготовление рабочей смеси. Нередко ра бочую смесь перед напуском и отпайкой колбы готовят в от дельном смесителе, что позволяет точнее установить соотно шение компонент в ней. Однако если используются простые смеси, то операцию по их приготовлению можно производить непосредственно в лампе, и в ряде случаев уже при приложен ном к разрядному промежутку напряжении. Это позволяет опе ративно контролировать качество смеси и экономит количество операций по отпайке колбы.

Пример 3.5.2. Поджиг интенсивного импульсного емкост ного разряда короткими высоковольтными импульсами с часто тами следования единицы-сотни килогерц затруднен, так как разряд сразу формируется между электродами 2 в форме ис кры, прижимающейся к стенкам колбы 1, а её местоположение постоянно меняется (рис. 21).

Рис. 21. Импульсная лампа емкостного разряда: 1 – колба;

2 – электроды;

3 – рабочий промежуток;

4 – источник ВЧ напряжения;

5 – импульсный высоковольтный источник питания Кроме того, эффективность мощности излучения в искре заметно меньше, чем в объемном разряде. Поэтому для рас контрагирования21 разряда к электродам 2 дополнительно при кладывается высокочастотное напряжение от генератора 4 вы сокой частоты (десятки-сотни килогерц). Оно легко инициирует поджиг низкоинтенсивного объемного емкостного разряда, на правляет вдоль проложенной им «дорожки» и увеличивает объ ем сильноточного разряда, инициируемого высоковольтным ге нератором 5.

3.6. Принцип универсальности Объект выполняет несколько разных функций, благодаря чему отпадает необходимость в других объектах.

Пример 3.6.1. Коаксиальная лампа как фотохимический реактор. Коаксиальная лампа барьерного разряда (см. рис. 17) может выступать и как источник излучения и как фотохимиче ский реактор, если внутренний электрод 3 сделать перфориро ванным, а внешний 2 - сплошным и отражающим. Тогда все из лучение лампы будет концентрироваться во внутренней трубке, через которую можно, например, прокачивать растворы или га зы, содержащие токсичные органические вещества, которые будут фотохимически окисляться и разрушаться. Когда в каче стве такой системы используется коаксиальная эксилампа, то процесс фотохимического окисления можно проводить без ис пользования дополнительных окислителей [70-72].

Пример 3.6.2. Безоконная лампа. Ультрафиолетовое (l = 200-380 нм) и вакуумное ультрафиолетовое излучение (l = 100-200 нм), особенно коротковолновое, перспективно для ис пользования в микроэлектронике для организации процессов фототравления подложек. Однако чем короче длина волны из лучения, тем сильнее оно поглощается в воздухе. Например, излучение l = 191 нм ослабляется в воздухе в два раза на дис танции 3 мм.

От англ. contraction – сжатие.

Рис. 22. Безоконная лампа для травления подложек:

1 – источник питания;

2 – барьерный разряд;

3 – диэлек трический барьер;

4 – металлический электрод;

5 – об лучаемый субстрат Поэтому использовать для фототравления эксилампы на димерах ксенона напрямую практически сложно. Применяя принцип универсальности, лампу совмещают с фотохимическим реактором, заполненным ксеноном (рис. 22) [73].

Поглощение ксеноном вакуумного ультрафиолетового излу чения невелико, поэтому все излучение, полученное в барьер ном разряде между диэлектрическими трубками 3, без потерь участвует в процессе травления подложки 5. В этом случае ис пользуется также принцип «матрешки» (см. далее).

3.7. Принцип «матрешки»

а) один объект внутри другого, который, в свою очередь, находится внутри третьего, и т.д.;

б) один объект проходит сквозь полость в другом объекте.

Пример 3.7.1. Лампа, которую встряхивают. Нередко требуется изучить работу газоразрядной лампы при различных межэлектродных расстояниях. Для этого можно изготовить не сколько ламп, а можно разместить один электрод внутри лампы так, чтобы путем встряхивания он мог менять свое положение внутри колбы.

Пример 3.7.2. Использование горелок или нагревательных элементов внутри ламп на парах химических элементов. Для получения излучения химических элементов внутрь колбы по мещают оптически прозрачную горелку и наполнитель. Элек трический ток, протекая через горелку, разогревает наполни тель, тот эмитирует рабочий химический элемент в область разряда и обогащает спектр излучения необходимыми линиями.

Так, например, работают, металлогалогенные лампы для осве щения теплиц. Обычно металлогалогенный наполнитель со держит сразу несколько компонентов: для выращивания огурцов используется смесь иодидов натрия, лития и индия. Однако в процессе работы лампы выгорают все компоненты наполнителя и, следовательно, меняется состав излучения, что ведет к сни жению урожайности растений.

Автор [27], чтобы решить данную задачу, дополнил принцип «матрешки» принципом дробления, разбив горелку на три раз рядных промежутка 6 и соответственно разместив каждый на полнитель в отдельной капсуле (рис. 23). В процессе работы лампы импульс зажигания подается на электроды 4, и между ними зажигается дуга, которая разогревает наполнители 5, обеспечивая необходимый спектральный состав излучения. Ес ли наполнитель начинает выгорать из смеси, то через коммути рующие кабели 10, 11 на одну из капсул подается напряжение и капсула взрывается, а наполнитель попадает в газовую фазу, выравнивая спектральный состав излучения лампы.

Рис. 23. Секционированная ртутно-галогенная лампа Импульс, взрывающий капсулы с наполнителем, подается на лампу от шкафа управления и датчика интенсивности излу чения (на рисунке не показаны), таким образом здесь дополни тельно использован принцип обратной связи (п. 21).

3.8. Принцип предварительного антидействия Если по условиям задачи необходимо совершать какое-то действие, надо заранее совершить антидействие.

Пример 3.8.1. При фотометрировании ламп, нуждающих ся в разогреве (некоторые лампы нуждаются в получасовом ра зогреве для установления рабочих параметров), между лампой и облучаемой фотометрической ячейкой заранее устанавлива ется непрозрачная для излучения шторка.

3.9. Принцип предварительного действия а) заранее выполнить требуемое действие (полностью или хотя бы частично);

б) заранее расставить объекты так, чтобы они могли всту пить в действие без затрат времени на доставку и с наиболее удобного места.

3.10. Принцип «заранее подложенной подушки»

Компенсировать относительно высокую надежность объек та заранее подготовленными аварийными средствами.

Пример 3.10.1. Чтобы увеличить срок службы хлорсодер жащих эксиламп барьерного разряда, в колбу заранее, до от пайки лампы, вводят капсулу 17 с галогеном 18, которая крепит ся к поверхности колбы при помощи магнита 20 и металличе ской пластинки 19. Если в процессе работы магнит убрать, то капсула 17 разобьется и высвободившийся галоген восполнит его потери в рабочем объеме колбы 16 (рис. 24) [74].

Рис. 24. Эксилампа с увеличенным сро ком службы Пример 3.10.2. Предварительная обработка стенок ламп.

Поверхность колб ламп не является идеальной, поэтому после заполнения лампы рабочим газом и её отпайки концентрация компонентов смеси может снижаться за счет адсорбции и аб сорбции, а также химического взаимодействия молекул смеси со стенками колбы. Если заранее провести пассивировку колбы веществами, входящими в состав газовой смеси и/или делаю щими стенку колбы химически инертной, то лампа прослужит дольше.

Пример 3.10.3. Для изготовления безэлектродных ламп вакуумного ультрафиолетового излучения, излучающих на ре зонансных линиях криптона и ксенона, необходимо выполнение высоких требований к чистоте газов и трубок, используемых при отпайке. Поэтому до запайки в лампу заранее помещается по лоска из вещества, являющегося поглотителем CO2, H2, O2 и др.

Введение поглотителя позволяет примерно в течение 10 часов работы лампы полностью удалить из спектра излучения линии примесей. В лампах без поглотителей линии примесей в про цессе работы не только не слабеют, но даже усиливаются [19].

3.11. Принцип «наоборот»:

а) вместо действия, диктуемого условиями задачи, осуще ствить обратное действие;

б) сделать движущую часть объекта или внешней среды неподвижной, а неподвижную - движущейся;

в) повернуть объект «вверх ногами», вывернуть его.

Пример 3.11.1. Охлаждение бактерицидной лампы специ ально направленным или зауженным потоком воздуха, нагне таемого из помещения с зараженным воздухом [75,76], вместо передвижения источника излучения по помещению. Одновре менно работает и принцип самообслуживания 3.23 (охлажде ние). В [75] устройство снабжено щелями-лопатками 7 (рис. 25), которые в зависимости от угла атаки позволяют либо отбирать, либо подавать воздух в помещение (принцип динамичности, п. 3.13).

Рис. 25. Лампа для обеззараживания воздуха помещений:

1 – камера с размещенным в ней источником излучения 2;

3,4 – воздуховоды;

5 – вентилятор;

6 – электропривод;

7,8 – щели-лопатки 3.12. Принцип сфероидальности:

а) перейти от прямолинейных частей объекта к криволиней ным, от плоских поверхностей к сферическим, от частей, вы полненных в виде куба, параллелепипеда, - к шаровым конст рукциям;

б) использовать ролики, шарики и спирали;

в) перейти от прямолинейного движения к вращательному, использовать центробежную силу.

Пример 3.12.1. Лампа со спиральными электродами. Без электродные лампы, возбуждаемые барьерным разрядом (см.

рис. 4), обладают большим ресурсом работы, однако процедура их изготовления сложна. Дополнительного увеличения ресурса таких ламп можно добиться так, как показано в примере 3.10.1, однако это еще больше усложнит процедуру их изготовления.

Между тем известны другие безэлектродные лампы, возбуж даемые емкостным разрядом (рис. 26), отличающиеся просто той изготовления. Однако типичные рабочие давления смесей в них не превышают нескольких торр. Это и наличие в рабочей смеси галогена ведут к двум нежелательным эффектам. Во первых, ограничивается срок службы источника, а во-вторых, величина интенсивности излучения может заметно изменяться в процессе работы. Таким образом, в существующих источниках излучения на основе барьерного и емкостного разрядов воз можно получение либо относительно небольших сроков службы смесей при одновременной простоте конструкции, либо большо го срока службы, но с усложнением конструкции.

Рис. 26. Лампа со спиральным электродом: 1 – колба;

2, 3 – электроды;

4 – источник питания;

5 – газовая среда В [77] был предложен компромиссный вариант: лампа с увеличенным ресурсом работы и простой конструкцией колбы.

Эффект достигается за счет перехода от сплошных электродов к электродам спиральной формы 2 и 3, к которым от источника питания прикладывается напряжение разной полярности (рис. 26). Поскольку расстояние между витками спиралей 2 и относительно мало, то лампа может работать при давлениях, на порядок превышающих типичные давления в лампах емкостно го разряда.

Пример 3.12.2. Точечная шаровая лампа. Известны много численные источники излучения, используемые при калибровке спектральной аппаратуры и имеющие малый угол излучения и достаточно большие размеры, что усложняет процедуру калиб ровки. В [78] предложена альтернативная лампа, которая по сравнению с прототипом, где угол выхода излучения 60-900, а линейные размеры лампы – несколько сантиметров, обеспечивает увеличение угла излучения до 3000 при одновременном уменьшении размеров источника до минимума – точечный источник большой яркости (рис. 27).

Рис. 27. Точечный источник большой яр кости: 1 – колба;

2 – катод;

3 – стержне вой анод;

4 – канал, конец которого сов падает с вершиной конуса катода;

5 – область плазмы 3.13. Принцип динамичности:

а) характеристики объекта или внешней среды должны ме няться так, чтобы быть оптимальными на каждом этапе работы;

б) разделить объект на части, способные перемещаться относительно друг друга;

в) сделать неподвижный объект подвижным, перемещаю щимся.

Пример 3.13.1. Срок службы безэлектродных ламп можно повысить так, как это сделано в примере 3.10.1. Но если ис пользовать лампу емкостного разряда (см. рис. 21), то процеду ру восполнения рабочей смеси можно упростить, воспользо вавшись тем, что электроды 2 можно легко сдвигать друг отно сительно друга вдоль колбы 1 (рис. 28).

Рис. 28. Лампа емкостного разряда с регулированным дозиро ванием поступления химического элемента 5 в рабочий объем колбы Тогда для восполнения химического элемента в рабочей смеси, если интенсивность излучения падает, достаточно на некоторое время надвинуть электрод на место в лампе, где рас положена матрица 5, заполненная химическим элементом. Мат рица разогреется, элемент высвободится в рабочую среду, по сле чего электрод можно вернуть в первоначальное положение.

Система позволяет динамично влиять на процесс обеднения рабочей смеси химическим элементом.

Пример 3.13.2. В лампе на молекулах XeCl* (l ~ 308 нм) [78] два плоских электрода в герметичной камере могут сдви гаться друг относительно друга, всякий раз обеспечивая для различных рабочих смесей и давлений наибольший КПД и по лучение мощного ультрафиолетового излучения.

3.14. Принцип частичного или избыточного действия Если трудно получить 100 % требуемого эффекта, надо по лучить «чуть меньше» или «чуть больше» - задача при этом может существенно упростится.

Пример 3.14.1. Поскольку при отпайке ламп часть газа теряется в зоне отпайки (в этой зоне стенка колбы разогрева ется газовой горелкой, поэтому стенка химически реагирует с компонентами смеси) и точно проконтролировать её нельзя (аналогично п. 3.8), поэтому перед отпайкой колбы в нее напус кается чуть больше газа, чем нужно для оптимальной работы лампы.

3.15. Принцип перехода в другое измерение:

а) трудности, связанные с движением (или размещением) объекта по линии, устраняются, если объект приобретает воз можность перемещаться в двух-трех измерениях;

б) использовать многоэтажную компоновку объектов вместо одноэтажной;

в) наклонить объект или положить его «на бок»;

г) использовать обратную сторону данной площади;

д) использовать оптические потоки, падающие на сосед нюю площадь или на обратную сторону имеющейся площади.

Прием 3.15,а можно объединить с приемами 3.7 и 3.15,в.

Получается цепь, характеризующая общую тенденцию развития технических систем: от точки к линии, затем к плоскости, потом к объему и, наконец, к совмещению многих объектов.

Пример 3.15.1. Лампа объемного разряда на плотных га зах. Для получения генерации в импульсных лазерах на плот ных газах часто используется система из двух длинных плоских электродов, на которые подается высокое напряжение. Чтобы получить объемный разряд и мощное излучение в условиях вы соких давлений 1.5-5 атм., промежуток подсвечивается (рентге новским и ультрафиолетовым излучением). При этом излучение выводится вдоль электродов, что необходимо для достижения порога генерации. Эту схему получения объемного разряда в [79] было предложено использовать для получения мощного спонтанного излучения объемного разряда с большой аперту рой (рис. 29). При этом электроды 5, 8 выполняются круглыми, электрод 5 сделан из металлической сетки. Таким образом, данное устройство утилизирует оптический поток, распростра няющийся перпендикулярно электродам, а не параллельно, как в лазерах на плотных газах.

Рис. 29. Конструкция излучателя экси лампы объемного разряда: 1– корпус;

2 – изолятор;

3 обострительные конденсаторы;

4 – искровые промежут ки для предыониза ции;

5 – сетчатый электрод;

6 – квар цевое окно;

7 – объ ем с рабочей сме сью;

8 – потенци альный электрод;

– зарядная индук тивность;

10 – нако пительные конден саторы;

11 – подвод высокого напряжения;

12 – подвод запускающего импульса;

13 – управляемый разрядник;

14 – камера, заполненная азотом до давления 2-5 атм 3.16. Принцип использования механических колебаний:

а) привести объект в колебательное движение;

б) если колебательное движение уже совершается, то уве личить его частоту;

в) использовать резонансную частоту;

г) использовать вместо механического вибратора пьезокри сталлический;

д) использовать ультразвук совместно с электромагнитным воздействием.

Пример 3.16.1. Способ расконтрагирования столба раз ряда. В [80] показано, что создание стоячей волны в разряде в аргоне и увеличение её интенсивности приводят к существен ному увеличению энерговклада в разряд и увеличивают его ви димый диаметр (расконтрагирование). Стоячие волны получа ют, устанавливая на торцах лампы пьезокристаллические виб раторы и меняя частоту их вибраций так, чтобы она совпала с резонансной частотой акустического резонатора, которым явля ется в данном случае колба лампы.

Пример 3.16.2. Идею использования акустического поля для перемешивания смеси также применили в компании General Electric, запатентовав разрядную лампу, КПД которой повышен акустическим резонансом в газе [81]. Дуговая лампа здесь со держит колбу с электродами на противоположных концах, за полненную галогенидами (Br, Cl, I) металлов (Nb, Se, Ti, Li, Ln, Zn, La, Ze) и некоторым количеством инертного буферного газа (Xe, Kr, пары ртути и их смеси). На электроды подается высоко частотный сигнал с частотой, обеспечивающей возбуждение резонансных акустических колебаний газовой смеси в колбе, благодаря чему происходит интенсивное её перемешивание, дуговой разряд выпрямляется, а ток через него (и энерговклад) растет.

3.17. Принцип периодического действия:

а) перейти от непрерывного действия к периодическому (импульсному);

б) если действие уже осуществляется периодически, изме нить периодичность;

в) использовать паузы между импульсами для другого дей ствия.

Пример 3.17.1. Импульсное возбуждение ламп. Известны способы возбуждения ламп, заключающиеся в пропускании по стоянного тока через лампу (см., например, [82]). Однако пере ход к импульсному режиму возбуждения от периодического мо жет улучшить характеристики лампы. Так, в [81] это дало увели чение стабильности дуги в лампе дугового разряда, в [83] увеличение эффективности излучения лампы барьерного раз ряда, в [84] повысило среднюю мощность и эффективность, а также увеличило однородность тлеющего разряда в смесях с электроотрицательными газами.

3.18. Принцип непрерывного полезного действия:

а) вести работу непрерывно (все части объекта должны все время работать с полной нагрузкой);

б) устранить холостые и промежуточные ходы.

Пример 3.18.1. Плазмохимические источники спонтанного излучения. При инжекции различных веществ в плазменные по токи инертных газов можно получать мощную, узкополосную, непрерывную люминесценцию в ультрафиолетовом диапазоне спектра [85]. На сегодня никакие другие источники излучения не могут обеспечить столь высокий уровень мощности излучения.

3.19. Принцип проскока Вести процесс или отдельные его части (например, вред ные или опасные) на большой скорости.

Пример 3.19.1. Высокочастотное питание безэлектрод ных ламп. При использовании низкочастотного возбуждения безэлектродных ламп (см. пример 3.5.2) пробой от импульса к импульсу требует повышенного напряжения на электродах лам пы. По завершении каждого импульса питания в колбе лампы еще некоторое время остается остаточная концентрация элек тронов. Поэтому если увеличить частоту питания так, чтобы следующий импульс напряжения подавался на лампу до того, как остаточная концентрация электронов не упала, то это об легчит пробой разрядного промежутка, снизит необходимое для этого напряжение и может увеличить КПД лампы.

3.20. Принцип «обратить вред в пользу»:

а) использовать вредные факторы (в частности, вредное воздействие среды) для получения положительного эффекта;

б) устранить вредный фактор за счет сложения с другими вредными факторами;

в) усилить вредный фактор до такой степени, чтобы он пе рестал быть вредным.

Данный принцип особенно хорошо работает, если лампа помещается в некоторую надсистему. Взятая сама по себе лам па может обладать конкретными недостатками, однако при пе реходе в надсистему они становятся незначительными (и даже могут стать полезным фактором) либо, складываясь с фактора ми надсистемы, нивелируются.

Пример 3.20.1. Нагрев ртутных ламп. Хорошо известно, что ртутные лампы, помещенные в процессе работы в некото рую среду с низкой теплопроводностью (и даже в воздухе), не успевают охлаждаться и нагреваются, что может приводить к 40 % снижению интенсивности от оптимального уровня [2, 25].

Однако разместив лампу в надсистеме, которая предполагает передвижение воздуха, мы улучшим охлаждение и увеличим её мощность, как это было в примере 3.11.1 со стерилизацией воз духа. Кроме того, бактерии, сталкиваясь с разогретой лампой, погибают просто от термического удара.

Пример 3.20.2. Коротковолновые лампы. Известно, что, например, ртутные лампы низкого давления могут производить в воздухе озонирование за счет сильного поглощения линии на длине волны l = 185 нм. В ряде случаев озонирование считает ся вредным фактором, например, когда с такими лампами рабо тает персонал медицинских учреждений. Поэтому предприни маются различные усовершенствования, чтобы исключить дей ствие коротковолнового излучения лампы на воздух (см. далее пример 3.22.4). Однако озон является дополнительным бакте рицидным агентом, поэтому в надсистемах, где влиянием дан ного фактора можно пренебречь, напротив, создаются лампы, в которых специально сохраняется «вредный» спектральный со став излучения [86].

3.21. Принцип обратной связи:

а) ввести обратную связь;

б) если обратная связь есть, изменить ее.

Пример 3.21.1. Способ измерения массы ртути в разряд ной лампе низкого давления. Для повышения точности измере ния концентрации ртути в процессе подготовки разрядной лам пы к отпайке вводят обратную связь между концентрацией и то ком через лампу. Концентрацию ртути в лампе повышают, уве личивая температуру лампы 1 термостатом 6 (рис. 30). Когда вся ртуть испарится, прекращается изменение тока и напряже ния на лампе. Перед этим ток снижается, а напряжение растет, поэтому отношение напряжения к току (сопротивление лампы) в момент перехода к установившемуся значению больше зависит от массы ртути в лампе, чем ток. Повышая температуру колбы, термопарой 7 и милливольтметром 10 измеряют температуру колбы, ток и напряжение на ней. Измерения проводят до тех пор, пока не установится неизменным ток и напряжение на лам пе. Далее по величине температуры по калибровочной кривой определяется масса ртути [21].

Рис. 30. Схема измерений: 1 – лампа;

2,3 – трансформатор и автотрансформатор;

4,5 – дроссели;

6 – термостат;

7 – термо пара;

8,9 – амперметр и вольтметр;

10 – милливольтметр 3.22. Принцип «посредника»:

а) использовать промежуточный объект, переносящий или передающий действие;

б) на время присоединить к объекту другой (легкоуда ляемый) объект.

Пример 3.22.1. Связать легколетучий компонент смеси временно с твердой матрицей, которая при нагревании (пример 3.13.1) выделяет его в объем.

Пример 3.22.2. Использование буферного газа. Имеется множество патентов, в которых в рабочую среду лампы вводят некоторый газ, улучшающий характеристики устройства. Так, в [87] введение в смесь, содержащую инертный газ с хлорсодер жащим галогеноносителем, дополнительно легкого инертного газа или их смеси в указанном соотношении позволяло увели чить мощность излучения лампы в 1.4-1.5 раза. Функция до бавляемого газа – снижение напряжения зажигания разряда за счет увеличения коэффициента вторичной электронной эмис сии с катода лампы.

Пример 3.22.3. Для повышения долговечности ксеноновых ламп высокого давления в [88] было предложено дополнитель но ввести в состав газонаполнения дихлордифторэтан (CH2Cl2).

Добавка снижает скорости вихревых потоков у анода и охлаж дает плазменную струю, что повышает долговечность электро дов.

Пример 3.22.4. Введение газового фильтра. Известно, что под воздействием излучения короче 240 нм бактерицидных ламп в воздушной среде образуется озон, оказывающий небла гоприятное воздействие на организм человека. Для снижения концентрации озона в окружающей среде при работе ртутной лампы типа ДБ-30 предложено окружить колбу лампы еще од ним баллоном (рис. 31), заполненным кислородно-азотной сме сью, которая поглощает излучение короче 240 нм [89].

Рис. 31. Схема лампы: 1 – горелка лампы;

2 – внешняя колба, выпол ненная из того же материала, что и 1;

3 – электроды;

4 – зазор между горелкой и внешней колбой 3.23. Принцип самообслуживания:

а) объект должен сам себя обслуживать, выполняя вспомо гательные и/или ремонтные операции;

б) использовать отходы (энергии, вещества).

Пример 3.23.1. Способ монохроматизации излучения криптоновой резонансной лампы. Традиционно для этого ис пользуется многослойное покрытие типа ме талл-диэлектрик-металл на выходном окне, выполненном из фтористого лития или фтористого магния (т.е. используется принцип посредника п. 3.22). Однако такие фильтры обладают низким качеством в области спектра вблизи 120 нм, невысоким коэффициентом пропускания (10-15 %) в максимуме полосы криптоновой резонансной лампы и большой полушириной поло сы пропускания (10-15 нм), что не позволяет надежно разде лить резонансные линии криптона. Поэтому в [19] было пред ложено поддерживать окно лампы при температуре 150-250 0С, что дает возможность полностью подавить линию 116.5 нм, а интенсивность линии 123.6 нм оставить неизменной. Нагрев ок на обеспечивается либо внешним нагревателем, либо за счет тепла, выделяющегося при работе самой лампы.

Пример 3.23.2. Самообслуживание для создания прерыви стого излучения. Если установить в обычной ртутной лампе низкого давления перемычку так, как показано на рис. 32, это вызовет сокращение сечения разряда и приведет к образова нию двойного слоя электронов и ионов в области перемычки, т.е. скачок потенциала. А так как электроны, сталкиваясь с ней тральными частицами, передают им часть своей энергии, ней тральные частицы вытесняются из места сужения и возникает разрежение газа в области перемычки. Усугубление этого про цесса ведет к кратковременному срыву тока. Таким образом, без дополнительных схемных решений лампа сама работает в режиме питания током высокой частоты [90].

Рис. 32. Схема лампы: 1– колба;

2 – электроды;

3 – перемычка Пример 3.23.3. Лампа высокого давления. Мощные лампы высокого давления с парами металлов и галогенидов требуют для зажигания высокого напряжения. Чтобы его понизить, в [91] было предложено снабдить колбу трубкой 4 (рис. 33). При вклю чении лампы металлогалогениды испаряются в отростке 2, а конвекционные потоки уводят потоки металлогалогенидов из отростка 2 в дугу через патрубок 5 и трубку 4. Поток газа через трубку 4 инжектируется в дугу, что ведет к росту плотности ме таллогалогенидов в дуге за счет повышения скорости отвода пара. При этом испарение становится более интенсивным, что приводит к увеличению световой отдачи лампы. После включе ния лампы металлогалогениды конденсируются в отростке 2, так как он является самым холодным местом лампы после вы ключения, чем предупреждается осаждение металлогалогени дов на электроды 3. Напряжение зажигания лампы снижается, так как металлогалогениды конденсируются в объеме отростка и не влияют на пусковые характеристики лампы. Напряжение зажигания изготовленной таким образом партии ламп было на 17 % ниже, чем у ламп без усовершенствования. Кроме того, на 7 % увеличилась световая отдача.

Рис. 33. Схема лампы: 1 – оболочка горелки;

2 – отросток;

3 – электроды;

4 – трубка;

5 – патрубок 3.24. Принцип копирования:

а) вместо недоступного, сложного, дорогостоящего, неудоб ного или хрупкого объекта использовать его упрощенные и де шевые копии;

б) заменить объект или систему объектов их оптическими изображениями. Использовать при этом изменение масштаба (увеличить или уменьшить копии);

в) если используются видимые оптические копии, перейти к копиям инфракрасным или ультрафиолетовым.

Пример 3.24.1. Использование люминесцентных экранов для визуализации УФ-излучения.

3.25. Дешевая недолговечность взамен дорогой долговечности Заменить дорогой объект набором дешевых объектов, по ступившись при этом некоторыми качествами (например, дол говечностью).

Пример 3.25.1. Микроразрядные лампы. Прогресс в технике изготовления полупроводниковых, керамических и гибридных систем, в т.ч. и с использованием полимерных пленок, дал возможность создавать миниатюрные газоразрядные приборы.

Такие приборы обладают совокупными характеристиками, необычными для традиционных макроскопических разрядов.

Это их способность к поддержанию однородного разряда при давлениях 1 атм и выше и одновременно удельные плотности мощности в десятки кВт/см3 [92-96].

Рис. 34. Пример микролампы [94] Пример такого прибора показан на рис. 34. Устройство состоит из кремниевого катода 3 и Ni/Cr анода 1 (толщиной ~0. mм), разделенных диэлектриком 2. В этой «бутербродной»

структуре при помощи лазерного пучка прорезается канал диаметром d = 200-400 mм и 0.5-5.0 мм глубиной. Структура помещается в атмосферу инертного газа и к электродам прикладывается напряжение не более нескольких вольт. В результате между электродами обеспечивается такая напряженность поля, что становится возможным возбуждать атомы рабочей среды при общем давлении 1 атм и выше. До появления этой технологии, когда рабочие промежутки в лампах составляли сантиметры, требовалось на несколько порядков большее напряжение на электродах, чтобы возбуждать атомы и молекулы рабочих смесей в условиях разряда атмосферного давления.

Между тем большие напряженности поля на тонких элек тродах приводят к достаточно быстрому их распылению, за грязнению рабочей смеси атомами металлов и элементов, из которых состоит структура, и сокращают срок службы микро лампы до нескольких часов. Однако это не смущает исследова телей. Дело в том, что за один прием можно изготавливать сра зу несколько сотен таких устройств на подложке из меди, на ко торую напылены нужные слои, а затем лазером сделаны отвер стия. Далее структура ламинируется в атмосфере нужного инертного газа или смесей газов. Дешевизна изготовления вполне компенсирует недолговечность таких источников излу чения.

3.26. Замена механической схемы:

а) заменить механическую схему оптической, акустической или «запаховой»;

б) использовать электрические, магнитные и электромаг нитные поля для взаимодействия с объектом;

в) перейти от неподвижных полей к движущимся, от фикси рованных к меняющимся во времени, от неструктурных к имеющим определенную структуру;

г) использовать поля в сочетании с ферромагнитными час тицами.

Пример 3.26.1. Источник ультрафиолетового излучения.

В [97] для повышения интенсивности излучения использованы электрическое поле и ферромагнитный порошок (рис. 35). Уст ройство работает следующим образом: от источника питания происходит зарядка накопительного конденсатора 6. Когда ко личество накопленной энергии достигнет заданной величины, происходит пробой разрядника 5 и между электродами 3 и распространяется разряд. В результате произойдет взрыв элек тромагнитного порошка 9, размещенного в местах установки дополнительных прокладок 7, установленных вдоль корпуса по винтовой линии 2. При подаче напряжения на электромаг нитные катушки 8 ферромагнитный порошок втягивается в пазы на дополнительные прокладки 7. Далее процесс может повто ряться.

В предлагаемой схеме интенсивность излучения увеличи вается, поскольку разряд происходит строго вдоль ферромаг нитного порошка. Применяя принцип дробления (п. 3.1), можно нанести на поверхность корпуса 1 не одну, а несколько дорожек разряда, в т.ч. и винтовых.

Рис. 35. Схема источника излучения Пример 3.26.2. Увеличение энерговклада в несамостоя тельный разряд. Задачу поддержания и увеличения энерговк лада в несамостоятельный разряд решают различными спосо бами (см., пример 3.15.1). Но самым плодотворным, как показы вает опыт, является применение полей. Так, в [98] использова ние для дополнительной ионизации газа мощных кратковре менных СВЧ-импульсов на волне типа E01 позволило увеличить удельную мощность, вложенную в плазму, по сравнению с про тотипом в 4-14 раз (рис. 36)! Это обеспечивает оптимальный (1юэВ/моль) для неравномерных плазмохимических процессов удельный энерговклад.

Рис. 36. Схема установки:

1 – источник питания;

2 – магнетрон;

3 – волновод;

4 – диэлектрическая перегород ка;

5,6 – электроды;

7 – ис точник постоянного тока;

8 – балластное сопротивление;

9 – шайба из жаропрочной керамики;

10,11 – патрубки;

12 – ваттметр 3.27. Использование гибких оболочек и тонких пленок:

а) вместо обычных конструкций использовать гибкие обо лочки и тонкие пленки;

б) изолировать объект от внешней среды с помощью гибких оболочек и тонких пленок.

Пример 3.27.1. Использование гибких шлангов в условиях подготовки ламп к отпайке при одновременном проведении процесса на большой скорости (п. 3.18).

3.28. Применение пористых материалов:

а) выполнить объект пористым или использовать дополни тельные пористые элементы (вставки, покрытия и т.д.);

б) если объект уже выполнен пористым, предварительно заполнить поры каким-либо веществом.

Пример 3.28.1. Лампа с катодом из нанотрубок. Прогресс в области синтеза нанотрубок, постепенно удешевляющий их изготовление, подтолкнул исследователей к их использованию в области фотоники. Так, в [99-100] была представлена цилин дрическая люминесцентная лампа, в которой разряд зажигается между катодом и проводящим слоем, нанесенным на диэлек трическую стенку (рис. 37).

Рис. 37. Лампа на основе люминесцентной эмиссии в поле На поверхность катода предварительно был нанесен слой нанотрубок, имеющих приблизительно 20-нанометровые разме ры. Пространство между ними обезгаживалось, затем на катод подавалось постоянное напряжение ~1 кВ. Благодаря сильной неоднородности структуры нанотрубок при подаче поля на них создаются сильные локальные напряженности поля и катод становится источником электронов, обеспечивая плотность тока 1 мА/см2. Сталкиваясь с люминофором, нанесенным на внеш нюю диэлектрическую стенку, электроны вызывают его свече ние c плотностью 10000 кд/м2, сравнимый с 11000 кд/м2, испус каемой коммерческими ртутными лампами. Дальнейшее приме нение пористого материала на основе нанотрубок обещает дать новые интересные решения в светотехнике.

3.29. Принцип изменения окраски:

а) изменить окраску объекта или внешней среды;

б) изменить степень прозрачности объекта или внешней среды;

в) для наблюдений за плохо видимыми объектами или процессами использовать красящие добавки22;

г) если такие добавки уже применяются, использовать лю минофоры.

Пример 3.29.1. Ультрафиолетовая лампа для фотоионизационного детектирования. Лампы, используемые для фотоионизации, имеют спектры излучения, рабочая часть которых простирается от коротковолнового ВУФ-излучения до l ~ 155-160 нм. Для изготовления окон таких источников используются фториды металлов, сапфир, супразил, имеющие границу пропускания от 103 нм и более. Граница пропускания излучения окном и область излучения рабочего газа (103 160 нм) определяют область аналитического применения лампы. Применение ламп с высокими энергиями фотонов не всегда целесообразно, так как при этом имеют место более высокие величины шума и дрейфа фотоионизационного детектора. Особенно сильный шум может вносить линия излучения на 121.6 нм.

Рис. 38. Лампа для фотоионизационного детектирования: 1 - колба;

2 - выходное окно;

3 - несимметричный фильтр;

4 - крепежный отрос ток;

5 - часть выходного окна, не закрытая фильтром 3;

6 - индуктор Для её подавления используется фильтр с границей отсечки на 122 нм. Между тем установка такого фильтра делает невозможным определение веществ, для ионизации которых Этот пункт является своего рода расширением принципа посредника.

необходимы энергии более 10.2 нм (l 120 нм). Поэтому для анализа может потребоваться использование сразу двух ламп, на одной из которых фильтр не стоит. Для расширения области применения ВУФ-ламп для фотоионизационного детектирования в [101] предложено использовать несимметричный фильтр 3 на выходном окне 2 (рис. 38), частично перекрывающий выходное окно.

Пример 3.29.2. Нанесение на различные части лампы, на пример на выводы электродов, термолюминесцентной крас ки, по цвету которой можно изучать работу лампы неконтактны ми методами.

3.30. Принцип однородности Объекты, взаимодействующие с данным объектом, должны быть сделаны из того же материала (или близкого ему по свой ствам).

Этот принцип на первый взгляд напоминает принцип «по средника» (п. 3.22), однако в последнем не оговаривается, что промежуточный объект должен иметь свойства, близкие свой ствам объектов, с которыми он взаимодействует.

Пример 3.30.1. Спаивание кварца и металла. При впаива нии в кварцевые колбы металлических электродов возникает следующая проблема: эти материалы обладают различными коэффициентами теплового расширения, следовательно, при остывании имеется риск разгерметизации колбы в месте спая.

Поэтому применяются переходы с кварца на кварц молибденовое стекло, которое уже затем спаивается с метал лическими частями.

3.31. Принцип отброса и регенерации частей:

а) выполнившая свое назначение и ставшая ненужной часть объекта должна быть отброшена (растворена, испарена и т.д.) или видоизменена непосредственно в ходе работы;

б) расходуемые части объекта должны быть восстановле ны непосредственно в ходе работы.

Пример 3.31.1. Классическая лабораторная дуга для спектральных исследований состоит из двух графитовых элек тродов. Во время работы электроды обгорают, и чтобы это ком пенсировать, расстояние между ними уменьшают.

3.32. Изменение физико-химического состояния объекта:

а) агрегатное состояние;

б) концентрация или консистенция;

в) степень гибкости;

г) температура.

Сюда входят не только простые переходы, например от твердого состояния к жидкому, но и переходы к «псевдосос тояниям» («псевдожидкость») и промежуточным состояниям, например использование эластичных твердых тел. Достижения физики последнего десятилетия позволяют также дополнить этот принцип еще одним пунктом, а именно:

д) использование объектов с дробной размерностью (см, пример 3.32.2).

Пример 3.32.1. Вода является хорошим тепловым агентом в силу своей распространенности и хорошей теплоемкости. По этому её используют для охлаждения мощных ламп. Однако по скольку вода не является диэлектриком, то в некоторых случаях возникает опасность пробоя. Чтобы её избежать, часто исполь зуют деионизованную воду или прозрачную на рабочих длинах волн жидкость (желательно нетоксичную) [102].

Пример 3.32.2. Кластерные лампы [103]. Кластер является системой из конечного числа связанных атомов или молекул, отличающейся от макроскопически малых частиц тем, что их оболочки являются заполненными. Это дает кластеру более высокие значения энергии связи атомов, потенциала ионизации, энергии сродства к электрону по сравнению с макроскопически ми частицами. Кроме того, кластер обладает высокой удельной поверхностью. Введенные в газ или плазму кластеры ведут се бя, подобно малым частицам, и, что важно для фотоники, излу чают. Это позволяет использовать их для создания нового клас са светоизлучающих приборов – кластерных ламп (рис. 39).

Температура буферного газа в камере 1 значительно ниже температуры, соответствующей давлению насыщенных паров для испаренных атомов, поэтому имеет место образование кла стеров из испаренного со спирали с током материала. Размер кластера можно менять, варьируя давление и геометрию каме ры генерации. Совершенствование данной системы может со временем ввести кластерные лампы в постоянный обиход науч ных и прикладных исследований.

Рис. 39. Схема кластерной лампы: 1 – камера генера ции кластеров;

2 – поток кластеров;

3 – сетка;

4 – анод;

5 – плазма дугового разряда;

6 – разрядная трубка;

7 – катод 3.33. Использование теплового расширения:

а) использовать тепловое расширение-сжатие материалов;

б) использовать несколько материалов с разным коэффи циентом расширения.

См. пример 3.30.1.

Пример 3.33.1. Импульсный высоковольтный разряд по поверхности ферритового стержня приводит к его испарению, а образующаяся плазма является интенсивным источником ультрафиолетового излучения в диапазоне 120-290 нм [104]. В [105] источник излучения был назван источником излучения, сформированного плазмой феррита23. Интенсивность излучения оказалась достаточной, чтобы использовать этот прием для на качки лазеров.

3.34. Принцип применения инертной среды:

а) заменить обычную среду инертной;

В оригинале «formed-ferrite plasma source» (FFPS).

б) вести процесс в вакууме.

Пример 3.34.1. Использование откачки или атмосферы инертного газа для изучения спектров ВУФ-ламп в вакуумных монохроматорах.

3.35. Принцип эквипотенциальности Изменить условия работы так, чтобы не приходилось ме нять ориентацию объекта (например, опускать-поднимать).

См. пример 3.11.1.

3.36. Принципы применения сильных окислителей:

а) заменить воздух обогащенным;

б) заменить обогащенный воздух кислородом;

в) воздействовать на воздух и кислород ионизирующим из лучением;

г) использовать озонированный кислород;

д) заменить озонированный кислород озоном.

См. пример 3.22.4.

Глава 4. ПОСТРОЕНИЕ НАДСИСТЕМ С УЧАСТИЕМ ИСИ Ищите успех не в себе, а во всем, что вас окружает.

Джек Траут. Сила простоты Эта глава предназначена прежде всего для разработчиков ТС ИСИ, которые имеют дело с источником излучения на ста дии развития, соответствующей «зрелости». Напомним, что дальнейшее совершенствование такой системы без перехода в надсистему является сложным и затратным. Каждое новое при ращение качества выполнения основной(ых) функции(ий) ТС сопровождается небольшим выигрышем по сравнению с затра тами на её реализацию. Здесь возможны два общих сценария:

Сценарий 1: полный отказ от старой системы, однако пси хологически создателю ТС сделать это бывает сложно, да и уверенности в том, что синтез новых систем даст в перспективе столь же совершенные решения, тоже нет. Однако если вы ре шились на это, то необходимо следовать рекомендациям 27 и 28.

Сценарий 2, описанный в п.2.4: развертывание старой ТС в надсистему за счет объединения однородных или разнородных систем, объединения вашей системы с конкурирующими ТС, системами со сдвинутыми параметрами и инверсными систе мами.

Объединение однородных систем не изменит целевого зве на, в котором будет работать новая система, только увеличит качество выполнения некоторой основной функции вашей ТС. В остальных случаях целевое звено новой надсистемы может ос таться прежним или измениться.

Пусть мы имеем дело с конкретной ТС ИСИ и избрали сце нарий перехода в надсистему. Каким образом направить этот процесс?

Шаг 1. Составляем список целевых звеньев, в которых мо жет быть использовано излучение нашей лампы. Фактически это список задач, которые могут в данный момент уже решаться при помощи нашего ИСИ либо еще не решаются. Поэтому чем больший список вы составите, тем большее число вариантов синтеза новых надсистем можно получить.

Шаг 2. Для каждого целевого звена составляете отдельный список операторов целенаправленной деятельности24, которые могли бы выступить в роли оператора целенаправленного дей ствия в данном ЦЗ.

Шаг 3. Делаете заключение относительно того, можно ли реализовать эти операторы при помощи вашего ИСИ. Для этого вам потребуется поработать с научной и технической литерату рой самого различного содержания.

Если ответ утвердительный, то наступает черед следующе го шага. Попутно попытайтесь выяснить, насколько данная за дача разработана при помощи других ТС, какие у них есть пре имущества и недостатки, а также имеются возможности объе динения вашего ИСИ с уже существующими системами. На этом шаге ведите рабочие заметки. Здесь уже можно делать рекомендации по тому, какое направление работы далее из брать.

Шаг 4. Экспериментальная проверка найденной идеи.

Запишем пример пошаговой работы для случая, когда мы хотим использовать как элемент надсистемы УФ или ВУФ ИСИ.

В этом случае шаги 1,2,3 запишутся следующим образом:

ЦЗ 1. Изменение температуры объекта.

Операторы:

1.1. Запуск экзотермической химической реакции облучени ем вещества, введенного в систему.

1.2. Запуск эндотермической химической реакции облуче нием вещества, введенного в систему.

1.3. Разложение имеющегося вещества.

1.4. Фоторастворение вещества.

33 Для реализации операторов 1.1-1.4 объект должен быть достаточно прозрачным для излучения, исключая случай, когда речь идет о повышении температуры поверхности объекта.

Оператор 1.3 был использован в аналитической химии для ми нерализации органических проб УФ-излучением [9,110].

NB! Известен ли в научной литературе оператор 1.4?! Прове рить!

В нашем случае для ИСИ это будет список фотоэффектов.

ЦЗ 2. Индикация положения и/или перемещения объекта.

Операторы:

2.1. Люминесценция вещества, входящего в объект.

2.2. Введение люминесцентных меток-веществ, преобра зующих данное излучение в видимое или в такое, которое необ ходимо по условиям задачи.

34 Оператор 2.1 можно использовать для визуализации вы хлопов. Проверить пороговые значения энергии возбуждения УФ-излучением веществ, входящих в состав различных выхло пов: хватает ли плотности мощности ИСИ для получения их флуоресценции.


ЦЗ 3. Прецизионное управление перемещением объекта, создание малого давления.

Операторы:

3.1. Используется фотоэффект 1.1, за счет расширения среды происходит механическое усилие, которое прикладыва ется к объекту перемещения.

3.2. Строго дозированное выделение летучего реагента из твердой матрицы в объем с повышением в нем давления под воздействием облучения.

3.3. Фотохимические реакции с выделением газов.

35 Оператор 3.1, вероятно, пригоден для обеспечения ма лых перемещений. Используется ли это в производстве и экс плуатации наномашин? Операторы 3.2-3.3 можно, например, использовать для наполнения объемов, выполненных из про зрачного для излучения материалов. Нельзя ли сделать эти эффекты селективными? Облучение одними длинами волн уси лит выделение одних газов либо запустит одни реакции, а дру гими длинами волн - другие25.

Принцип селективности можно распространить и на другие целевые зве нья!

ЦЗ 4. Управление вязкостью жидкости.

Операторы:

4.1. Введение в жидкость мономерной основы, способной полимеризоваться, что меняет вязкость системы из двух ве ществ и, как следствие, позволяет управлять:

- скоростью её растекания по поверхности;

- смачиванием жидкости;

- скоростью переливания жидкости;

- скоростью газирования-дегазирования жидкости;

- градиентом давления между слоями жидкости.

4.2. Разрушение жирового или иного слоя, находящегося на поверхности жидкости (частичное-полное-временное).

36 Узнать, описаны ли в литературе данные эффекты (фо тодегазация, фотосмачивание и т.д.)? Известно, что УФ излучением удаляют кислород из растворов, содержащих не большие добавки органических кислот (т.н. фотохимическая де активация кислорода в растворах) [111]. Кислород также можно удалять при помощи термического источника [115]. Нельзя ли распространить эту практику на удаление других газов из рас творов? Где это может быть использовано широко?

37 Аналогом оператора 4.2 является публикация [109], где УФ-излучением разрушался жировой слой на поверхности элек тродов.

ЦЗ 5. Управление потоками аэрозолей (пыль, туман, дым) и каплями.

Операторы:

5.1. Эффект Лебедева.

5.2. Фотоконденсация.

5.3. Фотосвязывание за счет использования фотокоагуля тов.

5.4. Фотосвязывание за счет распыления веществ, химиче ски взаимодействующих с аэрозолем при УФ-подсветке.

38 Проверить, зависит ли эффект Лебедева от l! Можно ли создать чувствительный к УФ- и ВУФ-излучению фотоприемник на этой основе (новая надсистема)?

39 Есть ли такое понятие, как фотоконденсация? Может быть, здесь заложен новый класс процессов? Может ли конден сация зависеть не только от температуры и давления? Возмож но, с применением принципа «посредника» (п. 3.22) - операто ры 5.3 и 5.4 - какие-то вещества смогут легче образовывать крупные агрегации?

40 Что за вещества могут выступить в качестве фотокоагуля тов? Какова стоимость их производства? Легко ли создать аэро золь и смешать его с конденсируемой жидкостью? Какие техни ки здесь используются?

ЦЗ 6. Индикация положения объекта.

Операторы:

6.1. Использование эффекта с памятью формы при УФ облучении.

41 Оператор 6.1 обнаружен для пластмасс [114]. Можно ли его усилить, использовав различные длины волн?

ЦЗ 7. Разделение веществ, в т.ч. управление разделением (например, на агрегатные состояния).

Операторы:

7.1. За счет более эффективной фотоионизации одних час тиц и их последующей сорбции на заряженные объекты.

7.2. За счет превращения одной части веществ, входящих в смесь, в химически активную форму, их связывания с летучими веществами и их выведения из системы в легкой форме.

7.3. За счет разрушения матрицы, куда помещены летучие вещества, с их улавливанием после того, как матрица разруша ется.

7.4. Аналогично ЦЗ 3.

7.5. Управление анионами и катионами в электролитах.

7.6. Смещение химического равновесия.

7.7. Фотохимическое выделение веществ из матриц и сор бентов.

7.8. Управление транспортными химическими реакциями.

42 Фотоионизация известна давно, но, похоже, до сих пор не использовалась для построения данного оператора! Проверить.

Проверить список химэффектов в [108]: использовалось ли УФ излучение для их осуществления?

ЦЗ 8. Разрушение объекта.

Операторы:

8.1. Прямое разрушение.

8.2. Разрушение в присутствии сильного окислителя.

8.3. Разрушение вторичными фотопродуктами, но без доба вок сильного окислителя.

8.4. Разрушение за счет запуска цепной химической реак ции.

8.5. Облучение объекта, содержащего сенсибилизирующую добавку или катализатор.

8.6. Фотоокисление-фотовосстановление.

8.7. Разрушение поверхностно-активных веществ (ПАВ).

43 Оператор 8.1 используется для УФ-разрушения полиме ров [119]. Подумать, какие еще вещества подходят для прямого разрушения? Есть ли в этом необходимость или существующих методов достаточно? Операторы 8.2-8.6 уже реализованы и испытаны (см., например, [8]). Разрушение ПАВ тоже уже изу чалось [110]. Необходимо понять, чем этот метод лучше или хуже, например, химических методов разрушения.

ЦЗ 9. Управление аккумулированием энергии в объекте.

Операторы:

9.1. Прямое облучение.

9.2. Облучение объекта, содержащего сенсибилизирующую добавку.

44 Чтобы реализовать операторы 9.1-9.2, необходимо найти такие вещества, которые запасали бы на метастабильных энер гетических состояниях после возбуждения УФ- и ВУФ излучением. Желательно, чтобы эта энергия не «хранилась» в веществе, передавалась дальше, расходуясь на какие-либо це ли (согласно закону энергетической проводимости). Например, использовать в качестве накопителя энергии катализатор хими ческой реакции [122,123].

ЦЗ 10. Установление наличия взаимодействия между объ ектами.

Операторы:

10.1. Аналогично ЦЗ 2.

10.2. Аналогично ЦЗ 2, но люминесцентные метки вводятся в среду между объектами.

ЦЗ 11. Измерение размера объекта.

Операторы:

11.1. Если объект - тонкая полимерная пленка, то за счет определения интервала времени, за который происходит его полное УФ-травление.

45 Оператор уже используется в обратной задаче, где для актиномерии УФ-излучения производится фототравление из вестного полимера и по величине удаленного излучением слоя определяется доза, которую обеспечивает УФ ИСИ [112].

ЦЗ 12. Контроль состояния и свойств поверхности.

Операторы:

12.1. Отражение УФ-излучения.

12.2. Электронная и ионная фотоэмиссия.

12.3. Пропускание излучения (если речь идет о пленках).

46 Для реализации оператора 12.1 ВУФ-излучение малопер спективно, поскольку пока нет материалов, обладающих хоро шими коэффициентами отражения в этом диапазоне. По видимому, эмиссией электронов и ионов с поверхности (опера тор 12.2) можно управлять внешним ИСИ в рамках какой-нибудь надсистемы. Какие это могут быть надсистемы? Например, что известно о том, как качество шлифовки поверхности связано с фотоэмиссионными свойствами этой поверхности? Насколько сложно это проверить? Оператор 12.3 используется повсемест но: в спектрофотометрии, контроле качества оптических мате риалов и т.д.

ЦЗ 13. Управление поверхностными свойствами.

Операторы:

13.1. Химической активностью - фотоактивация:

- с последующим связыванием поверхности с веществом из паровой фазы;

- жидкой фазы (используется при подготовке электродов);

- твердой фазы (new), т.е. контактное.

13.2. Рельефом - фототравление, в т.ч. в присутствии хи мического вещества-травителя.

13.3. Коэффициентом отражения поверхности.

13.4. Формированием модифицированного слоя с иным фа зовым состоянием.

13.5. Выделением газов из микровключений.

13.6. Созданием-разрежением механических напряжений на поверхности.

13.7. Фотоабсорбцией полупроводников.

13.8. Поверхностной фотопроводимостью.

47 Операторы 13.1,13.2, 13.4 хорошо изучены [116-118] за счет широкой их применимости в микроэлектронике. Выделени ем газа с поверхности под действием ВУФ тоже начинают зани маться [120]. Каждый из оставшихся операторов требует изуче ния литературы. Например, если окажется, что в какой-то зада че требуется управлять поверхностной фотопроводимостью, то следует понять, какой длины волны излучение для этого необ ходимо, не происходит ли деградация полупроводника и т.д.

48 Нельзя ли использовать оператор 13.5 для восполнения выгорающих компонентов рабочей смеси УФ-ламп? Для этого следует ответить на вопросы: 1) возможно ли насыщение мате риалов, используемых для производства ультрафиолетовых ламп, необходимыми газами или их комбинациями с другими химическими элементами;

2) возможно ли влиять УФ излучением на газовыделение из этих материалов.

ЦЗ 14. Анализ состава объекта.

Операторы:

14.1. По спектру поглощения–пропускания.

14.2. По конверсионному спектру испускания.

14.3. По отражению.

49 Эти операторы давно используются [113, с.198-341;

121] и хорошо разработаны. Результат может дать только использова ние УФ и ВУФ ИСИ, имеющих специфические, отличные от тра диционных источников излучения, спектры излучения. На эту роль подходят эксилампы.

Теперь, когда список составлен, можно начать планировать эксперименты (шаг 4) по выяснению потенциала найденных элементов, к созданию жизнеспособной ТС ИСИ, или реплика тора.

В заключение отметим, что приведенный список, конечно, далеко не исчерпывает всего многообразия операторов и целе вых звеньев. Более того, разработчикам ТС необходимо кол лекционировать свои собственные операторы целенаправлен ной деятельности и ЦЗ. Списки целевых звеньев можно, напри мер, привязывать к специфике воздействия вашей ТС. Так, в [107, 108] можно найти списки целевых звеньев, специфических для физики, химии и экологии.


Литература 1. Иванов А.П. Электрические источники света. Лампы газового разря да. - М.: Госэнергоиздат, 1948.

2. Уэймаус Д. Газоразрядные лампы / Пер. с англ.;

Под ред. Г.Н. Рох лина и М.И. Фугенфировича. - М.: Энергия, 1977.

3. Справочная книга по светотехнике / Под ред. Ю.Б. Айзенберга. - М.:

Энергоатомиздат, 1983.

4. Импульсные источники света / Под ред. И.С. Маршака. - М.: Энер гия, 1978.

5. Рохлин Г.Н. Разрядные источники света. - М.: Энергоатомиздат, 1991.

6. Ломаев М.И., Панченко А.Н., Соснин Э.А., Тарасенко В.Ф. Эффек тивные газоразрядные источники спонтанного УФ и ВУФ излучения:

Физика процессов и экспериментальная техника. Эксилампы. – Томск: Изд-во Том. ун-та, 1999.

7. Ломаев М.В., Скакун В.С., Соснин Э.А., Тарасенко В.Ф. и др. Экси лампы - эффективные источники спонтанного УФ- и ВУФ излучения // Успехи физических наук. - 2003. - Т.173, №2. С. 201-217.

8. Oppenlnder T. Photochemical Purification of Water and Air. Weincheim: WILEY-Vch Verlag, 2003.

9. Соснин Э.А., Баталова В.Н., Захарова Э.А. Применение эксиплекс ных источников УФ-излучения в анализе // Заводская лаборатория.

- 2004 (в печати).

10. Лаврентьева Л.В., Мастерова Я.В., Соснин Э.А. УФ – инактивация микроорганизмов: сравнительный анализ методов // Вестн. Том. ун та. Сер. Биол. науки. Приложение. – 2003. – №8. – С. 108-113.

11. Элиассон Б., Эсром Г., Когельсшатц У. Новые УФ-излучатели для промышленных применений // Обзор АББ. – 1991. – №3. – С. 21-29.

12. Falkenstein Z. Another route to the Ultraviolet // Photonics Spectra. – 2001. – №11. – P. 108-113.

13. Boyd I.W., Zhang J.Y. New large area ultraviolet lamp sources and their applications // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research B.

– 1997. – Vol.121. – P. 349-356.

14. Соснин Э.А. Применение эксиламп емкостного разряда в междис циплинарных исследованиях // Доклады II интеграционной междис циплинарной конференции молодых ученых СО РАН и высшей школы “Научные школы Сибири: взгляд в будущее” (Иркутск, 6- октября 2003 г.). - Иркутск: Изд-во Института географии СО РАН, 2003. - С. 150-157.

15. Злотин Б.Л., Зусман А.В. Законы развития и прогнозирование тех нических систем: Метод. рекомендации. - Кишинев: Картя Молдо веняскэ;

МНТЦ “Прогресс”, 1989.

16. Бычков Ю.И., Котов Ю.А., Лосев В.Ф., Тарасенко В.Ф. Применение колебательного контура с прерывателем тока для возбуждения ла зера на самоограниченных переходах // Квантовая электроника. – 1976. – Т.3, №7. – С. 1607-1608.

17. Волкова Г.А., Кириллова Н.Н., Павловская Е.Н., Яковлева А.В. ВУФ лампы на барьерном разряде в инертных газах // Журн. прикладной спектроскопии. - 1994. – Т.41, № 4. – С. 681-695.

18. Соснин Э.А., Нургалеева Л.В., Пойзнер Б.Н. Информационные сис темы и личность: принципы взаимодействия: Учеб. пособие. – Томск: Ред.-изд. отдел Том. гос. ун-та, 2004.

19. Яковлев С.А., Невяжская И.А. Способ монохроматизации излуче ния криптоновой резонансной лампы: Авторское свидетельство №1786962 (SU), H01J 61/76, G01J 3/10. Приоритетная дата:

11.10.1989.

20. Баюнов В.И., Волкова Г.А., Левина О.В., Пухов А.М. Источник ваку умного ультрафиолетового излучения // Журн. прикладной спектро скопии. – 1991. – Т.54, №3. – С. 509-512.

21. Намитоков К.К., Сорока К.А., Брезинский В.Г. и др. Способ измере ния массы ртути в разрядной лампе низкого давления: Патент №2017258, H01J 9/42. Приоритетная дата: 06.11.1990.

22. Eliasson B. and Kogelschatz U. Modelling and Application of Silent Dis charge Plasmas // IEEE Transactions on Plasma Science. – 1991. – Vol.19, №2. – P. 309-323.

23. Грязнов Б.С. О взаимоотношении проблем и теорий // Природа. – 1974. – №4. – С. 60-67.

24. Корогодин В.И., Соснин Э.А., Пойзнер Б.Н. Рабочая книга по соци альному конструированию (Междисциплинарный проект). Ч.1. Томск: Изд-во Том. ун-та, 2000.

25. Соколов В.Ф. Обеззараживание воды бактерицидными лучами. М.: Изд-во МКХ РСФСР, 1954.

26. Балакерский И.А., Матвиенко Н.Н. Определение уровня техники и выявление тенденций развития. - Владивосток, 1989. - 32 с. – Деп.

в ЧОУНБ №026.

27. Шарупич В.П. Ртутная газоразрядная лампа для облучения расте ний в теплице: Патент №2027250 (RU), H01J 61/18. Приоритетная дата: 29.07.1992.

28. Курейчик К.П., Безлепухин А.И., Хомяк А.С., Александров В.В. Га зоразрядные источники света для спектральных измерений. - Мн:

Изд-во Минского ун-та, 1987.

29. Баранов В.Ю., Борисов В.М., Христофоров О.Б. Эксимерный элек троразрядный лазер с плазменными электродами // Квантовая электроника. – 1981. – Т.8, №1. – С. 165-167.

30. Kimura H., Sugimoto M., Ishizaki S., Shiohama E. The high-power LED th for lighting // Proc. of the 10 Int. Symp. On the Science and Technol ogy of Light Sources, Toulouse, France, 18-22 July 2004. – L-19. – P. 181-182.

31. Радшун Р.В. Почему оправдано распространение ЗРТС на систе мы любой природы // Журн. ТРИЗ. - 1997. - № 1 (14). - С. 44-45.

32. Склобовский К.А. О движущей силе процесса развертывания тех нических систем // Журн. ТРИЗ. - 1996. - № 1 (11). - С. 30-32.

33. Корогодин В.И., Корогодина В.Л. Информация - что это такое? // Журн. ТРИЗ. - 1996. - № 1 (11). - С. 62-71.

34. Соснин Э.А., Пойзнер Б.Н. Основы социальной информатики: Пи лотный курс лекций. - Томск: Изд-во Том. ун-та, 2000. - 110 с.

35. Корогодин В.И., Корогодина В.П. Информация как основа жизни. Дубна: ИЦ “Феникс”, 2000. - 208 с.

36. Мелик-Гайказян И.В. Информационные процессы и реальность. М.: Наука, 1998.

37. Чайковский Ю.В. К общей теории эволюции // Путь. - 1993. - № 4.

- С.101-142.

38. Зотин А.И., Зотина Р.С. Феноменологическая теория развития, роста и старения организма. - М.: Наука, 1993.

39. Кэтлэ А. Социальная физика или опыт исследования о развитии человеческих способностей. - Киев, 1913. - Т.2, Кн.2.

40. Зотин А.И., Зотина Р.С., Прокофьев Е.А., Коноплев В.А. Использо вание уравнений роста для определения максимальной продолжи тельности жизни млекопитающих и человека // Изв. АН СССР. Сер.

Биол. - 1978. - №1. - С. 87-96.

41. Гаврилов Л.А., Гаврилова Н.С. Биология продолжительности жиз ни. - М.: Наука, 1986.

42. Ильичев А.В. Эффективность проектируемой техники: Основы анализа. - М.: Машиностроение, 1991.

43. Альтшуллер Г.С. Творчество как точная наука. - М.: Сов. радио, 1979. - 210 с.

44. Холкин И.Н. Метод анализа жизненного цикла искусственных сис тем и его использование для оценки эффективности внедрения ав томатизированных информационно-управляющих систем. - Деп. в РАО 29.11.1999, № 3869. - 10 с.

45. Science Indicators. – Washington, 1991. – P.18.

46. Соснин Э.А., Пойзнер Б.Н. Рабочая книга по социальному конст руированию (Междисциплинарный проект). Ч.2. - Томск: Изд-во Том. ун-та, 2001.

47. Takamine T., Suda T., Tanaka Y. Vaccuum-Ultraviolet Emission Con tinua of Neon // Sci. Pap. I.P.S.R. (Tokyo). - 1939. - Vol.35. P. 447-449.

48. Tanaka Y., Zelikoff M. Continuous Emission Spectum of Xenon in Vac uum Ultraviolet Region // J. Opt. Soc. Amer. - 1954. - Vol.44. P. 245-248.

49. Tanaka Y. Continuous Emission Spectum of Rare Gases in the Vac uum Ultraviolet Region // J. Opt. Soc. Amer. - 1955. - Vol.45. P. 710-711.

50. Wilkinnson P.G., Tanaka Y. New Xenon-Light Source for the Vacuum Ultraviolet // J. Opt. Soc. Amer. - 1955. - Vol.45. - P. 344-346.

51. Mulliken R.S. Potential curves of Diatomic Rare-Gas Molecules and * Their Iona and Particular Reference to Xe2 // J. Chem. Phys. - 1970. Vol.52. - P. 5170-5175.

52. Tanaka Y., Jursa A.S., Le Blank F.J. Continuous Emission Spectra of Rare Gases in the Vacuum Ultraviolet Region. 2 Neon and Helium // J.

Opt. Soc. Amer. - 1958. - Vol.48. - P. 304-309.

53. Павловская Е.Н., Подмошенский И.В., Яковлева А.В. Изучение барьерного разряда с конденсаторной керамикой // Журн. приклад ной спектроскопии. – 1974. – Т.20, вып.3. – С.504-506.

54. Волкова Г.А., Кириллова Н.Н., Павловская Е.Н. и др. Лампа для облучения в вакуумной ультрафиолетовой области спектра // Бюл летень изобретений. - 1982. - № 41. – С. 168.

55. Интеллектуальная собственность: основные материалы: В 2 ч. Новосибирск: Наука, 1993. - Ч.1.

56. Walters R.A. Spectral emission of nuclear excited XeBr* // Proc. of workshop on Nuclear Pumped Lasers, NASA Conf. Publ. 2107 (Hamp ton, VA, 25-26 July, 1979). – P. 33.

57. Альтшуллер Г.С. Алгоритмы изобретения. - М.: Моск. рабочий, 1973.

58. Соснин Э.А. Эффективное излучение хлоридов инертных газов в электроразрядных эксилампах: Дис. канд. физ.-мат. наук. – Томск, 1997. - 135 с.

59. Скакун В.С., Ломаев М.И., Тарасенко В.Ф. KrCl и XeCl эксилампы с мощностью излучения ~ 1.5 кВт, возбуждаемые тлеющим разрядом // Письма в ЖТФ. – 2002. – Т.28, вып.21. - С. 42-47.

60. Панченко А.Н., Скакун В.С., Соснин Э.А., Тарасенко В.Ф., Ломаев М.И. Мощные коаксиальные эксилампы со средней мощностью бо лее 100 Вт // Письма в ЖТФ. – Т.21, вып.20. – 1995. – С. 77-80.

61. Белошеев В.П. Импульсная трубчатая лампа: Авторское свиде тельство №1836851 (SU), H01J 61/00. Приоритетная дата:

01.11.1991.

62. Казанцев С.А., Хуторщиков В.И. Источник линейчатого спектра на основе высокочастотного разряда. – СПб.: Изд-во С.-Петерб. ун-та, 1995.

63. Gellert B. and Kogelschatz U. Generation of Excimer Emission in Di electric Barrier Discharges // Appl. Phys. B. – 1991. – Vol.52, №1. – P. 14-21.

64. Соснин Э.А., Ерофеев М.В., Скакун В.С., Тарасенко В.Ф., Шитц Д.В.

Повышение надежности эксиламп, возбуждаемых емкостным раз рядом низкого давления // Материалы четвертого всероссийского научно-технического семинара «Энергетика: экология, безопас ность, надежность». – Томск, 1998. – С. 31-32.

65. Ерофеев М.В., Скакун В.С., Соснин Э.А., Тарасенко В.Ф., Чернов Е.Б. Время жизни рабочих смесей XeCl- и KrCl- эксиламп // Оптика атмосферы и океана. – 2000. – Т.13, №3. – С. 312-315.

66. Лухотин А.Г. Газоразрядный спектральный источник света: Патент №1182938 (RU), H01J 65/04. Приоритетная дата: 29.03.1984.

67. Соснин Э.А., Тарасенко В.Ф. Планарная XeCl-эксилампа с накач кой тлеющим разрядом низкого давления // Журн. технической физики. – 1997. – Т.67, №12. – С. 43-46.

68. Гаврилова Т.В., Аверьянов В.П. Импульсная лампа с повышенной яркостью ультрафиолетового излучения // Оптический журн. – 1995. – №9. – С. 59-61.

69. Ерофеев М.В., Ломаев М.И., Соснин Э.А., Тарасенко В.Ф., Шитц Д.В. Эксилампы емкостного разряда с короткой длительностью им пульса излучения // Оптический журн. - 2001. - Т.68, №10. С. 75-77.

70. Oppenlnder T. Mineralization of Organic Micropollutants by Vacuum UV(VUV) Irradiation with Xenon Excimer Flow-Through Photoreactors // Book of Abstracts, XVIII IUPAC Symposium on Photochemistry, Dres den, July 22-27, 2000. – P. 479-480.

71. Baum G., Oppenlnder T. VUV-Oxidation of Chloroorganic Com pounds in an Excimer Flow Through Photoreactor // Chemosphere. – 1995. – Vol.30, №9. – P. 1781-1790.

72. Oppenlnder T. Novel incoherent excimer UV irradiation units for the application in photochemistry, photobiology and -medicine and for waste water treatment // Eur. Photochem. Assoc. Newslett. – 1994. – №50. – P. 2- 73. Kogelschatz U. Silent-discharge driven excimer UV sources and their applications // Applied Surface Science. – 1992. – Vol.54. – P. 410-423.

74. Hofman A., Reber S., Schilling F. Long-life high power excimer lamp with specified halogen content, method for its manufactore and exten tion of its burning life: Patent №5889367 (US), H01J 61/06. – 11 p.

75. Прищеп Л.А., Живописцев Е.Н., Лебедев К.С. Устройство для обез зараживания воздуха помещений: Авторское свидетельство №1210839 (SU), A61L 9/20. 1986. Приоритетная дата: 11.05.1984.

76. Прищеп Л.А., Живописцев Е.Н., Бузенков А.А., Хазанов В.С. Уст ройство для обеззараживания воздуха помещений: Авторское сви детельство №1351607 (SU), A61L 9/20. 1987. Приоритетная дата:

16.06.1986.

77. Соснин Э.А., Ерофеев М.В., Тарасенко В.Ф. Источник излучения:

Заявка на патент №2003111546 (012179), H01J 61/30, 65/00. Реги страционная дата: 21.04.2003.

78. Перевертайло А.С., Скачков Е.В., Федосеенко В.М., Чистов И.И.

Устройство для создания УФ-излучения: Заявка на патент №4841670/07, H01J 61/16. Приоритетная дата: 18.05.1990.

79. Коваль Б.А., Панченко А.Н., Скакун В.С., Тарасенко В.Ф. и др. Им пульсная широкоапертурная лампа: Патент №1792196, H01J 61/80.

Приоритетная дата: 29.12.1990.

80. Арамян А.Р., Галечян Г.А., Мкртчян А.Р. // Акустический журн. – 1991. – Т.37. – С. 213-215.

81. Roberts V.D. Discharge lamp: Patent №0399288 (EP), H01J 61/82, 61/12. Priority date: 09.05.1990.

82. Головинский А.П., Кан В.С. Характеристики ультрафиолетового эксимерного излучения непрерывного тлеющего разряда низкого давления // Оптика и спектроскопия. – 1993. – Т.75, вып.3. – С. 604-609.

83. Hirschman G., Huber A., Veser A. Circuit for operating dielectric barrier lamps by pulses: European Patent Application EP 0 781 078 A2, H05B 41/29;

H05B 41/34. Priority date: 25.06.1997.

84. Панченко А.Н., Соснин Э.А., Тарасенко В.Ф. Способ накачки лам пы тлеющего разряда с электроотрицательными газами в рабочей смеси: Патент №2089971, H01J 61/80, 61/067. Приоритетная дата:

16.10.1995.

85. Алехин А.А., Баринов В.А., Герасько Ю.В. и др. Непрерывные плазмохимические источники света. – М.: Изд-во «БИОР», 1997. – 160 с.

86. Алферова Л.К. Многофункциональный ультрафиолетовый облуча тель-озонатор // Новые технологии. – 1996. – №1. – С. 7-9.

87. Панченко А.Н., Соснин Э.А., Тарасенко В.Ф. Рабочая среда лампы тлеющего разряда низкого давления: Патент №2089962 (RU), H01J 7/06, 61/16. Приоритетная дата: 26.12.1995.

88. Щепочкина Ю.А. Газоразрядная лампа: Патент №2023324 (RU), H01J 61/86. Приоритетная дата: 04.09.1991.

89. Васерман А.Л., Константинов Б.А., Щукин Л.И., Середа Н.И. Газо разрядная лампа: Авторское свидетельство №1765857 (SU), H01J 61/34. Приоритетная дата: 10.12.1990.

90. Атаев А.Е., Архипов Ю.А., Беляков В.И. и др. Способ генерации излучения: Авторское свидетельство №1814741 (SU), H01J 61/72.

Приоритетная дата: 29.11.1990.

91. Абрамян А.А., Погосян В.Р., Вартанян А.А. Газоразрядная лампа высокого давления: Авторское свидетельство №1800500 (SU), H01J 61/52. Приоритетная дата: 11.02.1991.

92. Moselhy М., Shi W., Stark R.H. and Schoenbach K.H. Xenon excimer emission from pulsed microhollow cathode discharges // Appl. Phys.

Letters. – 2001. – Vol.79, №9. – P. 1240-1242.

93. Frame J.W., John P.C., DeTemple T.A. and Eden J.G. Continuous wave emission in the ultraviolet from diatomic excimers in a microdischarge // Appl. Phys. Lett. – 1998. – Vol.72, №21. – P. 2634-2636.

94. Frame J.W., Wheeler D.J., DeTemple T.A. and Eden J.G.

Microdischarge devices fabricated in silicon // Appl. Phys. Lett. – 1997.

– Vol. 71, №9. – P. 1165-1167.

95. Frame J.W. and Eden J.G. Planar microdischarge arrays // Electronics Lett. – 1998. – Vol.34, №15. – P. 1-2.

96. Park S-J., Chen J., Liu C., Eden J.G. Arrays of microdischarge devices having 50-100 mum square pyramidal Si anodes and screen cathodes // Electronics Letters. – 2001. – Vol.37, №3. – P. 171-172.

97. Павлов В.А. Способ осуществления несамостоятельного разряда в газах: Авторское свидетельство №1781727 (SU), H01J 17/00.

Приоритетная дата: 10.07.1991.

98. Меликов Э.Н., Михайличенко И.И. Источник ультрафиолетового излучения: Патент №2028694 (RU), H01J 61/80. Приоритетная да та: 19.11.1990.

99. Bonard J-M., Stokli T., Nouury O. and Chatelain A. Field emission from cylindrical cathodes: possibilities for luminescent tubes // Appl. Phys.

Lett. – 2001. – Vol. 78, №18. – P. 2775-2777.

100. Hogan H. Nanotubes offer new light // Photonics Spectra. – 2001. – №8. – P. 38.

101. Будович В.Л., Шишацкая Л.П., Яковлев С.А. и др.

Ультрафиолетовая лампа для фотоионизационного детектирования: Патент №2063093 (RU), H01J 61/40. Приоритет ная дата: 01.06.1994.

102. Arh C. von. Bestrachlungseinrichtung mit einem Hochleistungsstrahler: European Patent Application EP 0 517 929 A1, H05J 61/52, 65/04. Priority date: 01.06.1991.

103. Смирнов Б.М. Процессы в плазме и газах с участием кластеров. – 1997. – Т.167, №11. – С. 1169-1200.

104. Sze R.C., Sentis M. VUV production from a ferrite-driven flash pumped system // Proc. Of the Intern. Conf. on LASERS. – 1991. – P. 722-731.

105. Wanatabe K., Kashiwabara S. and Fujimoto R. Development of a formed-ferrite flash plasma light source for gas laser applications // Appl.

Phys. Lett. – 1987. – Vol.50, №11. – P. 629-631.

106. Кастлер Г. Возникновение биологической организации. - М.: Мир, 1967.

107. Гасанов А.И., Гохман Б.М., Ефимочкин А.П. и др. Рождение изобретения. - М.: Интерпракс, 1995.

108. Михайлов В.А., Аминов Р.Б., Воронина Э.П. и др. Решение творческих экологических задач с использованием химических эффектов: Учеб. пособие. - Чебоксары: Чувашский ун-т, 1999.

109. Sosnin E.A., Batalova V.N., Buyanova E.Yu., Tarasenko V.F. Com parative study of interference elimination in heavy metals control by ASV method // In Proc. of Int. Conf. PHYSCON 2003, Aug. 20-22, St. Peterburg, Russia. - P. 350-352.

110. Sosnin E.A., Batalova V.N., Slepchenko G.B., Tarasenko V.F. Ex cilamps application in the chemical sample pre-treatment process // Proc. SPIE. - 2002. - Vol.4747. - P. 352-357.

111. Мокроусов Г.М., Захарова Э.А., Клевцова Т.Н. и др. Способ поля рографического анализа: Авторское свидетельство № (SU) // Бюллетень изобретений. - 1982. - №33. - С. 270.

112. Калитеевская Н.А., Сейсян Р.П. Эффект усиления контраста пе редачи изображения при взаимодействии ультрафиолетового из лучения с пленками неорганических фоторезистов // Физика и тех ника полупроводников. – 2001. – Т.35, вып.2. – C. 233-236.

113. Основы аналитической химии: В 2 кн. Методы химического анали за. – М.: Высш. школа, 2000. – Кн.2.

114. Ultraviolet light induces shape changes in solid materials // Laser Fo cus World. – 2001. – №8. – P. 13.

115. Емец Б.Г. Дегазация воды с помощью освещения бытовой элек тролампой накаливания // Журн. технической физики. – 2000. – Т.70, вып.1. – С. 134-135.

116. Esrom H. Fast selective metal deposition on polymers by using IR and excimer VUV photons // Applied Surface Science. – 2000. – Vol.168. – P. 1-4.

117. Boyd I.W. Ultraviolet induced mechanisms in oxide film formation // Applied Surface Science. – 1997. – Vol.109/110. – P. 538-543.

118. Macauley D.J., Kelly P.V., Mogney K.F., Crean G.M. Effects of plasma on excimer lamp based selective activation processes for electrode plat ing // Applied Surface Science. – 1999. – Vol.138/139. – P. 62-67.

119. Цой Б., Карташов Э.М., Шевелев В.В. Прочность и разрушение полимерных пленок и волокон. – М.: Химия, 1999.

120. Ohtsubo T., Azuma T., Takaura M. et al. Removal of oxygen atoms from a SiO2 surface by incoherent vacuum ultraviolet excimer irradiation // Appl. Phys. A. – 2003. – Vol.76. – P. 139-141.

121. Marrubini G., Coccini T., Manzo L. Direct analysis of urinary trans,trans-muconic acid by coupled column liquid chromatography and spectrophotometric ultraviolet detection: method applicability to human urine // Journal of Chromatography B. – 2001. – Vol.758. – P.295–303.



Pages:     | 1 || 3 |
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.