авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 | 2 ||

«Уральское отделение РАН Институт физики металлов УрО РАН V Молодежный семинар по проблемам физики конденсированного состояния вещества ...»

-- [ Страница 3 ] --

Установлено, что смещения осколков пластин цементита скоррелированы на рассто яниях в пределах 150 нм - в этой точке наблюдается резкий спад функции корреля ции почти до нулевого значения. Характерный размер области корреляции практически точно совпадает с характерным размером исходной неоднородности перлитной структу ры (межпластиночным расстоянием). Данное совпадение в совокупности с проведенными оценками характерных размеров флуктуаций течения за фронтом ударной волны позво ляет сделать вывод о том, что физическая природа наблюдаемых микроскопических неод нородностей деформации связана с рассеянием ударных волн на микронеоднородностях среды (цементитных пластинах). Присутствующие в материале неоднородности приводят к формированию тонкой структуры ударно-волнового воздействия, “отпечаток” которой проявляется в нагружаемом веществе в виде упорядоченной микроскопически локализо ванной деформации.

ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ И ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ AGGEASS3x SE3(1x) (x = 0.4 0.9) Хейфец О.Л., Суханов И.В., Мельникова Н.В.

Уральский Государственный Университет, 620083, Екатеринбург, пр. Ленина, E-mail: Olga.Kobeleva@usu.ru Развитие современной криоэлектроники требует создания новых полупроводниковых материалов с низкими температурами начала ионного переноса. В последние годы в Лаборатории Физики экстремальных воздействий на вещество УрГУ были проведены исследования разнообразных многокомпонентных халькогенидов серебра и меди. Наи более интересные свойства были обнаружены у соединений AgGeAsS3 и AgGeAsSe (Ti = 115 120K, ti = 0, 997 при 300K). В связи с этим, для исследования возможно сти получения в классе сложных халькогенидов соединений, обладающих более низкими температурами начала ионного переноса были синтезированы пятикомпонентные халько гениды AgGeAsS3x Se3(1x) (x = 0.4 0.9).

Все полученные соединения имеют серый цвет и металлический блеск. Исследова ние электрических свойств синтезированных соединений проводилось методом импеданс ной спектроскопии с использованием блокирующих графитовых и обратимых серебряных электродов. Доля ионной проводимости определялась из измерений с использованием несимметричной ячейки Вагнера и из измерений с ионными фильтрами Ag4 RbI5. При ис следованиях использовались следующие приборы: установка Solartron FRA 1174 (Инсти тут ВТЭХ), мосты переменного тока Р5021 (частотные зависимости импеданса) и ТЕСЛА ВМ 484 (одночастотные измерения электропроводности и диэлектрической проницаемо сти).

Температурные зависимости электропроводности синтезированных соединений Арре ниусовского типа, что характерно для ионных полупроводников. Для x=0.5 величина проводимости при T = 300K равна 0.58 mS m. Изменение энергии активации, соответству ющее быстрому росту диэлектрической проницаемости происходит в области температур 220-300К для соединений с x = 0.4 0.6, а доля ионного переноса при температуре 300К лежит в области 0.5 - 0.99 в зависимости от состава.

Величины проводимости синтезированных соединений в 1,5-2 раза больше, чем про водимость соединений, содержащих только серу или селен, а область начала ионного переноса выше. Уменьшение доли селена приводит к небольшому уменьшению проводимо сти. Доля ионного переноса и область температур появления заметного ионного переноса сильно изменяется при изменении доли селена.

Для образцов с x = 0.4 0.6 была проверена стабильность свойств с течением времени (использовались образцы, полученные два года назад). Обнаружено, что соединения с x = 0.4 и x = 0.6 стабильны, а свойства соединения с x = 0.5 сильно изменились (исчезла ионная проводимость, предположительно появились пироэлектрические свойства).

Возможно, что другое соотношение серы и селена в соединениях приведет к даль нейшему росту проводимости и понижению температур начала ионного переноса. Также будет интересно исследовать системы с сурьмой вместо мышьяка и медь - содержащие халькогениды.

Исследования выполнены при частичной финансовой поддержке CRDF (Ek-005-X1), гранта CRDF и Министерства Образования РФ (BRHE, Post Doctoral Fellowship, award EK-005-X1, annex 7, № Y1-05-09).

ИССЛЕДОВАНИЕ FE/V КРИТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МОДЕЛИ СВЕРХРЕШЕТКИ МЕТОДОМ МОНТЕ-КАРЛО Хизриев К.Ш., Муртазаев А.К.

Институт физики Дагестанского научного центра РАН, 367003, г. Махачкала, ул. Ярагского, E-mail: khizriev@iwt.ru В последнее время большое внимание экспериментаторов уделяется созданию метал лических сверхрешеток с чередующимися магнитными и немагнитными слоями, в кото рых экспериментально может быть осуществлен непрерывный переход от трехмерного к двумерному магнетизму. Этот переход происходит посредством адсорбции водорода в немагнитных слоях. Адсорбцией водорода можно управлять обменным взаимодействием, магнетосопротивлением и другими магнитными свойствами металлических сверхреше ток. В сверхрешетках Fe/V, помещенных в атмосферу водорода, межслойное обменное взаимодействие может меняться с давлением водорода, приводя к изменению основного состояния в сверхрешетке от антиферромагнитного к ферромагнитному и обратно. Темпе ратура Кюри для магнитных слоев имеет минимум при обращении в нуль межслойного взаимодействия, когда система становится квазидвумерной. Можно ожидать, что и все критическое поведение качественно зависит от параметра межслойного обмена. Экспе риментальные измерения критических индексов, требуют изготовления образцов с очень тонкими (в два атомных монослоя) магнитными слоями и идеальными интерфейсами. Со здание таких образцов и измерение их характеристик вблизи точки фазового перехода оказывается чрезвычайно трудной задачей.

Для описания критического поведения многослойных систем нами предложена модель сверхрешетки Fe2 /(VH x )13, учитывающая все кристаллографические особенности и об менные взаимодействия, характерные для реальных образцов. Сверхрешетка Fe2 /(VH x ) представляет собой ОЦК структуру, где чередуются 2 магнитных слоя железа с внутри слойным обменным взаимодействием J|| (для нашей модели J|| = 1) и 13 немагнитных сло ев ванадия, через которые происходит взаимодействие между “железными” слоями с пара метром J. В исследуемых моделях соотношение межслойного и внутрислойного обменов изменялось в широких пределах, что позволило описать поведение системы при различ ной концентрации адсорбированного водорода. Нами, используя метод Монте-Карло, про ведено исследование критических свойств моделей реальных сверхрешеток Fe2 /(VH x )13.

Гамильтониан модели сверхрешетки может быть представлен в виде 1 H= J|| (S ix S x +S iy S y ) J (S ix S x +S iy S y ) j j j j 2 i, j i, j где первая сумма учитывает обменное взаимодействие каждого ионами Fe со всеми бли жайшими соседями внутри слоя с обменным взаимодействием J|| (внутрислойный обмен), а вторая сумма – вклад в гамильтониан взаимодействия ионов железа через слои ва надия с параметром взаимодействия J (межслойный обмен), S – магнитные моменты (спины) атомов Fe. В ходе эксперимента нами, используя флуктуационные соотношения, рассчитывались намагниченность M, теплоемкость C, восприимчивость.

Полученные зависимости термодинамических величин от температуры свидетельству ют о наличии в модели сверхрешетки фазового перехода второго рода. Используя соотно шения конечно-размерного скейлинга, нами для исследуемой модели рассчитаны основ ные статические критические индексы, такие как критические индексы теплоемкости, восприимчивости, намагниченности, радиуса корреляции, построена фазовая диа грамма. Установлено, что с уменьшением соотношения межслойного и внутрислойного обменов происходит переход к квазидвумерному критическому поведению.

Работа выполнена при финансовой поддержке программы “Фонда содействия отече ственной науке” и проектов РФФИ (№ 04-02-16487), ведущей научной школы (НШ 2253.2003.2), ФЦП “Интеграция” (И0228).

КВАНТОВАЯ ДИССИПАТИВНАЯ ДИНАМИКА В МАГНИТНЫХ СИСТЕМАХ Чукин А.В.

УГТУ–УПИ, 620219, Екатеринбург, Мира, E-mail: magellan@mail.utnet.ru Обсуждаются эффекты влияния диссипативного окружения на динамику квантовых магнитных систем [1,2]. В наиболее общем виде эта проблема связана с описанием по ведения одиночной макроскопической переменной взаимодействующей с набором микро скопических степеней свободы, которые выступают в роли диссипативного окружения [1,3]. Окружение обычно описывается в терминах коллективных возбуждений (колебания решетки, частично-дырочные возбуждения и т.п.), которые могут быть представлены в виде ансамбля независимых квантовых гармонических осцилляторов. Их взаимодействие с системой задается функцией спектральной плотности, определяющей различные типы диссипации в системе [1].

Экспериментальную реализацию эти эффекты могут находить в широком спектре маг нитных систем. Это могут быть и квантовые разупорядоченные магнетики спин стеколь ного типа [4], и соединения показывающие свойства молекулярных магнетиков [2], где макро спин выступает прототипом кубита в проблеме квантовых компьютеров [5]. Есте ственно, правильное описание поведения каждой из этих систем это сложная задача, требующая детальных расчетов, однако на качественном уровне большинство низкотем пературных свойств может быть описано в терминах двухуровневых систем [6], пред ставляющих собой различную реализацию основного состояния. Природа двухуровневых систем может быть весьма разнообразной, в частности вырождение основного состояния может быть вызвано различными типами анизотропии в магнетиках [6]. При низких тем пературах квантовые флуктуации вызывают переходы между уровнями [4], что приводит к необычным термодинамическим свойствам.

Здесь кратко рассмотрена задача о квантовом туннелировании двухуровневых систем в присутствии диссипативного окружения. Найдена скорость туннелирования и отмечены некоторые характерные особенности этих процессов. В частности, обсуждается влияние диссипативного окружения на процессы туннелирования, а так же роль топологического слагаемого в эффективном действии.

1. Leggett A.J., Chakravarty S., Dorsey A.T., Fisher M.P., Garg A., ZwergerW., Rev.

Mod. Phys., 59, 1 (1987).

2. Chudnovsky E.M., Martinez-Hidalgo X., Phys. Rev. B, 66, 054412 (2002).

3. Caldeira A.O., Leggett A.J., Ann. Phys. (N.Y.), 149, 374 (1983).

4. Thill M.J., Huse D.A., Physica A, 214, 321 (1995).

5. Leuenberger M.N., Loss D., Nature, 410, 789 (2001).

6. Castro Neto A.H., Jones B.A., Phys. Rev. B, 62, 14975 (2000).

СОПРОТИВЛЕНИЕ И МАГНИТОСОПРОТИВЛЕНИЕ МОНОКРИСТАЛЛА LA0.85 BA0.15 MNO Чушева Н.С., Зайнуллина Р.И., Бебенин Н.Г.

Институт физики металлов УрО РАН,620219, Екатеринбург, ул. С. Ковалевской, Среди сложных оксидов Re1x M x MnO3, обладающих колоссальным магнитосопротив лением (Re – редкая земля, M = Ca, Sr, Ba), лантан-бариевые манганиты остаются мало изученными. В настоящей работе приводятся результаты исследования темпера турных зависимостей сопротивления () и магнитосопротивления (/) монокристалла La0.85 Ba0.15 MnO3.

На рис.1 показана температурная зависимость 0. сопротивления () монокристаллического образца 0. La0.85 Ba0.15 MnO3 в температурном интервале 86– 0., *cm К. На этой зависимости можно выделить три ха 0. 15 рактерные области. В интервале Т 150 К сопро *cm 0. тивление резко падает с повышением температуры, 0., 273 280 287 294 301 затем в довольно широкой области температур 150– T, K 250 К наблюдается немонотонная зависимость (Т), связанная с разрушением магнитного порядка в об 400 разце, далее на отрезке 250–390 К сопротивление 100 150 200 250 300 слабо убывает с ростом температуры.

T, K Температура Кюри, определенная по максимуму Рис. 1: Температурная зависимость со температурной зависимости магнитосопротивления, противления монокристаллического об равна T c = 214 К. На кривой (T) в области тем разца La0.85 Ba0.15 MnO3 в интервале ператур, близкой к T c наблюдается максимум, ко 86–390 К.

торый подавляется магнитным полем. Производная d(T)/dT достигает максимума при температуре 210 К, что несколько ниже T c. В парамаг нитной области (T) имеет полупроводниковый характер, причем вблизи температуры T S = 294 К наблюдается структурный переход из низкотемпературной орторомбической фазы в высокотемпературную ромбоэдрическую фазу, который характеризуется наличием гисте резиса (см. вставку на рис.1). Энергия активации, определенная как Ea = ln(T)/ (T 1 ), при Т 350 К является функцией температуры, а при Т 350 К Ea 1500 К и не зависит от температуры. Следовательно, ниже температуры Т = 350 К в монокристал ле La0.85 Ba0.15 MnO3 преобладает механизм проводимости с переменной длиной прыжка, а выше указанной температуры длина прыжка становится постоянной.

Работа выполнена при поддержке РФФИ, грант № 03–02–16068.

ЭВОЛЮЦИЯ УЛЬТРАМИКРОКРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ СТРУКТУРЫ ПРИ ОТЖИГЕ СПЛАВА AL-1,4%CR-2,0%ZR Ширинкина И.Г., Бродова И.Г.

Институт Физики Металлов УрО РАН, 620219, Екатеринбург, ул. С. Ковалевской, E-mail: shirinkina@imp.uran.ru Проведенные ранее эксперименты на бинарных композициях Al-2% Zr и Al-3% Cr показали, что УМК структура формируется в результате композиции двух воздействий на материалы: перегрев и последующая интенсивная пластическая деформация (ИПД) [1, 2, 3]. Учитывая научный и практический интерес к многокомпонентным сплавам, данные исследования выполнены на тройном сплаве системы Al-Cr-Zr.

Целью настоящей работы является исследование особенностей формирования и тер мической устойчивости ультрамелкокристаллического состояния, полученного под воздей ствием ИПД на быстрозакаленный сплав Al-1,4% Cr-2% Zr.

Образцы в форме дисков, диаметра 10 мм и толщиной 0,65 мм, были получены ме тодом центробежного литья при двустороннем охлаждении. Интенсивная пластическая деформация в наковальнях Бриджмена осуществлялась сдвигом под высоким квазигид ростатическом давлении и комнатной температуре и обеспечивала диапазон истинной логарифмической деформации е=3,75-6,75 (число оборотов наковальни от 0,5 до 15). От жиг деформированных образцов проводился в муфельной печи при температурах от до 3000 С, время выдержки варьировалось от 1 до 6 часов.

Структура и фазовый состав изучались методами оптической микроскопии, рентгено структурного и рентгеноспектрального анализов. Твердость определялась по микротвер домеру ПМТ-3 при нагрузке 0,2 Н.

В процессе эксперимента по данным просвечивающей электронной микроскопии была установлена зависимость изменения размера литого зерна от степени деформации мате риала и показано, что с ростом е размер зерна уменьшается от 520 нм (1 оборот) до нм (15 оборотов), что в 100 раз мельче исходного состояния.

Формирование УМК структуры сопровождается увеличением твердости материала от 620 до 1450 МПа. Кроме того, обнаружено формирование аномально-пересыщенного ПМ Al твердого раствора за счет частичного растворения алюминидов хрома и циркония.

Построены зависимости изменения твердости от степени деформации и установлена кинетика упрочнения материала. Методами рентгеноструктурного анализа и электронной микроскопии установлена последовательность фазовых превращений при отжиге. Установ лено, что в процессе нагрева осуществляется конкуренция таких процессов как возврат, старение и рекристаллизация.

Работа выполнена при финансовой поддержке научной школы НШ – 778.2003. 1. И. Г. Бродова, Д. В. Башлыков, М. С. Никитин, И. Г. Ширинкина, Т. И. Яблонских, ФММ, 98, 83-92 (2004).

2. И.Г. Бродова, В.В. Столяров, А.Б. Манухин и др., ФММ, 91, 68-74 (2001).

3. И.Г. Бродова, Д.В. Башлыков, И.Г. Ширинкина, Т.И. Яблонских, В.В. Столяров, Перспективные материалы, 3, 67-72 (2003).

ИССЛЕДОВАНИЕ NA1/3 COO ЗАРЯДОВОГО УПОРЯДОЧЕНИЯ В С ПОМОЩЬЮ ЗОННЫХ РАСЧЕТОВ Шориков А.О.1, Лукоянов А.В.1,2, Анисимов В.И. 1) Институт физики металлов УрО РАН, 620219, Екатеринбург, ул. С. Ковалевской, E-mail: shorikov@optics.imp.uran.ru 2) Уральский государственный технический университет, 620002, Екатеринбург, ул. Мира, E-mail: lukoyanov@optics.imp.uran.ru Открытие ВТСП в новом классе слоистых соединений на основе твердых растворов внедрения Na x CoO2 интеркалированных водой [1] вызвало большой интерес. Однако, в отличие от купратов, слои СоО2 в натриевом кобальтите обладают гексагональной сим метрией. Ионы Со располагаются в узлах треугольной решётки, для которой характерна фрустрация и отсутствие дальнего порядка, как магнитного так и орбитального. Одна ко эксперименты ЯМР [2] показали наличие двух классов Со3+ и Сo4+, что доказывает возможность существования в данной системе зарядового упорядочения.


Кристаллическая структура исследуемого соединения представляет собой слои CoO разделенные слоями натрия, который находится в частично заполненных кристаллогра фических позициях 2b и 2d. Каждый ион Со располагается в октаэдрическом окружении кислородов. Возникающее кристаллическое поле расщепляет пятикратно вырожденный (без учета спина) d-уровень на 2-х кратно вырожденную пустую Eg и частично запол ненную 3-х кратно вырожденную T2g зоны. Последняя, за счет тригональных искажений, расщепится на 2-х кратно вырожденную E и невырожденную A1g зоны. При постро g ении микроскопической модели, объясняющей экспериментальные данные, необходимо знать величины и знаки расщепления уровней кристаллическим полем. Данные величины могут быть получены из первопринципных зонных расчетов.

Для расчета электронной структуры использовался пакет TB-LMTO-ASA [3]. Расче ты, проведенные нами в приближении LDA, показывали, что на потолке валентной зоны доминируют A1g состояния, а последующее проектирование в базис функций Ваннье по казало, что расщепление тригональным кристаллическим полем не превышает 0.025 эВ.

Метод LDA+U [4], в котором кулоновские корреляции учтены явно, был использован для расчета Na1/3 CoO2. Поскольку данный метод требует задания дальнего магнитного порядка, была рассмотрена наиболее простая ферромагнитная конфигурация, а элемен тарная ячейка увеличена в 6 раза. Параметры прямого и обменного взаимодействий были взяты 5.0 и 0.9 эВ соответственно. В результате расчета нами было получено устойчивое решение с зарядовым упорядочением. Количества ионов Со3+ и Сo4+ относятся как 1: (что хорошо согласуется с экспериментом), а спиновые магнитные моменты получились равными 0.02 и 1.02 µB для ионов Со3+ и Сo4+ соответственно. В отличие от реальной структуры, в которой Na расположен стохастически, в расчете натрий располагался в 2b позициях, которые расположены над и под позицией Со3+.

Работа частично выполнена при поддержке РФФИ 04-02-16096.

1. K. Takada et al., Nature 422, 53, (2003) 2. R. Ray et al., Phys. Rev. B 59, 9454 (1999) 3. K. Andersen, Phys. Rev. B 12, 3060-3083 (1975) 4. A.I. Liechtenstein et al., Phys. Rev. B 52, 5467 (1995) Авторский указатель Ален Д., 35 Зубарев Н.М., 16, Алиев А.М., 9, 10 Зубарева О.В., Альшанский Г.А., 44 Зыков С.А., Андбаева В.Н., Ивченко В.А., Анисимов В.И., 30, 35, 41, Ильясова Е.М., Антонова О.В., 25, Арапов Ю.Г., 13 Каверин А.М., Арапова И.Ю., 3 Кайгородов В.Н., Асхабов А.М., 4 Каменский И.Ю., 21, Кандаурова Г.С., Бабанов Ю.А., 21, Карсканов И.В., Бабушкин А.Н., 47, 51, Карькин И.Н., Бакулина Н.Б., Карькина Л.Е., Башлыков Д.В., Кауль А.Р., Бебенин Н.Г., Келлер Г., Белеградек А.Б., Ким Х.-Д., Блинов И.В., Кирьянов С.А., Богатищева Н.С., Клементьева О.С., Богомолов В.В., Князев Ю.В., Богорятских Г.В., Кожевников А.В., Бродова И.Г., Кондаков Д.Е., Бучельников В.Д., Коршунов М.М., Виноградов А.Н., 49 Кочнев Е.А., Волков А.Ю., 25 Кругликов Н.А., Волосников Д.В., 8 Кузьмин Ю.И., Волошинский А.Н., 11 Кулеев И.Г., Кулеев И.И., Гавричков В.А., 41 Куликов Ю.А., Гамзатов А.Г., 9, 10 Кучин А.Г., Ганьшина Е.А., Гапонцев В.В., 11 Ленникова И.П., Гончарь Л.Э., 34 Леонов И., Горбачёв И.И., 12 Литвинов А.В., Горбенко О.Ю., 49 Ломакина И.Ю., Горностырев Ю.Н., 22 Лошкарева Н.Н., Гринберг Б.А., 25 Лукоянов А.В., 30, Гудина С.В., 13 Лысов М.С., Ляпилин И.И., Дегтярев М.В., Добромыслов А.В., 14 Магомедова Л.К., Долгих Е.К., 14 Максимов В.И., Мамаев Н.А., Ермоленко А.С., 26 Мартьянова И.А., Мельников О.В., 10, Зайнуллина Р.И., Мельникова Н.В., Захарьевич Д.А., 15, Меренцов А.И., 33 Фольхардт Д., Меткальф П., 35 Фролова Н.Ю., Мо C.-К., 35 Функе Х., Можегоров А.А., Харус Г.И., Мостовщикова Е.В., Хейфец А.Э., Мукосеев А.Г., Хейфец О.Л., 46, 52, Муртазаев А.К., Хизриев К.Ш., Мушников Н.В., Циовкин Ю.Ю., Неверов В.Н., 13, Некрасов И.А., 30, 35, 41 Чукин А.В., Никифоров А.Е., 34 Чушева Н.С., Овчинников С.Г., 41 Шелушинина Н.Г., Ширинкина И.Г., Павлов Т.Н., Шишкин А.В., Памятных Л.А., Шориков А.О., Патраков А.Е., Перминов А.В., 38 Яковенкова Л.И., Пилюгин В.П., 14, Погребняк А.П., Попов А.А., Попов А.Е., 15, Попов В.В., 12, Попова Е.В., Пчелкина З.В., 35, Рабовская М.Я., Рен Ш., Романова М.Ю., Рывкин А.М., Секияма A., Селезнева Н.В., Симонов Е.В., Суга С., Суханов И.В., 47, Суханова К.Ю., Сухоруков Ю.П., Танкеев А.П., Таскаев С.В., Телегин А.В., Тетерина Т.М., Титов А.Н., 33, Тихомирова Г.В., Треногина Т.Л., Устинов В.В., Флягина Е.С., Оформление рисунков соответствует качеству предоставленных оригиналов.

Ответственный за выпуск – А.В. Гапонцев.

Отпечатано на ризографе ИФМ УрО РАН. Тираж 100 экз. Заказ №. Объем 2. печ. л. Формат A4. 620219, ГСП-170, г. Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, 18.



Pages:     | 1 | 2 ||
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.