авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Pages:     | 1 || 3 | 4 |   ...   | 5 |

«Космометрия (от веры к осознанию) Часть первая о мирозданиях, пространствах и элементарных частицах ...»

-- [ Страница 2 ] --

Определение 3-5. Всеобразующие элементарные процессы Сам-Батэры (далее просто вэпсы) – характерные для Сам-Батэры идентичные друг другу элементарные неста бильные ДЭ, вызываемые спонтанно возникшими в Самбатэрпространстве парами нор О мальных смещений. При этом каждый вэпс проявляется как пара позитивного и негативного центральных условных источников эфирной информации, ускоренное сближение которых приводит к их аннигиляции или к образованию сэпса (см. далее).

Вэпс структурно состоит из следующих двух блоков:

Определение 3-6. Негативный блок (негаблок) – система ДЭ в Самбатэрпро О e странстве обусловленная негативным нормальным смещением вэпса.

Определение 3-7. Позитивный блок p (позиблок) – система ДЭ в Самбатэрпро О странстве обусловленная позитивным нормальным смещением вэпса.

В качестве общего названия позиблока и негаблока далее будем использовать термин вэпсблок.

3.2 ГЕОМЕТРИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ВЭПСА Определение 3-8. Прямая линия (или просто прямая) Самбатэрпространства – линия пересечения Самбатэрпространства двумерной плоскостью содержащей в себя общий центр его пространствообразующих сфер (см. опр. 2-5 на стр.19). Аналогичным образом оп © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию ределяется и прямая линия в Одисфейпространстве, которая очевидно «прямее» прямой ли нии Самбатэрпространства. Из определения 3-8 следует теорема:

Теорема. Если две или более двух линий попарно параллельны, то среди них может найтись не более одной соответствующей определению 3-8 прямой.

Доказательство. Поскольку согласно опр. 3-8 прямые линии это линии пересечения Самбатэрпространства попарно пересекающимися плоскостями (центр пространствообра зующих сфер является их общей точкой), то в Самбатэрпространстве не найдётся ни одной пары прямых линий, которые бы были параллельными друг другу. Если же рассматривать линии пересечения Самбатэрпространства попарно параллельными двумерными плоскостя ми, среди которых только одна (или ни одна) может содержать в себя центр пространствооб разующих сфер, то эти линии попарно параллельны, но только одна (или ни одна) из них может быть прямой.

Из данной теоремы следует, что в Самбатэрпространстве не существует ни одной пря мой линии в аспекте Одисфейпространства, точно также на тривиальной поверхности миро вого океана невозможно провести прямую линию, в аспекте Самбатэрпространства, т. е. все параллели глобуса (в том числе и экватор) не являются прямыми. Хотя экватор в аспекте двумерного пространства является образцом прямой линии.

Автор мог бы попытаться определить здесь и плоскость, и многие другие математиче ские объекты Космометрии, но поскольку целью данной работы является фундаментальное исследование микромира Сам-Батэры, т. е. физическая сторона Космометрии, то к её мате матической стороне автор будет прибегать только при острой необходимости. А теперь мы возвращаемся к геометрии вэпса (см. рис 3.1 на стр.34):

Определение 3-9. Негативная l e и позитивная l p поперечная ось вэпса – пер пендикуляры к Самбатэрпространству, вдоль которых произошли негативное и позитивное нормальные смещения соответственно.

Определение 3-10. Негативный и позитивный центры вэпса (e и p ) – точки пе ресечений осей le и lp с главной сферой Самбатэрпространства соответственно (рис 3.1).

Определение 3-11. Главная продольная ось вэпса lp – прямая линия, содержащая e в себе негативный и позитивный центры вэпса.

Определение 3-12. Плечо вэпса l* – расстояние между негативным и позитивным центрами вэпса.

Определение 3-13. Главный центр вэпса – точка, расположенная на главной o продольной оси вэпса и равноудалённая от его негативного и позитивного центров.

Определение 3-14. Главная поперечная ось вэпса lo – перпендикуляр к Самбатэр пространству, содержащий в себе главный центр вэпса.

Определение 3-15. Лицевые (теневые) проекции негативного, позитивного и главного центров вэпса – точки e, p и o ( ~, p и ~ ) пересечений осей le, l p и lo с лицевым e~ o (теневым) подпространством.

Определение 3-16. Лицевая продольная ось вэпса l e p – прямая содержащая в се бе точки (e, p, o).

Определение 3-17. Теневая продольная ось вэпса l ~ ~ – прямая содержащая в себе ep ~, p, ~ ).

~o точки ( e Определение 3-18. Система координат вэпса – декартова прямоугольная система координат следующей структуры (см. рис 3.1):

Началом координат служит центр вэпса.

o Модуль орта базиса равен кванту расстояния r0 Самбатэрпространства (см. опр. 3- на стр.41).

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию Ординату «y» и аппликату «z» можно выбирать произвольно.

Четвёртой осью «k» служит перпендикуляр к Самбатэрпространству восстановлен ный из главного центра вэпса и направленный к лицевому подпространству. Усло вимся называть её осью квартат или просто квартатой.

Определение 3-19. Негативная, позитивная и главная экваториальные плоско сти вэпса – двумерные плоскости перпендикулярные оси абсцисс и пересекающие её в точ e o ках, p и соответственно.

Определение 3-20. Лицевые (теневые) пучки меридианных плоскостей – плос ~ кости пространств П р* ( П р*) содержащие в себе лицевую (теневую) продольную ось.

Рисунок 3.1. Принципиальная схема вэпса где:

* 31 ~ 31 ~ 1, *, * и * – вэпсовые (не тривиальные) порядкообразующие сферы p e p e ~ (опр. 1-9 на стр.8) центров e, p, ~ и p, на которых расположено 12, 6, 6 и e эфиронов соответственно.

~л ~ Eiл EiГ и Ei Eг – суперпозиция смещений лицеронов и тенеронов вызванных i негалункой, позигоркой и позилункой, негагоркой соответственно.

(e,, o), (e, p, o ) и (e, ~, o ) – центры негаблока, позиблока, вэпса, а также их про ~p~ p екции на лицевое и теневое подпространство соответственно.

e Л, ~ Г, p Л и p Г – негалунка, негагорка, позилунка и позигорка соответственно.

e~ Определение 3-21. Меридианы порядкообразующих сфер – линии пересечения по ~3 ~ рядкообразующих сфер e*, p*, e*, p* (см. опр. 1-11 на стр.8) с соответствующими 3 m m m m меридианными плоскостями (здесь натуральное число m это номер порядка соответствую щей порядкообразующей сферы).

Определение 3-22. Экваторы порядкообразующих сфер – линии пересечения по ~3 ~ рядкообразующих сфер e*, p*, e*, p* (см. опр. 1-11 на стр.8) с соответствующими 3 m m m m экваториальными плоскостями.

Определение 3-23. Внутреннее пространство вэпса – область Самбатэрпро странства, расположенная между негативной и позитивной экваториальными плоскостями (рис. 3.1).

Определение 3-24. Внешнее пространство вэпса – дополнение внутреннего про странства вэпса к Самбатэрпространству (рис. 3.1).

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию Определение 3-25. Внешние (внутренние) полюса порядкообразующих сфер – ~3 ~ точки пересечения сфер e*, p*, e*, p* с лицевой и теневой продольной осью вэпса 3 m m m m соответственно, расположенные во внешнем (внутреннем) пространстве вэпса.

Определение 3-26. Позитивные (негативные) центры искривления Самбатэр пространства – эфиронокрестности точек Самбатэрпространства являющиеся позитивными (негативными) условными источниками приращения интенсивности эфирной информации.

В структуру вэпса входят следующие четыре центра искривления пространства:

Определение 3-27. Негалунка – эфиронокрестность лицевой проекции e негатив ного центра вэпса, которая является условным источником негативного приращения интен сивности эфирной информации (точку e условимся называть впадиной негаблока). Инте гральную по всему суперспектру направлений лицевую мощность излучения негаблока ус ловимся далее называть мощностью негалунки и обозначать её символом M e (мощность негалунки всегда отрицательна).

Определение 3-28. Негагорка – эфиронокрестность теневой проекции ~ негатив e ного центра вэпса, которая является условным источником позитивного приращения интен сивности эфирной информации (точку ~ условимся называть вершиной негаблока). Инте e гральную по всему суперспектру направлений теневую мощность излучения негаблока усло вимся далее называть мощностью негагорки и обозначать её символом M ~ (мощность e негагорки всегда положительна).

Определение 3-29. Позилунка – эфиронокрестность теневой проекции ~ позитив p ного центра вэпса, которая является условным источником негативного приращения интен сивности эфирной информации (точку ~ условимся называть впадиной позиблока). Инте p гральную по всему суперспектру направлений теневую мощность излучения позиблока ус ловимся далее называть мощностью позилунки и обозначать её символом M p (мощность ~ позилунки всегда отрицательна).

Определение 3-30. Позигорка – эфиронокрестность лицевой проекции p позитив ного центра вэпса, которая является условным источником позитивного приращения интен сивности эфирной информации (точку p условимся называть вершиной позиблока). Инте гральную по всему суперспектру направлений теневую мощность излучения позиблока ус ловимся далее называть мощностью позигорки и обозначать её символом M p (мощность позигорки всегда положительна).

Следовательно, M p M p M ~ M e M вб где символом M вб обозначена обоб ~ e щённая мощность вэпсблока.

Примечание 3-2. Очевидно, что вэпслунки (общее название негалунки и позилун ки) являются действительными эфиксаторами (см. опр. 2-21 на стр.23), из которых в резуль тате нормальных смещений вышли эфироны. А вэпсгорки (общее название негагорки и пози горки) это мнимые эфиксаторы (см. опр. 2-22 на стр.23), к которым приблизились нормально смещенные эфироны.

Определение 3-31. Негалунсмещение – вызванное негалункой центростремитель ное (негативное) абсолютное радиальное смещение E Э Л произвольного лицерона Э i.

i Обусловленное негалунсмещением относительное смещение E Э Л, условимся называть i относительным негалунсмещением.

Определение 3-32. Негалунполе – множество негалунсмещений всех лицеронов Пр*, вызванных конкретной негалункой.

Определение 3-33. Негагорсмещение – вызванное негагоркой центробежное (по ~ ~ зитивное) абсолютное радиальное смещение E Э Г произвольного тенерона Э i. Обуслов ~ ~ i © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию ~ ленное негагорсмещением относительное смещение E Э, условимся называть относи ~ ~ i Г тельным негагорсмещением.

Определение 3-34. Негагорполе – множество негагорсмещений всех тенеронов ~ 3* П р, вызванных конкретной негагоркой.

Определение 3-35. Позилунсмещение – вызванное позилункой центростремитель ~ ~ ное (негативное) абсолютное радиальное смещение E Э Л произвольного тенерона Э i. Обу ~ ~ i ~ словленное позилунсмещением относительное смещение E Э Л, условимся называть от ~ ~ i носительным позилунсмещением.

Определение 3-36. Позилунполе – множество позилунсмещений всех тенеронов ~ 3* П р вызванных конкретной позилункой.

Определение 3-37. Позигорсмещение – вызванное позигоркой центробежное (по зитивное) абсолютное радиальное смещение E Э Г произвольного лицерона Э i. Обуслов i ленное позигорсмещением относительное смещение E Э, условимся называть относи i Г тельным позигорсмещением.

Определение 3-38. Позигорполе – множество позигорсмещений всех лицеронов Пр* вызванных конкретной позигоркой.

Определение 3-39. Негативное поле смещений вэпса (негавэпсполе) – совокуп ность негагорполя и негалунполя смещений вэпса.

Определение 3-40. Позитивное поле смещений вэпса (позивэпсполе) – совокуп ность позигорполя и позилунполя смещений вэпса.

Примечание 3-3. Знаки негавэпсполя и позивэпсполя соответствуют знакам их ли цевым половинкам (сторонам).

Определение 3-41. Дипольное поле смещений вэпса – совокупность негавэпсполя и позивэпсполя вэпса. Условимся далее все упомянутые выше поля смещений эфиронов вы зываемые вэпсом обобщённо называть вэпсполями. Дипольное поле, как и все вышеопреде лённые поля вепса, является центральным полем смещения эфиронов, т. к. радиальные сме щения эфиронов в нём возбуждаются и ограничиваются по величине (блокируют друг друга) в центральном условном источнике.

Определение 3-42. Вэпсовые порядкообразующие сферы – порядкообразующие сферы негалунки, позигорки, негагорки и позилунки. Для удобства изложения материала присвоим вэпсовым порядкообразующим сферам следующие классификационные названия:

* 31 ~ 31 ~ Вэпсовые порядкообразующие сферы первого порядка 1, *, * и * усло e p e p вимся далее называть негалунсферой, позигорсферой, негагорсферой и позилунсферой со ответственно, а в качестве их общего названия будем использовать слово вэпссфера. В каче стве общего названия негалунсферы и позилунсферы будем использовать слово вэпслунсфе ра, а для общего названия негагорсферы и позигорсферы будем использовать слово вэпсгорсфера. К каждому из этих названий будем добавлять словосочетание «ближних по рядков», если порядок этих сфер больше единицы и меньше некоторого числа k, значение которого зависит от ситуации. Если порядок этих сфер больше этого числа k, то следует до бавлять словосочетание «дальних порядков». Если называемая сфера имеет конкретный по рядок больший единицы, то после названия сферы следует название её порядка или величина её радиуса.

Определение 3-43. Дополнением анализируемого вэпсблока к вэпсу условимся называть второй вэпсблок данного вэпса, а его поле условимся называть дополнительным вэпсполем (позаимствовано из теории множеств).

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию 3.3 АНАЛИЗ ДИНАМИКИ ВЭПСА Развитие вэпса во времени можно условно разделить на следующие три периода:

Определение 3-44. Период рождения вэпса t1 t1 t 0 – промежуток времени с момента t 0 начала процесса нормальных смещений Ne и N~ до момента t1 завершения p процесса этих смещений. Здесь мы условно считаем, что процессы смещений Ne и N~ все p гда протекают синхронно, т. е. начинаются и заканчиваются одновременно.

Определение 3-45. Период развития вэпса t 2 t 2 t 1 – промежуток времени, в течение которого негаблок и позиблок ускоренно сближаются. Здесь также условимся, что при отсутствии внешних воздействий этот процесс протекает синхронно.

Определение 3-46. Период аннигиляции вэпса t 3 t 3 t 2 – промежуток време ни, в течение которого происходит аннигиляция вэпса.

Анализировать процесс рождения вэпса здесь мы не будем, так как в этом пока нет необходимости, но надо отметить, что нормальные смещения N e p возникают не без при ~ чины, им всегда предшествуют некоторые события в Одис-Фее или в Сам-Батэре.

Примечание 3-4. Очевидно, что вэпс и известная из физики виртуальная электрон но-позитронная пара, это один и тот же элементарный объект Сам-Батэры. Эксперименталь но наблюдаемые виртуальные электронно–позитронные пары, в подавляющем большинстве случаев, являются осколками взаимодействующих элементарных частиц. Поскольку Самба тэрпространство самостоятельно стать нетривиальным не могло в принципе, то следует предположить, что вся внутренняя энергия Сам-Батэры когда-то закачена из Одис-Феи. Во время этой вероятно достаточно интенсивной закачки возникали вэпсы, часть из которых ан нигилировала, образуя при этом всевозможные нестабильные объекты Сам-Батэры, а осталь ные послужили материалом для образования её стабильных объектов. О том, как вэпсы пре образуются в стабильные или нестабильные объекты Сам-Батэры, излагается далее. Вполне вероятно, что при определённых условиях в Сам-Батэре могут массово рождаться «новые»

вэпсы и без воздействия на Самбатэрпространство со стороны Одис-Феи, но при этом, в со ответствии с внутренним законом сохранения энергии, обязательно должен происходить процесс аннигиляции «старых» вэпсов. Далее будет показано, что находясь в массиве дина мических эфирных отношений, вэпс может не подвергаться аннигиляции сколь угодно дол го, а также будет показано и то, что вэпсблоки не являются электроном и позитроном и не содержат их в себе.

Приступим далее к анализу процесса развития вэпса.

Негавэпсполе и позивэпсполе (см. опр. 3-39, 3-40 на стр.36) отличаются между собой только тем, что они развёрнуты друг относительно друга на 180 градусов вокруг главной продольной оси вэпса. Следовательно, у нас есть возможность анализировать процесс разви тия негаблока (его сближение с позиблоком) совместно с процессом развития позиблока (его сближением с негаблоком). Для реализации этой возможности условимся далее рядом с на званием анализируемого элемента вэпса писать в скобках второй элемент этого вэпса, по от ношению к которому данное высказывание также верно или использовать общие названия элементов вэпса, если при этом не искажается смысл высказывания.

Примечание 3-5. Поскольку участниками процесса развития вэпсблока являются сам вэпсблок и воздействующее на него дополнительное или внешнее вэпсполе, то условим ся далее называть вэпсблок и его вэпсполе ведомым вэпсблоком и ведомым вэпсполем соот ветственно, а воздействующее вэпсполе и его источник ведущим вэпсполем и ведущим вэп систочником соответственно. Условимся также отмечать ведущий вэпсблок и его элементы (вэпсполе, мощность и др.) верхним индексом, а ведомый вэпсблок и его элементы верх ним индексом.

Поскольку вэпсблоки взаимозаменяемы, то в процессе развития вэпса в качестве ве дущих (ведомых) могут выступать не только их собственные вэпсполя но и сторонние (внешние) вэпсполя, которые в данном анализе мы затрагивать не будем.

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию При воздействии ведущего вэпсполя на ведомый вэпсблок, внутреннее состояние по следнего изменяется, и это изменение определим следующим образом:

Определение 3-47. Эксцентриситет ведомого вэпсблока – вектор, направление которого совпадает с направлением абсолютного смещения вершины (см. опр. 3-27, 3-28, 3 29 и 3-30 на стр.35) ведомого вэпсблока а модуль равен сумме модулей абсолютных смеще ний его вершины и впадины, вызванных ведущим вэпсполем. Условимся далее называть до лю эксцентриситета вэпсблока вызванную его дополнительным вэпсполем внутренней со ставляющей эксцентриситета, а долю эксцентриситета, вызванную внешними полями внешней составляющей эксцентриситета.

Примечание 3-6. Так как вершина любого негаблока расположена в теневом под пространстве, а вершина любого позиблока расположена в лицевом подпространстве, то экс центриситеты негаблоков являются теневыми векторами, а эксцентриситеты позиблоков являются лицевыми векторами. То есть управляющим пространством для позиблока яв ляются лицевое подпространство, а для негаблока теневое подпространство.

Примечание 3-7. Поскольку лицевое и теневое ведущие вэпсполя всегда противо положны друг другу по знаку, то смещения вершины и впадины ведомого вэпсблока также всегда противоположны друг другу по направлению. Следовательно, при определении чис ленного значения эксцентриситета вэпсблока необходимо вычесть из величины смещения его вершины величину смещение его впадины, при этом каждое из слагаемых берётся со своим знаком.

Тогда используя формулу (2.16) (см. стр.31), получим:

M p(~) M p(~) M p(e) ~e ~e Э E ~ E e вп Ц нб, ~ (3-1) 4 K лз 2 l * 4 K лз 2 l* 2 K лз 2 l* 2 2 e вп M p(~ ) M p(e) M p(e) ~e Э ПБ E p вп E p Ц, ~~ (3-2) 4 K лз 2 l* 4 K лз 2 l* 2 K лз 2 l * 2 2 вп где:

M ( ei ) и M ( ~ ) – лицевая и теневая мощность ведущего позиблока (негаблока) со ~ p pei ответственно (опр. 3-27, 3-28, 3-29 и 3-30 на стр.35);

Ц Ц Э нб и Э пб – текущие эксцентриситеты ведомого негаблока и ведомого позибло ка соответственно;

l – модуль плеча вэпса в текущее мгновение (расстояние между ведущим и ведо * мым вэпсблоками);

E и E вп – абсолютное смещение вершины и впадины ведомого негаблока ~~ e e вп соответственно, вызванные ведущим вэпсполем E вп и E – абсолютное смещение вершины и впадины ведомого позибло ~~ p p вп ка соответственно, вызванные ведущим вэпсполем.

Не смотря на то, что вызываемые ведущими вэпсполями смещения вершины и впади ны ведомого вэпсблока всегда направлены в противоположные друг другу стороны, резуль тирующее эфирное давление на ведомый негарон (позирон) не равно нулю по следующим причинам:

1. Вэпслунсфера и вэпсгорсфера (см. опр. 3-42 на стр.36) существенно отличаются друг от друга тем, что на вэпслунсфере диаметром d л 2r0 расположено 12 эфиронов, а на © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию вэпсгорсфере диаметром d г 2 r0 расположено 6 эфиронов. Если смежные вэпслунсфера и вэпсгорсфера расположенные в разных подпространствах не смещены друг относительно друга, то эти различия не влияют на поведение негарона (позирона), но при малейшем их взаимном смещении нарушается устойчивое равновесие негарона (позирона). Здесь следует сказать, что в приведенных выше размерах диаметров вэпссфер не учтены смещения эфиро нов этих вэпссфер вызванных самим рождением вэпса, т. к. это не существенное обстоятель ство.

2. Очевидно, что негарон (позирон) расположен не строго на главной сфере Самба тэрпространства, а тенденциозно смещён в сторону соответствующей вэпслунки. Следова тельно, воздействие вэпслунки на негарон (позирон) превалирует над воздействием на него соответствующей вэпсгорки.

3. Тенденциозные меридианные смещения эфиронов ведомых вэпслунсфер и вэпсгор сфер, вызванные зависимостью тангенциальной плотности эфиронов порядкообразующих сфер центра ведущего вэпсполя от радиуса этих сфер (см. опр.2-32 на стр.31). Независимо от знака приращения тангенциальной плотности эфиронов порядкообразующих сфер центра вэпсполя, абсолютная величина этого приращения согласно формуле (2-17) (см. стр.31) пада ет с ростом радиуса порядкообразующих сфер. Следовательно, тангенциальная плотность ведущих вэпслунполей убывает, а ведущих вэпсгорполей возрастает с ростом радиуса по рядкообразующих сфер их центров. Тогда, в результате воздействия ведущего вэпсполя на структурные элементы ведомого вэпсблока сферическая плотность эфиронов у внутреннего полюса его вэпслунсферы и внешнего полюса его вэпсгорсферы минимальна, а сферическая плотности эфиронов у внешнего полюса его вэпслунсферы и у внутреннего полюса его вэпс горсферы максимальна. Это обстоятельство приводит к соответствующим тенденциозным меридианным смещениям, когда эфироны ведомой вэпслунсферы становятся склонными смещаться вдоль её меридианов в направлении от внешнего полюса к внутреннему полюсу этой сферы. А эфироны ведомой вэпсгорсферы становятся склонными смещаться вдоль её меридианов, но только в обратном направлении (от её внутреннего полюса к её внешнему полюсу). С возрастающим (пропорционально радиусу) запаздыванием приобретают такую склонность и эфироны соответствующих ведомых порядкообразующих сфер ближних по рядков, а за ними и эфироны дальних порядков.

Эти факторы приводят к тому, что сразу после возникновения эксцентриситета ведо мого вэпсблока его негарон (позирон) смещается в противоположном эксцентриситету на правлении. Это смещение изначально носит тенденциозный характер, но из-за неустойчиво сти положения оно быстро переходит в ускоренное смещение. Траекторией этого смещения является дуга, начальная точка которой совмещена с начальным положением центра негаро на (позирона), а её конечная точка совмещена с наружным полюсом вэпслунсферы. Естест венно, что средняя скорость смещения негарона (позирона) вдоль этой траектории прямо пропорциональна модулю эксцентриситета ведомого вэпсблока. Следовательно, и время не обходимое негарону (позирону) для преодоления этой траектории также прямо пропорцио нально модулю эксцентриситета ведомого вэпсблока. Приближаясь к наружному полюсу вэпслунсферы, негарон (позирон) увеличивает тангенциальную плотность эфиронов в окре стности этого полюса, что приводит к ускоренному смещению эфиронов вдоль меридианов вэпслунсферы по направлению к её внутреннему полюсу. При этом средняя скорость мери дианных смещений эфиронов пропорциональна произведению эксцентриситета вэпсблока на коэффициент линейной зоны эфиксаторов. Этот процесс приводит к тому, что объёмная концентрация эфиронов у внутренних полюсов вэпслунсфер ближних порядков и у внешних полюсов вэпсгорсфер ближних порядков возрастает, а у противоположных полюсов этих сфер объёмная концентрация эфиронов соответственно убывает. В результате этого эфирное давление на негарон (позирон) со стороны внутреннего полюса вэпслунсферы и внешнего полюса вэпсгорсферы возрастает, а со стороны внутреннего полюса вэпсгорсферы и внешне го полюса вэпслунсферы убывает. Естественно, что этот процесс количественного накопле ния завершается бифуркацией вэпсблока. Бифуркация вэпсблока заключается в том, что © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию один из эфиронов вэпслунсферы, расположенный у её внутреннего полюса, спонтанно вы давливается в нормальном направлении, в результате чего он превращается в негарон (пози рон), при этом бывший негарон (позирон) оказывается у внешнего полюса вэпслунсферы в качестве лицерона (тенерона). Весь этот процесс, от возникновения эксцентриситета ведомо го вэпсблока, до акта бифуркации в нём, назовём бифуркационным циклом (бифурциклом) ведомого вэпсблока. В результате акта бифуркации вэпслунка и вэпсгорка ведомого вэпсб лока, а, следовательно, и сам ведомый вэпсблок в целом, смещаются на один квант расстоя ния r0 по направлению к центру ведущего вэпсполя. Вслед за ведомым вэпсблоком смеща ется (с соответствующим запаздыванием обусловленным конечностью скорости распростра нения эфирной информации) и ведомое вэпсполе сначала его центральная область, а затем этот процесс будет охватывать всё более и более отдалённые его области. Сразу после би фуркации эксцентриситет ведомого вэпсблока обнуляется, и если бы в этот момент ведущее вэпсполе могло бы исчезнуть, то повторный эксцентриситет ведомого вэпсблока не смог бы вновь возникнуть. Казалось бы, в таком случае ведомый вэпсблок должен немедленно оста новиться, т. е. сбросить набранную скорость, но поскольку в результате прошедшего бифур цикла ведомого вэпсблока его вэпсполе приобрело некоторую скорость, то благодаря при сущей ему инертности (см. опр. 5-20 на стр.92), оно зацикливается и продолжает движение по инерции. Двигаясь далее по инерции, ведомое вэпсполе вызывает бесконечный ряд выну жденных бифуркаций ведомого вэпсблока, условимся далее называть эти вынужденные би фурциклы инерционными циклами. Инерционный цикл обусловлен не эксцентриситетом вэпсблока, а инертностью его вэпсполя, следовательно, после первого инерционного цикла наступит второй, после второго третий и т. д. вплоть до бесконечности. Для сравнения ска жу, что если авто движется по инерции, то его колёса свободно крутятся.

Примечание 3-8. Тут следует обратить особое внимание на то, что если в течение бифуцикла, причины вызывающие эксцентриситет вэпсблока исчезнут, то состояние вэпсб лока возвращается к его изначальному состоянию, которое было у него до начала бифурцик ла. С той лишь разницей что энергия, накопленная незавершённым бифурциклом, преобра зуется в энергию незатухающего колебания эксцентриситета вэпсблока. Следовательно, про цесс обратим, но только до окончания бифурцикла. Возникшее в результате прерывания бифурцикла незатухающее колебание длятся до тех пор, пока в вэпсблоке спонтанно не воз никнет новый эксцентриситет, совпадающий по фазе с данным колебанием, которое отдав вновь возникшему бифурциклу свою энергию, ускорит его завершение.

Выше мы условно предположили, что сразу после первого бифурцикла ведущее вэп споле перестаёт воздействовать на ведомый вэпсблок, т. е. как бы исчезает. В реальном про цессе оно, конечно, не исчезает, а наоборот усиливается, т. к. плечо вэпса с каждым бифур циклом сокращается. Следовательно, сразу после первого бифурцикла и обнуления эксцен триситета ведомого вэпсблока в нём возникает новый эксцентриситет и начинается очередной процесс количественного накопления (т. е. следующий бифурцикл), который за канчивается очередной бифуркацией ведомого вэпсблока. С каждым последующим бифур циклом ведомое вэпсполе приобретает очередную порцию скорости v0, которая не зависит от величины эксцентриситета ведомого вэпсблока и его скорости. Из вышесказанного следу ет, что бифурциклы отличаются друг от друга только временной длительностью, т. е. перио дом Tбц который прямо пропорционален инертности вэпсблока и обратно пропорционален его эксцентриситету.

k обш 2K лз 2 l* 2k вп 2 l* 2 обш m им вп вп Tбц, (3-3) ЭЦ вб K лз C M вп C M вп где:

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию l* – плечо вэпса;

k обш mим вп – инертность вэпсполей вэпсблока, которую условимся называть вп K лз C инертмассой вэпсблока (см. раздел 5.4 на стр.88);

k обш – коэффициент обширности вэпсполей вэпсблока (см. разд. 5.5 стр.95).

вп v0 – порция скорости, которую приобретает вэпсблок в результате одного би фурцикла (фундаментальная константа), назовём её квантом скорости.

Очевидно, что текущее ускорение ведомого вэпсблока aвб равно количеству квантов скорости приобретаемых им за единицу времени, т.е. величине обратной периоду его бифур цикла:

v0 C M p~) v0 C M p ( e ) v0 v ~(e (aпб ).

aнб тек обш 2 2, тек (3-4) 2k обш 2 l* 2k вп l* Tнб Tпб вп Определение 3-48. Ускорение вэпсблока вызываемое ведущим вэпсполем, прямо пропорционально мощности источника ведущего вэпсполя и обратно пропорционально квадрату расстояния между центрами ведомого вэпсблока и ведущего вэпсполя и сонаправ лено смещению вершины ведомого вэпсблока.

Для уточнения понимания данного определения мысленно представим себе невероят ное, пусть ведомый вэпсобъект состоит из N негаблоков, а ведущий вэпсобъект состоит из N позиблоков, а расстояние R между ними такое, что каждый из них воспринимает вто рой как точечный объект. Для таких нереальных вэпсобъектов формула (3-4) и определение 3-48 выглядели бы так:

v0 C N M ~ p a.

но 2k обш 2 l* вп Ускорение ведомого негаобъекта прямо пропорционально количеству позиблоков ве дущего позиобъекта и обратно пропорционально расстоянию между ними, но не зависит от количества вэпсблоков в ускоряющемся объекте!

Невероятность представленных здесь объектов заключается в том, что они, по сути, являются неэлементарными электрическими зарядами в отрыве от гравитонов, что невоз можно в принципе (см. пятую главу).

Определение 3-49. Квант расстояния r0 Самбатэрпространства – расстояние ме жду центрами двух ближайших соседних эфиронов тривиального Самбатэрпространства.

В нетривиальном пространстве эта величина не является абсолютной константой, т. к.

она в незначительной степени зависит от состояния пространства, но в тривиальном про странстве квант расстояния можно считать абсолютной константой.

Поскольку, как мы выяснили выше, единственными реальными источниками эфирной информации в Самбатэрпространстве являются эфироны, то условимся называть вэпсблоки условными источниками эфирной информации и выясним далее, чем они отличаются от реальных источников. Следует отметить, что в этой работе мы будем иметь дело в основном с элементарными условными источниками (негаблоками и позиблоками) поэтому условимся слово «элементарные» употреблять только в исключительных случаях, которые будут огова риваться. Условный источник отличается от реального источника тем, что в качестве услов ного источника эфирной информации выступает некоторое упорядоченное в пространстве и © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию во времени стабильное множество динамических эфирных отношений У ДЭ, которое пе СО ремещаясь в пространстве, подобно волне не увлекает за собой эфироны. Следовательно, движение условного источника эфирной информации состоит из последовательности дис кретных перемещений У ДЭ от предыдущей группы эфиронов к последующей группе СО эфиронов с точно такой же конфигурацией эфирных отношений. Последовательность групп эфиронов, вдоль которой перескакивает У ДЭ, образует траекторию условного источника.

СО Так как реальные источники эфирной информации (эфироны) не увлекаются У ДЭ, то они СО не перемещаются относительно Самбатэрсреды, следовательно, скорость излучаемой ими эфирной информации не зависит от скорости движения условного источника. Иначе говоря, эфирная информация от условного источника распространяется со скоростью С относитель но Самбатэрсреды или некоторой её области, относительно которой движется данный услов ный источник. На основании вышесказанного сделаем следующие определения:

Определение 3-50. Условный источник эфирной информации – У ДЭ Самба-СО тэрпространства со стабильной внутренней структурой и внешними очертаниями, не увле кающее за собой эфироны при перемещении в пространстве и являющееся источником при ращения интенсивности эфирной информации.

Определение 3-51. Движение условного источника – временная последователь ность дискретных проявлений центрального ядра У ДЭ внутри одномерного однозначно СО упорядоченного счётного множества точек Самбатэрпространства образующих траекторию условного источника.

Примечание 3-9. Из определения 3-51 следует, что точки траектории вэпсблока (ус ловного источника) являются счётным множеством. Следовательно, счётное множество им пульсов приращения интенсивности эфирной информации (далее вэпсимпульсы), испущен ных движущимся вэпсблоком, выстраиваются в ряд. Первым в этом ряду движется вэпсим пульс, испущенный из начальной точки (точки №1) траектории вэпсблока, за ним движется вэпсимпульс, испущенный из точки №2, третьим движется вэпсимпульс, испущенный из точки №3 и т. д. вплоть до конечной точки траектории. Длительность каждого импульса ровна периоду соответствующего бифурцикла за вычетом длительности соответствующего акта бифуркации. Очевидно, что при скоростях движения вэпсблока меньших скорости С, излучаемые им вэпсимпульсы, не пересекаются между собой, но при V= С происходит их взаимное наложение, т. е. их лобовые точки (передние точки их пересечения с траекторией) совмещаются. Поскольку главными условными источниками в Сам-Батэре являются вэпсб локи, то условимся для краткости называть их вэпсисточниками вэпсполей.

3.4 ПОЛЯ СМЕЩЕНИЙ РАВНОМЕРНО ДВИЖУЩИХСЯ ВЭПСБЛОКОВ Проанализируем далее зависимость параметров вэпсполей движущихся с постоянной скоростью вэпсисточников от величины и направления скорости их движения. Поскольку вэпслунполя и вэпсгорполя вэпса отличаются друг от друга только знаком или подпростран ством, то мы подробно проанализируем только одно из этих полей, а результаты анализа распространим на остальные с необходимыми поправками. Так на рис. 3.2 схематично изо бражена негагорка ~ движущаяся вдоль прямолинейной траектории ox (абсцисса системы e координат xoyz ) с постоянной скоростью V~.

e © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию Рисунок 3.2. Траектория негагорки и её поля где:

xoy – правая прямоугольная система координат, которую выбираем так чтобы со вместить и сонаправить абсциссу с траекторией источника вэпсполя (в данном случае негагорки);

V~ – скорость источника вэпсполя (негагорки);

e ~ Э i – произвольный тенерон выбранный на плоскости xoy для анализа;

~ – действительное местонахождение негагорки ~ (эфиронокрестность точки et 2 e траектории x 2 ), в текущее мгновение t 2 ;

~ et1 – мнимое местонахождение негагорки ~ в текущее мгновение t 2 (эфиронок e рестность траектории точки x 1 ), т. е местонахождение, где она находилась в мо ~ мент времени t 1 и откуда в текущее мгновение t 2 к тенерону Э i поступает оче редной вэпсимпульс;

радиус-вектор смещения R см С t – вектор, начало которого совмещено с точ ~ кой x 1, а конец с центром тенерона Э i ;

радиус-вектор положения R п – вектор, начало которого совмещено с точкой ~ x 2, а конец с центром тенерона Э i ;

угол смещения с – угол между траекторией (вектором V~ ) и радиус-вектором e смещения;

угол положения п – угол между траекторией (вектором V~ ) и радиус-вектором e положения;

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию приращение угла положения - угол между радиус-вектором смещения и ра диус-вектором положения;

~ ~ действительное смещение EЭ X – смещение тенерона Э i вызванное в текущее ~ i мгновение t 2 вэпсимпульсом, излученным негагоркой ~ в момент времени t 1 из e эфиронокрестности точки x 1 ;

~ ~ мнимое смещение EЭ i X – будущее смещение тенерона Э i, которое вызовет ~ вэпсимпульс, излучаемый негагоркой ~ в текущее мгновение t 2 из эфиронокре e стности точки x 2 ;

~ k 1 – перпендикуляр из точки ~ к радиус-вектору смещения R ;

et 2 et см ~ ~ ~ EЭ EЭ X EЭ X – приращение смещения (векторная разность) тенерона ~ ~ ~ i i i ~ Э i в момент времени t 2 вызванное запаздыванием эфирной информации в связи с движением негагорки ~ (лежит на плоскости xoy );

e ~ ~ Примечание 3-10. Центр дуги et 2 k 1 R n совмещён с центром тенерона Э i.

~ Проекции смещений тенерона Э i на оси координат выражаются следующими равен ствами:

~X ~ ~Y ~ EЭ i X 1 EЭ i X1 cos c, EЭ i X 1 EЭ i X1 sin c, ~X ~ ~Y ~ EЭ i X 2 EЭ i X 2 cos n, EЭ i X 2 EЭ i X 2 sin n.

~ Используя эти равенства, находим приращения проекций смещений тенерона Э i на оси координат:

~X ~ ~ EЭ i EЭ i X1 cos c EЭ i X2 cos n, ~ ~ ~ } ~Y ~ ~ (3-5) EЭ i EЭ i X1 sin c EЭ i X2 sin n.

~ ~ ~ Из системы уравнений R см Сt и x Vt, (см. рис. 3.2) получаем:

V x R см.

C Применив теорему косинусов к треугольнику x1 i x 2, получаем:

Rп R см.

V2 (3-6) V 1 2 cos c C C © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию Анализируя соотношения между элементами треугольника x1 i x 2 в свете приведен ных выше равенств, получаем следующее тригонометрическое уравнение:

x V sin c cos c.

y C Решая данное тригонометрическое уравнение, получаем:

V с п arcsin( sin п ). (3-7) C Решая совместно уравнения (2-16) (см. стр.31) и (3-7), получим:

M~ M~ V2 V V V ~ ~ e e EЭ i X 1 (1 2 cos c 2 ) EЭ i X 2 (1 2 cos c 2 ), ~ ~ 4K лз 2 R см 4K лз 2 R п C C C C V V ~ ~ EЭi X1 EЭ i X2 (1 2 cos c 2 ).

~ ~ (3-8) C C V V Величину 1 2 cos c 2 k зап назовём коэффициентом запаздывания вэпслунполя C C (вэпсгорполя) вызванного движением вэпслунки (вэпсгорки).

Используя формулы (3-7) и (3-8), получаем следующую систему формул для позигор ки, позилунки, негалунки и негагорки соответственно:

V Mp V V {1 2 cos[ п arcsin( sin п )] 2 }, EЭ i X 4K л з 2 R 2 C C C п Mp V V V ~ ~ {1 2 cos[ п arcsin( sin п )] 2 }, EЭ i X ~ 4K л з 2 R 2 C C C п } V Me V V {1 2 cos[ п arcsin( sin п )] 2 }, (3-9) EЭ i X 4K л з 2 R 2 C C C п V M~ V V ~ {1 2 cos[ п arcsin( sin п )] 2 }, e EЭ i X ~ 4K л з 2 R 2 C C C п Ниже выделены некоторые крайние случаи.

Если V C и п, то получаем:

2 0.

EЭ (3-10) i X Если V C и п и, то получаем:

2 © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию M e(p ) EЭ i X 1 (1 cos с ). (3-11) 2K лз 2 R п п, то получаем:

Если V C и Me(p ) EЭ i X 1. (3-12) K лз 2 R п V Если V C, т. е. 0, то получаем:

C M e(p ) EЭ i X 1. (3-13) 4K лз 2 R п Из вышесказанного следует:

Определение 3-52. (теорема). Движущееся равномерно и прямолинейно вэпсполе ослаблено в направлении движения вэпсблока, и усилено в противоположном этому движе нию направлении.

Доказательство: смотри вывод формулы (3-9) на стр.45.

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию ГЛАВА 4 СТАБИЛЬНЫЙ ЭЛЕМЕНТАРНЫЙ ПРОЦЕСС САМ-БАТЭРЫ (СЭПС) 4.1 СПОНТАННАЯ ВСТРЕЧА В настоящее время в обозримой нами области Самбатэрпространства смещения эфи ронов, в подавляющем большинстве случаев линейны, т. е. не выходят за пределы линейных зон своих эфиксаторов. В соответствии с внутренним законом сохранения энергии, все объ екты Сам-Батэры могли когда-то возникнуть только в результате внешних воздействий, вы зывавших как линейные, так и нелинейные смещения эфиронов. Логично предположить, что значительная часть энергии, поступавшей тогда в Сам-Батэру из Одис-Феи, проявлялась в виде движущихся друг относительно друга со скоростью С (или близкой к ней) вэпсовых блоков. Из такого хаоса, условимся называть его вэпсовым супом, возможно и образовались все объекты Сам-Батэры, попытаемся ниже проанализировать, как это произошло.

Пусть по двум параллельным осям l1 и l 2 (вэпстраекториям спонтанной встречи) движутся навстречу друг к другу со скоростью С два одноимённых вэпсблока вб1 и вб 2, которые условимся далее называть предельными вэпсблоками (см. рис. 4.1). Мгновение, ко гда предельные вэпсблоки взаимно «обнаруживают» друг друга условимся называть спон танной встречей. При этом спонтанную встречу будем называть позитивной спонтанной встречей, если в ней участвуют позиблоки и негативной спонтанной встречей, если в ней участвуют негаблоки. Как говорилось выше (см. примеч.3-9 на стр.42), лобовые точки вэп симпульсов испущенных предельным вэпсблоком совмещены между собой, но с расстояни ем от траектории вэпса эти вэпсимпульсы быстро расходятся в виде сферического веера (рис.

4.1). Условимся далее называть однородными вэпсимпульсами, вэпсимпульсы испущенные одним предельным вэпсблоком, а их общую точку F предельным полюсом этого вэпсблока, который одновременно является и полюсом каждого однородного вэпсимпульса предельно го вэпсблока. Плоскость, на которой лежат вэпстраектории спонтанной встречи, условимся называть плоскостью спонтанной встречи. Условимся также называть перпендикулярные к вэпстраекториям плоскости, пересекающие полюса F1 и F2 главными плоскостями встречи ГПВ1 и ГПВ 2 соответственно (рис. 4.1), а линии их пересечения с плоскостью спонтанной встречи главными линиями встречи ГЛВ1 и, ГЛВ 2 соответственно.

Рисунок 4.1. Спонтанная встреча Очевидно, что до пересечения ГПВ 2 и ГПВ1 вэпсблоками вб1 и вб 2 соответствен но, последние «видеть» друг друга не будут, и только после пересечения ими этих плоско стей, они будут взаимодействовать между собой, но очевидно также, что это взаимодействие © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию должно сильно отличатся от взаимодействия между «покоящимися» вэпсблоками. Проана лизируем далее, в чем заключается это отличие. Как сказано выше все вэпсимпульсы испу щенные предельным вэпсблоком вб1 ( вб 2 ) (рис. 4.1) расходятся с расстоянием от вэпстраек тории, в виде сферического веера. В связи с этим мысленно разделим вэпсполе вэпсблока вб1 ( вб 2 ) на веерную область (веер вэпсполя), в которую входят множество всех «передних»

(лобовых) полусфер вэпсимпульсов и подвеерную область (подвеер вэпсполя), в которую входят множество всех «задних» полусфер дополняющих полусферы веерной области. Усло вимся считать, что сами предельные вэпсблоки всегда находятся в подвеере. В свою очередь веер (подвеер) также мысленно разделим пополам плоскостью содержащей в себе вэпстраек торию l1 ( l 2 ) и перпендикулярной к плоскости спонтанной встречи. Ту из полученных таким образом половинок веера (подвеера), которая пересекает встречную вэпстраекторию, усло вимся называть внутренним полувеером (полуподвеером), а вторую половинку назовём внешним полувеером (полуподвеером).

В связи с взаимными пересечениями собственных вэпсимпульсов излучаемой конкрет ным предельным вэпсблоком эфирной информации, она непрерывно накапливается у его пре дельного полюса. Одновременно с накоплением она рассеивается из эфиронокрестностей полю сов в Одисфейпространство, но только вдоль меридианов вэпсимпульсов (вдоль вееров). В мо мент возникновения предельного вэпсблока скорость её накопления значительно превышает скорость её рассеивания, но по мере её накопления растёт и скорость её рассеивания, и через не которое время после возникновения предельного вэпсблока наступает равновесие между про цессом накопления и процессом рассеивания эфирной информации. Равновесие между процес сами накопления и рассеивания эфирной информации эфиронокрестностями предельных полю сов условимся называть предельным равновесием. Далее мы убедимся, что эти эфиронокрестности проявляются как источники приращения интенсивности эфирной информа ции.

Анализируемое нами здесь предельно-динамическое состояние вэпсполя отличается от его стационарного состояния предельным сжатием веерной области и растяжением подвеерной области, т. е. в веере бесконечно удалённые точки Самбатэрпространства отображаются практи чески рядом с его текущими точками. Следовательно, возникающая таким образом предельная асимметрия вэпсполей вызывает очень важные для Сам-Батэры динамические эффекты, кото рые попытаемся далее выявить и проанализировать. Для этого нам надо вернутся к рассмотрен ной ранее теме о тангенциальных смещениях эфиронов вызываемых центральными полями (см.

опр. 2-32 стр.31).

Напомню, что тангенциальные смещения эфиронов вызываемые центральными источни ками, в отличие от радиальных смещений, не вызывают относительных смещений между лице ронам и тенеронами, т. е. не вызывают тангенциальных эксцентриситетов в вэпсблоках. Но в данной ситуации они являются косвенной причиной приводящей к возникновению таких экс центриситетов. Проанализируем подробнее эту ситуацию с целью прояснения механизма этого явления.

Как следует из формулы (2-17) (стр.31) тангенциальная плотность эфиронов вэпсимпуль сов центрального источника существенно отличается от линейной плотности тривиального про странства. В позитивных вэпсимпульсах тангенциальная плотность лицеронов (тенеронов) ниже (выше) тривиальной. В негативных вэпсимпульсах тангенциальная плотность лицеронов (тене ронов) выше (ниже) тривиальной.

Но когда вэпсблок покоится или движется с несущественной скоростью, то его вэпсполе обладает центральной симметрией относительно его центра, т. е. радиальная плотность вэпсим пульсов одинакова по всему спектру направлений центра вэпсполя. Поэтому в покоящихся вэп сполях относительных тангенциальных смещений между лицеронами и тенеронами не возника ет. Вэпсимпульсы предельных вэпсблоков (см. рис. 4.1 и 4.2) не являются концентрическими сферами, поэтому их радиальная плотность зависит от радиального направления относительно вэпсблока. Если проанализировать, как меняется эта плотность по веерной области вэпсполя (здесь нас интересует только веер вэпсполя), то получается, что радиальная плотность вэпсим © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию пульсов максимальна в точке F1 (F2 ) и убывает с расстоянием от нее. А скорость этого убыва ния зависит от угла между анализируемым направлением от центра полюса F1 (F2 ) и его вэпст раекторией.

Рисунок 4. Очевидно, что, в общем, зависимость радиальной плотности вэпсимпульсов от координат (независимо от выбранной системы координат) очень сложная, по этой и другим нижеизложен ным причинам анализ этого процесса является больше качественным, чем количественным.

Естественно, что суммарная тангенциальная плотность эфиронов в эфиронокрестности произвольной точки веера вэпсполя пропорциональна радиальной плотности вэпсимпульсов в этой эфиронокрестности. Следовательно, суммарная тангенциальная плотность эфиронов мак симальна или минимальна (в зависимости от знака спонтанной встречи и подпространства) в эфиронокрестностях предельных полюсов и убывает или возрастает с расстоянием между соот ветствующим полюсом и анализируемой точкой веера. Такой напор суммарной тангенциальной плотности эфиронов веера вызывает соответствующие тангенциальные смещения эфиронов, за висящие от знака спонтанной встречи и анализируемого подпространства. Анализ показывает, что при этом, смещения тенеронов и лицеронов направлены в противоположные друг другу сто роны. Из вышесказанного следует что, эфироны вееров вэпсблоков спонтанных встреч смеща ются не только в нормальных к вэпсимпульсам направлениях, но и в тангенциальных направле ниях. Эти тангенциальные смещения условимся называть наведенными псевдоцентральными смещениями эфиронов. Поскольку центр наведенных псевдоцентральных смещений эфиронов строго не определён, но близок к полюсу F, то эту точку и условимся считать центром этих смещений. При негативной спонтанной встрече тангенциальная плотность лицеронов (тенеро нов) максимальна (минимальна) в эфиронокрестности полюса F и убывает (возрастает) с рас стоянием от этого полюса. В этом случае наведенные смещения лицеронов веера направлены от полюса, а наведенные смещения тенеронов в противоположную сторону. При позитивной спон танной встрече тангенциальная плотность лицеронов (тенеронов) минимальна (максимальна) в эфиронокрестности полюса F и возрастает (убывает) с расстоянием от этого полюса. Соответ ственно в этом случае наведенные смещения лицеронов веера направлены к точке F, а наведен ные смещения тенеронов от неё. На рис. 4.2 тёмно-зелёными стрелками показаны наведенные псевдоцентральные смещения лицеронов веера предельного негаблока 1.

e На рис. 4.3 (см. ниже) показаны ускорения негаблоков 1 и 2 в момент негативной e e спонтанной встречи. Как видим негаблоки подвержены радиальному и тангенциальному (псев рад рад дорадиальному) ускорению. Радиальные ускорения а e1 и а e 2 направлены против движения негаблоков, т. е. тормозят их, а псевдорадиальные ускорения а e 1 и а e 2 направлены к встреч ным траекториям, т. е. сближают негаблоки друг к другу. Следовательно, результирующие ус корения а e 1 и а e2 меняют траектории негаблоков 1 и 2 закручивая их вокруг некоторого e e общего центра. Далее мы увидим, что после такого закручивания неминуемо возникает эфирный © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию вихрь, после возникновения которого ситуация кардинально меняется, т. е. возникает новая конфигурация полей смещений эфиронов. Следовательно, спонтанная встреча это один из са мых коротких во времени (возможно, самый короткий) процессов в Сам-Батэре, поэтому автор не проводил количественного анализа этого мгновенного процесса. Ведь тут достаточно сказано для понимания того что в этот миг прямолинейные траектории предельных вэпсблоков сменятся на криволинейные траектории с общим или не общим центром кривизны. И независимо от ве личины этого закручивания сразу же после его возникновения вступают в силу другие механиз мы взаимодействия между вэпсблоками, о которых речь пойдёт дальше.


Рисунок 4. Как выяснится далее этот мгновенный процесс, названный выше спонтанной встречей, является ещё и самым важным процессом для Сам-Батэры, т. к. без него не смогли бы возник нуть объекты обладающие массой покоя, а, следовательно, и мы с Вами.

Из вышесказанного следует, что до момента спонтанной встречи оба предельные полюса являлись псевдоисточниками псевдоцентральных смещений эфиронов. Условимся далее назы вать эти полюса линейно-наведенными псевдоисточниками приращения эфирной инфор мации.

Прежде чем приступить к анализу эфирного вихря нам надо рассмотреть ещё один эф фект возникающий в процессе спонтанной встречи. Как мы выяснили выше, веер предельного вэпсблока проявляет себя как псевдоцентральное поле смещений эфиронов с центром в пре дельном полюсе, знак которого противоположен знаку возбудившего его первичного вэпсполя.

Естественно, что псевдорадиальные смещения эфиронов вытягивают эфироны из окрестностей предельных полюсов или наоборот нагнетают их в эти окрестности, что приводит к соответст вующему падению или росту их объёмной концентрации в этих окрестностях. Таким образом, происходит отрицательная или положительная (в зависимости от подпространства и знака спон танной встречи) «накачка» окрестностей предельных полюсов эфиронами. В следующее мгно вение, когда предельные полюса освободят занимаемую ими в текущее мгновение область про странства и на их место придут соответствующие вэпсблоки, то исчезнут причины вызывающие вышеупомянутую «накачку». Следовательно «накачка» прекращается, а приобретённые до этого избыточные эфироны вынуждены смещаться в обратном направлении, возвращаясь, таким обра зом, на своё «законное» место. То есть, оставаясь и далее псевдоцентральным условным источ ником приращения интенсивности эфирной информации, эта область меняет свой знак на про тивоположный знак, уже совпадающий со знаком спонтанной встречи. Этот постнаведенный псевдоисточник всегда совмещён с косвенно возбудившим его предельным вэпсблоком и уси ливает вэпсполе последнего. Условимся далее называть этот источник линейным постнаве денным псевдоисточником.

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию 4.2 АНАЛИЗ СЭПСА Как видно из заглавия, мы приступаем к анализу эфирного вихря, возникшего в момент спонтанной встречи, который, по всей видимости, является основным стабильным элемен тарным процессом Сам-Батэры. По аналогии с вэпсом условимся называть его сэпсом, сло вом, составленным из первых букв полного названия этого процесса.

На рисунке 4.4 изображена схема сечения сэпса плоскостью содержащей в себя общую траекторию вэпсблоков вб1 и вб2, где окружностями синего цвета обозначены вэпсимпульсы, излучённые вэпсблоком вб1 до текущего мгновения. Здесь не нанесены сечения вэпсимпульсов, излучённых вэпсблоком вб 2, в результате чего рисунок менее полный, но легче для восприятия.

Сечение сэпса содержащее в себе круговую траекторию его вэпсблоков условимся далее назы вать центральным сечением сэпса, а траекторию его вэпсблоков сэпстраекторией.

Поскольку у центрального сечения сэпса есть две стороны, то ту из них, из которой вид но, что сэпсблоки вращаются против часовой стрелки, назовём правой стороной центрально го сечения сэпса, а противоположную ей сторону назовём левой стороной центрального се чения сэпса.

Рисунок 4.4. Фрагмент левой стороны центрального сечения сэпса где:

вб1 и вб2 – сэпсблоки;

– Центральный угол сэпстраектории или длина сэпстраектории в радианах заключён ной между её произвольной точкой k и подвижным центром i 1 сэпсблока вб1 (точкой пересечения абсциссы ДСКС с сэпстраекторией);

O – центр сэпса;

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию rs – радиус сэпстраектории;

i 1 и i 2 – подвижные центры сэпсблоков вб1 и вб2 соответственно (подвижные точки пересечения абсциссы ДСКС (см. ниже) с сэпстраекторией);

k – произвольная точка сэпстраектории.

Поскольку процесс распространения эфирной информации не зависит от траектории и скорости условного источника (см. опр.3-50 на стр.42), то семейство вышеупомянутых вэпсим пульсов описываются следующим уравнением:

( x rs cos ) 2 ( y rs sin ) 2 z 2 k 2 ( rs ) 2. (4-1) Из рисунка 4.4 следует, что у этого семейства имеется особая линия, которую условимся называть импульсным следом сэпсблока, и которая описывается следующей системой уравне ний:

x rs (cos sin ), y rs (sin cos ), z 0, k 0. (4-2) С целью оптимизации дальнейшего анализа сэпса введём следующую терминологию элементов сэпса:

сэпсовые вэпсблоки (сэпсблоки) – предельные вэпсблоки образующие сэпс (основ ные элементы сэпса);

сэпсдополнение сэпсблока – множество всех сэпсблоков сэпса (кроме данного). Ес ли сэпсдополнение состоит из нескольких сэпсблоков, то последние условимся назы вать элементами сэпсдополнения. Здесь следует напомнить, что кроме сэпсдопол нения у каждого сэпсблока обязательно имеется вэпсдополнение в виде вэпсблока противоположного знака. Если вэпсдополнение сэпсблока не является элементом данного сэпса, то между ним и данным сэпсблоком нет жёсткой привязки.

радиус сэпса (сэпсрадиус) rs – радиус сэпстраектории;

сэпсовый импульс (сэпсимпульс) – вэпсимпульс испущенный одним из сэпсблоков.

однородные сэпсимпульсы – сэпсимпульсы, испущенные одним и тем же сэпсбло ком;

собственные сэпсимпульсы сэпсблока – сэпсимпульсы испущенные данным сэп сблоком;

несобственные сэпсимпульсы сэпсблока – сэпсимпульсы, испущенные одним из элементов сэпсдополнения данного сэпсблока;

собственный импульсный след сэпсблока – импульсный след образованный се мейством собственных сэпсимпульсов данного сэпсблока;

несобственный импульсный след сэпсблока – собственный импульсный след од ного из элементов сэпсдополнения данного сэпсблока;

порождающий сэпсблок импульсного следа – сэпсблок, по отношению к которому данный импульсный след является собственным;

непорождающий сэпсблок импульсного следа – сэпсблок, по отношению к кото рому данный импульсный след является несобственным;

образующий сэпсимпульс импульсного следа – собственный сэпсимпульс порож дающего сэпсблока данного импульсного следа;

необразующий сэпсимпульс импульсного следа – несобственный сэпсимпульс по рождающего сэпсблока данного импульсного следа;

содержащий импульсный след сэпсимпульса – импульсный след, по отношению к которому данный сэпсимпульс является образующим;

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию несодержащий импульсный след сэпсимпульса – импульсный след, по отношению к которому данный сэпсимпульс является необразующим;

порождающий сэпсблок сэпсимпульса – сэпсблок по отношению, к которому дан ный сэпсимпульс является собственным;

непорождающий сэпсблок сэпсимпульса – сэпсблок по отношению, к которому данный сэпсимпульс является несобственным;

внутренний полюс сэпсимпульса – точка соприкасания сэпсимпульса со своим по следующим однородным сэпсимпульсом;

внешний полюс сэпсимпульса – точка соприкасания сэпсимпульса со своим преды дущим однородным сэпсимпульсом;

биполюс сэпсимпульса – отрезок линии сэпсимпульса минимальной длины соеди няющий внутренний и внешний полюсы сэпсимпульса включительно;

меридианные сечения (меридианы) сэпсимпульса – сечения сэпсимпульса плоско стями, содержащими в себе его центр и пересекающими его внешний полюс. В част ном случае, когда это сечение совмещено с центральным сечением сэпса, условимся называть его главным меридианным сечением (главным меридианом) сэпсим пульса. А в случае, когда оно перпендикулярно центральному сечению сэпса назовём его нормальным меридианным сечением (нормальным меридианом) сэпсим пульса;

экваториальное сечение (экватор) сэпсимпульса – сечение сэпсимпульса плоско стью содержащей в себе центр сэпсимпульса и перпендикулярной одновременно его главному и нормальному меридианному сечению;

динамическая система координат сэпса (ДСКС) – правая декартова система ко ординат, начало которой совмещено с центром сэпса, абсцисса и ордината лежат на центральном сечении сэпса и вращаются вокруг начала синхронно с сэпсом, при этом абсцисса постоянно содержит в себе центры обоих сэпсблоков. Естественно, что ап пликата перпендикулярна центральному сечению сэпса, а квартата Самбатэрпро странству;

подвижный наблюдатель или элемент сэпса – условный наблюдатель или эле мент сэпса (сэпсблок, импульсный след, подвижные точки и др.) неподвижный отно сительно динамической системы координат сэпса;

неподвижный наблюдатель – условный наблюдатель неподвижный относительно Самбатэрпространства.

Из вышесказанного следует, что собственный импульсный след сэпсблока это счётное множество внешних полюсов его собственных сэпсимпульсов, которые условимся далее их на зывать образующими точками импульсного следа. Очевидно, что внешние полюса собствен ных сэпсимпульсов сэпсблока одновременно являются внутренними полюсами соответствую щих предыдущих собственных сэпсимпульсов данного сэпсблока. Следовательно, множество всех внешних полюсов уже включает в себе и множество всех внутренних полюсов собственных сэпсимпульсов импульсного следа.

Между любыми двумя смежными образующими точками импульсного следа расположе но бесконечное множество промежуточных точек следа, которые являются второстепенными наполнителями следа. Поскольку семейство однородных сэпсимпульсов образующих импульс ный след, как и сам импульсный след, являются динамическими объектами, то образующие точ ки импульсного следа непрерывно перемещаются по нему от центра сэпса к его периферии. Но, несмотря на это, мы можем условно зафиксировать любую образующую точку импульсного следа так, чтобы расстояние от неё до центра сэпса было неизменным во времени. Естественно, что такую точку последовательно пересекают (с частотой C раз в единицу времени) все обра зующие сэпсимпульсы данного импульсного следа, при достижении ими определённого радиу са. Условимся далее называть такие точки стационарными точками импульсного следа, т. к.


они неподвижны относительно ДСКС и самого импульсного следа.

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию А теперь настала очередь подытожить результаты спонтанной встречи:

До спонтанной встречи вэпсблоки двигались навстречу друг к другу по прямолинейным предельным вэпстраекториям, в результате чего они не «видели» друг друга и, следовательно, не взаимодействовали между собой. После спонтанной встречи предельные вэпсблоки движутся по общей круговой сэпстраектории, «видят» друг друга и непрерывно взаимодействуют между со бой.

До спонтанной встречи вэпсполя предельных вэпсблоков симметричны относительно своих вэпстраекторий. После же спонтанной встречи этой симметрии уже нет, т. к. предельные полюса спонтанной встречи преобразуются в сэпсовые импульсные следы, запредельные вэп споля становятся больше похожими на рыбные чешуи, чем на веера, а импульсные полюса раз дваиваются на внутренние и внешние полюса сэпсимпульсов. То есть бывшие внешние полу вееры вэпсблоков распределяются вдоль передних (лобовых) сторон соответствующих им пульсных следов, «чешуйки» которых направлены к началу импульсного следа. Условимся далее называть эту область сэпсполя передним веером импульсного следа (см. рис. 4.5). Быв шие внутренние полувееры распределяются вдоль задних сторон импульсных следов, «чешуй ки» которых направлены к их хвостовым областям. Эти области сэпсполей условимся называть задними веерами импульсных следов. Напомню, что всё сказанное здесь относится к цен тральному сечению сэпса. Что касается других сечений сэпса, то картина плавно меняется с по воротом секущей плоскости, но при этом вэпсполя сэпсблоков остаются несимметричными, как относительно сэпстраектории, так и относительно импульсного следа. С целью упрощения ана лиза условимся здесь и далее подробно анализировать только центральное сечение сэпса, что ка сается остальных сечений, то о них разговор будет идти по мере необходимости.

Рисунок 4.5. Правая сторона центрального сечения сэпса где:

вб – сэпсблок;

j – произвольная подвижная (см. терминологию элементов сэпса) точка сэпстра ектории;

k – соответствующая точке j стационарная точка импульсного следа.

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию Стационарную точку k импульсного следа (рис. 4.5) последовательно пересекают его образующие сэпсимпульсы, испущенные сэпсблоком вб из подвижной точки j траектории сэп са, и только они (здесь имеются в виду только образующие данный импульсный след сэпсим пульсы). Следовательно, точки k и j неподвижны друг относительно друга и относительно ди намической системы координат сэпса, т. е. точки k и j находятся во взаимно-однозначном со ответствии между собой. С этими точками неразрывно связаны некоторые, описанные далее, порядкообразующие сферы точки j. Так эфироны порядкообразующей сферы ( R* ) под- j k вижной точки j (на рисунке 4.5 её сечение изображено синим цветом) совершают C радиаль ных смещений в секунду, т. к. именно столько однородных сэпсимпульсов успевают пересечь её за это время. Условимся далее называть эту сферу Основной подвижной порядкообразующей сферой подвижной точки j. Каждый раз, когда эту сферу пересекает очередной сэпсимпульс, её эфироны смещаются в радиальном направлении, после чего образуют две порядкообразую щие сферы, на одной из них оказываются радиально смещённые лицероны, а на второй радиаль но смещённые тенероны. Расположены эти сферы по разные стороны от основной порядкообра зующей сферы R* и равноудалены от неё, условимся далее называть эти сферы лицевой и j k теневой виртуальной порядкообразующей сферой точки j и обозначать их символами ~ R* c и R* ~ соответственно (рис. 4.6). Точку пересечения виртуальной порядкообразую j jc щей сферы с импульсным следом условимся называть лицевым (теневым) виртуальным им пульсным полюсом соответственно (точка k в этом смысле является импульсным полюсом основной порядкообразующей сферы). В процессе радиального смещения эфиронов из основной подвижной порядкообразующей сферы в лицевую (теневую) виртуальную порядкообразующую ~ сферу, они образуют переходную порядкообразующую сферу R* k c ( R*k ~) с перемен j c j ным радиусом и смещающимся вдоль импульсного следа переходным импульсным полюсом.

Рисунок 4.6.Левая сторона центрального сечения сэпса где:

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию EЭk j k k c d – радиальные смещения эфиронов основной подвижной порядко образующей сферы R*k, вызываемые сэпсимпульсами, испущенными из подвиж j ной точки j сэпстраектории;

kc – отрезок импульсного следа, вдоль которого смещаются импульсные полюса лицевых переходных порядкообразующих сфер подвижной точки j ;

R*k – основная порядкообразующая сфера подвижной точки j сэпстраектории;

j R* c – лицевая виртуальная порядкообразующая сфера подвижной точки j сэпст j раектории;

k – соответствующая точке j стационарная точка импульсного следа;

k – проекция стационарной точки k на сферу R* c ;

j kc f ( EЭ, sk ) – сэпсугол дуги kc импульсного следа.

k j Поскольку концентрация эфиронов на импульсном следе отличается от их концентрации в окружающем пространстве (см. далее), то во время радиальных смещений эфиронов сферы R*k они вынуждены смещаться и в тангенциальном направлении по сфере R* k c j j ~ 3* ( R jk ~). Проанализируем подробнее механизм, вызывающий эти тангенциальные смещения.

c Так как образующие импульсный след однородные сэпсимпульсы попарно касаются друг друга, то их радиальная плотность на импульсном следе выше их плотности в окружающем про странстве. Следовательно, и суммарная тангенциальная плотность эфиронов импульсного следа существенно отличается от таковой в окружающем пространстве. Знак приращения суммарной тангенциальной плотности эфиронов импульсного следа зависит от знака сэпса и анализируемо го подпространства. Причину подобной зависимости мы уже анализировали при анализе про цесса спонтанной встречи. В связи с вышесказанным, при пересечении сферы R* очеред- j k ным позитивным сэпсимпульсом, её лицероны расположенные в переднем веере импульсного следа вынуждены тангенциально смещаться в сторону импульсного следа, а расположенные там же тенероны этой сферы смещаются в противоположном направлении. Одновременно с этим лицероны этой сферы расположенные в заднем веере импульсного следа тангенциально смеща ются в сторону от импульсного следа, а расположенные там же тенероны тангенциально сме щаются в противоположном направлении. Следовательно, эфироны сферы R* расположен- j k ные в заднем веере и эфироны этой сферы расположенные в переднем веере получают (во время их радиального смещения, вызванного очередным сэпсимпульсом) одинаковые по величине и направлению тангенциальные смещения. Такие же по величине, но противоположные по на правлению тангенциальные смещения получают эфироны негативных сэпсов. Поскольку глав ~ ное сечение сферы R* k c ( R*k ~), вдоль которого происходят эти смещения эфиронов, яв j c j ляется замкнутой линией (окружностью) исключающей самоблокировку эфиронов, то возни кающие таким образом тангенциальные смещения (с частотой C смещений в секунду) передаются по цепочке всем эфиронам этой окружности. Условимся далее называть эти смеще ния роторными смещениями, и для удобства условимся считать, что эфироны смещаются вдоль главного сечения сферы R*. Проекцию роторных смещений эфиронов на сэпстраек j k торию условимся считать позитивной, если она сонаправлена с направлением движения сэпсб локов и негативной в противном случае, соответственно роторные смещения бывают позитив ными или негативными. Следовательно, лицевые роторные смещения позисэпса негативны, а негасэпса позитивны, за незначительными исключениями. Роторные смещения тенеронов всегда равны по абсолютной величине роторным смещениям лицеронов, но противоположны по знаку.

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию С точки зрения подвижного наблюдателя импульсный след неподвижен и в каждой его стацио нарной точке непрерывно (с частотой f ис Ссек 1 ) происходят постоянные по величине им пульсивные роторные смещения эфиронов. Здесь частоту f ис равную количеству сэпсимпуль сов, пересекающих произвольную стационарную точку импульсного следа в единицу времени, условимся далее называть ударной частотой импульсного следа (фундаментальная констан та). Величина роторных смещений (см. ниже) имеет разные значения в разных стационарных точках импульсного следа. Следовательно, величину определяющую разницу между роторными смещениями эфиронов в двух смежных стационарных точках импульсного следа будем назы вать относительными роторными смещениями. Роторные смещения эфиронов относитель но подвижного наблюдателя являются абсолютными роторными смещениями.

~ Условимся далее называть сэпсфазой точки j, точки k и сфер R*, R*, R* ~, j k j c j c ~ R* k c, 3* k ~ центральный угол сэпса между абсциссой ДСКС и радиус-вектором из нача Rj j c ла ДСКС в подвижную точку j, и обозначать её символом sk. Этот угол является также сэпс фазой sI образующего сэпсимпульса импульсного следа, пересекающего в текущее мгнове k ние стационарную точку k.

О существовании и причине возникновения роторных смещений мы уже знаем, теперь определим, от чего и как зависит их величина.

Определение 4-1. Мощность импульсного следа в стационарной точке k – вели чина пропорциональная линейной плотности образующих точек импульсного следа в этой точ ке, которая, в свою очередь, обратно пропорциональна сэпсфазе точки k.

Теперь сделаем количественное описание этого определения. Для определения плотности образующих точек в окрестности стационарной точки k выберем участок l импульсного следа длиной в один квант расстояния r0, центр которого расположен в точке k и определим количе ство образующих сэпсимпульсов импульсного следа пересекающих выбранный участок.

Поскольку единичному участку импульсного следа l r0 1 соответствует некоторая дуга сэпстраектории s rs 2 sl (все импульсы, излученные из дуги s, пересекают участок l и наоборот все импульсы пересекающие участок l, испущены из дуги s ), из каждого кванта длины которой излучается только один сэпсимпульс, то используя параметрическое уравнение импульсного следа, получаем:

sk l ( x' )2 ( y' ) 2 d rs sk 2 l r0 1.

l sk l Откуда получаем l s, sk sk или:

l.

sk Тогда для мощности импульсного следа k, получаем:

ис © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию KM k K M l, (4-3) ис sk где:

l – количество образующих точек импульсного следа лежащих на его участке l (плотность образующих точек в окрестности стационарной точки k ).

x rs (cos sk sk sin sk ) – абсцисса точки k в динамической системе коорди нат сэпса.

y rs (sin sk sk cos sk ) – ордината точки k в динамической системе коорди нат сэпса.

sk – сэпсфаза стационарной точки k.

2 l – сэпсугол единичного участка импульсного следа l, или дуги s траек тории сэпса.

K M – коэффициент мощности импульсного следа, учитывающий специфичность конфигурации сэпсимпульсов в окружающем импульсный след пространстве, и возможно некоторые другие, пока неизвестные нам, обстоятельства.

rot Определение 4-2. Относительные роторные смещения ( EЭ k 1( 2) ) эфиронов в ста ционарной точке k импульсного следа пропорциональны мощности импульсного следа в этой точке и тангенциальным смещениям импульсных полюсов переходных порядкообразующих ~ сфер R* k c ( R*k ~), в свою очередь функционально зависящим от величины импульсных j c j радиальных смещений эфиронов и сэпсфазы точки k.

Из рисунка 4.6 (стр.55), где в качестве примера выбран один из импульсных следов нега сэпса, видно, что после каждого радиального смещения лицеронов основной порядкообразую щей сферы R* на величину E c d, они попадают на лицевую виртуальную порядко j k Эk j образующую сферу R* c, которая пересекается с импульсным следом в точке c. Следователь j но, лицевое тангенциальное смещение импульсного полюса переходной порядкообразующей сферы R* k c равно длине дуги kc импульсного следа.

j sk ( kc ) 2 kc ( x' ) ( y' ) d rs sk kc.

sk kc Анализируя соотношений между элементами треугольников job и jbc (рис. 4.6 стр.55), получаем:

kc EЭk j cd rs sk rs sin 2 2( sk kc ) sin kc (sk kc )2.

К сожалению ни при помощи этого выражения, ни каким либо другим способом, автору не удалось найти явное выражение для функции kc f ( EЭ j, sk ). Следовательно провести k полный количественный анализ сэпса не представляется возможным. Но качественный анализ, по мнению автора возможен, для этого отбрасываем второй член правой части вышеприведен © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию ной формулы для дуги kc, т. к. у него высший порядок малости, а в первом члене вместо ве личины kc подставляем величину K EЭk j.

Естественно, что такие действия не совсем законны с точки зрения математической точ ности, автор конечно не против точного количественного описания сэпса, но, к сожалению не всё получается идеально гладким. С другой стороны автору вполне достаточно хотя бы пока зать, что при определённых условиях между одноименными вэпсблоками может возникать вза имное притяжение, т. е. что сэпс – это принципиально возможный процесс. А для такой качест венной оценки сэпса можно воспользоваться следующим приближённым выражением для дуги kc импульсного следа:

kc rs sk EЭk j, где K – коэффициент, максимально приближающий вычисляемое по данной приближённой формуле значение длины дуги kc импульсного следа к её истинному значению.

Тогда на основании определений 4-1, (стр.58) и 4-2 (стр.58) и формулы (2-16) (см. стр.31), rot для величины относительных роторных смещений EЭ 1( 2 ) эфиронов главного сечения сферы k R*k, получаем следующее выражение:

j K rot K M rs p(e) K исrs p(e) rot EЭk 1 ( 2 ) K rot k rs sk EЭ k j, (4-4) ис 4K лз 2 (rs sk ) 2 4K лз 2 (rs sk ) где:

K ис K rot K M K rot – коэффициент, учитывающий то обстоятельство, что роторное смещение эфиронов происходит не вдоль импульсного следа, а вдоль переходной порядко образующей сферы R*, т. е. параллельно сфере R*.

j k c j k Следовательно, для абсолютной роторной составляющей сэпсового смещения (сэпссме щения) эфиронов, получаем следующее выражение:

R K ис p(e) K ис p(e) dR rot 1 ( 2 ) R 2 4K лз 2rs sk.

E Э s 4K лз k R rs sk Или окончательно:

K ис p(e) rot EЭ k s ) 1(, (4-5) 4K лз 2 rs sk где:

rot 1 ( 2 ) – величина относительных роторных смещений эфиронов главного се E Э k чения сферы R*k, вызываемых сэпсблоком вб1 (вб 2 ) ;

j © И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию rot 1 ( 2 ) – величина абсолютных роторных смещений эфиронов главного сечения EЭ k s R сферы 3*k, вызываемых сэпсблоком вб1 (вб 2 ) ;

j R rs sk – радиус сэпсимпульса, пересекающего точку k в текущее мгновение.

dR rsd sk – б. м. приращение радиуса сэпсимпульса.

Из формулы (4-5) следует, что роторные смещения зависят как от сэпсфазы точки k, так и от сэпсрадиуса. Пока у нас нет доказательства того, что сэпс является стабильным процессом, будем считать его сэпсрадиус переменной величиной. Проведём далее полный анализ мгновен ного состояния сэпса показанного на рисунке 4.7.

Рисунок 4.7. Правая сторона центрального сечения сэпса где:

e1 и e 2 – первый и второй (нумерация условная) сэпсблок негасэпса.

o – центр негасэпса;

i – произвольная подвижная (неподвижная относительно ДСКС) точка прилегающе го к негасэпсу пространства;

I 1 и I i2 – собственные сэпсимпульсы негасэпсблоков e1 и e 2, пересекающие точку i i в текущее мгновение соответственно.

I c и I c – собственные сэпсимпульсы негасэпсблоков e1 и e 2, пересекающие центры 1 негасэпсблоков e 2 и e1 в текущее мгновение соответственно. Поскольку в таком со стоянии на кратчайший миг поочерёдно пребывают все сэпсимпульсы сэпса, усло вимся далее называть это состояние сэпсимпульса кардинальным состоянием сэп симпульса;

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию i l рад – ось, содержащая в себе центр сэпса o и точку i и направленная от центра сэпса к точке i, условимся далее называть её радиальной сэпсосью точки i ;

n1 и ni2 – нормали, восстановленные из точки i к сэпсимпульсам I1 и I i2 соответст i i венно, направленные от центров сэпсимпульсов к точке i ;

sc – кардинальная протяжённость сэпса равная радиусу его кардинальных импуль сов.

i1 и i2 – углы между положительным направлением радиальной сэпсоси точки i и положительными направлениями нормалей n1 и n i2 соответственно. Условимся далее i считать угол i1 (i2 ) положительными, если для совмещения нормали n1 (n i2 ) с по i ложительным направлением радиальной сэпсоси точки i необходимо вращать эту нормаль по часовой стрелке, и отрицательными в противном случае (эти углы всегда острые);

rot rot 1 rot 1n EЭ s EЭ s EЭ s – вектор роторной составляющей сэпссмещения эфирона Э i i i i вызванного сэпсблоком 1 ;

e rot rot 1 EЭ s – тангенциальная составляющая вектора EЭ s относительно центра сэпса;

i i rot 1 n rot EЭ s – радиальная составляющая вектора EЭ s относительно центра сэпса;

i i rot rot 2 rot 2 n EЭ s EЭ s EЭ s – вектор роторной составляющей сэпссмещения эфирона Э i i i i вызванного негавэпсблоком 2 ;

e rot rot 2 EЭ s – тангенциальная составляющая вектора EЭ s относительно центра сэпса;

i i rot 2 n rot EЭ s – радиальная составляющая вектора EЭ s относительно центра сэпса;

i i вб вб 1 вб 1n EЭ s EЭ s EЭ s – вектор вэпсовой составляющей сэпссмещения эфирона Э i i i i вызванного негавэпсблоком 1 ;

e вб вб 1 EЭ s – тангенциальная составляющая вектора EЭ s относительно центра сэпса;

i i вб 1n вб EЭ s – радиальная составляющая вектора EЭ s относительно центра сэпса;

i i вб вб 2 вб 2 n EЭ s EЭ s EЭ s – вектор вэпсовой составляющей сэпссмещения эфирона Э i i i i вызванного негавэпсблоком 2 ;

e вб вб 2 EЭ s – тангенциальная составляющая вектора EЭ s относительно центра сэпса;

i i вб 2 n вб EЭ s – радиальная составляющая вектора EЭ s относительно центра сэпса.

i i Как говорилось выше, в состав сэпса может входить как одна, так и несколько пар сэпсб локов, при этом каждый сэпсблок вносит свой независимый вклад в роторную составляющую сэпссмещения эфиронов окрестности сэпса. Следовательно, роторная составляющая также как и вэпсовая составляющая сэпссмещения эфиронов является векторной суммой роторных вкладов от каждого сэпсблока. Роторные смещения эфиронов также как и вэпсовые центральные смещения образуют роторные поля, которые воздействуют на вэпсблоки и в частности на сэпсб локи. Естественно, что роторные и вэпсовые составляющие сэпссмещений эфиронов состоят в свою очередь из радиальных и тангенциальных составляющих. На рисунке 4.7 представлен фрагмент сэпса с точки зрения подвижного наблюдателя. Естественно, что в качестве реального подвижного наблюдателя может выступать только подвижные элементы сэпса (такие как сэпсб локи), или наше воображение, автор воспользовался последним вариантом.

© И.Д. Станев 2012г. «КОСМОМЕТРИЯ» От веры к осознанию Анализируя вышесказанное, получаем следующую формулу для вектора полного сэпсс мещения EЭ s текущего эфирона Эi произвольной подвижной точки i (см. рис. 4.7 на стр.60):

i rot rot вб вб 1 2 EЭ s EЭ s EЭ s EЭ s EЭ s.



Pages:     | 1 || 3 | 4 |   ...   | 5 |
 





 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.