авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 |   ...   | 8 | 9 ||

«РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК УРАЛЬСКОЕ ОТДЕЛЕНИЕ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ МЕТАЛЛОВ ФИЗИКА КОНДЕНСИРОВАННЫХ СРЕД Научно-образовательная серия ...»

-- [ Страница 10 ] --

Действительно, в соответствии с результатами, полученны ми в главе 6 [см. формулы (6.45)), (6.60)], q q Fm d Pm 1 (8.27) = =, q q Pn Fm P n (Pm, Pn ) m где, как и ранее, означает функциональную производную, а Pm = Pm Sp{Pm q }.

Подставляя этот результат в выражение (8.26) и произво дя сокращение одинаковых членов в числителе и знаменателе, получаем Sp{P Pq iLq } = Sp {P iLq } = Sp {P q }, (8.28) где P = [P, H0 + Hep + HF ].

i Оператор P коммутирует с гамильтонианом H0. Далее, поскольку, по построению, статистический оператор q не со держит взаимодействие, то Sp{[P, Hep ]q } = 0, так как га мильтониан Hep не имеет диагональных матричных элементов.

Таким образом, единственным отличным от нуля будет вклад от коммутатора операторов P и HF. Учитывая явный вид опера тора HF = e i Xi E, где Xi – координата i -го электрона, а суммирование проводится по всем электронам, окончательно получаем Sp{P Pq iLq } = enE. (8.29) Рассмотрим теперь интегральный член в правой части урав нения (8.25). Поскольку по своему смыслу интегральный член § 4. Вычисление кинетических коэффициентов описывает столкновения электронов с рассеивателями и соот ветствует на языке кинетического уравнения интегралу столк новений, то, используя обычное для кинетической теории при ближение, согласно которому влиянием электрического поля на процессы столкновения можно пренебречь, опустим слагае мое HF в гамильтониане системы при рассмотрении интеграла столкновений.

Рассмотрим вначале выражение, стоящее под знаком инте грала в формуле (8.25). Выполняя проектирование с помощью оператора проектирования Pq, стоящего первым в фигурной скобке, получаем Sp{P Pq iL e(1Pq ) iL t1 [1 Pq ]iL q } = q } Sp{P iL e(1Pq ) iL t1 [1 Pq ] iL q }.

= Sp{P P Учитывая, что q } =, Sp{P P и обозначая интегральный член в правой части (8.25) буквой I, получаем Sp{P iL e(1Pq ) iL t1 [1 Pq ] iL q }.

t (8.30) I= dt1 e Для выполнения дальнейших преобразований заметим, что уравнение баланса импульса имеет простой смысл: сила, дей ствующая на электроны проводимости со стороны внешнего электрического поля, равна скорости изменения импульса элек тронов за счет их столкновения с рассеивателями. По этой при чине интеграл столкновения в выражении (8.25) должен быть линеаризован по дрейфовой скорости V.

Для выполнения линеаризации необходимо воспользовать ся разложением квазиравновесного статистического оператора.

Используя разложение (6.60), для нашего случая имеем q = 0 + d 0 k V P 0 1.

q q q 488 Глава 8. Основное кинетическое уравнение Подставляя этот результат в интеграл столкновений (8.30), получаем 0 d t I = k dt1 e (1Pq ) iL t [1 Pq ] iL P ( ) 0 } V.

Sp {P iL e (8.31) q Здесь P ( ) = 0 P 0 1.

q q Для дальнейшего преобразования выражения (8.31) удоб но перейти к другому представлению, заменив проекционный оператор Робертсона более удобным проекционным операто ром, являющимся обобщением проекционного оператора Мори на случай неравновесных систем.

Рассмотрим корреляционную функцию d Sp{BPq CA( ) q }.

В этом выражении A, B и C – некоторые произвольные опе раторы, смысл обозначения A( ) определен выше.

Выполняя проектирование с помощью оператора Робертсо на (8.19) и учитывая соотношение (8.27), рассматриваемую кор реляционную функцию можно записать в виде 1 d Sp{B Pn 1 } d Sp{BPq (CA( ) q )} = q q 0 nm 1 d Sp{Pm CA( )q } = d Sp{BP CA( ) q }.

(Pn, Pm ) 0 (8.32) В выражении (8.32) мы ввели новый проекционный опера тор P, определяемый соотношением P CA( ) = (8.33) Pn ( ) (Pm C, A).

(Pn, Pm ) nm § 4. Вычисление кинетических коэффициентов Формула (8.32) позволяет убедиться в том, что в корреляци онных функциях рассматриваемого вида проекционный опера тор Робертсона Pq можно заменить проекционным оператором P, являющимся обобщением оператора проектирования Мори на случай неравновесных систем. Этим и воспользуемся в даль нейшем для преобразования интеграла столкновений.

Выполним интегрирование в выражении (8.31) по времени t1. В результате получается представление интеграла столкно вений в виде корреляционной функции от резольвенты I = k (1 Pq )iLP ( )q }V. (8.34) d Sp{P + (1 Pq )iL Рассмотрим оператор (1 Pq )iLP ( )q, M ( )q = + (1 Pq )iL входящий в выражение под знаком шпура в формуле (8.34).

Можно проверить,что для этого оператора выполняется тож дество ( + iL)M ( )q = Pq iLM ( )q + (1 Pq ) iLP ( )q. (8.35) Если учесть соотношение (8.32), то можно доказать следующие два равенства:

1 Sp{B(Pq iLM ( )q )} d = Sp{B(P iLM ( )q )} d ;

0 1 Sp{B(P iLP ( )q )} d.

Sp{B(Pq iLP ( )q )} d = 0 Отсюда, в силу произвольности оператора B, тождество (8.35) можно переписать, заменив проекционный оператор Ро бертсона Pq новым проекционным оператором P :

( + iL)M ( )q = P iL M ( )q + (1 P ) iLP ( )q.

490 Глава 8. Основное кинетическое уравнение Последнее выражение можно записать в другой форме, если перенести в левую часть первый член правой части и разрешить полученное уравнение относительно оператора M ( )q. В итоге получаем (1 P )iLP ( )q. (8.36) M ( )q = + (1 P )iL Последнее равенство справедливо лишь в том случае, если опе ратор M ( )q находится под знаком шпура в корреляционных функциях (см. формулу (8.32)).

Учитывая исходное определение оператора M ( )q, подста вим полученный результат (8.36) в интеграл столкновений, за писанный в форме (8.34). В результате получим выражение, очень напоминающее по структуре выражение для функции па мяти (6.137):

I = k (P (1 P )iL, P )V. (8.37) + (1 P )iL В этом выражении, как и ранее, использовано определение «скалярного» произведения операторов A и B :

d Sp{A, B1 }.

(A, B) = q q При нашем определении оператора Гамильтона и оператора энтропии оператор P ( ) коммутирует с гамильтонианом H0.

Если оператор Лиувилля iL = iL0 + iLep разбить на две части, где iL0 – оператор Лиувилля, соответствующий гамильтониану H0, а iLep – гамильтониану Hep, то выполняется равенство iL0 P ( )q = 0, и в борновском приближении теории рассеяния интеграл столкновений (8.37) можно записать в виде 0 I = k d Sp{P(ep) eiL0 t1 iLep P ( )q }.

t (8.38) dt1 e § 4. Вычисление кинетических коэффициентов Поскольку в выражении (8.38) уже набран второй порядок по явно входящему взаимодействию Hep, операторы проекти рования опущены (учет их приводит к необходимости удержи вать члены четвертых и еще более высоких степеней по гамиль тониану электрон-фононного взаимодействия).

Вернемся вновь к уравнению баланса импульса (8.25) и уста новим связь величины I в выражении (8.38) с феноменологи ческими характеристиками.

Исходя из феноменологических соотношений уравнение ба ланса импульса в стационарном случае может быть записано в виде P P = nmV, enE =, где – время релаксации импульса неравновесных электронов.

Учитывая соотношения (8.25), (8.38) и (8.29), а также запи санное выше определение времени релаксации, получаем 0 1 k = Sp{P(ep) eiL0 t1 iLep P ( )q }d.

t (8.39) dt1 e nm Выражение (8.39) определяет время релаксации импульса неравновесных электронов. В конце главы 7 мы подробно рас смотрели методику вычисления неравновесных корреляцион ных функций и показали что полученный выше результат дает то же самое выражение для обратного времени релаксации, что и кинетическое уравнение.

Таким образом, мы продемонстрировали, что использование основного кинетического уравнения для квазиравновесного рас пределения позволяет эффективно решать задачи, связанные с вычислением кинетических коэффициентов сильнонеравновес ных систем, основываясь на квантово-статистическом подходе.

Список литературы 1. Базаров И. П. Термодинамика. М.: Высш. шк., 1991.

2. Пригожин И., Кондепуди Д. Современная термодинамика.

М.: Мир, 2002.

3. Кубо Р. Термодинамика. М. : Мир., 1970.

4. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Статистическая физика. М.:

Наука, 1976.

5. Гуров К. П. Феноменологическая термодинамика необра тимых процессов. М.: Наука, 1978.

6. Базаров И. П., Геворкян Э. В.,Николаев П. Н. Неравно весная термодинамика и физическая кинетика. М.: Изд-во МГУ, 1989.

7. Дьярмати И. Неравновесная термодинамика : теория поля и вариационные принципы. М.: Мир, 1974.

8. Аскеров Б. М. Кинетические эффекты в полупроводниках.

М.: Наука, 1970.

9. Эбелинг В. Образование структур при необратимых про цессах. М.: Мир, 1979.

10. Николис Г., Пригожин И. Самоорганизация в неравновес ных системах. М.: Мир, 1979.

11. Хакен Г. Синергетика : иерархии неустойчивостей в само организующихся системах и устройствах. М.: Мир, 1985.

12. Лоскутов А. Ю., Михайлов А. С. Введение в синергетику.

М.: Наука, 1990.

13. Кайзер Дж. Статистическая термодинамика неравновес ных процессов. М.: Мир, 1990.

Список литературы 14. Кузнецов С. П. Динамический хаос : курс лекций : учеб.

пособ. для вузов. 2-е изд., перераб. и доп. М.: Физматлит, 2006.

15. Штокман Х. Ю. Квантовый хаос. М.: Физматлит, 2004.

16. Шустер Г. Детерминированный хаос. М.: Мир, 1988.

17. Квасников И. А. Термодинамика и статистическая физика.

Теория неравновесных систем М.: Изд-во МГУ, 1987.

18. Ольховский И. И. Курс теоретической механики для фи зиков. М.: Наука, 1970.

19. Арнольд В. И. Математические методы классической ме ханики : учеб. пособ. для вузов. М.: Наука, 1989.

20. Боголюбов Н. Н. Проблемы динамической теории в стати стической физике : избр. тр. В 3 т. Т. 2. Киев : Наукова думка, 1970.

21. Лифшиц Е. М., Питаевский Л. П. Физическая кинетика.

М.: Наука, 1979.

22. Силин В. П. Введение в кинетическую теорию газов. М.:

Наука, 1971.

23. Черчиньяни К. Математические методы в кинетической теории газов. М.: Мир, 1973.

24. Ферцигер Дж., Капер Г. Математическая теория процессов переноса в газах. М.: Мир, 1976.

25. Коган М. Н. Динамика разреженного газа. М.: Наука, 1967.

26. Блатт Ф. Дж. Теория подвижности электронов в твердых телах. М.: Физматгиз, 1963.

27. Конуэлл Э. Кинетические свойства полупроводников в сильных электрических полях. М.: Мир, 1970.

28. Абрикосов А. А. Основы теории металлов. М.: Наука, 1987.

Список литературы 29. Aymerich-Humet X., Serra-Mestres F., and Millan J. A generalized approximation of the Fermi — Dirac integrals // J. Appl. Phys. 1983. 54, P. 2850.

30. Блатт Ф. Дж. Термоэлектродвижущая сила металлов.

М.: Металлургия, 1980.

31. Ансельм А. И. Введение в теорию полупроводников. М.:

Физматгиз, 1962.

32. Лифшиц И. И., Азбель М. Я., Каганов М. И. Электронная теория металлов. М.: Наука, 1971.

33. Волков А. Ф., Коган Ш. М. Физические явления в полу проводниках с отрицательной дифференциальной проводи мостью // УФН. 1968. Т. 96. С. 633 – 672.

34. Злобин А. М. Зырянов П. С. Горячие электроны полупро водников в квантующем магнитном поле // УФН. 1971. Т.

104. С 353 –377.

35. Пригожин И. От существующего к возникающему : время и сложность в физических науках. М.: Наука, 1985.

36. Зубарев Д. Н. Неравновесная статистическая термодина мика. М.: Наука, 1978.

37. Зубарев Д.Н., Морозов В.Г., Репке Г. Статистическая меха ника неравновесных процессов. В 2 т. М.: Физматлит, 2002.

38. Тябликов С. В. Методы квантовой теории магнетизма. М.:

Наука, 1965.

39. Зырянов П. С., Гусева Г. И. Квантовая теория термомаг нитных явлений в металлах и полупроводниках //УФН, 1968. Т. 95 С. 565 – 611.

40. Зырянов П. С.,Клингер М. И. Квантовая теория явлений переноса в кристаллических проводниках. М.: Наука, 1976.

41. Андо Т., Фаулер А., Стерн Ф. Электронные свойства дву мерных систем. М.: Мир, 1985.

Список литературы 42. Рёпке Г. Неравновесная статистическая механика. М.: Мир, 1990.

43. Ляпилин И. И., Калашников В. П. Неравновесный стати стический оператор. Екатеринбург, 2008.

44. Форстер Д. Гидродинамические флуктуации, нарушенная симметрия и корреляционные функции. М.: Атомиздат, 1980.

45. Mori H. Transport, collective motion, and Browinian motion.

//Progr. Theor. Phys., 1965. Vol. 33, N 3.

46. Пригожин И. От существующего к возникающему : время и сложность в физических науках. М.: Наука, 1985.

47. Zwanzig R. Ensemble Method in the theory of irrversibility.

//J. Сhem. Phys., 1960. V.3, N 3.

48. Метьюз, Дж. Уокер Р. Математические методы в физике.

М.: Атомиздат, 1972.

49. Боголюбов Н. Н. (мл.), Садовников Б. И. Некоторые во просы статистической механики. М.: Высш. шк., 1975.

50. Гугенгольц Н. Квантовая теория многих систем. М.: Мир, 1967.

51. Уайт Р. Квантовая теория магнетизма. М.: Мир, 1985.

52. Балеску Р. Равновесная и неравновесная статистическая механика. В 2 т. М.: Мир, 1978.

ОГЛАВЛЕНИЕ ПРЕДИСЛОВИЕ К СЕРИИ........................ ПРЕДИСЛОВИЕ АВТОРОВ....................... Глава 1. ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА НЕОБ РАТИМЫХ ПРОЦЕССОВ.................... 1.1. Основные положения неравновесной термодинамики...... §1. Термодинамическое описание равновесных и неравновесных систем................................ §2. Принцип локального равновесия................ §3. Уравнение баланса энтропии и законы сохранения..... §4. Обобщенные потоки и обобщенные термодинамические силы §5. Обобщенные кинетические коэффициенты и соотношения симметрии Онсагера....................... §6. Вариационные принципы в линейной неравновесной термо динамике............................. §7. Принцип минимального производства энтропии для слабо неравновесных стационарных состояний........... 1.2. Примеры применения теории Онсагера.............. §8. Термоэлектрические явления. Эффекты Пельтье, Зеебека, Томсона и их взаимосвязь................... §9. Эффекты, возникающие во внешнем магнитном поле.... 1.3. Самоорганизация в сильнонеравновесных системах....... §10. Диссипативные неравновесные структуры......... §11. Универсальный критерий эволюции Гленсдорфа – Приго жина............................... §12. Способы описания сильнонеравновесных систем...... §13. Устойчивость состояний сильнонеравновесных систем.. §14. Глобальный критерий устойчивости по Ляпунову..... §15. Динамические системы с одной степенью свободы..... §16. Динамические системы с двумя степенями свободы.... §17. Динамический хаос....................... §18. Динамический хаос в одномерных отображениях..... Глава 2. БРОУНОВСКОЕ ДВИЖЕНИЕ................ 2.1. Уравнение Ланжевена для броуновской частицы......... §1. Характер движения броуновской частицы. Случайные силы Оглавление §2. Смещение броуновской частицы................ 2.2. Уравнение Фоккера – Планка для броуновской частицы.... §3. Вывод уравнения Фоккера – Планка.............. §4. Решение уравнения Фоккера – Планка............ Глава 3. КИНЕТИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ В НЕРАВНОВЕСНОЙ СТАТИСТИЧЕСКОЙ МЕХАНИКЕ.............. 3.1. Описание неравновесных систем в статистической механике.. §1. Интегрируемые и неинтегрируемые динамические системы §2. Эволюция динамических систем в фазовом пространстве. 3.2. Обоснование квазиклассических кинетических уравнений... §3. Уравнение Лиувилля для функции распределения..... §4. Цепочка уравнений Боголюбова................ §5. Уравнение для одночастичной функции распределения. При ближение времени релаксации.................. §6. Кинетическое уравнение Власова для бесстолкновительной плазмы............................... §7. Уравнение Больцмана для газа малой плотности...... §8. Качественный вывод уравнения Больцмана......... §9. Вывод уравнения Больцмана из цепочки уравнений Боголю бова.........


........................ §10. Уравнение Фоккера – Планка................. 3.3. Решение кинетических уравнений................. §11. Решение уравнения Больцмана для равновесного состояния §12. Н-теорема Больцмана...................... §13. Разложение Гильберта..................... §14. Метод Энскога – Чепмена. Вывод уравнений гидродинамики §15. Метод моментов......................... Глава 4. КИНЕТИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ ДЛЯ ЭЛЕКТРОНОВ И ФОНОНОВ В ПРОВОДЯЩИХ КРИСТАЛЛАХ....... 4.1. Кинетические коэффициенты в приближении времени релаксации §1. Кинетическое уравнение для электронов и его решение в приближении времени релаксации.............. §2. Условия применимости квазиклассического описания элек тронов в проводящих кристаллах................ §3. Определение потоков заряда и тепла. Вычисление кинети ческих коэффициентов в случае H = 0............ §4. Рассеяние электронов на колебаниях решетки........ 498 Оглавление §5. Гамильтониан взаимодействия электронов с заряженными примесными центрами...................... §6. Интеграл столкновений при взаимодействии электронов с фононами............................. §7. Явление фононного увлечения................. §8. Выражения для потоков заряда и тепла в магнитном поле.

Тензорная структура кинетических коэффициентов..... §9. Гальваномагнитные и термомагнитные эффекты в полупро водниках с параболическим законом дисперсии........ 4.2. Гидродинамическое описание системы горячих электронов... §10. Переход к гидродинамическому описанию.......... §11. Уравнение баланса импульса................. §12. Уравнения баланса энергии и числа частиц......... §13. Решение системы уравнений баланса энергии, импульса и числа частиц. Приложения гидродинамического подхода. §14. Отрицательное дифференциальное сопротивление..... Глава 5. ТЕОРИЯ ЛИНЕЙНОГО ОТКЛИКА НА ВНЕШНЕЕ МЕХАНИЧЕСКОЕ ВОЗМУЩЕНИЕ............. 5.1. Электропроводность электронного газа. Метод Кубо...... §1. Уравнение Лиувилля и его решение.............. §2. Линейный отклик динамической системы на внешнее поле. §3. Вычисление электропроводности................ §4. Высокочастотная магнитная восприимчивость........ 5.2. Электропроводность в квантующем магнитном поле...... §5. Потоки заряда и тепла в квантующем магнитном поле... §6. Динамика движения электрона в квантующем магнитном поле................................. §7. Выражение для компонент тензора электропроводности в квантующем магнитном поле.................. §8. Вычисление электропроводности в случае квазиупругого рассеяния на фононах...................... §9. Свойства симметрии корреляционных функций....... Глава 6. МЕТОД НЕРАВНОВЕСНОГО СТАТИСТИЧЕСКОГО ОПЕРАТОРА........................... 6.1. Неравновесный и квазиравновесный статистические операторы §1. Квазиравновесное распределение................ §2. Экстремальные свойства квазиравновесного распределения и термодинамика квазиравновесного ансамбля........ §3. Граничные условия и уравнение Лиувилля для НСО.... Оглавление §4. Линейные релаксационные уравнения в методе НСО.... §5. Почему приходится вводить операторы проектирования?.. §6. Метод проекционных операторов Мори............ §7. Использование проекционных операторов Мори для вычис ления электропроводности.................... §8. Связь линейного варианта метода НСО и метода Мори... §9. Высокочастотная восприимчивость.............. §10. Определение неравновесных параметров в методе НСО.. 6.2. Гидродинамические моды и сингулярность динамических кор реляционных функций...................... §11. Спиновая диффузия...................... §12. Флуктуационно-диссипационная теорема.......... §13. Дальние корреляции и медленные моды........... §14. Неравенство Боголюбова и теорема об 1/k 2 -расходимости Глава 7. ОТКЛИК СИЛЬНОНЕРАВНОВЕСНОЙ СИСТЕМЫ НА СЛАБОЕ ИЗМЕРИТЕЛЬНОЕ ПОЛЕ.......... §1. Постановка задачи. Граничное условие для НСО...... §2. Обобщенная восприимчивость неравновесной системы... §3. Оператор проектирования для неравновесных систем. Маг нитная восприимчивость..................... §4. Электропроводность сильнонеравновесной системы..... Глава 8. МЕТОД ОСНОВНОГО КИНЕТИЧЕСКОГО УРАВНЕНИЯ........................... §1. Постановка задачи........................ §2. Кинетическое уравнение Цванцига.............. §3. Основное кинетическое уравнение для квазиравновесного распределения и проекционный оператор Робертсона.... §4. Использование основного кинетического уравнения для вы числения кинетических коэффициентов............ Список литературы.......................... Научное издание Физика конденсированных сред Том Биккин Халид Мирхасанович Ляпилин Игорь Иванович НЕРАВНОВЕСНАЯ ТЕРМОДИНАМИКА И ФИЗИЧЕСКАЯ КИНЕТИКА Редактор Л. А. Урядова Компьютерная верстка Х. М. Биккина Художественное оформление серии Ю. В. Устиновой НИСО УрО РАН № 10(09)-81. Подписано в печать 25.03.2009 г.

Формат 60 84 1/16. Бумага типографская. Печать офсетная.

Усл. печ. л. 31,25. Уч.-изд. л. 33,0. Тираж 150. Заказ № 62.

Типография «Уральский центр академического обслуживания».

620219, Екатеринбург, ул. Первомайская, 91.

ISBN 978 5-7691-2034-

Pages:     | 1 |   ...   | 8 | 9 ||
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.