авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 ||

«КВАНТОВЫЙ МАКРОФИЗИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ ДУБОШИНСКИХ (МКЭД) : ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ОБОСНОВАНИЕ Данил ДУБОШИНСКИЙ ...»

-- [ Страница 2 ] --

a1, 2 = = 0.44 ;

a1,3 = = 0.71.

k 12 12 Отметим, что плавное увеличение интенсивности волны практически не изменяет того или иного значения дискретной амплитуды и не приводит к переходу сциллятора с одного k a дискретного режима на другой. При выполнении соотношения F F пор = перейти с s J s ( ka s ) одной дискретной амплитуды на другую можно при определенных начальных условиях.

В численном эксперименте, когда исследовались уравнения (21) - (23) при условиях :

= 0 = 3.16, = 0.025, К = 12, Е = были получены стационарные дискретные амплитуды :

a1,1 = 0.153, a1, 2 = 0.44 и a1,3 = 0.71, a1, Причем, для получения колебаний с амплитудой пришлось увеличить интенсивность волны Е до 2,5. В этом случае значения первых двух дискретных амплитуд практически не изменились. При Е = 0,15 возможно возбуждение стационарных колебаний осциллятора только a1,1.

на первой дискретной амплитуде Отметим, что при Е=1, могут быть получены три стационарных дискретных режима колебаний осциллятора, однако это может быть достигнуто за счет увеличения кратности до s=2. Понятно, что значения трех дискретных амплитуд при этом не будут совпадать с приведенными выше ' значениями амплитуд a1,n,(n =1,2,3), так как корни фнкции Бесселя ( k a ) будут другими.

J Итак, при возбуждении волной отдельного осциллятора, дискретные амплитуды стационарных колебаний определяются при = s0 корнями (k a s ) = 0 и, по-видимому, не зависят от ' J физической природы осциллятора и соответствующего волнового режима.

Можно предположить, что электромагнитная волна при взаимодействии с продольно колеблющимся зарядом или резонатором, который имеет продольно колеблющийся вектор магнитного поля, может и не иметь продольной составляющей. Та или иная составляющая электромагнитного поля волны может появляться в результате самого взаимодействия.

Таким образом, непрерывная волна монохроиатической частоты, которая может быть равна или существенно отличаться от частоты осциллятора, может с весьма высокой (относительно классических параметрических колебаний) эффективностью поддерживать стационарные колебания осциллятора с дискретным рядом квантованных амплитуд.

Это объясняется тем, что в результате взаимодействия волна проявляет себя как периодический режим (например, сила в терминах классической механики) модулированный по фазе и частоте. Вследствие этого в спектре этого режима наиболее полно проявляют себя составляющие, близкие к частоте собственных колебаний осциллятора. При этом могут возбуждаться колебания осциллятора с дискретным рядом стационарных амплитуд, на каждой из которых осциллятором поглощается порция энергии, которая практически не зависит от изменения интенсивности волны и добротности осциллятора в широких пределах.

В следующем параграфе мы остановимся на характерных особенностях взаимодействия волны с отдельным осциллятором,.

Особенности возбуждения стационарных колебаний при волновых взаимодействиях.

1. Одна из особенностей взаимодействия волны с осциллятором, колебания которого возбуждаются на частоте, близкой к собственной 0, заключается в том, что при некоторых условиях за период его стационарных колебаний Т=2/0, осциллятор взаимодействует с целым числом n периодов волны, причем всегда n больше S= /, например, n=S+1. Данная особенность проявляется также при S=1. Эта особенность связана с наличием дополнительных корней в аргументе правой части уравнения (x,t) = F sin( t – k x) = F sin( t - k a asin). (34) На Фиг. 19а и 19b условно представлены два случая взаимодействия волны c осциллятором.

На этих графиках по оси абсцисс отложено время, по оси ординат – аргумент функции (x,t) (34). В качестве примера рассмотрен случай, когда S = 5. Согласно Фиг. 19а, каждая горизонтальная прямая (первые пять и последние пять горизонтальных линии) пересекает кривую t - kх лишь в одной точке. Подобному взаимодействию аналогично представление, приведенное на Фиг. 19b, где каждая из пяти наклонных прямых пересекают кривую kasin только один раз за каждый ее полупериод. При малых амплитудах колебаний осциллятора производная от аргумента функции (34) больше нуля и -к a 0 ;

(35) поэтому при условии a a *= (36) k и дополнительных корней в аргументе функции (34) нет.

Рассмотрим случай, когда a a. Ему соответствует на Фиг. 19 ситуация, когда одна из * горизонтальных прямых пересекает кривую t - kx в трех точках. Этому случаю соответствует на Фиг. 19,b пересечение одной из наклонных прямых t кривой k a sin в трех точках, что приводит к появлению дополнительных корней аргумента в правой части функции (34). При этом осциллятор за период T = 2 / провзаимодействует не с S-периодами электромагнитной волны, а например, с S+1 периодами (смотри Фиг. 20).

В общем случае, при больших амплитудах колебаний осциллятора a a кривую kasin могут * пересекать несколько наклонных прямых. При S= / этим случаям соответствует взаимодействие осциллятора за период своих колебаний T = 2 / соответственно с S+m периодами электромагнитной волны.

Если = 0, при a a, осциллятор за период своих колебаний Т может соответственно * провзаимодействовать с несколькими периодами электромагнитной волны. При этом, второй дискретной амплитуде колебаний осциллятора (по основному ряду дискретных амплитуд) соответствует взаимодействие с тремя периодами электромагнитной волны, третьей амплитуде – с четырьмя периодами волны и т.д.

На Фиг. 20 представлены за время, несколько большее одного периода колебаний осциллятора, значения его координаты и скорости при стационарных взаимодействиях с электромагнитной волной при кратности частот S = 5. Кроме того, на графике обозначены пунктирной кривой значения Fsint и сплошной кривой Fsin(t-kx). Все рассматриваемые на Фиг. 20 зависимости получены из численного эксперимента при исследовании уравнения (21) в стационарном режиме взаимодействия осциллятора с волной.

Fsint Fsin(t-kx) В данном случае один период колебаний осциллятора включает пять периодов (пунктирной кривой) Fsin t и шесть периодов (сплошной кривой) Fsin[t-k a sin(t+)].

Согласно результатам расчетов и численного эксперимента, изменение координаты Х и скорости осциллятора во времени очень незначительно отличаются от соответствующих синусоидальных зависимостей. Между тем, благодаря периодическим перемещениям осциллятора с амплитудой a a относительно волны Fsin[t-k a sin] при их взаимодействии * имеет место существенное изменение волны по частоте, фазе и амплитуде.

Рассмотрим взаимодействия при движении осциллятора с максимальными скоростями в прямой и встречной волне в областях точек 0,5 и 1,5 по оси абсцисс, представленных на = Фиг. 20 (х=0). За период волны, подходя к точке 0,5, осциллятор провзаимодействует более чем с двумя периодами встречной волны. За тот же период, подходя к точке 1,5, осциллятор провзаимодействует с половиной периода прямой волны. Кроме того, общий вид Fsin[t-k a sin] существенно изменяется (в режимах стационарных колебаний) в зависимости от конкретного значения интенсивности волны.

В процессе стационарного взаимодействия волны с осциллятором вклад энергии волны за время, равное одному периоду колебаний осциллятора, осуществляется неравномерно.

Для случая, когда отношение частот S = / = 5, разобьем условно период колебаний осциллятора Т=2/ на пять равных частей по =2 / (смотри Фиг. 21). При этом четыре периода волна практически не вкладывает энергию в колебания осциллятора, и только за время, равное части пятого периода волны, осуществляется эффективный вклад энергии.

Рассмотрим промежуток времени от значений 1,1 до 1,8 по оси абсцисс в области прохождения осциллятором положения равновесия в прямой волне (см. Фиг. 21).

Площадь, обозначенная знаком “+” (от значений 1,15 до 1,6 по оси абсцисс), пропорциональна ускоряющему импульсу, который получает осциллятор от волны. При этом волна ускоряет движение осциллятора. Площадь, обозначенная знаком “--“ пропорциональна тормозящему импульсу (от значений 1,6 до 1,8 по оси абсцисс). Разность этих площадей характеризует суммарный импульс, который получает осциллятор за период колебаний.

Таким образом, непрерывная электромагнитная волна сообщает осциллятору определенную порцию энергии, которая компенсирует диссипативные потери энергии осциллятора на данной конкретной стационарной амплитуде его колебаний. (Ниже остановимся на вопросе об условиях, которые определяют значение той или иной дискретной амплитуды стационарных колебаний осциллятора).

Сообщаемая осциллятору порция энергии состоит из двух основных частей. Большая из них, характеризуется тем, что в ней волна непосредственно ускоряет движение осциллятора, а в меньшей – тормозит.

Увеличение интенсивности волны изменяет вид и характер действия Ф(х,t)=Fsin(t-кх). При этом большую часть периода Т=2/ функция Ф(х,t) практически не изменяется. Существенно изменяется вид Ф(х,t) в некоторой характерной части периода Т. Этот случай рассматривался нами выше и интерпретировался с помощью Фиг. 21 (от точки 1,1 до 1,8 по оси абсцисс).

Fsint Fsin(t-kx) + _ Фиг. На Фиг. 22 сопоставляются различные по интенсивности Ф(х,t) в характерной части периода Т колебаний осциллятора, то есть за время прохождения осциллятором в прямой волне некоторой малой области вблизи своего положения равновесия. По сравнению со случаем, рассмотренным на Фиг. 20, представлены стационарные взаимодействия волны с осциллятором при несколько меньшей и большей интенсивностях волны.

При уменьшении интенсивности волны, уменьшается практически до минимума энергия, тормозящая осциллятор, кроме того, уменьшается также часть энергии, которой волна ускоряет движение осциллятора. Дальнейшее незначительное уменьшение интенсивности волны приводит к потере устойчивости взаимодействия.

При увеличении интенсивности волны увеличивается как ускоряющая, так и тормозящая часть импульса, так что результирующая «порция» энергии, которую сообщает волна осциллятору, практически не изменяется по величине.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОБОСНОВАНИЕ МКЭД : ЧИСЛЕННЫЙ ЭКСПЕРИМЕНТ НА ЭВМ В тексте настоящей работы мы часто ссылались на результаты эксперимента, выполненного путем численного исследования нв ЭВМ исходных уравнений (3), (3’) и (21), описывающих аргументные взаимодействия.

В настоящем пераграфе будут рассмотрены основные особенности численного исследования этих уравнений. Некоторые полученные результаты были либо не реализуемы на экспериментальных установках, либо были связаны с большими техническими проблемами.

Для представления результатов численного экспетимента, реализованного для моделирования аргументных взаимодействий маятника (Фиг. 11) с внешним периодической силой, на Фиг. представлена схема движения маятника в различных зонах (участках) своего движения :

1 2 Y - d 0 d Фиг. Точки 1 и 4 на этом рисунке характеризуют размах (амплитуду a ) колебаний маятника, точки 2 и 3 – границы зоны взаимодействия маятника с внешним периодической силой.

На Фиг. 24 представлены результаты численного моделирования на ЗВМ уравнения Ay + By + Cy + DSiny = E( y)Sin(t + ), && & (37) d E, если | y | E( y) = ;

(37’) 0, если | y | d при следующих значениях его параметров A = 1 ;

B = 0,075 ;

D = 10 ;

С = 0 ;

E = 15 ;

d = 0,024 ;

= 2f;

f =50 Гц и для начальных условий для координаты, скорости и времени y0 = 0,0120001 ;

& y0 = 2,285;

t =0,0007.

Результаты численного моделирования приведены в Табл. 10. По ее данным построен график, характеризующий изменение действительных значений амплитуды a колебаний маятника во времени (Фиг. 24.).

Из графика (см. нижнюю и верхнюю части Фиг. 24) видно, что отклонения значений амплитуды колеблются около среднего значения и асимптотически приближаются к нему, однако никогда не достигают точно этого значения.

Движение изображающей точки в координатах (W, ) для этого случая приведено на Фиг. 25.

Колебания фазы и энергии W вокруг предельных значений взаимосвязаны и затухают со временем.

Графики движения изображающей точки на фазовой плоскости (W,), построенные при небольших вариациях начальных условий, приведены на Фиг. 26 ;

изображающая точка движется по сходящимся спиралям А, Б, В, Г, Д (см. Таблицы 11 - 14), вложенных друг в друга, и имеющих общую предельную точку. Эта точка определяет фазу и энергию стационарных колебаний системы, которые мы называем резонансными (идеальными) значениями фазы и энергии.

В этих таблицах (смотри Таблицы 10 - 14) представлены следующие данные :

Графа 1 (у) – значение амплитуды a колебаний маятника в радианах (со знаком плюс в точке 1 и знаком минус в точке 4);

Графа 2 (ЕК) – значения кинетической энергии W маятника в точках 2 и 3;

Графа 3 (FI) – значение фазы (в радианах) внешней периодической силы в точках 2 и 3, то есть в моменты влета и вылета маятника из зоны взаимодействия соответственно;

Графа 4 (FI) – количество периодов внешней силы (в радианах), которое укладывается за время движения маятника между : точками 1-2 или 4-3, (то есть при свободном движении маятника вне зоны взаимодействия силы) и точками 2-3 или 3- соответственно при движении маятника в зоне действия силы слева направо или справа налево.

Таблица 11 (фрагмент) Таблица 10 (фрагмент) FI y EK FI FI 0, y EK FI 0,755310 2,62440 1,09761 101, 2,61914 1,08329 101,987 2,83008 0,120709 1, 2,82768 0,107649 1, -0, -0, 2,62733 0,121787 102, 2,62512 0,104927 101, 2,82686 1,14395 1, 2.82905 1,12777 1, 0, 0. 2,62638 1,12721 101,999 2,62436 1,13993 101, 2,92426 0,149486 1.02228 2,81814 0,162466 1, -0, -0, 2,62195 0.141325 101, 2,61628 0,144555 101, 2,81511 1,16400 1, 2,80798 1,16857 1, 0, 0, 2,61347 1,14158 101. 2,80596 0,166144 1.02456 2,60686 1,13450 101, -0,753160 2,80117 0,160384 1, 2,60499 0,128862 101. -0, 2,80092 1,15516 1. 2,60056 0,115492 101, 0. 2,80008 1,14279 1, 2.60033 1,10986 101. 0, 2,80136 0,137301 1. -0,752512 2,59955 1,09617 101, 2.60074 0.926898E-01 101.955 2,80399 0,123971 1, 2,80607 1,12035 1.02766 -0, 0, 2,60317 0,835497E-01 101, 2,60509 1,08323 101, 2,81067 1,11093 1, 2,81278 0,110249 1. 0. -0, 2,61132 0,838273E-01 101,974 2,60936 1,08114 101, 2.81927 1,10965 1.02582 2,81775 0,107399 1, 0.755034 0, 2,61732 1,09354 101, 2,61591 0,888772E-01 101, 2,82351 0,118036 Tаблица 12 (фрагмент) Таблица 13 (фрагмент) Таблица 14 (фрагмент) FI y EK FI FI FI y EK FI y EK FI 0, 0,754941 0, 2,62215 1,09419 101, 2,61671 1,09700 101,983 2,61103 1,10786 101, 2,82849 0,117769 1, 2,82205 0,121560 1,02456 2,81330 0,133299 1, -0, -0,755425 -0, 2,62586 0,116317 101, 2,61990 0,109858 101,988 2,61180 0,107687 101, 2,82683 1,13884 1, 2,82222 1,13360 1, 0,756098 2,81416 1,13299 1, 0, 2,62433 1,13476 101,996 0. 2,81976 0,157336 1,02258 2,62006 1,12218 101,989 2,61259 1,10874 101, -0,755104 2,81899 0,145697 1,02352 2,81473 0,133856 1, 2,61778 0,143015 101,985 -0, -0, 2,81042 1,16577 1, 2,61706 0,129146 101,983 2,61312 0,110535 101, 0,753789 2,81482 1,12553 1, 2,81373 1,15317 1, 2,60913 1,13559 101, 0,754254 0, 2,80325 0,161034 1, 2,61219 1,12824 101,975 2,61320 1,11234 101, -0, 2,80880 0,153165 1,02492 2,81442 0,137304 1, 2,60249 0,119442 101, -0, 2,80102 1,14632 1, -0, 2,60763 0,120403 101, 0, 2,61283 0,113482 101, 2,80623 1,14630 1, 2,60042 1,10120 101,955 2,81372 1,13848 1, 0, 2,80370 0,128741 1,02754 0, -0,752841 2,60525 1,10945 101,963 2,61219 1,11356 101, 2,60290 0,878597E-01 101,959 2,80672 0,135952 1,02650 2,81301 0,138681 1, 2,80945 1,11520 1,02734 -0, -0, 2,61153 0,112630 2,60570 0,998808E-01 101, 2,81256 1,13789 1, 2,80964 1,12646 1, В Таблице 15 приведены результаты численного эксперимента, полученные при исследовании возможности возбуждения стационарных колебаний маятника с рядом дискретных амплитуд. Для этого случая уравнения (37) и (37’) исследовались при следующих значениях коэффициентов :

A=1, B=0,01, C=0, D=10, d =0,02773, E=10, f =50Гц, =314 рад/с.

Как показали проведенные в настоящей работе теоретические исследования, для расчета значений устойчивых амплитуд колебаний маятника может быть использовано соотношение (15), которое легко преобразовать к виду k = 81 2, k где: k – частота колебаний маятника, соответствующая его K-ой стационарной амплитуде, 0 – частота малых свободных колебаний маятника.

Сводная Таблица 15 содержит следующую информацию. В графе 1 приведены значения кратностей периода K маятника и воздействующей силы, в графе 2 – значения энергии маятника Wвыл при вылете из зоны взаимодействия, в графе 3 – значения энергии маятника Wвл в момент влета в зону взаимодействия, в графе 4 – значения средней энергии маятника W, полученные как среднее арифметическое энергией Wвыл и Wвл, в графе 5 – потери энергии маятника на трение вне зоны взаимодействия Wтр2-3, в графе 6 – значения угла пролета маятником зоны взаимодействия t, в графе 7 – значения фазы воздействующей силы в момент влета маятника в зону взаимодействия вл. Для каждого значения K (Табл. 15) приведены в первой строке расчетные данные, а во второй – экспериментальные.

Проведенный численный эксперимент подтвердил правильность теоретических результатов, представленных в настоящей работе. Значения фазы и энергии стационарных колебаний, полученные в численном эксперименте, при значениях K от 103 до включительно, отличаются от расчетных не более чем на 1,4° для фазы и на 0,32 % для энергии соответственно. При K=101 погрешность определения резонансной фазы составляет 7,3°, а для энергии 2 %, что не является неожиданностью и обусловленно влиянием избыточно большой амплитуды внешней силы на первые стационарные амплитуды.

Таблица t вл K Wвыл W Wтр.2- 1 2 3 4 5 6 Теор. 1.28802 1.27560 1.28181 0.0124061 1.7319 0. Эксп. 1.31402 1.30136 1.30769 0.0126610 1.6850 0. Теор. 2.72582 2.69902 2.71242 0.0267919 1.19057 0. Эксп. 2.73460 2.70771 2.72116 0.0268812 1.17604 0. Теор. 4.04158 4.00131 4.02144 0.0402627 0.97779 0. Эксп. 4.04586 4.00555 4.02571 0.0404070 0.97080 0. Теор. 5.24759 5.19473 5.22116 0/0528682 0.85813 0. Эксп. 5.24996 5.19707 5.22352 0.0528931 0.85386 0. Теор. 6.35323 6.28858 6.32091 0.0646534 0.77991 0. Эксп. 6.35529 6.29062 6.32296 0.0646768 0.77693 0. Теор. 7.36995 7.29425 7.33210 0.0756997 0.72414 0. Эксп. 7.37062 7.29492 7.33277 0.0757061 0.72200 0. Теор. 8.30304 8.21701 8.26002 0.0860250 0.68225 0. Эксп. 8.30403 8.21801 8.26102 0.0860377 0.68053 0. Теор. 9.16137 9.06567 9.11352 0.0956964 0.64952 0. Эксп. 9.16279 9.09708 9.11494 0.0957128 0.64810 0. Теор. 9.95310 9.84834 9.90072 0.10477 0.62320 0. Эксп. 9.05358 9.84880 9.90119 0.10478 0.62200 0. Методика проведения численного эксперимента для исследования волновых взаимодействий практически ничем не отличалась от выше представленной методики, которая была разработана для численного исследования аргументных колебаний маятника.

ВАЖНЫЕ СЛЕДСТВИЯ Эффективность преобразования энергии Как было показано в работе [23], при анализе энергетических характеристик низкочастотной...

x + 2 x + 0 x = 0 (где : х - обощенная координата, - коэффициент трения, 0 – системы собственная частота колебаний низкочастотной системы), возбуждаемой резонансно ( X, t ) = ( x ) F0 sin t высокочастотной сосредоточенной внешней силой ( F0 = const, 0, ( x ) 1 аргументные колебания), следует пользоваться пороговым A = Ap, наибольшим из возможных при заданной силе значениями амплитуд колебаний низкочастотного осциллятора 2 F A=, (38) n Для энергии E и рассеиваемой мощности W имеем 2 A2 2 F0 4 F W = 2 E = 2 E= =2 n,. (39), (40) n 2 Если сравнить эти значения с соответствующими значениями F a 2 2 F = = 0 2 ;

w = 2 e = 2 (41), (42) 2 для нерезонансных высокочастотных колебаний той же системы для случая возбудения вынужденных колебаний низкочастотного осциллятора на частоте внешней высокочастотной силы, то получим EW = = 2, (43) e w т.е. энергия и рассеиваемая мощность системы, резонансно возбуждаемой сосредоточенной силой, может при большой добротности / 1 во много раз превосходить соответствующие значения для высокочастотных вынужденных колебаний той же системы.

Для определения энергии, передаваемой от конкретной высокочастотной к определенной низкочастотной системе, следовало бы рассмотреть их взаимодействие. При этом, очевидно, одновременно с преобразованием частоты возможно и преобразование вида колебаний, например, электрических в механические. В качестве механической системы может быть рассмотрен, в частности, динамик, преобразующий электрические колебания в звуковые.

Низкочастотные колебания диффузора могут быть вызваны непосредственно высокочастотными колебаниями или электрическими колебаниями с предварительно пониженной до 0 частотой с помощью низкочастотного контура без активных элементов.

Приведенные выше энергетические характеристики соответствуют первому случаю, когда электрические колебания могут считаться внешне заданными, а энергия их определяется с помощью высокочастотных колебаний диффузора.

Эффективный коэффициент трения высокочастотной колебательной системы, рассеивающей свою энергию на возбуждаемых ею низкочастотных колебаниях, может быть определен с помощью (40), (42) следующим образом:

W = = 2, (44) 2 Вообще говоря (и в частности, для динамика), коэффициент трения для высокой и низкой частот колебаний может различаться. Оставляя для высокой частоты обозначение и введя для низкой частоты обозначение b для коэффициента трения, получим 2 2 4 4 4 2 E W = 2, = 2, (45), (46), (47) = 2, b b b w из которых видно, что энергия колебаний (45) возрастает в (/b) раз, а диссипируемая энергия (46) и коэффициент трения (47) возрастает в (/b) раз. (Для высокой частоты диссипация обычно больше и /b 1). Этот на первый взгляд кажущийся парадоксальным результат объясняется тем, что с убыванием трения для низких частот растет амплитуда их колебаний при заданной силе.

Большой выигрыш в энергии происходит, несмотря на то, что эффективное время взаимодействия t, за которое высокочастотная сила совершает работу на трение в низкочастотной колебательной системе для пороговой амплитуды, 2 2 T t= = =, (48) n n оказывается много меньше T.

Последнее обстоятельство проявляется в другом сопоставлении. Если сопоставить низкочастотные энергетические параметры с такими же параметрами для высокочастотной резонансной системы с собственной частотой 0 ~, то будем иметь для резонансной амплитуды a 0, энергии 0 и мощности рассеивания w соответственно 1 F02 1 F F 0 = a0 = w= ;

;

. (49), (50), (51) 2 0 8 0 2 4 0 2 Отношение к ним соответствующих величин (38)-(40) в нашей низкочастотной резонансной системе с частотой =0/n равно W 4 A4 E =;

= = (52), (53) a0 w n Отсюда видно, что высокочастотная система с собственной частотой 0 порядка внешней частоты отнимает от источника в n =(/) раз большую энергию.

2 Из сказанного видно, что для эффективного преобразования высокой частоты в низкую указанным выше способом необходима большая добротность низкочастотной системы.

Таким образом, рассмотренный выше механизм воздействия внешней высокочастотной силы на колебательную систему с низкой собственной частотой (механические осцилляторы, электрические колебательные контуры, волновой резонатор или волновод) позволяет осуществлять важное для практики преобразование частот с эффективной передачей энергии и получение дискретного спектра устойчивых квантованных амплитуд.

Применение результатов по исследованию аргументных колебаний для осуществления термоядерной реакции [23] Рассмотренные в настоящей работе свойства и особенности механизма аргументного возбуждения колебаний позволяют исследовать с этих позиций процессы, имеющие место при взаимодействии частиц плазмы с электромагнитной волной. Фактически резонанс на кратной частоте в теории плазмы неоднократно рассматривался. Например, условие резонанса – k||v|| – nB = 0, где волна cos(k||x+ t) в замагниченной плазме взаимодействует с частицей, имеющей продольную (вдоль магнитного поля B) скорость v|| и eB B = циклотронную частоту для случая n = 0 (главный резонанс) представляет Mc Черенковский резонанс или резонанс Ландау, рассматриваемый в механизме затухания плазменных волн. Рассматривается также и случай n 0, то есть резонанс на кратной частоте B, который называется циклотронным резонансом. Имеется также в плазме кратный желобковый или дрейфовый резонанс при n 0, где – частота магнитного дрейфа частицы в азимутально симметричной магнитной ловушке. Наконец, в дрейфовом приближении рассматривается кратный резонанс взаимодействия волны с продольным || колебанием частиц между магнитными пробками: – n|| 0 – баунс-резонанс. В последнем случае продольное электрическое поле, воздействующее на частицу, E|| связано с F0 в рассматриваемой нами внешней силе (x,t) = F0 sin (t + kx) выражениями :

µk || B eE || Fo = E0 = – ионный звук ( = kcs, cs – скорость звука, M – масса иона);

– M M mv µ= – первый адиабатический инвариант, v – быстрая магнитозвуковая волна ( 2 B составляющая скорости частицы перпендикулярно B0).

Однако, во всех этих случаях внимание сосредотачивается главным образом либо на затухании волны, либо на воздействии волны на угловой и энергетический спектр частицы, и упускается из вида эффект квантования амплитуд колебаний частиц под действием электромагнитной волны. Кроме того, из-за наличия целого спектра частиц и волн сама задача сходна с широко известным возбуждением кратной частоты в системе, уже обладающей многими собственными частотами колебаний. В рассматриваемых нами выше случаях система обладает лишь одной собственной частотой 0, возбуждаемой и поддерживаемой частотой 0.

Приведем также рассмотренный нами пример взаимодействия электромагнитных волн с частицей в волноводе или резонаторе [23]. Этот случай может оказаться важным для практики преобразования СВЧ колебаний в более низкие частоты. Рабочим телом могут быть либо стенки резонатора с низкой частотой 0, в который подается волна высокой частоты, либо частицы плазмы. В последнем случае для цилиндрического волновода с продольным магнитным полем B и волны E – типа для радиальной компоненты E получается m ( && + 2 x + 0 sin x ) = ( x, t ) с (x,t)=F0 coskx sint, где = i – частота & x уравнение eB столкновения ионов с электронами и нейтральными атомами, а 0 = i = – ионная Mc циклотронная частота. Если преобразовывать частоту СВЧ колебаний i 40i 510 c 10 - при B ~ 10 Гс (гибридная частота, соответствующая длине волны ~ 5 см, для которых существуют мощные источники СВЧ) в низкочастотные колебания i с тем, чтобы получить волны, способные нагреть плазму, например, для осуществления термоядерной реакции, то соответствующие соотношения для F0 и E0 (продольное электрическое поле) имеют вид :

p e e c F0 = = E0 E0, (54) M M vA B vA = где p = 4c N/M – ленгмюровская плазменная частота, c – скорость света, – 4NM альфвеновская скорость, N – плотность плазмы (рабочего тела в резонаторе). Оценивая с помощью (54) пороговую амплитуду, получим для соответствующего порога E0 следующую оценку :

M i i2 R0 n E0 ~ 300 B/cm, (55) pi e при B 10 Гс, i = 10 с, R0 = 10 см (радиус волновода) это дает для N 4 -4 -1 13 - см N ~ 40 ( pi = 4e 2 ~ 5 10 9 c 1 ).

n~ B M Подобная величина поля в волне E – типа вполне осуществима.

ОБЛАСТИ ПРИМЕНЕНИЯ ОТКРЫТОГО ЯВЛЕНИЯ MKED [62 – 74] Вступление Результататы исследований, изложенные в предыдущих разделах настоящей работы, позволяют сделать следующие выводы. Теоретически и экспериментально обосновано новое явление, представляющее собой определенное научное напраление, которое имеет широкую сферу применений во всех тех областях науки и техники, где имеют место колебательные, вращательные и, в общем случае, периодические и циклические процессы и явления.

Основное отличие открытых новых принципов преобразования энергии от известных в классической физике состоит в наличии механизмов саморегулирования и самоадаптации, позволяющих при их практической реализации осуществить и развивать новые виды систем и технологических процессов, обладающих высокой эффективностью преобразования видов энергии и практически не создаюших угрозы загрязнения окружающей среды.

Области практических применений явления возбуждения аргументных периодических процессов (колебаний и вращений) условно разделены на : научные, фундаментальные направления и применения в области техники и технологий.

1. ПРИМЕНЕНИЯ В ОБЛАСТИ ФУНДАМЕНТАЛЬНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ.

В эту область включены напрвления, связанные с развитием фундаментальных исследований, реализация которых с позиций явления возбуждения аргументных колебаний открывает возможности для решения больших и сложных проблем естествознания.

1.1. Классическая механика, теоретическая физика, волновая механика - Новые знания и теоретиеский аппарат для изучения свойств и механизмов взаимодействия в области структуры материи, систем и процессов макро- и микро-миров.

Например, в соответствие с результатами теоретических и экспериментальных исследований, обосновывающих явление аргументных колебаний, свойства квантовости и дискретности являются основополагающими и едиными свойствами материи, колебательных процессов и систем в независимости от того, принадлежат ли они к макро- или микро-миру.

Как следует из результатов выше представленных в настоящей работе исследований, квантовость и дискретность являются результатом аргументных взаимодействий периодического излучения (воздействия, силы, волны, поля и т. п.) с колебательной (вращательной, в общем случае, циклически функционирующей) системой, а не результатом специфических особенностей функционирования систем микромира.

- Новые физические и матеиатические модели для изучения и решения таких важных проблем как :

а) управляемый термоядерный синтез, b) непосредственное (то есть без наличия электронных систем регулирования и синхронизации) преобразование одних видов энергии в другие виды. Например, преобразование солнечной или тепловой энергии непосредствнно в электрическую и/или механическую энергию (или наоборот) так, как это имеет место в природе при потреблении живыми организмами и ратительным миром солнечной энергии, с) эффективное преобразование энергии по частоте, реализуемое непосредственно (за один раз) при делении и/или умножении несущей частоты в большое число (в десятки, сотни и тысячи) раз в системах, реализующих аргументные колебания, а также в системах окружающей нас живой и неживой природы. Наличие этой особенности механизма реализации аргументных колебаний позволяет, например, обьянить каким образом высокочастотная энергия солнечного спектра и порождаемая ею тепловая энергия превращаются непосредственно в собственную энергию огромной гаммы систем окружающей нас природы, собственные (резонансные) частоты которых находятся в диапазоне от десятых долей герца до миллионов герц, d) механизмы и принципы функционирования и организации солнечной системы, других космических ансамблей и систем, е) законы распределения частотных спектров атомов различных элементов, f) механизмы организации, самоорганизации, адаптации и регулирования, реализуемые большими и сложными системами, каковыми являются, например, живые биологические системы окружающей нас природы.

- Новая теория, представляющая собой физико-математический аппарат, позволяющий исследовать и рассчитывать параметры нового класса систем и процессов, на которые распрстраняются положения открытого явления возбуждения аргументных колебаний.

1.2. Прикладные науки - Возможность решения проблем в области прикладных наук, для которых не существуют или не найдены средства их разрешения. Например, создание искусственных «думающих» систем кибернетического типа, обладающих свойствами саморегулирования и самоадаптации в реультате реализацци ими механизма аргументных взаимодействий (а не за счет оснащения этих систем сложнейшими электронными системами регулирования, синхронизации и управления).

- Развитие и совершенствование современной техики и технологий.

- Создание новых технических и технологических направлений на базе использования механизмов квантования энергии и режимов функционирования систем с дискретных множеством устойчивых состояний.

2. ПРИМЕНЕНИЯ В ОБЛАСТИ ТЕХНИКИ И ТЕХНОЛОГИЙ Классификация напрвлений применения производится в соответствие с основными свойствами и принципами реализации механизма аргументных взаимодействий.

2.1. Дискретность Физическая сущность этой осбенности механизма аргументных взаимодействий состоит с следующем.

а) реализуемый системой устойчивый периодический режим движения (колебания, вращения и/или их комбинации) принадлежит дискретному ряду возможных стационарных режимов ее функционирования ;

при этом реализация каждого из таких режимов, при всех фиксированных значениях параметров системы и периодического воздействия, определяется только начальными условиями, b) одно и то же периодическое воздействие фиксированной частоты и амплитуды может одновременно поддерживать (в ркзультате аргументных взаимодействий) собственные устойчивые периодические движения большого дискретного ряда колебательных систем и процессов с различными резонансными (то есть собственными) частотами, которые могут быть в десятки и сотни раз больше или меньше частоты воздействия, с) возможность возбуждения собственных (резонансных) стационарных колебаний одной и той же системы различными периодическими воздействиями, частоты которых принадлежат дискретному ряду широкого спектра частот.

Область применения - механика и электротехника : электрические и электромеханические приводы, линейные и вращательные моторы, генераторы и другие устройства, способные реализовывать режимы функционирования с дискретным множеством скоростей, частот и амплитуд ;

- радиотехника : базовые устройства вычислительной техники для создания, например, многоуровневых триггеров, имеющих дискретное множество уровней и способных, таким образом, обеспечить базовым элементам наличие любых, наперед заданных, объемов (бит) информации (8, 16, 32, 64, 128 и т.д.) для :

устройств автоматики, переключающих систем, цифровых и логических цепей, и систем памяти, cистемы управления, синхронизации и автоматического регулирования импульсная измерительная аппаратура, кибернетические саморегулирующиеся и самоадаптирующиеся системы.

2.2. Преобразование частот Эффективное деление или умножение одной гаммы частот в другую с высоким коэффициентом преобразования. При этом преобразование частот осуществляется сразу без использования прцедуры последовательного деления или умножения несущей частоты, например, на два, а также без применеия электронники.

Это свойство может быть использовано для создания мощных источников энергии как низких и сверхнизких частот, так и высоких частот.

Его использование позволяет предложить пути решения таких технических проблем, как создание сверхмощных источников энергии для осуществления управляемого термоядерного синтеза.

Это свойство может быть также с успехом применено в областях механики, электротехники, радиотехнике и волновой механике, а также в других областях науки и техники, например, для создания новых типов преобразователей частоты для транспорта, генераторов частот и зарядных устройств батарей.

2.3. Автоматическое регулирование Это свойство состоит в том, что в процессе аргументных взаимодействий поглощение системой энергии внешнего периодического воздействия реализуется механизмом, обладающим свойством автоматического регулирования (саморегуирования) этой энергии в соответствие с нуждами системы на компенсацию ее диссипации и нагрузки. Причем, этот механизм саморегулирования энергии обладает высокой избирательной способностью и устойчивостью в условиях, когда амплитуда периодического воздействия меняется в десятки и сотни раз, а также, когда на систему действуют различные другие разовые или регулярные силы (возмущения).

Этот механизм саморегулирования может быть использован для создания систем автоматического регулирования и управления, способных поддерживать устойчивые значения выходных параметров устройств при использовании нестабильных по амплитуде источников энергии, а также в условиях нестабильных параметров окружающей среды.

Одним из наиболее простых и эффективных применений является стабилизатор тока или напряжения при колебаниях амплитуды базового источника от 100 до нескольких тысяч процентов.

2.4. Преобразование одних видов энергии в другие виды Практическое использование этой важной особенности механизма аргументных взаимодействий позволяет создать :

новый класс преобразователей одних видов энергии в другие виды, например, электрической энергии в механическую, волновую или тепловую энергию и наоборот, измерительные пиборы, обладающие свойствами, приведенными выше в разделах 2, - 2.3 настоящего раздела, устройства для передачи энергии без проводов на большие расстояния, устройства, позволяющие реализовать преобразование волновой энергии в энергию собственных (резонансных) колебаний систем различной физической природы, например, преобразователи солнечной или тепловой энергии непосредственно в электрическую или механическую энергию.

2.5. Повышение производительности и эффективности существующих технологических процессов и интенсификация производства Возможность решения указанных выше проблем базируется на новых принципах, заложенных в физической сушности механизмов реализации аргументных периодических процессов.

Увеличение производительности и эфефективности ткхнологических процессов и их интенсификация могут осуществляться путем наложегния на существующий процесс дополнительных периодических воздействий и организации аргументных взаимодействий, например, так как это описано в способах приготовления эмульсий и разделения физических сред (смотри патенты [70, 73]).

Основными преимуществами предложенных способов интенсификации являются :

возможность значительного сокращения энергетических и временных затрат (в 2, 3, а иногда и в десятки раз) по сравнению с существующими cпособами, реализуемыми в современных технологиях, возможность достижения указанной выше эффективности при полном сохранении существующей технологии производства.

Применение новых принципов интенсификации открывает широкие возможности повышения эффективности и ускорения технического прогресса во многих сферах производства. Это касается, в первую очередь, индустрии, производящей краски и лаки, пищевой и бумжной, фармоцевтической, парфюмерной и других отраслей, где имеет место обработка материалов, их измельчение, смешивание, эмульгирование, разделение, диспергирование, пульвиризация и комплексная обработка.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ В общем случае, открытое явление возбуждения аргументных колебаний и взаимодействий может найти широкое применение в различных областях науки и техники. Различные классы устройств с неизвестными ранее свойствами такими как саморегулирование потребления энергии, самоадоптация, наличие дискретного множества стационарных режимов функционирования, устойчивость и независимость в широких пределах от изменения параметров окружающей среды и нагрузки на систему позволяют предвидеть их применение в электротехнике, механике, радиотехнике, биологии, химии, теплотехнике и в других сферах производства и преобразования энергии.

ВЫВОДЫ Настоящая работа была посвящена экспериментальному и теоретическому обоснованию Квантового макрофизического эффекта (МКЭД), открытого Данилом и Яковом Дубошинскими в 1968 году. Систематическое изложение полученных результатов исследований за истекшие почти 40 лет делается впервые.

Это явление объединяет в определенный класс в области классической механики и физики колебаний процессы взаимодействия колебательных и вращательных систем с внешними периодическими излучениями и воздействиями.

История открытия МКЭД связана с изучением с общих позиций системного подхода и теории колебаний известных свойств и механизмов взаимодействия, реализуемых в ускорителях заряженных частиц, приборах свервысоких частот, различных плазменных и электрофизических процессах и системах. Это позволило осуществить переход от изучения статистических процессов взаимодействия больших коллективов частиц с переменными полями и силами к одночастичной задаче и выделить новый класс взаимодействий, характеризующийся ранее неизвестным механизмом преобразования энергии.

Класс исследуемых в работе процессов взаимодействия, названных "аргументными", характеризуется новыми уникальными свойствами и признаками, практическое использование которых открывает пути решения актуальных проблем и задач в различных областях науки и техники. К этим проблемам в первую очередь относятся : эффективное преобразование энергии по частоте, интенсификация различных технологических и производственных процессов, повышение эффективности преобразования одних видов энергии в другие.

Полученные результаты выполненных модельных, теоретических и экспериментальных исследований содержат набор конструктивных методов расчета и построения систем, практически реализующих новый механизм аргументных взаимодействий.

Результаты теоретических и экспериментальных исследований достаточно полно освещены в многочисленных публикациях и доложены на ряде международных симпозиумов и конференций, [8 - 59].

Основные технические решения были защищены авторскими свидетельствами и патентами [62 - 74] и прошли стадию экспериментального моделирования. Они содержат ряд принципиально новых способов, позволяющих осуществить аргументные взаимодействия в различных техничесих областях : энергетике, приборостроении, электротехнике, радиотехнике и других. Устройства, реализующие эти способы, могут быть использованы для создания генераторов энергии широкого частотного диапазона, приборов и устройств с дискретным набором устойчивых режимов работы, стабилизаторов различных периодических процессов, устройств для измерения и отслеживания различных динамических параметров.

Выжнами направлениями использования полученных результатов является их применение для моделирования процессов микромира и макрофизических систем методами классической теории колебаний, а также для моделирования волновых взаимодействий в ионосфере земли, плазме и т.п.

Экспериментальное обоснование Основными результатами исследований, изложенных в настоящем разделе, являются :

разработка и создание специальных установок и испытательных стендов, позволивших практически реализовать механизм аргументного взаимодействия и не имеющих известных аналогов в отечественной и зарубежной практике научных исследований ;

разработка методик экспериментального исследования процессов аргументного взаимодействия ;

обоснование возможности реализации механизма аргументного взаимодействия в различных по физической природе колебательных системах ;

обоснование практической полезности механизмов аргументного взаимодействия и частотного преобразования энергии ;

практически полное экспериментальное подтверждение результатов модельных (качественных) и теоретических исследований.

Важное практическое значение имеют полученные результаты экспериментальных исследований, свидетельствующие о высокой стабильности режимов функционирования колебательных систем при аргументном взаимодействии в условиях работы устройств при нестабильных по амплитуде напряжения источниках питания, при изменении в широких пределах нагрузки (добротности колебательной системы), а также при воздействии внешних вибраций в диапазоне создаваемых при этом ускорений в пределах от 10 до 30 g [60].

Теоретическое обоснование В этом разделе излагаются основы теории процессов аргументного взаимодействия.

МКЭД представляет собой достаточно сложное явление и ранее, до появления работ авторов открытия в научно-технической литературе не рассматривалось (в одной из модификаций она причислена к нерешенным математическим задачам [Ulam S. Random processes and transformations, Proceedings of the International Congress of Mathematics, Cambrige, 1950].

Многие имеющиеся попытки теоретического описания (выполненные другими авторами) процессов аргументного взаимодействия противоречат или не полностью соответствуют результатам экспериментальных исследований, не содержат конкретных методов расчета, позволяющих осуществить разработку и создание реальных физических систем.

Приведенные в этих работах экспериментальные исследования выполнены на установках, предоставленных им авторами МКЭД [60, 61].

Основными результатами исследований, изложенных в настоящем разделе, являются :

- Методика расчета дискретных значений амплитуд, которая была использована при разработке и создании экспериментальных установок и систем, практически реализующих исследуемые механизмы аргументного взаимодействия и частотного преобразования энергии.

- Исследование устойчивости решений дифференциальных уравнений аргументных колебаний и констатация наличия механизма саморегулирования системой вклада энергии внешней силы в колебательный процесс, которое осуществляется за счет изменения фазы, характеризующей начальный момент их взаимодействия. Изменение фазы приводит к соответствующему изменению вклада энергии внешней силы в колебательный процесс, при котором порция энергии, компенсирующая диссипативные потери энергии системы за каждый период (или полупериод) ее колебаний, остается в среднем неизменной.

В качестве примера применения разработанного теоретического аппарата исследования процессов аргументного взаимодействия рассмотрена задача о возможности аргументной накачки микроволнового излучателя. Проведенное исследование показало принципиальную возможность преобразования волновой энергии одного диапазона частот в другой.

Полученные для этого случая расчетные оценки дают основание для заключения о целесообразности практической реализации такого преобразования энергии.

Общим для всех исследованных в настоящем разделе процессов аргументного взаимодействия является механизм вклада энергии внешней периодической силы в колебания системы. Физическая сущность этого механизма состоит в том, что в процессе взаимодействия внешней периодической силы с колебательной системой последняя модулирует силу по частоте, аналогично процессу частотно-фазовой модуляции сигналов в радиофизике. В результате такого взаимодействия система селектирует за счет механизма, аналогичного механизму «автофазировки» Векслера-Макмилана (реализуемого в ускорителях заряженных частиц), ту спектральную составляющую силы, которая близка к собственной частоте системы, в следствие чего обеспечивается эффективный вклад энергии в колебательный процесс.

Таким образом, было впервые показано, что принцип частотно-фазовой или аргументной модуляции реализуется как механизм, обеспечивающий энергетику взаимодействия колебательной системы с воздействующей силой, частота которой может быть как меньше, так и много больше частоты возбуждаемых стационарных квазисобственных колебаний системы. При этом взаимодействие системы с силой сопровождается автоматической фазовой подстройкой, обеспечивающей в среднем постоянство вклада энергии внешней силы в колебательный процесс на уровне диссипативных потерь энергии системы.


Полученные в этом разделе результаты полностью подтвердили данные, полученные в разделе, посвященном экспериментальному обоснованию МКЭД.

Численный эксперимент : моделирование на ЭВМ.

Этот раздел посвящен исследованию на ЭВМ дифференциальных уравнений, описывающих взаимодействие линейных и нелинейных колебательных систем с внешнми нелинейными по координате периодическими силами. Рассмотрены случаи, когда частота воздействующей силы близка к собственной частоте колебаний системы и много больше последней.

Проведение такого исследования дало возможность рассмотреть механизм саморегулирования вклада энергии внешней высокочастотной силы в собственные (или близкие к ним) колебания системы при изменении в широких пределах, как интенсивности воздействия, так и добротности колебательного звена.

Кроме того, были проанализированы случаи, исследование которых на экспериментальных установках осуществить практически не представлялось возможным. К ним, в первую очередь, относится изучение процесса взаимодействия нелинейной по координате периодической силы с консервативной и линейной колебательными системами.

Были также более подробно исследованы некоторые особенности аргументного механизма возбуждения колебаний, которые в экспериментах на установках в силу ряда конструктивных и технологических трудностей не удалось изучить. Так, например, на установках не удавалось реализовать весь дискретный спектр стационарных амплитуд колебаний системы, а также осуществить эксперимент при отрицательном и нулевом значениях коэффициентов, характеризующих диссипативные потери энергии колебательных систем.

Проведенный численный эксперимент на ЭВМ полностью подтвердил результаты теоретических и экспериментальных исследований.

Разработанные при этом методика и программа исследований на ЭВМ дифференциальных уравнений, описывающих процессы аргументного взаимодействия колебательных систем с внешними периодическими силами, имеют самостоятельную ценность в связи с отсутствием в соответствующей специальной литературе подобных разработок.

Основные напрвления практического использования МКЭД.

В заключительном разделе настоящей работы были сформулированы основные направления практического применения результатов выполненных исследований. Этот раздел был условно разделен на два направления : применения в области фундаментальных исследований и применения в прикладных областях.

Полученные результаты, изложенные в разделах по экспериментальному и теоретичекому обоснованию МКЭД, позволи разработать и осуществить новые способы преобразования энергии и устройства, их реализующие. Эти инновации были защищены национальными и интернациональными патентами и приведены в литературе [62 - 74].

Представляется очевидным, что при наличии соответствующего научного и инженерного интереса, подкрепленного необходимыми инвестициями, МКЭД может послужить для серьезного научно-технического прорыва во многих областях.

Очевидно также, что новая нучная консепция, связанная с МКЭД, потребует также введение в системы базового образования и курсов физики высшей школы новых учебных программ.

Такая работа уже наметилась и ведется как в России, так и США [57].

При подготовке материалов большую помощь в работе по созданию программ и обработке данных на ЭВМ оказали Ю. В. Галкин, А. Ашкеназе и А. Улановский. В создании экспериментальных установок и проведении экспериментов принимали участие М. И.

Козаков и Ш. Т. Турсунов. В обсуждении материалов представленной работы принимали участие Нобелевские лауреты, академики П. Л. Капица, А. М. Прохоров, академики А. Ю.

Ишлинский, Ю. Б. Кобзарев, И. К. Кикоин, А. А.Галкин, В. П. Мишин, Л. А. Вайнштейн, доктора физико-математических и технических наук П. С. Ланда, Ю. Романовский, А. А.

Поротников, В. И. Бабицкий, М. Д. Карасев, Ph. Magne, A.Bossavit, D.Cintra и многие другие ученые. Всем им автор выражает благодарность.

Авторские права на открытие явления МКЭД, принадлежат в равной мере доктору физико-математических наук Я. Б. Дубошинскому и автору настоящей работы.

ПРИЛОЖЕНИЕ ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ И ЕЕ РАЗВИТИЕ Как уже упоминалось ранее, открытию МКЭД предшествовало изучение процессов, имеющих место в приборах СВЧ (сверх высоких частот), ускорителях заряженных частиц и ряде других колебательных систем. Ниже приведена схема рассуждений, приведшая к открытию МКЭД.

Фиг. П Модель взаимодействия заряда с переменным полем конденсаторного промежутка Пусть колеблющийся электрический заряд q пересекает на части своего пути конденсаторный промежуток, к которому приложено синусоидальное переменное напряжение F0cost (Фиг. П1). При этом предполагаем, что стенки конденсатора идеально проницаемы для заряда, поле внутри конденсатора однородное и за стенками конденсатора на колеблющийся заряд поле не действует [8,9,12].

Предположим далее, что время пролета зарядом конденсаторного промежутка бесконечно мало по сравнению с периодом колебаний переменного поля. В этом случае можно считать, что движение заряда происходит при постоянном (равном мгновенному) значении переменного поля, то есть в сущности, в статическом поле. Тогда, при несоизмеримости частот собственных колебаний заряда и переменного поля, при равной вероятности влета во все фазы этого поля очевидно, что суммарное приращение энергии за большое количество колебаний заряда будет равно нулю.

Если время пролета зарядом конденсаторного промежутка конечно, то есть сравнимо с периодом переменного напряжения, то поле, в котором движется заряд, уже нельзя считать статическим, так как за время пролета зарядом поля последнее изменяется. Однако, для случая, когда время пролета зарядом конденсаторного промежутка равно периоду колебаний переменного поля, изменения энергетического баланса колебаний заряда не следует ожидать, так как и в этом случае среднее значение вклада энергии за время пребывания заряда в конденсаторном промежутке будет равно нулю (заряд в течение первой половины периода ускоряется, а в течение второй половины периода тормозится).

Перед нами встал вопрос : может ли, при несоизмеримости частот собственных колебаний заряда и переменного напряжения для случая конечного времени пролета зоны взаимодействия, происходить вклад энергии переменного поля в колебания заряда и каковы условия воспроизведения таких колебательных процессов?

0 = T (Т – период переменного Рассмотрим случай, когда невозмущенное время пролета поля) и поле в конденсаторном промежутке очень слабое. Для такого случая, в зависимости от фазы влета заряда в конденсаторный промежуток на него будут действовать разные по величине и направлению силы.

Пусть начальная фаза влета равна нулю ( = 0). Тогда за первую половину периода заряд будет ускоряться полем, а за последующую четверть периода – тормозиться. В результате однократного пролета с такой начальной фазой имеем преимущественное ускорение заряда полем.

При влете с отрицательной фазой ( = ) за первую половину периода заряд будет тормозиться полем, а за последующую четверть периода – ускоряться. В результате однократного пролета с такой начальной фазой имеем преимущественное торможение заряда.

Если время пролета зарядом конденсаторного промежутка не изменяется, то величины вклада энергии в обоих рассмотренных случаях одинаковы и противоположны. Такое же соотношение вклада энергии будет иметь место при рассмотрении любых пар начальных фаз влета и +. Следовательно, при неизмененном времени пролета = 0 суммарный вклад энергии за большое число колебаний окажется равным нулю.

Рассмотрим случай, когда амплитуда поля конденсаторного промежутка достаточно велика, чтобы легкий заряд изменял реальное время движения в конденсаторном промежутке (см.

Фиг. П2). В этом случае, при начальной фазе 1 = 0 реальное время пролета 1 окажется 0 = T. Поэтому вклад энергии в колебание меньше невозмущенного времени пролета заряда будет больше вклада, который имел место при соответствующем неизменном времени пролета. Положительный вклад энергии для этого случая пропорционален заштрихованной площади на Фиг. П2,а со знаком «плюс».

При начальной фазе 2 = реальное время пролета увеличивается по сравнению с 1= 0, что приводит к меньшему торможению заряда полем (Фиг. П2,б). Вклад энергии для этого случая пропорционален заштрихованной площади на Фиг. П2,б со знаком «минус»

Фиг. П Диаграамы «энергия-фаза» для модели взаимодействия заряда с переменным полем конденсаторного промежутка Сопоставление энергетических соотношений для рассмотренной пары фаз влета приводит к выводу о результирующем положительном вкладе энергии за большое число колебаний заряда. Аналогично можно провести рассуждение для любых двух других, попарно взятых, пролетов с начальными фазами и + (см. например, Фиг. П2,в,г).

Таким образом, можно утверждать, что при несоизмеримости частот колебательной системы и переменной внешней силы возможен положительный вклад энергии при том условии, что система изменяет время пролета через зону взаимодействия.

Аналогичные рассуждения можно повторить для случая вращательного движения заряда на нерастяжимой нити вокруг неподвижной точки. В этом случае, если результирующий вклад энергии переменного поля будет компенсировать потери энергии системы на трение, 34 T реальному времени взаимодействия заряда с полем будет соответствовать устойчивый режим вращения заряда.

Совершенно очевидно, что указанные модельные представления справедливы и в том случае, когда начальные условия заданы, например, соотношением n = T (n + ), где n = 0,1, 2, 3, ….


В этом случае каждому значению n (n = 0,1,2,3….) будет соответствовать устойчивый режим колебаний (или вращений) маятника. Следовательно, в такой системе следует ожидать возможность возбуждения колебаний с рядом n устойчивых амплитуд.

Исследования, выполненные авторами МКЭД, показали [12], что в среднем за один полупериод колебаний маятник будет получать в зоне взаимодействия с внешней гармонической силой положительную добавку энергии.

Полученные результаты не являются принципиально новыми с точки зрения процессов, имеющих место при взаимодействии потоков заряженных частиц с переменным полем конденсаторного промежутка в приборах электроники СВЧ. Однако их получение для одночастичной задачи позволило сделать следующий шаг, заключающийся в переходе от модельных – чисто качественных рассуждений к реальным макрофизическим системам.

Макрофизическим аналогом рассмотренных взаимодействий заряда с переменным полем конденсаторного промежутка является, например, взаимодействие постоянного магнита, являющегося частью физического маятника, с переменным полем соленоида (см. Фиг. П3).

Рассматриваемая на Фиг. П3 система представляет собой маятник с постоянный магнитом 1, полюса которого расположены перпендикулярно к нерастяжимой нити маятника 2. Верхний конец нерастяжимой нити 2 закреплен в системе подвеса 3-5, жестко связанной с каркасом 6,8. Собственная частота малых свободных колебаний маятника 0,5 Гц, холостая добротность близка к 50.

Фиг. П Схема взаимодействия физического маятника с переменным полем солиноидов Симметрично положению равновесия маятника на основании 8 установлены два одинаковых соленоида 7, питание которых осуществляется от сети переменного тока 50 Гц через балластное сопротивление, способное регулировать амплитуду напряжения на соленоидах в пределах от 15 до 250 В. Конструктивные осбенности системы, представленной на Фиг. П3, позволяют практически ограничить зону взаимодействия постоянного магнитом 1 с переменным полем соленоидов 7 размером d, характеризующим длину обмоток катушек соленоидов. Предусмотрена также возможность питания соленоидов 7 от звукового генератора через усилитель.

Совершенно очевидно, что реальная макрофизическая система, представленная на Рис. П3, идентична модели взаимодействия заряда с переменным полем конденсаторного промежутка (см. Фиг. П1).

Испытания, проведенные на установке (Фиг. П3), показали, что при запуске маятника с начальными условиями, соответствующими амплитудам (отсчитываемым от положения равновесия) 45°, 60° 74° 80° и 90° и напряжении на соленоидах 7, равном 30 В, имеют место,, устойчивые незатухающие колебания при всех фиксированных значениях параметров маятника 1-2 и источника питания.

Таким образом, феноменологическая модель и ее дальнейшее развитие позволили установить, что в реальной макрофизической системе возможна реализация принципов взаимодействия, считавшихся приемлемыми только для ускорения (торможения) микрофизических объектов – заряженных частиц.

ЛИТЕРАТУРА 1. Alexei Gaidarzhy, Guiti Zolfagharkhani, Robert L. Badzey, and Pritiraj Mohanty. Phys.Rev.Lett, v.94, 030402 (2005)].

2. Vinеn W. F., The detection of single quanta of circulation in liquid helium II, "Proc. Roy. Soc.", 1961, v. 260 A, li. 218.

3. Deavеr B. S., Pairbank W. M., Experimental evidence for quantized flux in superconducting cylinders, "Phys. Rev. Lett.", 1961, v. 7, p. 43.

4. Dоll R., Nabauer M., Experimental proof of magnetic flux quantisation in a superconducting ring, "Phys. Rev. Lett.", 1961, v. 7, p. 51.

5. Кулик II. О., Янсон И. К., Эффект Джозефсона в сверхпроводящих туннельных структурах, M., 1970.

6. Бароне А.,Патерно Д., Эффект Джозефсона: физика и применения, пер. с англ., M., 1984.

7. Lаughlin R. В., Anomalous quantum Hall effect. An incompressible quantum fluid with fractionally charged excitations "Phys. Rev. Lett.", 1983, v. 50, p. 1395.].

8. Дубошинский Д.Б., Пеннер Д.И., Дубошинский Я.Б., Козаков М.И., Колебания с саморегулирующимся временем взаимодействия. ДАН СССР, 204, 1065, СССР, 1972;

[Sov. Phys. Doklady 17, 541(1972). USA].

9. Дубошинский Д.Б., Пеннер Д.И., Козаков М.И., Галкин Ю.В., Вермель А.С., Асинхронное возбуждение незатухающих колебаний. УФН, т.109, 402, 1973;

[Sov. Phys. Usp. 16, (1973). USA] 10. Дубошинский Д.Б., Пеннер Д.И., Дубошинский Я.Б., Uber die exregung mechanischer asynchroner schwingungen Experimentelle Technikder der Physik, XXI, 5, Berline,1973.

11. Дубошинский Д.Б., Аргументные автоколебания. Уч.зап. ВГПИ, серия «Физика», 40, вып.6, Владимир, СССР, 1972, стр. 71 – 74.

12. Дубошинский Д.Б., Об одной модели механизма ускорения Ферми. Сборник трудов Владимирского Педагогического Института «Вопросы возбуждения незатухающих колебаний». Владимир, 1974, стр. 87 – 113.

13. Дубошинский Д.Б., Пеннер Д.И., Дубошинский Я.Б., Ашкеназе А.И., Введение в физику аргументных колебаний Сборник трудов Владимирского Педагогического Института «Вопросы возбуждения незатухающих колебаний». Владимир, 1974, стр. 3 – 37.

14. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Аргументные колебания – радиофизический аспект Сборник трудов Владимирского Педагогического Института «Вопросы возбуждения незатухающих колебаний». Владимир, 1974, стр. 38 – 44.

15. Дубошинский Д.Б., Веретенников В.А., Карапетян А.Г., Аргументный многоскоростной двигатель. Сборник трудов Владимирского Педагогического Института «Вопросы возбуждения незатухающих колебаний». Владимир, 1974, pp. 52 - 60.

16. Дубошинский Д.Б., Галкин Ю. В., Веретенников В.А. Численное исследование аргументного двигателя на ЭВМ. Сборник трудов Владимирского Педагогического Института «Вопросы возбуждения незатухающих колебаний». Владимир, 1974, pp. 60 70.

17. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Пеннер Д.И., Аргументные колебания. Известия АН СССР- Механика твердого тела, N° 1, 1975, c тр. 18 [Sov Phys. Isv. 7, 54(1975). USA].

18. Дубошинский Д.Б., Пеннер Д.И., Дубошинский Я.Б., Ашкеназе А.И., Физический смысл отклонения аргумента для некоторых систем с одной степенью свободы. Сборник докладов Международной конференции по теории и применениям IV дифференциальных уравнений с отклоняющимся аргументом. Киев, 1975, стр. 44 – 46.

19. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Хабибуллаев П.К., Проблемы нелинейных взаимодействийю Сборник докладов 1го интернационального симпозиума по оптической спектроскопиию Ташкенть 1975, стр. 46 = 50.

20. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Пеннер Д.И., Козаков М.И., Электромеханическая модель взаимодействия резонаторов. ДАН СССР. 227. 569. 1976;

[Sov.Phys.Doklady 27, 51(1976). USA].

21. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Хабибуллаев П.К., Щабанский В.П.,, О квантовании амплитуд и поглащаемой энергии макроскопических колебательных систем под действием периодической силы. Сборник докладов Х Международной конференции по квантовой акустике и акустоэлектронике, Ташкент, СССР, 1978, стр. 137 – 136.

22. Вайнштейн Л.А., Дубошинский Я.Б. О низкочастотных колебаниях под действием высокочастотной силы. ЖТФ, т.48, вып. 7, 1978.

23. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Магаршак А.С., Шабанский В.П., О дискретных стационарных колебаниях системы в поле неоднородной высокочастотной силы. ЖТФ, 49, 6, 1160, 1979. [Sov. Phys.-Tech. Phys. 24, 642(1979). USA].

24. Дубошинский Д.Б., Турсунов Ш.С., Возбуждение аргументных колебаний в электрических системах. Межвузовский сборник научных трудов „Радиопомехи КНЧ диапазона и их природа“. Владимир, 1980.

25. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., О возбуждении волной колебаний осциллятора с дискретным рядом устойчивых амплитуд. ДАН СССР, т. 265, N° 1982, стр. 605 – 607.

3, [Sov. Phys. Doklady 46, 149 (1982). USA].

26. Doubochinsky D.B., Doubochinsky J.B., Damgov V.N. Interaction argumentaire des forces avec des systmes oscillatoires. Recueil "Comptes rendus de la Xeme Confrence Internationale sur les oscillations non-linaires", Varna, Bulgarie, 1984.

27. Doubochinsky D.B., Doubochinsky J.B., Damgov V.N. Amorage des oscillations argumentaires. Travaux du 5me Symposium international sur la thorie des chanes.

Sarajevo, Yougoslavie, 4-7 septembre 1984, pp. 130-134.

28. Doubochinsky D.B., Doubochinsky J.B, Damgov V.N. Argument Excitation of Continuous Oscillations. 27-th Midwest Symposium on Circuits and Systems Morgan Town, USA. June 11 12, 1984.

29. Doubochinsky D.B., Doubochinsky J.B., Damgov V.N. Phnomne d'attraction des frquences, diffrent de l'entranement et de la synchronisation de la frquence. Comptes rendus de la XI Session scientifique consacre la Journe de la Radio. Editions "Radio et communication", URSS, 1985, p. 119.

30. Doubochinsky D.B., Doubochinsky J.B., Damgov V.N. Maintien adapt de l'orthogonalit de coordonnes. Travaux de la Confrence internationale sur les oscillations non-linaires.

Budapest, Hongrie, I987, pp. 30- 31. Дубошинский Д.Б., Дубошинский, Дамгов В.Н., Электронный микроволновый субмиллиметровый генератор энергии. Труды 17-ой международной коференции по микроволнам, Будапешт, Венгря, 25 – 29 августа 1986, стр. 363 – 364.

32. Doubochinski D.B., Douboshinsky Ya.B. Amorage argumentaire d'oscillations entretenues avec srie discrte d'amplitudes stables. France, E.D.F.- BULLETIN de la direction des tudes et recherches - Srie C, N°1, 1991, pages 11 – 20.

33. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Некоторые малоизученные колебательные процессы. Монография, часть 1, Москва - Тверь, Россия, 1991.

34. Doubochinsky D.B., Damgov V.N. On the wave nature and dynamical quantization (in the large) of the solar system planet and satellite arrangement. NASA ADS Astronomy Abstract Service. Report (ISSN 0861-1459), vol. 45, no. 2, p. 27-30. 35. Doubochinsky D.B., Damgov V.N. The wave nature and dynamical quantization of the solar system. NASA ADS Astronomy

Abstract

Service. Earth, Moon, and Planets (ISSN 0167-9295), vol. 56, no. 3, March 1992, p. 233-242.

36. Landa P.S., Duboshinski Ya. B., "Self-oscillatory systems with high-frequency energy sources", SOV PHYS USPEKHI, 1989, 32 (8), 723–731.

37. Doubochinski D.B., Effet quantique macrophysique (Макрофизический квантовый эффект).

La Confrence l'ENPC, Ecole Nationale des Ponts et Chausses. France. 23 Mai 1997.

Doubochinsky D.B. Method and device for preparing an emulsion from immiscible constituents.

Organisation mondial de la proprit intellectuelle. Bureau international. Numro de publication internationale : WO 99/08783, 25 Fvrier 1999.

38. Doubochinsky D.B., Method and vibrating device for conditioning, air- conditioning, cooling and decontaminating, disinfecting and sterilizing physical media. Numro de publication Internationale: WO 01/41817 A2, 14 Juin 2001.

39. Doubochinski D., Moteur lectrique linaire pour acclration des satellites pendant leurs lancements. Le Confrence lors du CNES (Centre national d’tudes spatial). Paris le Novembre 2001. Paris – France.

40. Doubochinski D. Les applications d’un nouveau phnomne de la conversion d’nergie dans les domaines de refroidissement et de sparation des milieux physiques. Le Confrence lors de la Commission europenne le 05 Fvrier 2001. Bruxelles - Belgique 41. Doubochinsky D.B., Vibration method of separatings a fluide mixture into a carrier fluid and a complementary component. Numro de publication Internationale: WO 2004/078308 A1, Septembre 2004.

42. Doubochinski D. Les oscillations argumentaires – Effet macroscopique quantique. Le Discours lors de la Confrence l'ISMANS (Institut Superieur des Materiaux et Mecaniques Avances), LE MANS – France 44, 30.09.2004.

43. Bonefoy P. Les phnomnes quantiques macroscopiques de Doubochinski. FUSION, La science, passionnment, N° 52, Paris, France. Septe mbre-octobre 1994.

44. Tennenbaum J. Amplitudes quantiques – une proprit lmentaire des systmes vibratoires (dcouvert de Doubochinski). FUSION, La science, passionnment, N° 85, Paris, France.

Mars - avril 2001.

45. Tennenbaum J. Amplitudes Quantization – As an Elementary Property of Macroskopic Vibrating systems vibratoires (discovery of Doubochinski). 21st CENTURY. SCIENCE & TECHNOLOGY. Winter 2005 – 2006, USA.

46. Doubochinski D., Tennenbaum J. Les oscillations argumentaires – The Macroscopic Quantum Effect in Nonlinear Oscillating Systems: a Possible Bridge between Classical and Quantum Physics. Le Discours lors de la Confrence Internationale, Moscou-RUSSIE, 15 Janvier.2007.

47. Doubochinski D., Tennenbaum J. On the Fundamental Properties of Coupled Oscillating Systems and a Hypothesis Concerning the Origin of Particles.. Le Discours lors de la Confrence Internationale, Moscou-RUSSIE, 19 – 21 Mai.2007.

48. Tennenbaum J., Doubochinski D., The fundamental role of phase-coupling and phase modulation in living processes: Theory and demonstration of an electromechanical model for the quantum behavior of biological systems. International Institute of Biophysics, Summer School 2007. Symposium: “Biophotonics and Applications of Biophotons”.Neuss, Germany.

August, 12th to 17th 2007.

49. Doubochinski D., Tennenbaum J. Demonstration of a new type of interactions between oscillating systems. International workshop "Atomic structure: new ideas and perspectives".

September 24-26, 2007, Moscow – Russia.

50. Doubochinski D., Tennenbaum J., The role of frequency-phase modulation in the self organization of matter. International workshop "Atomic structure: new ideas and perspectives" September 24-26, 2007, Russia - Dubna.

51. Doubochinski D., Tennenbaum J., The Macroscopic Quantum Effect in Nonlinear Oscillating Systems: a Possible Bridge between Classical and Quantum Physics. Cornell University Library «ARXIV», 21 November 2007.

52. Doubochinski D., Tennenbaum J., On the Fundamental Properties of Coupled Oscillating Systems. Cornell University Library «ARXIV», 21 January 2008.

53. Doubochinski D., Tennenbaum J., On the General Nature of Physical Objects and their Interactions, as Suggested by the Properties of Argumentally-Coupled Oscillating Systems. Cornell University Library «ARXIV», 8 Aug 2008.

54. Doubochinski D., Tennenbaum J. "Physics of interactions. New approach to understanding and technical usage of quantisation phenomenon of in the macro-and micro-world". High technology, applied research, industry: collection of works of the Eighth International Scientific and Practical Conference "Research, development and application of high technologies in the industry." 27-28 OCT-2009, Saint-Petersburg, Russia / Ed. A.P.Kudinov. Petersburg:

Polytechnic Univ. publ., 2009, ISBN 978-5-7422-2428-0, p.82-84.

55. Tennenbaum J., Doubochinski D., "Nouvelle conception de la physique". International Institute of Biophysics, Sommer Scool 2008 "Biophotonics and applications of Biophotons. From August 17th to 22nd 2008. Station Hombroich, Neuss, Germany.

56. Doubochinski D. Application area of the Doubochinski quantum macrophysical effects phenomenon. Cite of the Doubochinski, Wikipedia, 2010.

http://www.doubochinski.com/files/Discovery_application_area_ENG.pdf 57. Doubochinski’s pendulum. Serving History. World History Served Up Daily. Copyright 2010, Discovery Media http://www.servinghistory.com/topics/Doubochinski%27s_pendulum 58. Doubochinski D., Tennenbaum J. On the fundamental properties of coupled oscillating systems and a hypothesis concerning the origin of particles. Sciteclibrary, Novembre 2010.

http://www.sciteclibrary.ru/eng/catalog/pages/10686.html 59. Doubochinski D., Tennenbaum J. Physique de l’interaction : Technomogie innovante de refroidissement vibratoire” Xme International confrence scientifique et pratique "Recherche, dveloppement et application des hautes technologies dans l’industrie ». Dcembre, 2010, SPtersbourg, Russie.

60. Белов А.А., Карасев М.Д., Коровин С.И., Ляпунов И.П., Медведев В.И., Хохлов М.Г.

исследование нелинейно-параметрической колебательной системы для однофазового деления частоты в большое число раз. Труды НИИЧАСПРОМа, № 22, М., 1976.

61. Карасев М.Д. Нелинейно-параметрическое деление частоты в большое число раз.

Вестник МГУ. Серия «Физика, астрономия», № 3, 1974.

ПАТЕНТЫ 62. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Козаков М.И., Вермель А.С. Способ возбуждения аргументных незатухающих колебаний. Авт.свид. СССР № 355598, 1972.

63. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Козаков М.И., Спусковой регулятор. – М., Авт.свид.

СССР № 330 422, 1972.

64. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Козаков М.И., Вермель А.С. Способ возбуждения аргументных незатухающих колебаний. Авт.свид. СССР № 355598, 1972.

65. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Галкин Ю.В., Пеннер Д.И., Способ возбуждения электрических сигналов. Авт.свид. СССР № 390654, 1972.

66. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Козаков М.И. и др., Стабилизатор переменного напряжения. Авторское свид. СССР № 807249, 1981.

67. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Козаков М.И. и др., Преобразователь частоты.

Авторское свид. СССР № 1140219, 1985.

68. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Козаков М.И. и др., Реактивный электродвигатель.

Авторское свид. СССР № 1138897, 1985.

69. Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Дамгов В.Н., Микроволновый генератор.

Авторское свид. Болгарии № 80259, 1988.

70. Дубошинский Д.Б., « Procd et dispositifs de prparation d'une mulsion partir de constituants non miscibles» (Патент :Способ и устройство приготовления эмульсий из несмешивающихся компонент). Dpos le 20 Fvrier 1996 sous le N°96 02080 en France.

71. Doubochinsky D.B., Procd de conversion asynchrone d'nergie, de gestion et dispositif de ralisation. France N°90 06534, date de dpt: 25.0 5.1990. PCT N° FR 91 / 0093, 25.11.1991.

72. Doubochinsky D.B., Procd et dispositifs vibratoire de conditionnement, de climatisation, de refroidissement et de dcontamination, de strilisation de milieux physiques. Dpos le Dcembre 1999 sous le N°99 15584 en France. PCT / F R00 / 03439. Dpos le 07 Dcembre 2000.

73. Doubochinsky D.B., Procd vibratoire de purification et de sparation d’un milieu physique.

Dpos le 07 Aot 2001, N° 01 10529 en France., PCT /FR 03/00408, 07.02.2003. Brevets :

Europen, Chine, Russie, Afrique du Sud.

74. Doubochinsky D.B., Procd et dispositifs vibratoire de conditionnement, de climatisation, de refroidissement et de dcontamination, de strilisation de milieux physiques. Brevet Europen n° 1 216 061 dlivr le 24.03.04. Brevet Australie et Brevet USA

Pages:     | 1 ||
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.