авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 |   ...   | 2 | 3 || 5 |

«УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК | ПОД РЕДАКЦИЕЙ I э.в. шпольского том XXV ...»

-- [ Страница 4 ] --

при этом кинетическая энергия электрона и энергия рекомбинации, равная ионизационному потенциалу данного терма, переходят в излучение. Возникает полоса, резко ограниченная с длинноволновой стороны;

это — «свободно-связанная» эмиссия. Со ответствующий абсорбционный процесс заключается в фотоионизации атома.

Третий процесс относится к промежуточному состоянию элект ронов. Как мы покажем в следующем разделе, электроны, которые находятся на высоких уровнях, меньших на величины до 1 V границы серии, можно рассматривать как «квазисвободные». На эти электроны может воздействовать как микрополе плазмы, — которое для подобных траекторий имеет примерно такую же напряженность, как и централь ное поле атомного остатка, — т а к и электронные и ионные удары;

поэтому однозначное соподчинение данного электрона определенному атому становится невозможным. Это состояние электронов есть сред нее между состоянием их в газе и в твердом теле. Весьма близко !) Опытный материал, касающийся указанной проблемы, очень велик однако, нет возможности в достаточной степени четко установить условия эксперимента, как это необходимо для производства каких-либо теорети ческих выводов.

Из более старой литературы мы укажем прежде всего ;

кроме того ±4-65, 137-144,ш,220,312_з17,547. в работах П 6 и ш изложена статистическая тео рия химических реакций в разряде, основывающаяся на соображениях, аналогичных изложенным нами в разделах VIII, с и IX, Ь.

) Соответствие плазмы и «классического» металла относится и к про водимости;

подвижность электронов в металле подчиняется закону, анало гичному закону Ланжевена (см. раздел III).

486 Р. РОМПЕ И М. ШТЕЕНБЕК от границы серии, ниже ее, начинает образовываться нечто вроде злектронной полосы;

при этом, конечно, вследствие высокой темпе ратуры полоса не обладает определенной шириной, колебания энер гетического интервала имеют порядок kT. Согласно опытным данным подобное размывание атомных термов наступает в плазме при малых концентрациях атомов и имеет порядок 0,01 V для 10 1 6 см~г и 1 V для 10 1 9 см~ъ. Эти условия соответствуют типичным разрядам низкого и высокого давлений.

Интенсивность непрерывного спектра излучения или поглощения была вычислена Унсольдом 629, который рассматривал высокие термы как водородоподобные. Для коэфициента абсорбции непрерывного спектра k4 всех трех родов поведения электронов получается вы ражение _/ я* Здесь — весовой фактор, 3 — эффективный заряд ядра, Ц - — j ^ _,„..., г, hv * — потенциал ионизации, « = = -, iiu = ^p, \L· — энергетиче ская ширина размывания.

Этот суммарный коэфициент абсорбции следующим образом раз деляется на составные части:

•Свободно- Свободно- Размывание \ свободная связанная I" (8е, 4) а 1 е —\ еи+ьи_еи) При этом часть, относящаяся к размыванию, охватывает переход из размытой части спектра как в дискретный терм («квазисвободно связанная»), так и в непрерывную часть («квазисвободно-свободная»).

Введение размывания охватывает также влияние на высокие термы штарк-эффекта в поле плазмы 3. 2 1 2 4, 2 6 266 2 7 4 4 7 0 и появление запре щенных членов серии.

Из (8е, 4) видно, что для видимого спектра при 4000 А и тем пературе 6000° (Ц приблизительно равно 6) свободно-свободная аб сорбция совершенно незначительна по сравнению со свободно-связан ным излучением и что размывание для.? = 1, т. е. при Г = 6 0 0 0 °, около 0,5 V является главной частью абсорбции.

Аналогичную формулу можно написать для эмиссии, отнесенной к единице объема (см ), -единице частоты и телесному углу 4тт:

Таким образом, эмиссия, простирающаяся от длинных волн до гра ницы главной серии, не зависит от частоты.

Подобные непрерывные спектры испускания наблюдаются прежде всего при высоких давлениях 1 ). Независимость от частоты соблю !) О непрерывных спектрах в стационарных разрядах см.ш 112 1ТО 5 7 8 68 103 149 200, 227, 241, 263, 365, 440, 446, в неСТЭЦИОНарНЫХ (ИСКрЫ И Пр.). ' ' 161, 202, 253, 308, 336, 457, 486, 501, 561, 562, 564 О б З О р I * 5.

глзы в состоянии ПЛАЗМЫ дается не точно;

непрерывные спектры обладают структурой, ука зывающей на то, что возникающее излучение правильнее представ лять себе как наложение различных непрерывных спектральных обла стей. Например, в Hg-плазме соотношение эмиссий двух различных спектральных участков отлично от единицы;

оно, однако, не меняется при изменении температуры и давления. Относительная зависимость от температуры и давления была установлена экспериментально440.

Абсолютные значения интенсивности, вычисляемые из (8е, 5), слишком малы 5 2 9 ;

однако, вероятно, что частично это расхождение объясняется слишком малой величиной, которая была принята для температуры плазмы ш.

Наряду с характеристической абсорбцией плазмы имеет место поглощение, обусловленное колебаниями свободных электронов и ионов;

последнее мы обсуждали в разделе V.

Изменение ионизационного потенциала в плазме.

Изменение ионизационного потенциала в плазме находится в тесной связи с размыванием спектра у границы серии, рассмотренным в пре дыдущем разделе. Действительно, электрон, который не может быть определенным образом связан с данным атомом, подвергается дей ствию электрического поля и участвует в электропроводности. Число электронов, вычисляемое для данной температуры плазмы из фор мулы Шаха, оказывается слишком малым. Дефицит может быть выравнен соответствующим понижением потенциала ионизации.

Уменьшение ионизационного потенциала в дуге наблюдалось Манкопфом 340. 3 4 1. Расширение термов, чувствительных к штарк эффекту, посредством электронных ударов позволило Ромпе и Шуль цу438 установить в плазме ртутного разряда при 20 am значение электронной плотности, соответствующее уменьшению ионизацион ного потенциала на 1—1,5 V. К такому же понижению значения ионизационного потенциала приводит зависимость интенсивности непрерывного спектра той же ртутной плазмы от силы тока согласно уравнению (8е, 5) °.

Наблюдаемое уменьшение ионизационного потенциала склады вается, очевидно, из различных, лишь частично зависящих друг от друга эффектов. Их доли в общем действии могут быть измерены независимо, однако, оценка отдельных эффектов вряд ли может быть произведена при помощи известных на сегодня средств.

Первый эффект — это «статистическое» уменьшение ионизацион ного потенциала, вызванное нахождением атома в микрополе плазмы.

Мы уже рассматривали это явление в разделе IV и установили, что среднее уменьшение очень мало, как это иллюстрируют цифры табл. 5. Для плазмы VII оно равно 3-10~ V, в то время как экспе 440 риментальные значения, согласно и, суть 1,2 V. Как уже было упомянуто в разделе IV, имеющее место уменьшение ионизационного потенциала происходит из-за колебаний потенциала в непосредствен ной близости атома (r^D);

в качестве порядка величины этих ко лебаний можно принять kT (&7*_для неизотермической плазмы).

Грубую оценку можно произвести на основании следующих рас суждений. Если напряженности центрального поля и микрополя суть 488 Р. РОМПЕ И М. ТЛТЕЕНБЕК величины одного и того же порядка, то практически электрон можно рассматривать как свободный (9(: и раздел И), т. е.

^ = 20e-Ns~;

(8e, 6) :щесь е — заряд электрона, г — расстояние валентного электрона от атомного остатка в сантиметрах, N_ — концентрация электронов.

С другой стороны, радиус боровской орбиты 0,528л 2 ·10~ 8 см, га= где — главное квантовое число -атома. Отсюда следует, что все электронные состояния с главными квантовыми числами п, большими, чем !

л = 0,7.1(НЛС~б, (8е, 7) можно рассматривать как квазисвободные.

Таким образом, при концентрации электронов порядка 10 1 8 см~~ не существует термов с квантовым числом более 7. И действи тельно, в ртутной плазме, где осуществимы подобные плотности, линии термов с квантовыми числами более 5 практически не наблю даются 88 4 4 7. Разность между ионизационным потенциалом и потен циалом возбуждения терма с квантовым числом 6 есть величина по рядка 0,5 V;

уменьшение, наблюдаемое на опыте, имеет значение около 1 V;

таким образом, вполне возможно влияние колебаний напряженности микрополя на ионизационный потенциал. Как бы то ни было, на основании грубой оценки, подобной приведенной выше, нельзя сказать, сводится ли общее понижение к указанному эффекту.

Величина продолжительности действия поля плазмы имеет поря док времени пробега электроном пути, равного среднему расстоянию 18 между электронами плазмы. При концентрации электронов 10 см~ и их температуре = 1 V = 10 8 см\сек, получаем значение = 10~ 1 сек., поэтому действие поля плазмы можно также свести к размыванию высших термов вследствие столкновений!).

В заключение надо упомянуть, что дальнейшей причиной умень шения ионизационного потенциала может явиться так называемая 283 ;

8 преионизация., т. е. переход электронов' атомов в область свободных электронов без излучения посредством квантовомеханиче ского туннель-эффекта. Для обычных плазм нет, однако, оснований ожидать сколько-нибудь значительного влияния этого эффекта.

IX. НЕИЗОТЕРМИЧЕСКАЯ ПЛАЗМА Как указывалось в разделе VII, полностью или почти изотерми ческую плазму можно экспериментально осуществить, например, нагревая в печи газ на несколько тысяч градусов;

при этом отвер !) Ср. раздел II и ссылку2) на стр. 483. Как и в отношении расши рения линии, так и в отношении уменьшения ионизационного потенциала, влияние столкновений больше «статистического» действия (см. также при мечание на стр. 484).

РАЗЫ В СОСТОЯНИИ ПЛАЗМЫ стия печи, через которые возможен беспрепятственный выход излу чения плазмы, должны быть малы по сравнению с поверхностью печи (черное тело). Если это условие не выполнено, то плазма, вследствие своей излучательной способности, действует как пере датчик потока энергии и, строго говоря, нельзя уже считать подоб ное состояние термически равновесным. То же самое имеет место тогда, когда энергия подводится не посредством «теплового кон такта», т. е. излучением или переносом кинетической энергии, а ускорением электронов плазмы внешним электрическим полем.

Поведение плазмы в подобных случаях представляет собою слож ную проблему теплопроводности;

исчерпывающее решение таких задач известными методами теории газов приводит к разумным ре зультатам лишь в редких случаях (очень большие концентрации атомов, плазмы высокого давления). Одной из причин неприменимо сти основных положений теории теплопроводности является упомя нутая в разделе VIII, d гипотеза «локального теплового равновесия», другой — то обстоятельство, что часть энергии покидает плазму, не участвуя в диффузионном процессе. Последнее имеет место, напри мер, в случае не реабсорбированного излучения, когда понятия «длина свободного пробега» или «коэфициент диффузии» теряют свой смысл. Однако, безусловно возможно построение термодинами чески строгой теории теплопроводности, не пользующейся назван ными ограничениями ( 1 0 6 ;

ср. также 2 1 5 ). К сожалению, в этом на правлении нет еще работ, на которых стоило бы здесь остано виться.

Несмотря на отсутствие количественной теории, возможно весьма подробное качественное рассмотрение неизотермической плазмы.

а. П о н я т и е « т е м п е р а т у р ы » в н е и з о т е р м и ч е с к о й плазме Термодинамикой установлено понятие температуры для случая теплового равновесия. Введение этого понятия требует принятия определенных допущений о функциях распределения, о пространствен ном и временном распределении частиц, а также о распределении от дельных форм энергии (закон равномерного распределения).

Рассмотрим прежде всего, каким образом можно установить, на ходится ли плазма в состоянии теплового равновесия. Этот вопрос может быть, конечно, разрешен лишь измерениям^. Измерение тем пературы какой-либо системы указывает лишь среднее значение энергии определенной формы 29 4 0 8. Пользуясь оптическим методом, например, пирометрическим, мы получаем число, показывающее ту температуру черного тела, при которой оно дает в измеряемом спектральном участке то же излучение, что и исследуемая систе ма. Мы получаем «черную температуру» спектральной области, а следовательно, при некоторых добавочных предположениях о меха низме излучения, среднюю энергию определенных атомных термов.

Если производится измерение допплеровской ширины линии, то по лучается значение средней энергии движения. Измерение при помощи 490 Р. РОМПЕ И М. ШТЕЕНБЁК контактного термометра показывает (в том случае, если падающее излучение полностью отражается) температуру, связанную определен ным образом, зависящим от условий теплопередачи, с кинетической анергией. Если термометр поглощает излучение, то измерение дает среднее из значений энергии излучения и энергии движения. Мы не будем здесь обсуждать точность и даже возможность температурных измерений в газах (эти вопросы рассматриваются в работах 29. 1 2 5 ^ 1зо, 209, 245, 272, 309, з1о, 4os, 5о2;

,;

р а б о т а х, цитированных а также в разделе VII), а остановимся лишь на следующем.

На основании температурного измерения, проведенного каким либо одним способом, нельзя решить вопрос, находится ли система в тепловом равновесии или нет. Если же, измеряя температуру не сколькими способами, связанными с различными формами энергии, мы придем к одной и той же величине, то значит рассматриваемая плазма находится в строгом тепловом равновесии. В том случае, если подобный эксперимент приводит к различным цифрам, мы не можем говорить о тепловом равновесии, так как нет температуры в термодинамическом смысле этого слова, которую можно было бы задать для всей плазмы. Несмотря на это, принято называть «тем пературами» цифры, получаемые различными измерениями и в случае их несовпадения. В этом смысле говорят о температуре электронов, температуре излучения, температуре ионизации и температуре газа.

Эти величины соответствуют распределениям скоростей электронов или атомов, степени ионизации или относительному числу атомов, нахо дящихся на данном уровне, для системы в равновесии. Поэтому нельзя возражать против применения слова «температура» в указан ном смысле;

в противном случае надо было бы, желая быть после довательным, отклонить такие установившиеся термины, как «черная температура», «цветная температура»309 светового источника или температура излучения 4 0 9.

Как было показано в разделе I, отклонения плазмы от положе ния равновесия различны для разных форм энергии.

В основу практического определения теплового равновесия мы по ложим закон равномерного распределения. Желая иметь суждение об отдельных формах энергии, например, энергии движения электро нов или атомов, мы можем, кроме того, определить температуру этих форм энергии из максвелловского распределения при изме рениях зондом (см. раздел I) или при определении допплеровского расширения спектральных линий.

Можно, однако, привлечь еще более косвенный критерий — прин цип детального равновесия (ср. VIII, с). Если установлено, что принцип детального равновесия имеет место при взаимодействии двух форм энергии, то, значит, они находятся в равновесии по отноше нию один к другому. Если, как мы это покажем в разделе IX, Ь, принцип детального равновесия выполняется для электронного газа и атомных термов, то, значит, электроны и атомные термы пришли в состояние взаимного равновесия. При этом, конечно, подобное.положение не имеет места для, скажем, взаимодействия электронов И энергии движения атомов..

ГАЗЫ В СОСТОЯНИИ ПЛАЗМЫ Когда принцип детального равновесия выполняется для любых форм энергии, можно говорить о строгом тепловом равновесии.

Плотность излучения плазмы может быть значительно меньше плот ности излучения абсолютно черного тела той же температуры, и 409:

это не нарушает состояния равновесия ). Нельзя, конечно, считать невозможным тепловое равновесие плазмы на том основании, что спектр ее линейчатый, т. е. резко отличается от «черного».

Ь. Э л е м е н т а р н ы е п р о ц е с с ы в н е и з о т е р м и ч е с к о й плазме Возвратимся к соображениям, изложенным в разделе VIII, d. Про цесс передачи энергии электронным газом атомам и ионам заклю чается в основном в столкновениях электронов, получивших свою энергию от электрического поля, с атомами. При этом (раздел VIII, с) либо происходит увеличение кинетической энергии атома вследствие упругого удара, либо путем неупругого удара образуется возбуж денный атом или пара зарядов. В стационарном состоянии изотер мической плазмы как средняя кинетическая энергия атомов, так и число возбужденных атомов и ионов имеют твердые значения, определяющиеся температурой плазмы;

это не имеет места в случае неизотермической плазмы. Отсюда следует, что принцип детального равновесия, регулирующий процессы созидания и разрушения ком понент плазмы, не имеет неограниченного применения для неизотер мической плазмы.

Рассмотрим упрощенную модель неизотермической плазмы. Она состоит из электронов, атомов и ионов.

Как было показано в разделе II, взаимодействие с микрополем всегда позволяет принять для электронов максвелловское распреде ление скоростей, которому можно приписать температуру Т_. Внеш нее поле поддерживает эту температуру Т_. Непосредственной пе редачей энергии от поля ионам можно пренебречь. Далее примем, что пренебрежимым является обмен между различными формами энер гии атомов или ионов по сравнению с энергетическим обменом, в ко тором участвуют электроны. Это значит, например, что возбужденные атомы образуются лишь при посредстве электронов, но не атомными или ионными ударами. Энергия, переданная атомному и ионному газу, покидает плазму посредством излучения или теплопроводности любого рода [мы включаем сюда также диффузию возбужденных атомов и ионов (см. VIII, d), а также обязательно амбиполярную диффузию (см. I)].

Рассмотрим атомный уровень k, участвующий в удалении энер гии плазмы путем превращения энергии возбуждения в излучение.

Энергия, излучаемая в 1 сек. атомами, находящимися на k-м уровне, !) Коэфициент поглощения приблизительно изотермической плазмы может быть определен для данной температуры из отношения плотности излучения плазмы и черного тела. Величина его находится в пределах от 0,1 до 0,001.

492 Р. РОМПЕ И М. ШТЕЕНБЕК равна Здесь Nk — концентрация атомов, Аы — вероятность перехода и v w — частоты линий, эмиттируемых &-ми атомами. Ради простоты примем, что -атомы излучают одну линию, а именно соответствующую пере ходу на основной уровень 0. Уровень k возникает посредством элек тронного удара из главного уровня. Число таких переходов в 1 сек.

В стационарном случае // · S^ — ДГ A /zv. (9b 1) Это соотношение указывает, что энергия, переданная электронами термам k, излучается без остатка. При увеличении Л/_ значение Nk может стать любым. Температура, которая соответствует концентра ции атомов, возбужденных до уровня k, Nk (см. IX, а), опреде ляется отношением Л^:Л/0;

она может достигнуть величины, большей значений температуры электронов. Отсюда можно заключить (если принять справедливость второго начала термодинамики для стационар ных, но термически неравновесных процессов), что соотношение (9Ь, 1) неполно, а именно, в правой его части нехватает члена, зависящего от концентрации электронов. В смысле рассуждений раз дела VIII, с, этот недостающий член можно трактовать как электрон ные удары второго рода. Уравнение (9Ь 1), следует тогда заменить таким ", « т. 2 5 8 :

S1 =А А 4- Sn. (9b, 2) О том, что второе начало термодинамики применимо для неизо термической плазмы, говорит опыт. Копферман и Ладенбург 2 6 в. 2 6 показали, что при увеличении концентрации электронов (и постоян ной температуре электронов) концентрация возбужденных атомов в неизотермической плазме разряда низкого давления возрастает не безгранично, а стремится к п р е д е л у, который может быть выражен kT примерным равенством ^ % е -.

Этот результат был подтвержден рядом других авторов 2 6 4, изме рявших концентрацию возбужденных атомов как непосредственно, так и косвенным путем 4 4 1. Этот результат имеет важнейшее значе ние для понимания процессов, протекающих в неизотермической плазме, так как он позволяет применить приближенный принцип детального равновесия в форме (9b, 2) ).

Исходя из второго начала, мы можем сделать следующие за ключения о поведении нашей упрощенной модели неизотермиче ской плазмы.

*) Соображения, изложенные в этом разделе, используются в последнее время в астрофизике для выяснения механизма излучения в туманностях и внешних атмосферах звезд, см. К. Wurm, Z. Astrophys., 14, 321, 1937;

О. Struve u. K. Wurm, Astroph. J., 88, 84, 1938.

ГАЗЫ В СОСТОЯНИИ ПЛАЗМЫ 4 У" 1. Форма энергии, принимающая участие в переносе энергии во вне,—как непосредственно, так и при помощи промежуточных процессов, — получит температуру электронов, если только она (энер гия) находится во взаимодействии с электронами. Таким образом, число метастабильных термов соответствует температуре электронов.

При хорошей тепловой изоляции энергии движения атомов и ионов соответствуют температуре Г_ или, если рекомбинация на границах затруднена, степень ионизации вычисляется из 7!_ при помощи формулы Шаха.

2. Если какая-либо форма энергии принимает участие в переносе энергии, то температура становится н и ж е электронной температуры и притом тем больше отличается от последней, чем меньше связь рассматриваемой формы энергии с электронами и чем больше связь с внешней средой.

В случае концентраций электронов столь малых, что ударами второго рода можно пренебречь, температура терма определяется выражением г. (9Ь, 3) kTk0 = Чем больше связь с электронами, т. е. чем больше эффективное число ударов N_SQ, тем выше Тт. Напротив, при возрастании вероятности перехода Ak0, Tk0 уменьшается.

Таким же образом можно для нашей модели вычислить темпера туру всех существующих форм энергии. Получают столько различ ных температур, сколько имеется форм энергии;

при этом отдельные электронные термы надо рассматривать как различные формы энер гии, если только различие в энергиях не с;

A7L (относительные числа атомов, возбужденных до уровней с малыми энергетическими различиями, соответствуют их статистическим весам 2 6 7 ).

3. При увеличении /L, если 7*_ постоянна, температуры всех форм энергии стремятся к 7L. Степень приближения определяется равенством типа (9Ь, 2) с учетом ударов второго рода;

уравне ние (9Ь, 3) заменяется следующим:

еЕ kTM = Tf r. (9b, 4) :

При увеличении AL. плазма все ближе подходит к состоянию теплового равновесия с электронным газом. Достижение состояния равновесия определяется, согласно (9Ь, 4), величинами Ak0 и S1^1.

Вероятности перехода суть атомные константы, связанные с /^-числами (см. стр. 479) и со средними продолжительностями существования термов 0 следующим соотношением:

Реабсорбция плазмой светового кванта, излученного атомом, действует как уменьшение числа А или увеличение среднего времени жизни излучающего атома.

8 Успехи физических наук, т XXV, выш 494 Р. РОМПЕ И М. ШТЕЕНБЕК Милном 352 было показано, что качестве меры влияния реаб сорбции следует ввести «эффективную» вероятность перехода АЭфф.

Эта величина, в отличие от Ak0 уравнения (8Ь, 5), зависит от давле ния, а именно, при увеличении давления уменьшается на несколько порядков величины от значения -— Л/,о, а затем вследствие наступающего расширения линии вновь возрастает до значения Л м ( 8 5 6, а также 206 » 237 238 535 5 3 8 5 : 1 9, 6 ' ). Интервал концентраций, внутри которого наблюдается это явление, лежит между 1 0 й и 10 1 6 см~й;

при этом имеются в виду атомы, с п о с о б н ы е п о г л о щ а т ь.

Таким образом, для возбужденных атомов этот интервал лежит при соответственно более высокой концентрации всех атомов. У ртутной плазмы при 6000°, которая излучает почти исключительно линии, исходящие с 2 3 5- и 33)-уровней, этот интервал лежит между 10 1 и Ю 2 0 атомов на 1 си 3, в согласии с экспериментальными измере ниями х).

Значения А^ и АВфф имеют порядок величины от 109 до 10*.

Величины Sk0 (см. раздел VIII, с) можно приближенно представить в виде произведения средней скорости электрона на среднее эффек тивное сечение для возбуждения. При скорости электрона 10 8 см\сек (соответствует примерно 1 V) и среднем эффективном сечении возбуждения 10~ 1 6 см1 S^o ~ Ю~ 8 смъ\сек.

Таким образом, при концентрации электронов 10 1 2 см~ъ и больше мы приближаемся к области равновесия. Такие концентрации элек тронов осуществимы при концентрациях атомов от 10 1 2 смгг и выше.

В соответствии с данным в разделе VIII, с определением вели чины 5 эффективные сечения для передачи кинетической энергии имеют величину порядка 10~ 2 0 см1. Таким образом, энергия дви жения атомов приходит в равновесие с электронами при кон центрациях последних примерно в 10 4 раз больших, т. е. при концентрациях атомов от 10 1 9 см~3. Эффективное сечение ионизации электронным ударом должно иметь размеры Ю - 1 8, — К ) - 1 9 см2, так что явление насыщения заметно в области атомных концен траций 10 1 ' — 1 0 1 8 см*3. Эти данные указывают различие между плазмой низкого давления — явление насыщения только для атом ных термов, и плазмой высокого давления — явление насыщения для всех форм энергии. На основании работ Манко пфа 3 4 1, Витте 6 5 5, Германа 223 и Эленбааса 1 1 0 ~ 1 1 4 можно с уверенностью утверждать наличие л о к а л ь н о г о теплового равновесия2) при атомных концен трациях выше 10 1 9 CM~S.

4. Энергетический поток, покидающий плазму в виде той или иной формы энергии, может достигать значительных величин, несмот !) В. А. Фабрикант и Ф. Бутаева133, Р. Ромпе и В. Туре 487, ш. В Hg разряде реабсорбция заметна при давлении порядка 1 am и ею можно пренебречь при давлениях выше 20 am.

Обратное возрастание вероятности перехода при увеличении ширины линий можно наглядно представить себе как уменьшение вероятности того, что два атома излучают в точности одну и ту же частоту.

) Лучше говорить о локальном тепловом равновесии, потому что в плазмах разряда, исследованных в цитированных работах, имел место сильный спад температуры во вне.

ГАЗЫ В СОСТОЯНИИ ПЛАЗМЫ ря на приближенное равновесие с электронным газом. Рассмотрим, например, снова возбуждение атомного терма;

при этом пусть выполняется уравнение (9Ь, 2) " ^ - /До + ^ - 5 ? · (9b, 2) Наше условие равновесия выполнено, если тогда справедливо также Излучение определенного терма дается выражением kT. (9b, 6) a = hv1Q-gl0-A10-N0-e Уравнение (9b, 6), представляющее собой закон Вина для случая малых коэфициентов поглощения, справедливо тогда, когда реабсорб цией в самой плазме можно пренебречь (см. выше). Если рассмотреть в качестве примера соотношения, имеющие место в ртутной плазме весьма высокого давления, а именно N_ = 10 18 см~3, S1 я= 10~ 8 см?\сек, ЛГ 0 =Ю 1 9 см~л, то левая часть уравнения (9Ь, 2) примерно равна 10~ 2 9.

Это значит, что в 1 сек. образуется 10 29 возбужденных атомов,, способных к излучению. Член ^А10, характеризующий излучение, равен 10 23, если положить —- = 10-* и А10 s= 108. Следовательно, на каждые 106 возбуждающих ударов приходится один акт излуче ния. Отсюда видно, что потеря энергии на излучение совершенно незначительно нарушает состояние равновесия и что число ударов второго рода практически равно числу ударов первого рода.

Принимая для средней энергии излучаемого кванта значение 0,5· 10~ 19 WjceK, получаем для энергетического потока из 1 см?

величину порядка 5-10 W. Наблюдаемый при указанных условиях полный (по всему спектру) поток энергии 1 0 8 ;

1 0 9 имеет величину приблизительно 20· 10 Wjcerc. Наша примерная оценка приводит, таким образом, к вполне приемлемым величинам.

При непрерывной потере энергии температура электронов плазмы должна быть, хотя бы и незначительно, выше температуры газа.

Манкопф и Витте 3 4 1. 5 5 оценивают это различие величиной 20—100° при температуре электронов в 6000°. Примерно к такой же величин?, а именно, к отношению температура газа: температура электрэнов=0,97, приходит Зоммермейер488, который вычислил эту цифру, используя формулу Кравата 66 для мощности, передаваемой электронным газом атомному при учете обратных процессов. Кроме того, принято, что нагревание газа в плазме высокого давления в случае одноатомного газа обусловливается в основном упругими соударениями электронов с атомами газа ! ).

г ) О влиянии упругих соударений электронов с ионами см. примечание ) на стр. 206.

496 Р. РОМПЕ И М. ШТЕЕНБЕК Сказанное выше справедливо не только для плазмы при очень высоких давлениях, но и для плазмы низкого давления. В общем случае, правда, установление равновесия между энергией движения и электронной температурой не имеет места.

Абсолютная величина энергетического потока, существующего в плазме, не позволяет судить о термодинамическом состоянии плазмы;

в общем случае малых потоков энергии (малая концентра ция электронов!) отклонения от состояния равновесия велики;

при больших потоках энергии отклонения уменьшаются. В качестве меры приближения к состоянию равновесия может служить соотношение отдельных членов уравнения баланса типа (9Ь, 2). Если мощность, передаваемая электронами посредством ударов первого рода атомному газу («полная мощность»), есть величина того же порядка, что и мощ ность, переданная электронному газу в форме ударов второго рода («накопляемая мощность»), то имеет место состояние, близкое к теп ловому равновесию. Мощность, уходящая из плазмы («действующая мощность»), может все же принимать весьма большие значения как разность двух очень больших чисел, одинаковых по порядку величины.

с. Б а л а н с энергии в неизотермической плазме Энергия, переданная электронам электрическим полем, должна равняться сумме энергий всех форм покидающих плазму. В том случае, если рассматриваемая форма энергии в гораздо большей сте пени излучается, чем передается электронному газу, можно полагать мощность, передаваемую электронами атомному газу, равной мощ ности, покидающей плазму, в результате чего сильно упрощается вычисление. Подобное пренебрежение можно делать при атомных концентрациях, меньших 10 17 см"3, и степенях ионизации, меньших 10""2 для кинетической энергии атомов и ионизации;

в случае малых концентраций электронов это пренебрежение справедливо для суммар ной мощности, уходящей из плазмы 349.

Мощность, отдаваемую во вне неизотермической плазмой, делят на три части: перенос кинетической энергии, т. е. классическая теплопроводность, излучение энергии возбуждения, перенос иониза ционной энергии посредством амбиполярной диффузии или ионной теплопроводности.

Мощность, получаемая электронами неизотермической плазмы от электрического поля, может быть представлена, согласно разделу III, в виде где Ь_ — подвижность электронов, а —напряженность электриче ского поля. Следовательно, + LOOK + UUH • (9с, 1) Ne-be.E^ = 1пзл LUOH обнаруживается при низких давлениях как теплота рекомби нации ионов и электронов, рекомбинирующих на стенке;

LKUH высту пает как нагревание газа, вызванное в основном упругими соударени Таблица 7 (по V I I I, с и IX, Ь) Число актов свободной Число спонтанных Число актов возбуждения Число актов ионизации рекомбинации в 1 сек. на 1 см3 актов излучения в 1 сек. на 1 см v_cMJceK в 1 сек. на 1 см34) в 1 сек. на 1 см S2) Si) S3) Ю- 10-ю 1,8-1016 10-8 1,8 101* 1,8-101· I 5 Ю- 1,8 -109 5-10* 5=5-106 5-10-ю 1,8-10" 5- Ю - " II 1,8-10" 1,1 1018 1020 5) 6 10-1* 1,1-1020 6- III 5=6-10' 6 Ю-" • 1 " 9 10-1* 2,3-10! ДО 10215) IV 9-10-9 1021 9 Ю-" 2 Ю22 Ю22 4 15-1* 2- V 4-10-9 4-101* 5г4-10? 4 10-п 2 Ю22 Ю 4-10-9 4 10-1* 4- :4,5-ю 1 ? 2-102* VI 4 Ю-" 2-1020 4,5- 2 4,5-10-9 4,5 10-1* VII : 4,5-' 4,5 Ю - " 102G 1028 5- 5 -10-1* VIII 5=5-10? 5- С- 5 -10- 1) Значение эффективного сечения для возбуждения принято равным 1 0 ~ 1 6 см2.

) Эффективное сечение для и о н и з а ц и и — 1 0 - 1 8 см2.

) Эффективное сечение для свободной рекомбинации Ю - 2 1 см2.

*) При очень малых скоростях электронов эффективное сечение будет больше принятого.

) Наблюдаемые величины меньше из-за реабсорбции.

498 V.

V JMH электронов с атомами. Баланс энергии в плазме низкого давления 487 исследовался, главным образом, Зоммермейэром (Ne ), Драйвестеном 95 9 8 10 ihK (Na · °) и Молером (Cs ). Обнаружилась резкая зависимость от носительной величины трех членов правой части уравнения (9с, 1) от параметров разряда: давления, диаметра трубки и силы тока. При а б л ица Число ато мов, находя- Число воз- Число Число дис- Темпера- Среднее щихся в бужденных ионов социирован- тура излучение X л \J 11 \J XJ на 1 см нормальном атомов3 ных атомов иониза % состоянии, ции в ваттах 1) в \\см в 1 см% в 1 слс в 1 см* до = 1 0 - з I 1,8-101* ДО = 108 2) МОЮ II «5 3,6-101* 2500 10- C = 103 = III 1,8-1015 6500 1 - = IV 3,7- 7500 до = 100 3) 5- Д О = 1013 2) до 1,8-10" 1- 10 u V 5-1018 = 101* = 5-1018 = 6500 = VI 5-1018 = 101* = 6800 = 1- VII 5-1019 = 7500 = = 1015 1- VIII 5-1020 Ы0" = 8000 = 50 = 1) По уравнению (9Ь, 6).

) В случае, если установится равновесие с температурой электронов ^ W\ (см 3) Наблюдаемые величины в 100—1000 раз меньше вследствие умень шения А, вызванного реабсорбцией (см. IX, Ь).

постоянном диаметре трубки La0H перевешивает, если давление мало;

при более высоком давлении перевешивает LKUH. Влияние силы тока, определяющее характеристику разряда, дискутировалось Ромпе и Шёном4*!.**2.

Для давлений от 1 до 8 am в Hg Э л е н б а а с ш — ш предлагает следующую экспериментальную формулу для суммарного излучения:

(9c, 2) ®=f(L — A), где А — доля энергии, покидающей плазму путем классической теп лопроводности;

L — общая энергия, отдаваемая плазмой, и / — к о н станта, которая, например, для ртути равна 0,72. Недавно было у к а з а н о 4 3 9, что (9с, 2) может быть также написано в форме @ = L — ( I — f)L— fA;

член ( 1 — f ) L имеет смысл той части энергии, которая покидает плазму путем ионной теплопроводности. За то, что баланс энергии происходит по (9с, 3), говорит также еще ряд наблюдений;

можно принять, что и для высоких давлений пригодна трехчленная формула типа (9с, 1). Член ( 1 — f ) L уменьшается при возрастании давления и постоянной температуре 1 1 1.

ГАЗЫ В СОСТОЯНИИ ПЛАЗМЫ ЛИТЕРАТУРА 1. Н. W. A l l e n, Phys. Rev., (2) 52, 707, 1937.

2. W. P. A 11 i s and H. W. A l l e n, Phys. Rev., (2) 52, 703, 1937.

3. E. A m a l d i and E. S e g r e, Cim., 11, 145, 1934.

Nature (Lond.), 132, 444, 1933.

4. » » »

5. J. A. A n d e r s o n, Proc. nat. Acad. Amer., 6, 42, 1920.

6. » Proc. nat. Acad. Amer., 8, 231, 1922.

Astrophys. J., 51, 37, 1920;

75, 394, 1932.

7. »

8. » and S. S m i t h, Astrophys. J., 64, 295, 1926.

9. E. V. A p p l e t o n, Proc. URSI, Washington, 1927.

Quart. J. Roy. Soc. Meet. Suppl., 62, 22, 1936, 9a. »

Proc. Roy. Soc. Lond., A 126, 542, 1930.

10. »

11. » URSI London Congr., 1934.

Nature (Lond.), 136, 52, 1935.

12. »

and E. С C h i I d s, Phil. Mag., 10, 969, 1930.

13. »

» F. W. С h a p m a n, Proc. phys. Soc. 7,ond., 44, 14. »

246, 1932.

15. E. V. A p p l e t o n and I n g r a m, Nature (Lond.), 136, 548, 1935.

» R. N a i s m i t h, Proc. Rov. Soc. Lond., A 150, 16. »

685, 1935.

17. F. L. A r n o t, Nature (Lond.), 138, 162, 1936.

Proc. Roy. Soc. Lond., 156, 538, 1936.

18. »

Proc. Roy. Soc. Lond., 153, 137, 1937.

19. »

Proc. Roy. Soc. Lond., 158, 157, 1937.

20. »

21. С J. B a k k e r, Proc. Amsterdam, 36, 589, 1933.

22. R. W. В а с h e r and S. G о u d s m i t, Atomic Energie States, New York, 1932.

23.. a r t e l s, Physik. Z., 28, 727, 1927.

Physik. Z., 33, 932, 1932.

24. »

25. Z. Physik, 79, 345, 1932.

»

u. H. N o а с к,. Physik, 64, 465, 1930.

26. »

27. F. B e c k e r u. W. G r о t r a i n, Ergebn. exakt. Naturwiss., 7, 8, 1928.

28. R. B e c k e r, Z. Physik, 18, 328, 1923.

29. J. G. B e n n e t t and. i r a n i, Symposium on Gas Temperature Measurements, J. Inst. Fuel. Lond., 1938.

30. L. B e r g m a n n u. W. D u r i n g, Ann. Physik, 1, 1041, 1929.

31. W. P. J. v a n B e r k el, Physica, 5, 230, 1938.

32. W. E. B e r k e y and R. С M a s o n, Phys. Rev., 37, 1679, 1931.

Phys. Rev., 38, 943, 1931.

33. » »

»

34. F. B l o c h and N. E. B r a d b u r y, Phys. Rev., 48, 689, 1935.

35. L. B l o k, Philips techn. Rdsch., 1, 87, 1936.

36. С. В о e с к е г and F, L. h 1 e r, Bur. of. Stand. J. of Res., 10, 357, 1933.

37. N. B o h r, Diss., Kopenhagen, 1911.

38. L. B o l t z m a n n, Gastheorie, 1923.

39. H. G. B o o k e r, Proc. Roy. Soc. Lond., 147, 352, 1934.

40. F. B o r g n i s, Ann. Physik, 31, 497, 1,938.

41. M. B o r n, Optik, Berlin, 1933 (русск. перевод, ДНТВУ, Харьков, 1937).

42. P. E. B o u c h e r, Phys. Rev., (2) 26, 807, 1925.

43. G. B r e i t, Proc. I. R. E., 15, 709, 1927.

44. A. K. B r e w e r and J. W. W e s t h e, J. phys. Chem., 33, 883, 1929.

45. A. K. B r e w e r and J. W. W e s t h o v e n, J. phys. Chem., 34,153, 1930.

J. phys. Chem., 34,554, 1930.

46. »» »

J. phys. Chem., 34,1280, 1930.

47. » » »

J. phys. Chem., 34,2343, 1930.

48. » » »

» P. D. K u e c k, J. ph\s. Chem., 35, 1281, 1931.

49. »

J. phys. Chem., 35, 1293, 1931.

50. » » »

' J. phys. Chem., 36, 2133, 1932.

51. » » »

J. phys. Chem., 36, 2395, 1932.

52. »» »

9* 5. РОМПЕ И. ШТЕЕНБЕк А. К. В г е w e r and P. D. К и е с k, J. phys. Chem., 37, 889, 1933.

53.

J. phys. Chem., 37, 897, 1933.

54. » » »

55. »» » J. phys. Chem., 38, 889, 1934.

56. » » » J. phys. Chem., 38, 1051, 1934.

57. K. B r o c k m a n n, Diss., Berlin, 1915.

58. E. F. B u c h m a n n, Z. techn. Physik, 15, 180, 1934.

S. C h a p m a n, Proc. Roy. Soc. Lond., A 132, 353, 1931.

59.

60. A. C o e h n u. G. J u n g, Milller-Pouillet, II. Aufl., Bd. 4, 4, S. 492ff., 1934.

61. К. Т. C o m p t o n, Phys. Rev., 36, 706, 1930.

62. » et J. L a n g m и i r, Rev. Mod. Phys., 2, 123, 1930.

63. » » Rev. Mod. Phys., 3, 191, 1931.

»

64. » L A. T u r n e r and W. H. M c C u r d y, Phys. Rev., 24, 597, 1924.

65. A. M. С o r b i n o, Physik. Z., 12, 561, 1911.

66. A. M. C r a v a t h, Phys. Rev., 36, 248, 1930.

67. W. C r o o k es, Vortrag 1879, deutsche Obersetzung.. Gretschel, Neudruck, Leipzig, Johann Ambrosius Barth, 1912.

68. M. G u r i e, С. г. Acad. Sci. Paris, 177, 1021, 1923.

69. H. D a n z e r, Ann. Physik, (5) 2, 27, 1929.

70. К. К. D a r r o w, Bell Syst. techn. Journ., 11, 576, 1932.

71. » Electrical Phenomena in Gases, Baltimore, 1932.

72. С G. D a r w i n, Proc. Roy. Soc. Lond., 146, 17, 1934.

73. B. D a v у d о v, Physik. Z. USSR, 8, 59, 1935.

74. » Physik. Z. USSR, 9, 433, 1936.

Physik. Z. USSR, 12, 269, 1937.

75. »

76. » u. L. Z m a n o v s k a j a, Techn. Physik USSR, 3, 715, 1936.

77. P. D e b y e, Physik. Z., 25, 97, 1924.

u.. и с к е 1, Physik. Z., 24, 185, 1923.

78. »

Physik. Z., 24, 305, 1923.

79. » » »

80. » и.. F a l k e n h a g e n, Physik,., 29, 401, 1928.

81. W. D e п е с к е, Ann. Physik., (5) 27, 597, 1936.

и. Е. L f l b c k e, Physik. Z., 37, 347, 1936.

82. »

83. J. M. D e w e y, Phys. Rev., 35, 155, 1930.

84. » Phys. Rev., 35, 1439, 1930.

and H. P. R о b e r t s о n, Nature (Lond.), 121, 709,1928.

85. »

86. J. M. D e w e y and H. P. R o b e r t s o n, Phys. Rev., 31, 973, 1°28.

87. M. D i d l a u k i s, Z. Physik, 74, 624, 1932.

Z. Physik, 77, 352, 1932.

88. »

89. » Z. Physik, 82, 709, 1933.

90. W. D i e m i g e r, Ergebn. exakt. Naturwiss., 17, 282, 1938.

91... D o r g e l o, Z. Physik, 34, 766, 1925.

92. P. D r u d e, Ann. Physik, (4) 1, 566, 575, 1900.

93. Ann. Physik, (4) 3, 369, 1900.

»

94. » Ann. Physik, (4) 7, 687, 1902.

95. M. J. D г и у e s t e у n, Physik. Z., 33, 856, 1932.

96. » Physica, 4, 464, 1937.

97. » Physica, 5, 561, 1938.

98. » Z. Physik, 81, 571, 1933.

et W. d e G r o o t, Physica, 12, 153, 1932.

99. »

and N. W a r m о 11 z, Phil. Mag., (7) 17,1,1934.

100. »

101. Г. С п и в а к, ЖЭТФ, 6, 1125, 1936.

102. W.. E c c l e s, Proc. Roy. Soc. Lond., A 87, 79, 1912.

103. L. E c k s t e i n u. J. M. F r e e m a n, Z. Physik, 64, 547, 1930.

104. A. S. d d i g t о n, Monthly Not. R. A. S., 88, 369, 1928.

105. J. E g g e r t, Physik. Z., 20, 570, 1919.

106. P. u. Th. E h r e n f e s t, Ergebn. Math. Wiss., Bd. 4, S. 32, 82.

107. A. E i n s t e i n, Physik. Z.,.14, 121, 1917.

108. W. E l e n b a a s, Physica, 1, 211, 1934.

109. Physica, 1, 673, 1934.

ГАЗЫ В СОСТОЯНИИ ПЛАЗМЫ 110. W. E l e n b a a s, Physica, 2, 169, 1935.

Ш. » Physica, 3, 859, 1936.

112. » Physica, 4, 279, 1937.

ИЗ. » Physica, 4, 413, 1937.

114. Physica, 5, 568, 1938.

»

115. К. О. Е га e l e u s and W. L. B r o w n, Phil. Mag., 22, 898, 1936.

R. W. L u n t, Phi]. Mag., 32, 1504, 1936.

116. » »

Nature (Lond.), 137, 404, 1936.

117. » » »

» J. S a y e r s, Proc. Roy. Irish. Acad., 44, 87, 1938.

118. »

119. A. v. E n g e l u. M. S t e e b e с к, Elektrische Gasentladungen, 1932.

120. Gasentladungen, Bd. 2, S. 17ff., » »

1934.

121. A. v. E n g e l u. M. S t e e b e с к, Gosentladungen, Bd. 2, S. 20,1934.

122. » » Gasentladungen-, Bd. 2, S. 23, 1934.

123. » » Gasentladungen, Bd. 2, S. 25—28, 1934.

124. A. v. E n g e l u. M. S t e e n b e c k, Gasentladungen, Bd. 2, S. 85ff, 1934.

125. A. v. E n g e l u. M. S t e e n b e c k, Wiss. Veroff. Siemens-Konz., 10, 2, 1931.

126. A. v. E n g e l u. M. S t e e n b e c k, Wiss. Veroff. Siemens-Konz., 10, 155, 1931.

127. A. v. E n g e ' l u. M. S t e e i i D e c k, Wiss. Veroff. Sfemens-Konz., 12, 1, 1933.

128. A. v. E n g e l u. M. S t e e n b e c k, Wiss. Veroff. Siemens-Konz., 12, 74, 1933.

129. A. v. E n g e l u. M. S t e e n b e c k, Wiss. Veroft. Siemens-Konz., 15, 42, 1936.

130. A. v. E n g e l u. M. S t e e n b e c k, Arch, techn. Messen, 2161—1,1933.

131. P. E v e r s h e i m, Diss., Bonn, 1902.

132.. w e s t, Z. techn. Physik, 14, 478, 1933.

133. W. A. F a b r i к a n t u. F. В u t a e w a, Sow. Phys., 9, 383, 1936.

134. E. F e r m i, Molekule und Kristalle, 1938.

Z. Physik, 26, 54, 1924.

135. »

Cim., 11, 157, 1934.

136. »

137. G. J. F i n c h u. L. G. C o w e n, Proc. Roy. Soc. Lond., A 111, 257, 1926.

138. G. J. F i n c h u. L. G. С о w e n, Proc. Roy. Soc. Lond., A 116, 529, 1927.

139. G. J. F i n c h u. D. L. H o d g e, Proc. Rov. Soc. Lond., A 124, 303, 1929.

140. G. J. F i n c h u. L. G. С о w e n, Proc. Roy. Soc. Lond., A 125, 532, 1929.

141. G. J. F i n c h, Proc. Roy. Soc. Lond., A 129, 656, 1930.

142. G. J. F i n c h u. W. L. a t r ! k, Proc. Roy. Soc. Lond., A · 133, 173, 1931.

143. G. J. F i n c h u. E. A. J. M a h l e r, Proc. Roy. Soc. Lond., A 143, 482, 1934.

144. G. J. F i n c h, J. chem. Soc. Lond., 57, 32, 1935.

145. W. F i n k e l n b u r g, Kontinuierliche Spektren, Berln, 1938.

146. W. F i n k e l n b u r g, Z. Physik, 83, 297, 1934.

147. » Z. Physik, 88, 763, 1934.

148. » Z. Physik, 88, 768, 1934.

Phys. Rev., 45, 341, 1934.

149. »

150. » Phys. Rev., 88, 297, 1934.

151. » Phys. Rev., 88, 768, 1934.

152. H. F i s c h e r, Ann. Physik, (5) 27, 81, 1936.

153. K. F o r s t e r l i n g u. H. L a s s e n, Ann. Physik, 18, 26, 1933.

154. R. H. F o w l e r, Phil. Mag., 45 (6), 1, 1923.

Phil. Mag., 47 (6), 257, 1924.

155. »

Trans. Farad. Soc, 23, 434, 1927.

156. »

502 Р. РОМПЕ И М. ШТЕЕНБЕК 157. С.. F r a g s t e i n u. M. A r n d t, Ann. Physik, 33, 532, 1938.

158. J. F r a n ck u. P. J o r d a n, Anregung von Quantensprttngen durch Stosse, Berlin, 1926.

159. M. B o r n u. J. F r a n с k, Z. Physik, 31, 411, 1925.

160. Ch. F t i c h t b a u e r, P. S c h u l z u. A. F. B r a n d, Z. Physik, 90,403, 1934.

161. W. F u r s s o w u. A. W l a s s o w, Physik. Z. USSR, 10, 378, 1936.

162. D. G a b o r, Z. Physik, 84, 493, 1933.

163. Z. Physik, 84, 474, 1933.

»

164. » Z. techn. Physik, 13, 560, 1932.

Physik. Z., 34, 38, 1933.

165. »

166. S. Q a n g o p a d h y a y a and R. K h a r t g i r, Phil. Mag., (7) 25, 883, 1938.

167... G a r d n e r, Phys. Rev., 51, 144, 1937.

168. G. G e h l h o f f, Z. techn. Physik, 1, 37, 1920.

169. E. G e r b e r, Ann. Physik, (5) 20, 529, 1934.

170. H. G e r d i e u. A. L о t,. techn. Physik, 4, 157, 1923.

171. » » » Z. techn. Physik, 5, 515, 1924.

172. W. M. G o o d a 11, Proc. I. R. E., 25, 1414, 1937.

173. A. H. v a n G o r e urn, Physica, 3, 207, 1936.

174. M. G o r s c h k o w u. J. M a s l a k o w e z, Techn. Physik USSR, 3, 824, 1936.

175. G. G о u b a u, Hochfrequenz u. Elektroakustik, 45, f79, 1935.

176. » Hochfrequenz u. Elektroakustik, 46, 37, 1935.

177. B. G r a n s k у, В. К 1 a r f e 1 d u. W. A. F a b r i k a n t, Techn. Phy sik USSR, 7, 1895, 1937.

178. B. G r a n o v s k y, B. K l a r f e l d u. W. A. F a b r i k a n t, Techn. Phy sik, 8, 971, 1938.

179. W. d e G r o o t, Z. Physik, 50, 559, 1928.

180. » Z. Physik, 55, 52, 1929.

181. » u. F. M. P e n n i n g, Geiger-Scheels Handb. d. Physik, Bd. 22, Berlin, 1936.

182. W. G r o t r i a n, Graphische Darstellung der Linienspektra, Berlin, 1923.

183. » Naturwiss., 27, 555, 1939.

184. A. Giintherschulze, Z. Elektrochem., 30, 283, 1924.

185. » Z. Elektrotechn., 30, 386, 1924.

186. H. G u t t o n, Ann. d. Phys., 13, 62, 1930.

C. r. Acad. Sci. Paris, 188, 385, 1.929.

187. »

et J. C l e m e n t, С. г. Acad. Sci Paris, 184, 441, 1927.

188. »

С. г. Acad. Sci. Paris, 184, 676, 1927.

189. » » »

190. » » » Onde electr., 6, 137, 1927.

191. G. L. G u y, Ann. Chim. Phys., 18, 5, 1879.

С. г. Acad. Sci. Paris, 88, 420, 1879.

192. »

С r. Acad. Sci. Paris, 134, 1764, 1912.

193..»

194. С. Д. Г в о з д о в е р, ЖЭТФ, 7, 867, 1937.

195. » Physik. Z. USSR, 12, 164, 1937.

196. Phys'k. Z. USSR, 12, 180, 1937.

197. A. H a g e n b a c h, Ann. Physik, (4) 5, 276, 1901.

198. » Ann. Physik, (4) 8, 568, 1902.

199. » u. H. Ко en,. wiss. Photogr., 1, 342, 1903.

200. G.. a 1 e and.. e t, Publ. Verkes. Obs., 3 (1), 2Э, 1903.

201. H. H a m a d a, Phil. Mag., (7) 12, 50, 1931.

202. V. v. H a m o s, Ann. Physik, 7, 857, 1930.

203. W. H a n l e u. K. L a r c h e, Ergebn. exakt. Naturwiss., 10, 285, 1931.

204. D. R. H a r t r e e, Proc. Camb. phil. Soc, 27, 143, 1931.

205. L. J. H a y n e r, Phys. Rev., 26, 364, 1925.

206... e a t l e y, Phys. Rev., (2) 52, 235, 1937.

207. W. e i 11 e r u. F. L o n d o n, Z. Physik, 44, 455, 1927.

208. E. F. M. v. d. e 1 d u. L. S. О r s t e i,. Physik, 77, 459, 1932.

209. F. H e n n i n g, Thermometrie, Berlin, 1926.

210. Ann. Physik, (5) 13, 599, 1932.

»

ГАЗЫ В СОСТОЯНИИ ПЛАЗМЫ 211 Р. К. H e r m a n n, Z. techn. Physik, 17, 482, 1936.

212.. V. H e r s h e y, Phys. Rev., (2) 51, 146, 1937.

213. G. H e r t z, Verh. dtsch. physik. Ges. 284, 1917.

214. K. F. H e r z f e l d, Ann. Physik. (4) 51, 261, 1916.

215. » Kinetische fheorie der Warme, Miiller-Pouillets, Lehrbuch der Physik, Bd. 3, S. 2, Braunschweig, 1925.

216. R. H o l m, Z. Physik, 75, 171, 1932.

217. H o l t s m a r c k, Physik. Z., 20, 162, 1919.

218. » Physik. Z., 25, 73, 1924.

219. » Ann. Physik, (4) 58, 577, 1919.

220. W. H o l z u. R. Mil H e r, Ann. Physik, 34, 489, 1939.

221. J. J. H o p f i e l d, Phys. Rev., 35, 1133, 1930.

222. » Phys. Rev., 36, 784, 1930.

223. H. H e r m a n n, Z. Physik, 97, 552, 1935.

224. Th. J. v a n H o r s t u. С K r y g s m a n, Physica, 1, 114, 1934.

225. W. V. H o u s t o n, Phys. Rev., 54, 884, 1938.

226. F. G. H o u t e r m a n s, Z. Physik, 83, 19, 1933.

227. W. J. H u m p h r e y s, Astrophys. J., 26, 18, 1907.

228. L. G. H. H u x l e y, Phil. Mag., (7) 23, 208, 1937.

229. » Phil. Mag., (7) 23, 210, 1937..

230. Th. V. I o n e s c u, С. г. Acad. Sci. Paris, 203, 537, 1936.

231. V. I o n e s c u et С i к u e, J. d. Physique, 6, 35.


232. I s a a r d i, Z. Elektrotechn., 21, 404, 1912.

233. H. J a n e k e, Z. Physik, 99, 169, 1936.

234. J. J o h a n n e s s o n, Ann. Physik, 13, 953, 1932.

235. E. J u s t i, Spez. Warme... technischer Gase, Berlin, 1938.

236. P. K e c k, Ann. Physik, (5) 15, 903, 1932.

237. С K e n t y, Phys. Rev., 42, 823, 1932.

238. » Phys. Rev., 43, 181, 1933.

239.. e s s el, Z. Physik, 70, 614, 1931.

240. T. J. К i 11 i a n, Phys. Rev., 35, 1238, 1930.

241. A. S. K i n g, Astrophys. J., 62, 238, 1925.

242. B. K i r s c h s t e i n u. F. K o p p e l m a n n, Wiss. Veroff. Siemens-Konz., 16 (3), 26, 1937.

243. O. K l e i n u. K. R о s s e 1 a n d, Z. Physik, 4, 46, 1921.

244. H. K l u m b, Physik. Z., 33, 445, 1932.

245. О. К n o b 1 a u c h u.. e с к у, Anleitungen zu genauen techni schen Temperaturmessungen, Miinchen, 1926.

246. M. K n o l l, F. O l l e n d o r f f u. R. R o m p e, Gasentladungstabellen, Berlin, 1934.

247. E. K o b e l, Phys. Rev., 36, 1636, 1930.

248. W. K o c h, Physik, Z. 36, 855, 1935.

249. » Z. techn. Physik, 16, 461, 1935.

250. R. K o l l a t h, Physik. Z., 31, 1002, 1930.

251. » Physik. Z., 31, 985, 1930.

252. B. J. K o m m n i c k, Ann. Physik, 15, 273, 1932.

253.. e, Ann. Physik, 9, 742, 1902.

254. V. K o n d r a t j e w u. A. L e i u s к у,. Physik, 50, 366, 1928.

255. » ». Physik, 56, 353, 1929.

»

256.. K o p f e r m a n n u. R. L a d e b u r g, Z. Physik, 48, 26, 1928.

257. » » Z. Physik, 65, 167, 1930.

»

258. » Naturwiss., 19, 513, 1931.

» »

259. » W. T i e t z e, Z. Physik, 56, 604, 1929.

»

260. W. a 1 e к о, D. R о a n s к у u. L. S e n a, Techn. Physik USSR, 1, 9, 1934.

261. C h. A. K r a u s, Phys. Rev., 18, 40, 1904.

262. » Phys. Rev., 18, 89, 1904.

263. P. K r a u s, Ann. Physik, (5) 29, 449, 1937.

264. K. K r e b s, Z. Physik, 101, 604, 1936.

265. H. K r e f ft, Physik. Z., 32, 948, 1931.

266. Z. Physik, 77, 752, 1932.

504 Р. РОМПЕ И М. ШТЕЕНБЕК 267.. K r e f f t, Techn. Wiss. Abh. Osram-Konz., 4, 33, 1936.

268. » L. L a r с h e u. F. R о s s 1 e r, Z. techn. Physik, 17, 374, 1936.

269.. r e f f t u.. i r a n i, Z. techn. Physik, 14, 393, 1933.

» R. R o m p e, Natuwiss., 19, 269, 1931.

270. »

271. » » » Z. Physik, 73, 681, 1932.

272. J. K r o n e r t, Arch, techn. Messen, 242—1, 1931.

273. J. К u d a r, Z. Physik, 57, 705, 1929.

274.. u h,. Physik, 61, 805, 1930.

275. J. К u, Phys. Rev., 39, 183, 1932.

276. R. L a d e n b u r g, Z. Physik, 4, 451, 1921.

277. » Z. Physik, 28, 15, 1928.

u. S. L e v y, Z. Ptfysik, 65, 189, 1930.

278. »

279. » » St. L o r i a, Physik. Z., 9, 875, 1908.

280. R. L a d e n b u r g, Physik. Z., 27, 789, 1926.

281. » u. G. W o l f s o h,. Physik, 63, 616, 1930.

Z. Physik, 65, 207, 1930.

282. » » »

283. С L a n c z o s, Z. Physik, 68, 204, 1931.

284.. Physik, 65, 431, 1930.

ь 285. L. L a n d a u, Physik. Z. USSR, 10, 154, 1936.

286. » Z. Physik, 64, 629, 1930.

287. L a n d о 1 d-B r s t e i n, 3. Erg.-Bd., S. 2315.

288. P. L a n g e v i n, Ann. Chim. Phys., 28, 289, 1903.

289. J. L a n g m u i r, J. am. chem. Soc, 34, 860, 1912.

290. » J. am. chem. Soc, 37, 417, 1915.

291. » J. am. chem. Soc, 38, 1145, 1916.

292. » Gen. electr. Rev., 26, 731, 1923.

J. Frankl. Inst, 196, 751, 1923.

293. »

294. » Phys. Rev., 26, 585, 1925.

295. » Z. Physik, 46, 271, 1928.

296. » Proc. nat. Acad. Amer., 14, 627, 1928.

297. » Proc. nat. Acad. Amer., 14, 634, 1928.

298. » and К. В. В 1 о d g e 11, Phys. Rev., 22, 347, 1923.

299. » ». 11 - S m i t h, Phys. Rev., 28, 727, 1926.

300. » » » Gen. electr. Rev., 27,449,1924.

301. » » » Gen. electr. Rev., 27,538,1924.

302. » » » Gen. electr. Rev., 27,616,1924.

303. » » » Gen. electr. Rev., 27,766,1924.

304. » » » Gen. electr. Rev., 27,762,1924.

305. » » » Gen. electr. Rev., 27,770,1924.

306. » » » Gen. electr. Rev., 27,810,1924.

307. » » » Gen. electr. Rev., 28,727,1926, 308. E. O. L a w r e n c e and F. G. D u n n i n g t o n, Phvs. Rev., 35, 396.

1930.

309. E. L a x u.. i r a n i, Lichttechnik auf physikalischer Grundlage, Handb. d. Physik, Geiger-Scheel, Bd. XIX, Berlin, 1928.

310. E. L a x u.. i r a n i, Temperaturmessung, Ullmanns Ergebnisse der technischen Chemie, Berlin, 1934.

311. R. L i с h t e s t e i n, Physik. Z., 39, 646, 1938..

312. L i n d, Trans, am. Electr. chem. Soc, 52, 37, 1927.

313. » J. am. chem. Soc, 50, 1767, 1928.

J. am. chem. Soc, 51, 365, 1929.

314. »

J. am. chem. Soc, 51, 2811, 1929.

315.- »

316. » J. am. chem. Soc, 52, 4450, 1930.

Trans, am. Elect, chem. Soc, 59, 159, 1934.

317. »

Trans, am. Electr. chem. Soc, 59, 165, 1934.

318. »

319. E. G. L i d e r, Science (..), 84, 353, 1934.

320. » Phys. Rev., 49, 753, 1936.

321. W. L о с h t e - 11 g e e,. Physik, 64, 443, 1930.

u. H. M a c k e r, Z. Physik, 105, 1, 322. »

323. L. B. L o e b, Trans, am. Electr. chem. Soc, 55, 131, 1929.

ГАЗЫ В СОСТОЯНИИ ПЛАЗМЫ 324 L. В. Loeb,. Physik, 75, 555, 1932.

Phys. Rev., 43, 684, 1935.

325. »

326. » Phys. Rev., 51, 1110, 1937.

and.. B r a d b u r y, J. Frankl. Inst., 213, 181, 1932.

327. »

F. L o n d o n. Z. Physik, 63, 245. 1930.

328.

Z. physik. Chem., 11, 222, 1930.

329. »

330. H. A. L o r e n t z, Proc. Amsterdam, 7, 438, 1905.

331. » Proc. Amsterdam, 7, 575, 1905.

332. » Proc. Amsterdam, 7, 684, 1905.

333. H. A. L o r e n t z, Getting. Vortr., 1914.

E. L i i b c k e, Physik Z., 33, 890, 1932.

334.

O. L u h r Phys. Rev., 36, 24, 1930.

335.

T h. L y m a n, Astrophys. J., 60, 1, 1924.

336.

M. M a ' c h l e r, Z. Ph'ysik, 104, 1, 1936.

337.

338. A. J. M a d d o c k, Proc, phys. Soc. Lond., 48, 57, 1936.

339. F. a i e r - L e i b i t,. Physik. 95, 499, 1935.

R. M a n n k o p f f, Z. Physik, 76, 396, 1932.

340.

341. Z. Physik, 86, 161, 1933.

»

342. E. M a r x, Ann. Physik, 2, 79·?, 1900.

343. R. С M a s o n, Phys. Rev., 51, 28, 1937.

344. H. S. W. M a s s e y, Cambridge Univ. Press, 1938.

K. W. M e i s s n e r, Ann. Physik, 76, 124, 1925.

345.

Physik. Z., 26, 687, 1925.

346. »

347. » u. W. G r a f f u n d e r, Ann. Physik, 84, 1009, 1927.

W. v. M e y e r,. Physik, 111, 46, 1938.

348.

G. M i e r d e l, Wiss. Veroff. Siemens-Konz., 17 (3), 71, 1938.

349.

V. P. i h u, С. г. Acad. Sci. Paris, 207, 52, 1938.

350.

E. A. M i l n e, Phil. Mag., (6) 47, 209, 1924.

351.

352. » J. Lond. math. Soc, 1,1, 1926.

353. H. R. M i m n o, Rev. Mod. Phys., 9, 1, 1937.

354. » Rev. Mod. Phys., 9, 21, 1937.

355. A. C. G. M i t c h e l l and M. W. Z e m a n s k y, Resonance Radiation and Excited Atoms, Cambridge, 1934 (русск. перевод, М., 1938).

356. К. M i t r a and G. В a n e r j e s, Nature (Lond.), 136, 512.

357. S. K. M i t r a, Nature (Lond.), 142, 914, 1938.

358. E. L. M o h l e r, J. of Res. Nat. Bur. of Stand., 9, 25, 1932.

359. » J. of Res. Nat. Bur. of Stand., 9, 493, 1932.

J. of Res. Nat. Bur. of Stand., 17, 849, 1937.

360. »

361. » J. of Res. Nat. Bur. of Stand., 19, 447, 1937.

362. » J. of Res. Nat. Bur. of Stand., 19, 559, 1937.' 363. F. M d g l i c l i, K- H. R i e w e u. R. R о m e, Ann. Phvsik, (5) 35, 735, 1939.

364. W. M o l t h a n, Z. Physik, 98, 227, 1935.

365... M o o r e, Astrophys. J., 54, 191, 1921.

366. Astrophys. J.. 54, 246, 1921.

»

367. P h. M. M o r s e, W. P. A H i s and E. S. L a m ar, Phys. Rev., 48, 412, 1935.

368. N. F. M o t t and H. S. W. M a s s e y, Theorie of Atomic Collisions, Oxford, 1933.

369. M u l l e r - P o u i l l e t, IV (3), S. 318, Braunschweig, 1933.

370. » IV (4), 11 Aufl., S. 122, Beitrag von. u c k e n u. A. E t z r o d t, 1934.

370a. J. L. M y e r, Z. Physik, 87, 1, 1933.

371. W. N e r n s t, Boltzmann-Festschrift, S. 904, Leipzig, 1904.

372. Th. N e u g e b a u e r, Z. Physik, 106, 474, 1937.

373. F. H. N e w m a n, Phil. Mag., 15, 601, 1933.

374. W. M. N i e l s e n, Physica, 16, 721, 1930.

375. K. F. N i e s s e n, Physik. Z., 33, 705, 1932.

376. H. N i e w o d n i c z a n s k i, Acta Physica Polonica, 5, 111 1936.

377. W. B. N o t t i n g h a m, J. Frankl. Inst.. 206, 43, 1928.

378. D. v. O e t t i n g e n, Ann. Physik, (5) 19, 513, 1934.

506 Р. РОМПЕ И М. ШТЕЕНБЕК 379. О. O l d e n b e r g,. Physik, 47, 184, 1927.

380. ». Physik, 51, 605, 1928.

. Physik, 55, 1, 1920.

381. »

382. L. O n s a g e r, Physik Z., 28, 277, 1927.

383. » Trans. Farad. Soc., 23, 341, 1927.

384. L. S. O r n s t e i n, Proc. Acad. Sci. Amsterdam, 38, 3, 1935.

385. » u. H. B r i n k m a n n, Proc. Acad. Sci. Amsterdam, 34, 33, 1931.

386. L. S. O r n s t e i n u. H. B r i n k m a n n, Proc. Acad. Sci. Amsterdam, 34, 498, 1931.

387. L. S. O r n s t e i n u. A. B e u n e s, Z. Physik, 77, 72, 1932.

388. » » D. V e r m e u l e n, Proc. Acad. Sci. Amsterdam, 34, 764, 1931.

389. L. S. O r n s t e i n, J. Q. E y r a e r s u. J. W o u d e r, Proc. Acad. Sci.

Amsterdam, 34, 505, 1931.

390. L. S. O r n s t e i n u. P. J. a r i g h u i e,. Physik, 77, 788/1932.


391. » » E. F. M. v. d. H e l d, Ann. Physik, 85, 953,1928.

392. » » S. S a m b u r s k y, Proc. Acad. Sci. Amsterdam, 34, 339, 1931.

393. L. S. О r s t e i u.. R. v a n W i j k, Proc. Acad. Sci. Amsterdam, 33, 44, 1930.

394. L. S. O r n s t e i n u. W. R. v a n W i j k, Z. Physik, 49, 315,.1928.

395. » Physik. Z., 32, 517, 1931.

396. » u. H. B r i n k m a n n, Physica, 1, 797, 1934.

397.. a e k о е k, Handb. d. Astrophys., Bd. 3.

398. F. a s c h e n, Berl. Ber., 135, 1926.

399. P. O. P e d e r s o n, Ausbreitung von Radiowellen, Kopenhagen, 1927.

400. R. e i e r Is, Z. Physik', 80, 763, 1933.

401. S. J. P e k a r, Bull. Acad. Sci. USSR, 4, 467, 1938.

402. R. P e n n d o r f, Naturwiss., 25, 774, 1937.

403. F. M. P e n n i n g, Nature (Lond.), Aug. 1926.

404. » Physica, 5 (4), 286, 1938.

405. •» Physica, 6, 241, 1926.

406. F. S. P h i l l i p s, Proc. Roy. Soc. Lond., 89, 39, 1913.

407. F. B. P i d d u c k, Phys. Rev., (2) 53, 197, 1938.

408. M. P i r a n i and R. R о m e, Trans. Am. electrochem. Soc.,69, 417,1936.

409. M. P l a n c k, Warmestrahlung, Leipzig, 1930.

410. » Ann. Physik, 75, 673, 1924.

411. B. v.an d e r P o o l, Diss., Utrecht, 1920.

412. L. P o s e n e r, Z. Physik, 75, 809, 1932.

413. W. M. P r e s t o n, Phys. Rev., 49, 140, 1936.

Phys. Rev., 51, 298, 1937.

414. »

415. W. r ok of j e w, Z. Physik, 50, 701, 1928.

u. G. G a m o w, Z. Physik, 44, 887, 1927.

416. »

417. » » W. S o l o w j e w, Z. Physik, 48, 276, 1928.

418. K. P r z i b r a m, Geiger-Scheels Handb. d. Physik, Bd. 22, S. 349 bis 363, 1926.

419. L o r d R a y l e i g h, Proc. Roy. Soc. Loud., 114, 620, 1927.

Nature (Lond.), 123, 488, 1929.

420. »

421. E. R e i c h r u d e l u. G. S i w a k, Z. techn. Physik USSR, 3, 983, 1933.

422 F R e i c h e, Verb, dtsch. physik. Ges., 15, 1, 1913.

423. E. F. R i c h t e r, Z. Physik, 81, 539, 1933.

424. E. R i e k e, Wiedemanns Ann., 66, 376, 1898.

425. » Ann. Physik, 66, 545, 1898.

426. K. H. R i e w e, Z. Physik, 107, 680, 1937.

Z. Physik, 109, 753, 1938.

427. »

Z. Physik, 110, 393, 1938.

428. » ' 429. » Z. physik. Chem., (A) im Druck.

u. R. R o m p e, Z. Physik, 111, 79, 1938.

430. »

Z. Physik, 105, 478, 1937.

431. » »

ГАЗЫ В СОСТОЯНИИ ПЛАЗМЫ 432. R. R i s c h u. F. L ii d f,. Phvsik, 75, 812, 1932.

433. W. R o g o w s k i, Z. Phvsik, 98, 399, 1935.

434.. B. Arch. Eiektrotechn., 26, 649, 1932.

»

R. R o m p e, Z. Physik, 101, 214, 1936.

435.

436. R. R o m p e, Z. techn. Physik, 17, 381, 1936.

п. P. S c h u i z, Z. Phvsik, 108, 654, 1938.

437. »

Z. Phvsik, 110, 223, 1938.

438. » » »

Z. Physik, 113, 10, 1939.

439. »

u. W. T h o u r e t, Z. Physik, 112, 369, 1939.

440. »

» M. S c h o n, Z. Physik, 111, 345, 1938.

441. »

Z. Physik, 108, 265, 1938.

442. »

443. » u. W. T h o u r e t, Z. techn. Physik, 19, 352, 1938.

444. D. R o s c h d e s t w e n s k y, Ann. Physik, 39, 307, 1912.

445. » " Trans, opt. lust. Len., 2, № 313, 1921.

F. R o s s l e r, Z. Physik, 112, 667, 1939.

446.

447. » u. F. "Sell ci h e r r, Physik. Z., 39, 902, 1938.

A. R u b i n o w i c z u. J. B l a t o n, Ergebn. exakt. Naturwiss., 11, 176, 448.

1932.

449. R. D. R u s k and A. L. e с к h a m, Phys. Rev., 46, 425, 1934.

450. H. N. R u s s e l l, Ap. J., 55, 119, 451. J. R y b n e r, Onde electr., 7, 428, 1928.

452. M. N. S a h a, Phil. Mag., 40, 472, 1920.

453. » Proc. Roy. Soc. Lond., A 99, 135, 1931.

454. » Z. Physik, 6, 40, 1921.

455. J. S a l p e t e r, Phys'ik. Z., 14, 201, 1913.

456. » J. drahtl. Telegr., 8, 247, 1914.

457. R. A. S a w y e r and L. B e c k e r, Asfrophvs. X, 57, 98, 1923.

O. S c h e r z e r, Arch. Elektrotechn., 33, 207, 1939.

458.

E. S c h m i d t, Z. Physik, 31, 475, 459.

460. E. S c h r o d i n g e r, Handb. d. Physik, Bd. 10.

461. Sitzgsberg. prenss. Akad. Wiss., №. 19/24, 435, »

( 462. P. S c h u i z, Physik. Z., 39, 412, 1938.

463. Z. Phys к (в печати).

»

464. W. S c h u t ?,. Physik, 71, 301, 1931.

R. S e e l i g e r, Physik. Z., 30, 329, 1929.

465.

Naturwiss., 20, 711, 1932.

466. »

467. R. S e e l i g e r, Einfiihrung in die Physik der Gasentladungen, 2, Aufb., 1934.

468. R. S e e l i g e r, Angewandte Afomphysik., Berlin, 1938.

469. » u. M. S t e e n b e c k, Z. Ph}'sik (в печати) 470.. S e g r e u. G. С Wick, Proc. Acad. Sci Amsterdam, 36, 534, 1933.

471. L. S e n a, Techn. Physik USSR, 1, 551, 1935.

472. Bull. Akad. Sci. USSR, 4, 475, 1938.

»

473. W. S c h o t t k y, Physik. Z., 25, 342, 1924.

474. » Physik. Z., 25, 635, 1924.

u. J. v. i s s e n d o r f, Z. Physik, 31, 163, 1925.

475. »

476. A. S i b old, Helvet. physica Acfa, 9, 123, 1936.

477. W. S i g r i s t, Helvef. phvsica Acia, 10, 73, 1937.

478. H, S i r k, Ann. Physik., 44, 437, 1914.

47S. J. S l e p i a n and R. С M a s o n, Phys. Rev., 37, 779, 1931.

479a. J. S l e p i a n, Trans. Am. lust, electr.., 49, 421, 1930.

480. R.. S l o a n e and R. P r e s s, Nature (Lond.), 141,872, 1938.

Proc. Roy. Soc. Lond., A 168, 284, 1938.

481. »

and E. I. R. Me Or e g or, Phil. Mag., 18, 193, 1934.

482. »

483. A. S l u t z k i n, Physik, Z. USSR, 12, 215, 1937.

484. A. S m a k u l a, Z. Physik, 86, 185, 1933.

485 J. A. S m it, Physica, "3, 543, 1936.

486. S. S m i t h, Astrophys. J., 61, 186, 1925.

487. K. S o m m e r m e y e ' r, Ann. Phvs:k, 13, 315, 1932.

Ann. Physik, 28, 240, 1937.

488. »

508. и у. штЕнте-Ек 489. К. S o m m e r m e y e r, Z. Physik, 87, 741, 1934.

490. ». Physik, 90, 232, 1934.

491. J. S p e n c e r - S m i t h, Phil. Mag., (7) 19, 806, 1935.

492. » Phil. Mag., (T) 19, 1016, 1935.

493. G. S p i w a k u. E. R e i c h r u d e l, Physik. Z. LJSSR, 9, 655, 1936.

494. » » » Physica, 3, 301, 1936.

495. M. S t e e n b e c k, Z. Physik, 76, 260, 1932.

496. » Physik. Z., 33, 809, 1932.

497. » M i i l l e r - P o u i l l e t s Lehrb. d. Physik, Bd. 4, Teil 3, S. 340, Braunschweig, 1933.

498. M. S t e e n b e c k, Wiss. Veroff. Siemens-Konz., 15 (2), 1, 1936.

499. » Z. techn. Physik, 18, 593, 1937.

499a. » Wiss. Veroff. Siemens-Konz., 1939 (в печати).

500. U. S t i 11 e, Ann. Physik, 17, 635, 1933.

501. H. S t u e c k l e n, Z. Physik, 30, 24, 1924.

502. Symposium on Gas Temperature Measurements, J. Inst. Fuel. Land., 1938.

503. R. a n b e r g, Phys. Rev., 35, 1080, 1930.

504. M. T a y l o r, Proc. phys. Soc. Lond., 45, 245, 1933.

505. » Proc. phys. Soc. Lond., 46, 408, 1934.

506. E. T e l l e r, Z. Physik, 67, 311, 1931.

507. D. Th. T e r H o r s t, H. B r i n k m a n n and L. S. Or n s t e i n, Phy sica, 2, 652, 1935.

508. L. H. T h o m a s, Proc. Roy. Soc. Lond., A 121, 464, 1928.

509. J. J. T h o m s o n, Phil. Mag., 11, 697, 1931.

510. » and G. P. T h o m s o n, Conduction of Electricity through Gases, 3. Aufl. 1928 u. 1933.

511. J. J. Th o m s on a n d G. P. T h o m s o n, Conduction oi Electricity through Gases, 3. Aufl., Bd. 2, S. 354 f.

512. J. J. T h o m s o n a n d G. P. T h o m s o n, Conduction of Electricity through Gases, 2 Aufl., S. 244.

513. E. T i e d e u. F. R i c h t e r, Handb. d. Arbeitsmethoden in der anor ganischen Chemie, Bd. 2, 2, Berlin u. Leipzig, 1925.

514. L. к s, Phys. Rev., 33, 239, 1929.

515. » Phys. Rev., 37, 1458, 1931.

516. » Phys. Rev., 38, 1219, 1931.

517. » Phys. Rev., 46, 278, 1934.

518. » Phys. Rev., 51, 744, 1937.

519. » Phys. Rev., 51, 1025, 1937.

520. » Phys. Rev., 55, 674, 1939.

521. » and W. P. A11 i s, Phys. Rev., (2) 52, 710, 1937.

522. » » J. L a n g m u i r, Phys. Rev., 33, 195, 1929.

523. » H. M o t t - S m i t h and J. L a n g m u i r, Phys. Rev., 28, 104, 1926.

524. J. S. о w s e d, Ph'l. Mag., (7) 22, 145, 1936.

525. » Phil. Mag. (7) 23, 481, 1937.

526. » and.. P a k k a l a, Phil. Mag., 14, 418, 1932.

527. A. U n s o l d, Physik der Sternatmospharen, Berlin, 1938.

528. » Z. Astrophys., 12, 56, 1936.

529. » Ann. Physk, 33, 608, 1938.

530. W. U y t e r h o v e n, Philips techn. Rdsch., 3, 161, 1938.

531. » Elektrische Gasentladungslampe, Berlin, Julius Springer, 1938.

532... W a h l i n, Phys. Rev., 37, 260, 1931.

533. E. W a r b u r g, Wied. Ann., 40, 14, 1890.

534. 1 S. W a t t, Phys. Rev., (2) 25, 25, 1925.

535. J. S. W e b b, Phys. Rev., 24, 113, 1924.

536. » and L. A. P a r d u e, Phys. Rev., 31, 1122, 1928.

537. » » » Phys. Rev., 32, 946, 1928.

538. » and H. A. M e s s e n g e r, Phys. Rev., 33, 319, 1929.

539. » » » Phys. Rev., 40, 466, 1932.

РАЗЫ В СОСТОЯНИИ ПЛАЗМЫ 540. V. W e i s s k o p f и. Е. W i g е г,. Physik, 63, 54, 1930.

540а. » Ann. Physik, 9, 23, 1931.

541. ». Physik., 75, 287, 1932.

. Physik., 77, 398, 1932.

542. »

543. » Physik., 34, 1, 1933.

544. W. W e e 1, Bandenspektra, Handb. f. Experimentalphysik, Erg.-Bd.

1, 1931.

545. W. Wei el, Phys. Rev., 38, 642, 1931.

546. W. R v a n Wi jk, Z. Physik, 64, 315, 1930.

547. E. J. W i l l e y, Trans. Farad. Soc, 30, 230, 1934.

548. H. A. W i l s o n, Proc. Camo. phil. Soc, 11, 249, 1902.

Proc. Camb. phil. Soc, 11, 391, 1902.

549. »

550. » Phys. Rev., (2) 3, 375, 1914.

551. J. G. W i n ' a n s, Phys. Rev., 38, 583, 1931.

552. »' Phys. Rev., 39, 745, 1932.

Phys. Rev., 41, 388, 1932.

553. »

554. » Phys. Rev., 42, 800, 1932.

555. H. W i t t e, Z. Physik, 88, 415, 1934.

556. G. W o l f s o h n, Z. Physik, 63, 634, 1930.

557. » Z. Physik, 83, 234, 1933.

558. » u. R. L a d e b и г g, Z. Physik, 65, 207, 1930.

559. R. W. Wood, Physik. Z., 10, 425, 1909.

560. » Physik. Z., 13, 353, 1912.

561. A. W u l l n e r, Poggendorfs Ann., 137, 337, 1869.

Poggendorfs Ann., 147, 321, 1871.

562. »

563. K. Wurm, Handb. d. Astrophys., Bd. Ill, 2, Bandenspektra, 1930.

564. J. W y n e k e n, Ann. Physik, 86, 1071, 1928.

5§5. H. Z a h n, Verh. dtsch. physik. Oes., 15, 1203, 1913.

566. H. Z e i s e, Z. Elektrochera., 758, 1933.

567. » Z. Elektrochem., 895, 1933.

568. » Z. Elektrochem., 662, 1934.

569. » Z. Elektrochem., 884, 1934.

570. » Z. Elektrochem., 267, 1935.

571. M. W. Z e m a n s k y, Phys. Rev., 29, 513, 1927.

562. » Phys. Rev., 36, 219, 1930.

573. J. Z e n n e c k, Verh. dtsch. physik. Ges., (3) 18, 33, 1937.

574. Erg. kosmet. Physik, 3, 1, 1938.

»

575. » u. G. G o u b a u, Hochfrequenztechn., 37, 207, 1931.

1941 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК Т. XXV. вып. ИЗ ТЕКУЩЕЙ ЛИТЕРАТУРЫ ЭКСТРАПЯТНА НА РЕНТГЕНОГРАММАХ На сильно экспонированных рентгенограммах монокристаллов, полу ченных при помощи белого излучение, неоднократно обнаруживались диф фузные дифракционные пятна, резко отличные по своему виду от обыч ных дифракционных пятен. Эти экс-рапятна не могли быть индицированы целыми числами, и их следовало рассматривать либо как отражения от системы атомных плоскостей с длиной волны \, не соответствующей их межплоскостному расстоянию d, либо как отражения от системы каких-то особых плоскостей, не совпадающих с кристаллическими плоскостями. Так или иначе, для экстрапятен закон Брэгга ;

i).==2dsin3 ( — угол скольже ния) не имеет места.

Первым пытался дать объяснение этому явлению Факсен 1 в 1923 г.

Он предполагал, что экстрапятна надо рассматривать как отражения от экстраплоскостей, образуемых тепловыми волнами, проходящими вдоль главных плоскостей оси зон кристалла.

Интерес к описанному явлению неожиданно обнаружился после 17-лет него перерыва в 1939 и 1940 гг.3 В 1939 г. появилась работа Престона 2, а в 1940 г. работы Захариасена, Рамана 4 и Брэгга 5, дэющие различные объяснения явлению возникновения экстрапятен на рентгенограммах.

Престон, а также Брэгг допускает, что тепловое движение решетки разбивает кристалл на группы, состоящие из атома и его ближайших соседей (8 или 12), так что связь между атомами группы больше, чем связь между группами. Межатомные расстояния в различных группах атомов слегка отличаются друг от друга. Поэтому наряду с когерентным рассеянием всех атомов кристалла возникает когерентное рассеяние малых групп. Суммарная интенсивность первого излучения есть, как известно, квадрат суммы амплитуд, рассеянных всеми атомами. Суммарная интенсив ность экстраизлучения есть сумма интенсивностей, рассеянных малыми группами. Чем меньше число атомов, образующих «когерентную» груп пу, и чем больше число этих групп, тем интенсивнее должны быть экстра пятна.

Рентгенограмма хлористого калия, на которой ясно видна серия экстра пятен, рассчитывается Брэггом следующим образом. Принимается в ка честве «когерентной» группы восемь атомов, расположенных в вершинах куба. Амплитуда луча пропорциональна cos -— |ftcos6-j~(ln-j~ i)sin6} cos-— cos -- i h sin 0 — (1 — [) cos |.

Максимум этой функции сравнивается с центрами экстрапятен. Совпа дение рассчитанной и опытной рентгенограмм достаточно хорошее, если только отвлечься от размера экстрапятен, значительно меньшего, чем это следовало бы из расчета. Последнее обстоятельство можно объяснить тем, что когерентная группа состоит больше, чем из восьми атомов. Разумеется, при увеличении числа атомов группы максимума будут обостряться и в пре деле пропадут, возможными станут «ишь дифракционные максимумы, удов летворяющие закону Брэгга.

из текущий ЛИТЕРАТУРЫ Возникновение экстрапятсн на рентгенограмме было экспериментально и теоретически исследовано Раманом и его учениками. Раман указывает, что в согласии с принципами квантовой теории падающие на кристалл рентгеновские лучи могут привести к пульсации электронной плотности в кристалле, т. е. к колебаниям структурной амплитуды. При этом аку стические колебания решетки приводят к диффузному рассеянию, опти ческие колебания решетки дают правильные отражения, которые мы и наблюдаем на рентгенограммах в качестве экстрапятен. Направления, в которых возникают экстралучи, суть направления геометрического отра жения не от атомных плоскостей кристаллической решетки, а от плос костей постоянной фазы колебаний структурной амплитуды. Наклон этих плоскостей определяется единственно условиями отражения. Геометрический закон отражения имеет вид где, — углы скольжения падающего и вторичного луча. Каждому экстра пятну соответствует обычное пятно;

в том случае, если на кристалл падает белый спектр, имеется непрерывное множество экстрапятен. Это и наблю дается на лауэграмме в виде радиальных «хвостов» с резким максимумом для характеристической длины волны. Закон отражения показывает, что угол между падающим и отраженным лучами не зависит от межплоско стного расстояния. Теория показывает, однако, что от межплоскостного расстояния зависит интенсивность экстрапятсн.

Опыты автора с кальцитом и каменной солью подтверждают его теорию. А именно, межплоскостные расстояния, вычисленные из значений координат экстрапятен для Кл- и /Го-излучений (Мо_—антикатод), приводят к правильной величине с точностью не менее 0,02 А.

А. И. Китайгородский, Москва ЛИТЕРАТУРА 1. F a x e n, Z. Physik, 17, 277, 1923.

2. P r e s t o n, Proc. Roy. Soc, July, 1939.

3. Z a c h a r i a sen, Phys. Rev., 57, 597, 795, 1940.

4. R a m a n and N i 1 a k a n t a n, Nature, 46, 523, 1940;

145,860, 1940;

Proc. Ind. Acad., 11, 398, 1940;

12, 141, 1940;

R a m a n and N a t h, Proc. Ind. Acad., 12, 83, 1940.

5. B r a g g, Nature, 146, 509, 1940.

ФРЕНЕЛЕВСКАЯ ДИФРАКЦИЯ ЭЛЕКТРОНОВ Вследствие малости длины волны электронов наблюдение френелевскон дифракции их, в частности, наблюдение дифракции от края, чрезвычайно затруднено. Для разделения интерференционных максимумов протяженность источника электронов должна быть мала по сравнению с расстоянием между максимумами. Для того, чтобы разделить я-ый и -4- 2-максимум, надо иметь источник электронов размером не больше, чем d^Vha { + 2 — ).

Бёршу J удалось выполнить источник электронов размером в· 140 А.

При помощи этого источника был получен дифракционный снимок, на ко тором можно было, в соответствии с приведенным уравнением, наблюдать 4—5 линий. Расстояние интерференционных максимумов друг от друга из текущий ЛИТЕРАТУРЫ Возникновение экстрапятсн на рентгенограмме было экспериментально и теоретически исследовано Раманом и его учениками. Раман указывает, что в согласии с принципами квантовой теории падающие на кристалл рентгеновские лучи могут привести к пульсации электронной плотности в кристалле, т. е. к колебаниям структурной амплитуды. При этом аку стические колебания решетки приводят к диффузному рассеянию, опти ческие колебания решетки дают правильные отражения, которые мы и наблюдаем на рентгенограммах в качестве экстрапятен. Направления, в которых возникают экстралучи, суть направления геометрического отра жения не от атомных плоскостей кристаллической решетки, а от плос костей постоянной фазы колебаний структурной амплитуды. Наклон этих плоскостей определяется единственно условиями отражения. Геометрический закон отражения имеет вид где, — углы скольжения падающего и вторичного луча. Каждому экстра пятну соответствует обычное пятно;

в том случае, если на кристалл падает белый спектр, имеется непрерывное множество экстрапятен. Это и наблю дается на лауэграмме в виде радиальных «хвостов» с резким максимумом для характеристической длины волны. Закон отражения показывает, что угол между падающим и отраженным лучами не зависит от межплоско стного расстояния. Теория показывает, однако, что от межплоскостного расстояния зависит интенсивность экстрапятсн.

Опыты автора с кальцитом и каменной солью подтверждают его теорию. А именно, межплоскостные расстояния, вычисленные из значений координат экстрапятен для Кл- и /Го-излучений (Мо_—антикатод), приводят к правильной величине с точностью не менее 0,02 А.

А. И. Китайгородский, Москва ЛИТЕРАТУРА 1. F a x e n, Z. Physik, 17, 277, 1923.

2. P r e s t o n, Proc. Roy. Soc, July, 1939.

3. Z a c h a r i a sen, Phys. Rev., 57, 597, 795, 1940.

4. R a m a n and N i 1 a k a n t a n, Nature, 46, 523, 1940;

145,860, 1940;

Proc. Ind. Acad., 11, 398, 1940;

12, 141, 1940;

R a m a n and N a t h, Proc. Ind. Acad., 12, 83, 1940.

5. B r a g g, Nature, 146, 509, 1940.

ФРЕНЕЛЕВСКАЯ ДИФРАКЦИЯ ЭЛЕКТРОНОВ Вследствие малости длины волны электронов наблюдение френелевскон дифракции их, в частности, наблюдение дифракции от края, чрезвычайно затруднено. Для разделения интерференционных максимумов протяженность источника электронов должна быть мала по сравнению с расстоянием между максимумами. Для того, чтобы разделить я-ый и -4- 2-максимум, надо иметь источник электронов размером не больше, чем d^Vha { + 2 — ).

Бёршу J удалось выполнить источник электронов размером в· 140 А.



Pages:     | 1 |   ...   | 2 | 3 || 5 |
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.